Однородность температуры тела

Температура относится к столь обычным, домашним понятиям, что ее строгий смысл забывается, а многим, скорее всего, и неизвестен. Напомним температура характеризует термодинамически равновесное состояние тела. Состояние термодинамического равновесия предполагает не только однородность температуры тела, но и то, что тело находится в равновесии со всем своим окружением. Если температуры двух соприкасающихся тел различаются, то обязательно идет процесс их выравнивания, а равновесие наступает лишь тогда, когда температуры сравняются. [c.340]

ОДНОРОДНОСТЬ ТЕМПЕРАТУРЫ ТЕЛА [c.78]

Если коэффициент теплопроводности к и множитель рС , не зависят от температуры, то уравнение (9.3-1) для однородного изотропного тела обращается в линейное дифференциальное уравнение в частных производных, решение которого для класса задач нестационарного процесса теплопроводности, описываемого им, значи- [c.259]

Найдем уравнение баланса энтропии с явным видом для и ст в однородном твердом теле, в котором имеется градиент температуры. При этом будем пренебрегать изменением объема вследствие теплового расширения поток частиц в твердом теле также исключен. Поэтому для данного случая имеем [c.306]

По аналогии с жидкостями свойства однородного аморфного тела будут идентичны в любой его точке. Это свойство системы называют изотропностью. По мере нагревания аморфного тела тепловое движение образуюш,их его частиц будет возрастать, а вязкость системы снижаться. При этом свойства системы будут постепенно приближаться к аналогичным параметрам жидкого состояния. Перепад температур, в пределах которого аморфное тело превраш,ается в жидкость, называют интервалом размягчения. [c.73]

Ограничиваясь, как и раньше, случаем линейного напряженного состояния, рассмотрим сначала изотермическое деформирование однородного изотропного тела и допустим наличие одного внутреннего параметра [см. (281) ]. Считая температуру постоянной, а величины е и малыми, разложим свободную энергию в ряд и ограничимся членами второго порядка [c.196]

Истинность показаний датчиков, применяемых для измерения температуры, влияние отвода теплоты по проводам, отклонения в измеряемых значениях температуры, вызванные нарушением однородности материала тела, и т, д., проверяются в градуировочных опытах по теплообмену для хорошо изученных условий, Напрпмер, влияние отвода теплоты по проводам исследуют в адиабатных условиях путем сопоставления показаний заложенных в стенку датчиков с показаниями датчиков температуры, находящихся вне тела. Проверку правильности закладки датчиков температур в тело проводят путем сопоставления температур поверхности теплообмена, рассчитанных по формуле t =t к + q a (где ,к—температура жидкости дс — плотность теплового потока а — коэффициент теплоотдачи) и измеренных датчиками. Совпадение значений температуры стенки свидетельствует об удачной закладке датчиков температуры. При отклонениях выше допустимых значений закладка осуществляется заново. [c.411]

Эвтектическая кристаллизация — эго одновременное образование по крайней мере двух кристаллических фаз, дающих мелкозернистое однородное твердое тело. Подобный фазовый переход наблюдается при составе, отвечающем жидкой смеси, и ниже температуры, которая определяется точкой пересечения кривых ликвидуса на фазовой диаграмме (рис. 26.27). [c.93]

Пластырная масса по внешнему виду представляет собой однородную смесь, плотную при комнатной температуре и размягчающуюся, липкую при температуре тела. [c.149]

Процессы поглощения телами лучистой энергии и излучения взаимосвязаны. Первый состоит в преобразовании части упавшего на поверхность тела потока лучистой энергии в основном в тепловую энергию, т. е. на повышение температуры тела. Помимо тепловой энергии, лучистая энергия при поглощении может переходить также в энергию ионизации, фотохимическую и др. Согласно закону Бугера —Ламберта, если излучение проходит в оптически однородной среде путь I, то величина потока лучистой энергии, дошедшего в среде до глубины I, будет (/р, /р=0) [c.20]

Метод аппроксимаций Ильюшина [6 ] применим для широкого класса задач, общая постановка которых формулируется следующим образом тело или конструкция произвольной формы и связности предполагается в некоторый начальный момент времени /и однородным и изотропным с постоянной в этот момент температурой Т . Начиная с = О температура тела по всему объему изменяется во времени, по заданному закону на границе тела задаются произвольные допустимые нагрузки и перемещения, в объеме — массовые силы, которые также являются некоторыми функциями истинного времени [c.87]

Элементы теории регулярного режима. Суш,ность рассматриваемого метода определения теплопроводности заключается в том, что при простом охлаждении однородного изотропного тела любой формы, а также составного тела , т. е. нри охлаждении в среде с постоянной температурой нри постоянном коэффициенте теплоотдачи а через некоторое время перестают действовать начальные условия, определяющие распределение температур в теле, и наступает регулярный режим охлаждения. [c.60]

Для данного тела коэффициент теплопроводности зависит от температуры для больщинства однородных твердых тел эта зависимость X от температуры приблизительно линейная и может быть выражена равенством [c.241]

Коэффициент теплопроводности данного тела зависит от температуры для большинства однородных твердых тел эта зависимость А от температуры приблизительно линейна и может быть выражена равенством [c.275]

Настоящее исследование предпринято с целью изучить действие растворенного тела на смесь двух растворителей. Вступая в жидкость, состоящую из частиц химически однородных, растворенное тело производит в ней ряд изменений, выражающихся понижением температуры замерзания, повышением температуры кипения и т. д. Эти свойства раствора хорошо изучены. Иную картину изменений возможно предположить в системе более сложной. Переходя в раствор и встречаясь с частицами химически неоднородными, растворенное вещество нарушит форму равновесия, установившуюся между частицами смеси, и произведет, кроме обычных изменений свойств, ряд изменений, зависящих от отношения вступающего тела к составным частям жидкости. Чем больше различия в отношении растворенного вещества к отдельным частям растворителя, тем резче должны быть выражены изменения, которые характеризуют растворение в сложной жидкости. Изменяя химическую функцию растворенного тела и частей растворителя, мы вправе ожидать ряда явлений, не имеющих места в более простых случаях растворения и указывающих вместе с тем новую связь общих свойств раствора с химическим взаимодействием частиц, его образующих. [c.45]

Коэфициенты теплопроводности твердых тел. Коэфициенты теплопроводности различных твердых тел значительно разнятся друг от друга. Так, например, А для меди равно приблизительно 330, а для окиси магния — около 0,06 кал/м час ° С. Вообще для данного тела коэфициент теплопроводности зависит от температуры, причем для большинства однородных твердых тел эта зависимость X от температуры приблизительно линейная и может быть для весьма незначительных температурных пределов выражена равенством [c.13]

Влияние температуры на электропроводность полупроводника является результатом того, что с изменением температуры материала изменяются концентрация и подвижность носителей тока. Влияние температуры нагрева на подвижность носителей тока зависит от рода решеток. Для атомных решеток и выражается зависимостью и = АТ р, где р = 2 [8], и фактически обусловливается рассеиванием волн неоднородностями двух типов нарушением однородной структуры тела всевозможными дефектами решетки и флуктуационными неоднородностями, возникающими нри тепловых колебаниях атомов решетки. [c.92]

Диафрагмы в оболочке трубчатой модели абсолютно черного тела должны устанавливаться так, чтобы излучение тела исходило из зоны с наиболее однородной температурой и пучок лучей, по которому измеряется излучение тела, на своем пути нигде не пересекал бы диафрагм. [c.45]

С целью исследования механизма внешнего теплообмена при сушке сублимацией П. А. Новиковым [Л. 59] были поставлены специальные эксперименты. В качестве исследуемого материала брали пористую керамику, пропитанную водой, и желатин (коллоидное тело). Для сопоставления с сублимацией однородного вещества брали нафталин. Сублимация замороженной влаги (льда) происходила при малых давлениях воздуха, при небольших разрежениях имел место процесс испарения жидкости из тела. Опыты проводились в условиях как естественной, так и вынужденной конвекции. Это достигалось тем, что исследуемое тело приводилось в движение. Измерялись температура тела, его вес, давление в сублиматоре и другие параметры сушки. [c.355]

Следует иметь в виду, что в применении к пористым изоляционным материалам термин коэффициент теплопроводности носит условный, эквивалентный характер, поскольку в них имеет место не только чистая теплопроводность, как в однородных твердых телах. В действительности в пористых телах передача тепла осуществляется всеми тремя способами теплопроводностью, конвекцией и лучеиспусканием. Передача тепла теплопроводностью происходит главным образом по материалу оболочек, в то время как в конвективном обмене участвует воздух, заключенный внутри пор, а радиационный теплообмен осуществляется внутри пор, между их поверхностями. Существенное значение в общем процессе передачи тепла в пористых телах имеет конвективный теплообмен. Его относительная роль возрастает с увеличением размера пор. Табл. 3 характеризует рост условного коэффициента теплопроводности воздуха с увеличением размера пор и с повышением температуры. [c.83]

Анализ размерностей уравнения теплопроводности. Однородное твердое тело произвольной формы первоначально имеет во всех точках температуру Го. В момент времени г = О это тело погружают в жидкую среду, температура которой равна Tj. Характеристический размер тела равен L. Показать на основании анализа размерностей, что [c.346]

В случае внешней задачи в теле успевает устанавливаться однородная температура t, но время ее установления лимитировано значением В1 = (а/Я)/ , где Rv — определяющий размер, а именно [c.40]

Если бы растворы образовывались как эмульсии, то и для них было бы то же самое т. е. при долгом стоянии раствора, например раствора соли, однородность его должна бы нарушиться, так что по меньшей мере на дне собрался бы более густой раствор, а вверху остался более жидкий. Можно было бы думать, что это разделение хотя и происходит, но очень медленно, так как скорость его должна находиться в зависимости от степени раздробленности, в которой твердое тело предполагается находящимся в жидкости, от свойств этого тела и самой жидкости и т. д. Поэтому Гей-Люссак старался по возможности поставить свой опыт выше всяких представлявшихся возражений. Он взял длинную стеклянную трубку, налитую раствором, удельный вес и содержание которого были определены при самом приготовлении раствора, закутал эту трубку в дурные проводники теплоты и для большей однородности температуры поместил ее в подвале Парижской астрономической обсерватории. Эта трубка оставалась там в течение семи месяцев. По истечении этого времени много раз производимы были сравнения частей жидкости, собранных сверху (пипеткой) и снизу (из-под крана). Оказалось, что обе порции раствора никогда не различались ни удельным весом, ни содержанием растворенного тела. Из этого прямо следовало, что растворы нельзя считать за эмульсии. [c.19]

Набухшее полимерное тело представляет собой гель, т. е. дисперсную систему, сочетающую свойства твердого и жидкого тела. В условиях постоянства (или однородности) температуры всей системы деформация геля происходит под действием двух сил разности концентраций частиц в среде и внутри геля, обусловливающих разность осмотических давлений в жидкой и гелеобразной фазах системы, а также механической силой, приложенной к полимерному телу извне. [c.134]

Точечная модель воспламенения. Обоснование и основные уравнения. Модель Семенова описания теплового взрыва широко применяется для изучения процесса воспламенения мелких металлических образцов. Однако при срыве теплового равновесия стационарное состояние имеет нереально высокое значение температуры тела. Вызвано это тем обстоятельством, что в уравнении сохранения энергии для частицы или нити часто не учитываются разного рода лимитирующие факторы, такие, например, как испарение металла. Учет испарения (см. раздел 1.2.2, а также [27]) приводит к изменению многообразия катастроф, уменьшению конечной равновесной температуры, достигаемой после воспламенения. Следует отметить, что анализ МК модели с учетом тепловых потерь на испарение - достаточно громоздкая и сложная задача, поэтому представляется целесообразным построение более простой модели явления, основанной на следующем простом качественном соображении. Известно, что окисление магниевого образца можно условно разделить на две стадии воспламенение и горение. Тогда естественно предположить, что первая стадия окисления заканчивается при какой-то характерной температуре частицы, которая может быть близка, например, к температуре кипения магния. Это позволяет описать тепловое состояние бесконечной однородной цилиндрической нити уравнением для ее температуры (1.10) и кинетическим уравнением (1.11). [c.58]

Обычно температуру тела можно измерять только в одном месте или, в лучшем случае, в нескольких выбранных местах. Поэтому, для того чтобы можно было точно вычислить потери тепла и внести соответствующие поправки, как сам калориметр так и окружающая его среда должны иметь однородную, т. е. одинаковую во всех точках, температуру. Это достигается либо хорошим перемешиванием жидкости, либо использованием металлов с высокой теплопроводностью, чаще всего меди. Эффективное перемешивание жидкости осуществляется в большинстве случаев пропеллерной мешалкой, причем лучше помещать ее в трубу, через которую протекает жидкость [14, 16]. Вертикальная мешалка, т. е. кольцо или ряд колец, двигающихся в жидкости вверх и вниз, плохо перемешивает, если в середине массы жидкости имеется значительное препятствие размешиванию, как, например, бомба. Если желательно избежать теплообмена между калориметром и окружающей средой через стержень мешалки или если требуется достичь полной герметизации калориметра, то можно осуществить перемешивание, вращая сам калориметр [10, 17, 18] или с помощью вертикальной мешалки, приводимой в действие магнитом [19, 20]. В высоком и узком калориметре, содержащем жидкость, температура быстро выравнивается даже без перемешивания [21, 22], но такая форма калориметра неудобна с точки зрения утечки тепла в окружающую среду вследствие большой величины отношения поверхности к объему. [c.78]

Поскольку эти группы безразмерны, можно применить любую однородную систему единиц.,Обозначения — температура окружающей среды 0 — первоначальная однородная температура тела i — температура тела в данной точке в момент времени 0, измеряемый от начала нагрева или охлаждения X — однородная удельная хепло-провоаность тела — однородный удельный вес тела — теплоемкость [c.176]

Основная идея исиользоваиия нестационарного метода в стационарных жидкостях и газах с однородной температурой состоит в том, что тепловая энергия, внезапно испускаемая поверхностью источника тепла, распространяется, как и в твердом теле, только за счет теилоироводноети (если пренебречь тепловым излучением). Возникающее ири этом температурное иоле ириводит к изменению плотности, а затем к появлению медленных конвективных процессов. Однако за это время требуемые измерения оказываются уже выполненными. [c.208]

Скрытой теплотой, как известно, называют вообще теплоту, поглощаемую или выделяемую телом без изменения температуры тела. Для характеристики качественных изменений вещества служат скрытые теплоты плавления, испарения, аллотропного превращения, изотермических реакций, растворения и т. д. Для характеристики термодинамических свойств физически однородного тела служат скрытая теплота расишрения I и скрытая теплота давления А [c.111]

Смешивание жидкостей применяется почти во всех процессах нефтепереработки. Это операция, при которой различные жидкости взаимно перемешиваются до достижения однородности. При взаимно растворяюш,ихся жидкостях в результате смешивания получается однородная жидкость несмешиваю-ш иеся жидкости образуют эмульсии или дисперсные системы смешивание газов и жидкостей приводит к образованию дисперсных систем, а смешивание твердых тел и жидкостей — к образованию суспензий. Если жидкость необходимо нагреть или охладить, то неремешивапие становится средством для достижения однородной температуры жидкости. [c.51]

Масло какао (Butyrum a ao) — плотная, однородная масса желтоватого цвета, со слабым запахом какао. При 30—34°, т. е. при температуре тела человека превращается в жидкость, поэтому служит идеальной основой для изготовления губной помады, геморроидальных свечей, влагалищных противозачаточных шариков и других лекарственных форм. [c.171]

Еслй к твердому телу подводить тепло, то по достижении определенной температуры, называемой температурой плавления, тело начнет плавиться. Теплотой плавления вещества называется количество тепла в калориях или килокалориях, необходимое для перехода 1 г или 1 кг этого вещества при постоянной температуре из твердого состояния в жидкое. Такое же количество тепла выделяется н при переходе вещества из жидкого состояния в твердое. Однако не все вещества плавятся при одной определенной температуре. Аморфные, т. е. некристаллические тела, например стекли или пек, размягчаются при нагревании постепенно, оставаясь при этом однородными. Аморфные тела можно рассматривать как очень густые жидкости, вязкость которых более сильно изменяется при нагревании в определенном интервале температур. При одной определенной температуре неполностью плавятся смеси металлов (сплавы) или солей. Такие вещества от полностью жидкого состояния до окончательного затвердевания содержат в определенном интервале температур твердые частицы (кристаллы) и жидкость. Плавление нацело также происходит не при одной определенной температуре (хотя начинается и кончается при определенных температурах), а в определенном интервале температур, при этом часть вещества будет находиться в жидком, а часть в твердом состоянии. Характеристикой превращений из жидкого состояния в твердое (и наоборот) для смесей являются диаграммы состояния или плавкости веществ. [c.34]

Рис. 3.5. Мгновенный профиль температуры в не> однородном полубезграничном теле при наличии движущегося фронта фазового превращения.

Справочник химика 21

Химия и химическая технология