Возбуждение прямоугольными импульсами

Ультразвуковой импульс, возбужденный излучателем, проходит через иммерсионную жидкость и исследуемый образец 4 и поступает на приемный пьезопреобразователь 5. В приемном пьезопреобразователе вследствие прямого пьезоэффекта возникает электрический радиоимпульс, который через аттенюатор 6 поступает на широкополосный усилитель 7 и затем через детектор 8 или минуя его — на вход электронного осциллографа 9. Одновременно для измерения скорости ультразвука на вход аттенюатора подается видеоимпульс со второго канала генератора прямоугольных импульсов 1, задержанный относительно зондирующего импульса на время, равное времени пробега ультразвукового импульса в образце и передающей среде. [c.82]

Кинетика спада свечения в голубой и зеленой полосе люминофора 2п8 -Си -А1 исследована в работе [44]. Обнаружено, что затухание подчиняется сложному закону, который только на некотором участке является экспоненциальным. На кинетику спада свечения, при возбуждении прямоугольным импульсом влияет длительность импульсов приложенного напряжения. При сокращении длительности скорость затухания увеличивается. Время затухания волны яркости зависят от частоты приложенного напряжения сложным образом [45]. При / = 100 Гц т = 1,2 мс (т — время спада до уровня яркости, равного 10% от начальной). Уменьшение частоты приводит к росту т при / = = 0,1 Гц, т = 1,8 мс, затем наблюдается резкий спад т. [c.23]

Разница в составе трегера отражается, естественно, и на разгорании люминесценции. На рис. 45 приведены осциллограммы разгорания и затухания трёх вольфраматов. Они сняты в одинаковых условиях возбуждения прямоугольными импульсами длительностью 3,7 10" сек. Для вольфраматов кальция и стронция, обладающих быстрым [c.189]

Рис. 3.10.4. Частотная зависимость порогового напряжения для МББА. Толщина образца 50 мкм. О — синусоидальное возбуждение А — возбуждение прямоугольными импульсами (группа Орсе [69]).

Возбуждение прямоугольными импульсами [c.190]

Аппаратура. Упрощенная структурная схема дефектоскопа для контроля рассматриваемым методом (МСК-дефектоскопа) показана на рис. 2.108. Генератор / прямоугольных импульсов питает электромагнитный ударный вибратор 2 преобразователя 3. Находящийся в общем корпусе с вибратором 2 микрофон 4 преобразует возбужденный в ОК свободно затухающий акустический импульс в электрический сигнал. Последний поступает на усилитель 5, соединенный с работающим в реальном масштабе времени спектроанализатором 6. Полученный спектр после обработки в блоке 7 индицируется на индикаторе 8. [c.298]

В связи с большими потерями на границах раздела с воздухом важно получить возможно большую амплитуду зондирующего сигнала. Для этого преобразователи обычно возбуждают радиоимпульсами с прямоугольной огибающей. Так, возбуждение преобразователя таким радиоимпульсом длительностью 5 периодов и напряжением 1000 В увеличивает амплитуду сквозного сигнала на 45,9 дБ по сравнению с возбуждением ударным импульсом с напряжением 900 В. [c.480]

Однако в случае кратковременных импульсов с высокочастотным заполнением наблюдаются значительные отличия. В частности, для ультразвуковых импульсов, полученных ударным возбуждением, отражение не об- ращается в нуль даже при полном выполнении условий (4-14), (4-20) или (4-21). Для прямоугольных импульсов с высокочастотным заполнением достаточно большой длительности при выполнении этих условий / = 0 лишь для средней части импульса. [c.186]

Осуществить импульсный разряд можно, различными способами. В работе [389] использована схема, предложенная еще в 1946 г. [467] для определения трудновозбудимых элементов, заключающаяся в импульсном усилении стационарной дуги постоянного или переменного тока при помощи периодического высоковольтного искрового разряда. (Разряды такого типа являются не чисто дуговыми, а комбинированными.) Для анализа сухих остатков растворов применен генератор коротких мощных прямоугольных импульсов (напряжение 510 в, максимальный ток 560 а) [1428]. Разряд поджигается высокочастотной искрой, длительность импульсов от 100 мсек до 2 сек. Оптимальные условия определения большого числа элементов создаются при анодном испарении и возбуждении спектра тонкого слоя пробы на электроде в атмосфере аргона одиночным импульсом (г = 60 а) длительностью 100—500 мсек. При большом дуговом промежутке (8 мм) наблюдается увеличение концентрации паров пробы около анода, что благоприятствует снижению пределов обнаружения элементов. [c.154]

Среда, заполняющая аппарат, является сложной колебательной системой, которую можно представить совокупностью простых систем. Процесс внутри аппарата при включении источника. характеризуется как вынужденными, так и собственными колебаниями, после затухания которых устанавливается стационарный режим. При выключении источника звука система, выведенная из положения равновесия, совершает только собственные колебания. С точки зрения волновой теории внутренний объем аппарата является сложной колебательной системой с распределенными параметрами, после возбуждения звуковым импульсом в этом объеме совершаются собственные затухающие колебания. Решение волнового уравнения для давления р показывает, что в прямоугольном объеме V со сторонами 1 , 1 образуются стоячие волны вида [c.189]

На рис. 40 в качестве примера приведена кривая разгорания и затухания катодолюминесценции вольфрамата кадмия. Она снята с помощью ультразвукового флуо-ро.метра при возбуждении экрана импульсами прямоугольной формы. Участок Л—В, непосредственно следующий за [c.170]

Обычно источник энергии — это система накопления высокой энергии, несколько напоминающая сварочный источник энергии с разрядными конденсаторами. Источником возбуждения служит ксеноновая лампа. Энергия для вспышки запасается в конденсаторной батарее (емкостных накопителях энергии). Вообще говоря, можно получить любую форму тока (и напряжения на лампах) во время вспышки. Наилучшей формой напряжения на лампах был бы прямоугольный импульс. Такую форму напряжения можно получить, если собрать накопитель энергии по схеме отрезка длиной линии, как показано на рис. VH. 6, в. [c.447]

Блок-схема электронной части установки, использованной автором, представлена на рис. 21. Видеоимпульс отрицательной полярности, сформированный двухканальным генераторсм прямоугольных импульсов /, поступает на вход генератора высокочастотных колебаний ударного возбуждения 2, в котором возникают радиоимпульсы прямоугольной формы с крутым передним фронтом. Длительность переднего фронта такого радиоимпульса составляет V2 периода частоты заполнения. Радиоимпульс амплитудой 200—300 в поступает на излучающий пьезопреобразователь 3, в котором вследствие обратного пьезоэффекта возникают ультразвуковые колебания. [c.82]

Плазменная струя, полученная с помощью импульсного разряда, Дает возможность исследовать пространственные характеристики высокотемпературной плазмы существующими методами. Изменение размеров и формы электродов, а также параметров разрядной схемы позволяет получить плазму значительно более высокой температуры, чем в обычных дуговых и искровых разрядах. Использование генераторов прямоугольных импульсов позволяет значительно увеличить время, в течение которого плазменная струя будет обладать постоянными характеристиками. Можно предполагать, что плазменная струя значительно улучшит чувствительность и воспроизводимость результатов спектрального анализа, так как в этом случае можно ожидать лучшей воспроизводимости температурных условий возбуждения. Плазменная струя может позволить анализировать газы в металлах без вакуумной установки с достаточной точностью. [c.60]

Рис. 25. Импульсная последовательность для определения силы импульсного полевого градиента [65] й - релаксационная задержка р1 - 90°-й импульс возбуждения р2 - 18(У -й импульс 1, g2 - импульсные полевые градиенты прямоугольной формы ая - время сбора информации

Синусоидальные колебания этого генератора с частотой 100 кгц с помощью триггера Шмидта преобразуются в прямоугольные импульсы с периодом следования 10 мксек и далее двумя делителями частоты — в импульсы с периодом следования 1000 мксек, которые и запускают в выходной блокинг-генератор. Время задержки начала развертки относительно момента возбуждения излучателя совпадает со временем прихода сигнала и регулируется блоком временных интервалов со ступенями через 10 и 100 мксек. Положение принятого импульса на линии развертки фиксируется визуально отсчетом времени, соответствующего моменту прихода импульса и начала развертки. Калибровочное напряжение синусоидальной формы частотой 2,5 мгц (период 0,4 мксек), подаваемое иа электронно-лучевую трубку, позволяет фиксировать положение принятого импульса с точностью до 0,1 мксек. Полное время прохождения ультразвукового импульса через жидкость равно сумме времени задержки начала развертки (по двум лимбам десятков и сотен мксек) и времени его прихода на трубку после начала развертки. [c.221]

Задающий генератор вырабатывает пилообразное напряжение с частотой повторения 1 кгц, которое подается на горизонтальные отклоняющие пластины электронно-лучевой трубки, и прямоугольные импульсы длительностью 50 мксек той же частоты повторения, поступающие на генератор с контуром ударного возбуждения. Этот генератор вырабатывает радиоимпульсы с несущей частотой, равной частоте одного из пяти входящих в него контуров 1, 3, 5, 9 и 15 мгц. [c.230]

В основу работы прибора АУ-1 положен принцип импульсной локации. Блок-схема прибора приведена на рис. 115. Мультивибратор 1 синхронизируется напряжением 50 гц, подаваемым от сети, и генерирует импульсы прямоугольной формы, которые поступают в блок 2 формирования и преобразуются в импульсы с длительностью 3-10 —5-10 се/с. Эти импульсы поступают на задающий генератор 4 ударного возбуждения, выдающий импульсы колебаний частотой порядка 9—10 кгц, огибающая которых имеет [c.196]

Были проведены исследования СВЧ разряда в результате чего установлены принципиально новые его качества в импульсном режиме возбуждения. При воздействии на газ прямоугольного импульса электромагнитной энергии разогрев электронов происходит практически мгновенно за время порядка среднего интервала между отдельными соударениями электрона с тяжелыми частицами газа, если частота соударений электронов с тяжелыми частицами больше частоты поля, или в противоположном случав за период колебаний поля. [c.46]

Вторая проблема связана с профилем селективного импульса. Идеально импульс должен иметь прямоугольную огибающую, однородно заполненную РЧ несущей. Используя теорию последовательной реакции, профиль возбуждения может быть рассчитан простым Фурье-преобразо-ванием формы импульса, и наоборот. Однако теория последовательной реакции справедлива только для очень слабого возбуждения, поэтому подбор формы новых селективных импульсов необходимо осуществлять экспериментально, их часто конструируют итеративным способом. [c.70]

Рис. 27. Импульсная последовательность для определения профиля возбуждения 90"-х импульсов d 1 релаксационная задержка р 1 - 90 -й селективный импульс р2 - 18(У -й импульс gl, g2 - импульсные полевые градиенты прямоугольной формы aq - время сбора информации (все импульсы и фазы приемника как на рис. 24)

Исследование разгорания электролюминесценции при возбуждении импульсами синусоидального напряжения и импульсным напряжением прямоугольного типа показало, что после включения напряжения амплитуда волн яркости и постоянная составляющей устанавливаются только через некоторое время. Так, у электролюминофора 2п Си амплитуда переменной составляющей волн яркости достигает постоянного значения через 5—15 циклов, а величина постоянной составляющей — через 200—400 циклов [38]. [c.23]

В пределе рассеяния (при т О) пространственное разрешение определяется исключительно длительностью импульса лазера при условии, что тй < т . С другой стороны, если т<г Т(, разрешение ио дальности можно приближенно определить выражением с(т/ + Т(г)/2. Для случаев, где следует учитывать время жизни возбужденного состояния, разрешение по дальности лучше описывается выражением с(т<г- -х + т)/2. Результаты, подобные показанным на рис. 6.17, а и б, можно получить для лазерного импульса прямоугольной формы [147]. [c.379]

В связи с тем что возбуждение разрядов во всех контурах происходит за время возрастания мгновенного значения напряжения в импульсе до максимума, длительность параллельных разрядов оказывается тем меньше, чем позже произошел пробой на том или ином контуре. Эта разница в длительности ведет к снижению энергии в параллельных импульсах и снижению производительности многоконтурной обработки. Ослабление указанного эффекта может быть достигнуто применением генераторов, вырабатывающих импульсы напряжения с крутым передним фронтом, а при уже имеющемся генераторе — за счет значительного превышения амплитудного значения величины напряжения, необходимой для пробоя п-го промежутка. Генераторы типа МГИ и НГИ-2 имеют жесткую и благоприятную характеристику, близкую к прямоугольной форме импульсов напряжения, что способствует их успешному использованию в многоконтурных станках. [c.162]

Селективное возбуждение мягкими импульсами. Наиболее прямой способ возбуждения ограниченной спектральной области это снижение амплитуды поля В . Каким же образом амплитуда поля связана с шириной полосы эффективного возбуждения импульса Заметьте, мы хотим перейти от зависимости амплитуды радиочастотного поля от времени к ее зависимости от частоты, т.е. перейти от временного представления к частотному, При условии линейности спиновой системы (т.е. при условии равенства отклика на комбинацию возбуждений сумме откликов на отдельные возбуждения) это можно сделать, подействовав преобразованием Фурье иа функцию во временной области. Фурье-образ прямоугольного импульса (прямоугольник - хорошее приближение огибающей нмпульса, получаюшегося при включении и последующем выключении передатчика)-это бесконечная функция (sinx)/j или sine л (см. гл. 2, рнс. 2.16). [c.252]

На рис. 26 изображены наиболее часто используемые формы импульсов. Прямоугольный импульс приводит к возбуждению sin -типа, гауссов импульс - к гауссовой форме, а sine - к прямоугольной. [c.70]

Для возбуждения аксона необходимо некоторое минимальное количество электричества. По мере уменьшения длительности подаваемого мпульса необходимо увеличивать силу тока I. Для длительных прямоугольных импульсов существует минимальная сила тока, достаточная для возбуждения более слабый ток неэффективен при любой дл тельности. На рис. 11.5 показана кривая зависимости порогового тока от Ai, имеющая форму гиперболы. Обычно ее описывают эмпирической формулой [c.363]

Как уже упоминалось, мембранный потенциал покоя составляет около —70 мВ. На рис. 102 показаны изменения мембранного потенциала при возбуждении клетки небольшими прямоугольными импульсами тока. Степень изменения определяется количеством электричества, перенесенного в импульсе тока. При отрицательных импульсах тока мембранный потенциал сдвигается в область более отрицательных значений — мембрана ги-перполяризуется. Ток противоположного направления (положительный ток) деполяризует мембрану. Потенциал падает до нуля, а затем увеличивается до положительных значений. При достижении импульсом тока некоторого порогового значения наблюдается неожиданно резкое увеличение мембранного потенциала, называемое спай-ком или потенциалом действия. Дальнейшее увеличение амплитуды импульса тока не влияет на величину потенциала действия. При достаточно сильном возбуждении мембраны происходит значительное увеличение проницаемости мембраны для ионов натрия. В результате значение мембранного потенциала приближается к нерн-стовскому потенциалу для ионов натрия (Аф = = -Ь50 мВ). Возвращение мембранного потенциала к потенциалу покоя сопровождается поступлением ионов натрия из межклеточной жидкости в аксон. [c.237]

Схемы выполнения всех трех приемов могут быть сходными, так как требуется во всех случаях выработать импульс достаточно мощный для управления электромагнитом (в 1 и во 2 приемах) или воздействия на ртутную каплю с целью изменения поверхностного натяжения ртути (в 3 приеме). В принципе эта задача может быть решена средствами аналоговой техники, например путем применения генератора несимметричных импульсов (несимметричного мультивибратора с независимым возбуждением), который вырабатьшает прямоугольный импульс с периодом, устанавливаемым в зависимости от требуемого периода капания, и с длительностью импульса в зависимости от устанавливаемой задержки в режиме тастирования. От переднего фронта импульса срабатывает электромагнит, срывающий каплю, от заднего фронта срабатывает реле задержки 2 (рис. 57, а и 6). При этом контакты реле замыкаются, и сигнал либо проходит с выхода усилителя I на регистратор 3, либо на вход усилителя [c.101]

Приборы УЗИС имеют блок-схему, которая приведена на рис. 105. С генератора 5 синусоидальных колебаний напряжение частотой 1000 гц подается на усилитель-ограничитель 4, где формируются прямоугольные импульсы, которые после преобразования в треугольные импульсы управляют работой импульсного генератора 3, собранного по схеме ударного возбуждения. Генератор возбуждает колебания пьезоизлучателей 12. Пьезопреобразователи 13 являются приемниками, подключенными к усилителю 10. Выход усилителя соединен с вертикальными пластинами осциллографической трубки 11. От генератора 5 синусои- [c.184]

Рис. 3.10.7. Зависимость от времени заряда е/ и кривизны ф на протяжении одного периода прямоугольного импульса возбуждения, о-—режим проводимости (сот < 1, Г > т), заряды осциллируют, а домеиы стацноиариы б — диэлектрический режим (сот > 1, Г < т), заряды стационарны, а домены осциллируют (Смнт с сотр. [73]).

Рис. 7,19. Зависимость возбуждения, созднваемого одинаковыми прямоугольным (внизу) и гауссовым (вверху) импульсами, от расстройки. Длительность импульсов 80 мс, расстройка увеличивается с шагом 2,5 Гц.

Последовательность DANTE иллюстрирует общий недостаток одномерных методик, касающийся уменьшения объема информации, извлекаемой из спектров ЯМР. В тех случаях, когда необходимо изучить лишь небольшой фрагмент молекулы, эти методики могут стать более доступными, чем конкурирующие двумерные методики. Однако в общем случае для получения полной информации относительно всей молекулы двумерные методики превосходят одномерные. Кроме того, двумерные методики часто позволяют избежать потери информации, в отличие от селективных одномерных методик, где теряется информация относительно второй координаты измерения. Обычно, исходя из условий селективности, последовательность DANTE содержит 20-50 импульсов. Такое число импульсов требует уменьшения мощности РЧ передатчика спектрометра, поскольку ширина импульса менее 1 мкс не осуществима на большинстве современных спектрометров. Кроме того, при применении коротких импульсов нарушается их прямоугольность. Однако существует интересная возможность генерирования импульсов с малым углом поворота намагниченности путем сочетания двух 180°-х импульсов с противоположными фазами, что приводит к одномерному углу поворота, величина которого пропорциональна разности длительностей двух импульсов. Результирующий короткий импульс может оказаться лучшей формы. Комбинация селективного возбуждения, использующего импульсную последовательность DANTE, с внерезонансной одночастотной развязкой во время сбора данных может служить методом отнесения сигналов в сложных спектрах. [c.9]

Первоначально для генерации стохастического возбуждения использовалась быстрая псевдослучайная фазовая инверсия [4.65]. С тех пор предложено большое число других методов модуляции, включая модуляцию радиочастоты с помошью прямоугольных и шебечущих импульсов [4.262, 4.284, 4.285]. Однако все эти методы не имеют сушественных преимуществ перед шумовой развязкой. [c.291]

Бездисперсионный атомно-флуоресцентный шестиканальный анализатор выпускается фирмой Техникой (США). В качестве атомизатора также используется пламя, а для возбуждения флуоресценции применяют лампы с полым катодом, работающие в тшульс-ном режиме. Лампы излучают прямоугольные световые импульсы длительностью 32 мкс, следующие с частотой 500 Гц. Деятельность цуга импульсов — 1 с. Турель с шестью интерференционными фильтрами, соответствующими аналитическим линиям определяемых элементов, переключает фильтры через каждую секунду. [c.853]

К сожалению, измерения отдачи в отношении условиг возбуждения до сих пор не стандартизованы. Это обусловливает значительное расхождение в оценке отдельных препаратов у различных авторов. Для характеристики существующих катодолюминофоров в табл. 24 суммированы данные но светоотдаче некоторых технических препаратов. [Дифры таблицы представляют результат большого числа наблюдений на разнообразных препаратах при массовом синтезе катодолюминофоров. Светоотдача измерялась на прозрачных экранах, нанесённых осаждением без всякого биндера при оптимальной для каждого люминофора толщгте слоя (0,3—0,8 мг/см ). Экран возбуждался остро фокусированным лучом с прогрессивной развёрткой (441 строка, 25 кадр/сек) на прямоугольный растр площадью 11,5 см . Обратный ход был погашен специальным бланкирующим импульсом в агрегате развёртки. Ускоряющее напряжение составляло 6 кУ и удельная нагрузка на экран — около 3-10 " /см . Подаваемая на экран мощность принята равной произведению тока пучка [ [c.233]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология