Релаксации температура

Температура обработки пека, С Время релаксации, Ю сек, при температуре, К Отношение времен релаксации Температура обработки пека, С Время релаксации, 10 сек, при температуре, К Отношение времен релаксации [c.92]

Мы видим, что тепло, выделяющееся в электронной компоненте плазмы за счет столкновений с ионами, возникает, во-первых, благодаря передаче энергии от электронов к ионам, связанной с релаксацией температуры, и, во-вторых, благодаря работе силы трения. Имея в виду, что для плазмы, состоящей из электронов и одного сорта ионов, [c.153]

Именно, будем считать, что характерное время т изменения усредненных величин, представляющих собой моменты функций распределения, значительно превышает времена релаксации импульса электронов и ионов, хотя и может быть меньше времени релаксации температур [c.162]

РЕЛАКСАЦИЯ ТЕМПЕРАТУР В СИЛЬНОМ ПОЛЕ 285 [c.285]

Вычисление интеграла приводит к возникновению больших логарифмов, подобно тому, что мы уже видели в задаче о релаксации температур. Ограничиваясь главными дважды логарифмическими членами, вместо формулы (64.14) можно записать более простую [c.295]

В обоих случаях кинетика релаксационных процессов обусловливается едиными общеизвестными закономерностями, устанавливающими связь между временем релаксации, температурой и (как нами качественно было показано) набуханием. [c.277]

Изобарическая релаксация температуры. Пусть у = Р, х = S и [c.210]

Изохорическая релаксация температуры. Полагая г/ = V, х = 8 [c.210]

Уравнения (45) и (46) впоследствии были несколько видоизменены А. Тобольским и его сотрудниками [31], которые учли пропорциональность модуля ползучести (или релаксации) температуре То [c.33]

Уменьшение радиуса камеры до Р3 = 1,5 10 м приводит к исчезновению зоны понижения температуры газа, что обусловлено ускорением прогрева меньшего объема газа, время релаксации температур при этом около 4 мс. [c.98]

Вообще говоря, моншо было бы думать, что наличие внутренних степеней свободы сильно влияет только на характеристики, связанные с переносом энергии (коэффициент теплопроводности, время релаксации температуры в смеси газов разных температур). Основанием для подобного вывода служит тот факт, что внутренние степени свободы слабо влияют на передачу импульса при столкновении, а вклад их в полную -энергию может быть довольно велик. Однако такое заключение оказывается не совсем правильным. В [63] показано, что в гидродинамических уравнениях при определенных условиях появляются члены, обусловленные процессами релаксации внутренних степеней свободы, которые оказываются одного порядка с членом, содержащим сдвиговую вязкость. [c.138]

Вследствие этого создается конформационно-неравновесное состояние, которое релаксирует к новому равновесию с образованием продукта. Процесс релаксации происходит медленно и носит направленный характер, включая стадии отщепления продукта и релаксации свободной молекулы фермента к исходному равновесному состоянию. Координата ферментативной реакции совпадает с координатой конформационной релаксации. Температура же влияет на конформационную подвижность, а не на число активных соударений свободных молекул реагентов, что просто не имеет места в уже сформированном фермент-субстратном комплексе. Вследствие больших различий в скоростях мы можем рассматривать отдельно быстрые электронные взаимодействия в активном центре, осуществляющиеся на коротких расстояниях, и более медленные конформационно-динамические изменения в белковой части. На первом этапе катализа стохастический характер динамики белковой глобулы фермента и диффузии субстрата к активному центру приводят к образованию строго определенной конфигурации, включающей функциональные группы фермента и химические связи субстрата. Например, в случае гидролиза пептидной связи для реакции необходима одновременная атака субстрата двумя группами активного центра - нуклеофильной и [c.127]

Основные обозначения 220 Основные определения и критерии 222 Модели кинетики низкотемпературной плазмы 228 Р. 1 Модель локального баланса энергии электронов 230 Р.2 Модель релаксации температуры электронов 236 Р.З Модель рекомбинационного нагрева электронов 240 Р.4 Модель нагрева газа в плазме 243 Р.5 Модель неравновесной ионизации 249 Р.6 Модель неравновесной стационарной ионизации 255 Р.7 Модель рекомбинационно-диффузионного распада плазмы 259 Р.8 Модель кинетики электронов, положительных и отрицательных ионов 264 Р.9 Система уравнений баланса возбужденных атомов. Релаксация возбужденных состояний 268 Р. 10 Распределение атомов по возбужденным состояниям в стационарной и квазистационарной неравновесной плазме. Одноквантовое приближение 273 Р. 11 Распределение атомов по возбужденным состояниям в стационарной и квазистационарной неравновесной плазме. Диффузионное приближение 276 Р. 12 Рекомбинация и релаксация высоковозбужденных атомов, обусловленная столкновениями с электронами и резонансной дезактивацией нейтральными частицами 280 Р. 13 Модель функции распределения электронов по энергии в сла- [c.5]

Релаксация температуры электронов - процесс приближения температуры электронов Ге к температуре газа Т в результате энергообмена [c.226]

Время релаксации температуры электронов - время достижения локального термодинамического равновесия при t > [c.226]

Представленные в данном справочнике модели кинетики низкотемпературной плазмы составляют четыре блока. Первый из них описывает тепловые процессы, влияющие главным образом на температуру электронов. Электроны являются наиболее динамичной компонентой плазмы, резко реагирующей на внешнее воздействие. Модель Р. 1 позволяет определить температуру электронов в условиях, когда в балансе их энергии учитываются упругие и неупругие столкновения и нагрев во внешнем электрическом поле. В модели Р.2 вычисляется время релаксации температуры электронного газа, выведенного из равновесия каким-либо внешним воздействием. В модели Р.З рассматривается изменение температуры электронов в рекомбинирующей плазме, когда рекомбинационный нагрев [c.228]

Р.2. МОДЕЛЬ РЕЛАКСАЦИИ ТЕМПЕРАТУРЫ ЭЛЕКТРОНОВ [c.236]

Такое распределение устанавливалось всякий раз после очередного внедрения интрузии, повторявшегося через интервал времени А/. Релаксация температуры в промежутке между внедрениями описывалась решением нестационарного уравнения теплопроводности [c.162]

Вводя понятия комплексных времен релаксаций температур в фазах, зависимости внешнего ((/и) и внутреннего qг z) тепловых потоков от частоты колебаний со в соответствии с [c.321]

Здесь — комплексное время релаксации температуры в -й фазе, определяемое характерным временем и часто- [c.321]

Распределение температуры газа Г, и массы капель или их потока М2 может быть немонотонным, что более четко может проявиться в сверхзвуковых по газу волнах со скачком, если содержание конденсированной фазы достаточно велико. Дело в том, что за скачком температура газа повышается, причем это повышение не зависит от содержания капель или частиц и может быть, что Tf>Te (см, рис. 4.4.3, б). Далее, несмотря на продолжающееся сжатие газа в зоне релаксации, температура газа при замедлении этого сжатия будет надать из-за охлаждения его дисперсной фазой. [c.348]

Градиенты и 0 находятся на основании решения уравнения теплопроводности для расплава и кристалла. В обш ем случае для этого необходимо решить соответствующие нестационарные задачи теплопроводности. Однако здесь мы применим квазистационарное приближение. Это означает, что в каждый момент времени распределение температуры удовлетворяет стационарному уравнению теплопроводности с мгновенным положением фронта кристаллизации. Такой подход применим, если характерное время релаксации температуры существенно меньше времени релаксации фронта к своему стационарному положению после возмущения. [c.48]

Точность значений температуры, найденных в примере 22. 2, можно повысить, используя более мелкую сетку. Если бы граница стенки была криволинейной, более мелкая сетка оказалась бы действительно необходимой. Однако температура, найденная при помощи крупной сетки, служит хорошей основой для выбора начального распределения температуры на более мелкой сетке, В примере 22, 2 вычисления упрощаются за счет того факта, что, хотя имеется поток тепла в двух направлениях, точки, в которых ищут температуру, расположены на одной прямой. При более мелкой сетке процесс релаксации температуры пришлось бы вести в обоих направлениях. В этом случае показанная в примере [c.284]

Передача эиергии от алектроиов к иовам — релаксация температуры [c.135]

Если температура ионов не очень сильно превышает температуру электронов, то очевидно, что время релаксации температуры значительно превышает времена релаксации как электроппого, так и ионного импульса. Поэтому можно мыслить себе такую ситуацию, в которой хотя характерные времена изменения распределения частиц будут велики в сравнении с временами релаксации импульса, они все же окажутся сравнимыми с временем релаксации температуры. Это означает, что для плазмы следует иметь уравнения, описывающие усредненные макроскопические движения, в условиях, когда температуры различных компонент плазмы различны. Для получения таких уравнений можно определенным образом модифицировать метод Энскога — Чепмена (21. Однако [c.146]

Задача о выравнивании температуры в пеизотермической плазме является одной из простейших. Здесь нас будет интересовать, как в такой задаче проявится влияние сильного магнитного поля, когда радиус дебаевского экранирования кулоновского поля больше гироскопического радиуса электронов. Впервые решение задачи о релаксации температур в подобных условиях было предпринято Кихарой [2] (см. также (31). Однако при этом не было получено разумного ответа. В нашем изложении мы будем следовать работам 112, 13), которые основывались на использовании интеграла (61.6) ). [c.282]

В работе [12] прн решении задачи о релаксации температур плазмы в сильном магнитном ноле не учитывался факт конечности времени взаимодействия, который может быть существен для случая плазмы о тяжелыми ионами. На это обратил внимание Фосламбер [14], который, одпако, предложил пспользовать для максимального времени взаимодействия выражепие, не нашедшее пока должного обоснования. С другой стороны, в работе [13] был проведен учет эффекта конечного времени взаимодействия с помощью использования интеграла столкновений (61.6), в котором учитывалось как малое возмущение влияние кулоновского поля сталкивающихся частиц на их траектории. [c.282]

Следует подчеркнуть, что в нашем рассмотрении релаксации температуры было принято, что характерное время изменения чемисратур значительно превышает время эффективного взаимодействия частиц. Заметим, что в рассматрипаемой задаче это иыпол- [c.288]

В. П. С и л и н. О релаксации температур электронов п ионов полностью ионизированной плазмы, находящейся в сильном магнитном поле. ЖЭТФ /Л, 1813 (1962). [c.335]

Для предотвращения оплавления или размягчения огарка (при температуре примерно 900° С) в иечь иодают воду, количество которой регулируют в зависимости от температуры слоя. Релаксация температур происходит настолько быстро, что даже при сосредоточенной подаче воды нзотермичность слоя почти не нарущается температура в различных точках слоя отличается не более чем на 11° С [317]. Ниже приведены типичные эксплуатационные показатели печи с псевдоожиженным слоем диаметром 4 м [c.440]

В некоторых случаях а-максимум считали совпадающим с точкой плавления кристаллитов. Без сомнения, на процесс плавления кристаллитов оказывает влияние приложение механических напряжений, что сказывается на явлении механической релаксации. Температура этого релаксационного процесса может совпадать либо с а-максимумом, либо со вторичным подъемом затухания — -процессом. В первом случае после расплавления кристаллитов необходимо еще предусмотреть другой механизм сцепления, чтобы предотвратить возможность появления текучести сразу при а-максимуме. Такого рода сцепление при очень больших значениях молекулярных весов может проявиться в форме переплетения цепей молекул, как это имеет место для очень длинных несшитых полимеров. При обычно достижимых значениях молекулярных весов у промышленных полимеров это очень маловероятио. [c.607]

Видно, что при поддержании неравновесности подсистем [Ту > Го и X (Ед) Хе (Ед) ] наличие детального равновесия прямых и обратных реакций на ряде колебательных уровней еще не приводит к существенному снижению энергетической эффективности кд к . Однако по мере колебательной релаксации температуры сравниваются, в результате чего константа кд стремится к своему равновесному значению, определяя существенные потери в энергетической эффективности. Заметим, что существенным здесь является также своеобразный релаксационный процесс обмена колебательными квантами через продукты реакции. Этот процесс, вадущий как и ИГ-рельксация, к установлению больцмановского распределения и срыву неравновесности, описывается в рамках статистической механики. [c.80]