Заряды связанные

Способность к ионному обмену определяется строением ионита, представляющего собой каркас , на котором закреплены активные группы. Таким образом, ионит можно рассматривать как поливалентный ион с отрицательным или положительным зарядом, связанный ионной связью с подвижными ионами противоположного знака. [c.285]

Если не прилагать к двойному электрическому слою разности потенциалов, а смещать одну фазу относительно другой то происходит перенос электрических зарядов, связанных с фазой, и соответственно возникает электрический ток, а значит, и разность потенциалов. В зависимости от того, передвигается ли жидкость относительно неподвижной твердой стенки или передвигаются твердые частицы в жидкости, наблюдается либо потенциал течения, либо пш 1щи Дорна. [c.199]

Отсутствие проявлений свободного электрического заряда позволяет считать, что такой заряд связан только с наличием ДЭС, а не со [c.29]

На рис. У.55 показаны некоторые стадии распределения зарядов. Они соответствуют дисперсии сферических частиц, помещенных между параллельными пластинами конденсатора, к которым приложено напряжение переменного тока. Заряд, вызванный электростатической индукцией (V), накапливается вблизи электродов и фазовых границ. На границах фаз имеется два вида зарядов связанный (о) и несвязанный ( ). Первый заряд — электростатический, связанный с фазовой границей, не может разрядиться, второй — способен перемещаться через фазовые границы диэлектриков и быстро разряжаться на электродах. Эти особенности не свойственны каждому заряду, а лишь в среднем являются функцией электропроводности и диэлектрической проницаемости двух фаз, образующих границу. [c.386]

Способность к ионному обмену определяется строением ионита, представляющего собой каркас , на котором закреплены активные группы. Таким образом, ионит можно рассматривать как поливалентный ион с отрицательным или положительным зарядом, связанный ионной связью с подвижным ионом противоположного заряда. Для наглядности ионит можно сравнить с губкой, в порах которой циркулируют противоионы. Если такая губка погружена в раствор, противоионы могут ее покинуть и перейти в раствор. Однако при этом должна сохраниться электронейтральность ионита. Поэтому противоионы смогут перейти в раствор только в том случае, если в губку попадут новые ионы из раствора в количестве, способном полностью компенсировать заряд противоионов, покинувших губку. [c.333]

Все это привело к несовпадению теории Гуи с опытом. Она, иапример, дает для емкости двойного слоя значения, близкие к 250 мкф/смР, т. е. величины, примерно в 10 раз большие, чем опытные. Слишком большие значения для емкости двойного слоя ведут к физически невероятному представлению, что заряды, связанные с ионами, находятся на расстоянии от поверхности металла, меньшем чем 1 10- см (величина среднего ионного радиуса). Кроме того, теория Гуи, как и теория Колли, не учитывает существования потенциалов диффузного слоя. [c.203]

Аналогичные рассуждения относятся и к анионообменным смолам, содержащим в своем составе гидроксильную группу или кислотный остаток. Поэтому с электрохимической точки зрения всякий ионит представляет собой сложный поливалентный ион с отрицательным или положительным зарядом, связанный ионной связью с подвил<-ными ионами противоположного знака. [c.152]

В поливалентных металлах поверхность Ферми обычно распространяется за пределы первой зоны Бриллюэна (см. гл. II). Участки этой поверхности в различных зонах после их приведения в центральную зону могут образовать несколько замкнутых поверхностей. В первом приближении можно рассматривать общий ток как сумму перенесенного заряда, связанного с различными частями поверхности Ферми. Часто поэтому говорят об одновременной проводимости носителей с разными массами, или [c.328]

Суть диэлектрического нагрева состоит в следующем. Под влиянием электрического поля имеющиеся в материале заряды, связанные межмолекулярными силами, ориентируются нли смещаются в направлении поля. Смещение связанных зарядов под действием внешнего электрического поля принято называть поляризацией. Переменное электрическое поле вызывает непрерывное перемещение зарядов молекул вслед за изменениями направлений электрического поля. Это перемещение молекул происходит с некоторым трением и нагревом материала. В диэлектриках имеется также небольшое количество свободных зарядов, которые создают ток проводимости, обусловливающий выделение дополнительной теплоты в материале. Различные материалы нагреваются не одинаково интенсивно, так как п зависимости от природы материала изменяется энергия, затрачиваемая на поляризацию данного диэлектрика и на создание тока проводимости. Зависимость активной мощности, выделяющейся и виде теплоты в теле, помещенном в электрическом поле, от параметров поля и электрических свойств материала, выражается уравнением [c.305]

Молекула НЕ полярна центр тяжести отрицатель-I, ного заряда (связанного с электронами) не совпа- [c.86]

При нитровании бензола атом азота азотной кислоты, имеющий пять положительных зарядов, связан с атомом углерода, имеющим четыре отрицательных заряда, что приводит к образованию нормального нитросоединения. [c.130]

Электроды с кристаллическими мембранами можно разделить на группы, руководствуясь теми же принципами, что и при классификации электродных потенциалов на электроды первого, второго и третьего рода. Электрод с кристаллической мембраной первого рода реагирует на тот ион, который участвует в переносе заряда через мембрану. У электродов второго рода ион, ответственный за перенос заряда, связан с определяемым ионом химическим равновесием. В электродах третьего рода определяемый ион и ион, участвующий в переносе заряда, связаны двойным химическим равновесием. Константами этих равновесий обычно являются произведения растворимости соединений, образующих мембрану. [c.193]

Если частицы имеют радиус менее 1—2 мк и заряжаются посредством диффузии в поле с очень малой ионной плотностью, то заряд связан с радиусом частицы линейно В этом случае [c.204]

Как же можно объяснить то, что один из ионов предпочтительнее, хоТя они оба являются вторичными Ион I представляет собой не просто вторичный карбониевый ион это аллильный карбониевый ион, поскольку атом углерода, несущий положительный заряд, связан с атомом углерода двойной связи. Энергии диссоциации связей (разд. 6.21) показывают, что аллильные радикалы необычайно устойчивы. Потенциал ионизации [188 ккал (787,07-10 Дж)1 аллильного радикала позволяет вычислить, что аллильный карбониевый ион также необычайно устойчив на 67 ккал (280,52-10 Дж) устойчивее метильного карбониевого иона и почти так же устойчив, как третичный бутильный карбониевый ион. Теперь можно расширить ряд, приведенный в разд. 5.19. [c.246]

Сильные акцепторы электронов, к которым относится большая часть заместителей второго рода, способны создавать в ароматическом ядре центры, бедные электронами, и придавать, таким образом, молекуле электрофильные свойства. Эти свойства будут проявляться особенно ярко в случаях, когда атом, несущий частичный положительный заряд, связан с электроотрицательным [c.157]

Группы, уменьшающие положительный заряд связанного с хлором атома углерода, т. е. большая часть заместителей первого рода, при нахождении их в орто- и п,оро-положении к галогену, затрудняют замену хлора на нуклеофильные заместители. [c.158]

Это можно объяснить дестабилизацией карбокатиона с положительным зарядом на а-углеродном атоме за счет частичного положительного заряда связанного с ним атома, принадлежащего группе Y. [c.130]

Катионные красители предназначены для крашения полиакрило-нитрильного волокна с повышенными показателями устойчивости окраски. Название этого класса красителей связано с их ионной структурой это - солеобразные вещества, в которых положительный заряд связан с хромофорной частью молекулы. [c.24]

В классической микроскопической теории вводится понятие напряженности локального поля Е. Напряженность локального поля можно определить как мгновенную напряженность поля в области расположения какой-то фиксированной молекулы, обусловленную полями всех зарядов диэлектрика, за исключением зарядов, связанных с рассматриваемой молекулой. При таком определении предполагается, что Е приблизительно однородно во всей маленькой области, занятой молекулой. [c.178]

Теорема Зигерта утверждает, что плотность обменного заряда рех исчезает в идеализированном пределе точечных статических нуклонов [8]. При этих условиях процесс обмена является мгновенным. Соответственно нет запаздывания и отсутствует плотность заряда, связанная с обменным током. Это может быть явным образом проверено для частного случая пионного обменного тока Рех получается как поправка на отдачу порядка 1к1/М, где к — это импульс, переданный фотону. Подчеркнем еще раз, что "теорема" Зигерта верна только в длинноволновом пределе существенно, что фотон "не чувствует" внутреннюю структуру нуклона и детальную динамику процесса обмена. [c.317]

На границе раздела двух фаз различного химического состава происходит перераспределение зарядов, связанное с переходом заряженных частиц из одной фазы в другую. Такой процесс приводит к образованию на границе раздела фаз двойного электрического слоя, который состоит из адсорбционной и диффузионной частей и характеризуется электрическим потенциалом, называемым дзета-потенциалом. Дзета-потенциал изменяется с изменением концентрации ионов в растворе. Если дзета-потенциал отрицателен, то поверхность также заряжена отрицательно и на ней адсорбируются преимущественно катионы, и наоборот. [c.33]

Указанное требование вызвано тем, что мы не можем учесть в соответствующем граничном условии для уравнения Пуассона поверхностный заряд, связанный с неадсорбционными уровнями. [c.141]

По аналогии с процессами передачи импульса и тепла [1] процесс передачи электрического заряда связан с некоторым обратным временем релаксации Н2ъ вводимым по формуле [c.183]

Вг), но не одновременно, обладают нечетным полным спином. Движение заряда, связанного с этими ядрами, приводит к возникновению магнитного поля. Поэтому ядро обладает собственным магнитным моментом р, вектор которого направлен в ту же сторону, что и вектор собственного момента количества движения (спина) ядра. Ядра, у которых четное число как протонов, так и нейтронов ( С, Ю, 2 Si, S) не имеют собственного момента количества движения (/=0) и не обладают магнитными свойствами. [c.173]

Несмотря на поляризацию, любой элемент объема капельки, содержащий достаточно большое число молекул, остается нейтральным, что обусловлено взаимной компенсацией противоположных по знаку зарядов диполей, расположенных один возле другого. Иначе обстоит дело в тонких слоях у поверхности капельки. Эта часть поверхности, в которую входят силовые линии внеишего поля, имеет избыток отрицательных зарядов - отрицательно заряженных концов молекул - диполей. У противоположной поверхности, из которой выходят силовые линии, возникает избыточный положительный заряд. Эти поляризационные заряды, связанные с поверхностью капельки, только в незначительной степени нейтрализуются противоположными зарядами молекул внешней, нефтяной среды, примыкающих к цоверхности капельки, так как их дипольный момент ничтожен по сравнению с дипольным моментом молекул воды. [c.48]

На границе раздела двух фаз различного химического состава, как правило, происходит перераспределение злектричес-кого заряда, связанное с переходом заряженных частиц (ионов, электронов) из одной фазы в другую. Это приводит к образованию заряда на поверхности одной фазы и равного, но противоположного по знаку заряда в другой фазе. Таким образом, на границе раздела фаз возникает двойной электрический слой. [c.79]

Из электрохимических исследований В. В. Петрова (1804), Дэви (1807), обоби енных законами электролиза Фарадея (1830—1834), стало очевидным, что атомы могут нести положительный или отрицательный заряд, поскольку они выделяются на катоде или на аноде электролизера. Из корпускулярности вещества соответственно вытекала корпускулярность электрического заряда, и в 1870 г. Стони пытался определить величину единичного заряда, связанного с одним одновалентным атомом и названного им электроном. Ему удалось определить лишь заряд, отнесенный к одному эквиваленту 1/ = 96 500 кулонов, так как в то время не была известна постоянная Авогадро, определенная позднее (1908—1910). [c.26]

Здесь Ху и Хо — удельная электрическая проводимость соответственно дисперсной сисгемы в целом и дисперсионной среды Vq — скорость движения частиц отношение Vo/ — подвижность ua mutf q — эффективный заряд, связанный [c.240]

