Рассеяния предел

Таким образом, снижение сопротивления усталости является существенным, при этом повреждение элементов труб в зоне основного металла оказалось значительно более высоким, чем в зоне сварного соединения (примерно на 50 %). С другой стороны, уровень сопротивления усталости, оцениваемый средним значением предела выносливости, в зоне сварных соединений систематически и существенно ниже, чем в зоне основного металла соответственно 200 и 265 МПа (снижение на 24 %) до эксплуатации и 181 и 226 МПа (уменьщение на 20 %) после эксплуатации. Следует заметить также, что рассеяние пределов выносливости элементов со сварным соединением, как правило, больще, чем рассеяние пределов выносливости элементов основного металла (коэффициент вариации составляет соответственно 0,077 - 0,092 и 0,051 - 0,053). [c.455]

В данном случае нас не интересует характер различных взаимодействий. Достаточно представлять разницу между рассеянием и поглощением. Если нейтрон при первом столкновении рассеется, он потеряет часть энергии и изменит направление своего движения. При этом имеется определенная вероятность того, что, двигаясь в этом новом направлении, нейтрон либо достигнет границ и покинет систему, либо снова столкнется с ядром, в результате чего произойдет его поглощение или рассеяние с соответствующей потерей энергии п изменением направления движения. Траектория отдельного нейтрона в пространстве имеет вид сложной ломаной линии, которая имеет начало в точке, где нейтрон родился, и конец в точке, где он будет поглощен или покинет пределы реактора (рпс. 2.1). [c.24]

Рассеяние на молекулах. Рассеяние нейтронов на связанных ядрах (ядрах в молекулах) — чрезвычайно сложный процесс взаимодействия, подробное изучение физики которого лежит за пределами этой книги [24—28]. Наибольший практический интерес с точки зрения физики реактора представляет определение поперечных сечений в тепловой области энергий для различных соединений. Эти данные лучше получать из измерений поперечных [c.102]

Интеграл от этого выражения по углу г з в пределах от О до 2я определяет вклад в величину тока в отрицательном направлении х тех нейтронов, которые испытывают последнее рассеяние в конической оболочке [c.122]

Другой особенностью источника быстрых пейтронов, которую следует учитывать при расчетах, является первый пробег. Когда рождается быстрый нейтрон, он движется от точки своего рождения к наружной поверхности, пока не испытает первого столкновения. При относительно больших энергиях сечепие поглощения мало (оно изменяется по закону 1/у), так что наиболее вероятно первое рассеивающее столкновение. В большинстве случаев большая доля полного пробега нейтрона в процессе замедления обусловлена именно первым пробегом. Хотя, в среднем, нейтроны испытывают много последующих рассеяний, они происходят в пределах малого расстояния от точки первого рассеяния. В результате нейтрон достигает тепловой энергии в окрестности точки первого столкновения. Можно представить себе следующую грубую картину процесса замедления первый пробег, который равен длине пробега до замедления, и последующее замедление в точке первого рассеивающего столкновения. Эта грубая модель может быть использована в качестве первого приближения при описании процесса замедления быстрых пейтронов. [c.163]

При расчете таких ответственных узлов, какими являются роторы указанных машин, необходимо иметь в виду, что предел текучести материала имеет некоторое рассеяние и может отклоняться от среднего значения до 20 %. Следует также помнить, что ротор даже простейшей конструкции работает в условиях переменных во времени напряжений вследствие периодических пусков и остановок. В связи с этим, рассчитывая роторы центробежных машин, необходимо учитывать не предел текучести материалов, а предел выносливости в малоцикловой области нагружения, В этом случае необходимы экспериментальные данные по разрушению роторов при различном числе циклов нагружения. [c.324]

Учитывая принципиальное отличие статических испытаний от усталостных, примем во внимание, что при испытании на разрыв образец проходит первый полуцикл при пульсирующем режиме нагружения. Будем рассматривать при статических испытаниях на разрыв рассеяние по пределу прочности или пределу текучести. [c.326]

Прн конструировании вибрационных машин определение мощности, потребной для поддержания вибрации рабочего органа, имеет немаловажное значение. Учитывая, что факторы, определяющие рассеяние энергии при колебаниях, не являются стабильными и изменяются в широких пределах, рассмотрим данную задачу упрощенно для линейной системы с одной степенью свободы (рис. 274). [c.395]

В пределах линейной зависимости я/с от с (VI. 73) коэффициент Л2 характеризует степень отклонения от идеальности, обусловлен ную взаимодействием макромолекул с растворителем. Он может быть определен различными методами осмотическим, по светО рассеянию, по давлению пара растворителя и др. Взаимодействие между макромолекулами проявляется в отклонении от нулевого значения остальных вириальных коэффициентов. [c.321]

Для экспериментального изучения процессов диффузии в широкой окрестности критических точек расслаивания были использованы методика и установка, описанные в гп. II. 6, метод спектроскопии оптического смешения. Значения В определялись по полуширине спектральной линии рассеяния, по анализу спектров смешения. Та же установка позволяла измерить суммарную интенсивность излучения, зависящую от величины (д/1/дС ), и тем самым на основе (1У.1.3) проводить изучение подвижности в /30/. В результате исследований систем нитробензол-гептан, нитробензол-декан и метиловый спирт-гептан /92, 93/ было выяснено, что показатель степени в (1У.1.9) лежит в пределах 0,63 + 0,04, а для 1д/1 /вс ) и имеют место соотношения [c.57]

Как правило, при большом числе изделий в партии больше вероятность того, что рассеяние значений выходного показателя будет подчиняться нормальному закону распределения (закону Гаусса). В этом случае если поле рассеяния сй ограничить величиной, равной 6а, то число значений выходного показателя, вышедших за пределы 6а, составит 0,27%. [c.31]

Различные экспериментальные наблюдения позволяют сделать вывод о том, что длительные периоды начала роста простой трещины и трещины серебра при низких значениях напряжения не просто вызваны уменьшением вероятности образования зародыша трещины в остальном не измененного материала. Природа изменений, происходящих на молекулярном уровне в процессе утомления образца, исследовалась разными авторами (например, [138, 143—147, 153]). Так, по затуханию колебаний торсионного маятника [138, 134—144] и методом ИК-поглощения [138] были исследованы молекулярная подвижность, взаимодействие молекул и их роль в поглощении энергии путем измерений плотности и методом рассеяния рентгеновских лучей [144—146], а также путем применения образцов с различной молекулярной массой [153] были исследованы упаковка молекул и дефектность структуры, а с помощью кинетики рекомбинации захваченных свободных радикалов [146] было исследовано изменение морфологии материала. Результаты, полученные с помощью этих различных экспериментальных методов, характеризуют упорядочение молекул, но еще не позволяют получить количественные значения пределов усталости. [c.295]

Результаты исследований методом рассеяния рентгеновских лучей и методом электронной микроскопии позволяют предположить, что пустоты, содержащиеся в трещине серебра, распределены в виде взаимосвязанных полостей сферической формы, типичные размеры которых 10—20 нм. На кривых напряжение—деформация, полученных для материалов с трещинами серебра, выявляется предел вынужденной эластичности, при превышении которого начинается течение материала, обратимое до значений деформации 40—50% при напряжении 41—55 ЛШа. При возврате к нулевому напряжению материал с трещиной серебра характеризуется обратимостью ползучести с замедляющейся скоростью [c.365]

Второе начало термодинамики утверждает, что даже при обратимом процессе в работу может перейти только часть теплоты процесса, другая часть в виде теплоты передается от более нагретых к более холодным частям системы. Это явление называют рассеянием (диссипацией) энергии. Напомним, что процесс обратим, если разность температур бесконечно мала, т. е. в пределе теплота передается при постоянной температуре. [c.30]

Следовательно, идеально обратимым является такой гипотетический процесс, в котором трение, лучеиспускание, электросопротивление и все другие аналогичные источники рассеяния энергии отсутствуют. Он может рассматриваться как предел реально воспроизводимого процесса, подойти к которому на практике мы можем как угодно близко. Представим себе процесс, происходящий таким образом, что на каждой стадии бесконечно малое изменение внешних условий будет вызывать обращение хода процесса или, иначе говоря, на каждой ступени процесс сбалансирован. Очевидно, система может быть обращена в свое первоначальное состояние бесконечно малыми изменениями внешних условий. В этом смысле говорят, что обратимый процесс осуществим на идеальном опыте . С таким идеальным опытом мы уже имели дело при описании цикла Карно, который весь состоит из процессов, осуществимых только в нашем воображении. [c.94]

М. в. Волькенштейном и П. П. Шорыгиным [7] один и тот же образец бензина был исследован методом комбинационного рассеяния света, а в лаборатории С. С. Наметкина— методом дегидрогенизацпонного катализа. Данные, полученные обоими методами, совпадали в пределах ошибок опыта. [c.175]

Для спектров комбинационного рассеяния применяется только относительная шкала интенсинностей. Где возможно, данные спектров комбинационного рассеяния и инфракрасных спектров показаны на одном графике, чтобы облегчить сравнение и показать многочисленные случаи, когда коле-ба1Н1я молекулы слабо отражаются или совсем неактивны в спектре одного типа, но активны в спектре другого типа. Выбрана линейная шкала частот, выраженная в волновых числах, но приведена такн е соответствующая шкала длин волн в микронах. Черточки, указывающие длину волны полос, сделаны широкими, чтобы дать представление о спектральной области, в пределах которой встречается рассматриваемая полоса в исследованных углеводородах. [c.321]

Для углеродистых сталей характерно скачкообразное изменение ударной вязкости с понижением температуры. Можно выделить три зоны (рис. 6) зону / хрупких изломов при t < i-2, зону II рассеяния, где наб подаются и хрупкие и вязкие изломы (в зависимости от марки стали), и зону III вязких изломов ири t > Зоне рассеяния соответствует критический интервал температур < t < который характерен только для углеродистых сталей и лежит в пределах примерно от —10 до —30° С. Критической температурой хладноломкости для углеродистых сталей считают температуру ниже которой наблюдается хрупкий излом, а выше KOTopoi i — только вязкий излом. Следует отметить, что с уменьшением содержания углерода критическая температура несколько сннжаегся. В сильной степени на хладноломкость влияют примеси фосфора. [c.14]

T a — температура поверхности твердой частицы T j — ударная трансформанта [58] — полное сечение столкновения, которое интерпретируется в теории рассеяния как некоторая плош адь, обладаюш,ая тем свойством, что через нее проходят частицы -й фазы, рассеиваюш,иеся при соударении друг с другом в пределах некоторого телесного угла. Например, математическое ожидание числа столкновений между молекулами газа со скоростями из [V , vJ -(- vJ J и [vJ", vJ" - - dv "] соответственно за время dt в объеме [г, г + dr] определяется как ( v — vf ) ] vf — vf (г, vf, t) X X P2 (r, vf, t) dvf dvfdrdi. [c.164]

В работе [Ermak,1982] результаты серии Burro использованы для проверки точности моделей рассеяния. Обнаружено, что рассчитанное по GD-модели облако оказалось в 1,5 - 3,0 раза уже и выше по сравнению с реальным. Это, по-видимому, противоречит точке зрения, выраженной Маккуэйдом и цитируемой выше. Однако модель слоя дает хороший прогноз ширины облака, расстояния, на котором достигается нижний предел воспламеняемости, и времени рассеяния после достижения нижнего предела воспламеняемости. В то же время модель завышает вертикальный градиент концентрации, особенно при высокой скорости ветра. [c.124]

В качестве примера рассмотрим схематичную картину поведения ж п-трона, родившегося в результате деления в однозонном реакторе (без отражателя). Нейтроны при делении испускаются с отрюсительно высокой С]юд-ней энергией ( 2 Мэе) и в произвольном направлении. Нейтрон перемещается от точки, где произошло деление, по прямой линии, пока не встретит ядро или не выйдет за пределы системы. В теории реакторов принято, что область впе границ интересующей нас системы не содержит никаких материалов, так что обратного рассеяния нейтронов в систему не происходит и нейтрон, вышедший за пределы реактора, фактически теряется. С другой стороны, если нейтрон встречает ядро (под этим мы подразумеваем, что нейтрон проходит так б. тизко от ядра, что начинают действовать ядерные силы ), то произойдет столкновение, в результате которого не11трон поглотится пли изменится его энергия н направление движения. [c.24]

Чтобы получпть q [Е), надо проинтегрировать выражение (4.57) в пределах от Е до Вообще говоря, верхний предел интегрирования следовало бы распространить до Е/а, поскольку это наибольшая энергия, обладая которой нейтрон после одного рассеяния еще может достичь энергии Е. Однако в нашем случае интегрирование можно провесттг только до Е , поскольку, по условию, в системе нет нейтронов с энергией выше Таким образом, целесообразно рассматривать вклад в д (Е) на первом интервале рассеяния лишь нейтронов, имеющих энергии Е Е,но меньшие, чем E ,. Как уже упоминалось выше, поток при Е = Е не определен и вклад от первого соударения монаю учесть особым образом. Для рассматриваемой здесь чисто рассеивающей среды имеется точно q первых рассеяний в единице объема за единицу времени. Часть из этого полного числа столкновений, равная Е—аЕд)1[ — а) Ед, даст нейтроны с энергией, меньшей Е. Полное число нейтронов от первых соударений, которые дают вклад в плотность g (Е), равно [c.64]

Полученные последние два выражения содержат две неизвестные функции Ц> Е) и д Е). Второе соотношеппе, связывающее эти функции, может быть получено из условия нейтронного баланса в энергетическом интервале dE около Е (см. рис. 4.13). Число нейтронов, исчезающих из этого интервала в результате рассеяний, которые изменяют энергию нейтрона до величины, выходящей за пределы интервала, в стационарном состоянии должно быть скомпепспровапо числом рассеяний в интервале dE нейтронов с энергией, большей Е. Число нейтронов, рассеивающихся в интервале dE, определяется числом столкиовенпй ii E )(p E )dE, происходящих при энергиях Е Е, и пропорционально вероятности того, что в результате этого рассеяния нейтрон будет иметь энергию в интервале dE около Е, т. с. функции рассеяния 1) Е Е ). [c.65]

Собственно говоря, само распределение углеводородов ряда 17сс-гопана — прекрасный генетический признак и, как уже указывалось, своеобразный отпечаток пальцев нефтей данного региона. Это распределение не менее информативно, чем широко используемое соотношение нристан/фита . Сопоставление концентрационного распределения гопанов в нефтях и рассеянном органическом веществе (в битумоидах) позволяет определить источники образования тех или иных нефтей. Иногда эти генетические признаки становятся особенно показательными. Так, например, наличие гопанов С28 для сивинской и ряда других близких нефтей позволяет четко определить границы их образования. Более высокая концентрация адиантана по сравнению с гонаном, характерная для нефтей Татарии, определяет единый источник их образования. С этих позиций интересно также единое распределение гопанов в третичных нефтях Апшерона и Западной Туркмении. Дополнительным критерием служит соотношение между гопанами и стеранами. Соотношение это лежит в пределах 1,8—2,2 для бакинских нефтей, 3,0—3,2 для нефтей Самотлора и в то же время оно больше 10 для гопановых нефтей Татарии, Краснодарского края [32]. [c.141]

Эта величина не зависит от угла 0 или 0. Рассматривая облако частиц толщиной ds в пределах пучка с площадью поперечного сечения А, находим рассеяние в пучок как произведение доли площади, перекрываемой частицами Kцds, и величины / dQ /4л. Учитывая, что [c.485]

В иаституте Баттель (Франкфурт) [294] был разработан аэрозольный спектрометр, использующий малые углы (<7,5°) рассеяния лазерного (Не—Йе) пучка. Вследствие узкой полосы рассеяния (от дифракционной части рассеянного света) результат не зависит от формы и оптических свойств частиц. Метод применим при концентрации до 10 частиц в 1 см , поскольку объем, используемый для измерения, равен 0,01 мм Нижний предел определения размеров частиц этим методом равен 0,17 мкм, а верхний предел —около 1,5 мкм. Эти исследователи разработали также прибор, который можно использовать для анализа высококонцентрированных частиц (5-10 частиц в 1 см ) в потоке. [c.99]

Рентгеновское и нейтронное рассеяние. Методы рентгепострук-турного и нейтроноструктурного анализа представляют собой дифракционные методы. Рентгеновские лучи — это электромагнитные волны большой энергии. Длины волн пх лежат в интервале от 0,05 до 0,20 нм. Нейтроны — незаряженные микрочастицы, обладаюплие массой покоя. Для пучков нейтронов соответствующие им длины волн лежат в пределах 0,1 —1,0 нм. Рентгеновское излучение рассеивается электронами атомов и молекул. Интенсивность рассеянного излучения фиксируется каким-либо способом и характеризует электронную плотность. Рассеяние рентгеновских лучей на ядрах оказывается пренебрежимо малым. В свою очередь, нейтроны рассеиваются ядрами атомов. При этом упругое рассеяние медленных нейтронов позволяет изучать атомную структуру вещества, а неупругое используется для изучения динамики частиц. Механизмы рассеяния рентгеновских лучей и нейтронов похожи. [c.101]

Меняя напряжение, оказывается возможным менять длину волны и, соответственно, разрешающую способность микроскопов. Если применяются достаточно большие напряжения, необходимо учитывать релятивистские поправки. Таким образом, длины волн лежат в пределах 0,001<А,-<0,10 нм [148]. Различные модификации электронных микроскопов позволяют разрешать детали объектов до 0,1 нм. Прн изучении размеров частиц в дисперсионных средах такое высокое разрешение не требуется, поэтому используются обычно небольшие напряжения. Исследование малых частиц позволяет получить информацию об их внешней форме и структуре. Изображение фотографируется и по нему определяется угол рассеяния электронов 0, связанный с размером чистицы г простым соотношением д = к г. [c.102]

Теоретически эти схемы эквивалентны и должны обеспечивать одно и то же качество фотосмешения. Дтя обоих типов смесителя фотосмешение опорного излучения происходит с частью рассеянного излучения, в пределах которой световое поле когерентно. Для бвзлинзо-вой системы радиус площади когерентности на расстоянии R от рассеивающего объема определяется выражением [c.27]

ИК-сиектрометры могут сильно различаться как но величине рассеянного излучения, так и но разрешающей способности, что объясняет большой разброс в значениях емапс для одного и того же вен1ества, снятого на разных приборах. Так, значение акс полосы карбонильной группы метилбеизоата, измеренное на приборе с ди( )ракционной решеткой, на 40% больше значения, полученного на спектрометре с призмой. В то же время результаты, полученные на одном приборе, могут очень хорошо воспроизводиться. Прн этом точность измерения оптической плотности может быть не хуже 17о ири измерениях D в пределах от 0,2 до 0,7, [c.214]

Однако с точки зрения зашиты прецизионных деталей топливной аппаратуры от абразивного износа более правилыюй является оценка массы задержанных несгораемых веществ (золы) на 1000 км пробега автомобиля. Она в пределах естественного рассеяния средних значений оказалась практически одинаковой для всех видов испытанной бумаги. Естественным исключекис-м из этой закономерности является повышенная интенсивность накопления кремния на бумаге БТ (опытная 3), по-видимому, связанная с недостаточной выборкой или по решностями спектрального определения малых концентраций кремния. [c.179]

При анализе высокоминерализованных вод следует учитывать рассеяние света, вызываемое кальцием и магнием. В отличие от цзугих источников возбуждения в случае ИСП наличие хлорида натрия практически не влияет на пределы обнаружения большинства элементов Однако влияние матрицы в АЭС больше, чем в атомной абсорбции. [c.246]

Полученные экспериментальные данные в виде вольт-амперных характеристик, зарегистрированных при различном давлении (в пределах от 10 до 150 Topp) и концентрации метана (в пределах от 0,5 до 25%), позволили установить эмпирическую формулу, описывающую их взаимосвязь с межэлектродным напряжением и током разряда. Указанные экспериментальные данные были проанализированы в сравнении с результатами исследования фазового состава, структурных характеристик и других свойств ГФХО пленок, методами комбинационного рассеяния света, электронной микроскопии, катодолюминесценции и др. [c.197]

Способность к восприятию информации нет ли подзадач в структуре деятельности человека, которые бы превышали его сенсорные (чувстЕенные) возможности соответствуют ли сигналы порогу и другим условиям их эффективного восприятия в допустимых ли пределах человека предусмотренная точность разли-чеиия схожих сигналов, восприятие световых и звуковых образов, в том числе для случая фильтрации и отбора информации в условиях повышенного шума и других помех придется ли человеку интерпретировать неполные, отрывочные сигналы, при дефиците информации и времени учтены ли рассеянность, прерывность функции внимания, свойственная человеку. [c.84]

Исследуемые пробы в пределах областей, когерентно-то рассеяния обладают достаточно высокой степенью совершенства структуры гексагонального графита. Между тем нарушения в структуре наблюдаются как после очистки, так и после измельчения. В результате из,мель- чения увеличивался -параметр решетки с, вследствие, появлен я нарушений в упорядоченном распределении углеродных слоев относительно друг друга (А 2). [c.150]

Цинк рассеян по многим породам. В природе он находится преимущественно в виде сульфидов, образуя минералы сфалерит (7п5), марматит (2п, Ре) 8 и др. Самостоятельных -цинковых руд не существует минералы цинка практически всегда сопровождают минералы свинца или меди. В этих полиметаллических рудах присутствуют также минералы железа, кадмия, в малых количествах — минералы никеля, кобальта и некоторых редких и благороднйх металлов. Содержание цинка в этих рудах колеблется в пределах 0,5—15%. Сульфидные руды хорошо поддаются обогащению, поэтому на заводы поступают концентраты, содержащие не менее 40% ципка в виде сульфида, а также сульфиды и окислы свинца, железа, меди, кадмия и других элементов. [c.266]

Волну, отраженную от дефекта, можно представить в виде интеграла Фурье по волновому вектору к. Такое представление означает, что, зная спектральный состав волн, отраженных по всем направлениям от дефекта, можно построить точное изображение дефекта. Для достаточно полного представления образа дефекта необходимо изучить спектр частот отраженного сигнала в диапазоне /тах//тш=3. .. 5 при изменении углов отражения от дефектов в пределах 90... 120°. Практическая реализация этого направления изучения формы дефекта идет пока по двум путям изучение зависимости амплитуды сигнала от направления рассеяния (инди-катриссы рассеяния) и изучение спектрального состава сигнала. Первое направление прорабатывается более широко, так как не требует создания специальной широкополосной аппаратуры. [c.197]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология