Воспламенение адиабатическое

Рикардо [68, 95] впервые постулировал положение, что детонация вызывается вторичным взрывом, причина которого — спонтанное воспламенение некоторой части несгоревшего сырья, однако какая часть сырья подвергается предпламенному окислению, долгое время установить не удавалось. Самовоспламенению способствует повышение плотности несгоревшего сырья и повышение его температуры, которые вызываются теплом адиабатического сжатия, происходящего при продвижении фронта пламени. Углеводороды и топлива с низкой температурой воспламенения детонируют очень легко [150] кроме того, антидетонаторы повышают температуру воспламенения в смеси с воздухом, в то время как вещества, вызывающие детонацию, дают противоположный эффект [151 —159]. [c.409]

Воспламенение от адиабатического сжатия. [c.488]

Воспламеняемость и горючесть дизельных топлив характеризуются воспламеняемостью при адиабатическом сжатии воздуха в двигателе и от постороннего источника и протеканием процесса сгорания после воспламенения. [c.86]

Воспламенение прн адиабатическом сжатии отличается от самовоспламенения в нагретом сосуде тем, что стенки сосуда, оставаясь холодными, не принимают участия в инициировании активных центров цепной реакции и не влияют на минимальную температуру воспламенения. Поэтому температура адиабатического воспламенения выше температуры самовоспламенения в нагретом сосуде. [c.127]

Импульсы воспламенения и борьба с ними. Импульсами воспламенения, приводящими к горению и взрыву веществ и материалов, могут быть открытое пламя несгоревшие частицы топлива раскаленные или нагретые поверхности с температурой выше температуры самовоспламенения веществ, которые могут иметь контакт с ними горючие смеси, температура которых повысилась при адиабатическом (т. е. без подвода и отвода тепла) сжатии вследствие химических и других процессов до температуры самовоспламенения жидкие и твердые вещества, подвергшиеся самонагреванию, которое привело к их самовозгоранию искры удара и трения искры, вызываемые электрическим током электрическая дуга (например, при электросварке) статическое электричество первичные и вторичные проявления атмосферного электричества и др. Механизм воспламенения горючего вещества (горючей смеси) во многом определяется его химической природой и агрегатным состоянием, характером поджигающего импульса и другими факторами. [c.201]

Характерные особенности имеет так называемое адиабатическое воспламенение в результате адиабатического сжатия газов. Если нагреть горючую смесь, находящуюся в сосуде с холодными стенками, путем адиабатического сжатия, т. е. достаточно быстро, то она может воспламениться. Это произойдет в том случае, если вследствие начавшейся реакции тепла выделяется больше, чем отводится. [c.204]

Адиабатическое воспламенение возможно, например, при работе компрессоров. Поэтому очень важен отвод тепла, образующегося при сжатии газов. Адиабатическое воспламенение — одна из причин возникновения наиболее опасного детонационного горения. [c.204]

Скорость разветвления цепей определяет характер возможного воспламенения. Если развитие реакции связано с образованием активных короткоживущих атомов и радикалов, реакция немедленно либо затухает либо происходит почти адиабатический цепочно-тепловой взрыв. [c.29]

Воспламенение при нагревании адиабатическим сжатием имеет тепловую природу ввиду непродолжительности разогрева. Минимальные температуры воспламенения здесь много выше вследствие более интенсивного теплоотвода от разогретого газа и невозможности инициирования активных центров на стенках, остающихся холодными. По этой же причине критические температуры воспламенения при измерениях лучше воспроизводятся. [c.31]

Явление адиабатического воспламенения имеет важное значение для задач техники взрывобезопасности, так как оно обусловливает возможность наиболее опасного режима горения — детонации. [c.31]

В большинстве случаев распространение пламени является тепловым процессом — горящий слой передает тепло близлежащим холодным слоям и нагревает их до температуры воспламенения. В смесях С5а с воздухом воспламенение оказывается возможным при столь низких содержаниях СЗа (0,03%), что даже полное сгорание смеси в адиабатических условиях (при полном отсутствии теплоотвода) не может существенно повысить температуру смеси. Таким образом, тепловое распространение пламени в таких смесях невозможно. Между тем опыт показывает, что если поместить смесь С5а с воздухом, находящуюся вне области цепного самовоспламенения, в длинную трубку и нагреть один конец трубки до температуры цепного воспламенения, то по трубке распространяется пламя. Область значений р и Г, при которых пламя может распространяться в смесях С5з — воздух (область распростра- [c.332]

В современном представлении детонационная волна, распространяющаяся в горючей газовой среде, является двухслойной. Первый слой представляет собой адиабатическую ударную волну, при прохождении через которую газ сильно разогревается. В химически активном газе разогрев этот, если он достаточно интенсивен, может вызвать воспламенение. В связи с тем что толщина ударной волны ничтожно мала (порядка длины свободного пробега молекулы), в пределах ее процесс горения, по-видимому, развиться не в состоянии. Поэтому область, в которой протекает горение, образует второй, более протяженный, но практически также весьма тонкий слой, примыкающий непосредственно к ударной волне (рис. 5.18). [c.218]

Период индукции адиабатического воспламенения [c.307]

В большинстве случаев распространение пламени является тепловым процессом — горящий слой передает тепло близлежащим холодным слоям и нагревает нх до температуры воспламенения. В смесях СЗа с воздухом воспламенение оказывается возможным при столь низких содержаниях (0,03 %), что даже полное с1 орание смеси в адиабатических условиях (при полном отсутствии теплоотвода) не может существенно повысить температуру смеси. Таким образом, тепловое распространение пламени в таких [c.394]

Метод адиабатической температуры горения. Этот метод используется для оценки нижнего концентрационного предела воспламенения по формуле [c.10]

Из анализа левой и правой частей этого уравнения как функций нетрудно видеть, что при заданном значении Tj, лежащем в физически реальной области 0<ГТ < 1, существует только одно положительное значение скорости горения л. При Ti 1 не существует действительных решений, так как эти значения Tj соответствуют температурам воспламенения, превышающим адиабатическую температуру пламени (см. формулу (24)). Непосредственный расчет показывает, что при А О уравнение (26) имеет два положительных решения для [i, если О Tj Т ,тах <С 1 > и пи одного действительного решения, если ]> Tj, max )-Это видно из рис. 2, на котором величина ja представлена как функция Tj для различных значений к [ 1. Таким образом, ясно видно, что существуют два значения скорости пламени. [c.262]

Таким образом, в реальных камерах топки возможно возникновение двух кризисов потухания и двух кризисов воспламенения. Иллюстрацией к этому является фиг. 11-8, на которой схематически показаны оба случая адиабатического и неадиабатического режимов процесса. [c.106]

Дизельные топлива являются основным видом топлива для поршневых двигателей с воспламенением топливно-воздушной смеси от сжатия (дизелей). Главная особенность дизельных двигателей — смесеобразование и самовоспламенение рабочей смеси происходит в камере сгорания за счет энергии адиабатического сжатия воздуха. Процессы испарения, смесеобразования и сгорания топлив в дизелях сильно отличаются от подобных процессов в карбюраторных двигателях. Впрыск топлива производится в горячий до 700 °С сжатый воздух (степень сжатия 15-18 и более). Для обеспечения хорошего распыла топлива (диаметр капель 10-100 мкм) и смесеобразования оно подается в цилиндры двигателя под давлением до 150 МПа и выше. [c.110]

Если скорость реакции становится достаточно большой и реакция экзотермична, то адиабатическое расширение реакционной зоны будет происходить с линейной скоростью, сравнимой со скоростью звука. В таких условиях перед реакционной зоной возникает волна давления, распространяюш аяся как ударная волна со сверхзвуковой скоростью в несгоревших газах. (Обычно ударная волна имеет градиент давлений, так что отношение р1/р2 > 2.) По мере того как ударная волна проходит через реакционную смесь, она вызывает адиабатическое сжатие. Если температура в этой адиабатически сжатой зоне за ударной волной превышает температуру воспламенения, то образуется новая зона воспламенения, вызывающая образование новых ударных волн. Таким образом, ударная волна распространяется в газе со сверхзвуковой скоростью. [c.399]

Точка С отвечает исходному состоянию цилиндр заполнен воздухом при атмосферном давлении. Затем воздух сжимается адиабатически (кривая СО). После этого открывается вентиль и в цилиндр подается под давлением жидкое топливо, которое воспламеняегся (при высокой температуре). Точка О отвечает состоянию системы в момент воспламенения топлива. Горение топлива проходит при постоянном давлении (прямая ОА), газ расширяется до объема, которому отвечает точка А. В этот момент подача топлива прекращается. Остальной части хода поршня соответствует адиабатическое расширение (кривая АВ). По достижении объема и давления, характеризуемых точкой В, открывается выхлопной клапан и давление в цилиндре быстро падает (прямая ВС). [c.47]

Но если в автомобильных моторах превьисить степень сжатия, лежащую обычно между 4,5 и 5, то мотор начинает работать с перебоями в нем замечается стучание, и производительность работы быстро понижается. Эти стучания приписываются различным причинам воспламенению от адиабатического расширения, преждевременной вспышке от перегрева и детонации. [c.502]

Воспламенение от адиабатического расширения. Дтя того чтобы это могло иметь место, в чаогности при три- [c.502]

Aj, иабатическое воспламенение. Если нагреть горючую смесь, находящуюся в сосуде с холодными стенками, подвергая ее адиабатическому сжатию, т. е. достаточ[го быстро для исключения теплообмена с окружающей средой, то она воспл менится. [c.127]

Температура начала реакции (температура воспламенения) также характеризует активность катализатора. Оператора сернокислотной установки это свойство интересует, так как он знает, что существует некоторая критическая температура газа,, подаваемого в каждый адиабатический слой, ниже которой нормальное течение замедляется и даже прекращается. Кроме того,, на катализаторах, имеющих относительно низкие температуры, начала реакции, достигается наивысщая степень превращения сырья и утилизации выделяющегося тепла. С этим связано особое экономическое значение обсуждаемого свойства. Определение температуры начала реакции состоит в том, что находят минимальную температуру газа, подаваемого в определенный, слой катализатора, при которой на выходе получается смесь,, достаточно близкая по составу к равновесной. [c.259]

Теплоотвод и критические условия воспламенения. Самовоспламенение горючей среды возможно только при определенных условиях. Процесс тепловыделения при реакции сопровождается теплоотводом от саморазогре-вающейся реагирующей среды в окружающее пространство. В случае предварительного нагревания реактора до определенной минимальной температуры самовоспламенения Гг, тепловыделение при реакции становится больше теплоотвода. Газ разогревается, и реакция ускоряется. В результате разница между скоростями тепловыделения и теплоотвода прогрессивно увеличивается, и происходит тепловой взрыв, практически с таким же разогревом, как и при адиабатической реакции, т. е. без тепловых потерь. Если температура, хотя бы немного меньше температуры самовоспламенения, тепловыделение и теплоотвод уравниваются уже при незначительном разогреве, и устанавливается режим медленной реакции с практически постоянной скоростью. [c.27]

Адиабатическое воспламенение. Помимо воспламенения горючей среды в нагретом сосуде, возможен и другой вид воспламенения, уже не самопроизвольного, а вынужденного. Если нагреть горючую среду, находящуюся в сосуде с холодными стенками, путем сжатия в адиабатических условиях, т. е. достаточно быстрого, она может воспламениться. Это произойдет в том случае, если температура, достигаемая при сжатии, будет астолько высока, что тепловыделение, происходящее вследствие начавшейся реакции, превысит теплоотвод. [c.31]

Воспламенение в ударной волне. Сжатие в ударной волне приводит к практически мгновенному изменению состояния газа, увеличемию его плотности и температуры. Нагревание при сжатии в ударной волне гораздо больше, чем при аналогичном сравнительно мед-лен ном адиабатическом сжатии, описываемом адиабатой Пуассона. Абсолютная температура газа, сжатого сильной ударной волной, приблизительно пропорциональна давлению в волне. При медленном адиабатическом сжатии конечная температура пропорциональна давлению в степени, равной (у—1)/у, где у= Ср/С — отношение теплоемкостей при постоянных давлении и температуре для воздуха при комнатной температуре (у— —1)/ул 0,3. Поэтому ударное сжатие представляет собой наиболее мощный распространенный в природе и технике импульс сильного нагревания (кроме электрического разряда). [c.34]

Однако для задач техники взрывобезопасности гораздо важнее самопроизвольное возиикиовенпе детона-цнн в горящем газе. Достаточно быстрое сжатие горючей среды возможно при расширении газа в процессе сгорания. Нагревание в ударной волне до температуры адиабатического воспламенения с малым периодом индукции требует очень высоких скоростей движения газа — до 1 км/с. Рассмотрим, в каких условиях возникает столь быстрое движение газа. [c.36]

С таким же и даже еще более трудным ддя расшифровки случаем встретились приблизител ьно в это же время В. Г. Воронков и Н. Н. Семенов [75], изучавшие ценное воспламенение сероуглерода в его очень бедных смесях с воздухом (0,03% СЗа). Опыт ставился следующим образом, Один конец трубки со смесью находился при минимальной температуре ценного воспламенения сероуглерода, а вся остальная, большая часть трубки при температуре на 90° меньшей. Оказалось, что после воспламенения пламя распространялось и но холодной смеси. В случае полного сгорания сероуглерода в такой бедной смеси адиабатический ее разогрев не превысил бы 15°. В действительности же разогрев был еще меньше из-за теплоотдачи в узкой трубке. Можно поэтому сказать, что авторами был реализован случай распространения пламени в изотермических условиях по холодной смеси. Таким образом этот опыт также, как и описанные выше опыты Тоуненда с сотр., доказывает, что в известных условиях пламя может распространяться явно не по тепловому механизму. [c.191]

Существование пределов давлений объясняется тем, что наряду с разветвлением цепей происходит и их обрыв. При большой вероятности обрывов реакция течет медленно и спокойно, как и при неразветвляющихся цепях. Это происходит при низких давлениях, так как диффузия активных частиц к стенкам идет без затруднений. С ростом давления вероятность обрывов цепей за счет соударений со стенками уменьшается и разветвление цепей увеличивается. Реакция протекает самоускоренно вплоть до воспламенения (при высоких температурах и давлениях — до взрыва). Переход совершается очень резко при прохождении через нижний предел. По достижении верхнего предела разветвление цепей снова затрудняется вследствие обрыва в объеме. Этот обрыв происходит в результате тройных столкновений или соударений с молекулами примесей, концентрация которых растет с давлением. Тогда наблюдаемая скорость процесса зависит от числа тройных соударений. Дальнейшее повышение давления постепенно увеличивает скорость реакции вплоть до наступления теплового взрыва. Сжатие имеет адиабатический характер, поэтому температура повышается, приводит к сильному увеличению скорости реакции и еще большему выделению теплоты. В результате наступает тепловой взрыв . [c.384]

В настоящее время разработано несколько достаточно надежных методов расчета концентрационных пределов воспламенения горючих газов и паров. К ним относятся аппрбксймада г— онный и сравнительный методы, а также метод адиабатической температуры горения [c.7]

Таким образом, наилучшее приближение к эксперименталь- ным данным по нижнему пределу воспламенения дали аппроксимационный метод и метод адиабатической температуры горения (отклонение 11 %), а по верхнему - аппроксн-мационный метод (отклонение 14%). [c.32]

Установлепо, что нри зажигании горючей смеси плоским слоем нагретого газа необходимое для воспламенения количество подведенной к газу энергии (па единицу площади слоя) должно быть большим некоторого определенного минимального значения. С теоретической точки зрения задача о воспламенении слоем горячего газа является просте11шей из возможных задач о воспламенении, потому что в этом случае процесс может быть описан одномерными нестационарными уравнениями сохранения. Эту задачу решил Сполдинг [ ], который численно проинтегрировал приближенно описывающие процесс дифференциальные уравнения в частных производных для слоев различной толщины, имеющих начальную температуру, равную температуре адиабатического пламени. Он установил, что в случае тонких слоев температура слоя вследствие теплопроводности снижается до температуры окружающей среды, в то время как в случае толстых слоев начинается распространение ламинарного пламени ). [c.251]

Исследования стабилизации пламени в горючей смеси в ногранслойных течениях других типов, отличных от течения в зоне смешения, включают выполненное Шамбре исследование воспламенения в пограничном слое за острой кромкой [ Ч и множество работ [ > лизации пламени в пограничном слое па плоской пластинке. Дулей [ > теоретически, а Тунг [ ] теоретически и экспериментально изучали воспламенение холодной горючей смеси в нотоке над горячей пластиной. Когда температура пластины ниже температуры адиабатического пламени, тепло сначала передается от пластины к газу, а затем, после того как начинает развиваться пламя, от газа к пластине. Расстояние от переднего края [c.432]

Наглядное представление о роли летучих в тепловом балансе воспламенения пылевоздушной смеси дает ряс. 5. Кривая 2 показывает адиабатическую температуру пылевоздушной смеси после сгорания летучих (7 а ") при темшературе воздуха г.в = 300°С и обычно применяемом в топках коэффициенте избытка воздуха а =1,20. При этих условиях для углей с выходом летучих более 32% T a" превышает 1000°С, т. е. примерно достигает уровня воопламенения коксовых частиц. Если же, как это обычно делается в практике, подавать вместе с пылью лишь часть воздуха — первичный воздух, то Та может быть значительно повышена. Так, подача с топливом 45% теоретически необходимого количества воздуха позволяет повысить Та для углей марок ПЖ, Г, Д до 1 700—2 000°С (рис. 5, кривая 3). Для углей, бедных летучими, Та" аначительно ниже. Однако даже относительно малый выход летучих оказывает заметное положительное влияние на тепловой баланс воспламенения. Так, для угла марки Т с выходом летучих У =13% сокращение количества первичного воздуха до 207о и повышение его температуры до 400°С позволяет повысить Та" примерно до 1 750°С (рис. 5, кривая 4). Хуже обстоит дело с топливом, особо бедным летучими типа антрацита (АШ). Здесь при V =4%, даже при подогреве воздуха до 400°С и количестве его 20% теоретически необходимого. Та достигает лишь 700 °С. Это подчеркивает специфическую трудность обеспечения устойчивого зажигания пылевоздушной смеси антрацита. [c.28]

Охрана труда в химической промышленности (0) -- [ c.152 ]

Охрана труда в нефтеперерабатывающей и нефтехимической промышленности (1983) -- [ c.127 ]

Основы техники безопасности и противопожарной техники в химической промышленности Издание 2 (1966) -- [ c.135 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология