Коттона и Мутона

Важным свойством систем с анизотропными и анизометричными частицами является возможность ориентировки частиц под действием внешних сил. При этом не только резко изменяются условия светорассеяния, но и возникает двулучепреломление, т. е. для лучей со взаимно перпендикулярной поляризацией средние значения показателей преломления оказываются различными. Ориентировка частиц и возникновение двулучепреломления могут быть обусловлены воздействием на дисперсную систему электрического (эф( >ект Керра) или магнитного (эффект Коттона — Мутона) полей, а для анизометричных частиц — течением среды (эффект Максвелла). [c.203]

Аналогично эффекту Керра двойное лучепреломление в магнитном поле — явление Коттон — Мутона. Если анизотропные частицы обладают постоянным магнитным моментом, наложение достаточно сильного магнитного поля обеспечивает создание искусственной макроанизотропии. Однако постоянная С и смещение фаз поляризованного света в этом случае значительно меньше, чем в эффекте Керра. [c.36]

Характерные оптич. св-ва ДС-прежде всего рассеяние света в них основанные на изучении этих св-в методы нефелометрии и турбидиметрии также позволяют определять размеры, а в нек-рых случаях н форму частиц дисперсной фазы. Большие возможности для исследования ДС открывают методы электрооптики, а также изучение двойного лучепреломления, возникающего при течении ДС (эффект Максвелла), воздействии электрич. (эффект Керра) или магнитного (эффект Коттона-Мутона) полей. [c.434]

П. частиц в существ, мере определяет диэлектрич. св-ва в-ва. В частности, для в-в, состоящих из полярных молекул, связь между П. и диэлектрич. проницаемостью описывается ф-лой Ланжевена-Дебая (см. Диэлектрики). Тензорный характер П. проявляется в появлении двойного лучепреломления изотропной среды при воздействии на нее мощного светового импульса, в двойном лучепреломлении в потоке (эффект Максвелла), в магн. поле (эффект Коттона-Мутона), в явлении фотоупругости и мн. оптич. св-вах твердых и жидких тел в ряде случаев П. может быть определена на основании этих св-в. [c.67]

Коттона-Мутона эффект 2/292, 859 4/125 [c.632]

Кт находится в следующем соотношении с постоянной Коттона — Мутона С, которая была определена выше [c.171]

Аналогично этому, как можно видеть на примерах, приведенных в сносках 1—3 стр. 172, те же самые группы, которые повышают Ьд у производных бензола (группы N02, СО, двойная связь) обусловливают появление небольших по величине постоянных Коттона-Мутона у алифатических соединений. Заместители, уменьшающие Ьд у произ-годных бензола (галоиды), уменьшая Ьд и в алифатических соединениях, вызывают появление отрицательных величин Ьд. [c.173]

Фиг. 2.11. Магнитное двулучепреломление (эффект Коттона—Мутона)

Электрооптический эффект (квадратичный) Электрострикция Эффект Коттона — Мутона [c.195]

Электрическое двойное лучепреломление (эффект Керра), магнитное двойное лучепреломление (эффект Коттона-Мутона) и наконец, динамическое двойное лучепреломление (эффект Максвелла) - все это связано с возникновением искусственной оптической анизотропии в растворах полимера. Указанные явления поэтому используют для определения структурных характеристик индивидуальных макромолекул в разбавленном растворе. [c.191]

Таким образом, по величине эффекта Коттон-Мутона можно оценить молекулярные массы ПБА, что, по-видимому, является первым успешным практическим применением этого эффекта к растворам синтетических полимеров. [c.140]

Анализ, подобный выполненному здесь, может быть произведен для двойного лучепреломления в электрическом (эффект Керра) и магнитном (эффект Коттон — Мутона) полях. [c.75]

Однако в применении к растворам гибких, цепных макромолекул этот метод оказывается мало продуктивным. Действительно, каждую цепную молекулу можно разбить на статистические сегменты, ориентации которых в пространстве взаимно независимы. Если сегмент анизотропен относительно своей оптической (электрической) или магнитной поляризуемости, то во внешнем поле (электрическом или магнитном) он будет вращаться, ориентируясь осью наибольшей поляризуемости в направлении поля. Однако вследствие отсутствия корреляции в ориентациях различных сегментов возникающая при этом макроскопическая анизотропия раствора оказывается просто пропорциональной общему числу сегментов, независимо от того, входят ли они в состав более длинных или более коротких цепей. Поэтому электрическое (электрооптический эффект Керра) и магнитное (магнитооптический эффект Коттона — Мутона) двойное лучепреломление раствора полимера пропорциональное весовой концентрации растворенного вещества, практически не зависит от его молекулярного веса и обычно мало отличается от эффекта, наблюдаемого в растворе мономера равной концентрации . [c.447]

Эффект Коттона — Мутона — превращение оптически изотропного вещества в оптически анизотропное под действием внешнего сильного однородного магнитного поля [76]. Магнитное двойное лучепреломление наблюдается в растворах ДНК [50], полипептидов и белков [9]. [c.160]

Теперь мы остановимся на обзоре экспериментальных данных по эффектам Фарадея и Коттона — Мутона в ферро-, ферри- и антиферромагнетиках, а также на природе этих явлений. [c.306]

ЭФФЕКТ КОТТОНА — МУТОНА [c.308]

В отличие от эффекта Фарадея исследованию квадратичных по намагниченности оптических эффектов посвящено значительно меньшее число работ. Однако уже первые работы [13, 34] обнаружили интересную особенность. Величина магнитного двупреломления в ферро-, ферри- и антиферромагнетиках достигает в отличие от парамагнетиков большой величины. Двупреломление оказалось одного порядка с эффектом Фарадея, а во многих случаях превосходило его. Результаты исследования эффекта Коттона — Мутона приведены в табл. 2, где для сравнения указана также величина эффекта Фарадея. Очевидно, что традиционное рассмотрение магнитного двупреломления для магнитоупорядоченных кристаллов недостаточно. [c.308]

С двойным лучепреломлением полимеров связано возникновение явления фотоупругости (в механическом поле), эффекта Керра (в электрическом поле) и эффекта Коттона—Мутона (в магнитном поле). Фотоупругость полимеров зависит от их фазового и физического состояния. Метод фотоупругости используется для изучения характера распределения внутренних напряжений в полимерах без их разрушения [9.4]. Изучая эффект Керра в полимерах, можно оценить эффективную жесткость полярных макромолекул, мерой которой служит корреляция ориентаций электрических диполей вдоль цепей [9.5]. Наблюдение эффекта Коттона — Мутона (проявление дихроизма в магнитном поле), обусловленного диамагнитной восприимчивостью и анизотропией тензора оптической поляризуемости, позволяет оценивать значения коэффициентов вращательного трения макромолекул полимеров. Все эти методы исследования оптических свойств полимеров получили широкое распространение и, так же как и спектроскопические методы, в достаточной мрпл описаны в литературе [9.6 50]. [c.234]

Явление двулучепреломления может иметь место в естественных анизотропных телах, а также в изотропных телах под влиянием внешнего воздействия под действием электрического (эффект Керра) и магнитного поля (эффект Коттона—Мутона), механической деформации в твердых телах, в ультразвуковом поле, двулуче-преломление в потоке (эффект Максвелла) и т. д. Явление двулучепреломления в твердых телах под влиянием механического воздействия впервые было открыто Брюстером в 1816 г. Одной из первых теоретических работ, посвященных анизотропии в твердых телах, была работа Шмидта. В дальнейшем работами Куна и Грю-на, Кубо, Исихары, Трелоара и другими была разработана статистическая теория фотоупругости материалов, подтвержденная многочисленными экспериментальными данными. В некоторых работах отмечается важная роль химических и ван-дер-ваальсовых связей в проявлении [c.80]

Работа магнитооптических Ж. а. основана на изменении оптич. св-в жидкости под действием магн. поля, т. е. на использовании т. наз. магнитооптич. эффектов. К ним относятся вращение плоскости поляризации света (эффект Фарадея), термомагнитооптический (эффект Фарадея при повыш. т-ре), возникновение двойного лучепреломления (эффект Коттона - Мутона) и др. Распространенная область применения - определение концентраций бензола и его гомологов в технол. жидкостях. [c.150]

Ориентацию коллоидных часпщ или макромолекул в растворах люжно вызвать различнр ми способами и, соответственно, люжно исследовать двойное лучепреломление в электрическом поле (эффект Керра), в магнитном поле (эффект.Коттона — Мутона) и при течении раствора (эффект Максвелла). Коллоидный раствор с ориентированными вытянутыми частицами приобретает описанные выше свойства одноосного оптически анизотропного тела, но полнота ориентации частиц нарушается их вращательным броуновским движением в результате, в растворе устанавливается определенное распределение ориентаций, при котором угол / между направлением ориентации и оптической осью в жидкости, в зависилюсти от силы ориентирующих воздействий, изменяется от значения 45° при слабой ориентации до 0° при сильной ориентации частиц. [c.65]

Влияние заместителей на Ьз можно, поэтому, лучше всегда проследить на производных бензола одни из них уменьшают Ьд (субстрак-тивные заместители, по Коттону и Мутону), другие — увеличивают (аддитивные заместители, по Коттону Мутону). [c.172]

Магнитооптические явления. Эффект Коттона — Мутона — ориентационное двойное. пучепре-ломление в магнитном поле, аналогичное эффекту Керра. Оно объясняется анизотропией тензора оптич. поляризуемости и диамагнитной восприимчивости. Это явление использовано для исследования полимеризации стирола. По Эффекту Коттона — Мутона или дихроизму в магнитном поле можно определять коэфф. вращательного трения макромолекулы. [c.250]

В полимерных растворах двойное лучепреломление возникает в том случае, если под действием внешних сил происходит ориентация молекул. Ориентация может возникнуть в текущем полимере (двойное лучепреломление в потоке) под действием электрических полей (эффект Керра) или ма1 нитных полей (эффект Коттон — Мутона). Жанешитц-Кригл и Уолес [20] получили безразмерные группы величин для обработки данных по двойному лучепреломлению в потоке. [c.204]

Однако для растворов гибких цепных макромолекул методы электрического и магнитного ориентирующих полей мало эффективны. Экспериментально доказано [2, 4, 5], что электрооптичес-кий эффект Керра и магнитооптический эффект Коттон-Мутона пропорциональны массовой концентрации растворенного вещества и практически не зависят от молекулярной массы. Эти эффекты в растворах гибкоцепных полимеров обычно мало отличаются от эффекта, наблюдаемого в растворе мономера той же концентрации. [c.6]

Часть 8 — раздел 28 — оптические константы [показатели преломления металлов и сплавов, немеггаллических твердых веществ, стекол и полимеров, вращение плоскости поляризации в кристаллах, оптические и магнитнооптические свойства жидких кристаллов, оптические свойства жидкостей (показатели преломления, оптическое вращение, эффект Коттона — Мутона, двойное лучепреломление в потоке, константы Керра), оптические свойства паров и газов]. [c.50]

Классическим методом изучения магнитной анизотропии молекул является двойное лучепреломление их растворов в магнитном поле [эффект Коттона—Мутона (МДЛ)]. Характеристическая величина двойного лучепреломления — константа Коттона — Мутона Кн=Ап1сН для молекул с осевой симметрией магнитных и оптических свойств, согласно теории [69], равна [c.78]

Для растворов ПБА (при использовании в качестве растворителей ДМАА и 96%-ной H2SO4) удалось обнаружить положительное по знаку магнитное двулучепреломление Ап [68], значение которого пропорционально концентрации раствора и квадрату напряженности поля. Постоянная Коттон-Мутона К=Ап1сН для растворов в ДМАА значительно превосходит соответствующую величину для сернокислотных растворов. Обнаруженный факт позволил предположить, что в серной кислоте в области разбавленных растворов ПБА молекулярно диспергирован, а в случае ДМАА даже в этих условиях в растворах имеются ассоциаты молекул. (На аналогичный эффект было указано в работе [104].) Тогда для сернокислотных растворов можно определить молекулярную массу М по значению К [c.139]

Рис. 2.4.2. Температурный ход величины, обратной коэффициенту Коттона — Мутона, в изотропной фазе МББА для двух образцов один несколько загрязнен, и у него точка перехода Tk ниже, чем у другого. Для обоих выполняется одинаковое соотношение Тт — Т = 1 °С (Стинсон и Лнтстер [105]).

На рис. 16, а показан вид кристаллической пластинки ИЖГ в поляризованном инфраизлучении, намагниченной до насыщения в нанрав-лении, перпендикулярном световому пучку. Эффект Коттона—Мутона вызывает общее просветление поля зрения, на фоне которого выявляются розетки напряжений, связанных с краевыми дислокациями. При уменьшении внешнего магнитного ноля кристалл разбивается на домены (рис. 16, б). Конфигурация возни-каюш 1Х вблизи дислокаций доменов определяется структурой ноля напряжений вокруг нее. Границы доменов располагаются вдоль плоско- [c.258]

Добавки в симметричную часть являются квадратичными функциями Н, т, I. Симметричная часть е ,-определяет двупреломление света или эффект Коттона — Мутона, тензор гирации описывает обратимое вращение плоскости поляризации или естественную оптическую активность. Антисимметричная часть е" характеризует необратимое вращение плоскости поляризации света или эффект Фарадея, а антисимметричный тензор — необратимое или гиротронное двупреломление [29]. Следуя [33], будем обозначать тензоры как г- и с-тензоры, где компоненты -тензора остаются инвариантными при преобразовании знака времени, а компоненты с-тензора меняют знак нри таком преобразовании. [c.303]

Таблица 1. Преобразование тензоров, определяющих эффект Фарадея (ЭФ) и эффект Коттона—Мутона (ЭКМ) в магнитоунорядочеппых кристаллах

Двупреломление, определяемое полярным -тензором четвертого ранга симметричным но парам индексов , / и к, п, является известным эффектом Коттона — Мутона, возникающим во всех кристаллах в магнитном поле [24] или при наличии спонтанного магнитного момента [34]. Хотя отдельные компоненты вектора I могут преобразовываться отличным от компонент вектора ш образом, что накладывает ограничение на существование эффекта Фарадея в антиферромагнетиках, в случае эффекта Коттона — Мутона существование антиферромагнитного вектора Ъ всегда должно, как и в случае вектора ш, приводить к эффекту, так как произведение компонент и тцШп преобразуется одинаково. [c.305]

Необходимо было ввести новый механизм магнитооптических эффектов в ферро- и антиферромагнетиках, приводящий к необычайно высоким значениям эффекта Коттона — Мутона в кристаллах ниже температуры Кюри и Неэля. [c.308]

Порядок величины магнитооптических эффектов можно оценить из следующих соображений. Эффект Коттона — Мутона, определяемый третьим членом в (5), появляется при учете в теории возмущений членов следующего порядка по отношению к эффекту Фарадея [второй член в (5)], а именно, при двукратном учете спин-орбитального взаи-дюдействия. Ясно, что при таком рас- [c.308]

Таблица 2. Сравнение эффекта Коттона—Мутона с эффектом Фараден л ферро-, ферри- и а нтиферромагнетиках (Я = 20 кэ)

Справочник химика 21

Химия и химическая технология