Спин-спиновая поперечная релаксация время

Спин-спиновая релаксация и Т . Ядро может передавать свою энергию соседним ядрам того же рода в результате обмена спином. Это называется спин-спиновой или поперечной релаксацией . Эта релаксация не изменяет населенности спиновых состояний и, следовательно, оставляет неизменным расщепление энергий. Соответствующее время релаксации обычно обозначают Т . Для большинства жидкостей в отсутствие реакции оно сравнимо с (около 1—10 сек). [c.232]

Рассмотрим поведение макроскопической намагниченности во вращающейся системе координат (рис. 5.26). Пусть поле Я , направленное вдоль оси х, в течение некоторого времени действует на систему спинов. В результате такого воздействия вектор макроскопической намагниченности отклонится от оси г в сторону оси у. Составляющую макроскопической намагниченности вдоль оси у можно экспериментально зафиксировать. Поскольку эта намагниченность перпендикулярна полю Яд, ее называют поперечной . После выключения поля поперечная намагниченность реальной системы взаимодействующих спинов не может оставаться неизменной. Статическое взаимодействие магнитных диполей, особенно эффективное в вязких жидкостях или твердых телах, обусловливает большой разброс значений локальных полей в месте расположения однотипных магнитных ядер и, следовательно, разброс резонансных частот для них. В невязких жидкостях основной причиной разброса резонансных частот становится неоднородность магнитного поля, напряженность которого не может быть абсолютно одинаковой во всем объеме образца по чисто техническим условиям. Эти причины приводят к тому, что магнитные моменты отдельных ядер движутся по или против часовой стрелки в плоскости х у (см. рис. 126). В неподвижной системе координат это означало бы отставание или опережение вектора Я . Результатом такого расхождения векторов магнитных моментов по фазе является экспоненциальный спад поперечной намагниченности с характеристическим временем Тз, называемым временем спин-спиновой или поперечной релаксации. Время релаксации Т2 в основном определяет ширину линии сигнала ЯМР-ширина на середине высоты сигнала (у г) связана со временем Т2 простым соотношением [c.302]

Тесла, единица напряженности магнитного поля время спин-решеточной или продольной релаксации время спин-спиновой или поперечной релаксации эффективное время поперечной релаксации время спинового эха между 90°-ным импульсом и спиновым эхо [c.11]

Время спин-спиновой релаксации можно определить также как время жизни или время фазовой памяти состояния ядерного спина. Га называют иногда временем поперечной релаксации, так как оно характеризует степень [c.118]

Поперечные компоненты Р и Ру представляют собой компоненты вращения прецессирующего вектора намагниченности Рщ-Выше мы видели, что локальные нарушения магнитного поля заставляют отдельные прецессирующие диполи получать фазы, отличающиеся друг от друга на время порядка времени спин-спиновой релаксации Т . При отсутствии радиочастотного магнитного поля любая фазовая когерентность диполей будет нарушена в течение времени порядка Tj, сводя, таким образом, Р и Ру к нулю. Поэтому Блох предложил для простоты, что приближение к нулю происходит экспоненциально с характеристическим временем T a, т. е. [c.374]

В рассмотрении явления ЯМР в рамках классической теории мы выяснили, что в дополнение к продольной намагниченности имеется намагниченность в плоскости х, у, которая обычно называется поперечной нли х, у-намагниченностью. Поэтому целесообразно ввести так называемое время поперечной релаксации Т2, это особенно важно, поскольку временная зависимость Мх,у отличается от временной зависимости Мг- Время Г2 называют также временем спин-спиновой релаксации в соответствии с тем, что механизмом поперечной релаксации является обмен энергией между индивидуальными спинами (см. ниже). Другое основание для введения понятия Т2 вытекает из рассмотрения ширины линии сигнала ЯМР. Как было отмечено выше, продольная релаксация обычно дает вклад менее 0,1 Гц. Тем не менее наблюдаемые ширины линий больше 0,1 Гц, а в случае твердых тел могут достигать нескольких килогерц. Поэтому удобно ввести другое характеристическое время Т2, меньшее Т, для описания этой ситуации. [c.238]

Второе время релаксации Т часто называют временем спин-спиновой (или поперечной) релаксации. Этот процесс, приводящий к большему уширению линий, обусловлен взаимодействием магнитных диполей между собой такие взаимодействия наблюдаются в твердых телах и в вязких жидкостях в тех случаях, когда некоторые атомные ядра способны сохранять свое пространственное положение в течение некоторого времени. В этих условиях T a обычно бывает больше Тх- Величина определяется из выражения [c.469]

Мя продольной (спин-решеточной) релаксации электронов (7 1е), либо время поперечной (спин-спиновой) релаксации (Гге). [c.23]

Обычно считают, что магнитное поле действует в направлении оси Z. В равновесии небольшой магнитный момент образца должен быть направлен вдоль оси z, тогда как намагниченность в направлениях х vl у, перпендикулярных z, должна быть нулевой, т. е. предполагается, что магнитные моменты ядер ориентиуются вдоль поля. В опытах по ЯМР на образец действует слабое осциллирующее поле в плоскости ху. При этом намагничивание в направлении Z уменьшается по мере приближения к равной заселенности двух энергетических уровней, между которыми происходят переходы. Кроме того, имеются компоненты магнитной восприимчивости в направлении хну. Скорость возвращения системы к равновесию описывается двумя временами релаксации, которым соответствуют две весьма важные константы скорости. Время релаксации, соответствующее оси z, называют продольным или спин-решеточным временем релаксации Tj, а время релаксации в направления х п у — поперечными или спин-спиновым временем релаксации Гг. [c.377]

Релаксацию магнитных состояний ядра характеризуют двумя временами. Время продольной релаксации, или время спин-решеточной релаксации 1, определяет скорость релаксации суммарного магнитного вектора ядер в направлении магнитного поля спектрометра (Но). Время поперечной, или спин-спиновой релаксации Т , характеризует релаксацию в плоскости, перпендикулярной направлению Но. При определенных условиях два времени релаксации могут быть измерены независимо. В общем случае Для твердых [c.345]

Теперь можно сделать некоторые замечания о ширине и форме линии резонансного поглощения. Очевидно, резонансный сигнал не может быть описан б-функцией, поскольку вследствие релаксации состояние спина имеет определенное время жизни, что приводит к уширению линии. Уширение резонансного сигнала должно подчиняться соотношению неопределенности А А( 1 таким образом, ширина линии, обусловленная спин-решеточной релаксацией, должна быть порядка 1/Т1. Однако спин-решеточная релаксация ни в коем случае не является единственным процессом, определяющим ширину линии. В твердых телах и жидкостях существуют многие другие процессы, которые вызывают изменение относительных энергий спиновых состояний, а не их времени жизни. Такие процессы характеризуются временем релаксации Т2, которое часто называют временем спин-спиновой релаксации, но более строго его следует называть временем поперечной релаксации . [c.21]

Поскольку понятие о спиновой температуре определено при Мх = Му = О, т. е. после того как поперечная релаксация уже закончилась, то поперечную релаксацию часто рассматривают как процесс установления теплового равновесия в спиновой подсистеме и называют спин-спиновой релаксацией и время Гг — временем спин-спиновой релаксации. Особенно полезными эти понятия [c.225]

Численным фактором, описывающим этот процесс, является время поперечной (спин-спиновой) релаксации Гг. Воздействие на спиновую систему, находящуюся в поле Но, электромагнитным излучением резонансной частоты существенно влияет на распределение спинов по уровням, населенности стремятся выравняться и А- -О, а эффективная температура системы спинов Т - оо. Система спинов нагревается . Но существует обратный процесс отвод энергии к решетке (благодаря тому, что WlфO). В результате наступает динамическое равновесие, при котором система поглощает столько энергии, сколько отдает решетке. Ввиду конечности ХУ] это равновесие не соответствует начальному. Отсюда [c.188]

В результате химической реакции это соотношение нарушается, а восстанавливается оно путем перехода триплетной пары в синглетную (Т - -переход). Такие интеркомбинационные переходы (5 Т и 7 -> 5) запрещены правилами отбора, но происходят по ряду причин. Во-первых, в силу спин-решеточного взаимодействия путем обмена энергий между несущей спин частицей и окружающими ее молекулами растворителя (решетки). Время спин-решеточной релаксации (продольной Т и поперечной 72) достаточно велико (Ю -Ю с) и много больше времени существования радикальной пары (10 -10 с). Поэтому в низковязких жидкостях этот механизм перехода неэффективен. Во-вторых, 5-7-переход происходит в том случае, когда различаются частоты ларморовской прецессии спиновых моментов радикальной пары вокруг направления магнитного поля (Де-механизм). В этом случае индуцируется 3 7о-переход. Частота перехода равна разности частот ларморовской прецессии и прямо пропорциональна Ag = g - gl и напряженности поля Щ. Частота 5 -> 7о-перехода 10 рад/с достигается при Ag = 10 и Яо 10 А/м. В-третьих, причиной 5 -л 7-перехода является сверхтонкое взаимодействие спина электрона с ядерными спинами (СТВ-механизм). В отсутствие магнитного поля электронный и ядерный спины радикала прецессируют вокруг результатирующей суммарного спина. В ходе движения электронный и ядерный спины совершают взаимный переворот, в результате чего конфигурация пары 7+ переходит в -состояние. Скорость перехода зависит от констант СТВ. Для СТВ-механизма характерны времена перехода Ю -Ю с, т. е. соизмеримые с временем жизни радикальных пар. Таким образом, Б отсутствие магнитного поля СТВ-механизм является наиболее эффективным для 7 -переходов в радикальных парах. [c.197]

При наложении переменного магнитного поля Нх (Дх < Я ), перпендикулярного полю Яо, в результате нарушения равновесных условий возникает вращающаяся поперечная намагниченность Мх, у, которая после снятия возмущения стремится к своему равновесному шачению, равному обычно нулю. Поэтому необ-Юдимо ввести второе время релаксации Гг, которое описывало бы изменение поперечной намагниченности. Оно называется поперечным ИЛИ спип-спиновым, поскольку характеризует обмен внутри спин-системы. Величина определяется соотношением, аналогичным (6) при условии ЛГо = О- Значения Тх и изменяются в пределах 10 —10 сек. [c.206]

Время T a, характеризующее передачу энергии между связанными частицами, называют временем спин-спиновой релаксации. Поскольку относительные фазы ядер изменяются за время (Av) , то для спинового обмена требуется интервал времени такого же порядка. Этот процесс вызывает дальнейшее уширение резонансной линии иа величину Ядои- Время спин-спиновой релаксации можно определить так же, как время фазовой памяти состояния ядерного спина. Время Т2 называют также временем поперечной релаксации, поскольку оно характеризует степень уменьшения поперечных компонент вектора намагниченности. [c.256]

Поглощенную энергию система перераспределяет внугри себя (т. наз. спин-спиновая, или поперечная релаксация характеристич. время Т ) и отдает в окружающую среду (спин-рещеточная релаксация, время релаксации Ti). Времена Ti и Т2 несут информацию о межъядерных расстояниях и временах корреляции разл. мол. движений. Измерения зависимости Г, и Гг от т-ры и частоты дают информацию о характере теплового движения, хнм. равновесиях, фазовых переходах и др. В твердых телах с жесткой решеткой Гг = 10 мкс, slTi> 10 с, т.к. регулярный механизм спин-решеточной релаксации отсутствует и релаксация обусловлена парамагн. примесями. Из-за малости Гг естественная ширина линии ЯМР весьма велика (десятки кГц), их регистрация -область ЯМР широких линий. В жидкостях малой вязкости Г1 я Гг и измеряется секундами. Соотв. линии ЯМР имеют ширину порядка 10" ГЦ (ЯМР высокого разрешения). Для неискаженного воспроизведения формы линии надо проходить через линию шириной 0,1 Гц в течение 100 с. Эго накладывает существенные ограничения на чувствительность спектрометров ЯМР. [c.517]

Наконец, мы должны заметить, что спиновое эхо также используется при изучении динамических процессов, поскольку амплитуда эха связана с поперечной релаксацией. Уменьщение Гг в результате химического обмена не имеет большого значения, если время пребывания ядра в положениях с разными ларморовыми частотами велико по сравнению с временем задержки между импульсами т. Однако для быстрых реакций или при более длинных интервалах между импульсами амплитуда эха спадает более быстро, чем в случае не возмущенной обменом поперечной релаксации. Если определить зависимость этого спада как функцию т, то можно рассчитать константу скорости при температуре проведения эксперимента. Преимущество этого метода в том, что его можно использовать в широком интервале температур и на него не оказывает влияние спин-спиновое взаимодействие. Однако до сих пор его использовали лишь в редких случаях. [c.260]

Второй процесс называется поперечной, или спин-спиновой, релаксацией. Второе название связано с тем, что при этом происходит взаимодействие ядерных спинов друг с другом (хотя это не единственный механизм релаксации поперечной намагниченности). При этом процессе отдельные прецессирующие ядерные спины, упорядоченные в некоторой степени для формирования поперечной компоненты намагниченности, постепенно возвращаются к случайному распределению (см. рис. 9.3-5). Очевидно, это существенно определяет вид кривой ССИ, поскольку она является затухающей. В этом случае нет переноса энергии, так как заселенности ядерных уровней не испытывают какого-либо влияния. Соответствующая постоянная времени обозначается Т2, время спип-спиновой, или поперечной, релаксации. [c.214]

Поскольку градиент магнитного поля создается обычно вдоль одной оси ЛСК (в нашем случае это ось г), то В = Az 2t , где — среднеквадратичное смещение центра масс молекулы вдоль оси г, а td — время диффузии. В эксперименте с постоянным градиентом время диффузии — величина переменная и равна 2т. Максимальное время диффузии зависит от скорости затухания поперечной намагниченности из-за спин-спиновой релаксации. Поскольку в растворах и расплавах полимеров коэффициенты самодиффузии составляют 10 "—10 м /с, а 2 10 —10 с, то для обнаружения диффузионного затухания необходимы значительные градиенты магнитного поля. Создание сильных постоянных градиентов магнитного поля сопряжено с преодолением ряда серьезных экспериментальных трудностей и, кроме того, ведет к значительному сокращению длительности спинового эха (из-за сильного расфазирующего действия неоднородного поля), что предъявляет высокие требования к приемной и регистрирующей аппаратуре, сильно за-268 [c.268]

Поперечная и продольная релаксации индуцируются процессами, происходящими на молекулярном уровне. Они отражают взаимодействие ядерного спина с его окружением. Скорости релаксации пропорциональны квадрату величины, характеризующей эти взаимодействия. В случае спин-решеточной релаксации, при которой осуществляется обмен энергией с окружением, эти взаимодействия оказываются промодулированными во времени, что происходит за счет взаимодействия спинов с флуктуирующими магнитными полями, вызывающими переходы между стационарными состояниями спиновой системы на частоте Ш/. Те же процессы, которые вызывают спин-решеточную релаксацию, ведут и к спин-спиновой релаксации, поскольку при спин-решеточной релаксации одновременно разрушается фазовая когерентность прецессии отдельных спинов. В то же время временная модуляция взаимодействий не является обязательным условием для разрушения фазовой когерентности процессы, не модулированные во времени, представляют собой дополнительный канал поперечной релаксации. [c.35]

Отнесение резонансных линий к определенному типу аминокислот основывается на том, что в аминокислотных остатках большинство протонов связаны между собой косвенным спин-спиновым взаимодействием. В то же время спин-спиновое взаимодействие между протонами двух соседних аминокислот очень слабое, поскольку между ближайшими парами протонов На-протоном и амидным, имеются четыре связи (см. рис.3.3), т.е. каждый аминокислотый остаток протеина можно рассматривать как изолированную спиновую систему. Так что для каждой аминокислоты имеет место типичная картина спин-спинового взаимодействия, наблюдаемая в двумерных спектрах ЯМР. Рис.3.25 дает схематическое представление о косвенном спин-спиновом взаимодействии для валинового остатка, соответствующее методам OSY и R T. Такая же картина должна наблюдаться и в реальном экспериментальном спектре (рис.3.26). Интерпретация спектра осложняется не только тем, что неизвестны точные значения химических едвигов для искомых резонансных линий, но и тем, что не может быть проведено надежное отнесение отдельных кросс-пиков в спектре. Это может быть также связано и со слишком большой шириной резонансных линий кросс-пиков, так как уширение линий сопровождается также уменьшением их амплитуды, и часто рассматриваемые линии сливаются с фоном. Поскольку ширины линий, которые в основном определяются временем поперечной релаксации и скоростью химического обмена, заранее неизвестны, то отсутствует уверенность в том, что проведено правильное отнесение линий. Особенно существенно на отнесении линий сказывается ширина линий в спектрах, полученных по методу OSY, в которых пики в подспектре расщепляются на пики с отрицательными и положительными знаками, так что полный интеграл пиков кросс-мультиплета равен нулю. Чем больше ширины линий, тем менее заметны эти линии в спектре. Это проявляется тем нагляднее, чем ближе располож ены одна к другой линии различных знаков, что пршсходит в том сл уча е, [c.132]

Отсутствие кросс-пиков в 2М-спектрах при малых значениях констант спин-спинового взаимодействия Jki можно объяснить, если учесть, что скорость образования противофазной когерентности за время эволюции Л, начиная от исходной синфазной когерентности a t = 0) = Ikx, пропорциональна umrJkih. В то же время поперечная релаксация приводит к спаду когерентности [c.482]

В МР-томофафии исследуемый объект описывается тремя первичными пространственно-меняющимися величинами - Mq(3 ), Г](Зс), Tj x), где х - вектор в пространственной схеме координат, Мо - равновесная намагниченность подвижных ядер водорода, Ti, Т2 -времена релаксации, характеризующие соответственно процесс передачи энергии от спиновой системы к решетке (спин-решеточное, или продольное, время релаксации) и процесс возвращения поперечной намагниченности к равновесному значению (спин-спиновое, или поперечное, время релаксации). [c.195]

Для определения воды в полиамидах и эпоксидных смолах в пределах от 0,09 до 8% Голинг [65] использовал метод ЯМР широких линий напряженность магнитного поля составляла 3,750 кГс, а рабочая частота 16 МГц, образцы имели форму стержня диаметром 1 см и длиной 5 см. Типичная форма протонного сигнала показана на рис. 8-15. Расстояние между максимумами пиков Av5 не совпадает со значением полуширины полосы поглощения оно равно расстоянию между точками перегиба на кривой поглощения. Величина является максимальной амплитудой сигнала. При исследовании рассматриваемых синтетических смол вклад в суммарный сигнал от протонов воды можно легко отличить от сигнала протонов полимера. Оказалось, что сигнал, пропорциональный по величине содержанию воды, не зависит от химической природы полимера. Была изучена зависимость времен спин-решеточной и спин-спиновой релаксации от содержания воды. С ростом содержания воды ширина сигнала уменьшается, а время поперечной релаксации увеличивается. Свойства адсорбированных молекул воды являются, очевидно, промежуточными между свойствами молекул в жидкой воде и во льду. [c.491]

Для характеристики релаксационного процесса следует также иметь в виду так называемую спин-спиновую релаксацию, описывающую процесс установления равновесия в самой системе ядерных спинов. Из теории ЯМР известно, что ядра, прецессирующие вокруг направления постоянного магнитного поля, под действием вращающегося поля движутся в фазе с этим полем. При наличии поля прецессия ядер, из-за неоднородности магнитного поля в образце, выходит из фазы за время спин-спиновой релаксации T a- Этот интервал времени (также называемый временем поперечной релаксации) тем меньше, чем больше разброс магнитного поля Няок) и магнитогирическое отношение у) [c.210]

Физический смысл времени Гг вытекает из того, что эта константа времени требуется для описания спада поперечных компонентов ядерного магнитного момента, т. е. эта константа определяет время, необходимое для того, чтобы индивидуальные спины потеряли фазовую когерентность вращения друг относительно друга. Если ядерные спины находятся в несколько различных полях, обусловленных неоднородностью статического магнитного поля или отличиями в локальных магнитных полях, вызванными магнитными днпольными моментами их соседей сО (раздел И, А, 2 и И, Б, 1), то они будут прецессировать с раз-ными ларморовыми частотами, что приведет в конечном счете 3 к фазовой некогерентности. Изменения ориентации спинов магнитных моментов под влиянием спин-решеточной релаксации также дают вклад в этот эффект и, следовательно, влияют на Т . Поскольку ширина резонансной линии может быть обусловлена каждым из рассмотренных выше эффектов, то Т , как показывает количественный анализ, обратно пропорционально ширине линии. Гг называется также временем спин-спинового взаимодействия или временем спин-фазовой памяти. [c.17]

Константу Ti называют продольным временем релаксации [11] она характеризует время, необходимое для передачи энергии от спиновой системы к решетке. Теперь предположим, что после установления равновесия направление поля Но меняется на 90°. В этот момент будет иметься перпендикулярная полю компонента намагничивания, равная (и — i) Если бы спины были действительно изолированы, то каждый из них прецессировал бы с одинаковой частотой уНо вокруг нового направления ноля (у — гиромагнитное отношение). Однако в действительности они не изолированы, а взаимодействуют друг с другом. Поле, действующее на данный спин, равно не Но, а Но б, где o — результирующее поле, обусловленное соседними спинами. Вследствие этих взаимодействий индивидуальные спины ирецессируют в диапазоне частот ы = у Но + б). Йоскольку некоторые спины прецессируют вокруг направления поля быстрее других, мгновенная компонента намагничивания, перпендикулярная полю, в конечном счете станет равной нулю. Время, необходимое для того, чтобы эта компонента уменьшилась в 1/е раз, называют временем поперечной релаксации Tz НИ. В отличие от продольной релаксации поперечная релаксация не связана с изменением энергии, т. е. при поперечной релаксации энергия не переходит от решетки или к решетке. [c.439]

Метод электронного спинового эха. Явление спинового эха состоит в том, что после воздействия на спиновую систему двух мощных импульсов, разделенных интервалом времени т, через промежуток времени 2т после первого импульса система индуцирует сигнал, амплитуда которого зависит от т и времени релаксации (для ядерных спинов — времен продольной и поперечной релаксации) [60 — 62]. В [63] описан ЭПР-релаксометр трехсантиметрового диапазона, позво- ляюпщй регистрировать сигнал спинового эха свободных радикалов. Прибор измеряет времена релаксации в диапазоне 10 —10 сек. Регистрацию сигнала. можно проводить как н осциллографе, так и на самош1сце. При использовании осциллографа чувствительность релаксометра составляет 10 ПЦ в образце. Регистрация на самописце повышает чувствительность в 30—50 раз. [c.457]

Основными величинами, получаемыми из экспериментов по ЯМР и ЭПР, являются времена магнитной релаксации и Гг, которые характеризуют скорости установления равновесия для спиновой намагниченности Tj - для направленной вдоль постоянного магнитного поля (продольная релаксация) составляющей, - для поперечных составляющих (поперечная релаксация). Продольная релаксация определяет установление равновесия между спиновой системой и остальными молекулярными степенями свободы (решеткой), поэтому Ti называют временем спин-решеточной релаксации. Поперечную релаксацию можно трактовать как установление равновесия в спиновой подсистеме, поэтому Гг — время спижпиновой редаксации. [c.174]

Представление о существовании в расплаве высокомолекулярного полиэтилена двух квазифаз , обладающих различной подвижностью протонов, согласуется, однако, с результатами исследования времен спин-спиновой релаксации в зависимости от ММ [42]. Согласно этим данным, процесс затухания поперечной намагниченности в расплаве низкомолекулярного образца описывается обычной экспоненциальной зависимостью, характерной для процессов с одним временем структурной релаксации. В то же время для полидисперсных образцов, ММ которых превышает критическое значение = (8,4 Чг 1,0) 10 , кривая релаксации представляет собой суперпозицию экспоненты на заключительной, и неэкспоненциальной зависимости на начальной стадии процесса. Авторы [42] подходят к интерпретации своих экспериментальных данных с позиций модели ПСК, относя неэкспоненциальный компонент релаксации к подвижности в сегментах, входящих в состав структурной сетки зацеплений. Такое толкование, тем не менее, не является единственно возможным, поскольку появление дополнительного вклада в процесс релаксации может быть также следствием возникновения участков внутримолекулярной упорядоченности при переходе макромолекул в складчатую конформацию в области М> М [c.42]

Метод спинового эха в настоящее время широко используется в ядер-ном магнитном резонансе. Впервые явление спинового эха обнаружил Хан [91, 92], исследуя поведение ядерной спиновой намагниченности под действием двух мощных радиочастотных импульсов, разделенных интервалом времени т оказалось, что в этом случае через промежуток времени 2х после первого импульса возникает сигнал (рис. 55, а), амплитуда которого зависит от т и определяется временем поперечной релаксации ядерных спинов. Хан [91, 92], а позднее Карр и Парселл [93] усовершенствовали метод спинового эха и дали феноменологическую теорию, а Дас, Саха и Рой [94] — квантово-механическую теорию явления спинового эха. Развитые в этих работах представления полностью приложимы и для спинового эха свободных радикалов в случае одно-родпо-уширенных линий ЭПР. [c.158]