Простейшим устройством, При помощи кото рого можно создать электромагнитные волны определенной длины, являются два атома, имеющие положительный и отрицательный электрические заряды, связанные упругими силами так, что они могут совершать колебания. Такой гармонический осциллятор сможет испускать и поглощать излучение. Для того чтобы имело место излучение абсолютно черного тела, нужно вдоль стенки, ограничивающей объем, поместить большое количество таких осцилляторов с различными частотами. Согласно закону равного распределения энергии, который был получен в статистической механике, следует ожидать, что осцилляторы для каждой дли-ньи волиы имеют в среднем при определенной температуре одинаковое количество энергии, а именно кТ 2 на каждую степень свободы. [c.452]

Результаты исследования изменения заряда на ионах и атомах С, О, Н группы СОН спиртов при комплексообразовании вместе с соответствующими потенциальными кривыми представлены на рис 5 13 Вплоть до расстояния примерно 7 а е заряд на ионе практически не меняется, затем наблюдается резкое уменьшение этого заряда, связанное с переносом его на атомы акцептора, те возникают обменные эффекты и идет образование собственно ион-моле1 лярной связи Перенос заряда совершается, [c.192]

Второй источник парноц корреляции зарядов связан с самим их электростатическим взаимодействием. Он всего сильнее выражен и легче всего рассчитывается теоретически тогда, когда заряды имеют полную возможность перемещаться вдоль поверхности раздела, что имеет место при нелока-лизованной адсорбции ионов, иЛи в том случае, когда энергия связи при локализованной адсорбции невелика и для расчета вероятности заполнения адсорбционных центров можно воспользоваться распределением Больцмана. Расчеты такого рода были проведены авторами в ряде работ [49—51], суть которых сводится к следующему. [c.177]

Поверхность живой клетки обладает отрицательным зарядом, что можно продемонстрировать, например, опытами по электрофорезу. Очень часто такой отрицательный заряд связан с присутствием остатков нейраминовой кислоты. Показано, например, что после обработки нейраминидазой электрофоретическая подвижность эритроцитов заметно снижается. [c.602]

Процесс изготовления заряда, связанного с корпусом. РДТТ, показан на рис. 128 [152]. Он включает следующие технологические операции. [c.216]

В основу теории электролитической диссоциации Аррениуса положены следующие предпосылки. Когда кислота, основание или соль растворены в воде, их молекулы обычно диссоциированы на меньшие электрозаряженные частицы, называемые ионами. Сумма положительных зарядов, связанных с катионами, точно равна сумме отрицательных зарядов, связанных с анионами, и весь раствор-в целом является электрически нейтральным. Диссоциация представляет собой обратимую реакцию, причем все электролиты являются полностью ионизированны.ми лишь при бесконечном разбавлении. Если исключить воздействие ионов друг на друга, являющееся результатом наличия электрических зарядов и проявляющееся во взаимном притяжении и отталкивании их, то ионы могут рассматриваться кат независимые составные части оаствора, наде.унные индивидуальными и специфическими химическими и физическими авойствами. Если растворенное в воде вещество диссоциировано лишь частично, то при удалении ионов из раствора путем ли электролиза или какой-либо другой реакции вещество будет тотчас дальше распадаться на ионы. [c.19]

Теоретически поверхностная электрическая поляризуемость цилиндрических частиц- была рассмотрена Манде-лом [22], который Опирался на модель ДС, в которой противоионы являются связанными и соответственно диффузная атмосфера отсутствует. Стойловым и ав тором показано [23], что если даже в равновесном ДС все противоионы являются связанными, при поляризации слоя связанных ионов возникает осциллирующая диффузная атмосфера, локально компенсирующая поляризационный заряд связанных противоионов, вследствие чего формула Мандела выражает поляризуемость цилиндрической частицы с сильным завышением. Дальнейшее рассмотрение вопроса, проведенное Шиловым и автором, показало, что имеющийся экспериментальный материал может быть истолкован без привлечения гипотезы о связанных ионах на основе учета поляризации диффузной атмосферы. [c.107]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология