Распространение света в прозрачных средах

Наибольший интерес представляют ионные реакции сшивания по двойным связям. Однако радикальные процессы сшивания являются практически более важными. Инициирование таких реакций может происходить под действием кислорода или света, особенно в присутствии соответствующих катализаторов, например соединений двухвалентного кобальта ( воздушная сушка ). Боль-щие возможности в этом плане представляет сополимеризация. Для этого ненасыщенный полиэфир растворяют в мономере, способном к радикальной сополимеризации, и добавляют соответствующий инициатор. Выбранный инициатор определяет температуру полимеризации. При использовании перекисей, таких, как перекись бензоила, перекись циклогексанона или гидроперекиси,, полимеризацию проводят при 70—100°С ( горячее отверждение ), в присутствии окислительно-восстановительных систем — при комнатной температуре ( холодное отверждение ). Наиболее распространенными окислительно-восстановительными системами являются смеси перекиси и восстановителя, растворимого в органической среде (например, нафтенат или октоат кобальта или меди и третичный амин, такой, как Ы,Ы-диметиланилин). В качестве сшивающего агента обычно используют стирол. В результате реакции образуются прозрачные нерастворимые термостойкие продукты с [c.199]

При падении луча света на границу раздела двух прозрачных сред происходит частичное отражение света от поверхности раздела и частичное распространение света в другой среде (рис. 7.7). Направление луча во второй среде изменяется в соответствии с законом преломления [c.147]

Рефрактометрический анализ основан на измерении показателя преломления жидким испытуемым веществом (или его раствором). Луч света, проходя из одной прозрачной среды (воздух) в другую (жидкость), падая наклонно к поверхности раздела фаз, меняет свое первоначальное направление, т.е. преломляется. Преломление света (рефракция) зависит от разницы в скорости распространения света в разных средах. Отношение синуса угла падения а к синусу угла преломления 3 равняется отношению скорости распространения в среде I (ui), к скорости распространения света B среде II (оп), является величиной постоянной для дан- [c.234]

Явление дифракции света в ультразвуковом поле может наблюдаться в любой прозрачной для света упругой среде (твердой, жидкой и газообразной). Сущность явления заключается в следующем. При распространении продольной звуковой волны в среде, как известно, образуются периодически области сгущения и разрежения. Для стоячей волны они соответствуют пучностям д узлам волны. Благодаря тому, что сгущения и разрежения среды оптически неоднородны и для ультразвуковых частот находятся на небольшом расстоянии друг от друга ), можно рассматривать ультразвуковое поле как некоторую дифракционную решетку. Узкий пучок света, проходя через подобную решетку, отклонится от первоначального направления, и на экране будет виден ряд дифракционных спектров. При этом дифракционные спектры высших порядков ( г>1, где п—порядок спектра) располагаются симметрично по обе стороны от спектра нулевого порядка. Расстояние между спектрами зависит от длины волны света (Хсв) и длины волны ультразвуковых колебаний (>зв), причем для угла отклонения спектра п-го порядка будет справедливо соотношение [c.56]

Распространение света в прозрачных средах [c.238]

Абсолютным показателем преломления света N для данного прозрачного вещества является отношение скорости света в вакууме Ув к скорости распространения света в среде (в данном веществе) [c.104]

Метод светорассеяния (оптический метод). Этот метод основан на свойстве крупных частиц в растворе (коллоидных частиц и макромолекул) рассеивать свет. В результате прозрачный для невооруженного глаза раствор оказывается мутным - оптически неоднородным. При распространении света через такую среду возникают вторичные световые волны той же длины, но другого направления, которые можно наблюдать в специальных приборах типа нефелометра - фотометрах светорассеяния. Метод дает среднемассовую молекулярную массу, а прн измерении светорассеяния в разных направлениях возможно оценить форму частиц. Метод точен, позволяет определять молекулярную массу до (2...3)х10 , но сложен в аппаратурном оформлении, а также требует высокой степени чистоты исследуемых растворов и окружающего воздуха. [c.177]

Оптич. хар-ка среды, связ. с преломлением света (изменением направления светового луча) на фанице раздела двух прозрачных оптич. однородных и изотропных сред при переходе света из одной среды в др., если скорости распространения света в обеих средах различны и свет падает на пов-сть раздела под углом, отличным от нормали (90°С). Эта хар-ристика обусловлена различием фазовых скоростей распространения света в двух средах. Величина п.п., равная отношению этих скоростей ji = = j/ j наз. относительным п.п. этих сред. [c.162]

При переходе луча света из оДной прозрачной среды в другую направление его меняется. Это явление называется преломлением. Среда является оптически более плотной, если в ней скорость распространения света меньше. При переходе луча из среды менее оптически плотной в среду более оптически плотную угол падения луча больше угла преломления (рис. 4.1). [c.69]

Абсолютным показателем преломления света N для данной прозрачной среды (вещества) является отношение скорости распространения света Б вакууме к скорости света в этой среде (веществе) Ус. [c.101]

Когда световая волна распространяется в строго однородной прозрачной среде, она индуцирует колебания этой среды. Возникающие в результате этого вторичные волны полностью компенсируют друг друга по всем направлениям, за исключением направления распространения возбуждающего света, и в этой гипотетической среде не будет никакого рассеяния света. В жидкости или газе, состоящих из отдельных молекул, всегда существуют малые области, в которых показатель преломления испытывает флуктуации. В этом случае вторичные волны уже не полностью компенсируют друг друга и малая часть возбуждающего света будет испускаться в направлениях, отличающихся от направления распространения возбуждающего света. Это явление было рассмотрено Релеем. Предположив, что рассеивающие центры представляют собой сферы радиуса г, что этот радиус значительно меньше длины волны света и что поляризуемость частиц одинакова во всех направлениях. Релей рассчитал, что интенсивность рассеянного света пропорциональна величине Чтобы выяснить пространственное распределение и поляризацию рассеянного света, рассмотрим рис. 20. Сферическая частица находится в точке О, а падающий на нее пучок света поляризован так, что его электрический вектор параллелен линии ZZ. Под действием поля волны в частице возникают вынужденные колебания, направленные вдоль ZZ. При этом частица испускает свет, электрический вектор которого колеблется в плоскости, содержащей и ось колебаний частицы. Геометрически картина явления точно совпадает с обсуждавшейся в разделе I, Г,3, где рассматривалось испускание флуоресценции группой молекул, ориентированных так, что оси переходов [c.65]

Рефрактометрический метод основан на преломлении света при прохождении луча через границу раздела прозрачных однородных сред. При падении луча света на границу раздела двух сред происходит частичное отражение света от поверхности раздела и частичное распространение света в другой среде. Направление луча во второй среде изменяется в соответствии с законом преломления Снеллиуса [c.208]

В состояние насыщения. Некоторые вещества, обычно растворы красителей, при воздействии интенсивных пучков света становятся прозрачными. Грубо говоря, эти вещества можно представить в виде двухуровневой системы с резонансной частотой со и малой интенсивностью насыщения /нас [уравнение (47)]. Теперь допустим, что в резонаторе лазера установлена ячейка, заполненная подходящим веществом, частота поглощения которого совпадает с частотой генерации лазера, а величина поглощения составляет, например, 50%. Генерация в лазере может начаться, только когда усиление в активной среде превысит уровень потерь в резонаторе, связанный с установкой поглощающей ячейки (в дополнение, конечно, ко всем остальным источникам потерь в резонаторе лазера), что приведет к весьма высокому уровню инверсной населенности в активной среде. Но как только начнется процесс генерации лазера, или, более точно, как только интенсивность лазерного излучения в резонаторе станет сравнимой с /нас, поглощающее вещество быстро перейдет в состояние насыщения (или просветления), т. е. станет прозрачным. Даже при малых значениях /нас уровень инверсной населенности в момент достижения насыщения все еще будет очень большим и тем самым позволит получить весьма интенсивный импульс света. Для наиболее распространенных поглощающих веществ малые значения /нас обеспечиваются за счет весьма высоких сечений поглощения, которые почти в 10 раз больше сечений поглошения активной средой. [c.38]

Если обе среды прозрачны, то ослабление полей происходит не вследствие поглощения света, а в результате изменения направления распространения энергии. Анализ формул Френеля, определяющих соотношение между амплитудами падающей, отраженной и преломленной волн на границе двух диэлектриков с учетом условия полного внутреннего отражения, показывает, что интенсивность отраженного света равна интенсивности падающего света, т. е. вся падающая энергия полностью отражается, возвращаясь в первую среду. Поэтому это явление получило название полного внутреннего отражения Поток энергии через границу сред при полном внутреннем отражении в среднем за период равен нулю, перенос энергии происходит только вдоль границы раздела. При этом места входа прямого и отраженного потоков смещены друг относительно друга на расстояние порядка половины длины волны (рис. 3). [c.75]

Относительным показателем преломления называется отношение скоростей распространения электромагнитных колебаний с длиной волны Я в двух прозрачных оптических средах. Если в качестве среды вместо вакуума избрать воздух, то абсолютный показатель преломления какого-либо вещества можно получить умножением его показателя преломления относительно воздуха на абсолютный показатель преломления воздуха, который равен 1,000275 при 15° С, 760 мм рт. ст. для луча света с длиной волны К = 589,3 мк. [c.150]

Наибольшее распространение получил способ определения показателя преломления по предельному углу преломления, или метод полного внутреннего отражения [30]. При пересечении лучом света границы раздела двух прозрачных сред направление луча изменяется, луч преломляется. Это явление носит название рефракции (понятие рефракция было введено в начале XVIII века Исааком Ньютоном). Угол а, образованный направлением падающего луча света с нормалью к поверхности, называется углом падения, а угол р, образованный направлением преломленного луча с продолжением нормали, - углом преломления. Коэффициентом рефракции является отношение синусов углов падения и преломления п = Sin а/Sin Д [c.197]

Для поверхности красочных слоев коэффициент зеркального отражения (отношение отраженного потока к падающему) достигает 1 только при почти скользящем по поверхности пучке света (1 90°). Зеркальное отражение поверхности зависит от (относительного) коэффициента преломления света (или от отношения скорости распространения света в воздухе к скорости света в той части слоя, которая прилегает к поверхности). Этот высокоглянцевый участок красочных слоев состоит из связующего вещества почти прозрачной среды, содержащей частицы пигмента. [c.444]

Недавно Заржицкий [139] измерил фарадеевский эффект я показатели преломлен гя различных расплавленных солей и обратил внимание на возможность использования результатов этих измерений для получения информации о поглощении с переносом заряда в расплавах галогенидов. Фарадеевский эффект, как известно, состоит во вращении плоскости поляризации линейно поляризованного света под действием магнитного поля на прозрачную среду. Было найдено, что угол поворота плоскости поляризации а связан с напряженностью магнитного поля в направлении распространения света Н уравнением [c.379]

Преломление света. Луч света, проходя из одной прозрачной среды в другую наклонно к поверхности раздела фаз, меняег свое первоначальное направление, т. е. преломляется. Это преломление света (рефракция), обусловленное различной скоростью распространения света в разных средах, характеризуется показателем преломления. Показатель преломления определяется на рефрактометре. [c.43]

Как известно, движение материальных объектов, в том числе элементарных частиц, со скоростью, большей скорости распространения света в пустоте (с=300 000 км/с), невозможно. Однако в прозрачной среде свет распространяется с меньшей скоростью, чем в пустоте. Эта скорость равна jn, где п — коэффициент преломления света в среде (для воды п 1,34). Ввиду этого возможна ситуация, при которой -частица, обладающая достаточной начальной энергией (>265 КэВ), будет пролетать через водную среду со скоростью, превышающей скорость света в этой среде, испуская бело-голубое свечение, предсказанное С. И. Вавиловым и впервые наблюдавшееся П. А. Черенковым. Оптический спектр этого свечения имеет монотонно снижающийся характер в интервале от 300 до 600 нм. В область спектральной чувствительности современных ФЭУ попадает около трети световой энергии черепковского излучения. Из сопоставления приведенного выше значения 265 КэВ с данными табл. 2 можно заключить, что из применяемых в биологии изотопов только Ф и I способны испускать -частицы таких больших энергий, что их прохождение через водную среду может сопровождаться черенковским излучением. Это излучение можно регистрировать с помощью обычного сцинтилляционного- счетчика. Надобность в сцинтилляторе при этом отпадает. Разбавленный водный раствор препарата, содержащего, например, радиоактивный фосфор, прямо заливают во флакон счетчика или просчитывают в пробирке, вставленной во флакон (иногда вместо этого употребляют специальные штативы для пробирок). [c.185]

Приборы для измерения показателя преломления жидкости. Показатель преломления жидкости измеряют методом визуальных наблюдений при помощи оптического прибора, называемого рефрактометром. Принцип действ ия рефрактометра основан на использовании преломления. или полного внутреннего отражения светового луча, проходящего через границу раздела двух прозрачных веществ. Первое вещество по направлению распространения луча света является оптичесми более плотной средой, чем второе. [c.12]

Для термооптической записи на ЖК полимерах можно использовать несколько способов. Большинство из них применимо и к низкомолекулярным ЖК средам с памятью, которые недавно были обобщены в работе [10], и поэтому в дальнейшем подробно рассматриваться не будут. Один из широко распространенных способов требует создания начальных условий, обеспечивающих гомеотропную ориентацию ЖК полимера. Так, например, смектический ЖК полимер с положительной диэлектрической анизотропией, заключенный в традиционную ЖК ячейку, можно перевести из светорассеивающего в прозрачное состояние нагреванием до образования изотропной фазы с последующим охлаждением в электрическом поле- В результате после отключения поля сохраняется прозрачная одноосно ориентированная текстура, замороженная в мезофазе или в стеклообразном состоянии полимера. Образец в таком состоянии готов для записи информации с помощью лазера. Поскольку обычно матрица ЖК полимера содержит соответствующий краситель, то эта записывающая среда воспринимает энергию лазера за счет резонансного поглощения. Оптический контраст возникает в результате локального нагрева ЖК полимера до изотропного состояния с последующим выключением или перемещением лазерного луча, что обеспечивает охлаждение локального участка. Адресуемый участок (бит) охлаждается, переходя в неориентированное состояние, сильно рассеивающее свет. Так производится запись с положительным контрастом, в результате которой светорассеивающие образы оказываются темными на светлом фоне. Селективное стирание обеспечивается обратимостью этого процесса, причем вновь адресуемый бит охлаждается под действием поля, для того чтобы локально восстановить гомеотротропную текстуру. Если в начальном состоянии образец рассеивал свет, то можно использовать и тепловой способ воздействия, но уже для получения записи с отрицательным контрастом. [c.460]

В действительности, уравнения не имеют точного решение вида T(x—ut). Дело в том, что по мере распространения волны увсли швается толщина слоя охлажденного воздуха, в которой поглощение света хотя и мало, но все же отлично от нуля, и температура прозрачности меняется с течением времени. В неограниченной среде слой газа, охлажденного до сколь угодно низкой температуры из-за воей бесконечной протяженности, оказывается совершенно непрозрачным, поток на бесконечности равен нулю и режима ВО в строгом омысле слова вообще не существует Этот момент, принципиальный ъ случае неограниченной среды, создает лишь кажущуюся трудность в реальных условиях. Ведь на самом деле нагретая область всегда ограничена и температура прозрачности лишь очень нем.ного меняется с увеличением пройденного волной расстояния, будучи заключенной для реальных размеров системы в весьма узком интервале. Дополнительная, очень медленная зависимость решения от времени Т х—ut, i) возникает лишь на самом нижнем, сильно растянутом краю волны, в области уже охлажденного воздуха, которая почти прозрачна. [c.57]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология