Осцилляции

К третьему типу неоднородностей, существующих в неподвижном слое катализатора, следует отнести те, которые имеют масштаб собственно слоя катализатора. Примером может служить пристенная неоднородность профиля скорости, исследованная в [10]. Причиной их возникновения является взаимодействие сыпучего слоя катализатора и ограничивающих жестких поверхностей. Твердая стенка вносит элемент ориентации, упорядоченности в случайным образом размещенные и ориентированные частицы катализатора [11]. Как показывают результаты исследования структуры слоя [12], усредненный радиальный профиль порозности имеет вид затухающей осцилляции с периодом, равным диаметру частицы, распространяющейся от стенки в глубь слоя на расстояние 4 -н 5 диаметров частицы. Исследования распределения скорости па выходе из слоя [10] показали, что влияние стенки на профиль скорости распространяется практически до центра аппарата. [c.5]

Было бы грубой ошибкой связывать резонанс с какими-либо колебаниями, осцилляциями, пульсациями или флуктуациями в молекулах. Такие псевдоклассические представления, имеющие сомнительную ценность в отношении электронной системы молекулы, совершенно неправильны в отношении атомных ядер, которые на данном уровне рассмотрения (электронная задача в адиабатическом приближении) следует считать неподвижными. [c.167]

По меньшей мере две формулы необходимы в классической теории для описания того выравнивания связей, которое еще сам Кекуле пытался объяснить осцилляцией двойных связей в кольце [c.115]

При решении некоторых задач кинетики вместо уравнений (9.124) удобнее иногда использовать несколько упрощенные формулы, получающиеся в предположении бесконечного времени запаздывай и я ( 9.3г). В таком случае полагают, что в любой момент > О появляется столько запаздывающих нейтронов, сколько их производилось при уровне мощности, существовавшим до момента времени = 0. Такая постановка задачи имеет определенную практическую ценность при изучении кинетики, когда в реакторе имеют место возмущения мощности в впде осцилляций, а также для исследования поведения системы на очень коротком интервале времени после введения начального возмущения. [c.427]

Наконец, необходимо напомнить, что когда в реактор вводится определенная реактивность дкд, то возникающие температурные осцилляции быстро затухают ири этом температура на выходе в конечном счете устанавливается на некотором новом уровне. Эту величину можно опр делить из равенства (9.254), причем легко показать, что нри i —> оэ температура —> [c.450]

D. В пределе очень малых чисел Рейнольдса существует полная симметрия обтекания. Вблизи значения Re=3 происходит отрыв потока на задней стороне тела образуются два стационарных рециркуляционных вихря. Ста-ционарный рециркуляционный след продолжает существовать, увеличиваясь подлине, по мере роста числа Рейнольдса по крайней мере на два десятка. Затем возникающие в его нижней части осцилляции разрушают стационарную структуру, и при значениях Re 100 формируется хорошо известная вихревая дорожка Кармана. Такая структура чередующихся вихрей существует примерно до Re=300, сменяясь нерегулярным нестационарным следом, который при больших числах Рейнольдса переходит в полностью турбулентный след. Как показано в табл. 2, границы этих режимов не являются строго фиксированными, так как они существенно зависят от условий эксперимента. [c.137]

Таблица 1. Периодическое изменение температуры функции для расчета амплитуды и фазы стационарных осцилляций в пластине, цилиндре и сфере соответственно (таблицы и графики функций Ьег и bei — функцни Кельвина можно найти в [7, SJ)

Переходные режимы. В том случае, когда температура поверхности вертикальной пластины увеличивается скачком, температурное поле в жидкости вначале изменяется согласно решению для чистой теплопроводности в полу-ограниченной области. Инерционные силы замедляют развитие движения жидкости, и результатом являются осциллирующие приближения к устойчивому состоянию. Коэффициенты, характеризующие интенсивность теплоотдачи, также приближаются к устойчивому состоянию в результате осцилляций. [c.280]

Ступенчатое изменение теплового потока не вызывает значительного отклонения или осцилляций, ио крайней мере для Рг>0,01. В [31] предложено следующее выражение для интерполяции между решениями для чистой теплопроводности с установившимся режимом конвекции [c.281]

Если картина течения при поперечном обтекании трубных рядов коридорного расположения подобна изображенной на рис. 7.14, а,то частота осцилляций соответствует числу Струхаля около 0,5 (при определении его по шагу труб) [31]. Для картины течения, аналогичной изображенной на рис. 7.14, б, [c.150]

Поперечное обтекание трубных рядов шахматного расположения также может вызвать осцилляции потока, однако характер затруднений здесь проще, чем при коридорной схеме расположения. Для труб с дисковыми или винтовыми ребрами лишь в нескольких случаях была обнаружена некоторая разница в силе осцилляций по сравнению с гладкими трубами, хотя, казалось бы, ребра должны способствовать нарушению срыва вихрей, так что процесс срыва пе должен бы совпадать по фазе вдоль всей длины труб. у [c.151]

Важно иметь в виду, что с резонансом не связано какое-либо смещение или осцилляция электронов в предельных структурах. Предельные формулы не имеют физического смысла. Они вводятся лишь для того, чтобы изобразить распределение электронов в молекуле, так как обычными структурными формулами его описать невозможно. [c.55]

Уравнение для определения формы и амплитуды высокочастотных осцилляций [c.65]

В уравнении движения полости для низкой частоты имеются два дополнительных члена, обусловленные высокочастотными осцилляциями, которые можно рассматривать как дополнительные силы, изменяющие динамику кавитационной полости. Сила р д проявляет себя как сжимающая, а сила Ргд — как растягивающая. При этом наличие множителя в формуле для [c.66]

Р2Д показывает, что эта сила вносит весомый вклад только в начальной фазе расширения полости. Но именно в начальной фазе расширения растягивающая сила, обусловленная акустическим давлением, близка к нулю, поэтому даже при небольшом значении Р2Д она существенно сказывается на начальной фазе расширения. Сила квадратично растет с ростом амплитуды осцилляции и увеличивается, когда вследствие нелинейности возрастает удельный вес высших гармоник. [c.66]

В случае 38%-ной смеси холодные пламена возникают в интервале давлений от 15 до 29 см. В пределах от 30 до 60 см помимо холодного появляется еш е и голубое пламя. Их объединение приводит, однако, с этой смеси к интенсивной осцилляции, подобной той, которая выше была описана для эксперимента в закрытых трубах. Начиная с давления в 00 см, эта осцилляция замещается возникновением уже нормальных пламен, распространяющихся со скоростью 200 см сек. Пунктирная линия А представляет собой приблизительную границу области нормальных пламен. [c.187]

Рис. 14.2. Осцилляции решения для немонотонной разностной схемы

С. К. Годуновым ) для решения нестационарных течений газа предложена монотонная явная схема сквозного счета первого порядка точности. Эта схема не приводит к образованию осцилляций вблизи разрывов, хотя и дает меньшую точность расчета в областях плавного изменения параметров по сравнению со схемами второго порядка точности. [c.277]

Рис. 52. Изменение площади поверхности рт5 ного капающего электрода 5 со временем для непрерывной (а) и таст-регистрации (б) сигнала и вид соотвегствующих полярограмм (для наглядности осцилляции на площадке предельного тока увеличены)

Содержательный обзор и сравнение двух описанных выше подходов к созданию теории вязкого подслоя представил Кистлер [42]. Он констатирует, что сущность пути, использованного Стернбергом, заключается в использовании идеи Прандтля о том, что движущей силой процессов, происходящих в подслое, являются флуктуации давления в пограничном слое, подобно тому, как это происходит для осцилляций ламинарного пограничного слоя. [c.179]

С дальнейшим ростом скорости потока и критерия Ке вихревое кольцо за шаром увеличивается в размерах и начинает осциллировать. При Ке 500 эти осцилляции становятся периодическими. и от кормовой области с определенной частотой, растущей с Ке, отрываются вихревые кольца и уходят вниз по потоку в виде вихревой дорожки Кармана. При Кел 3-10 наступает так называемый кризис сопротивления, пограничный слой турбулизируется и коэффициент сопротивления снижается до Я 0,1. [c.26]

На послед)пощих стадиях, когда выработаны физико-химический (особенности взаимодействия внутренней и внешней фаз конкретной дисперсии) и энергетический (количество подводимой для диспергирования энергии, обеспечивающей такое взаимодействие) ресурсы применительно к конкретной системе, что в эксперименте наблюдается как момент выхода на плато кинетической кривой, в объеме дисперсии, во-первых, сохраняется количество передаваемой энергии и, во-вторых, большая часть внутренней фазы уже имеет размер осколков , поэтому интегральное увеличение степени дисперсности невозможно при одновременно созданных условиях активного агрегирования этих осколков . Далее, при накоплении достаточного количества вторичных агрегатов вновь начинается процесс диспергирования далее совокупность этих процессов повторяется — из-за чего и наблюдаются осцилляции дисперсности. Здесь важно отметить тот факт, что часть привносимой энергии расходуется не только на достижение конечной цели, но и на возбуждение и поддержание паразитных осцилляций — это практическое замечание. Не менее важен и научно-познавательный аспект мы наблюдаем ранее не отмечавшееся явление кооперативного поведения многочастичных дисперсных систем в распределенных силовых полях. Подобные факты отмечались лишь в биологических, химических, экологических системах. Необходимо отметить, что в определенных условиях такое поведение свойственно и дисперсным системам, что отражает общенаучный характер этого явления. [c.128]

На рис. 3.7 в точ (е пересечения кривых выявлено значение. чнергаи (X), которое обеспечивает одновременно максималы1ую дас-персность и минимальные осцилляции дисперсного состава. Именно это значение подводимой на диспергирование энергии следует считать оптимальным, так как при меньших процесс неоправданно затягивается, а при больших - ее часть растрачивается на возбуждение и поддержание паразитных осцилляций дисперсного состава. [c.131]

Отбирают в пять мерных колб вместимостью 50 мл 5, 10, 15, 20, 25 мл пс1лученного раствора А. В каждую колбу добавляют по 4 капли раствора желатины, приливают раствор В до метки и их содержимое перемешивают, получая растворы, содержащие соответственно 2-10-, 4-10- , 6-10 , 8-10 , 1(1-3 г-экв цинка в 1 л. Полярограммы полученных растворов регистрируют. В з1соту волны цинка для каждой концентрации определяют следующим образом (см. чертеж) проводят касательные к основанию волны (а), участку резкого возрастания тока (с) и прямую, проходящую через средние точки осцилляции на участке предельного тока (Ь). Через точки пересечения прямых 6 и с, а также с и а проводят прямые, параллельные оси потенциалов. Расстояние между этими прямыми (мм) равно высоте волны цинка (Л). [c.552]

Интересно отметить, что линеаризованное уравнение для этой задачи имеет форму известного уравнения для колеблющейся системы с торможением обусловленным вязкими силами [14]. Непосредственное сравнение с динамическими задачами механики показывает, что температурный коэффициент у играет роль константы упругости , т. е. характеризует жесткость системы. Таким образом, большая величина температурного коэффициента означает, что система быстро реагирует на возмущенней высокочастотные осцилляции, следующие за этим возмущением. Отметим, что в этом выражении появляется также мощностной параметр р. Так как теплоемкость стоит в знаменателе этой величины, то, следовательно, системы с большой теплоемкостью представляют собой мягкие системы, т. е. системы, медленно реагирующие на возмущение и испытывающие колебания низкой частоты. Наконец, выражение вязкого трения w) содержит параметр . Такпм образом, присутствие в системе запаздывающих нейтронов приводит к затухающим осцилляциям при возмущении. Это влияние запаздываюи ,их нейтронов на переходный режим уже отмечалось нами ранее. [c.431]

Применив критерий Найквиста [27], можно показать, что уравнение (9.249) пе имеет рс шепий с возрастающей амплитудой, так как уравнение (9.251) или пара уравнений (9.252) не содер кат корней в правой полуплоскости [80]. Таким образом, х и обгг ее решение w(t) = exp(a, i) представляют собой затухающие осцилляции. Введение реактивности бА о [c.449]

При решении подобных задач обычно переходят к медленным переменным, а быстрая осцилляция означает наличие обратной степени малого параметра в фазах взаимодействующих волновых пакетов. Вн> три слоя локального резонанса амплитуда главного члена формального асимптотического решения удовлетворяет уравнению Шрёдингера [c.201]

Сдвиговое течение с малой амплитудой осцилляций Y iiY os ot, - — амплитуда скорости сдвига ш — круговая частота [c.167]

Пар поступает в трубы с высокой скоростью, и, если скорость пара достаточно высока, часть коиденсата может быть унесена паровым потоком. По мере протекания процесса конденсации отношеиие количества конденсата к количеству пара увеличивается, и на нижией поверхности труб образуется тонкий слой конденсата. Волны, которые воз Икают вследствие трения а границе раздела фаз, могут стать достаточно высокими и достигнуть верхней части трубы, способствуя, таким образом, образованию парокапельного ядра потока. При некоторых условиях наличие двухфазного ядра потока может стать причиной временной остановки и изменения направления движения потока, что в конечном счете приводит к неустойчивости или осцилляции потока. Наконец, при приближении скорости пара к нулю конденсат будет с текать с труб под действием гидростатического напора. При больших количествах конденсата проходное сечение труб может оказаться полностью заиолие ым, но этого следует тщательно избегать, поскольку, как упоминалось выше, могут возникнуть осцилляции, которые, в свою очередь, могут стать причиной разрушения пучка труб. Таким образом, важным моментом как для теплопередачи, так и для потерь на трение является двухфазная структура ядра потока. [c.57]

Акустические колебания. Сильный шум, по-видимому, является результатом того, что скорость [ютока, определяющая частоту осцилляций потока в любом из двух случаев, [c.151]

Способность обеих таутомерных форм (а и б) трополона легко пре-врапдаться друг в друга выражают с помощью ( .юрмулы д. При переходе протона от одного 0-атома к другому всс двойные связи в ядре смещаются когда этот переход совершается с большой скоростью, то происходит осцилляция тс-электронов, подобная наблюдаемой в бензольном ядре. Поэтому Дьюар предложил для трополона формулу е с полным резонансом. [c.916]

I. Исходные осцюшограммы профилей волн давления в серии ступенчатых нагружений суспензии бентонитовой глины [17]. Зафиксировано значительное усиление давления на переднем фронте волны. На профиль волны наложены осцилляции на частоте, близкой к собственной частоте датчика. Масштаб време-Н4А1 = 100 мкс. [c.116]

Действенным методом повышения эффективности воздействия акустических полей на процесс диспергирования является совместное действие полей двух частот. На рис. 3.9. представлена амплитудно-частотная характеристика акустического гомогенизатора, используемого в аппарате для смачивания и диспергирования пигментных материалов. На вибрационном спектре, косвенным образом характеризующем диспергирующие свойства гомогенизатора, представлены колебания полей двух частот (800 Гц и 2000 Гц). Один из возможных механизмов взаимодействия полей двух частот строится [43] на предположении, что кавитационная эффективность определяется захлопыванием полостей в поле низкой частоты, а действие высокочастотного поля создает дополнительную осцилляцию полостей. Оценку такого механизма взаимодействия можно провести на основании уравнения движения полости в форме Нолтинга - Неппарайса [c.65]

Особенно неожиданными явились опубликованные в 1955—1956 гг. работы Ванпе [64, 65], в которых при окислении метана (смесь 2СН4 + + О2) в статических условиях при температуре около 500° и давлении 800 мм рт. ст. было обнаружено возникновение пиков на кривой прироста давления. Эти пики — осцилляции сопровождаются голубым свечением, которое, правда, не всегда удается наблюдать. Ванпе показал далее, что интенсивность холодных пламен тем больше, чем больше давление смеси. В работе были определены области холодных пламен, медленного окисления и горячего воспламенения. Было также констатировано, что во время прохождения холоДного пламени концентрация формальдегида — основного промежуточного продукта окисления метана — остается неизменной. [c.80]

Для расчета чисто сверхзвуковых стационарных течений может быть использована схема Мак-Кормака, но при этом в окрестности разрывов наблюдаются осцилляции решения, связанные с немонотонностью схемы. [c.277]

Установлено, что на легко поляризуемом и обладающем чистой, обновляемой поверхностью р. к. э. получаются хорошо воспроизводимые кривые зависимости / = /( ). В силу этого р. к. э. весьма пригоден для исследования электрохимических процессов, Р. к, э. (рис. XXVI. 8) представляет собой стеклянный капилляр с внутренним диаметром 0,05—0,1 мм, из которого ртуть вытекает каплями с интервалом 1—3 с. К другому концу капилляра с помощью шланга присоединен резервуар со ртутью. На каждой вновь образующейся капле сила тока возрастает от нулевого значения до максимального, отвечающего заданному потенциалу. Силу тока измеряют демпфированным гальванометром, который регистрирует среднее значение его в зависимости от напряжения. Изменение силы тока во времени на отдельных каплях проявляется только небольшими осцилляциями около среднего значения. [c.301]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология