Пуазейля степенной

Основным недостатком аппаратов типа Энглера является то, что они калиброваны по воде. В самом деле, так как в формулу Пуазейля радиус входит в четвертой степени, а длина — в первой, 7 то ничтожные отклонения 11 в размерах трубки, незаметные в случае воды, к вязкости которой прибор Энглера мало чувствителен, становятся весьма заметными в случае более вязких жидкостей. [c.321]

Из соотношения (IV. 99) видно, что в отличие от объемного вязкого потока [уравнение Гагена — Пуазейля (IV. 94)] объемный кнудсеновский поток пропорционален радиусу капилляра в первой степени (вязкий поток I г ), не зависит от вязкости газа (вязкий поток I 1/л). обратно пропорционален давлению газа (вязкий поток не зависит от давления газа). Кнудсеновский поток более чем на порядок интенсивнее, чем если бы при одинаковых градиентах давления этот поток был вязким. Однако в капиллярах очень малого диаметра не может образоваться вязкий (аэродинамический) поток ни ламинарного, ни турбулентного характера. Под действием разности давлений газ ие может течь сплошными потоками, он перемещается только в результате теплового движения молекул. [c.236]

При повышении температуры увеличивается интенсивность движения сегментов, что препятствует образованию структур, и вследствие этого отклонение от законов Ньютона и Пуазейля при повышенных температурах наблюдается в меньшей степени. Кроме того, при повышении температуры понижается истинный коэффициент внутреннего трения, что также обуславливает понижение вязкости раствора. Здесь, однако, уместно отметить, что повышение температуры не всегда ведет к понижению вязкости раствора высокомолекулярного вещества. Такое понижение характерно для растворов, содержащих сильно разветвленные макромолекулы, у которых сегментарный тип движения мало выражен. Вязкость растворов, содержащих длинные неразветвленные молекулярные цепи, с повышением температуры может даже повышаться из-за увеличения интенсивности движения сегментов, препятствующего ориентации макромолекулы в потоке. [c.463]

Наличие максимумов осложняет полярографический анализ. Поэтому следует проводить измерения в условиях, когда максимумы подавлены. Адсорбционный способ подавления максимумов достигается введением в раствор поверхностно-активных веществ. Для этого часто используют желатину. Если применяются органические вещества, которые адсорбируются в узкой области потенциалов, а потенциал полуволны восстанавливающегося вещества лежит вблизи п. и. 3., то при десорбции органического вещества в условиях максимумов 2-го рода можно наблюдать ложную полярографическую волну. Помимо адсорбционного метода для подавления максимумов 2-го рода следует уменьшать радиус капилляра и высоту ртутного столба. Особенно эффективно действует уменьшение радиуса капилляра, поскольку, согласно уравнению Пуазейля, скорость вытекания ртути из капилляра пропорциональна радиусу в четвертой степени. [c.196]

При решении различных задач разработки нефтяных месторождений применительно к нелинейному закону фильтрации за основу обычно берут формулу Дарси, в которой градиент давления возводится в некоторый показатель степени [1]. Можно поступить иначе, как это было сделано применительно к турбулентному режиму движения жидкости в трубопроводах [2]. Как известно, при этом в формулу Пуазейля был введен коэффициент гидравлического сопротивления X. [c.163]

Полученный закон сопротивления показывает, что при ламинарном течении в трубе круглого сечения потеря напора ла трение пропорциональна расходу и вязкости в первой степени и обратно пропорциональна диаметру в четвертой степени. Этот закон, часто называемый законом Пуазейля, используется для расчета трубопроводов с ламинарным течением. [c.78]

Параметры РУ и УР могут быть подставлены в уравнение (5.12) вместо р,р и то соответственно для прогнозирования поведения ламинарного течения в трубах, но только при высоких скоростях сдвига. При прогнозировании характера течения при малых скоростях сдвига лучше рассчитывать эффективную вязкость при преобладающей в трубах скорости сдвига, которую в этом случае можно подставлять в уравнение Пуазейля (5.5). Требуемое значение эффективной вязкости лучше всего определять с помощью степенного закона, который описывается ниже. [c.181]

Зона установившегося течения имеет профиль скоростей, определяемый законом Пуазейля, с поправкой, вытекающей из степенного закона [c.169]

Основная веха в истории реологии—это открытие в середине XIX века закона Пуазейля. Пуазейль интересовался течением крови в сосудах и для упрощения постановки эксперимента исследовал течение воды в стеклянных трубках. Он установил, что количество воды, протекающей по трубке, прямо пропорционально четвертой степени диаметра трубки и первой степени давления. С увеличением вязкости и длины трубки расход воды уменьшался. Позднее Гельмгольц, приняв, что течение вязкой жидкости происходит прямолинейно и жидкость, не скользит по стенке капилляра, вывел закон Пуазейля математически. [c.12]

Последнее уравнение было выведено Гагеном [2], а затем независимо от него Пуазейлем. Оно показывает, что протекающее в единицу времени количество вещества Q (поток массы) пропорционально падению давления и четвертой степени радиуса потока. [c.83]

Отсюда следует, что при ламинарном течении сопротивление трения пропорционально первой степени скорости (закон Дарси—Пуазейля). [c.279]

Ламинарный поток имеет принятое распределение скоростей (течение Пуазейля). Распределение температур в ламинарном потоке при постоянной температуре стенки соответствует параболе четвертой степени . Профили температур и скоростей в цилиндрическом канале за электродуговым нагревателем газа [c.218]

Обычно при рассмотрении течения газа или жидкости принимают, что 0 = 0. При этом уравнение (П-П) переходит в уравнение Пуазейля. Приближение Ио = 0 не является абсолютно точным, но оно в достаточной степени справедливо для случая течения жидкости или газа под высоким давлением. Из уравнения (П-11) видно, что скорость течения всегда выше, чем предсказываемая при предположении, что Ыо = 0. Ниже рассмотрим величину о для случая капиллярного течения газа. [c.84]

Экспериментальные данные в этом случае в высшей степени замечательны. Хотя формула (13) (закон Пуазейля — Хагена) подтверждается при движении жидкости в капиллярных труб- [c.56]

Опытным путем было установлено, что скорость фильтрации пропорциональна некоторой степени давления, что можно рассматривать как следствие закона Пуазейля, в котором учтено сжатие каналов осадка под влиянием повышенного давления. [c.723]

Далее было установлено, что в течение всего времени фильтрации для любых фильтруемых материалов сохраняет силу закон Пуазейля и расход жидкости (фильтрата) является пропорциональным первой степени давления. Вместе с тем, при фильтровании движение жидкости через поры осадка настолько усложняется побочными факторами, что пропорциональность расхода первой степени давления может непосредственно и не обнаружиться. Такими Побочными факторами, в первую очередь, являются сжимаемость и неоднородность осадков. [c.723]

Единицы измерения всех величин, входящих в выражение (3.11), указаны в приложении 1]. Это уравнение, известное как уравнение Гагена — Пуазейля для ламинарного течения в трубе, можно преобразовать к виду, показывающему, что объемный расход потока пропорционален градиенту давления и четвертой степени внутреннего диаметра канала и обратно пропорционален коэффициенту вязкости. [c.45]

Как уже отмечалось выше, если в это уравнение подставить правильно выбранное значение эффективной вязкости, то оно будет достаточно точно описывать течение неньютоновского расплава. Используя уравнения (156) и (159), можно получить модифицированное уравнение Пуазейля, описывающее течение расплавов, подчиняющихся степенному закону течения [c.293]

Неньютоновское течение в трубе, а) Вывести аналог уравнения Хагена — Пуазейля, применяя модель Оствальда — Вейля (степенной закон). При выводе прежде всего нужно избавиться от знака абсолютной величины. Поскольку при течении в трубе производная везде отрицательная, сте- [c.69]

Рассуждения в случае ламинарного режима основывались на уравнении Пуазейля для параболического распределения скоростей по сечению трубы. Для турбулентного потока соответствующее выражение основного принципа распределения скоростей отсутствует. Имеется несколько эмпирических уравнений распределения скоростей по сечению трубы, дающих достаточную точность. Например, Рейнольдс установил, что для интервала 2300 < Re скорость потока вдоль гладкой трубы пропорциональна корню седьмой степени из расстояния частицы от стенки. Для больших значений Не скорость потока пропорциональна корню восьмой степени для шероховатых труб — корню пятой степени. [c.110]

Другой особенностью растворов ВМС, отличающей их как от растворов низкомолекулярных веществ, так и от коллоидных растворов, является очень высокая вязкость. Даже разбавленные растворы полимерных веществ мало текучи по сравнению с чистым растворителем. Кроме того, растворы ВМС не подчиняются законам вязкого течения (законы Ньютона —- Пуазейля), которые неукоснительно выполняются для других жидкостей ( 17). Причина этого опять-таки лежит в огромных размерах цепных макромолекул, в их гибкости и способности менять конфигурацию. Длина молекулы, ее форма, степень свернутости — все это сказывается на условиях течения раствора, на его вязкости. Поэтому изучение вязкости дает много сведений о размерах и форме молекул полимера в растворе. [c.259]

Пористая среда при движении в ней жидкости выступает как множество поровых каналов различных размеров и сечений, в различной степени насыщенных нефтью и водой. Естественно, существует и необходимость рассмотрения модели пластов в виде сложной системы неоднородных по размеру и насыщенности поровых каналов. При избирательной фильтрации модель или расчетную схему неоднородной пористой среды можно представить в виде набора п слоев различной длины, каждый из которых состоит из поровых каналов равного размера и обладает одинаковыми запасами нефти Qi — Qзяn n. Длина поровых каналов, состоящих из пор с малой плотностью вероятности их в пористой среде, будет больше, чем каналов, состоящих из пор с большой плотностью вероятности. Расход жидкости по слою г, состоящему из каналов, по формуле Пуазейля равен [c.81]

Если Ар — некоторое среднее значение избыточного давления, под которым находится жидкость в зазоре, то, в соответствии с уравнением Ньютона (см. гл. XI), величина должна быть обратно пропорциональна вязкости жидкости Г] и прямо пропорциональна градиенту давления, т. е. величине порядка Ар г, а также периметру зазора 2яг, через который идет вытекание жидкости, и некоторой степени толш,ины зазора Я" (по аналогии с течением жидкости по капилляру, описываемому уравнением Пуазейля), т. е. [c.255]

Из рисунка видно, что в случае подчинения течения уравнению Пуазейля наблюдается слияние и практически полное совпадение всех кривых независимо от вязкости жидкостей,от материала и размера капилляров, в которых проводились эксперименты. В области же проявления аномалии вязкости (при перепадах давления меньше критических) коэффициенты вариации, полученные для ньютоновских и неньютоновских систем, заметно отличаются. Увеличение коэффициентов вариации для пластовых нефтей обусловлено неодинаковой степенью разрушенности объемной структурой сетки от опыта к опыту из-за тиксотрвпиости неньютоновской системы. [c.26]

На рис. 30 приведены профилограммы поверхности бумаги-основы, полученной из волокнистых полуфабрикатов с различными степенями помола (кривая 1 — 25 ШР, 2 — 45 ШР, 3 — 77 ШР). Обращает на себя внимание то, что с увеличением степени помола до 77 ШР общий характер макроструктуры поверхности бумажного полотна с характерным профилем входных отверстий в капилляры сохраняется. Расчет, проведенный с использованием уравнения (106) для случая наиболее часто используемых в практике бумаги-основы со степенью помола полуфабриката 25—45 ШР, позволил определить протяженность (й) входного отверстия на поверхности бумаги-основы, где формируется пуазейлев профиль скоростей [c.148]

Для определения вводимого объема существуют две принципиальные возможности. Во-первых, это удается сделать с помощью расчета, во-вторых, его легко можно контролировать посредством измерения. Расчет вводимого объема базируется на законе Хагена-Пуазейля и сильно зависит от параметров, которые обычно известны. В качестве примера можно назвать вязкость, а также радиус капилляра. Колебание радиуса капилляра только на 1% вызывает очень большую ошибку в расчетах, поскольку в законе Хагена-Пуаэейля радиус входит в четвертой степени. [c.28]

Однако высокая скорость отложения ппроуглерода не сопровождается значительным снижением газопроницаемости, так как газопроницаемость материала определяется главны,м образом наличием крупных пор >10 000 А, для которых ламинарный поток (поток Пуазейля) пропорционален четвертой степени радиуса. [c.49]

НО существует. При таких значениях Ке в слое пмеет место още песта-билпзированное ламинарное течение. Внезапные сужения и расшире-ння, взаимное нерекрещи] ание струек в сумме во 1действуют на вязкостное течение таким образом, что вызывают только некоторое отклонение от пропорциональности сопротипления первой степени скорости V, т. е. от закона Дарси — Пуазейля [392]. [c.357]

Лидстон [121] применял в качестве ликровискоаиметра просто капиллярную трубку длиною 30 см и радиусом 0,0388 см,. наблюдая время вытекания жидкости между двумя отметками на капилляре. В формулу, выведенную автором, входит квадрат радиуса, а не четвертая степень, как в формуле Пуазейля. [c.206]

Объем вытекающей жидкости пропорционален давлению при ламинарном потоке он не зависит от градиента скорости истечения раствора. В то время как сфероколлоидные растворы подчиняются закону Гагена — Пуазейля, для растворов частиц вытянутой формы изменение градиента скорости истечения О/ влияет иа величину характеристической вязкости. Степень снижения величины характеристической вязкости при увеличении градиента скорости истечения зависит от формы частиц и от интенсивности броуновского движения этих частиц в растворе. Принципиально для частиц, имеющих в растворе форл1у сильно вытянутых эллипсоидов, харак- [c.165]

Это означает, что потеря энергии единицей массы жидкости на единице длины пути пропорциональна первой степени скорости и вязкости. Это известное уравнение Пуазейля для цотока в капи ляре. [c.312]

Смотреть страницы где упоминается термин Пуазейля степенной: [c.83] [c.255] [c.208] [c.33] [c.91] [c.71] [c.70] [c.487] [c.75]

Реология полимеров (1966) -- [ c.104 ]

ПОИСК

Смотрите так же термины и статьи:

Пуазейля

Справочник химика 21

Химия и химическая технология