Послесвечение методы измерения

Отметим также следующие важные методы измерения в послесвечении, измерения в электронных и ионных пучках, фотоэлектронная спектроскопия, измерения метастабильных атомов и молекул, электрохимические методы, методы скачка температуры и (или) давления, ультразвуковые методы, ЯМР, ЭПР. [c.20]

Люминесценцией тела в данной спектральной области называют избыток излучения над температурным при условии, что это избыточное излучение обладает конечной длительностью, превышающей период световых колебаний (определение С. И. Вавилова). В старой литературе было принято называть флуоресценцией явления люминесценции, длящиеся очень недолго после прекращения возбуждения фосфоресценцией называли процессы с длительным послесвечением. После того как были разработаны методы измерения длительности свечения от миллиардных долей секунды до сколь угодно больших значений, это разделение потеряло строгий физический смысл и имеет сейчас не больше значения, чем понятия теплого и холодного в учении о теплоте. Сохранение этих слов в научной терминологии оправдано только тем, что они удобны и привычны для быстрой качественной характеристики явлений. Точная и строгая классификация явлений люминесценции была дана С. И. Вавиловым (см. примечание к стр. 16 книги Прингсгейма 8], указанной в дополнительной литературе). По Вавилову, явления люминесценции можно разделить на следующие три группы [c.93]

Более точный метод измерения времен жизни [16] состоит в следующем. Испускаемое веществом послесвечение улавливается фотоэлектронным умножителем, сигнал которого подается на ось х осциллоскопа. Фосфороскоп синхронизируют с разверткой осциллоскопа, и тогда на экране последнего появляется экспоненциально затухающая кривая фосфоресценции, которую можно сфотографировать и затем спокойно промерить. Такой же метод можно применять и при использовании недавно появившихся вспышечных (импульсных) ламп . [c.113]

Абсолютный квантовый выход процесса люминесценции может быть, конечно, определен сравнением интенсивностей испускаемого света образца и стандарта, чей абсолютный квантовый выход уже точно известен. Хотя этот метод ставит вопрос о том, как был исходно определен квантовый выход для вещества-стандарта, он на практике является наиболее быстрым и удобным. Было предложено несколько стандартов. Полезным веществом является натриевая соль 1-нафтиламин-4-сульфокислоты. Ее разбавленные и обескислороженные растворы в глицерине дают квантовый выход (определенный одним из абсолютных методов), близкий к единице. Аналогичная методика находит распространение в измерениях абсолютных интенсивностей хемилюминесценции в газовой фазе. Спектральное распределение и абсолютная эффективность испускания хемилюминесценции послесвечения воздуха [реакция (4.35) J [c.193]

Бредли Мур и сотр. [167] с успехом применили инфракрасные лазеры для изучения V—Т- и особенно V—У-обменов. Сущность метода заключается в облучении образца газа модулированным лазерным импульсом и в регистрации последующей инфракрасной флуоресценции послесвечения. Опубликовано большое количество работ по измерениям скорости релаксации СОг (О, 0°, 1), возбужденной лазером на смеси N2 и СО2. Применение метода двойного микроволнового резонанса для исследования вращательной релаксации описано в разд. 4.6. [c.224]

Кондентрации частиц плазмы в основном и возбужденном состояниях можно определить следующим образом излучение внешнего источника пропускается через плазму и на определенной длине (ВОЛНЫ измеряется степень поглощения этого излучения частицами, концентрация которых должна быть определена. Этот метод можно применять только в тех случаях, когда собственное излучение плазмы на той же длине волны не мешает измерению поглощения, как, иапример, при исследовании послесвечения импульсной плазмы [27]. Внешний источник излучения представляет собой электрический разряд в смеси тех же газов, которые образуют исследуемую плазму. Для определения абсолютных величин концентраций требуется знание относительной формы контуров линий поглощения и излучения (эта проблема не возникает, если плазма и внешний источник идентичны), а также сечения поглощения [28]. Для определения относительных изменений концентрации данной компоненты этой дополнительной информации не требуется. [c.100]

Для измерения распределения по колебательным уровням основного состояния молекул используются также методы активной диагностики, фотовозбуждение и фотоионизация [263—265], а также ионизационное возбуждение электронным пучком [266— 268]. Последняя группа методов чаще всего используется в послесвечении разрядов. [c.49]

Рис. 9.2. Схема различных вариантов установки для исследования рекомбинационного послесвечения азота (а — г), измерения концентрации атомов на выходе из разряда (Аг = 5—6 см) [д) и температуры газа термопарным методом (е)

Рассмотрим основные особенности методов экспериментального исследования к. д. р. Один из наиболее распространенных методов измерения к. д. р. разработан Бнонди с сотрудниками и состоит в исследовании характера уменьшения плотности электронов в послесвеченни положительного столба разряда [12, 74]. Плотность электронов измеряется микроволновым методом, основанным на зависимости собственной частоты микроволнового резонатора от плотности электронов, заполняющих резонатор. [c.73]

Весьма распространенный способ экспериментального исследования к. д. р. в газах основан на технике ударных волн [27, 82]. Зная скорость распространения ударной волны в трубке и измеряя плотность электронов в различных точках вдоль трубки в зависимости от времени, можно определить характер распада плазмы. Температура газа за фронтом ударной волны варьируется путем изменения амплитуды ударной волны. Основная трудность использования указанного метода измерений связана с тем, что температура газа, его давление и ионный состав постоянно меняются за фронтом ударной волны, поэтому для получения результатов при постоянных условиях проводится сложный пересчет, основанный часто на неоиравданных допущениях. Поэтому точность метода ударных волн гораздо ниже точности, которую дает исследование послесвечения плазмы. Тем не менее метод ударных волн позволяет исследовать рекомбинацию при высокой газовой температуре, поэтому он получил широкое распространение [27, 82—84, 90]. [c.75]

Данная глава посвящена методикам измерения люминесцентных характеристик [1, с. 39—91 2, с. 54—84 3, с. 595—666 4, с. 221—457 5, с. 21—34 6, с. 37—78 и 111—132 7, с. 106—142], из которых наибольшее значение имеют сцектры поглощения и излученпя, выход люминесценции, длительность послесвечения, а также некоторых других физических свойств люминофоров. Кроме того, описаны применяемые в измерительной практике методы возбуждения фото-, катодо- и электролюмпнофоров. [c.167]

Принцип действия осциллографических полярографов применительно к одноцикличному методу заключается в следующем. На последней стадии жизни ртутной капли, когда скорость изменения поверхности минимальна, к ячейке прикладывается линейно изменяющееся напряжение. Это же напряжение после соответствующего усиления подается на горизонтально отклоняющие пластины электронно-лучевой трубки. Падение напряжения, создаваемое током ячейки на измерительном сопротивлении, усиливается и поступает на вертикально отклоняющие пластины трубки. Таким образом, полученное на экране осциллографа изображение выражает зависимость тока ячейки от приложенного напряжения. Для удобства измерения и фотографирования осциллограммы в приборах обычно применяются электроннолучевые трубки с длительным послесвечением. [c.99]

Среднее время пребывания т частиц в плазме разряда или зна-ченце параметра переноса i] можно установить экспериментально разными методами [680, 159, 1034]. Наиболее распространенным является предложенный в работе [680] способ установления т путем измерения интенсивности и длительности послесвечения спектральной линии элемента при импульсном введении его на вращающихся (перпендикулярно оси разряда) зондах непосредственно в плазму дуги. Надо заметить, что условия прохождения частиц через разряд при таком способе введения пробы отличаются от соответствующих условий прн испарении пробы из электрода. Поэтому значения т в обоих случаях могут быть разными. [c.114]

Максимальная быстрота записи спектра достигается при развертке какого-либо участка спектра на экране катодного осциллоскопа [105]. Для получения максимальной чувствительности напряжение развертки (варьируемое пилообразно при помощи реостата, приводимого мотором) должно изменяться сравнительно медленно [106]. Наилучшие результаты для очень слабых ионных токов получены при периоде развертки от 1 до 30 сек. Для изображения спектра масс в диапазоне до 200 массовых единиц быJ i использован осциллоскоп с большим периодом послесвечения при желании любая часть спектра могла быть получена в большем масштабе. Сири [1071 описал компактный 180-градусный масс-<иектрометр, работающий на переменном токе, в котором. т1ине11но растущее напряжение развертки от О до 200 в при частоте 200 гц накладывалось на постоянное ускоряющее напряжение, что позволяло одновременно выбирать как область спектра, так и масштаб развертки. Выходное напряжение из специальных усилителем подавалось на осциллоскоп. Разрешающая спла была достаточна до массового числа 65. Достигнута чувствительность в 2-10" а на 1 см отклонения. Нри измерениях высоты пиков (с использованием делителя напряжения для приведения больших пиков к стандартной высоте), по словам автора, достигалась точность от 2 до 5%. Такие приборы, не будучи в такой же степени точными, как дрз гие регистрирующие установки д.ля слабых токов, тем не менее имеют важное применение при изучении быстро проходящих эффектов (например, когда появление и исчезновение интересую-нюго исследователя компонента происходит очень быстро). Этим методом исследованы респираторные газы с целью наблюдения за быстро исчезающпми компонентами. [c.91]

Для измерения концентрации колебательно-возбужденных гомоядерных молекул используется квазнрезонансная передача возбуждения на колебательные уровни излучающих гетероядер-пых молекул, так называемый метод вибролюминесценции [246,269]. Недостатком этого метода является то, что измеряется величина, близкая к полной концентрации колебательно-возбужденных молекул. Измерения возможны только в далеком послесвечении разряда, поскольку попадание излучающих молекул в разряд приводит к появлению излучения, связанного с возбуждением их в разряде за счет электронного удара. [c.49]

Концентрации электронно-возбужденных частиц измеряются по интенсивности спектров их излучения в видимой, ультрафиолетовой (УФ) и ближней инфракрасной (ИК) областях спектра [52— 55]. Наибольшие затруднения вызывает измерение концентраций метастабильных частиц следствие малости вероятностей радиационных переходов с них, а также концентрации атомов на нижних возбужденных уровнях, поскольку линии излучения (резонансные) лежат, как правило, в области вакуумного ультрафиолета и реабсорбированы. Для их регистрации используются спектральные методы поглощения излучения [51—53, 148], которые хороши при концентрациях поглощающих возбужденных молекул выше 10 —Ю см- [148]. Для атомов предельные концентрации несколько ниже, так как вся энергия перехода сосредоточена в одной узкой линии [274]. В послесвечении разрядов возможно детектирование с помощью детекторов вторичной электронной эмиссии [275] либо косвенные методы — передача возбуждения на излучающие состояния малой примеси, например ртути [276—278]. Использование косвенных методов в разрядах затруднено, поскольку возможно влияние на сигнал других возбужденных частиц, ионов и электронов. Тем не менее метод малой излучающей добавки может быть весьма эффективным, и для его осуществления в плазме требуется специальное исследование механизма возбуждения регистрируемого излучения [139]. [c.50]