Газовые пузырьки

Распределение газа в реакционном сосуде также влияет на хлорирование в углеродной цепи. Весьма тонкое распределение газовых пузырьков ускоряет сульфохлорирование и препятствует хлорированию в углеродной цепи. Однако в промышленных условиях этот фактор не имеет решающего значения. [c.364]

Пустота — не обязательно вакуум. Еспи вещество твердое, пустота в нем может быть заполнена жидкостью или газом. Если вещество жидкое, пустота может быть газовым пузырьком. [c.200]

Решая задачу движения несжимаемой сферы газового пузырька в жидкости в поле центробежных сил с наложением гармонической нестационарности, удалось получить зависимость радиуса зависания пузырьков газовой фазы в рабочем колесе АГВ с конкретными конструктивными параметрами в зависимости от физико-химических характеристик газожидкостного потока [c.139]

Сброс подачи АГВ будет наблюдаться, если радиус зависания станет меньше радиуса ротора аппарата. Таким образом, критерием устойчивой работы ГА-техники на газожидкостных потоках становится неравенство гз < Кг, где гз определяется по уравнению (3.6). Зависание газовых пузырьков можно ликвидировать следующими мероприятиями [c.139]

Течение вокруг газового пузырька исследовалось также с помощью конечно-разностного метода [25], причем здесь удалось получить решение до Re <200. Обтекание газового пузырька практически безотрывно, и уже при Re 100 гидродинамические характеристики течения находятся в хорошем соответствии с данными расчетов, выполненными в приближении гидродинамического пограничного слоя [26]. Это обстоятельство позволяет течение вокруг газового пузырька при значениях Re порядка нескольких десятков или сотен описывать аналитическими формулами теории пограничного слоя. Сопоставление численных расчетов [25] с приближенными [15] показало, что для коэффициента сопротивления газового пузырька уже при Re >50 с достаточной степенью точности можно пользоваться формулой Мура (1.74). [c.19]

Значение полного коэффициента сопротивления при Re<100 для газового пузырька (д 0), капли (д = 0,333 1 и 3) и твердой сферы ( = oo) приведены в табл. 1.2 По дачным. этой таблицы можно определить границы применимости приближенных решений, полученных с помощью метода сращивания асимптотических разложений. Сопоставление численных расчетов с результатами, полученными по фор уту-лам (1.44), (1.45), показывает, что при Re = 1 погрешность определения [c.21]

При заданном значении Ке коэффициент сопротивления для капли может быть определен по известным значениям коэффициентов сопротивления для твердой сферы и газового пузырька приближенной формулой [26] [c.22]

На рис. 1.6 приведена зависимость (Ке/С) / от (Ке С) / для твердой сферы, капли с отношением вязкостей д = 1 и газового пузырька. [c.23]

Кривая сопротивления для д = 1 разделяет область между линиями для твердой сферы и газового пузырька на 50 100 две части, что позволяет проводить оценочные расчеты при произвольных значениях параметра д. Если необходимо найти более точное значение скорости капли по известному диаметру и заданному отношению вязкостей дисперсной и сплошной фаз, то можно воспользоваться формулами (1.86), (1.89) ирис. 1.5. [c.24]

При п= уравнение (1.105) представляет собой обычное уравнение Навье-Стокса. При и, близком к единице, и малых значениях Re к решению уравнения можно применить асимптотические методы, выбирая в качестве нулевого приближения известные решения для стоксовского режима при вязком обтекании. Такой подход осуществлен в работе [51] пра изучении безынерционного обтекания газового пузырька. Коэффициент сопротивления, согласно [51] [c.33]

Пример 1.2 Определить скорость движения газового пузырька диаметром 0,22 10" м в 0,09 % водном растворе карбоксиметилцеллюлозы (КМЦ) и сравнить со скоростью движения этого пузырька в воде. [c.34]

Хигби [227] усовершенствовал пленочную теорию, предложив модель массопередачи, согласно которой при обтекании газового пузыря набегающим потоком внешняя поверхность пленки приходит в соприкосновение со все новыми ненасыщенными участками потока. Поверхность как бы обновляется. Непрерывный процесс обновления Хигби заменил ступенчатым, назвав временной интервал между двумя последующими обновлениями временем обновления 1 . Для газового пузырька Хигби определил как время, в течение которого пузырек проходит расстояние, равное его диаметру. [c.173]

Для газового пузырька, движущегося при Яе < 1, численные расчеты с помощью уравнения конвективного массообмена для значений Ре< 10 , по данным работы [277], с точностью до 2-3%, коррелируются формулой [c.195]

Введение таких переменных позволяет существенно упростить уравнение (4.96) и свести его к уравнению теплопроводности. Покажем это на примере задачи массопереноса к капле или газовому пузырьку. [c.197]

Рис. 4 21. Зависимость ОТ Ре ДЛЯ газового пузырька

Отметим, что многочисленные экспериментальные данные по массопередаче в движущиеся капли и газовые пузырьки, в том числе и для систем электролит — неэлектролит, находятся в удовлетворительном соответствии с результатами расчетов, не учитывающих поверхностное сопротивление (см. гл. 4). Таким образом, для выяснения вопроса о том, в каких случаях необходим учет поверхностного сопротивления, [c.261]

Д-р Шмидт вскрыл рыбьи тушки сразу после гибели рыбы и обнаружил в них газовые пузырьки — единственный надежный способ диагностики данного заболевания. [c.92]

Пены представляют собой высококонцентрированные дисперсные системы, состоящие из газовых пузырьков (ячеек), разделенных тонкими пленками жидкости. Пленки образуют жесткий каркас, в результате чего иена обладает устойчивостью. Устойчивость пены зависит от наличия поверхностно-активных веществ (ПАВ), вязкости жидкости, давления паров жидкости, условий испарения жидкости с поверхности п других факторов. Характеристикой устойчивости пенЕ) является время, необходимое для полного разрушения всего столба или определенной доли его. [c.145]

При газовом потоке через псевдоожиженный слой модель поршневого потока с учетом продольного перемешивания — лишь грубое приближение к действительности. Например, некоторое количество г 1за почти всегда быстро проходит через кипящий слой в виде газовых пузырьков. [c.111]

Паровые пузырьки не могут самостоятельно возникнуть в жидкости, которая имеет температуру насыщения. Паровые пузырьки возникают только в местах, где жидкость является перегретой на поверхности теплообмена, причем в так называемых центрах парообразования, в качестве которых могут служить щерохова-тость стенки, накипь, а также газовые пузырьки, поглощенные поверхностью теплообмена и освобождающиеся при нагреве ее или благодаря наличию какой-либо примеси в жидкости. [c.103]

Эффективность очистки флотацией значительно увеличивается, если с целью интенсификации образования комплексов пузырек — частица в воду вместе с воздухом добавить различные реагенты, увеличивающие гидрофобизацию поверхности частиц, дисперсность и устойчивость газовых пузырьков. В качестве коагулянтов, образующих микрохлопья, всплывающие с захваченными ими частицами загрязнений в виде пены, исиользуют соли аммония и железа (лучше хлорид железа (П1) и хлорид алюминия, которые не увеличивают содержания сульфат-ионов в оборотной воде). Степень очистки безреагентной флотацией — всего 11—23%- [c.94]

Методы диспергирования газа в жидкости следующие флотация с подачей воздуха через мелкопористые материалы выделение газа из пересыщенного раствора резким снижением парциального давления над жидкостью механическое диснер-гирование воздуха электролиз воды в условиях образования мелких газовых пузырьков биологическая флотация. [c.220]

Сжигание производят следующим образом. Образец забирают в правую часть бюретки, затем обе части бюретки заполняют воздухом с таким расчетом, чтобы смесь газа и воздуха не превышала 100 см . Если сжигают образцы с высоким содержанием углеводородов, то смесь газа с воздухом должна находиться только в правой части бюретки, а левая заполняется воздухом. Прежде чем записать объем газа, взятого для сжигания, несколько капель жидкости из сжигательного сосуда перепускают в бюретку, соединив кран I гребенки со сжигательным сосудом. Благодаря этому устраняется появление газовых пузырьков при заполнении водой вредного пространства гребенки от крана I до сжигательного сосуда и отростка бюретки выше нуля. В дальнейшем при каждом замере газа после сжпгания эта операция повторяется. Воздух для сжигания забирают [c.246]

Расчет реакторов с сегрегированным потоком. В реакторах для проведения процессов в гетерогеннь1х системах часто можно различить непрерывную и диспергированную (зерна твердого тела, капли жидкости, газовые пузырьки) фазы. При движении через реактор каждый элемент диспергированной фазы полностью или частично сохраняет свои особенности, и с учетом проходящего в нем химического превращения такой элемент можно рассматривать как микрореактор периодического действия. Движение диспергированной фазы является частным случаем сегрегированных потоков. Обычно сегрегированный поток определяется как движение отдельных элементов жидкости (газа) или твердого тела, полностью изолированных друг от друга с точки зрения массообмена. [c.329]

На рис 1.7 приведена зависимость критерил Рейнольдса от критерия Архимеда, построенная по уравнению (1.89) дан твердой сферы, капли с отношением вязкостей I и газового пузырька. Этим графиком также удобно пользоваться для практических расчетов при Ке<500. [c.24]

Для несферических частиц величина коэффициента присоединенной массы может эначительно отличаться от 0,5. Расчеты, проведенные в работе [48], показывают, что для эллипсоидального пузыря с отношением малой и большой полуосей эллипса х =0,4 значение коэффициента присоединенной массы в три раза превышает значение этого коэффициента для сферической частицы, а при х = 0.1 - в двенадцать раз. Таким образом, общепринятая идеализация формы газовых пузырьков сферами при нестационарном движении может приводить к значительным погрешностям. Эксперименты, проведенные в работе [49], в которых с помощью лазерного доплеровского анемометра проводились измерения скорости пузырей на начальном участке их движения, показывают, что зависимость скорости движения пузыря от высоты подъема резко отличается от такой же зависимости для сферической твердой частицы. На первом участке, составляющем примерно lOi/g. скорость пузыря резко возрастает, достигая значения, в полтора раза превышающего значение установившейся скорости. На втором участке скорость начинает падать, приближаясь к установившемуся значению. В зависимости от диаметра пузыря протяженность второго участка составляет 50 — 1(Ю диаметров. По-видимому, некоторое время после отрыва пузырь имеет еще сферическую форму. [c.31]

Оценим скорость пу ырька в воде. При <1> 0,2 см для газовых пузырьков, движущихся в воде, Ке>1000. Известно, что в этих условиях пузырек теряет сферическую форму и движется с постоянной скоростью и . 0,3 м/с. Таким обрезом, для рассматриваемого примера скорость пузырька в воде примерно в 34 раза выше скорости этого пузырька в 0,09 % водном растворе КМЦ. [c.35]

При Ке > 1 в работе [53] для газового пузырька получено решение в приближении гидродш1амического пограничного слоя. Значение скорости в этом случае можно определить выражением (1.110), в котором У является функцией параметра и [c.36]

Рассматривается конвективный массо- и теплоперенос при малых и средних значениях Ке для случаев обтекания частиц. Циркуляционное движение жидкости внутри капель играет существенную роль при расчете массопередачи в случае лимитирующего сопротивления дисперсной фазы. Для такого режима наблюдается нестационарный характер процесса массопередачи, что при больших значениях Ре приводит к зависимости критерия Шервуда или Нуссельта от критерия Фурье. Внешний массо- и теплообмен при больших Ре стационарен и описывается уравнениями диффузионного пограничного слоя. При исследовании решений этих уравнений показано, что для расчета величины массового потока достаточно знать распределение вихря по поверхности твердой сферы или касательной составляющей эрости по поверхности капли и газового пузырька. Обсуждены гранр цы применимости погранслойных решений при увеличении отношения вязкостей дисперсной и сплошной фаз. Общий случай соизмеримых фaJ0выx сопротивлений описан обобщенной циркуляционной моделью. Закономерности массо-и теплопереноса при лимитирующих сопротивлениях сплошной и дисперсной фаз и общий случай соизмеримых фазовых сопротивлений рассмотрены в разделах 4.2—4.4. [c.168]

Максимальное значение этой величины равно 1,5 и достигается при обтекании потоком идеальной жидкости. На практике такому случаю соответствует обтекание газового пузырька при больших значениях Ке. Критерий Шервуда при этом достигает максимального значения и определяется формулой (4.16). Она широко известна как формула Хигби, хотя впервые была получена Буссинеском в приближении теории диффузионного пограничного слоя при обтекании капли потоком идеальной жидкости [280]. [c.199]

В работе [403] представлено численное решение уравнений (6.69)-(6.72) для твердой фазы и газового пузырька при Яе <200 ). На рис. 6.6 приведена зависимость фактора ускорения Ф от у/М для газового пузырька и дано сравнение результатов численных расчетов с данным пе-нетрационной теории [391]. Вычисления в работе [403] проводились при у/М> 1 и привели к значениям фактора ускорения, близким к рассчитанным по пенетрационной теории. Аналогичные вьшоды были сделаны [c.274]

Кроме мэра Чиско в пресс-конференции участвовал д-р Гарольд Шмидт из лаборатории защиты окружающей среды. Д-р Шмидт пояснил, что болезнь вызвана избытком растворенного в воде воздуха. Избыток растворенного воздуха, главным образом состоящего из кислорода и азота, проходит через жабры рыб и приводит к образованию газовых пузырьков. Вследствие этого в кровь рыбы попадает меньше кислорода. Если так продолжается в течеь1ие нескольких дней, то рыба погибает . [c.92]

Рыба погибает из-за того, что пересыщенная газом вызывает образование газовых пузырьков в крови и тканях. Эти пузырьки часто образуются в кровеносных сосудах жабер и сердца. За срок от нескольких часов до нескольких дней после образования пузырьков, наступает смерть от того, что кровь перестает циркулировать в организме рыбы. [c.95]

Поверхностное натяжение жидкости определяют по методу Ребин-дера. Поверхностное натяжение изл еряют но наибольшему давлению газовых пузырьков. Для этого капиллярную трубку 2 (рис. 53) погружают вертикально в жидкость так, чтобы ее торец только касался поверхности жидкости. Если давление в трубке 2 больше, чем давле- [c.101]

Первый из указанных недостатков частично устраняется применением упругих формователей (например, в виде наполненных газом резиновых оболочек, упругих элипсоидов вращения) или использованием в качестве формователей газовых пузырьков, движимых давлением осаждающей жидкости. Толщина получаемой в этих случаях мембраны зависит от вязкости формовочного раствора, скорости движения и упругости формователей, поэтому трудно регулируема. Нанесение формовочного раствора напылением, в том числе в электростатическом поле, обеспечивает получение мембраны более равномерной толщины по длине трубчатой поверхности. Такие мембраны менее требовательны к [c.128]

Достоверное объяснение фильтрационного эффекта дано в работе ]Менера [26], который показал, что при фильтрации жидкости под вакуумом в поровых каналах появляются газовые пузырьки, которые частично илИ полностью закупоривают поровые каналы. [c.30]

Таким образом, если при фильтрации условия внутри порового канала по сравнению с условиями в месте контакта газа и жидкости будут такими, что раствор газа в жидкости окажется пересыщенным, из него будет в ы-деляться газ. При отсутствии в жидкости взвешенных частиц, что характерно для опытов по фильтрационному эффекту, образование газовых пузырьков вне стенок поровых каналов маловероятно, так как давление создаваемое поверхностным натяжением внутри небольшого газового пузырька должно быть большим. Поэтому, выделение пузырьков газа происходит на стенках поровых каналов, где благодаря их искривленности будут условия для образования пузырьков. Центрами выделе ния пузырьков газа могут быть также остатки воздуха заполнявшего поры фильтрующей перегородки. Образование газовых пузырьков на стенках поровых каналов наблюдал через прозрачный фильтр Менер Мы также наблюдали образование и накапливание паровоздушных пузырьков при фильтрации дизельного топлива через прозрачный фильтр. На фиг. 7 пр во1дится фотография прозрачного фильтра при стократном увеличении, полученная нами при фильтрации через него под вакуумом [c.31]

Однако следует иметь в виду, что в случае негерметически отобранных проб изучались только те газы, которые не успели выйти из образцов во время перевода их из грунтовой трубки в более или менее герметизированные сосуды. Потери газов при этом переводе, несомненно, огромны. Так, при подъеме трубок нередко отмечалось шипение выходящего газа, в основном СН , поскольку остальных газов в осадках немного, за исключением иногда значительных, но обычно все же несоизмеримо меньших количеств СО . Кроме того, наблюдалось образование газовых пузырьков на поверхности извлекаемых из грунтовой трубки образцов осадков, которые нередко пузырились в течение довольно продолжительного времени, измеряемого несколькими минутами. [c.64]

Резонансное поведение элементов дисперсных систем существенно влияет на величины скорости звука и поглощения. Характерными являются заполненные газом элементы объема пористых сред к паро-газовые пузырьки в жидкостях, которые в акустическом отношв НИИ ведут себя как резонаторы Гельмгольца. [c.33]

В Западно-Турк.менской низменности выявлены источники высоко минерализованных вод с пленками нефти. Эти источники тоже приурочены к разрывам в земной коре, по которым вода с нефтью поднимается па дневную поверхность. Такие же источники с водонефтя-пой эмульсие есть в Грузш в междуречье Норы и Куры. На севере нашей страны на реке Ухте есть участки, где на поверхности воды периодически появляются газовые пузырьки и темные пятиа нефти. [c.44]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология