Брейт

Подставив формулу Брейта — Вигнера (10.143) для и перейдя от пере- [c.499]

Ядро обладает рядом энергетических уровней. Пусть — энергетический уровень, наиболее близкий к энергии Е тепловых нейтронов. В результате взаимодействия нейтрона с ядром возможно образование составного ядра, сопровождающееся ядерными реакциями. Нас интересует резонансное поглощение нейтрона и его реэмиссия без изменения энергии (упругое рассеяние). Поэтому наряду с рассмотренным выше потенциальным рассеянием следует учесть возможность резонансного рассеяния, сечение которого описывается формулой Брейта — Вигнера [c.80]

Масло П-28 по ГОСТу 6480—53 вырабатывается взамен масла брейт-сток относится к числу стабильных масел с температурой вспышки не ниже 285° С. [c.99]

Волновая ф-ция Ч вр, являющаяся решением ур-ния Брейта-Паули, имеет два компонента, в отличие от 4-компонентной Рп [c.398]

Формулы (120,8), (120,13) и (120,16) называются формулами Брейта — Вигнера ялп дисперсионными формулами для изолированного резонансного уровня и /, равного нулю. [c.572]

Для тепловых нейтронов сечение радиационного захвата ст(п, у) в большинстве случаев 1у Е . В резонансной области сечение а(п, у) описывается формулой Брейта — Вигнера и в максимуме может значительно превышать геометрические размеры ядра. Сечение радиационного захвата быстрых нейтронов а(п, у) % л а Г-у /Г, где а — величина, характеризующая радиус ядра. Радиационный захват медленных нейтронов ядрами известен как реакция, благодаря которой стало доступным большое число радиоактивных изотопов. [c.904]

Резонансный захват нейтронов. В том случае, если сумма энергии падающего нейтрона и энергии связи его в образующемся промежуточном ядре равна энергии одного из квазистационарных уровней этого ядра, вероятность резонансного захвата нейтрона сильно возрастает. Время жизни квазистационарного уровня т связано с энергетической шириной Г соотношением. т = й/Г Ь = Ь/(2я), Ь — постоянная Планка. Вблизи резонансного уровня сечение реакции описывается формулой Брейта — Вигнера. Если скорость нейтронов не велика, то в реакцию вступают главным образом нейтроны с орбитальным квантовым числом / = 0. В этом случае формула Брейта — Вигнера для отдельного изолированного резонанса имеет вид [c.923]

Поэтому, поразмыслив, теоретики решили, что одному из них следует попытаться совершенно строго решить задачу есть ли малейшая вероятность того, что подобная катастрофа произойдет Был выбран самый дотошный, самый аккуратный из американских теоретиков — Г. Брейт. Представляете, какой груз ответственности был возложен на плечи одного человека Скрупулезно проанализировав все мыслимые возможности, Брейт дал ответ возможность того, что взрыв атомной бомбы вызовет цепную реакцию в атмосфере, следует считать полностью исключенной. [c.121]

Точный релятивистский гамильтониан .при Л <[ X в прибли-н ении Брейта — Паули может быть записан с точностью до членов порядка (а — постоянная тонкой структуры) в виде (см. [40]) [c.46]

Если ядро имеет уровень возбуждения с энергией р, то вероятность возбуждения ядра при любой другой энергии Е определяется дисперсионной формулой Брейта— Вигнера [c.110]

Тонкое расщепление уровней Не. В том же приближении, в котором проводится вычисление тонкого расщепления уровней водорода, можно получить (Брейт) следующее выражение для гамильтониана двухэлектронного атома [Б. С.] [c.210]

Будем рассматривать систему с единственным ( изолированным ) возбужденным уровнем и примем за единицу вероятность возбуждения этого уровня при введении в систему точно резонансной энергии Ер. Тогда вероятность резонансного возбуждения любой другой энергией Е (т. е. форма резонансной линии) определяется дисперсионной формулой Брейта — Вигнера [41] и равняется [c.9]

Наиболее точные вычисления триплетной структуры проведены Брейтом, получившим для случаев 2 Р Не I и 1Л И весьма удовлетворительное согласие с экспериментом. [c.206]

Относительно характера отклонения от закона Кулона неизвестно ничего определенного. Рака сделал простое предположение, что ядро имеет сферическую форму и потенциал внутри яара остается постоянным, равным значению на поверхности ядра. Розенталь и Брейт использовали модель, имеющую разрыв потенциала на поверхности ядра, отвечающую модели потенциального барьера, употребляемую в теориях а-распада. Расчеты Розенталя и Брейта проводились при помощи релятивистского уравнения Дирака (раздел 5 гл. V). Результаты первой работы, в предположении, что радиусы ядер изменяются пропорционально кубическому корню из атомного веса (постоянная плотность ядра), дали значения изотопических смещений в спектрах таллия, свинца и ртути, значительно превышающие экспериментальные. Наиболее неопределенным элементом, входящим в расчет, является значение атомных собственных функций в ядре. В другой статье Брейт показывает, что значительная часть противоречия устраняется, если принять для 4 (0 ) полуэмпирическую формулу, предложенную Гаудсмитом, взамен значений, принимавшихся в первой статье. [c.400]

Работа Брейта и Нильса является расширением работы Гаудсмита ), который первым подверг анализу взаимодействие с ядром в случае сложных спектров методами векторной связи. Развитая теория довольно хорошо согласуется с опытом, хотя есть еще много противоречий, показывающих, что требуются еще дальнейшие уточнения теории. [c.404]

Оцепим теперь величину 3 в NR-нриближении. Если использовать равенство (10.23), то выражение для 3i с учетом формулы Брейта — Вигнера будет иметь вид [c.498]

Брезенты 3/1231, 1237 Брейта-Паули уравнение 4/686, 788 Брекпота реакция 5/939 Бреннера кислота 3/382 Брёнстеда активные центры 1/1056, 1057 [c.562]

Брейта-Паули 4/788 Гамильтона, см. Гамияыпониан(ы) момента квантового перехода 2/727 химико-технологических схем 2/748, 750 эрмитовы 2/718, 720 Опероны 3/212 4/1229, 1231 Опиановая кислота 5/380 Опиаты 3/765. 766 4/516 Опий 3/1080 Опилон 4/49. 50 Опимеи 5/1004 [c.670]

Дополнительные детали и некоторые частные решения переходного уравнения приведены Коэном [2.1], а также Брейтом и Фридмано.м [2.11]. [c.45]

Рис. 77. Модифицированный прибор Брейт-шпеидсра — Бургера для определения ненасыщенных соединений гидрированием

В 111 были найдены функции типа ф , имеющие асимптотику в виде плоской волны Фь и сходящейся сферической волны, обусловленной кулоновским полем, путем решения эквивалентного дифференциального уравнения. Функции q> используются при вычислении фотоэффекта на атомах, когда желают учесть взаимодействие электрона с кулоновским полем ядра, и в теории ядерных реакций, когда учитывают кулоновское взаимодействие продуктов реакции (см. по этому поводу также работу Брейта и Бете [114]). [c.581]

И имеет форму, подобную обычной релятивистской брейт-вигне-ровской форме с шириной распада [c.43]

Рис. 7.4. Полные пион-адерные сечения в резонансной области для я -мезо-нов и усредненные по заряду пионов. Кривые соответствуют эмпирической подгонке по всем данным, предолагается модифицированная брейт-вигнеров-ская форма с четырьмя параметрами (из работы arrol et al., 1974)

Таннер [433] и Поуэл и Брейта [327] связывают активность контактных катализаторов с эмиссией электронов или наличием потоков ионов. Таннер предполагает, что на электронную эмиссию действуют те же термические усло ВИЯ, которые определяют каталитическую активность. Питч [321] проблему каталитической активности твердых веществ, применяемых в качестве катализаторов, рассматривает в связи с активными центрами, имеющими специальные свободные электронные связи, которые могут вызывать преимущественно энергетическое действие. Это энергетическое воздействие подтверждается тем, что свободная электронная связь характерна для промежуточных ступеней каталитической активности. [c.251]

Впервые диэлектрическая проницаемость е жидкого нормального водорода была измерена Брейтом и Камерлинг-Олпесом в [c.91]

Приблиясеиие Брейта — Паули справедливо для систем с Z 137 аХ 1). В этом случае член а Нге1 можно рассматривать как возмущение и вычислять его, используя решение нерелятивистской задачи. В первом порядке теории возмущений по релятивистским взаимодействиям имеем [c.47]

Предварительные замечания. Релятивистские эффекты в теории многоэлектронного атома могут быть учтены включением в гамильтониан так называемых брейтовских членов (см. раздел 6 настоящего параграфа). Этим достигается наилучшее воз ожное в настоящее время приближение. Дело в том, что уже для двух электронов не существует точного релятивистского уравнения того же типа, что и уравнение Дирака для одного электрона. Релятивистское уравнение для двухэлектронной системы можно построить только с точностью до членов порядка [vj Y включительно. Таким уравнением является уравнение Брейта. Кроме эффектов того же типа, что и в случае одноэлектронного атома (зависимость массы электронов от скорости, спин-орбитальное взаимодействие пропорционально / 5 ) уравнение Брейта содержит еще ряд других, в частности, взаимодействие спина одного электрона с орбитальным движением другого взаимодействие магнитных моментов электронов, эффект запаздывания электромагнитного взаимодействия электронных зарядов. Все эти эффекты порядка (vj y. Тем не менее обычно расчет тонкого расщепления проводится с учетом одного только спин-орбитального взаимодействия [c.204]

Эксперимента.чьные данные собраны Корфом и Брейтом, [К о г f f and В г е i t. Rev. Mod. Phys. 4, 471 (1932)]. [c.147]

Значения для главной серии s (для которой не было сделано никаких теоретических вычислений) и отношений первых двух дублетов главных серий в К и Rb даны в обзоре Корфа и Брейта (см. ссылку на стр. 147). Цван ) вычислил вероятности спонтанных переходов [c.148]

Ортогональность термов 2Р к нормальному состоянию и к уровням 26 можно точно получить, если непосредственно воспользоваться угловой зависимостью этих собственных функций. Таким путем Брейт ) вычислил уровень 2 Р, использовав в качестве параметров водородоподобные функции 15 и 2р с эффективным зарядом ядра 2)3 и Полученное значение —0,26161 Ас, а экспериментальное значение —0,2664 RA ошибка составляет 1,8% значения терма или 29% отклонения от водородоподобного значения. Экарт ) проделал соот-ветствуюище вычисления для терма 2Ф и получил —0,245, вместо наблюдаемого значения —0,2475. Он производил вычисления с водородоподобными функциями и переменным Е для уровней 2 9, 2Ф и 2 Р в Ы II и Не I. [c.339]

Мы не будем приводить подробностей вычисле- Зр ний. Они основаны на применении того же закона взаимодействия, который Ферми использовал для одноэлектронной задачи, и подходящих двухэлектронных волновых функций. Для уровня Брейт и Дорман Нашли, что смещение уровня, вызванное взаимодействием с ядром для трех компонент =1/2, /2 и" /2, равно соответственно [c.403]

Детальная интерпретация наблюдаемой сверхтонкой структуры в случае более одного электрона вне заполненных оболочек затруднена тем, что необходимо рассматривать состояния с промежуточным типом связи (гл. XI) и влияние взаимодействия конфигураций (гл. XV). Эффект промежуточной связи подробно рассмотрен Брейтом и Вильсом а важность рассмотрения взаимодействия конфигураций была подчеркнута Ферми и Сегре 6). Сейчас относительно [c.403]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология