Кюри закон константа

Необходимо подчеркнуть, что формулы (29) и (30) пригодны лишь в области тех значений Г и Я, при которых сохраняется справедливость закона Кюри. Значения некоторых констант, характеризующих свойства парамагнитных веществ, даны в табл. 7. [c.29]

Для парамагнетиков М=у.Н, где х — магнитная восприимчивость, которая по закону Кюри обратно пропорциональна температуре и=С /7 (С — константа Кюри). [c.295]

Даются общие соотношения термодинамики мицеллярных систем и отдельных мицелл. Устанавливается связь между распределением мицелл по размерам, их поверхностным натяжением и критической концентрацией мицеллообразования. Выводится выражение для константы закона действия масс в терминах поверхностного натяжения На основе обобщенного принципа Гиббса—Кюри анализируются полиморфные модификации мицелл и устанавливаются соотношения, определяющие границы существования мицелл различной формы. Выводится распределение стержнеобразных и пластинчатых мицелл по размерам. [c.255]

С ростом т-ры Т магн. восприимчивость П. х убывает по закону Кюри х = С/Г или по закону Кюри — Вейса X = i/(r—Д), где С, i и Д — константы в-ва. Магн. восприимчивость щелочных и щел.-зем. металлов от т-ры практически не зависит. [c.422]

Для многих парамагнитных веществ она обратно пропорциональна абсолютной температуре (закон Кюри) X = С Т, где С — константа, а Г — абсолютная температура. Восприимчивость ферромагнитных веществ при незначительной силе поля возрастает с увеличением последнего и падает при его дальнейшем возрастании. При достаточно большой силе поля для ферромагнитных веществ произведение силы поля на восприимчивость, т. е. интенсивность намагничивания 3 , практически не зависит от силы поля [c.339]

ЗН(Т + Д) Т-[-Д именуемой законом Кюри — Вейсса, где Д — величина, характерная для данного вещества (константа Вейсса), может быть и положительной и отрицательной. Примерами твердых веществ, следующих закону Кюри — Вейсса, могут служить кристаллы Ге304- 7Н2О с Д = +13,7° или Ге804 с Д = —31° или СиЗО с Д = - -60°, где носителями магнитного момента являются атомные ионы Ге2+ и Сц2+ соответственно. [c.509]

Окись меди СиО, черная. Восприимчивость этого вещества не следует закону Кюри — Вейса, причем в действительности окись меди является типичным магнитно-концентрированным соединением с восприимчивостью, почти равной восприимчивости массивной кристаллической окиси меди. С другой стороны, голубой гель, часто называемый водной гидроокисью меди, имеет нормальный магнитный момент 1,7 и весьма умеренную константу Вейса. Этот случай, очевидно, является одним из наиболее показательных примеров применения магнитных методов к изучению структурных изменений. Хорошо известно, что в присутствии небольшого количества щелочи в этой системе наблюдается самопроизвольный переход от голубой формы к черной. [c.452]

Гель окиси хрома ведет себя как типичное парамагнитное вещество, восприимчивость которого подчиняется закону Кюри — Вейсса при среднем значении константы Вейсса. Это указывает на сравнительно небольшую степень обменного взаимодействия между соседними ионами Сг + на основании этого можно дать модель геля СгаОз, согласующуюся с очень большой удельной поверхностью, которой часто обладают эти вещества. Таким образом, гель окиси хрома резко отличается от кристаллической а-окиси, в которой обменное взаимодействие соседних ионов настолько велико, что вещество является [c.114]

Д< 7 , где с, с — константы вещества, Д — парамагнитная точка Кюри. Константа с только в отдельных случаях (ферромагнетизм или антиферромагнетизм) эквивалентна с в законе Кюри. [c.68]

Показать, что внутреннюю энергию U и энтропию S единичного объема парамагнитного вещества, подчиняющегося закону Кюри — Вейсса х = С Т — 0) (где С и 0 — константы, Т — абсолютная температура их — восприимчивость), можно представить в виде [c.104]

Г, где 0 — константа вещества. Во-вторых, далеко не всегда р определяется действием одних лишь спиновых моментов. Напротив, во многих случаях имеется примесь орбитальных моментов. Строго говоря, в тех случаях, когда имеет место закон Кюри — Вейса, определение эффективного момента р из формулы Ланжевена — Дебая — Вейса [c.43]

Методом соосаждения уже с давних пор пользовались для выяснения химической природы радиоактивных элементов. Из того факта, что радий, находясь в ничтожных примесях, соосаждается со всеми солями бария, М. Кюри вывела совершенно правильное заключение, что он является аналогом бария. Химические свойства полония, актиния и других радиоэлементов были установлены по реакциям соосаждения с аналогичными вешествами. Однако только в работе Хлопина и Самарцевой [ ] для доказательства химических свойств радиоэлемента было количественно изучено изоморфное соосаждение. Они доказали, что полоний распределяется между насыщенным раствором и кристаллами теллуристого натрия строго по закону Бертло—Нернста и определили константу распределения В. Факт изоморфного соосаждения доказывал идентичность химической формулы соединения радиоэлемента и кристаллизовавшегося из раствора вещества. [c.143]

У диамагнитных веществ восприимчивость не зависит от силы поля и, как правило, не зависит также и от температуры. Восприимчивость парамагнитных веществ равным образом не зависит от силы поля, но значительно зависит от температуры. Для многих парамагнитных веществ она обратно пропорциональна абсолютной температуре (закон Кюри) X = С Т, где С — константа, а Г — абсолютная температура. Восприимчивость ферромагнитных веществ при незначительной силе поля возрастает с увеличением последней и падает при ее дальнейшем возрастании. При достаточно большой силе поля для ферромагнитных веществ произведение силы поля на восприимчивость, т. е. интенсивность намагничивания 3, практически не зависит от силы поля и, следовательно, восприимчивость обратно пропорциональна силе поля. При возрастании температуры восприимчивость ферромагнитных веществ уменьшается вначале постепенно, а затем при определенной температуре (точка Кюри) внезапно резко падает. При температуре точки Кюри ферромагнетизм переходит в парамагнетизм. [c.303]

Магнитная восприимчивость парамагнитного вещества подчиняется закону Кюри X = С Т С — константа), а внутренняя энергия определяется выражением U = аТ (а — положительная константа). [c.102]

В температурном интервале выше но ниже Гк восприимчивость ансамбля мелких частиц, в которых имеется антиферромагнитное взимодействие, подчиняется закону Кюри с константой пропорциональности, меньшей, чем константа для системы без такого взаимодействия. Эга константа относится к целой частице, а не к отдельному иону, отсюда термин — суперпарамагнетизм. [c.341]

Эта величина является характерной константой важнейшего сегнетоэлектрического закона Кюри-Вейсса для параэлектрической фазы. Именно существование флуктуашонной размытости фазового перехода в области температур ЛТд 20°С приводит к наблюдаемому ниже закону Кюри с константами град, и = 0,5° и соот- [c.77]

Комплексы элементов второго и третьего переходных периодов в тех случаях, когда имеются четыре, пять или шесть -электронов, по-видимому, всегда относятся к типу спин-спаренных. Большие константы спин-орбитального взаимодействия, наблюдаемые для этих ионов, вызывают два эффекта в магнитном поведении, заслуживающие рассмотрения. Во-первых, по крайней мере для комплексов с шестью эквивалентными лигандами роль полей пониженной симметрии должна быть меньше, чем в случае элементов первого переходного периода, и, следовательно, кривые, приведенные на рис. 81, являются лучшим приближением. Во-вторых, спин-орбитальное взаимодействие, очевидно, должно быть при комнатной температуре заметно больше кТ, и, следовательно, интерес представляют малые значения Х1кТ. Именно но этой причине мы приводим также графики 81,6, 81, г и 81, е. Низкие значения Г обусловливают наблюдаемые моменты этих ионов, которые часто оказываются сильно отличающимися от чисто спиновых значений. Так, нанример, моменты конфигурации в случае Ки (IV) и Ой (IV) составляют соответственно 1,4 и 2,8 магнетона Бора (в соединениях типа (NN4)2 [МС1]), а отклонения от закона Кюри для зависимости моментов от температуры также согласуются с теорией, если принять для К значения около 800 и 3200 см [40]. На этих примерах можно проиллюстрировать значение вклада, вносимого температурно независимым парамагнетизмом. Соединение осмия имеет молярную восприимчивость около 800-10 эл.-стат. ед. и относится к типу, полностью обусловленному температурно независимым парамагнетизмом, в случае же соединения рутения наблюдается значение 3300-10" эл.-стат. ед., в значительной мере связанное с тем-пературно независимым парамагнетизмом. [c.399]

Идеализированной формой температурной зависимости магнитной восприимчивости парамагнетика от температуры является закон Кюри где С — константа Кюри. Именно такая форма температурной зависимости восприимчивости была найдена ранее для иона Си . Если закон Кюри выполняется, не зависитот температуры. Закону Кюри достаточно точно подчиняются лишь немногие системы, например спин-свободный комплекс [FeF ] [d°), но у большинства парамагнетиков наблюдаются отклонения (часто лишь небольшие) от этого идеального поведения. Одной из наиболее общих причин этих отклонений является то, что в системах с одним неспаренным электроном почти всегда неиз-бея по имеется температурно независимый парамагнитный член в восприимчивости, возникающий вследствие эффекта Зеемана второго порядка от высших уровней в поле лигандов. Относительные значения таких членов могут составлять около 50-10 молярной восприимчивости, т. е. составлять несколько процентов молярной восприимчивости, подчиняющейся закону Кюри, при комнатной температуре для одного неспаренного электрона. Этот эффект учитывается выражением Ланжевена—Дебая для восприимчивости [c.400]

Здесь 6 некоторая (положительная или отрицателькая) константа, которую так и называют константа 6 в законе Кюри -Вейсса. В случае ферромагнитных металлов при температурах выше температуры Кюри (в парамагнитной области) 0 совпадает с последней.— Яр л. перев. [c.172]

К сожалению, известны случаи, когда магнитные свойства вещества подчиняются уравнению Кюри — Вейсса, но константу Вейсса нельзя интерпретировать таким простым путем. При этом далеко не всегда можно пользоваться уравнением (25.14). В случае, если опытные данные не подчиняются закону Кюри, а применимость закона Кюри — Ве11сса сомнительна (даже если данные удовлетворяют этому уравнению), лучше всего вычислить магнитный момент при данной температуре по закону Кюри, т. е. по уравнению (25.12). Найденную таким образом величину называют эффективным магнитным моментом (Хэфф при данной температуре. При этом опытные факты пе связываются ни с какими солшительными предположениями. [c.27]

Диамагнитная восприимчивость существешю не зависит от температуры парамагнитная же восприимчивость часто описывается законом Кюри у -Т = С, где Т есть абсолютная температура, а С — константа Кюри. Более часто восприимчивость пара-мапнитных веществ может быть довольно точно описана законом Кюри — Вейса у. (Г+ Д) =С, где Д представляет собой некоторую эмпирическую константу, значение которой будет показано ниже. [c.392]

То, что закон Кюри— Вейса применим к этим системам, хорошо доказывается на рис. 10, где вычерчена зависимость величины, обратной восприимчивости, от абсолютной температуры для нескольких характерных концентраций хрома. Во всей области концентраций вплоть до 30—40% хрома и во всем температурном интервале от —190° до 100° нет ощутимых отклонений от этого закона. Таким образом, для каждого из этих нескольких образцов катализаторов можно рассчитывать как константу Кюри, так и константу Вейса. Вместо непосредственной величины константы С удобнее пользоваться выведенным выше магнитным моменгоад 1 - = 2,84 V С, так как эта величина более очевидным образом связана со степенью окисления хрома. На рис. 11 даны как. и, так и д как функции концентрации хрома. Сразу же отметим, что у- остается почти постоянным, а Д заметно зависит от концентрации хрома. [c.408]

Анализ этих данных обнаруживает некоторые неожиданные различия по сравнению со структурой, установле11Ной для системы окись хрома — окись алюминия. Закон Кюри — Вейса описывает эти данные должным образом только примерно до 6% никеля, а выше этой концентрации отклонения столь существенны, что становится бесполезной всякая попытка рассчитать момент или константу Вейса. [c.426]

При содержании меди ниже примерно 10% восприимчивость меди в нескольких образцах точно следует закону Кюри — Вейса, что позволяет рассчитать константу Вейса и магнитный момент, Существен1Ю, что характерные линии окиси меди на рентгенограмме получаются при уменьшении концентрации меди до [c.438]

СЮ3 имеет нечетное число электронов и должна быть, следовательно, парамагнитна. В газовой фазе соединение существует в виде молекул СЮ3. Анализы магнитных данных позволяют вычислить константу равновесия процесса С12О6 2С1О3. Она равна 2,54 Ю 3 для —40° С и 4,91 10 3 для. 10° С. График зависимости логарифма константы равновесия от обратной температуры изображается прямой линией, из наклона которой можнс вычислить теплоту диссоциации. Она равна 1730 + 500 кал/моль Такие вычисления основаны на предположениях, что парамагнетизм СЮ3 обусловлен одним непарным электронным спином что справедлив закон Кюри. Эти предположения, повидимому справедливы, так как такие соединения, как окись азота, для ко торой они не оправдываются, являются редким исключением. [c.134]

Т2 = 0,5° Т3 = = 116°, которые измерялись с точностью + 0,5°. Измерение температуры в области 112-118° проводилось с точностью +0,05° относительно температуры Кюри (Т ,). Для определения констант закона Кюри-Вейсса в параэлектрической фазе зависимость (Т) измерялась до 400° на частоте 200 Мгп. Скорость изменения температуры выбиралась из условия получения допустимого (<0,05°) градиента температур по высоте образпа и в начале каждого цикла соответствовала величине0,1° в мин. [c.59]

Сравнивая константы С и дТ с соответствующими значениями в законе Кюри-Вейсса для тех же образцов в параэлектрической фазе Сд = (1,1+1,2) 10 град, дТд = (10+14°), приходим к выводу, что отношения Сд/С и дТ /дТ имеют величину около 30, согласующуюся с отношением внутренней энергии спонтанно полщжзованного состояния к тепловой энергии или с отношением параметра решетки ВаТйОд к величине спонтанного смещения сегнетоактивных ионов. [c.62]

Таким образом, из диэлектрических измерений следует, что процесс разрушения спонтанной поляризации внутри доменов при нагревании кристалла должен осуществляться при температуре Т= С З 600+ тЮОО К, которая правильно отражает порядок величины наблядаемой в ВаТ Од точки Кюри ( 400°К), если учитывать приближенный характер метода опенки по величине константы закона Кюри [I]. [c.63]

Рассчитанный магнитный момент для свободного иона урана с двумя 5/-электронами (состояние Н4) равен 3,58 магнетона Бора. Моменты, полученные опытным путем, довольно близки к этому значению. Хотя все вышеупомянутые соединения, за исключением КзОРе, во всем интервале температур подчиняются закону Кюри —Вейсса, исключительно большие значения, найденные для температуры Вейсса, делают затруднительной интерпретацию константы Кюри. [c.303]

Этот закон температурной зависимости восприимчивости парамагнетика называется законом Кюри, а величина С = g iв) j X X и + 1))/(3/гв) — константой Кюри. Парамагнитная восприимчивость оказывается на два-три порядка больгне по величине, чем диамагнитная восприимчивость. [c.277]

Показать, что для адиабатического изменения абсолютной температуры Т магнетика, подчиняющегося закону КюриМ = С1 /Г (Ж— намагниченность, 1 —магнитное поле. С —константа), справедливо соотношение [c.95]

Из соотношения (3.19) следует, что при изоэнтропном размагничивании имеет место эффект охлаждения, так как (дМ1дТ)н для обычных парамагнетиков отрицательна. Коэффициент аз,н=(дТ/дН)а может быть назван дифференциальным эффектом адиабатного размагничивания аналогично дифференциальным эффектам при дросселировании ( л) и при изоэнтропном расширении (ав) газов. Для условий выполнения закона Кюри можно найти соотношения для конечной температуры размагничивания. Из закона Кюри М=АН Т (А—константа) находим / дМ [c.74]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология