Сечение ядерных реакций обо

Пользуясь величиной эффективного сечения ядерной реакции, можно рассчитать число ядер, образующихся в мишени под действием бомбардирующих частиц. [c.218]

Кривая зависимости эффективного сечения ядерных реакций G заряженными частицами является пороговой. Реакция начинается при энергии выше пороговой, ее выход круто поднимается вверх до максимума, а затем, вследствие протекания параллельных конкурирующих реакций, падает. Однако случай тонкой мишени на практике никогда не осуществляется, энергия частиц резко меняется по мере прохождения слоя вещества, меняется, следовательно, и сечение реакции. Поток частиц также является функцией пройденной толщины мишени. Поэтому расчет ведется, исходя из практически определенных значений выхода радиоактивного изотопа в толстой мишени. [c.242]

Постоянство интенсивности потока нейтронов нарушается, если основной материал облучаемой мишени имеет высокое сечение ядерной реакции с нейтронами и последние сильно поглощаются поверхностными слоями мишени. [c.355]

Абсолютный метод обладает малой точностью (ошибка достигает 40—50%), так как соблюдение перечисленных выше условий затруднительно, а сечение ядерных реакций определено с невысокой точностью. Поэтому на практике пользуются относительным методом, в котором одновременно с исследуемым образцом облучению подвергается один или несколько эталонов с известным содержанием определяемого элемента. Состав эталонов должен быть близок к составу анализируемых образцов. В этом случае величина сечения ядерной реакции и изменение интенсивности потока ядерных частиц, вносящие основные ошибки в определение, не играют роли. Расчет проводится по формуле [c.355]

В экспериментах по определению сечений ядерных реакций основное внимание уделяют получению тонких мишеней с равномерным слоем заданной толщины, так как этот параметр в значительной степени влияет на точность получаемых величин. Используемые токи заряженных частиц относительно малы (как правило, десятые доли мкА), и каких либо специальных требований к мишенным узлам не предъявляется. При рутинном производстве радиоизотопов мишени должны принимать максимально возможный поток бомбардирующих частиц. Поэтому определяющими параметрами здесь будут физико-химические свойства как вещества мишени, так и конструкционных материалов (термическая и химическая устойчивость, теплопроводность). Агрегатное состояние (твёрдое, жидкое, газообразное), химический состав (элемент или соединение), (табл. 18.2.1), степень обогащения ядер мишени — всё это определяет пути оптимизации процесса не только с точки зрения создания необходимых условий для протекания ядерной реакции, но и для инженерного [c.333]

Чувствительность активационного анализа обусловлена интенсивностью потока ядерных частиц, сечением ядерной реакции, периодом полураспада и характером излучения образующегося радионуклида. [c.137]

Количественный активационный анализ может быть выполнен абсолютным или относительным способом. Радиоактивность образующегося радионуклида (расп/с) пропорциональна содержанию определяемого в образце элемента, потоку ядерных частиц и сечению ядерной реакции [c.139]

Сечение ядерной реакции (барн) и тип используемых нейтронов [c.8]

Определение абсолютной активности может быть также произведено путем сравнения в одинаковых условиях активностей исследуемого препарата и образца с известной абсолютной активностью (эталона). Необходимость произвести абсолютные измерения активности возникает, например, при определении сечений ядерных реакций (в частности, при определении выходов продуктов деления тяжелых ядер нейтронами), а также при проведении радиоактивационного анализа. [c.164]

Барн — единица измерения эффективного поперечного сечения ядерных реакций [c.24]

Количество образовавшегося изотопа зависит главным образом от величины эффективного сечения ядерной реакции (48—I) и определяется свойствами ядра, а не электронной оболочки. Это обусловливает высокую специфичность активационного анализа, возможность одновременного определения нескольких близких по свойствам элементов и измерения ничтожных следов примесей, не открываемых даже спектральным анализом. Особенно ценно то обстоятельство, что при возможности определения малых количеств исключается опасность загрязнений, вносимых вместе с реактивами при любом химическом анализе. [c.217]

Энергия ядерных частиц и у-квантов, используемых в практике активационного анализа, не превышает 30 Мэе, т. е. ограничена областью малых и средних энергий. Ядерные частицы высокой энергии (>30 Мэе) не используются для целей активационного анализа из-за сложности процессов, сильного увеличения числа образующихся радиоактивных продуктов, уменьшения сечения ядерных реакций и т. д. [c.25]

Эффективное сечение ядерной реакции на медленных нейтронах для изотопа серебра-107 равно 44,5 10 см . [c.168]

Теория атомного ядра, на которой базируется описание ядерных свойств изотопов, представляет собой едва ли не самую обширную область современной физики и детально излагается и обсуждается во многих учебниках и монографиях (см., например, [2, 7-10]). Ядерные характеристики нуклидов весьма полно представлены в ряде справочников [1, 4, 11-16] и международных базах данных. Поэтому в настоящем разделе мы лишь кратко представим качественное описание тех ядерных характеристик изотопов, на которых основаны основные принципы их получения, регистрации или возможных применений. К их числу помимо массы и заряда можно отнести радиус ядра, энергию связи, магнитный и квадрупольный моменты, спектр возбуждённых состояний, сечения ядерных реакций. [c.20]

Обращает на себя внимание, что характерным для многих нуклидов является высокое значение сечений ядерной реакции деления, как в тепловой, так [c.507]

Об экстраполяции сечений ядерных реакций в область низких энергий 245 [c.245]

Об экстраполяции сечений ядерных реакций в область [c.245]

Величина сечения ядерной реакции — одна из определяющих характеристик, необходимых для выбора энергетического интервала реакций, от значения которого зависит выход целевого PH и минимальное (допустимое) количество радионуклидных примесей, влияющих на величину радиационной дозы и качество, т. е. разрешение распределения PH в органах. [c.333]

Следовательно, 51 и / являются функциями соотношения скоростей радиационно-химических реакций и зависят от величины потока ядерных частиц и сечения ядерной реакции. [c.169]

Чистота мишени играет очень большую роль, особенно в тех случаях, когда элементы примеси имеют высокое сечение ядерной реакции с нейтронами. Так, при облучении мишени, содержащей всего 0,01 % атомов примесного элемента с одинаковым с основным элементом периодом полураспада при соотношении сечений реакции 1 1000, 10% активности мишени будет принадлежать радиоактивной примеси. В некоторых случаях от радиоактивных примесей невозможно избавиться, несмотря на использование мишени высокой чистоты, состоящей только из одного элемента. Например, [c.237]

Активность образовавшегося радиоактивного изотопа пропорциональна числу атомов определяемого элемента, интенсивности потока ядерных частиц и сечению ядерной реакции этих частиц с определяемым элементом. В соответствии с законом накопления радиоактивного изотопа при облучении какого-либо вещества активность распад1сек) к концу облучения может быть вычислена по формуле [c.354]

Общим для способов введения радиоизотопов в образец за счет ядерных реакций является то, что активироваться могут не только те составляющие его элементы, которые представляют интерес для данного коррозионного исследования, но и другие присутствующие элементы, включая примесные. Кроме того, при облучении возможно образование нескольких радиоизотопов одного элемента, а также дочерних радиоактивных продуктов распада первично возникающих радиоизотопов. Все это усложняет у-спектр, соответственно затрудняет селективный анализ и во многих случаях рассматривается как недостаток, тем более что при больщем сечении ядерных реакций на примесных элементах и не слишком большом (на и не очень малом) времени полураспада возникающих в них радиоизотопов вклад примесей в суммарную наведенную радиоактивность может оказаться значительным даже при относительно низком содержании их в образце. Однако рациональный выбор условий. радиоактивации образцов, измерительной аппаратуры и режима регистрации излучения позволяет обычно избежать осложнений при анализе. [c.208]

Коэффициент пропорциональности а при условии, что поток относят к числу частиц, проходящих за 1 с через поперечную потоку площадку в 1 см , имеет размерность площади (см ) и называется эффективным поперечным сечением ядерной реакции. Эффективное поперечное сечение измеряют вбарнах (1 барн соответствует 10 см ). Геометрическое сечение ядра, вычисленное по формуле 5 = яг, не совпадает с эффективным сечением ядерной реакции. Более того, разные ядерные реакции, осуществляемые с [c.77]

Как уже отмечалось, величины радиусов атомных ядер лежат в пределах 10 — 10 см, следовательно, площадь геометрического сечения ядер составляет примерно 10 —см . Величина, равная Ю см , принята за единицу сечения ядерных реакций и называется барном, величина, в тысячу раз меньшая (10 2 см ), — миллибарном. [c.29]

Активационный анализ (АА) относится к основным ядерно-физическим методам обнаружения и определения содержания элементов в различных природных и техногенных материалах и объектах окружающей среды [1—9]. Метод базируется на фундаментальных понятиях и данных о структуре атомных ядер, сечениях ядерных реакций, схемах и вероятностях распада радионуклидов, энергиях излучения, а также на современных способах разделения и предварительного концентрирования микроэлементов. Широкое распространение АА получил благодаря таким преимуществам перед другими методами, как низкие пределы обнаружения элементов (10 -10 г), экспрессность и воспроизводимость анализа, возможность неразрушающего одновременного определения в пробе 20 и более элементов [5, 7-13]. Применение специальных химических методик и аппаратурных приемов позволяет определять фоновое содержание металлов в приземном слое атмосферы [3], следовые количества примесей в биологических объектах, особо чистых веществах [6,91 и устанавливать химическую форму элементов в исследуемьк пробах [10]. Большое значение имеет возможность проведения анализа в диапазоне массы образцов от нескольких микрограммов (важно для труднодоступных образцов, например, метеоритов или лунного грунта) до нескольких сотен граммов. Следует отметить, что относительная погрешность определения содержания элементов в пробах активационным методом не выходит за пределы 10%, а воспроизводимость составляет 5-15% и может быть доведена до 0,1-0,5% при серийных анализах [2]. [c.3]

С целью минимизации составляющей погрешности измерения площадей фотопиков необходимо снизить степень интерференции гамма-квантов, которая определяется как отношение активностей мешающего и определяемого радионуклидов, и зависит от сечений ядерных реакций, периодов полураспада соответствующих радионуклидов и доли выхода гамма-квантов на распад. В работах [26, 27] методом численного моделирования спектров гамма-квантов проб заданного состава определены оптимальные условия облучения и выдержки с тем, чтобы свести к минимуму или полностью исключ1ггь интерференцию при анализе образцов горных пород, содержащих до 40 элементов. Авторы [26] предлагают пакет компьютерных программ, которые можно использовать для определения оптимальных условий облучения при нейтронно-активационном анализе практически любых материалов. Оценки различных неопределенностей, контроль аналитических погрешностей, разработка программ исследований и требования к качеству НАА рассмотрены в работах [28-33]. [c.8]

Активацию заряженными частицами (протон, дейтрон и а -частица) применяют в тех случаях, когда отсутствует подходящий источник нейтронов или когда образовавшийся в результате реакции изотоп непригоден для работы, например, из-за малого сечения ядерной реакции. Это касается в первую очередь легких элементов. Натфимер, облучение протонами используют при определении азота по реакциям [c.378]

Методом мониторирования целесообразно пользоваться при серийном определении большого числа элементов в одной пробе. Высокая плотность потока нейтронов в реакторе обеспечивает достижение весьма низких пределов обнаружения (табл. 1.17) ыикропримесей элементов с атомным весом больше 20 в различных природных и технологических объектах. В общем случае предел обнаружения, согласно уравнению (3), прямо пропорционален потоку бомбардирующих частиц и сечению ядерной реакции. В реальных условиях предел обнаружения зависит от периода полураспада определяемого изотопа (не всегда возможно длительное облучение или измерение непосредственно после облучения), от типа регистрируемой аппаратуры и других методических факторов. Практически обычно достижимы пределы обнаружения на 1—1,5 порядка выше расчетных (см. табл. 1.17), но они по-прежнему остаются низкими. Для расчета реального предела обнаружения конкретной методики удобно пользоваться выражением [305] [c.78]

Ри, который эффективно поглощает тепловые нейтроны и может делиться только быстрыми нейтронами. После захвата нейтронов он трансформируется в делящийся изотоп плутония Pu. Ядра этого изотопа имеют большие значения эффективных поперечных сечений деления быстрыми нейтронами и радиационного захвата тепловых не11тронов, вследствие чего он благоприятствует накоплению Я. г. в реакторах на быстрых нейтронах (эффективные поперечные сечения ядерных реакций характеризуют вероятность ядерной реакции). Важнейшей характеристико Я. г. является число вторичных нейтронов, образуемых в результате одного акта захвата Я. г. нейтронов. Эта величи- [c.806]

Весьма трудно точно определять поток бомбардирующих частиц, который к тому же должен быть строго постоянным во времени и по объему облучаемого образца. Часто недостаточно точно измерены величины сечений ядерных реакций. Величина сечения к тому же сильно зависит от энергии бомбардирующих частиц, и поэтому дал<е неболь-гпое изменение энергетического спектра потока частиц может оказать сильное влияние на конечный результат. [c.22]

Этот вариант получил название относительный метод . Нетрудно видеть, что в результате применения относительного JVIeтoдa нет необходимости точно знать поток ядерных частиц, лишь бы он был постоянным по всему объему, занимаемому образцом и стандартами. Отпадает также требование к постоянству потока во времени и нет необходимости точно знать величину сечения ядерной реакции, меньшее влияние на результаты оказывает изменение энергетического спектра ядерных частиц. Абсолютные измерения активности заменяются относительными, которые в целом много проще и точнее. Все это вместе взятое значительно упрощает проведение активационного анализа и повышает точность определения. [c.23]

Как показывают литературные источники [1, 2], ядерные данные для УКЖ имеют хороший статус — с высокой точностью определены сечения ядерных реакций (а) исследована работа мишеней разработаны и автоматизированы методы он-лайн выделения УКЖ PH и приготовления на их основе многочисленных РФП оптимизированы условия, необходимые для рутинного коммерческого производства. Из-за короткого периода полураспада применение УКЖ PH в ядерной медицине требует территориального объединения всех процессов облучение мишеней, радиохимическое выделение PH, приготовление РФП и последующее применение в in-vivo исследованиях. Таким образом, в составе всего комплекса должны быть тандем циклотрон — ПЭТ-установка , радиохимическая, радиофармацевтическая и аналитическая лаборатории и отделение ядерной медицины. [c.338]