Спектр интенсивностей световых импульсов

Для возбуждения коротковолнового ультрафиолетового света лучшим источником является ртутная лампа низкого давления, в спектре которой имеется интенсивная резонансная линия ртути при 2537 А. Достоинство этой лампы в том, что ее излучение в видимой области спектра очень мало по сравнению с излучением при 2537 А. Промышленностью эти лампы выпускаются в виде так называемых бактерицидных ламп из увиолевого стекла (лампы БУВ), пропускающего примерно половину излучаемой энергии с длиной волны 2537 А. Схема включения-ламп такого типа представлена на рис. 28. Лампа БУВ-15 (15 вт) включается в сеть с напряжением 127 в с соответствующим балластным дросселем (рис. 29), а лампа БУВ-30 — в сеть с напряжением 220 б, и также с дросселем. При нажатии кнопки 3 (рис. 28) ток проходит через дроссель и последовательно через оба электрода, нагревая их. Через 1—2 сек (после нагревания электродов) кнопку отпускают и лампа с нагретыми электродами зажигается импульсом (всплеском) напряжения, возникающим при размыкании цепи. Вместо кнопки можно пользоваться стартерами, соответствующими напряжению сети (СК-127 или СК-220). Стартер автоматически зажигает лампу. [c.141]

Эксперименты на пикосекундной временной шкале и более короткой требуют других подходов. Световая вспышка, вызывающая возбуждение или фотолиз молекул исследуемого вещества, генерируется лазером с пассивной синхронизацией мод, оснащенным системой выделения одиночного импульса из цуга. Хотя пикосекундная импульсная спектроскопия опирается на методику двух вспышек — возбуждающей и зондирую -щей,— импульс зондирующего света обычно получается за счет преобразования части света возбуждающей вспышки, а необходимая короткая временная задержка легко достигается благодаря конечной скорости света. Зондирующий световой пучок направляется по варьируемому более длинному оптическому пути. Для абсорбционных экспериментов спектр этого излучения может быть уширен (например, ССЬ преобразует малую часть излучения лазера на неодимовом стекле с длиной волны 1060 нм в излучение в широком спектральном диапазоне). Для других диагностических методик, например КАСКР, это излучение может быть преобразовано в излучение другой частоты. Существует также ряд специализированных методик для изучения испускания света в пикосекундном диапазоне. Одна из них связана с электронным вариантом стрик-камеры. Для регистрации временной зависимости интенсивности сфокусированного пучка или светового пятна в механическом варианте стрик-камеры используется быстро движущаяся фотопленка. В электронном варианте изображение вначале попадает на фотокатод специального фотоумножителя типа передающей телевизионной трубки. Под действием линейно изменяющегося напряжения, прилагаемого к пластинам внутри трубки, образующиеся фотоэлектроны отклоняются тем сильнее, чем позже они вылетели из фотокатода. Для регистрации мест попадания отклоненных электронов может использоваться фосфоресцирующий экран с относительно длинным послесвечением, изображение на котором фотографируется или преобразуется с помощью электроники для последующего анализа. Этот метод носит название электронно-оптической хроноскопии. В альтернативном методе для изучения флуоресценции с пикосекундным временным разрешением Используется затвор, основанный на эффекте Керра (вращение плоскости поляризации света в электрическом поле), индуцируемом открывающим лазерным импульсом. В еще одном методе (флуоресцентная корреляционная спектроскопия) часть света возбуждающего импульса проходит через оптическую линию задержки и смешивается с испускаемой флуоресценцией в нелинейном кристалле (см. конец разд. 7.2.3), давая на выходе [c.203]

Для определения формы импульса света E t) возбуждающей лампы [точнее аппаратной функции A t)] вместо образца помещают металлическую рассеивающую пластинку и проводят измерение обычным образом. Если время затухания флуоресценции соизмеримо со временем вспышки, для получения точных значений параметров флуоресценции необходимо знать аппаратную функцию вспышки в тех условиях, в которых регистрируется флуоресценция. Получение такой функции осложняется несколькими факторами, способными стать источниками ошибок 1) форма импульса возбуждающего света лампы зависит от длины волны, причем эта зависимость наиболее существенна для ламп, работающих при низких давлениях (менее 0,5 МПа и имеющих линейчатый спектр) длительность и форма вспышки, измеряемые на длине волны, соответствующей отдельной линии гораздо лучше, чем при регистрации в континууме 2) форма регистрируемого сигнала ФЭУ и положение максимума сигнала зависят от длины волны света, падающего на ФЭУ 3) слишком большая интенсивность света, падающего на ФЭУ, искажает сигнал 4) изменение геометрии [c.107]

Одни из первых работ с применением импульсного фотолиза проведены с озоном, двуокисью азота и двуокисью хлора. Получены сведения об образовании колебательно-возбужденных молекул кислорода. В методе импульсного фотолиза смесь газов,, содержащая исследуемое вещество, сильно разбавленное инертным газом, помещается в длинной трубке, прозрачной для ультрафиолетового излучения. Параллельно трубке размещается одна или- несколько мощных фотолитических разрядных ламп, наполненных инертными газами (лампы такого типа применяются, в частности, в высокоскоростной фотографии). Через эти лампы за время 10—250 мкс разряжается батарея конденсаторов, заряженная до энергии в несколько тысяч джоулей. Возникающий в результате разряда мощный короткий импульс фотонов поглощается в реакционной трубке, вызывая диссоциацию исследуемых молекул. Спектр лампы практически сплошной с наложением небольшого числа атомных линий. Максимум интенсивности приходится на кварцевую ультрафиолетовую область , но излучение простирается и в соседние участки спектра. После фотолитического импульса через заданное время (25— 1000 мкс) следует второй световой импульс от другой, гораздо менее мощной лампы, свет которой проходит вдоль оси реакционной трубки и фокусируется на входной щели спектрографа в результате получается спектр поглощения частиц, присутствующих в реагирующей смеси. Многократные повторения таких опытов позволяют получить временную зависимость различных процессов, а также исследовать влияние изменения некоторых экспериментальных параметров. [c.146]

В лазерных сканирующих системах для неподвижных объектов (см. рис. 11.1) для освещения контролируемой поверхности применяют синие, фиолетовые или ультрафиолетовые лазеры. Такой тип источника света дает узкий пучок высокой интенсивности. Сканирование поверхности пучком происходит с помощью системы зеркал, и при этом уровень люминесценции фона гораздо ниже, чем у индикации от несплошности, которая излучает большое количество видимого света. Люминесценция детектируется простым фотодатчиком, снабженным фильтром, отсекающим голубую или ультрафиолетовую компоненту, но пропускающим видимый спектр люминесценции. Получаемый с датчика сигнал, таким образом, имеет форму импульсов. После порогового устройства получают двухуровневый сигнал, из которого, в свою очередь, получают [c.714]

Для получения оптимального отношения сигнал/шум при работе на ударных трубах необходимы более мощные источники света, поэтому приходится идти на некоторые компромиссы. Во-первых, сильный разряд дает очень интенсивные, но в то же время и значительно уширенные линии. Во-вторых, в рабочий участок спектра в пределах щелевой функции монохроматора попадает целая группа линий. Сообщалось [24] об использовании группы узких линий от охлаждаемой, проточной газовой лампы, возбуждаемой высокочастотным разрядом 28 МГц. Экспериментальная установка, схематически представленная на рис. 2.1, с небольшими изменениями применялась в ряде исследований на ударной трубе для изучения образования и расходования ОН в водородно-кислородных системах [25—32]. Работа [25] посвящена измерениям равновесных концентраций ОН и измерению скорости термического распада Н2О. Линейчатый спектр излучения ОН возбуждается в капилляре лампы, содержащей пары Н2О при давлении 0,9 мм рт. ст., импульсом тока в несколько ампер и длительностью 5 мс. Для поддержания постоянного давления в лампе применяется термостатированный регулятор давления на основе гидратов некоторых солей. Пучок света из анодной области лампы ограничивается щелями, проходит через ударную трубу внутренним диаметром 10,2 см и затем попадает на входную щель термостатированного монохроматора. Окна ударной трубы и собирающие линзы изготовлены из плавленого кварца. Излучение, выделенное монохроматором, попадает на фотоумножители для ультрафиолетовой области спектра. [c.132]

Ряд интересных проблем, связанных с релаксацией колебательной и электронной энергий, исследован методом импульсного фотолиза. Спектроскопическая регистрация отдельных квантовых состояний дает возможность прямых наблюдений релаксационных стадий. Однако применимость метода ограничена простыми молекулами с полосатым электронным спектром и до сих пор с успехом применена только к двухатомным молекулам. На рис. 4.4 показано простейшее оборудование, которое обычно используется в исследованиях процессов обмена энергией. Эксперимент довольно прост и состоит из двух основных частей а) получения светового импульса высокой интенсивности, поглощаемого в реакционном сосуде (продолжительность фотолитического импульса 4-10 с), и б) зажигания второго спектроскопического импульса света (продолжительность 10 с), который проходит вдоль оси реакционного сосуда и фокусируется на входе спектрографа. [c.221]

Импульсный фотолиз. Исследование веществ с помощью импульса света очень высокой интенсивности, способного расщеплять молекулы, с последующей регистрацией спектров в определенные моменты времени. [c.78]

В настоящее время существует несколько спектроскопических методов, которые могут дать непосредственную информацию о природе первичных процессов. Норриш и Портер (1949) [7], Давидсон и сотр. (1951) [8], Герцберг и Рамсей (1952) [9] разработали метод импульсного фотолиза (рис. 7-14). Импульс света высокой интенсивности (около 1 эйнштейн мсек) проходит через поглощающую систему. В этих условиях образуются большие концентрации промежуточных соединений, так что можно использовать спектроскопическую аппаратуру (поглощение света от второй импульсной лампы, зажигающейся сразу после первой) для идентификации этих промежуточных соединений и изучения их реакций. Таким способом впервые были получены спектры поглощения некоторых свободных радикалов (КНг, НСО, СЗ и т. д.), а также триплетных возбужденных молекул (гл. 7). [c.479]

Реакции, вызываемые действием света, т. е. фотохимические процессы, очень часто дают возможность получить свободные радикалы. Недавно Норриш разработал так называемый импульсный метод, позволяющий получить на короткое время очень большие концентрации радикалов. Метод основан на кратковременном, но чрезвычайно интенсивном освещении газа, помещенного в кварцевый сосуд. Продолжительность светового импульса составляет всего несколько микросекунд. Затем через промежутки времени порядка 100 мксек фотографируют спектры поглощения газа и [c.411]

Реабсорбция приводит к искажению формы спектров испускания— уменьшению интенсивности на коротковолновом краю спектров люминесценции. Хотя реабсорбция никак не влияет на скорость испускания фотонов донором энергии, она может приводить к сильному искажению наблюдаемой кинетики затухания люминесценции. Образование возбужденных молекул продолжается и после прекращения исходного возбуждающего импульса за счет реабсорбции люминесценции, т. е. реабсорбция как бы удлиняет время затухания. При возбуждении люминесценции слабо поглощаемым светом распределение возбужденных молекул по образцу близко к равномерному и слабо изменяется со временем вследствие реабсорбции. При этом затухание люминесценции близко к экспоненциальному, но время затухания может быть существенно (до двух раз) выше истинного времени жизни возбужденных молекул при сильной реабсорбции и больших квантовых выходах люминесценции. [c.47]

В н идких системах посредством мощного импульса света все молекулы переводятся из состояния Зо в состояние Т . Измерение оптической плотности при помощи зондирующего луча сразу после окончания импу.тьса позволяет приравнять концентрацию триплетных мо.чекул к исходной концентрации [13]. Если при увеличении интенсивности света оптическая плотность для всех длин волн не изменяется, то это служит доказательством справедливости сделанного допущения. Этим методом были получены спектры Т—Т-поглощения и коэффициенты экстинкции в области от 200 до 1000 нм для ряда ароматических углеводородов [14, 15]. Гелий-кадмиевый лазер был применен для определения ет ряда красителей [16]. Если условия эксперимента не позволяют перевести все молекулы в состояние Т , то измеряется уменьшение оптической плотности А ) в полосе поглощения З1 Зд. Концент-ряция триплетных состояний п определяется из равенства АХ) = = /гед/, где ез — коэффициент экстинкции поглощения 81 <— Зо, I — толщина слоя. Лазерное возбуждение применялось и в этом варианте метода [17]. [c.10]

Общий принцип, используемый при экспериментальном определении спектральной чувствительности, заключается в следующем. Для каждой длины волны определяется энергия, вызывающая стандартный ответ. Этот ответ можно оценивать по воспринимаемой яркости источника, потенциалу сетчатки, частоте импульсов в нервном волокне и т. д. Во многих экспериментах были получены кривые спектральной чувствительности, которые по положению и форме очень мало отличались от спектров поглощения рассмотренных выше пигментов. Однако такое хорошее совпадение наблюдается только тогда, когда измеряется средняя чувствительность многих волокон, т. е. определяется восприятие яркости или снимается электрорети-нограмма. Из тщательно выполненной работы Гранита и его сотрудников, в которой исследовались отдельные элементы сетчатки, следует, что при очень низкой интенсивности света получаются искаженные кривые спектральной чувствительности. Это заставляет либо предположить, что, помимо родопсина, палочки содержат и другие пигменты или фильтрующие свет системы, частично экранирующие родопсин, либо считать, что не все кванты поглощенного родопсином света одинаково эффективны. [c.190]

Способность высокомолекулярных соединении нефти к люминесценции лежит в основе методов дистанционного зондирования [102]. Проводится анализ флуоресцентного отклика нефтяной системы на зондирующий импульс лазерного излучения. Интенсивность, форма и структура сигнала соотносятся с репером, в качестве которого служит сигнал комбинационного рассеяния воды. В качестве каналов информации при идентификации нефтей и нефтепродуктов можно использовать не только ширину спектра и положение максимума длины волны флуоресценции, но и такие зависимости, как зависимость продолжительности жизни возбужденного состояния по снектрз, зависимость параметров спектров от длины волны возбужденного света. Про- [c.57]

В зависимости от длительности импульса и временного разрешения различают установки микро-, нано- и пикосекундного диапазонов. В типичной установке микросекунд-ного диапазона пучок зондирующего света от непрерывного источника (обычно ксеноновой лампы) пропускают через ячейку с в-вом под действием импульса ионизирующего излучения в в-ве возникают короткоживущие частицы, вследствие чего изменяется интенсивность светового потока. Измененный световой поток фокусируется на щель монохроматора, к-рый выделяет поток определенной длины волны, преобразуемый фотоприемником (фотоумножителем-для УФ и видимой областей спектра или фотодиодом для ИК области) в электрнч. сигнал, регистрируемый осциллографом. Таким образом получают кривую изменения оптич. плотности во времени. Оптич. спектр поглощения строится путем снятия неск. кривых при разл. длинах волн. При работе с радиоактивными или легко разлагающимися в-вами обычно применяют электронно-оптич. преобразователи, позволяющие получать спектр (или часть спектра) короткоживущей частицы, а также сведения о кинетике р-ции этой частицы при действии на в-во одного импульса. [c.219]

Еще один широко используемый метод — это импульсный фотолиз. Световой импульс, возникающий при разрядке конденсатора импульсной лампы, быстро поглощается образцом, находящимся в параллельно Ззаоположенной трубке. Длительность импульса может меняться от 10 до 10 с. Сопровождающие вспышку изменения спектра поглощения или флуоресценции образца регистрируются при помощи фотоумножителя и осциллографа. В настоящее время в качестве источников света применяются лазеры, испускающие импульс света исключительно высокой интенсивности в течение нескольких наносекунд. Лазерная техника позволяет измерять весьма малые времена релаксации [31]. [c.26]

Приборы СКВ объединения Аналитприбор (СКВ АП). В мутномере ТВ-346, как и в анализаторе АМС-У, использована равновесная мостовая схема, но с оптической компенсацией в измерительном канале, что улучшает светотехнические условия работы прибора. Действие прибора для подсчета количества взвешенных в воде частиц ФПУ-1 основано на регистрации импульсов рассеянного отдельными частицами света при прохождении ими ярко освещенного объема измерительной кюветы. В приборе для измерения цветности воды ЦВ-201 измеряется разность оптических плотностей воды в коротковолновой (400—440 нм) и длинноволновой (660— 700 нм) областях видимого спектра при разных длинах измерительной и компенсационной кювет, что позволяет исключить влияние на результат измерений изменения мутности воды. Принцип действия анализатора содержания фтора в воде АФ-297 основан на определении изменения интенсивности окраски воды при добавлении к ней ализарин-циркониевого индикатора. В автоматическом титрометре для определения щелочности воды дискретного действия ТАД-1ф-01 используется метод объемного ацидиметрического титрования с фотометрической фиксацией момента изменения в точке эквивалентности окраски добавленного в нее смешанного индикатора. Титрующий раствор кислоты подают при помощи ишриц-дозатора. [c.831]

Разделение излучения, испускаемого смесью альфа-активных нуклидов, проводят с помощью сеточных ионизационных камер или полупроводниковых детекторов. Для других видов излучения обычно используют некоторые типы сциНтилляционных спектрометров. В устройстве сцинтиллятора излучение попадает на органический фосфор или неорганическое вещество — специальную жидкость, либо особый кристалл (обычно иодид натрия, содержащий следы таллия). Это приводит к излучению в виде вспышки света, соответствующей падающему излучению. Импульсы света переводятся в электрические сигналы при помощи фотоумножителя, затем сигналы различной интенсивности сортируют с помощью анализатора высоты импульсов, получая энергетический спектр. Фотопики этого спектра можно затем использовать для качественного и количественного анализа. Поскольку многие ядра распадаются с испусканием -уизлучения, большое число определений базируется на сцинтилляционной спектрометрии у Лучей. В настоящее время выпускаются детекторы, чувствительные только к -у-излучению определенных элементов. [c.113]

В другой работе Дж. Баксендел [36] методом импульсного фотолиза детально исследовал кинетику ряда реакций с участием радикалов НОг. Им было найдено, что в чистой дезаэрированной воде после прохождения импульса света длительностью 40 мксек наблюдается поглощение в ультрафиолетовой области спектра. Однако интенсивность этого поглощения весьма низкая. В воде, насыщенной воздухом, интенсивность гораздо выше. Она еще выше (примерно в два раза) в присутствии спиртов. При этом в отсутствие спиртов спад поглощения происходит в две стадии. Первая стадия быстрая, а вторая — более медленная. Когда в нейтральной или щелочной воде присутствует спирт, быстрая стадия отсутствует, а вторая стадия имеет ту же скорость, что и в случае чистой воды, насыщенной воздухом. При наличии в воде спирта должна увеличиваться концентрация радикалов НО2, так как спирт является эффективным акцептором радикалов ОН. Поэтому было заключено, что поглощение в растворах спиртов, а также поглощение в воде, насыщенной воздухом, которое характеризуется меньшей скоростью спада, обусловлено радикалами НОа. Поглощение в содержащей кислород воде, которое имеет большую скорость спада, обусловлено, по-видимому, радикалами ОН. [c.193]

Лучи от источника попадают на кристалл сцинциллятора 1, в качестве которого применяют NaJ—Те, ZnS—Ag и др. 7-Лучи, попавшие на кристалл, вызывают вспышку света, интенсивность которой зависит от энергии этих лучей. Возникший световой поток попадает в фотоэлектронный умножитель 2, где превращается в электрические импульсы различной амплитуды. Импульсы усиливаются в усилителе 3 и попадают в анализатор амплитуд 4, в котором происходит разделение приходящих импульсов по амплитудам. Вся область 7-спектра может быть разделена на ряд каналов, соответствующих определенной области амплитуд и, следовательно, определенной области энергий 7-лучей. [c.521]

Если известен молярный коэффициент Т—Т-поглощения при длине волны %, то Фт можно определить методом импульсного возбуждения в условиях слабого поглощения возбуждающего света известной интенсивности [13, 33]. Очевидно, Фт = п Иабс, где п — концентрация триплетных состояний непосредственно после конца импульса света. Величина п находится из оптической плотности Т—Т-поглощения при длине волны к. Этот метод неудобен тем, что для определения /абс необходимо знать спектр импульсного возбуждающего света. Возбуждение монохроматическим лазерным излучением значительно упрощает применение этого метода [16]. [c.14]

Кроме того, новый источник обладает некоторыми свойствами, которые позволяют более подробно исследовать взаимодействие света с веществом. Так, с появлением лазера были получены не только лучшие отношения сигнала к шуму для линий в обычном КР, но и были возбуждены и наблюдались спектры вынужденного, инверсного и гиперкомбинационного рассеяния. Указанные три процесса определенным образом связаны с типом лазеров, использующихся в экспериментах. Их можно разделить на две категории лазеры, работающие в режиме гигантского импульса, и непрерывные лазеры. Лазер, работающий в режиме гигантского импульса, излучает энергию 1 Дж за время 10 с (при пиковой мощности порядка 100 МВт), в то время как мощность в одной линии аргонового лазера непрерывного действия составляет 1 Вт. Улучшение спектров обычного комбинационного рассеяния было достигнуто в основном при помощи непрерывных лазеров, а эффекты вынужденного, инверсного и гиперкомбинационного рассеяния были получены при помощи лазеров, работающих в режиме гигантского импульса. Объяснение этому можно искать в величинах напряженностей электрических полей, связанных с такими необычными источниками света. Типичными являются значения порядка 10 В-СМ эти величины сравнимы с полем напряженностью 10 —10 ° В-СМ , которое связывает внешние электроны в атомах, молекулах или ионах. Интенсивное электрическое поле сфокусированного пучка при таком гигантском импульсе может даже вызвать ионизацию воздуха. [c.151]

Метод импульсного фотолиза в самых общих чертах сводится к следующему кварцевый реакционный сосуд освещается импульсной лампой большой мощности (до 10 ООО дж) с продолжительностью импульса порядка нескольких микросек., дающей до 10 к сек. В результате поглощения газом, находящимся в реакционном сосуде, света такой высокой интенсивности происходит почти полная его диссоциация на атомы и радикалы. Последние обнаруживаются по спектрам поглощения, получаемым через промежутки времени порядка 30—100 микросек., что позволяет изучить кинетику реакций, в которых эти радикалы участвуют. [c.19]

Оказывается также, что если освещать фотографический слой светом одинаковой интенсивности, но один раз непрерывно, а второй с перерывами, то в результате формы кривых почернения могут быть различными. Не вдаваясь в детали, отметим, что в случае освещения с перерывами показатель Шварцшильда р зависит не только от I и t, нО также от длительности одного светового импульса и соотношения между длительностью импульса и паузы. В результате в этом случае чувствительность фотослоя, а также форма характеристической кривой могут быть иными, чем при непрерывном освещении. Поэтому не рекомендуется, например, возбуждать спектр рассеяния прерывистым источником (ртутной лампой, питаемой переменным током) и при этом для [c.332]

Нельсон и Куеблер [16] успешно испаряли твердые пробы, приготовленные в виде тонких нитей или йолос, интенсивным импульсом света разрядной лампы, питаемой от конденсатора, Абсорбционные спектры паров регистрировали фотографическим методом в качестве источника поглощаемого излучения применяли лампу типа Лаймана. Хотя какие-либо количественные измерения не проводили, тем не менее чувствительность абсорбционного определения была оценена методом взрывного испарения примесей из вольфрамовой проволоки. Сравнение интенсивности абсорбционного спектра этих паров с известным содержанием примесей в проволоке (по данным эмиссионного спектрального анализа) показало, что таким путем можно обнаружить до 10 % и да5ке менее А1, Си, и Ъхл. Абсорбционные спектры были измерены па образцах вольфрамовой проволоки, весящей всего 5,5 мг. Поэтому этот метод можно назвать микрометодом. Необходимо добавить, что абсорбционный метод анализа почти пе требует или вообще не требует предварительной обработки проб, вследствие чего опасность загрязнения проб почти отсутствует. [c.188]

Реакции, вызываемые действием света, т. е. фотохимические процессы, часто дают возможность получить свободные радикалы. Недавно Норриш разработал так называемый импульсный метод, позволяющий получить на короткое время очень большие концентрации радикалов. Метод основан на кратковременном, но чрезвычайно интенсивном освеи1,ении газа, помещенного в кварцевый сосуд. Продолжительность светового импульса составляет всего несколько микросекунд. Затем через промежутки времени порядка 100 мксек фотографируют спектры поглощения газа и по характеру этих спектров судят о наличии тех или иных радикалов. Так были исследованы радикалы МНг, СН, СЮ и др. [c.265]

Стабилизация радикалов в твердой фазе состоит в образовании радикалов в такой среде, которая препятствует диффузии радикалов и позволяет получать активные частицы в большой концентрации (метод матричного изолирования). В твердых матрицах при очень низких температурах обнаружены атомы Н (метан при 4 К), С2Н5 (диэтилртуть при 77 К), МНг (аммиак при 77 К), СН2ОН (СН3ОН при 77 К) и др. Свободные радикалы можно получить воздействием на вещество потока электронов, а-частиц, -излучения. Реакции, вызываемые действием света, т. е. фотохимические процессы, часто дают возможность получить свободные радикалы. Норриш разработал так называемый импульсный метод, позволяющий получить иа короткое время очень большие концентрации радикалов. Метод основан на кратковременном, но чрезвычайно интенсивном освещении газа, помещенного в кварцевый сосуд. Продолжительность светового импульса составляет всего несколько микросекунд. Затем, через промежутки времени порядка 100 мкс фотографируют спектры поглощения газа и по характеру этих спектров судят о наличии тех или иных радикалов. Так были исследованы радикалы ЫНг, СН, СЮ и др. [c.339]

Импульсный фотолиз. Нестабильные промежуточные вещества в фотохимической реакции обычно присутствуют в таких малых концентрациях, что их нельзя ичучать непосредственно. Чтобы увеличить их концентрацию, нужно использовать очень мощный импульсный источник света. Такой источник, обладающий большой энергией и короткой продолжительностью действия, получается при разряде конденсатора в газоразрядной трубке. Световой импульс обладает настолько большой интенсивностью, что в некоторых случаях практически все молекулы в реакционной трубке диссоциируют на свободные радикалы и атомы. С помощью этого метода можно получить спектры поглощения таких радикалов, как КНд, СЮ и СНд. [c.698]

Источником энергии в методе флэш-фотолиза служит разряд батареи конденсаторов через трубку, заполненную инертным га.зом, аргоном или криптоном. При этом возникает яркая. вспышка света с энергией вплоть до 10 дж и с длительностью около 10 сек. В результате поглощения столь интенсивного светового потока в реакционной системе в большом количестве появляются возбужденные молекулы, свободные радикалы и другие промежуточные продукты реакций. Зате.м через систему пропускают световой импульс от другого источника и записывают спектры всех поглощающих компонент (рис. 6.1). [c.159]

После того как в изучаемой системе произошло поглощение энергии, промежуточные продукты исследуют с помощью безынерционных оптических систем, сходных с теми, которые используются при флэш-фотолизе. Свет от импульсной лампы, синхронизировацной с импульсами ускорителя, проходит через облучаемую кювету и регистрируется спектрографом. Если спектр промежуточного продукта известен, можпо выбрать определенную длину волны и следить за изменением поглощения во времени. В этой схеме эксперимента свет от источника с постоянной интенсивностью проходит через реакционный со суд и попадает в монохроматор. Фиксированная длина волны регистрируется фотоу.множителем, выход которого подключен [c.166]

Только у трех типов животных-моллюсков, членистоногих и позвоночных - глаза способны отображать образ предмета. Анатомически глаза этих трех типов устроены совершенно по-разному и, по-видимому, в ходе эволюции возникли независимо. Однако во всех трех случаях хромофором в фоторецепторных молекулах служит -цис-ретиналь. Это поразительный пример конвергентной эволюции. Что же такого особенного в 11-г<мс-ретинале Во-первых, это соединение обладает интенсивной полосой поглощения, которая легко сдвигается в видимую область спектра. Во-вторых, под действием света 11-г<г/с-ретиналь легко изомеризуется. Более того, в темноте скорость изомеризации очень низка. В-третьих, изомеризация вызывает большие изменения в структуре. В итоге поглощенный свет преобразуется в движение атомов такого масштаба, которое способно инициировать генерирование нервного импульса. Наконец, исходными предшественниками [c.348]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология