Слабо неоднородный газ

Это довольно интересный результат, так как в рассмотренном примере очень слабая неоднородность (только 6% площади полного поперечного сечения имеет долю пустот выше на 25%) приводит к тому, что слой зернистого материала может функционировать в гидравлически контролируемом режиме, когда среднее число Нуссельта не может более рассматриваться в качестве коэффициента теплоотдачи. Подобный результат будет получен также и для псевдо-ожиженного слоя (см. 2.5.5). На теплообмен в пучках труб, так же как и в кожухотрубных теплообменниках, существенное влияние может оказывать неоднородность распределения скорости потока. [c.87]

Метод характеристик и метод геометрической оптики для слабо неоднородных композитов [c.256]

Задача 3.17. Сколько полос дает на экране пучок атомов 5с, проходя через слабое неоднородное магнитное поле (опыт Штерна Герлаха) [c.91]

Рассмотрим случай слабо неоднородного твердого раствора, когда отклонения состава от среднего — величина бс (г) = = с (г) — с — есть малая величина. Разложим подинтегральное выражение в (6.3) в ряд по малым отклонениям бс (г) вплоть до первых неисчезающих членов по бс(г) [c.65]

Рассмотрим далее слабо неоднородные поля, ограничиваясь учетом производных скорости первого и второго порядков. В силу линейности уравнений движения жидкости записываем линейное по производным скорости выражение [c.28]

В электростатических разрядах с заряженных проводящих элементов оборудования или перерабатываемого материала (в однородных или слабо неоднородных электрических полях) практически весь заряд стекает к точке разряда, т. е. происходит полный разряд в единичной искре. [c.106]

Характеристики пробоя фторсодержащих газов в резко неоднородном поле отличаются от аналогичных характеристик газов, в Молекулу которых не входят галогены, сильной неравномерностью изменений [1, 4]. Очевидно, прочность газа в слабо неоднородном поле выще, чем в резко неоднородном. [c.42]

Большое количество реальных систем электродов, по существу, создает совокупность однородных (или слабо неоднородных) и неоднородных полей. Поэтому целесообразно рассматривать вероятности разделения дисперсии в их совокупности и оценивать предпочтительность какой-либо из них. Кроме того, сами частицы, будучи поляризованными, являются источниками неоднородного поля. [c.22]

Схема учета слабой неоднородности течения, используемая здесь, совпадает с развитой в работе [62]. Запишем линеаризированные уравнения Навье — Стокса после преобразования Фурье по времени в виде [c.115]

Следующий пример слабой неоднородности газа связан с наличием малого градиента температуры бТ/Ах в газе из молекул Одного сорта. Этот градиент выводит газ из состояния термоди- [c.15]

Величину % называют теплопроводностью. Тот факт, что в выражении (1.31) содержится только первая производная по х, входящая сюда только в первой степени, представляет собой следствие слабой неоднородности газа, когда отброшенные члены малы по параметру 1/Ь, где I — длина свободного пробега, а I — характерный размер, на котором изменяется температура Г. [c.16]

Вычисление вязкости газа в условиях слабой неоднородности производится аналогично вычислению теплопроводности различие состоит в том, что отклонение от равновесия обусловлено не градиентом температуры, а неоднородностью потока газа по скорости макроскопического движения. Эта неоднородность предполагается слабой. [c.18]

Предположим, что в газе имеется градиент температуры в направлении, перпендикулярном данной стенке. Пусть L — характерное расстояние, на котором меняется температура. Будем считать, что выполняется условие слабой неоднородности газа. Тогда отклонение от равновесия мало. Нарушение теплового равновесия приводит к тому, что температура газа начинает отличаться от температуры стенки. Обозначим это отличие ЬТ. Аналогично (1.31) можно написать [c.23]

Как и в случае температурного скачка, эффект скольжения имеет первый порядок малости по параметру 1/L слабой неоднородности газа. Он, очевидно, связан с вязкостью газа. [c.24]

При рассмотрении геометрических эффектов и их влияния на распределение тока и поля в слабо неоднородном случае (когда геометрические размеры или интересующие нас расстояния велики по сравнению с Гн и /) связь плотности тока с напряженностью электрического поля Е = —Уф (так как rot = 0) остается, очевидно, такой же, как в неограниченном металле [c.251]

При адсорбции на очень неоднородных поверхностях взаимодействие адсорбат—адсорбат будет маскироваться влиянием этой неоднородности и теплота адсорбции с ростом заполнения не будет увеличиваться. Неоднородность поверхности характеризуется наличием адсорбционных центров с различными энергиями адсорбции. Сначала заполняются центры с большими энергиями адсорбции по мере их заполнения теплота адсорбции падает. Это падение, как правило, настолько велико, что не может компенсироваться возрастающим, 1ю относительно слабым взаимодействием адсорбат—адсорбат. В качестве характерного примера можно привести теплоты адсорбции бензола на графитированной саже и кремнеземе. Дифференциальная теплота адсорбции бензола на саже с однородной поверхностью не зависит от степени заполнения из-за очень слабого взаимодействия между плоскими молекулами бензола (см. рис. XVI, 8, стр. 453). Поверхность силикагеля неоднородна как геометрически (пористость), так и химически (не- [c.502]

Отличие наблюдаемой хрупкой прочности кристаллов от теоретической явилось основой для разработки теории разрыва, начинающегося вследствие наличия неоднородностей. Меньшая вероятность нахождения слабых мест в образцах меньших размеров подтверждается опытными данными о зависимости предела прочности от размеров образцов. Отмечено также, что распределение числа разрывов по выделяемой ими энергии инвариантно к изменению размеров деформируемых тел. [c.22]

Сравнительная простота конструкции барботажных колонн позволяет проектировать их на большие объемы, допускает установку антикоррозионной футеровки и гарантирует высокую надежность в эксплуатации. Характерным признаком работы барбо-тажной колонны являете неорганизованная и слабая циркуляция жидкости. Поэтому при анализе гидродинамики такого аппарата обычно считают, что газ барботирует через жидкость, не имеющую направленного движения. Слабая циркуляция не позволяет обрабатывать в барботажной колонне неоднородные жидкости (суспензии, эмульсии), состоящие из фаз с сильно отличающимися плотностями. [c.8]

При изложении методов решения рассмотрены следующие вопросы 1) преобразование Лапласа — Карсона, принцип соответствия и его численная реализация 2) вычисление эффективных модулей 3) асимптотические методы механики композитов — метод гомогенизации и метод Бахвалова — Победри 4) метод осреднения в динамических задачах 5) эффекты дисперсии и затухания волн в полимерах и композитах 6) динамические эффекты, связанные с неоднородностью конструкций 7) вариационные постановки краевых и начально-краевых задач и их реализация по методу конечных элементов 8) принципы построения автоматизированной системы научных исследований (АСНИ) на базе метода конечных элементов 9) метод конечных разностей 10) метод характеристик и метод геометрической оптики для слабо неоднородных комнозитов. [c.6]

Когда потоки слабо неоднородны, когда приходится иметь дело с разреженными дисперсными потоками, тогда1 основные методы классической аэродинамики будут давать вполне приличные результаты. Последние работы Сектора показывают также, что обоснованные подходы к новым проблемам могут быть разработаны на базе методов классической аэродинамики и для описания плотных дисперсных потоков. [c.5]

Гидродинамические движения связаны с переносом аддитивных сохраняющихся величин — энергии, массы, импульса, числа частиц, спина, электрического заряда. Состояние равновесия замкнутой системы может осуществляться при различных значениях этих величин. Например, жидкость как целое может двигаться с произвольной скоростью (импульсом). При этом можно перейти в систему координат, движущуюся вместе с жидкостью, в которой ясидкость находится в тепловом равновесии. В реальной движущейся жидкости скорость неизбежно изменяется от точки к точке из-за существования неподвижных границ. Поэтому не существует общей системы координат, в которой вся жидкость неподвижна, хотя макроскопически большие участки двиясутся с определенными скоростями. Малые градиенты скоростей вызывают вязкое трение и приводят к медленной релаксации неравновесного состояния. Состояния, слабо неоднородные по температуре, кон- [c.223]

А.И.Мирошников и Г.З.Финаков исследовали воздействие слабого неоднородного электрического поля радиочастотного диапазона на выживаемость микроорганизмов методом диэлектрофореза [5]. [c.20]

Строго говоря, константы Стшо, Сло должны определяться из расчета непосредственно от передней кромки пластины. Однако в окрестности передней кромки имеет место сильная неоднородность основного течения, которая не описывается данной математической моделью. Эту трудность удается преодолеть в том случае, когда в докритической области (область между передней кромкой и точкой потери устойчивости) происходит сильное затухание волн Толлмина — Шлихтинга, зародившихся вблизи носика модели. Тогда возможно суш ествование области О, достаточно удаленной от передне кромки, чтобы выполнялось условие о слабой пеодпород-ности основного течения, и в то же время достаточно удаленной от точки потери устойчивости, чтобы волны Толлмина — Шлихтинга, выходяш ие из этой области, приходили в зону неустойчивости с достаточно малыми амплитудами. Тогда, выбирая начальное сечение Ха в О ж задавая Стш( о) произвольной величиной порядка единицы, мы не исказим конечного ре.зультата. Пренебрегая деформацией акустической моды из-за слабой неоднородности течеиия (см. 1.4), будем считать, что Сл (ж ) = Сло = onst. Интегрируя [c.138]

При качественном рассмотрении задач физической кинетики мы оперировали с понятием слабо неоднородного газа. На языке уравнения Больцмана это означает, что отклонение функции распределения от равновесной невелико. Такое приближение позволяет упростить внд интеграла столкновений и делает уравнение Больцмана линейным по отношению к поправке к равновесной функции распределения. Естественно, прн этом уравнение Больцмана существенно упрощается, оставаясь, однако, нитегро-дифференцнальным. [c.215]

Сущность явления рассеяния легче всего пояснить на примере движения в слабо неоднородном и постоянном во времени магнитном поле, имеющем прямую силовую линию. Пусть Р — седловая точка изоэнергетической поверхности е = ео, такая, что нормаль к поверхности в этой точке параллельна Н. Сечение е = во, Рн Рн восьмерка , точка самопересечения которой совпадает с Р. Если токовый лепесток при движении в р-пространстве коснется поверхности в седловой точке, то в дальнейшем он расщепится на два токовых лепестка, соответствующих областям / и II, разделенным особой точкой (рис. 20). Режимы движения в эт1рс областях существенно отличаются. В зависимости от точных микроскопических начальных условий частица попадает либо в область/, либо в область [c.65]

В 29 (а особенно в приложении I), было показано, что даже слабая неоднородность может существенно изменить сопротивление проводника в сильном магнитном поле Поскольку член, учитывающий неоднородность, пропорционален full, а однородный — гн 1У, достаточно, чтобы характерное расстояние, связанное с гтеодпородностью, было порядка Ги11гн = I. Неоднородность может возникать по разным причинам. Одним из наиболее простых способов ее создания является скин-эффект. В этом случае естественно ожидать новой (по сравнению с обычным скин-эффектом, который определяется проводимостью в однородном поле) зависимости сопротивления от магнитного поля уже на очень низких частотах, когда обычная глубина скии-слоя становится порядка длины свободного пробега [c.329]

Пос гроение инвариантов Лифшица. Фазы с неоднородным распределением параметра порядка могут возникнуть только при наличии в термодинамическом потенциале членов с производными по координатам. Феноменологическая теория учитывает лишь слабые неоднородности, поэтому большую роль играют инварианты с нйинизшими производными и в первую очередь с линейными производными, так называемые инварианты Лифшица (ИЛ). Если симметрия допускает ИЛ, то в<озникает, как мы видели в 32, некоторая модулированная структура, волновой [c.206]

Заканчивая рассмотрение возможностей статистического анализа фильтрационной неоднородности, следует напомнить, что конечной целью наших исследований являются не собственно параметры, а надежный геофильтрационный прогноз. Особый интерес поэтому представляет изучение влияния распределения параметров на распределение результирующих оценок решаемой инженерной задачи. Исследования подобной направленности вызывают в настоящее время повышенный интерес например, в работе М. В. Раца [19] в рамках теории функций случайных переменных решены некоторые конкретные задачи опробования. Применительно к ОФР изучение некоторых частных задач проводилось в ряде работ [23, 26, 30, 33, 35] главным образом на основе метода малых возмущений иди метода случайных блужданий (метод Монте-Карло). Поскольку первый из этих методов ограничивается рассмотрением слабо неоднородных полей, коснемся лишь результатов исследований методом Монте-Карло. Характерный пример можно найти в работе [33], где изучалась одномерная плоскопараллельная фильтрация в кусочно-неоднородной среде при заданных напорах на границах. Распределение проницаемости но 10—1000 участкам неоднородности задавалось по логнормальному закону, параметры которого варьировали в весьма широком диапазоне. Для пятисот распределений на ЭВМ были получены соответствующие распределения напоров. Основные [c.251]

Задачу подлинной разработки формализма, позволяющего найти решение уравнения Больцмана, независимо решили Чепмен и Энског вскоре после опубликования результатов Гильберта. Работа Чепмена, в которой используется метод Максвелла, основана на применении уравнений переноса, в то время как подход Энскога основан на построении решения уравнения Больцмана для функции распределения по скоростям. Оба метода приводят к одинаковым выражениям для кинетических коэффициентов. В двух статьях 1916 и 1917 гг. Чепмен [28, 29] вьшел формулы для коэффициентов вязкости и теплопроводности простого газа и газовой смеси, приняв (как и Максвелл), что для слабо неоднородного газа функцию распределения по скоростям можно записать в виде /=/ (1 + ф) при этом предполагается, что в однородном газе функция ф должна обращаться в нуль. Теория Энскога, опубликованная в его докторской диссертации [64] в 1917 г., основана на решении уравнения Больцмана с помощью разложения в ряд. Такой подход был впервые применен Гильбертом, который пытался разработать (к сожалению, безуспешно) аналогичный формализм, основанный на последовательных приближениях. [c.19]

Интересно отлштить и такого рода явления, когда выходящие на дневную поверхность песчаные нефтяные пласты имеют неоднородный литологический состав. В одном и том же пласте можно видеть линзы мелкого и крупного песка и разную степень насыщенности их нефтью. Одни места более пропитаны нефтью, другие — слабее, а третьи — совершенно пустые. В Бинагадах, между дрочим, можно видеть такой песчаный пласт, одна половина которого отделяется от другой неровными зубчатыми выступами и имеет характер истощенного нефтяного песка, а вторая представляет сухой белый песок (фиг, 11), При пропитывании деока нефтью в первую очередь насыщаются ее части, и.меющие более грубозернистое строение. Наоборот, при истощении дласта, [c.126]

Для сужения неоднородно-уширенных линий используют метод согласования восприимчивостей, в котором для уменьшения Ах пространство между частицами заполняют инертной жидкостью (не смешивающейся с водой и слабо взаимодействующей с поверхностью, например ССЦ) [613], или метод вращения под магическим углом со скоростью Vrot Avhet [614]. Неоднородное уширение может также уменьшаться или сниматься полностью вследствие интенсивного диффузионного движения молекул воды [614]. Это происходит, если размер магнитных неоднородностей меньше по порядку величины, чем / УO/(Avhet) 1 мкм. [c.238]

Указанная модель оказалась также совернгенно непригодной для объяснения магнитных свойств комплексных соединений, Исследование магнитных свойств вещества позволяет определить число неспаренных электронов. Вещества, имеющие неспаренные электроны, парамагнитны, они втягиваются в неоднородное магнитное поле. Если все электроны спарены, вещество <Эиал1агмигно — оно отталкивается магнитом (однако значительно слабее, чем парамагнитное вещество притягивается). Кроме того, известны ромагнитные материалы, например, железо, которые вследствие одинаковой ориентации большого числа спинов неспаренных электронов взаимодействуют с магнитным полем (втягиваются) значительно сильнее парамагнитных, [c.120]

Различные материалы сопротивляются кавитации по-разному. Неоднородные структуры, содержащие точки слабого сопротивления, благоприятствуют появлению микрокаверн. Наоборот, гомогенные мелкозернистые структуры сопротивляются кавитации лучше. Положение сплавов в порядке возрастания сопротивления кавитации [23] чугун, обычная бронза, алюминиевая бронза, углеродистая сталь, хромистая сталь, нержавеющая сталь. Пористые и шероховатые поверхности, а также острые выемки снижают сопротивление кавитации так же, как и сопротивление усталости. [c.146]

Физически это можно объяснить различием интенсивности радиального тепло- и массопереноса в зависимости от расположения структурной неоднородности. Чем больше радиальный градиент тедшератур, тем интенсивней радиальный тенлонеренос. В свою очередь, чем большая стенень превращения достигается в нятне , тем интенсивней происходит подсос в него ненрореа-гировавшего вещества, что приводит к повышению температуры. В случае образования в слое локального разрыхления на выходе наблюдается холодное пятно и небольшое повышение температуры в области, прилегающей к пятну , которое объясняется диффузией непрореагировавшего вещества в более горячую зону. Отметим, что на выходе пз второго слоя при в = 0,3 температура в горячем пятне на 50°С превышает среднюю но радиусу, что согласуется с экспериментом. На рпс. 5 приведены профили скорости фильтрации на выходе нз пятна с проницаемостью бв = = 0,3 и из слоя. Профиль скорости фильтрации выравнивается на расстоянии 18Йз, а на выходе из слоя определяющее влияние на профиль скорости оказывает температурная неоднородность и наблюдается некоторое повышение скорости в области горячего пятна . Характеристики температурных неоднородностей на выходе из слоев приведены в табл. 2. Наличие горячих и холодных пятен обусловливает соответственно положительные и отрицательные значения коэффициентов асимметрии. При степенях превращения, близких к единице (4-й слой), структурные неоднородности оказывают слабое влияние на процесс, хотя реализующаяся при этом аэродинамическая неоднородность весьма значительна. Структурные неоднородности кроме всего прочего ухудшают стабильность процесса. Как показали расчеты, параметрическая чувствительность в области с пониженной проницаемостью (бн = 0,3) в 2 раза больше, чем в остальной части слоя, что накладывает жесткие ограничения на флуктуации входных параметров, т. е. ухудшает возможность эффективного контроля и управления режимом в слое. [c.65]

В табл. 8.6 приведены некоторые результаты экспериментальных исследований и результаты расчетов для опытно-промышленного реактора, работающего при низких начальных концентрациях диоксида серы. Можно отметить удовлетворительное согласие этих данных. Небольшое отличие может быть связано с температурными неоднородностями по. .радиусу реактора, особенно вблизи стенки аппарата. По-видимому, в промышленном аппарате большого диаметра это влияние будет ощущаться слабее. Как видно из таблицы, экспериментальные и расчетные данные одинаково передают значительное влияние начального состава смеси на общую степень превращення п максимальную температуру Ттзх. уменьшение со- [c.193]

В заключение следует отметить, что барботажную колонну можно рекомендовать как реактор для обработки неоднородных жидких систем только при небольшом различии плотностей, образующих эту систему жидкостей. Достаточно равномерное распределение дисперсной фазы во всем объеме аппарата наблюдается при Др 100 кг/м . В противном случае в застойных зонах (у днища аппарата и в верхней части барботажного слоя), где циркуляция жидкости выражена слабо, происходит накопление сплошной или дисперной фаз. [c.66]

Во-вторых, нужно приготовить катализатор с наибольшим числом активных участков на единицу поверхности, причем они должны иметь оптимальную энергию связи с реагирующими молекулами. Для этого катализаторы готовят с максимально неоднородной поверхностью, на которой разные участки будут сильно различаться в энергетическом отношении. Участки поверхности с очень большой энергией связи дадут прочные соединения с реагентами, покроются ими и будут неактивны участки поверхности с очень малой энергией связи будут очень слабо и медленно реагировать с молекулами исходных веществ и также окан<утся неактивны. И только участки поверхности с оптимальной энергией связи будут участвовать в каталитической реакции и ускорять ее. Чем более неоднородна поверхность, тем более неоднородна она и в энергетическом отношении и скорее можно найти на пей достаточное число активных участков (активных центров) с требуемыми оптимальными энергиями связи. [c.462]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология