Линия характеристическая

В 1914 г. английским ученым Г. Мозли был открыт следующий закон корень квадратный из волнового числа определенной линии характеристического рентгеновского спектра элемента есть линейная функция заряда ядра, или, что то же, порядкового номера элемента [c.22]

В соответствии с законом Мозли, квадратный корень из частоты спектральной линии характеристического рентгеновского излучения каждого элемента есть линейная функция его порядкового номера (рис. 5). [c.43]

Построение характеристической кривой фотопластинки и измерение почернений спектральных линий представляют собой основу техники количественного фотографического спектрального анализа. По характеристической кривой определяют область нормальных почернений фотоэмульсии и производят исключение фона из результатов измерений почернения линий. Характеристическая кривая необходима также для перехода от почернений спектральных линий к их интенсивностям. Другими словами, характеристическая кривая представляет собой градуировочную характеристику фотоэмульсии, с помощью которой может осуществляться переход от измеренных почернений фотослоя к значению воздействовавшей на него энергии за время экспозиции. [c.122]

Рассмотрим теперь закономерности в характеристических рентгеновских спектрах элементов, открытых в 1913—1914 гг. английским ученым Мозли. Рентгеновские излучения возникают в рентгеновской (вакуумной) трубке под влиянием бомбардировки потоком электронов (катодных лучей) материала антикатода, который и является их излучателем. Длины волн рентгеновских излучений 0,006—2 нм (см. схему в гл. III). По выходе из трубки они с помощью кристаллов могут быть разложены в спектр. В этих спектрах обнаруживаются линии характеристических излучений, индивидуальных для каждого элемента и почти не зависящих от того, в каком соединении находится элемент в материале антикатода. Характеристические спектры состоят из ряда серий К, L, [c.92]

Закон, связывающий частоту спектральных рентгеновских линий характеристического излучения С порядковым номером элементов (2), был открыт Г. Мозли (1913) и формулируется следующим образом квадратный корень из частот ) или (сД) соответствующих характеристических линий является линейной функцией порядкового номера элементов. Это означает, что если за счет энергии, поступившей извне (например, за счет мощной электронной бомбардировки), выбит электрон из атома с самой близкой к ядру орбитали (п=1), то на освободившееся место может перейти электрон со 2-й, 3-й, 4-й и т. д. орбиталей, в результате чего получается (высвечивается) квант рентгеновского излучения Е =к 2, " =/ivз, "л = /1г Спектр полученного излучения назван (-серией. Зависимость /(-серии от заряда I представлена на рис. 5.2. [c.114]

Мозли нашел эмпирическую формулу, в которой частота V /Са-линии характеристического рентгеновского спектра элемента связана с порядковым номером [c.94]

Длины волн и энергии линий характеристического излучения (по элементам) [c.56]

Из измеренной интенсивности вычитают интенсивность фона, который измеряют на некотором расстоянии от линии характеристического излучения, поворачивая кристалл-анализатор на 1-2° от максимума линии. [c.43]

Рис. 91. Схема расположения линий характеристического спектра вольфрама

При е-захвате иногда у-излучение отсутствует, в этом случае приводится наиболее интенсивная линия характеристического излучения, помеченная как КХ. [c.301]

Излучение диспергируется высококачественной призмой или дифракционной решеткой. Фотографируется полный спектр либо измеряется интенсивность отдельных линий характеристического излучения фотоэлектрическим детектором [c.23]

Набор линий характеристического излучения, испускаемого возбужденным атомом, определяется, с одной стороны, энергией, затраченной на возбуждение, а с другой — числом различных возможных переходов-между энергетическими уровнями вероятность этих переходов определяется правилами отбора. [c.76]

Излучение линии, характеристической для данного элемента, происходит, когда энергия, передаваемая атому при столкновении, равна либо превосходит энергию возбуждения, необходимую для того, чтобы вызвать электронный переход. Количество энергии, которое может приобрести частица в дуге, находится в сильной зависимости от температуры плазмы дуги. Температура, в свою очередь, определяется главным образом потенциалом ионизации того элемента, который легче других теряет электрон. Чем ниже минимальный потенциал ионизации, тем меньше температура дуги. [c.91]

Спектры ароматических углеводородов состоят из интенсивных и резких линий. Характеристическими частотами ароматических углеводородов являются две линии в интервале 1575—1620 смГ . В зависимости от типа замещения в бензольном кольце появляется набор определенных частот. Это иллюстрируется табл.З [1]. [c.52]

Качественный рентгеноспектральный анализ основан на использовании зависимости частоты излучения линий характеристического спектра элементов от их атомного номера (закон Мозли), а количественный — на связи между интенсивностью этих линий и числом атомов, принимающих участие в излучении [8]. [c.298]

Линия с характеристическим сопротивлением Z может быть согласована с другой передающей линией, характеристическое сопротивление которой Zг, с помощью включенной между ними четвертьволновой линии с характеристическим импедансом [271 [c.124]

Для аналогичных линий характеристических рентгеновских спектров -частота возрастает пропорционально квадрату порядкового номера, уменьшенного на некоторую постоянную величину закон Мозли). Имеем, следовательно. [c.254]

Оказалось, что разности квадратных корней из волновых чисел одной и той же линии характеристического рентгеновского спектра двух любых соседних элементов имеют одинаковое числовое значение. Напрнмер, для линий Ка. V сс У [c.80]

Таким образом, эмиссионный рентгеновский спектр представляет собой непрерывный фон, перекрытый линиями характеристического излучения. Характеристическое рентгеновское излучение наблюдается не только при бомбардировке электронами, оно возникает также при облучении поверхности электромагнитным излучением большой энергии, достаточной для выбивания внутренних электронов из атомов. Излучение непрерывного спектра при этом не происходит, и характеристический спектр, полученный таким способом, называется флуоресцентным или вторичным. [c.120]

Рентгеновский эмиссионный спектр анода из любого материала состоит из непрерывного фона, перекрытого линиями характеристических длин волн (рис. 212). Излучение фона имеет резко выраженную границу со стороны коротких длин волн, п, [c.276]

Закон Мозли и теория рентгеновских спектров. Смещение линий характеристического рентгеновского спектра при переходе от одних элементов к другим подчиняется закону Мозли корень квадратный из частоты одной и той же линии линейно растет с порядковым номером элемента. Наиболее точно этот закон соблюдается для линий самой коротковолновой /С-серии. [c.720]

Закономерность изменения длин волн более наглядно можно показать, если построить диаграмму, на которой значения корней квадратных из обратных величин длин волн двух линий характеристических рентгеновских лучей для различных элементов отложить в определенной последовательности, а именно в последовательности возрастания, атомных номеров этих элементов. На диаграммах такого рода, называемых диаграммами Мозли, точки для любой данной рентгеновской линии ложатся на прямую. Диаграмма Мозли для элементов от алюминия до цинка приведена на рис. 4.2. При помощи такого рода диаграмм Мозли не представляло большого труда установить точные атомные веса элементов (см. соответствующий разд. гл. 5, посвященный теории Бора). [c.86]

Напряжение, при котором появляются линии характеристического спектра, называется напряжением возбуждения. При этом напряжении энергия летящих электронов достаточна, чтобы при соударении выбить электроны с внутренних оболочек атомов за их пределы. Такие атомы находятся в возбужденном, нестабильном состоянии. Возвращение атома в стабильное состояние происходит при переходе электронов с заполненных оболочек на свободную с испусканием квантов электромагнитного излучения. Если в атоме выбиты электроны Х-оболочки, то при возвращении его в стабильное состояние на /(-оболочку переходят электроны L-оболочки (этому переходу соответствуют /С ,- и -линии спектра) или тИ-оболочки (/(( -линии спектра). [c.6]

Год 1913 оказался знаменательным в истории редкоземельных элементов — это был год опубликования работ талантливого английского физика Мозели. Ученому удалось сфор.мулировать закон, который связывал частоту спектральных линий характеристического (свойственного атомам данного элемента) рентгеновского излучения с порядковым номером элемента. Формулировка этого закона на первый взгляд ни о чем не говорила химику квадратный корень из частот характеристических линий рентгеновских спектров различных элементов есть линейная функция натурального ряда чисел N (т. е. М— =1, 2, 3,4и т. д.). В чем же заключался физический смысл этого ряда Смысл его был понят на основании представлений о месте элел1ента в периодической системе. иМ увеличивается от атому к атому (т. е. от элемента к элементу,—Д. Т.) всегда на одну единицу... N есть то же самое число, равное номеру места, занимаемого элементом в периодической системе. Этот атомный номер или порядковое число для Н есть 1, для Не—2 и т. д. ,— писал Мозели. Значит, найденная Мозели величина оказывалась функцией порядкового номера элемента в системе. Последовательность элементов в таблице Менделеева полностью совпала с рядом Мозели. В том же году Ван-ден-Брук и Бор отождествили число N с зарядом ядра Z. [c.79]

Рентгеновские термы. Линии характеристического рентгеновского излучения соответствуют разности энергетических уровней внутренних электронных оболочек атома. Частоты характеристического излучения атомов данного элемента могут быть рассчитаны по уравнению [c.120]

Количественные определения основаны на пропорциональности между интенсивностью линии характеристического излучения и концентрацией элемента в пробе. На абсолютную интенсивность линий влияют условия возбуждения и другие факторы, а также химический состав пробы, что приходится учитывать серией специальных измерений и теоретическими расчетами. Зависимость интенсивности линий рентгеновского спектра от концентрации элемента имеет более сложный характер, чем концентрационная зависимость интенсивности линий в эмиссионной спектроскопии. [c.130]

Обычно у элементов линии характеристического спектра излучения лежат в разных областях длин волн,>что позволяет относительно легко производить их определение рентгеноспектральными методами. Однако в случае циркония и гафния наблюдается довольно редкое явление в рентгеновской спектроскопии, состоящее в том, что интенсивные линии гафния очень близки, а в некоторых порядках отражения практически полностью совпадают с линиями циркония. Поэтому количественное рентгеноспектральное определение гафния в присутствии циркония является довольно трудным. [c.434]

При анализе следов меди в биологических объектах наблюдаемая интенсивность в основном обусловлена вкладом флуоресценции за счет непрерывного излучения. Следовательно, при анализе малых количеств тяжелых элементов в легких матрицах необходимо выбирать в качестве аналитической линии по возможности наиболее длинноволновую линию характеристического рентгеновского излучения. Если возникает необходимость использовать жесткое рентгеновское излучение, например Си с в биологической матрице, эталон должен содержать разбавленный раствор меди в подобной легкой матрице, например в ли-тиево-боратном стекле. [c.28]

Модель атома по Бору. В результате ряда исследований, начавшихся открытием в конце XIX в. катодных лучей, стало известно, что важным компонентом структуры вещества является отрицательно заряженная исключительно легкая частица — электрон. Кроме того, изучение эмиссионных спектров разнообразных элементов показало, что существует большое число ярких линий, характеристических для данного элемента и охватывающих диапазон видимых и ультрафиолетовых. лучей, причем экспериментально была обнаружена простая зависимость между волновыми числами этих линий. В частности, выяснилось, что опытные волновые числа можно описать в обобщенном виде простыми математическими выражениями, а именно формулой Ридберга, полученной из анализа спектральных полос самого простого атома — водорода, и переходной формулой Ритца для отнесения набора характеристических линий из спектра элементов семейства щелочных металлов. [c.30]

Ширина линии характеристического спектра рентгеновского излучения равна сумме ширин верхнего и нижнего уровней атома. Полная ширина уровня определяется радиационными и безрадиационными (эффект Оже) переходами. Оже-переходы какого-либо определенного типа возможны только в том случае, если энергия перехода превышает энергию связи конвертируемого элект- [c.806]

Интенсивность лини > характеристического излучения можно увеличить, если повысить энергию источника возбуждения. Например, обычно рентгеновское издучение получают при бомбардировке пластинки, изготовленной из образца, электронами, ускоренными высоким потенциалом интенсивности излучения / связана с приложенным потенциалом выражением [c.80]

Поглощение фотона сопровождается вырыванием электрона с одной из оболочек атома. Атом оказывается в возбужденном состоянии в последующие моменты происходит переход электрона с одного из вышележащих уровней на освободившееся место — с излучением соответствующей линии характеристического спектра данного вещества. В разных атомах, находящихся в возбужденном состоянии, переход этот будет происходить с разных вышележащих уро-вней кроме того, [c.151]