Метод колебания диска

МЕТОД КОЛЕБАНИЯ ДИСКА [c.29]

Достоинством метода колебания диска является то, что опыты можно проводить при постоянном давлении, что необходимо, например, при исследованиях в вакууме, в области, расположенной вблизи критической точки и на линии насыщения. [c.32]

Из других многочисленных методов измерения вязкости жидкостей можно отметить метод падающего груза, метод катящегося шарика, метод колебания диска (цилиндра, шара), метод вращения цилиндров. Все они в той или иной степени находят применение в современных конструкциях вискозиметров. [c.68]

Использование вискозиметрии для определения примесей в других газах лишено всякого смысла, так как у всех газов величина этого параметра почти одинакова. Какова же граница обнаружения загрязнений в неоне и водороде обсуждаемым методом Используя методы колебания диска, падающего шарика или капиллярный вискозиметр, вязкость газа можно определить в лучшем случае с точностью 0,05%. Если принять, что в области микроколичеств примеси вязкость обладает свойством аддитивности, то даже в самом благоприятном случае измерения следов неона в водороде указанная выше точность измерения позволяет обнаружить микрокомпонент при содержании в количестве, не меньшем 200 ч. на млн. Для примеси гелия в водороде эта граница поднимается уже до 500 ч. на млн. Во всех остальных случаях возможности вискозиметрии еще более ограничены. [c.82]

Метод колеблющегося диска. Является разновидностью метода крутильных колебаний. Он нашел широкое применение несмотря на то, что его теория еще недостаточно развита. Суть метода состоит в следующем. Плоский диск 1 подвешен на тонкой длинной нити в исследуемой среде между двумя параллельно расположенными неподвижными дисками 2 (рис. 9.42). [c.458]

Поверхностную вязкость определяют несколькими методами. Один из этих методов основан на измерении скорости течения пленки через узкую щель или канал, другой — на измерении декремента затухания вращательных колебаний диска, кольца или [c.282]

Экспериментальному измерению вязкости газов и жидкостей, в частности, вязкости предельных углеводородов, посвящено много работ, проведенных с большой точностью. Наиболее употребительными методами измерения вязкости являются метод капилляра—определение вязкости при протекании исследуемой среды через трубки малого диаметра (капилляры), методы свободно подающего груза и катящегося по наклонной траектории шарика, методы затухания вращательных колебаний диска или шара, подвешенных в исследуемой среде, и метод вращения цилиндров. [c.6]

К трудностям метода следует отнести необходимость очень точного измерения амплитуд колебания. При высоких давлениях имеются конструктивные затруднения, связанные с наблюдением амплитуд колебания диска внутри сосуда высокого давления. При высоких температурах трудности обусловливаются также изменением упругости подвесной нити (проволоки), что приводит к необходимости проведения специальной ее калибровки. 1 [c.32]

Переход жидкого гелия в сверхтекучее состояние. Жидкий гелий Не при температурах ниже Г , = 2,19 К проявляет ряд необычных свойств. Вязкость гелия, из-j меренная методом протекания через щель, обращается в нуль (сверхтекучесть). Вязкость, измеренная методом крутильных колебаний диска, оказывается конечной, хотя и меньшей, чем в Hei (Не при Т>Тх). Эти и мно- [c.12]

Значения вязкости вычислены по данным [121] (11 точек в интервале температур 1085,9—1243,2 °К метод крутильных колебаний шарика). Кубическое уравнение описывает эти данные с точностью, отвечающей стандартному отклонению s = 0,0057 (0,55%). Неопределенность оценивается в 1,0%. По сравнению с данными [121] результаты других работ показывают максимальное отклонение 4,30% (метод крутильных колебаний диска) [12], 7,2% (метод несвободно падающего шарика) [57], 8,4% (метод крутильных колебаний [c.24]

Значения вязкости вычислены по данным [72] (10 точек в интервале температур 723,2—973,2 °К вертикальный капиллярный вискозиметр). Эти данные описываются кубическим уравнением с точностью, отвечающей стандартному отклонению х = 0,0033 (0,19%). Неопределенность оценивается в 1,5%. Величины, полученные в работе [24] (метод крутильных колебаний диска), значительно ниже, чем данные [72] (например, на 2,7% при 876,2 °К и на 6,4% при 942,2 °К). [c.42]

Значения вязкости вычислены по данным [102] (10 точек в интервале температур 1053,7—1212,7 °К метод крутильных колебаний шарика). Эти данные с точностью, отвечающей стандартному отклонению 5= 0,0040 (0,38%), описываются кубическим уравнением. Неопределенность оценивается в —1,0%. Значения вязкости, полученные в работе [12] (метод крутильных колебаний диска), расходятся с данными [102] на —2,29% при 1053 К и на 5,83% при 1153°К. [c.58]

Значения вязкости вычислены по данным [102] (11 точек в интервале температур 1017,8—1181,2 °К метод крутильных колебаний шарика). Эти данные с точностью, отвечающей стандартному отклонению s= 0,0056 (0,59%), описываются кубическим уравнением. Неопределенность оценивается в —1,0%. По сравнению с данными [102] результаты работы [12] (метод крутильных колебаний диска) показывают максимальное расхождение 24,9%, а результаты работы [47] (метод крутильных колебаний шарика) -19,.1%. [c.59]

Значення вязкости вычислены по данным [24] (8 точек в интервале температур 878,2— 100,2 °К метод крутильных колебаний диска). Эт 1 данные описываются кубическим уравнением с точностью, отвечающей стандартному отклонению s = 0,058 (2,6%). Неопределенность оценивается в (3,0%). [c.88]

Одной из наиболее важных особенностей жидкого Не, не наблюдающейся у Не , является сверхтекучесть. Это явление, открытое П. Л. Капицей [715] в 1938 г., заключается в том, что при температурах ниже (в состоянии П) гелий протекает через узкие капилляры, не проявляя вязкости. Однако методом колеблющегося диска (по затуханию его крутильных колебаний) обнаружена некоторая определенная вязкость и у Не II. [c.211]

Метод колеблющегося диска Кулона. Круглый диск свободно колеблется вокруг оси, проходящей через центр диска перпендикулярно к его плоскости. Он совершает колебания, которые в случае движения в жидкости (в газе) будут затухающими. Определив период колебаний и логарифмический декремент затухания, можно вычислить вязкость, а также иногда скачок скорости на поверхности диска. [c.123]

Для вала с числом дисков п (рис. 3.24) частоту собственных колебаний удобно рассчитывать методом Холле, являющимся частным случаем метода начальных параметров. [c.83]

Изложенный метод распространяется и на расчет вынужденных колебаний валов с дисками. [c.85]

Это позволяет, используя уравнение (3.58), рассчитать Ф,- и во всех интересующих нас сечениях вала. Для этого обычно используют метод двух расчетов. Произвольно задаемся амплитудой колебания первого диска (например, Ф = 0) и последовательно переходим с использованием формул (3.58), (3.60) от крайнего левого к крайнему правому сечениям. Найденные в результате расчета Ф и Ма, п+1 являются частными решениями неоднородной системы уравнений вынужденных колебаний. Оно не удовлетворяет граничным условиям на правом конце вала. [c.85]

Приведение машин рядного типа к расчетной схеме вала с несколькими дисками. В химической промышленности широко используют машины, все звенья механизмов которых совершают только враш,ательное движение. К таким машинам относятся центрифуги, сепараторы, мешалки, различные валковые, барабанные машины и т. д. Это машины рядного типа-, все их подвижные элементы, начиная от двигателя и до рабочего органа, непрерывно вращаются. Для расчета валов таких машин па крутильные колебания можно использовать расчетную схему вала с несколькими дисками, применяя метод приведения сил, масс и жесткостей. В качестве звена приведения выбирают одно из характерных звеньев машины обычно это вал, на котором установлен рабочий орган машины, иногда — вал электродвигателя. [c.86]

Метод колебания диска, широко использовали в своих работах японские исследователи Ивасаки и Такахаси [36, 37]. [c.32]

Для измерения вязкости газов и паров наиболее разработан метод капилляра, к-рый сводится к измерению расхода и перепада давления газа при его ламинарном движении через капилляр. Наибольшая точт[ость измерений достигается при невысоких темп-рах и давлениях, близких к атмосферному (вискозиметры Ренкина до 4U0—500 , Халилова до 620°, Тимрота до 800° и др. позволяют производить абс. измерения). Метод колебания диска или цилиндра сводится к измерению декремента затухания колебаний в исследуемом газе по сравнению с воздухом. Вискозиметры такого типа просты и компактны. Реже применяются методы падающего тела и метод непрерывного вращения цилиндров. [c.293]

Принцип работы вращаюш,егося вискозиметра заключается в следующем. Вязкость пленки определяют, измеряя вращательный момент, необходимый для сохранения постоянной скорости вращения кольца или диска на поверхности пленки. Угол закручивания измеряют с помощью двух пучков света, отражаемых от двух зеркал, укрепленных первое —на подвесе для проволоки, второе —на оси кольца. Лучи света от обоих зеркал направлены на одну и ту же шкалу, причем световые зайчики совпадают тогда, когда ось, на которой подвешена вся система, не вращается. Постоянную закручивания х (дин1радиан) определяют по методу колебаний. Вращательный момент вычисляют из измерений времени t между прохождением обоих лучей через фиксированную отметку. Если пленка обладает ньютоновской вязкостью, не зависящей от скорости сдвига, то в уравнение вязкости не входит член, содержащий скорость вращения диска. Тогда вязкость рассчитывают по формуле [c.65]

Другой метод, не требующий применения сверхвысокоомного вольтметра и пригодный также для измерений потенциала на поверхности раздела жидкость — жидкость, известен как метод вибрирующего электрода [1, 45]. Блок-схема установки с вибрирующим электродом показана на рис. П1-8. На вибратор с сегнетовой солью или магнит громкоговорителя подается ток звуковой частоты. Генерируемые колебания механически передаются на небольшой диск, установленный параллельно поверхности приблизительно на 0,5 мм над ней. Колебания диска приводят к соответствующим колебаниям емкости воздушного зазора, в результате чего во второй цепи возникает переменный ток, амплитуда которого зависит от разности потенциалов в зазоре. Этот сигнал усиливается и подается в наушники. С помощью потенциометра спгнал компенсируют, до тех пор пока звуковой сигнал в наушниках не исчезнет. Данный метод позволяет измерять поверхностные потенциалы с точностью до 0,1 мВ. По точности он несколько лучше метода полониевого электрода, хотя и более чувствителен к различного рода помехам. [c.99]

Метод измерения поверхностной вязкости позволяет выяснить состояние эхих двух участков кривой давления. Метод, примененный нами еще в 1936 году, основан на колебании диска, подвешенного на упругой проволоке, в монослое. Почти одновремезЕшо этот метод был использован также и Гаркинсом [2] для выяснения структуры монослоев спиртов и кислот. Результаты Гаркинса, во многом совпадающие с нашими данными, содержат в то й е время и ряд выводов, не подтверждающахся нашими последними данными. В частности, для нижнего участка кривой давление — площадь Р = /(а) Гаркинс получил линейную зависимость логарифма вязкости монослоя от двухмерного давления в точке излома кривой = /(а) по данным Гаркинса происходит во всех случаях (для всех спиртов и кислот) резкое возрастание поверхностной вязкости. [c.54]

Вопрос о том, что увлечение подкладки монослоем вообще имеет место, не вызывает сомнений. Наоборот, в противоположность допущению Лангмюра [8] об отсутствии увлечения подкладки монОслоем, автором было показако экспериментально [1], что эффект увлечения является весьма заметным, проявляющимся формально в возрастании момента инерции всей системы (по аномально повышенному периоду колебаний). Поэтому, для точного расчета величин поверхностной вязкости по методу колебаний необходимо введение поправки в расчетную формулу, предложенную Лангмюром. Нд основании же описанного здесь опыта следует, что в обычных условиях измерения вязкости (с диском сравнительно большого диаметра) этот эффект составляет небольшую долю от эффекта самой пленки. [c.60]

Значения вязкости вычис.яеиы по данным [72] (9 точек в интервале температур 713,2—873,2 °К вертикальный капиллярный вискозиметр). Эти данные описываются кубическим уравнением с точностью, отвечающей стандартному отклонению, 5 = 0,0067 (0,25%). Неонредслеииость оценивается в 1,5 о. Лоренц и Кал-мус [24] изучали вязкость (метод крутильных колебаний диска) при более высоких температурах (882,2— 076,2 К), чем Харрап и Хейман [72]. Экстраполяция их данных иа 860 °К приводит к величине, лежа ш,ей на 6% ниже, чем значение, приводимое в таблице. [c.68]

Монослоям, находящимся в газообразном и жидкорасширенном состояниях, присуща ничтожно малая поверхностная вязкость порядка 10 —10 пов. пуаз, практически не измеримая методами колебаний или вращения диска, тогда как многие конденсированные слои имеют вязкость порядка 10 —10 пов. пуаз. Поэтому наличие у адсорбционного слоя достаточно высокой поверхностной вязкости T)s может служить доказательством его конденсированного состояния, если, конечно, ПАВ не является полимерным или коллоидным, для которого фазовое состояние слоя может не иметь столь четких переходов и которое может обладать высокой вязкостью в результате образования полимолекулярных или микроэмульсионных слоев [6— И]. Такие слои являются следующей стадией агрегирования в объеме у поверхности раздела, где взаимодействие молекул ПАВ тоже не предотвращается сольватацией растворителем. Конечно, как и в случае монослоев на границе раздела вода— воздух, конденсированные слои некоторых веществ, в которых взаимодействие выражено слабо, например по стерическим причинам, могут не обладать измеримой поверхностной вязкостью, поэтому нельзя считать, что каждый конденсированный слой на границе раздела вода—углеводород может быть обнаружен реологическими методами. [c.100]

Поверхностная вязкость. Начиная с 1933 г., повышение вязкости поверхностей в присутствии монослоёв (см. стр. 34) стало объектом количественных исследований — в особенности в работах Жоли и Дервишиана во Франции и Гаркинса с сотрудниками8 в Америке. Применялось в основном два экспериментальных метода поверхностный щелевой вискозиметр (по существу двухмерный поверхностный капилляр) и измерения скорости затухания колебаний диска на поверхности. Серьёзное осложнение заключается в том, что поверхностная плёнка увлекает за собой часть подлежащей жидкости, движение которой распространяется на значительную глубину, так что вязкость поверхностной плёнки не вполне свободна от влияния вязкости подлежащей жидкости. Поверхностный щелевой вискозиметр следует, повидимому, предпочесть колеблющемуся диску, так как, благодаря своей неподвижности, сам прибор не приводит [c.500]

Метод колеблющегося диска или цилиндра, а) Опыты Вильгельма, Майзнера и Кларка. Вильгельм, Ма11знер и Кларк [5] (сотрудники Бартона в Торонто) наблюдали затухание цилиндра, совершавшего крутильные колебания вокруг своей оси этот цилиндр был погружен в жидкий гелий, находившийся в коаксиальном цилиндрическом сосуде. Диаметр колеблющегося цилиндра был равен 2,5 см, диаметр цилиндрического сосуда—4,5 см. Основания цилиндра были коническими, общая длина его составляла 9 см. Цилиндр подвешивался на проволоке из фосфористой бронзы диаметром 0,075 мм и длиной 14 см. Логарифмический декремент определялся из серий в 40 или 60 последовательных колебаний и оказался не зависящим от амплитуды колебаний. [c.301]

Понятие вязкости гелия II. В 2 гл. VI разобраны два метода измеревия вязкости метод затухания колебаний диска или цилиндра и метод протекания через капилляр. Разберем первый из них. Как известно, при движении твердого тела, погруженного, в вязкую жидкость, слой жидкости, соприкасающийся с твердой поверхностью, увлекается ею и перемещается с той же скоростью. На бесконечности жидкость покоится. Распределение скоростей в пространстве при этом подчиняется уравнению Навье-Стокса и в каждом конкретном случае определяется граничными условиями. 29 Гелий [c.449]

Наряду с методами изучения объемных реологических свойств имеются отдельные приборы для характеристики механических свойств на поверхности раздела жидкостей с твердыми телами и газами. Выше указывалось, что для измерения вязкости жидкостей в граничных слоях на поверхности твердых тел применим метод, основанный на сдувании тонкого слоя, развитый в работах Б. В. Дерягина и М. М. Кусакова. Д. М. Толстой [79] разработал специальную методику для измерения пристенного скольжения смазок и других упруго-вязких тел. Для исследования поверхностной вязкости и упругости на границе раздела жидкость — воздух А. А. Трапезников [91] сконструировал прибор, основанный на колебании диска. В этой работе А. А. Трапезникова приведена подробная библиография по методам изучения механических свойств на поверхностях раздела двух фаз. [c.108]

Начальная толщина пленки не имеет глубокого влияния, но критическое значение толщины должно быть известно, как граничное условие для оценки времени коалесценции [33]. Интерферомет-рические измерения критической толщины пленки дают значения от 400 до 1500 А [38]. Поэтому время коалесценции очень сильно зависит от ее колебаний. Число подвижных и неподвижных поверхностей раздела является устанавливаемым параметром, хотя в настоящее время нет надежного метода учета этого параметра в моделях. Однако использование модели параллель—диск для неравномерного утончения пленки на основе концепции неподвижности поверхностей оказалось успешным [36]. Показатель степени в зависимости от времени коалесценции от диаметра капли устанавливается при выборе той или иной модели. Таким образом, даже качественный учет основных факторов, влияющих на время коалесценции, позволяет корректно описать явление в реальных условиях. Определение параметров, очевидно, должно проводиться по экспериментальным данным. [c.292]

Супергрануляция - это поле упорядоченных скоростей в солнечной атмосфере [41]. Метод выявления распределения скоростей по диску Солнца путем наложения спектрогелиограмм, разработанный Лейтоном, позволяет наблюдать супергрануляцию непосредственно. В каждой ячейке супергрануляции газ расходится от ее центра к краям. Было установлено, что среднее расстояние между ячейками составляет примерно 32000 км, а пределы его изменения 20000-54000 км. Среднее значение максимальной горизонтальной скорости в ячейке 0,3-0,5 км/сек. Скорости подъема в центральных частях супергранул сравнительно невелики, приблизительно 0,1 км/сек. В нижней части хромосферы наблюдаются "области спекания" - небольшие изолированные площадки, где вещество течет вниз со скоростью около 0,1 км/сек. Эти площадки располагаются преимущественно в местах стыка многоугольных ячеек. В отличие от скоростей горизонтальных течений, скорости вертикалыш1Х увеличиваются с высотой. В более высоких слоях наблюдаются скорости опускания от 1 до 2 км/сек. Супергрануляция не проявляется в колебаниях яркости. Согласно современным теориям конвекции, глубину возникновения ячеек правильнее связывать со шкалой высот, которая равна 7100 км на глубине примерно 14000 км. Супер-грануляция не вносит заметных изменений в распределение температуры и яркости. [c.72]

Для определения собственных частот колебаний образцов и деталей резонансным акустическим методом изготовлено кесколыко типов приборов, в том числе РИПГ-ЗМ (резонансный измеритель прочности графита), РИУ-2М (речонапсный измеритель упругой характеристики), ДИСК-1 (дистанционный измеритель собственных колебаний) и др. [c.248]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология