Поглощающая среда

Основной закон поглощения. При прохождении потока излучения через частично поглощающую среду интенсивность прошедшего потока / согласно закону Бугера — Ламберта — Бера равна [c.56]

Температура поглощающей среды непрерывно меняется как в направлении движения газов, так и от факела к ограничивающим поверхностям, причем это изменение подчиняется сложному закону. [c.117]

Торможение а-частиц в веществах обусловлено главным образом взаимодействием этих частиц с электронами. Последние захватываются а-частицами, в результате чего образуются однозарядные ионы и электронейтральные атомы гелия. Но вследствие огромной скорости движения частицы присоединенные электроны отщепляются, причем процесс этот повторяется многократно. Одновременно из атомов и молекул поглощающей среды образуются ионы. На один акт образования пары ионов [c.259]

В дальнейшем будем исходить из квазигомогенной модели пористого адсорбента, рассматривая его в качестве однородной поглощающей среды. Массоперенос в гранулах сорбента предполагается происходящим за счет диффузии адсорбата внутри транспортных пор и поверхностной диффузии адсорбированного вещества, причем будем опускать взаимодействие этих двух видов массопереноса, включая локальные процессы поверхностной диффузии, учитываемые эффективным коэффициентом диффузии [c.34]

При наличии двух поглощающих сред (воздух, воздушно-водяная или водопенная завесы) изменение интенсивности теплового [c.108]

Поглощающая среда отдает часть своего тепла лучеиспусканием. жранным трубам и кладке печи. Кладка в свою очередь излучает тепло, полученное от поглощающей среды, на экранные трубы. Но так как все пространство камеры радиации заполнено поглощающей средой, то часть энергии, излучаемой кладкой, поглощается поглощающей средой, а часть проходит сквозь нее и достигает экрана. Таким образом, экран получает не все тепло, излучаемое кладкой. Кладка имеет некоторую равновесную температуру выше температуры экрана и ниже температуры поглощающей среды. [c.117]

Величина зависит от концентрации трехатомных газов в продуктах сгорания топлива, приближенно зависит от коэффициента избытка воздуха а. Для определения степени черноты поглощающей среды рекомендуется приближенное уравнение [c.540]

Для систем произвольной конфигурации от дифференциальных уравнений переноса переходят к интегральным [5]. Вывод интегральных уравнений излучения, описывающих перенос излучения в поглощающих средах, сводится к совместному рассмотрению всех видов излучения и решению уравнения переноса для интенсивности Д. (М, 5) из уравнения (5.10). Объемный характер теплообмена излучением в поглощающих средах зависит от молекулярных свойств среды. Для чистых газов излучение и поглощение носит четко выраженный селективный характер, их спектр является полосатым. Поэтому при выборе необходимого воздействия требуется знание спектральных характеристик оптических констант веществ. Задачи, связанные с переносом энергии в аэродисперсных системах, требуют анализа дисперсного состава твердой или жидкой фазы и учета индикатрис их рассеяния в зависимости от длины волны. [c.95]

Выражение для плотности столкновения в поглощающей среде Е [и) отличается от выражений (4.76) и (4.77) дополнительным членом (ы) ф (и) [c.72]

Применимость соотношения (4.98) для оценки вероятности того, что нейтрон избежит резонансного поглощения в поглощающей среде, зависит от параметров резонансов. Параметры резонансов определяются максимальной величиной о Е) резонансного пика и ш и р п н о й резонанса. Шириной резонанса Г обычно принято считать поперечное сечение (в энергетических единицах) резонанса на высоте, равной половине максимальной величины кривой о (Е) (рис. 4.18, а). Очевидно, что если резонанс широкий [c.75]

Выражение (4.170) можно теперь записать в зависимости от этого параметра. Для последующего изложения удобно ввести также температуру Гя, которая описывает тепловое распределение ядер системы. Таким образом, для поглощающей среды может быть получена подходящая система функций для нейтронной и ядерной плотностей [c.92]

Интересно вычислить вероятность выхода нейтрона из произвольно выделенного объема чисто поглощающей среды. Если Р (г) — вероятность того, что нейтрон, рожденный в точке г объема V, выйдет из пего, то средняя вероятность выхода Рвых для распределения 3 (г) изотропных источников нейтронов в объеме V определится формулой [c.263]

Здесь и Ер — соответственно степень черноты экрана и кладки печи (рекомендуется принимать е = = 0,9) Яд — эквивалентная плоская поверхность экрана, м Р — неэкранированная поверхность кладки топки, м е — степень черноты поглощающей среды (продукты горения, факел) — угловой коэффициент взаимного излучения [c.540]

Часть электромагнитного излучения поглощается катализатором, а не поглощенное электромагнитное излучение поглощается согласованной нагрузкой 6, где поглощающей средой является вода. По изменению температуры воды определяется количество энергии, поглощаемой водой, и, соответственно, количество энергии и мощность, поглощенной катализатором. [c.22]

Рис. 9. Широкий пучок параллельных лучей, распространяющийся в поглощающей среде

По закону Бугера-Ламберта (3) она пропорциональна толщина слоя поглощающей среды [c.486]

Для многих веществ, например для большинства комплексных соединений, электронные переходы можно исследовать методами абсорбционной спектроскопии в растворах соответствующих веществ в видимом и ультрафиолетовом свете. Метод основан на законах поглощения света. Согласно закону Ламберта, понижение интенсивности / световой волны в абсорбирующей (поглощающей) среде обусловлено толщиной слоя ds [c.67]

Какова же связь между коэффициентом диффузии в отсутствие сорбента и при наличии его, т. е. в непоглощающей и поглощающей средах Уравнение диффузии при наличии сорбирующей [c.99]

Степень взаимодействия затухающей волны с поглощающей средой можно рассчитать из уравнений Максвелла или Френеля, однако на практике в спектроскопии НПВО пользуются более простыми зависимостями. Так, на основе приближения малости ( Ю%) поглощения А величину отражения / можно оценить следующим образом [c.133]

Разделение смесей газов обусловливается различными факторами — неодинаковой скоростью движения сорбированных компонентов вдоль слоя, разным положением пиков в хроматограмме, воздействием температурного поля, растворимостью в поглощающей среде, неодинаковым отнощением к вытеснителю и т. п. В зависимости от способа разделения хроматографию газов подразделяют на несколько видов газо-адсорб-ционная, газо-жидкостная, хроматермография, теплодинамический метод, капиллярная и др. [c.279]

Для реализации этого процесса в аналитических целях необходимо перевести пробу в атомное состояние и измерить ослабление интенсивности излучения, прошедшего через поглощающую среду, обусловленное поглощением света свободными атомами определяемого элемента. Такие измерения обычно проводят в условиях, когда выполняется закон Бера. [c.138]

При прохождении через поглощающую среду потока фотонов степень их поглощения прямо пропорциональна плотности потока излучения и концентрации поглощающих частиц. Степень поглощения для монохроматического света единичным слоем с1х можно описать посредством уравнения [c.138]

Если Фо — падающий поток излучения при х = 0, а Ф — поток излучения, прошедший через поглощающую среду при х = 1, то, проинтегрировав выражение (8.2) по всему пути излучения, [c.139]

Теплоотдача н камере радиации в большой степепи зависит от температуры поглощающей среды. Наиболее высоких телшератур поглощающая среда может достигать в неэкранировапной топке, т. е. в том случае, когда все тепло, выделенное топливом, идет только на нагрев продуктов горепия (максимальная температура горения). В экранированных топках температура поглощающей среды всегда ниже этой предельной температуры н достигает некоторого равновесного значения, находящегося в интервале между максимальной температурой горения и температурой газов на выходе из топки. Эта равновесная температура, названная средней эффективной температурой среды, тем ниже, чем больше степень экранирования топки и чем ниже коэффициент избытка воздуха. [c.117]

Уравнение теплопередачи должно учитывать теплоотдачу экрану радиацией и конвекцией. Передача тепла радиацией определяется уравнением Стефана-Больцмана, для решения которого необходимо знать температуры излучающего и поглощающего источников. Температура последнего, т. е. радиантных труб, обычно известна, но неизвестна средняя эффективная температура продуктов горения (но1 ло1цающен среды). Выше было отмечено, что изменение температур в TOHi e подчиняется сложному закону. Предполагается, что в больших топочных нространстпах процесс теплоотдачи определяется периферийными температурами, в данном случае температурой газов 1Ш перевале. Ото не означает, одпако, что температура ) газов на перевале раина средней эффективной температуре поглощающей среды последняя всегда вьппе. В связи с этим Н. И. Белоконь вводит понятие эквивалентной абсолютно черной поверхности, излучение которой при температуре газов на выходе из топки (на перевале) равно всему прямому и отраженному излучению. Другими словами, общее количество тепла, передаваемого эквивалентной [c.118]

Отметим, что вероятность нейтрону избежать резонансного поглоп1,е-ния, определяемая экспонентой в формуле (4.155), выражается через поперечное сечение рассеяния, в то время как в формулу (4.137) входит поперечное сечение полного рассеяния. Однако это отличие незначительно ввиду того, что формула (4.137) применяется для слабо поглощающей среды, как в данном случае, так как иначе нельзя делать иредположения о том, что ноток есть функция, слабо меняющаяся на одном интервале столкновснп11. [c.88]

В работах [17] рассмотрено влияние температуры на поток нейтронов в бесконечной поглощающей среде. Расчеты в этпх работах проведены для однородной среды из несвязанных ядер с постоянным поперечным сечением рассеяния и сечением поглощения, подчиняющегося закону 1/у. Предполагалось, что для скоростей ядер имеет место распределение Максвелла — Больцмана (4.172) и что нейтроны вводятся в систему от моноэнергетического источника. Для расчетов замедления и рассеяния в области тепловой энергии использовался метод Монте-Карло. Мы не будем здесь описывать этот метод, а обратим вниманпе на полученные результаты. [c.95]

Для определения степони черноты поглощающей среды рекомендуется следующее приближенное уравнение, предложенное С. В. Лдсльсон [7] [c.459]

Поглощение света. Поглощение монохроматического пучка света гомогенной поглощающей средой подчиняется закону Ламбер- та — Бера [c.50]

Рассмотрим широкий пучок параллельных лучей, распространяющихся в поглощающей среде (рис. 9). Обозначим начальную интенсивьюсть лучистого потока в плоскости х = о через Фд. Пройдя в среде путь х, лучистый поток за счет поглощения и рассеяния света ослабляется и его интенсивность Ф(х) становится меньше первоначальной величины Фо. Выделим далее участок среды толщиной ёх. Интенсивность потока, прошедшего путь х -н ёх, равная Ф + с1Ф будет еще меньше, чем Ф, т.е. с1Ф < 0. Величина -с1Ф представляет собой лучистый поток поглощенной и рассеянной энергии на участке ёх. Она очевидно, пропорциональна толщине этого участка ёх и интенсивности падающего на этот участок света Ф(х), т.е. [c.88]

Уравнение (65) показывает, что в случае отсутствия излучающей и поглощающей сред (еп=0) роль развития футеровки отрицательна, поскольку при к= onst возрастают ее тепловые потери. В общем случае можно констатировать, что роль развития футеровки в интен- [c.56]

Какова же связь между коэффициентом диффузии в отсутствие сорбента и при наличии его, т, е. в непоглощающей и поглощающей средах Дело в том, что каждая молекула лишь часть времени проводит там, гдеона способна совершать блуждания, приводящие к диффузии. Пребывание каждой молекулы в газовой подвижной фазе лишь часть времени (другую часть времени она проводит в поглощающей среде) является причиной меньшей скорости передвижения ее по сравнению со скоростью потока газа-носителя. Молекула сорбированного вещества движется вместе с газом-носителем лишь тогда, когда она находится в газовой фазе. [c.56]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология