Электронные схемы для регистрации

Внешний вид рентгеновского спектрометра показан на рис. 158. Образец закладывают в камеру 4 спектрометра 2. В специальных шкафах 1 и 3 размещены соответственно электронные схемы регистрации и генератор высокого напряжения для питания рентгеновской трубки. На верхней плите спектрометра смонтирован пульт управления 6 прибором и аппарат 5 с цифропечатающим устройством для анализа результатов измерений и их нанесения на бумажную ленту. [c.277]

ИСТОЧНИК света 2 — диск-прерыватель 5—окно в диске 4 атомизатор 5 — монохроматор 6 — фотоэлектрический приемник света 7 — электронная схема регистрации 5 — поворотные зеркала . [c.248]

Электронные схемы регистрации (рис. 58) обычно работают по методу накопления заряда на конденсаторах. Такой режим работы эквивалентен процессу накопления освещения на фотопластинке. Отсчет системы является усредненным за время экспонирования, если система ра- [c.137]

До 1950 г. основное внимание в работах по масс-спектро-метрии уделялось конструированию приборов, особенно ионных источников [4]. Для регистрации малых ионных токов были созданы соответствующие электронные лампы и усилители постоянного тока [5]. Применение электронных схем питания электромагнита и ускоряющего напряжения и конструирование удобных регистрирующих приборов привели к созданию масс-спектрометра с автоматизацией всех основных узлов [6]. Были также решены проблемы напуска газов и летучих соединений. К 1950 г. была в основном решена проблема создания хорошего и быстрого метода расчета результатом. [c.7]

Магнитный момент у атомов или молекул может быть результатом возникновения круговых токов в электронной оболочке или наличием неспаренных электронных спинов. Как известно, вещества, обладающие магнитными моментами такого рода, называют парамагнитными. В молекулах многих веществ, в том числе и большинства полимеров, электронный магнитный момент скомпенсирован. Подобные вещества относят к категории диамагнитных. Однако некоторые атомные ядра, например водорода и фтора, обладают собственными магнитными моментами, обусловленными их спинами. Поэтому в диамагнитных веществах энергия электромагнитного поля может поглощаться только ядерными магнитными моментами. Последние на три порядка меньще магнитных моментов электронов, поэтому резонансные частоты при магнитном резонансе на электронах значительно выше, чем резонансные частоты на ядрах, что определяет различие радиотехнических схем регистрации в обоих методах. [c.267]

Высокую разрешающую способность (наименьшая А21/2) можно получить, повышая так называемую четкость сигнала. При регистрации сигналов, имеющих форму кривой Лоренца или Гаусса, полуширину можно уменьшить, е .ли вместо основной функции записывать ее вторую производную, осуществляя двукратное дифференцирование при помощи электронной схемы (рис. Д. 192). Для функции Лоренца отношение полуширины Д21/2 основной функции и ее второй производной составляет 1/(1/3), а для функции Гаусса — 1/(1/2). При получении второй производной Л2]/2 уменьшается, таким образом, на 1/3 или на 1/2 соответственно. Теоретически допустимо усиливать четкость сигнала, получая производные более высокого порядка с одновременным увеличением интенсивности сигналов. [c.450]

Четкость сигнала. Ранее отмечалось, что локализованный сигнал следует рассматривать как предпосылку хорошей разрешающей способности, поскольку минимально возможное расстояние между сигналами пропорционально полуширине сигнала Л / . При регистрации сигналов, имеющих форму кривой Лоренца или Гаусса, полуширину можно уменьшить, если вместо основной функции записывать ее вторую производную, осуществляя двукратное дифференцирование при помощи электронной схемы. В случае функции Лоренца отношение полуширины Агу основной функции и ее второй производной составляет 1 0,33. В той же мере уменьшается и теоретическое значение По уравнению (2.1.1) для основной функции (индекс I) и для ее второй производной (индекс П) при справедливо следующее равенство [c.15]

Обработка получаемого набора данных сопряжена с проведением большого числа вычислительных операций и поэтому нуждается в автоматизации. Однако автоматизация обработки первичной информации обусловлена не только стремлением к сокращению трудоемкой вычислительной работы, но и необходимостью измерения выходных сигналов на малых уровнях и при высоких скоростях развертки масс-спектра, когда графическая регистрация становится невозможной, так как не обеспечивает достаточную точность. Первым этапом автоматизации явилось совмещение спектрометра с ЭВМ д ]я получения масс-спектров в реальном масштабе времени. Следующий этап предусматривает включение промежуточного звена — запоминающего устройства (магнитная лента, магнитный диск) и обработку масс-спектра после завершения съемки. Важным этапом в совершенствовании систем масс-спектрометр — ЭВМ явилось применение электронных схем для отображения информации, обеспечивающих диалог человек — ЭВМ , в котором оператор-исследователь по необходимости может подбирать наиболее подходящие для анализа программы, менять их параметры. Использование режима диалога обеспечивает оперативное изменение схемы после- [c.755]

Как указывалось выше, для адекватной оценки сигнала необходимо, чтобы электронная схема обработки сигнала работала в режиме максимальной чувствительности, компенсируя при необходимости любые смещения. Регистрацию нулевой линии следует проводить не менее 5 -мин. [c.98]

Для регистрации адекватного сигнала необходимо, чтобы электронная схема работала на уровне максимальной чувствительности (компенсируя смещения). При этом прибор настраивается так, чтобы весь сигнал был в пределах шкалы. Регистрация сигнала продолжается в течение всего времени, необходимого для проведения предполагаемого анализа. [c.98]

Большая диэлектрическая проницаемость упрощает проблему согласования преобразователей с электронными схемами даже при использовании длинных соединительных линий, позволяющих при необходимости вынести аппаратуру в помещение с температурой, близкой к нормальной. Большие значения пьезоэлектрических коэффициентов свидетельствуют о возможности эффективного возбуждения и регистрации колебаний. [c.95]

Способ регистрации расхода титрованного раствора по числу капель также распространен в лабораторных приборах. Обычно для этого на выходе капилляра бюретки располагают два электрических контакта (в виде платиновых проволок), которые замыкаются очередной каплей раствора, падающей с капилляра . Контакты включаются в электронную схему, на выходе которой имеется счетное устройство, регистрирующее электрические импульсы, число которых соответствует числу капель раствора. [c.79]

Удобным является метод измерения а по числу циклов, за которые происходит уменьшение амплитуды до заданного уровня. Этот метод особенно легко поддается автоматизации, для чего используется амплитудный селектор импульсов совместно с пересчетным устройством [I]. Счет импульсов осуществляется в заданном интервале порогов срабатывания триггеров, что позволяет варьировать отношение амплитуд в соответствии с предполагаемой интенсивностью затухания колебаний. Если N — число колебаний, за которые амплитуда убывает в заданных пределах от Ао до Ац, то Д=Л - 1п (а о А и). В частности, если отношение порогов дискриминации выбрано (задано) равным е, то Д=Л - . Использование электронного частотомера, введение в схему регистрации вычислительного устройства для обработки получаемых результатов, а также применение термостата с программным изменением температуры позволяет добиться с [c.168]

Центрацию золей в освещаемом потоке оценивали пО числу вспышек, для регистрации которых использовали электронную схему. Ими установлено, что в ряде опытов размеры частиц золя барита увеличиваются в Два раза, а белой сажи — в 1,5 раза [85]. [c.69]

Большинство масс-спектрометров измеряет только положительно заряженные ионы, однако вполне возможно проводить также исследование отрицательно заряженных ионов. Таким образом, масс-спектрометр может использоваться для измерения отношения массы к заряду, определения количества ионов и изучения процессов ионизации. За сорок лет, прошедшие с момента открытия принципов анализа положительных ионов, его применение непрерывно расширяется. Новые области применения вызвали к жизни новые конструкции приборов, а конструктивные усовершенствования в свою очередь стимулировали развитие новых областей применения разнообразной масс-спектрометрической техники. Конструирование приборов и их использование развивалось по следующим двум основным направлениям первое относилось к измерению относительного количества ионов различных типов, и соответствующие приборы были названы масс-спектрометрами, второе — к точному определению масс на масс-спектрографах. В масс-спектрометрии используются электрические детекторы ионных токов, и сигнал до регистрации обычно усиливается электронными схемами. В масс-спектрографах ионный луч обычно детектируется и регистрируется фотографически. На заре развития метода чувствительность фотографического детектирования ионного пучка была выше электрического. Главным образом поэтому фотографический детектор, для которого пригодны только слабые ионные пучки, стал синонимом очень точного измерения масс. [c.13]

Одно из главных преимуществ регистрации производных вытекает из самого метода получения производных. Выходное показание прибора может быть дифференцировано либо при помощи электронных схем, либо путем модуляции независимой переменной [124, 1195, 1452]. Недостаток первого метода состоит в том, что сила результирующего сигнала зависит от скорости развертки и не может варьироваться в широких пределах. Вместе с тем изменение скорости развертки позволяет считать, что детектирующая система должна воспринимать широкий диапазон частот, и эта необходимость для широкополосной частоты будет увеличивать фоновые шумы детектора. Второй метод свободен от этих недостатков, и так как величина сигнала производной не зависит от времени, то метод можно совмещать с медленной разверткой пиков и, следовательно, повышать отношение сигнала к шуму . Основное достоинство второго метода заключается в том, что с его помощью можно простым способом, как показано ниже, регулировать разрешающую силу масс-спектрометра. [c.243]

Однако при регистрации моноэнергетического у-излучения на выходе счетно-анализируемой электронной схемы возникает определенное распределение амплитуд электрических импульсов. Эти импульсы определяются энергией и занимают интервалы от нулевых значений до энергий, несколько превосходящих энергию падающего у-излучения. Огибающую этого распределе- [c.70]

Основные параметры сцинтилляционного у-спектрометра. Полная эффективность регистрации eif,)—это отношение числа у-квантов, зарегистрированных сцинтиллятором, к полному числу квантов, прошедших через поверхность кристалла. Полная эффективность регистрации зависит от энергии регистрируемого у-излучения, свойств кристалла и геометрии измерений. При экспериментальном определении полной эффективности следует помнить, что она зависит от коэффициента сбора света на фотокатод ФЭУ, чувствительности электронной схемы, регистрирующей импульсы, и условий измерений. В общем виде эффективность регистрации определяется по уравнению [c.75]

На рис. 10.5.3 вверху показана схема регистрации двойного бета-распада полупроводниковым детектором из монокристалла Ядра германия-76 являются внутренними источниками рождения пар электронов, которые при энергии < 2 МэВ имеют длину пробега в кристаллическом германии порядка единиц миллиметров и в большинстве своём остаются внутри кристалла детектора. Нейтрино же, обладая высокой проникающей способностью, уносят всю свою энергию вовне и в детекторе не регистрируются. [c.37]

Электронные схемы, разработанные для регистрации интерферограммы и управления движением зеркала в фурье-спектрометрах высокого разрешения, описаны в работах [46, 47, 49, 56, 58]. [c.180]

Фотографический метод регистрации наименее точен, но зато значительно более удобен и прост, чем остальные, так как он не нуждается в дополнительной аппаратуре, если не считать денситометров — приборов для измерения степени почернения фотопленки. Точность измерения интенсивности с по мощью счетчиков почти на порядок выше, чем фотографическим методом, но достигается она за счет использования сложной и дорогостоящей электронной аппаратуры, при выполнении жестких требований в отношении стабильности ее работы и при условии квалифицированного технического обслуживания. Наиболее простую электронную схему имеет счетчик Гейгера. Однако счетчики Гейгера уступают пропорциональным и особенно сцинтилляционным счетчикам по ряду параметров, существенных при измерении интенсивности. [c.159]

Активный способ синхронизации имеет преимущество перед пассивным в некотором упрощении электронной схемы приборов и меньшей продолжительности регистрации полярограмм при тех же значениях [c.127]

При регистрации и обработке спектров ядерного магнитного резонанса нужно прежде всего иметь в виду, что теоретически точный вид спектра может быть получен лишь при бесконечно малой амплитуде возбуждающего поля и бесконечно малой скорости прохождения через резонансную область. Так как практически эти величины по необходимости конечны и так как существует еще ряд факторов, которые могут исказить спектр (неоднородность и нестабильность поляризующего поля, нестабильность частоты и амплитуды возбуждающего поля, наличие модуляции, настройка приемных устройств спектрометра, конечная величина постоянной времени синфазного детектора, шумы электронных схем и т. д.), то регистрируемый спектр будет лишь хорошим или плохим приближением к действительному. Степень этого приближения зависит от того, насколько правильно сумеет исследователь выбрать те параметры эксперимента, управление которыми находится в его руках, и учесть те, которыми он не может распорядиться. [c.120]

Основными достоинствами газоразрядных счетчиков являются довольно высокая чувствительность и сравнительно большая величина сигнала на выходе детектора. Высокая чувствительность этих детекторов связана с механизмом внутреннего газового усиления. Это позволяет с помощью счетчиков измерять интенсивности излучений, в тысячи и десятки тысяч раз меньшие, чем интенсивности излучений, измеряемые ионизационными камерами. С другой стороны, благодаря достаточно большой величине сигнала на выходе счетчика для регистрации можно применять простые электронные схемы, что является вполне очевидным преимуществом. Не менее важное достоинство счетчиков—простота конструкции и легкость изготовления. [c.51]

Способ непрерывного контроля состава среды более перспективен, если сорбция примеси приводит к значительному уменьшению ее концентрации в среде. Этот способ дает возможность измерить не только количество примеси в среде, но и определить (с помощью дифференцирующих электронных схем) потоки примеси и кристаллизанта в твердую фазу при автоматической регистрации результатов измерений. Для обеспечения непрерывного контроля состава среды необходимо удалять кристаллы из ее анализируемого объема без существенного вмешательства в течение кристаллизации. Для этого используют гидродинамические и фильтрующие системы или закрепляют кристаллы на держателях [81, с. 171—210 82—84]. При использовании гидродинамических систем в кристаллизаторе либо размещают преграды, которые препятствуют попаданию кристаллов в анализируемый объем, либо используют принцип кипящего слоя . [c.267]

Как будет показано ниже, точность измерений интенсивности рентгеновских лучей числом импульсов в основном ограничена ошибками, присущими статистике счета (см. 10.2). Нестабильность электронных схем вносит в измерения интенсивности ошибки, которые налагаются на неустрани.мую статистическую ошибку счета и могут значительно перекрыть ее. С возрастанием сложности счетных схем нестабильность их растет. Она может проявиться либо в виде непрерывного дрейфа самописца, либо в виде флуктуаций зарегистрированного числа импульсов, а также в виде наложения того и другого. Ввести поправку на дрейф сравнительно легко. Наличие флуктуаций может потребовать сокращения интервалов между отсчетами или проведения большего числа измерений интенсивности. Прежде чем усложнить электронную схему регистрации интенсивности рентгеновских лучей или добавить к ней новые блоки, следует взвесить, дадут ли они достаточные преимущества, чтобы превысить риск увеличения нестабильностиНаконец, если пересчетная схема значительно более инерционна, чем детектор, то часть импульсов может быть в ней потеряна в этом случае можно говорить, что такая схема сокращает линейную область связанного с ней детектора. [c.62]

Рис. 6.1. Принципиальная схема электро-статочно велика, а ограниченная широта фото- нографа для исследо-пластинки позволяет зарегистрировать ее лишь в небольшом интервале углов рассеяния. Остальная часть дифракционной картины попадает в область недодержек и передержек. В связи с этим в фотокамере, непосредственно над фотопластинкой, устанавливают секторное устройство, которое по заданному закону изменяет интенсивность рассеянных электронов перед регистрацией, что позволяет расширить область углов рассеяния, в которой дифракционная картина может быть зарегистрирована одной и той же фотопластинкой.

Снс1ема детектирования и регистрации сигнала (фотоэлементы или фотоумножители, электронные схемы усиления и электрические приборы для получения сигнала пли непосредственной записи нзм(фе[П1Й), [c.126]

В однолучевой схеме (см. рис. 8.1) поочередно, иногда с довольно большим интервалом времени, измеряют интенсивность падающего и проходящего через атомизатор света. Поэтому дл определения величииы поглощения (логарифм отношения потока падающего света к прошедшему через атомизатор) необходимо, чтобы интенсивность источника света поддерживалась постоянной во время измерений. Это требует высокой стабильности источника света, фотодетектора, усилителя и всей электронной системы регистрации сигнала. Поэтому для стабилизации параметров электронной схемы прибора целесообразен предварительный длительный прогрев прибора, и его необходимо включать за 15—30 мик до проведения измерений. [c.156]

Далее приступили к выбору детектора излучения. Наиболее распространены следующие детекторы галогенные счетчики, ионизационные камеры и сцннтилляционные счетчики. Для обеспечения широкого пучка лучше использовать ионизационную камеру, однако разработка и изготовление ее оправданы для случая длительной и беспрерывной работы, но не для экспериментов. Сцинтилляционные счетчики для проведения экспериментов применять было не целесообразно, так как электронная схема сложна, а кристалл таких размеров дорогостоящий. Поэтому выбрали галогенные счетчики типа СТС-8, которые позволили построить сравнительно простую схему регистрации ослабления потока у-квантов по скорости счета импульсов. [c.18]

В зависимости от характера отклика (первичного сигнала) химические сенсоры подразделяются на различные типы оптические, магнитные, электрические, электрохимические, масс-чувствитель-ные и др. В настоящее время наибольшее распространение получили электрохимические сенсоры. Общая схема функционирования электрохимического сенсора изображена на рис. 17.1. Как видно, сенсор включает в себя датчик, находящийся в контакте с физическим преобразователем (трансдьюсером). Датчик содержит чувствительный слой, дающий первичный отклик на присутствие определяемого компонента и изменение его содержания непосредственно на электроде или в объеме раствора около него. Это изменение регистрируется преобразователем. Сигнал преобразователя поступает в электронную систему регистрации сигнала, обрабатывается микропроцессором (ЭВМ) и, как правило, выдается в виде цифровой или графической информации о содержании определяемого компонента либо о составе анализируемой смеси. [c.552]

Аналитические характеристики методик, основанных на искровом возбуждении спектров, могут быть существенно улучшены за счет временной селекции искровых импульсов. Современная электронная измерительная техника позволяет избирательно накапливать сетнал от наиболее полезной стадии разряда (во временном интервале 10 -10 с). Такая схема регистрации реализована, например, в многоканальном спектрометре модели 4460 (АРЛ, США), в спектрометре Ь8 1000 (ОКБ Спектр , Россия) и др. [c.415]

Усиление может понадобиться и при регистрации с фотоумножителями. Режим работы приемников света и измерительных электронных схем подбирают с таким расчетом, чтобы величина измеряемого электрического сигнала была прямо пропорциональна световому потоку от изучаемых линий в больиюм диапазоне его значений. [c.206]

Широкий диапазон интенсивностей ионов в большинстве масс-спектров обусловливает необходимость применения методов уменьшения больших пиков. Это может быть сделано либо, в пределах усилителя, например путем изменения входного сопротивления или изменением усиления одной или двух ступеней, или переключением выхода усилителя (т. е. на входе самописца). Последний метод более удобен для усилителей с глубокой отрицательной обратной связью, которые пригодны для измерения широкого диапазона ионных токов. Недостаток первого метода состоит в том, что включение высокого входного сопротивления требует очень хорошей изоляции достоинство — возможность избежать поляризации и других неомических эффектов во входных сопротивлениях. С шунтирующей систем ой (переключатель пределов) можно работать вручную, однако это медленно и поэтому нецелесообразно, особенно при общей автоматической регистрации. Первая автоматическая регистрирующая система для масс-спектрометра [1885, 1886] не включала шунтирующую схему. Действительно, для некоторых случаев измерения изотопных отношений она не необходима [1001]. Было показано, что ручной переключатель пределов можно использовать в сочетании с автоматической регистрацией, но при этом развертка должна быть достаточно медленной, чтобы можно было успеть выбрать соответствующее шунтирующее сопротивление перед появлением пика [471]. Еще один метод состоит в регистрации спектра при низкой чувствительности для получения приближенных сведений об относительной интенсивности пиков в спектре. Затем повторяют развертку и вручную выбирают соответствующий шунт. Однако вгсьма просто включить автоматический выбор чувствительностей. Для этой цели можно использовать, например, концевой выключатель на верхнем конце шкалы самописца [924]. Наличие такого выключателя позволяет переключать чувствительность один или несколько раз. Однако более целесообразно выбрать момент переключения пределов при помощи электронных схем. Переключатель чувствительностей реагирует на напряжение сигнала немедленно, а перо всегда отстает от сигнала и никогда не совершает полного отклонения на всю шкалу. Поэтому перо всегда ближе к тому отклонению, которое соответствует следующей ступени чувствительности, чем если бы эти чувствительности выбирались концевым переключателем. Лоссинг, Шилдс и Ходе [1259] при электронном переключателе пределов использовали следующие соотношения 1 3 10 30 100 300. Эти величины являются обычными, но нельзя ручаться, что при таком шунтировании пики высотой менее 30% от общей величины ш <алы будут измерены с достаточной точностью. В процессе работы переключателя пределов на переднем конце пика прочерчиваются выбросы . Подсчет числа этих выбросов позволяет определить, на каком пределе [c.230]

В атомно-абсорбционной спектрофотометрии до сих пор не применялись двухлучевые схемы с логарифмической регистрацией, хотя в литературе можно найти множество описаний таких схем, предназначенных для измерения поглощения ультрафиолетового и видимого излучения. Упомянем хотя бы спектрофотометр, разработанный Янгом и Легаллье [46] для биохимических и биологических исследований, некоторые характеристики которого обсуждались в предыдущем разделе, а также спектрофотометр для непрерывного химического анализа, описанный Глассером, Канцлером и Троем [66]. Электронная схема последнего спектрофотометра заслуживает, ввиду простоты, особого внимания (рис. 56). Логарифмирование сигналов, поступающих с двух фотоэлементов, обеспечивается за счет логарифмической зависимости анодного напряжения диода от тока. Диодом [c.165]

ЯЕСЫ ЭЛЕКТРОННЫЕ — весы, у к-рых отсчет показаний или уравновешивание нагрузки производится с помощью электронной схемы. В. э. используются гл. обр, для автоматич. регистрации и.зме-неяий массы навески во времени, напр, при терыо- [c.273]

Внутри ФЭУ между фотокатодом и анодом 5 расположены ди-ноды ь 2, 3. также покрытые слоем вещества с малой работой выхода электронов. Фотокатод, как правило, несет отрицательный потенциал относительно земли. Диноды и анод имеют положительные потенциалы относительно фотокатода, причем потенциал каждого последующего динода в направлении от фотокатода к аноду более положителен, чем потенциал предыдущего. Система динодов обеспечивает первичное усиление электрического импульса, который образутся в ФЭУ под действием вспышки света, возникающего в сцинтилляторе. Дальнейшее усиление импульса происходит в усилителе 6. Блок-схема регистрирующего прибора со сцинтилляционным счетчиком может включать дискриминатор 7. Дискриминатор пропускает через себя электрические импульсы, амплитуда которых соответствует порогу дискриминации, т. е. больше (или меньше) определенного напряжения, установленного на этом приборе. Порог дискриминации можно варьировать при помощи соответствующего переключателя. Прошедшие через дискриминатор импульсы попадают на электронный блок регистрации 8. Источником высоковольтного постоянного напряжения, необходимого для работы ФЭУ и усилителя, служит блок питания 9. [c.92]

Последующие ошибки могут быть связаны с самой системой регистрации. Например, при собирании ионов коллектором приемника энергии ионов вполне достаточно, чтобы выбить из материала коллектора электроны (вторичная электронная эмиссия), в результате чего потенциал коллектора повышается и, следовательно, вносится систематическая ошибка. В общем случае эффективность вторичной электронной эмиссии зависит от энергии иона и свойств материала коллектора. Полностью этот эффект не изучен. Некоторую интерпретацию эджекций из металлической поверхности дал Гош [99] и Измайлов [100]. Кроме того, анализируемое вещество можег осаждаться на коллекторе в виде нейтральных молекул, изменяя тем самым характеристики материала коллектора, что также влечет за собой ошибку. Причиной такого эффекта при регистрации изотопов урана может служить тот фа1кт,1у что когда ионы иГс, + с высокой энергией ударяются о поверхность коллектора, получается разбрызгивание материала коллектора с освобождением нейтральных молекул и положительных ионов. В результате этого ионы иГа + будут формировать монослой ир4. Сама электронная схема также не свободна от искажений, особенно в случае применения электронных умножителей. Нелинейность входных высокоомных сопротивлений (зависимость от напряжения), вариации коэффициента усиления усилителя постоянного тока, погрешность компенсационных схем [72, 76] и выходных регистрирующих приборов —все эти ошибки приводят к большому искажению результатов при измерении распространенности изотопов элементов. Иногда приходится калибровать отдельные узлы масс-спектро-метра. Например, сул1мар1Ное искажение, соответствующее регистрационной части маос-спектро-метрической установки, в которое входят все погрешности индекса (И) (согласно нашей схеме), может быть учтено либо при помощи калибровки прибора моноизотопами [97], либо посредством специального приспособления в предусилителе приемника, состоящего из двух эталонных емкостей, после-10- 147 [c.147]

Обычно число регистрируемых счетчиком частнц не равно числу актов распада в препарате. Это происходит вследствие ограниченности телесного угла, под к-рым счетчик виден со стороны препарата, вследствие поглощения частиц в окошке счетчика п воздухе, самопоглощения и саморассеяния в препарате, рассеяния от подложки, а также вследствие того, что вероятность регистрации частиц, попавших в счетчик, может быть не равна 100%. Поэтому иамеретш числа актов распада в препарате, т. е. абс. измерения, требуют применения специальной аппаратуры и особым образом приготовленных источников излучения (пример 4л -счетчики р-частиц, внутрь к-рых помещают чрезвычайно тонкие препараты, в к-рых не происходит самопоглощение р-частиц, см. далее). Были предложены также методы абс. счета активности (напр., метод определенного телесного угла), основанные на введении большого числа поправок (на телесный угол, поглощение, рассеяние), учитывающих перечисленные выше факторы. Наиболее точные определения абс. активности производят с использованием счетчиков с телесным углом 2я или 4я, в к-рых препарат располагают т. обр., чтобы в рабочий объем счетчика попадала половина или все испущенные частицы. Газонаполненные счетчики и ионизационные камеры применяют для определения абс. активности а- и р-активных изотопов, сцинтилляционные счетчики — для счета по рентгеновскому и у-излучению. С большой точностью абс. активность ряда изотопов можно определить по т. наз. методу бета-гамма совпадений. Измерения производятся двумя бета- и гамма-счетчиками. Электронная схема позволяет измерять число р-частиц, попавших в единицу времени в бета-очетчик (iVr,). число у> вантов, сосчитываемых в единицу времени гамма-счетчиком <]Y. ), а также число частиц одновременно регистрируемых обоими счетчиками, Аб- [c.226]

Коэффициент газового усиления А гейгеровского счетчика достигает значений 10 , а величина импульса напряжения на нагрузочном сопротивлении—нескольких вольт или даже десятков вольт. Это позволяет применять для регистрации импульсов весьма простые и достаточно надежные электронные схемы. [c.55]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология