Зависимость от условий возбуждения и температуры

РУ И тем самым условия возбуждения (спектроскопический буфер). При постоянном расстоянии между электродами и постоянной силе тока между температурой дуги и падением напряжения в межэлектродном промежутке (напряжение горения) существует линейная зависимость в широких пределах [5]. Таким образом, контролируя напряжение горения, можно получать информацию о постоянстве возбуждения. [c.188]

Каждый электрод периодически изменяет свою полярность. В зависимость от продолжительности каждого импульса тока и от амплитуды тока изменяются температура электродов и условия возбуждения спектра. [c.185]

Подготовка к анализу пробы неоднородного сплава. Отливку измельчают в порошок и от него отбирают несколько граммов средней пробы. Отобранную пробу тщательно перемешивают с токопроводящим порошком (порошком металла, угля или их смеси). Он разбавляет пробу и служит связующим веществом, облегчающим прессование. Линии спектра порошка могут в ряде случаев служить внутренним стандартом интенсивности. При разбавлении увеличивается концентрационная чувствительность линии определяемого элемента и уменьшается влияние третьих элементов. Следует иметь в виду, что третьи элементы в зависимости от их свойств могут влиять на температуру разряда и условия испарения материала электрода. Если концентрация третьих элементов невелика, то они мало влияют на условия возбуждения и испарения. [c.238]

Эта методика впервые использована при изучении экспоненциального нарастания рекомбинационного излучения О—СО в смесях На—Оа с добавками СО [62]. Осциллограмма одного из опытов и результирующая логарифмическая зависимость интенсивности сигнала от времени представлены на рис. 2.6. Константа экспоненциального роста ф интерпретирована как характеристическая константа скорости роста концентрации атомов кислорода. Кинетические результаты этих экспериментов впоследствии подтверждены с помощью той же торцевой методики, но уже в смесях без добавок СО. В работе [74] регистрировалось инфракрасное излучение колебательно-возбужденных молекул НаО, а в работе [64] — суммарное ультрафиолетовое излучение полос ОН и непрерывного спектра НгО. В аналогичных условиях по температуре и концентрации реагентов найдено, что характеристическая константа скорости экспоненциального на- [c.148]

Чувствительным индикатором изменения условий возбуждения линий в плазме дуги яВляется электрическое напряжение V в меж-электродном промежутке [159, 980, 532]. При неизменной величине промежутка значение V зависит от состава плазмы, который непосредственно связан с составом пробы. Для угольной дуги, горящей в атмосфере воздуха, V в зависимости от состава пробы изменяется от 20 до 80 в. Как указывалось выше (см. 4.1.2), изменения У сопровождаются соответствующими изменениями температуры [c.106]

Ниже мы остановимся на зависимости изотопической селективности ИК МФД от условий возбуждения — частоты и интенсивности лазерного излучения, температуры газа. [c.449]

Поскольку параметры плазмы дуги — Т и Пе, общая концентрация п частиц (атомов и ионов) элемента и интенсивность /(г) излучения линии меняются с изменением г, то регистрируемая интегральная интенсивность линии зависит не от какого-то одного значения Г и Ле, а от всего набора значений Т г) и Пе г), характерного для столба данного конкретного дугового разряда. Аналитическое выражение этой зависимости будет весьма сложным для его получения необходимо в каждом конкретном случае точно знать радиальное распределение Т(г) и Пе г). Однако во многих случаях параметры столба дуговой плазмы и, следовательно, условия возбуждения линий можно в первом приближении удовлетворительно описать с помощью некоторых средних , единых для данного конкретного источника, так называемых эффективных значений температуры Тдф, электронной концентрации и радиуса Яэф столба, которые достаточно просто установить экспериментально [244, 980]. [c.101]

Градуировочные графики строили по спектрам микроэлементов для растворов сравнения и для растворов сравнения с добавкой в каждый раствор макрокомпонентов до содержания их 1 г/л. На рис. 2.11 в качестве примера приведены градуировочные графики для Мо — 313,25 нм и Zn — 334,5 нм. Из рисунка видно, что добавки щелочных макрокомпонентов увеличивают интенсивность линий. Подобные зависимости были получены для всех исследуемых микроэлементов. Можно было предположить, ЧТО наблюдаемый эффект обусловлен изменением условий возбуждения микроэлементов в струе плазмы при добавках щелочных макрокомпонентов. Для выяснения этого измеряли температуру электронов, атомов и концентрацию электронов. [c.58]

Зависимость интенсивности линии от давления газа изучена далеко не для всех разрядов достаточно хорошо. Теоретически рассчитать эту зависимость очень трудно, поэтому ее находят экспериментально, подбирая оптимальные условия возбуждения. С увеличением давления одновременно растет концентрация атомов и концентрация ионов. Поэтому чаще совершаются как упругие, так и неупругие столкновения. Увеличение числа неупругих столкновений должно способствовать повышению интенсивности линий, но неупругие столкновения снижают температуру электронов, что способствует уменьшению интенсивности линий. [c.95]

Соотношение этих величин определяется интенсивностью испарения (поступления в источник света) определяемого элемента. При данном содержании элемента в пробе интенсивность его линий до известного предела возрастает с усилением испарения. Интенсивность линии зависит также и от условий возбуждения, в частности от температуры электронов в источнике (т. е. от температуры возбуждения). Следовательно, при данной концентрации элемента в пробе интенсивность линии изменяется в зависимости от скорости испарения элемента из пробы и температуры источника света. [c.179]

При оценке выводов настоящего параграфа необходимо иметь в виду, что наблюдения по зависимости яркости от напряжения относятся к суммарному эффекту свечения без попытки дифференцировать яркость в момент возбуждения и остаточное послесвечение. Такой усреднённый материал, естественно, затрудняет теоретическую расшифровку. При постоянной плотности тока, однако, изменение энергии электронов от нескольких сот вольт до нескольких киловольт мало влияет на характер затухания. Можно предполагать, что в случае простейших по составу люминофоров указанный дефект наблюдений отразится скорее на абсолютных значениях яркости, чем на форме зависимости её от напряжения. Значительно большая не-определённость вызвана условиями возбуждения. Растровое возбуждение из-за неизбежной условности в оценке подаваемой мощности совершенно непригодно для теоретических выводов. При возбуждении неподвижным лучом необходимо иметь в виду большую зависимость яркости от температуры, изменчивость динатронного эффекта и неравномерное распределение плотности возбуждения по пятну. [c.82]

Другую группу активаторов образуют такие металлы, как серебро, цинк, медь, золото, свинец и висмут в окислах, сульфидах, силикатах и других люминофорах. Все они характеризуются значительно большей величиной констант, которая сильно зависит от условий возбуждения и температуры. Для данных активаторов особенно характерна большая зависимость от возбуждения того количественного участия, которое принимают отдельные этапы в общем ходе затухания. Это придаёт кривым разгорания и затухания сложный характер, затрудняющий отнесение их к какому-либо определённому типу. [c.199]

В сульфиде цинка, активированном небольшим количеством марганца ( 0,1%), в послесвечении существуют две полосы оранжевая для марганца и голубая для цинка [106]. При определённом соотношении излучающих атомов каждая из них имеет свою собственную кривую разгорания и затухания даже зависимость их от температуры остаётся различной. Полная аддитивность действия двух излучающих атомов в одной кристаллической решётке, однако, весьма ограничена. Она существует а) далеко не у всех комбинаций металлов и Ь) в благоприятных условиях возможна лишь в узких пределах концентраций. В общем виде у предельно активированных сульфидов при малой концентрации чуждого атома (Си, Мп) в затухании происходит борьба между обоими излучателями. По мере увеличения содержания меди или марганца они начинают играть доминирующую роль в послесвечении и в конечном счёте почти подавляют действие цинка как излучателя. Медь в данном отношении активнее марганца, так как значительно быстрее подавляет работу цинка. Голубой в момент возбуждения сульфид даёт слабое зелёное послесвечение при содержании меди порядка 10 . [c.206]

Зависимость от условий возбуждения и температуры [c.209]

Описанная в настоящем параграфе зависимость светоотдачи от условий возбуждения и температуры касается [c.246]

Выражения (1,9) и (1.10) дают аналитическую зависимость, лежащую в основе количественного спектрального анализа. Величина а (иная, чем в (1,5)) зависит от условий возбуждения в разряде (температуры разряда) и от условий выхода вещества из электрода. Величина Ь сохраняла при всех изложенных выше рассуждениях свое значение углового коэффициента касательной кривой роста и зависит от самопоглощения в зоне разряда. Наибольшее значение Ь = 1 имеет место для таких малых концентраций и слабых спектральных линий, для которых не наблюдается самопоглощения. При больших концентрациях и интенсивных линиях значение величины Ь понижается и доходит до 6 = 0,5. Можно считать, что величина Ь есть функция концентрации атомов примеси в пробе или просто интенсивности спектральной линии, поскольку между интенсивностью линии и концентрацией в пробе существует однозначная зависимость. Если разнообразие линий в спектре примеси велико, то можно почти всегда выбрать такую линию, для которой величина Ь будет мало отличаться от единицы, и зависимость интенсивности от концентрации будет определяться начальным прямолинейным участком кривой роста. [c.30]

Селективность ИК МФД при различных условиях возбуждения. Исследования процесса ИК МФ диссоциации показали, что его селективность связана с резонансным характером этого процесса и в значительной мере определяется шириной и формой спектров ИК МФ возбуждения и диссоциации молекул и их соотношением с величиной изотопного сдвига Ai/из в возбуждаемом колебании. Характеристики этих спектров, в свою очередь, определяются как свойствами самих молекул, так и условиями их возбуждения. Что касается спектральных характеристик переходов между возбуждёнными колебательными состояниями молекул (см. рис. 8.1.7), то это предмет отдельного обсуждения. Соответствуюш,ую информацию можно найти, например, в [59, 60]. Ниже мы остановимся на зависимости изотопической селективности ИК МФД от условий возбуждения — частоты и интенсивности лазерного излучения, температуры газа. [c.449]

Однако количественный спектральный анализ минерального сырья (производящийся в угольной дуге постоянного тока) основывать на оценке абсолютной интенсивности линий элемента нельзя. Абсолютная интенсивность линий зависит не только от концентрации возбужденных атомов в источнике света, но и от целого ряда других причин и прежде всего от условий возбуждения этих атомов и постоянства режима источника возбуждения. Последнее определяет, какая часть атомов от общего их количества оказалась возбужденной, т. е. способной излучать свет определенной длины волны. Вместе с тем, количество атомов данного элемента в облаке источника возбуждения зависит не только от концентрации элемента в пробе, но и от условий поступления пробы в источник. При этом большое значение имеет зависимость между началом и продолжительностью поступления элементов в пламя дуги, что тесно связано с химическим составом (химической связью элементов), реакций восстановления и окисления быстро протекающих при высокой температуре и изменяющихся скоростях и порядке поступления отдельных компонентов пробы в зону разряда. [c.102]

Воспламенение углеводородо-воздушных смесей в связи со сложным цепным механизмом развития предпламенных процессов может быть одно- или многостадийным, в зависимости от температуры и давления среды и строения углеводородов, составляющих смесь. При некоторых условиях обычному воспламенению (горячему взрыву) смеси может предшествовать появление так называемого холодного пламени — особой промежуточной стадии окислительного процесса, сопровождающейся относительно небольшим повышением температуры (около 100° С) и слабым сине-фиолетовым свечением, различимым визуально лишь в темноте. Считают, что причиной свечения является хемилюминесценция, вызываемая возбужденными молекулами формальдегида. Холоднопламенный саморазогрев горючей смеси ясно обнаруживается при исследо ваниях в бомбе — в виде характерного скачка на индикаторной диаграмме [18]. [c.55]

Изучение зависимости квантового выхода от условий опыта дает возможность судить о механизме протекающего процесса. Квантовый выход зависит от концентрации или давления реагирующих веществ и инертных добавок, от интенсивности светового потока, от длины волны, от температуры, от размеров сосуда и материалов стенки. Квантовый выход с ростом температуры часто увеличивается, так как при этом уменьшается вероятность рекомбинации активных частиц, возникших в ходе первичного процесса. С увеличением длины волны квантовый выход может расти, так как вероятность возбуждения молекул растворителя падает с уменьшением энергии инициирующего возбуждения. [c.380]

Температурная зависимость процесса переноса возбуждения может быть измерена путем экспонирования эмульсии при пониженной температуре и последующего проявления в нормальных условиях. При понижении температуры наблюдается падение чувствительности, которое должно быть приписано уменьшению эффективности переноса электронов. Теория переноса электронов Маркуса — Левича во многих случаях удовлетворительно предсказывает наблюдаемые изменения чувствительности в зависимости от температуры. [c.252]

Успешное осуществление анализа предполагает не только линейный характер всех поэтапных зависимостей, но и сохранение постоянства каждого из коэффициентов пропорциональности в ходе всего анализа, включая анализ образцов и эталонов. Только при этом условии значение физического свойства, измеряемого в ходе конечного определения (оптическая плотность), будет пряма пропорционально исходному числу частиц или концентрации определяемого элемента. Фактически же при эмиссионном анализе уже начальные этапы — испарение и возбуждение атомов пробы —ие могут осуществляться в стационарном режиме, поскольку параметры плазмы (температура, электрическая проводимость, плотность тока) меняются во времени по ряду причин, и прежде всего [c.42]

На основании анализа возможных причин отклонений от термодинамического равновесия в пламени можно сделать следующее заключение 1) отличие реального состава продуктов сгорания от расчетного и охлаждение пламени могут не препятствовать установлению локального равновесия в единице объема газа и получению достоверных экспериментальных температур, но значения их будут меньше расчетных 2) при обычном и повышенных давлениях процесс изл учениЯ также может не препятствовать установлению равновесия и получению достоверных экспериментальных значений температур 3) наличие хемилюминесценции, аномально высоких значений энергии электронного возбуждения и энергии колебательного движения, а также процесса излучения при разрежении в зависимости от степени эффекта и используемого экспериментатором метода измерения (без соответствующих поправок) может привести к значительным ошибкам при измерении температур. Поэтому экспериментальные измерения температур желательно проводить двумя независимыми методами или полученные экспериментальные значения сравнивать с расчетными при условиях горения, близких к адиабатическим. [c.32]

Несовершенство наших знаний в этой области в настоящее время не позволяет достаточно строго описать закономерности разнообразного, иногда противоположного по своим результатам влияния различных факторов ульгразвукового воздействия на физико-химические процессы. Существенно, что каждое из описанных выше явлений в зависимости от условий может быть связано как с положительными, так и с отрицательными эффектами кавитация, например, существенно интенсифицирует многие гетерогенные процессы, но может привести к повышению износа и даже разрушению аппаратуры [42] звукохимическое или термическое действие интенсивных колебаний может ограничить их применение в тех случаях, когда химическое взаимодействие в среде или повышение ее температуры нежелательно действие ультразвука на гетерогенный процесс может быть различным по своему направлению при разных параметрах (например, частоте) поля и т. д. Легко представить себе также условия (возбуждение взрывного процесса и др.), когда применение интенсивных акустических колебаний является опасным. [c.20]

Исследованы некоторые вопросы влияния силы тока и давления на интенсивность линий рабочего газа, материала катода и примесных элементов (на уровне микроколичеств) на температуру электрода на процессы испарения, на ста бильность условий возбуждения в полом катоде. Установле но, что кривые зависимости интенсивности спектр, ли ний от силы тока являются весьма чувствительными к лю бым изменениям в ходе протекания разряда и могут при меняться при изучении роли различных параметров разряда Выявлена неравномерность в распределении температуры по глубине полости и наличие температурного максимума в ее средней части. Показано, что стабильность условий возбуждения, оцененная по вариации интенсивности линий гелия, достаточно высока и мало зависит от условий проведения разряда. Табл. 1, рис. 13, библ. 13 назв. [c.504]

Точность анализа зависит не только от точности приема фотометрирования, но и от того, насколько измеряемая интенсивность линий воспроизводится в различных опытах или же в одном опыте при данной концентрации элемента. Интенсивность линии определяемого элемента при данной концентрации зависит от условий испарения пробы и условий возбуждения в источнике света, которые не удается поддерживать в достаточной степени постоянными. Это и является одним из основных источников ошибок спектрального анализа. Для уменьшения ошибки применяют стандарты интенсивности, гомологичные линиям определяемого элемента. Линии называют гомологичными в том случае, если отношение их интенсивностей не изменяется в зависимости от температуры источника света, условий испарения прсбы. [c.215]

Экспериментальное определение энергетической отдачи, которая характеризует коэффициент полезного действия катодолюминесценции, представляет значительную трудность. В силу этого зависимость её от условий возбуждения и температуры изучена слабо. Поведение энергетической отдачи, однако, может быть прослежено косвенным путём без определения абсолютных значений. Количественным показателем в данном случае служит техническая светоотдача, если при переменных условиях возбуждения спектральный состав излучения остаётся постоянным. Величина светоотдачи в технике изучена достаточно разносторонне и даёт богатый материал для вывода зависимости кпд катодолюминесцениии от различных факторов. [c.238]

Затухание возбуждённых светом и электронами люминофоров показывает, что оба типа локализованных состояний,необходимых для объяснения инерционных свойств свечения, ведут себя с качественной стороны одинаково при обоих видах возбуждения. Об этом прямо свидетельствует рассмотренная в 20 зависимость затухания от температуры и от остальных условий возбуи<дения. Протекающие непосредственно на уровнях активатора процессы обладают сравнительно малой длительностью и слабо зависят от условий возбуждения, если относить к последним температуру люминофора, энергию и число бод1бардирующих частиц (фотонов и электронов) и длительность возбуждающего импульса. Совершенно противоположно течение процессов, связанных с уровнями прилипания. Затухание может обладать большой длительностью, сильно зависит от температуры и обнаруживает отчётливое насыщение при увеличивающейся мощности и длительности возбуждения. Разница в зат хании при действии света и электро- [c.318]

Благодаря тому, что температуру пламени можно менять в широких пределах, часто удается подобрать условия возбуждения так, что в спектре наблюдаются только интересующие нас линии примесей, на которые не накладывается спектр основного компонента, не возбуждающегося в пламени. Это возможно тогда, когда энергия возбуждения линий примесей существенно меньше энергии, необходимой для возбуждения спектра основы. Кроме различия в энергии возбужденргя, интенсивность спектральных линий в пламенах определяется также происходящими в них химическими ереакциями. В зависимости от прочности тех или иных соединений и условий равновесия, концентрация свободных атомов в разных частях пламени для различных элементов различна. Это также дает возможность, используя для анализа разные зоны свечения, избавляться от помех со стороны спектра основы. [c.33]

Большое значение имеют исследования зависимости интенсивности спектральных линий от температуры / (Т) и установление температур Гм, обеспечивающих их максимальные интенсивности для плазмы сложного состава. Особый интерес представляют зависимости I от Т и Ты для небольших примесей (интенсивности не искажены реабсорбцией). Знание Тм для линий, излучаемых небольшими примесями, необходимо при применении метода Орнштейна для оценки температуры плазмы, при исследовании градиента температуры неоднородной плазмы как дополнение к методу Хёрмана или как ориентировочные данные изменении температуры плазмы. Значения Тм широко используются в астрофизике. В целом ряде случаев необходимо знать не только Тм, но и полные зависимости I от Т для отдельных спектральных линий. Значения I (Т) и Тм весьма желательно знать при выборе условий возбуждения спектра и выяснении вопроса о влиянии третьих элементов при выполнении спектральных анализов. [c.55]

Возрастание отношения Nop/N с увеличением температуры указывает на то, что в условиях повышенных температур более предпочтительной оказывается нуклеация, приводящая к образованию КВЦ, по сравнению с образованием складчатых кристаллов. Эти результаты, хотя и имеют иллюстративный характер, но все же хорошо объясняют наблюдения, касающиеся эффекта фракционирования при кристаллизации полимеров из перемешиваемых растворов и необходимости создания при этом областей течения, в которых создается продольный градиент скорости (т. е. областей растяжения) [24, 25]. Детальные исследования влияния гидродинамики потока на кристаллизацию полимеров из раствора показали, что кристаллизация начинается при строго определенной скорости вращения мешалки, отвечающей критическому значению критерия Рейнольдса, которое характеризует появление в потоке вихрей Тэйлора, т. е. возникновение областей с продольным градиентом скорости [24]. Проведение экспериментов с использованием перемешивающих устройств различной конфигурации показало, что наибольшая температура кристаллизации полимера из раствора наблюдается при использовании лопастной мешалки, дающей максимальную турбулиза-цию потока, что отвечает максимальному возбуждению продольного течения. Выпадение кристаллов из перемешиваемого раствора наблюдается в строго определенных местах в зависимости от геометрии мешалки. На лопастной мешалке первые фибриллярные кристаллы образуются на одной из лопастей и в дальнейшем осадок рас- [c.108]

Из рис. 5 можно видеть, что выпадение этого процесса из полного спектра деполяризации изменяет и морфологию кривой т(7), где вЫ деляются лишь два ее участка, соответствующие П и П1 процессу ТСД. Приведенные там же примеры кривых х Т) естественного песчаника, вычисленных по методике, изложенной в работе [5], показывают сходный с моделями характер изменения г в зависимости от температуры, а также их сильную зависимость от условий возбуждения. Так, кривая /на рис. 5 соответствует изменению х Т) при деполяризации после одновременного возбуждения всех процессов кривая 3 построена на основе вычислений t по кривой ТСП. Можно видеть также, что сближение этих кривых в области низких и относительно высоких температур определяют на графике значения t, где влияние условий возбуждения минимально ранее отмечено [5], что для области малых времен релаксаций это характерно и для искусственных моделей. При цзучении влияния напряжения поляризующего поля и химизма насыщающей [c.81]

Источником энергии в разряде является электрическое поле, сообщающее ускорение в первую очередь свободным электронам, которые передают свою энергию молекулам газа посредством упругих и неупругих ударов. В результате неупругих ударов происходит возбуждение и ионизация молекул, а также диссоциация их на свободные ради1 алы или атомы. Принципиально любая нз этих частиц, т. е. возбужденная молекула, ион и свободный радикал, могут являться химически активной частицей, участвующей в первичном элементарном акте. За первичным актом могут последовать, в зависимости от условий, различные вторичные реакции, причем последние могут развиваться не только в самой плазме разряда, но и на стенках разрядной трубки. Таким образом, весьма сложная задача изучения механизма реакций в разряде сводится, во-первых, к выяснению природы первично активной химической частицы и характера первичного элементарного акта и, во-вторых, к изучению возможных вторичных реакций. Следует иметь в виду, что плазма разряда может быть изотермической и неизотермической. В изотермической плазме температуры электронного и [c.250]

Так, известны различные методы получения полиэтилена. Первоначально промышленный метод заключался в проведении процесса при температуре около 200°С и давлении 1200—2000 атм при возбуждении реакции небольшими добавками кислорода. Однако в настоящее время полиэтилен получают при менее высоком и даже при атмосферном давлении в присутствии катализаторов. Хорошие результаты получены в случае применения в качестве катализатора триэтилалюминия А1(С2Н5)з совместно с четыреххлористым титаном Т1С14. Описано применение катализатора, состоящего из 8Юг и АЬОз с нанесенной на них окисью хрома, и др. В зависимости от условий процесса и вида катализатора получается полиэтилен с различным средним молекулярным весом, с различной степенью разветвленности цепей, степенью кристалличности и соответственно различными свойствами. [c.562]

Покажем это на примере возбуждения системы плоским фронтом пламени, скорость распространения которого зависит от температуры смеси и от ее давления перед зоной горения. Поскольку температура не входит в систему избранных переменных р, V, я), то, воспользовавшись уравнением состояния р=дЯТ и условием адиабатичности 5=соп81, позволяющим связать 9 и д, представим скорость распространения пламени как функцию одного лишь давления перед зоной горения. Обычно зависимости такого рода находятся экспериментально и представляются [c.313]