Давление действительное

Вопрос о степени равномерности распределения давления за колесом особенно актуален для машин высокого давления. Действительно, в упомянутых опытах при окружной скорости колеса около 150 м сек и при атмосферном давлении на всасывании неравномерность давления за колесом на некоторых режимах достигала 500 кПм . Допустим, что машина, подобная испытанной, работает с окружной скоростью, равной 290 м сек, при удельном весе на всасывании в 30—35 раз большем удельного веса атмосферного воздуха. Тогда неравномерность может достигнуть [c.249]

Закон Дальтона является следствием аддитивности парциальных давлений. Действительно, из уравнения Клапейрона — Менделеева имеем [c.60]

Основы физической теории растворов были заложены уже во второй половине XIX в. Сванте Аррениусом и Вант-Гоффом. Согласно этой теории процесс растворения рассматривается как чисто физический процесс равномерного распределения частиц растворяемого вещества по всему объему растворителя, который представляет собой некую индифферентную среду. При этом допускают, что никакого взаимодействия между молекулами растворителя и частицам растворенного вещества не существует. Физическая теория растворов подкреплялась тем, что целый ряд свойств растворов — повышение температуры кипения, понижение температуры замерзания, давление пара, осмотическое давление —действительно зависит только от концентрации растворенного вещества, но не зависит от его природы. Таким образом, растворы, со- [c.80]

Зависимость Н от Т и р выражается соответственно уравнениями (П.2) и (П.6). Первое из них, как уже отмечалось, можно рассматривать и как определение важной характеристики — изобарной теплоемкости Ср. Второе свидетельствует о незначительном изменении энтальпии с давлением. Действительно, для веществ в твердом и жидком состояниях уменьшаемое и вычитаемое правой части уравнения (II.6) примерно равны они в точности одинаковы для идеального газа и отличаются лишь для реальных газов (особенно при очень высоких давлениях). [c.82]

Результаты экспериментального исследования временной зависимости давления, замеренного безынерционным тензометрическим датчиком давлений в разных местах корпуса, заимствованные из работы , представлены на рис. У.И. Из рисунка видно, что величина локального значения давления действительно является периодической пилообразной функцией времени. [c.230]

Весьма своеобразны закономерности процессов агрегирования в системах, содержащих одновременно взвеси разных веществ. В этом случае наряду с рассмотренными выше процессами коагуляции однородных частиц может наблюдаться гетерокоагуляция — сцепление частиц разной природы. При этом иногда происходит обмен ролями между молекулярной и электростатической составляющими расклинивающего давления. Действительно (как отмечалось в 2 гл. IX), для несимметричных пленок (в данном случае — прослоек жидкости, разделяющих разнородные частицы) молекулярная составляющая расклинивающего давления может иметь положительный знак (А < 0) прослойка среды втягивается молекулярными силами в зазор между частицами. Это явление имеет ту же природу, что и упомянутое в 2 гл. I, возникновение нулевого двугранного угла при контакте жидкой фазы с границей зерен (в рассматриваемом случае — разделяющей разнородные материалы), когда поверхностные энергии фаз связаны условием Гиббса — Смита (III—29). [c.301]

Объектами исследований, проведенных Ленгмюром и его последователями (Н. Адам, Е. Райдил и др.), служили многочисленные вещества, как низкомолекулярные—высшие гомологи кислот, спиртов, аминов, так и высокомолекулярные, в том числе белки и нуклеиновые кислоты. Результаты этих исследований подробно изложены в [4]. Показа]ао, что для широкого круга веществ при Г- 0 произведение ял площади, приходящейся на молекулу в адсорбционном слое, на двухмерное давление действительно стремится к к Г, независимо от строения молекул ПАВ. [c.69]

Разнице адсорбций соответствует определенное изменение расклинивающего давления. Действительно, интегрированием урав- [c.130]

Зависимость степени превращения метана х от температуры и концентрации реагентов приведена па рис. 97. Степень превращения, т. е. выход водорода и СО, растет с повышением температуры. При стехиометрическом расходе водяного пара (кривая /) практически полное превращение метана может быть достигнуто в состоянии равновесия лишь при температурах выше 900°С. Увеличение концентрации водяного пара позволяет сдвинуть равновесие реакции вправо при более низких температурах (кривые 2 я 3). Аналогично увеличению концентрации действует и, повышение давления. Действительный выход продукта х в эндотермических процессах изменяется подобно равновесному. При прочих равных условиях он значительно ниже равновесного при низких температурах и сближается с равновесным при высоких температурах (кривая / ). [c.229]

Из рис. 3.4 можно увидеть, что при атмосферном давлении и повышенной температуре образуется менее 1% аммиака. Выход продукта растет с ростом давления. Действительно, в промышленных условиях синтез аммиака проводят при высоком давлении и низкой температуре. [c.67]

Для уменьшения тепловой нагрузки печи выгодно, чтобы температура поступающего в печь сырья была максимальной. Для этого необходимо в колоннах иметь повышенное давление. Действительно, если продукт, поступающий в печь, представляет фракцию 200— 350° С, то при атмосферном давлении температура низа колонны будет около 240°, при 3 ати она поднимается до 300°, а при 15 ати примерно до 380°. [c.84]

Ha практике очень часто для высоконапорных насосов скоростным напором и энергией положения пренебрегают вследствие их малости по сравнению со статическим давлением. Действительно, используя выражение (4а), можно видеть, что при (Ра — pi)/ipg) = 20 м величина Zj — Zi даже для крупных насосов не превышает 0,3—0,4 м, а при равенстве и Sj скоростной напор стремится к нулю. Однако для низконапорных насосов выражение для напора, по-видимому, надо принимать в полном виде в соответствии с формулами (2а)—(4а). [c.14]

Зависимость растворимости газов в жидкостях от давления выражается законом Генри при постоянной температуре растворимость газа пропорциональна его парциальному давлению. Иногда закон Генри формулируют иначе объем газа, растворимого в данном количестве жидкости, не зависит от давления. Действительно, из закона Бойля — Мариотта следует, что объем, занимаемый данным количеством газа, обратно пропорционален давлению. С одной стороны, при повышении давления в п раз во столько же раз увеличивается количество газа, растворимого в данном количестве жидкости, но с другой — газ сжимается также в п раз. В результате объем (но не масса и не молярное количество ) газа, растворимого в данном количестве жидкости, остается постоянным. Если в жидкости растворяется смесь газов (например, воздух), растворимость каждого из них пропорциональна его парциальному давлению. [c.86]

Долгое время основным условием получения ПВФ высокой молекулярной массы с хорошим выходом являлось использование высоких концентраций ВФ, которые достигались полимеризацией при высоких давлениях. Действительно, повышение концентрации малоактивного мономера ВФ подавляет рекомбинацию высокоактивных радикалов ВФ и другие реакции обрыва и переноса цепи, приводящие к получению низкомолекулярных продуктов. Первые патентные сообщения о получении высокомолекулярного ПВФ при высоком давлении 15—100 МПа (150—1000 кгс/см ) и температуре 50—200°С опубликованы в 1947 г. [116]. [c.69]

В работах [53, 76, 107, 145] показано, что для определения критической скорости нсевдоожижения при повышенном давлении пригодны формулы, применяемые при нормальном давлении с учетом реальных физических параметров. Это означает, что при высоких давлениях действительна формула (41) и, следовательно, обратная ей формула (62). Это обстоятельство подтверждено в работе-[145]. А раз это так, то, следовательно, расширение слоя при высоких давлениях определяется, как и при нормальных давлениях, уравнениями (67) и (68). [c.37]

Механизм центрифугирования в центрифугах фильтрующего типа идентичен механизму фильтрования под действием разности давлений. Действительно, в фильтрующих центрифугах (см., например, рис, 5-24) осуществляется процесс разделения неоднородной системы (суспензии) через пористую фильтрующую перегородку (дырчатый барабан, внутренняя поверхность которого обтянута тканью). [c.211]

С жидкой фазой в одной и той же поре. При этом возникает еще один элементарный механизм переноса, связанный с действием сил капиллярного давления. Действительно, в поре переменного радиуса мениски жидкости на поверхности контакта фаз обладают различной кривизной (рис. 1.9), сила капиллярного давления со стороны мениска большей кривизны оказывается большей и жидкая фаза перемещается из зоны широкого капилляра в более узкую его часть. Этот эффект обусловливает капиллярное всасывание жидкости из широких пор в узкие. [c.46]

Согласно кинетической теории газов вязкость пе должна зависеть от давления. Действительно, для воздуха, например, получено [1] [c.233]

Для большинства реакций гидрирования олефинов, катализируемых комплексами переходных металлов, условия процесса должны быть достаточно жесткими, чтобы стало возможным замещение лигандов. Однако в таких условиях часто происходит образование металла. Вследствие этого не ясно, все ли системы, используемые при высоких давлениях, действительно являются истинно гомогенными. Ниже мы будем считать систему гомогенной, если специальными экспериментами не доказано обратное. [c.14]

Различная зависимость от температуры удельной скорости реакции приводит также и к различной зависимости величины к от давления. Действительно, из уменьшения эффективной энергии активации от значения Ец до значения, выражаемого формулой (17.23), при переходе из области высоких в область низких давлений следует, что при низких давлениях мономолекулярное превращение испытывают молекулы с малой средней энергией по сравнению с молекулами, превращающимися при высоких давлениях. А так как, согласно формуле (17.17), вероятность превращение [c.249]

Как показано им же, все соотношения, выведенные выше для кинетики адсорбции при условии постоянства давления адсорбтива, могут быть использованы и для анализа процесса при переменном давлении. Действительно, дифференциальное уравнение кинетики адсорбции имеет вид [21]. Интегрирование этого уравнения при переменном давлении дает [c.219]

Уравнения (2.11) и (2.14) получены при атмосферном давлении и надежны только при низких давлениях. С повышением давления действительная скорость реакции оказывается нияе, чем рассчитанная по этим уравнениям /24, 25/. Предполагается, что механизм конверсии остается неизменным. Следовательно, не меняется и форма уравнений [c.48]

Если принять, что одной атмосфере в среднем соответствует столб воды в 10 м, то на глубине, например в 4000 м, давление столба воды должно составлять около 400 атм. Подобные высокие давления действительно наблюдаются в современшах глубоких скважинах. [c.9]

Зависимости стандартного мольного изменения энтропии от температуры и давления определяются соответственно теплоемкостями с°рк чистых компонентов в реальном состоянии и производными йик1дТ)р, характеризующими термическое расширение компонентов при постоянном давлении. Действительно [c.183]

Характеристика насосов. Зависимость между напором Н и производительностью Q поршневого насоса (рис. П1-14) изображается вертикальной прямой. Характеристика показывает, что производительность поршневого насоса есть величина постоянная, не зазисящая от напора. Практически, вследствие увеличения утечек жидкости через неплотности, возрастающих с повышением давления, реальная характеристика (изображенная на рис. П1-14 пунктирной линией) не совпадает с теоретической. С увеличением давления действительная производительность поршневого насоса несколько уменьшается. [c.142]

Уаиболее простой путь определения энтальпии основан на измерении теплоемкости тел при постоянном давлении. Действительно, теплоемкость есть отношение количества сообщенной телу теплоты к приращению температуры тела [c.42]

Графическую зависимость между напором Н и производительностью насоса Q при п = onst называют характеристикой поршневого насоса. Она выражается вертикальной прямой, откуда следует, что производительность поршневого насоса не зависит от напора. Однако в реальных условиях работы насоса вследствие утечки жидкости через различные неплотности в насосе, возрастающих с повышением давления, действительная (рабочая) характеристика не совпадает с теоретической (рис. 8-10). [c.172]

Объем растворенного газа не зависит от давления. Действительно, учитывая пропорциональное изменение концентрации растворенного вещества с давлением х.А = Рк1к) и обратную пропорциональность давления и объема (закон Бойля — Мариотта) рл — ==соп51/1/а, получим при подстановке Уа = сопз1// л а. Таким образом, при увеличении концентрации растворенного газа с давлением его объем пропорционально уменьшается при этом исходный объем растворенного газа не изменяется. [c.253]

Для слишком длинной колонки поддержание оптимальной скорости элюции может потребовать чересчур большого перепада давлений. Действительно, пз (22) следует очевидный вывод, что необходимый перепад давлений (АР иЬц1к(Р) прямо иропорционалеп длине колонки. С этой точкп.чрення необходимо оцепить возможности имеющегося насоса п опасность деформации гранул пспо.1Ь.чуемого сорбента к этим проблемам мы вернемся ниже. [c.37]

Поскольку расход горючего никак не зависит от состояния колебательной системы, и поскольку влияние запаздывания здесь не рассматривается, от-чичное от нуля возмущение теплоподвода Q может возникнуть лиять в результате возмущения полноты сгорания введенного в поток горючего. Опыты говорят о том, что полнота сгорания мало зависит от давления среды, если это давление незначительно отклоняется от нормального. Прп горении смеси в открытой трубе давление действительно колеблется сравнительно слабо (на доли атмосферы), поэтому будем ниже пренебрегать влиянием давления на полноту сгорания. Скорость течения является более существенным параметром. Нередко увеличение скорости потока после превышения ею некоторой величины приводит к заметному снижению полноты сгорания. В пределе, при значительнолг увеличении скорости течения может произойти так называемый срыв нламени — полное прекращение горения. Наибольшее влияние на полноту сгорания оказывает обычно коэффициент избытка воздуха а (отношение фактического количества воздуха в единице массы смеси к количеству воздуха, теоретически необходимому для полного сгорания заключенного в ней горючего). Таким образом, примем, что [c.205]

В целом, с помощью электрохимических измерений хорошо выявляется известное из литературы [37] секториальное строение кристаллов алмаза, выращенных при высоких температуре и давлении. Действительно, наблюдаемые различия в электрохимических свойствах (импеданс, а также кинетические параметры) отдельных фаней с различной кристаллофафической ориентацией объясняются прежде всего различием в концентрации акцептора (бора) в секторах роста, связанных с этими фанями, что в свою очередь связано с различной способностью фаней захватывать бор в процессе синтеза. Очевидно, что для выявления более тонких эффектов (таких как влияние на электрохимические свойства фаней поверхностной атомной плотности алмаза и др.) необходимо сравнивать фани с разными индексами при постоянной концентрации бора, используя для этого разные кристаллы. [c.40]

В соответствии с этим выражением, в малом зародыше поры должно создаваться огромное давление. Действительно, как показано в ряде работ, чистые жидкости, даже насыщенные газом, но освобожденные от твердых частиц, выдерживают отрицательные давления более 10 МПа [29, 30] или нагревание на 50—80 °С выше температуры кипения. Обычно считают, что зародышами пор являются микропузырьки газа или плохо сма-зиваемые поверхности твердых частиц, которые в большом количестве содержатся в реальных системах. Чтобы возникший каким-то образом микропузырек мог существовать, должны выполняться обычные условия равновесия фаз равенство давлений, температур и химических потенциалов внутри и вне пузырька. Давление пара над вогнутой поверхностью жидкости, и, следовательно, значение константы Генри зависят от радиуса пузырька [30]. Однако уже для R 1 мкм это влияние пренебрежимо мало. Для очень малых зародышей оно может быть заметным. В дальнейшем константа Генри будет считаться постоянной для разных R. В реальных высоконаполненных систе- [c.166]

Изотерма четыреххлорнстого углерода при 25° примерно совпадает с изотермой III типа, хотя в ее середине имеется странный линейный участок (рис. 54), и значение с, рассчитанное по изостерической теплоте адсорбции, составляет 2,3. Это немного больше максимального значения с = 2, разрешенного для изотермы III типа. Но если принять с = 2, то точка, соответствующая х = хт, должна оказаться при относительном давлении, равном 0,41. Но при этом давлении действительная величина адсорбции, как показывает изотерма, равна 160 мг, т. е. более чем в полтора раза больше значения, определяемого удельной поверхностью (98 мг). Такое высокое значение емкости монослоя (160 мг) можно объяснить, только предположив, что площадь поперечного сечения молекулы четыреххлористого углерода составляет лишь 19 Д2, что представляется недопустимо малой величиной. [c.122]

Среднее индикаторное давление действительного цикла может быть вычислено по величине заштрихованной площади S (рис. 38) Pi = SjVn. [c.108]