Температура модели

За исключением области очень высоких температур, модель прямоугольной потенциальной ямы очень хорошо воспроизводит В Т), причем это соответствие по существу не зависит от точной формы потенциальной ямы (как можно было бы ожидать иа замечаний, сделанных в разд. 4.1). [c.183]

По экспериментальным данным С -кривой на основе 8 были определены ш и Вь- Затем по моделям рассчитывалось распределение температуры хладоагента по длине аппарата (рис. 3.5). Из рисунка видно, что модель идеального смешения (1) занижает конечную температуру, модель идеального вытеснения (2) завышает. Ячеечная (3) и диффузионная (4) модели дают примерно одинаковый результат, но профили температур различаются. [c.25]

Построение модели п-й стадии процесса, описываемой этими уравнениями, дано на рис. У1П-6. Схема чрезвычайно проста, материальные балансы отдельных компонентов используются для нахождения их концентраций. Если константы скоростей реакции А р и ко р и коэффициент распределения К являются функциями температуры, модель, показанная на рис. УП1-6 и повторенная для всей цепочки из п стадий, может быть использована с некоторыми изменениями для нахождения оптимального температурного режима для каждой стадии. За критерий оптимальности в соответствии с постановкой задачи может быть принята максимальная конечная концентрация Х з растворенного вещества в растворителе р (при указанных в условии задачи ограничениях). Задача может быть решена на ЭЦВМ методом последовательных приближений. На рис. УП1-7 показана схема связи отдельных стадий процесса между собой. [c.156]

О = (Г — Тоо)1 Тю — Тоо)—безразмерная температура модели пограничного слоя [c.11]

Из общих соображений ясно, что по мере повышения температуры система приближается к идеальному раствору. Таким образом, параметр т можно интерпретировать как температуру, при которой система становится идеальной в случае линейной экстраполяции энергии Гиббса. (Очевидно, что при экстремально высоких температурах модель неадекватна.) Параметр т должен быть положительной величиной и превышать температуры исследования для большинства металлических растворов приемлемое значение для т находится в пределах 1500-3500 К. [c.417]

При любой заданной температуре модель имеет г + г параметров (в случае г.ц.к. решетки их 18). Чтобы уменьшить число параметров, необходимо сделать допущения относительно зависимости величин >рЛд л 8>рСд от числа г. Простейшей является линейная зависимость [c.437]

Пока достаточно отметить принципиальные особенности. Физическое соответствие между моделью и исходной системой очевидно. Большое удобство модели также ясно. Например, для изменения / в модели нужно только регулировать переменное сопротивление (потенциометр). Произвести соответствующие изменения в исходной системе намного труднее. Кроме того, напряжение значительно легче быстро и точно зарегистрировать, чем температуру. Модель также может работать с требуемой скоростью. [c.24]

Ширина линий при температуре 20,4 К приближенно равна 5 10 Тл и увеличивается при возрастании температуры. Модель центра предложена как предположительно состоящая нз двух взаимодействующих спиновых центров с 5 = находящихся на свободных связях. [c.136]

Для того чтобы судить, насколько совершенна та или иная модель абсолютно черного тела, следует измерить спектральное распределение интенсивности излучения этой модели и затем сравнить его с расчетными данными, полученными по формуле Планка. Ориентировочную оценку степени черноты модели абсолютно черного тела Б узком спектральном участке можно получить, измерив яркостную или цветовую температуру модели [см. формулы (1.45) и (1.46)] и затем сравнив ее с истинной температурой модели абсолютно черного тела, измеренной с помощью термопары. [c.49]

В горелке ВНИИМТ (рис. 5в) регулирование длины и дальнобойности факела осуществляется изменением степени закручивания воздушного потока на выходе из горелки с помощью поворотных лопаток. Опыты проводились на стационарном тепловом режиме. Кроме теплоотдачи к слиткам, в опытах определялось распределение динамических напоров, концентраций и температуры продуктов горения по длине и поперечным сечениям факела в верхней и нижней части камеры и в дымоходах. Измерялись излучение факела, суммарное излучение факела и кладки, статические давления у стен кладки но длине и высоте камеры, температура моделей слитков. [c.322]

В этом случае необходимо соблюдать равенство температур модели и натуры [c.156]

В реакторах вытеснения колонного типа необходимо учитывать поперечный градиент температуры. Модель для описания полимеризационного процесса в аппарате такого типа не разработана. [c.312]

На рис. 40 показана фотоупругая модель, изготовленная из эпоксидной смолы, которая при комнатной температуре является одним из наиболее хрупких и, следовательно, наиболее упругих полимерных стекол. При значительном повыщении температуры модели немедленно после приложения нагрузки в скрещенных поляроидах видна картина распределения полос. [c.279]

То, что повышение температуры модели приводит к увеличению вязкоупругости, подтверждается постепенным изменением наблюдаемой картины полос (во время ползучести модели при одноосном растяжении в отдельных точках происходит относительное повышение порядка полос). При достаточно высоком номинальном напряжении заметно постепенное образование разрывов в тех участках модели, где порядок полос был исключительно высоким. Модель при некотором расположении участков разрушения в ней может быть резко искривлена, но продолжать нести нагрузку может быть полностью разорвана в ней могут сразу или постепенно разорваться некоторые внутренние связи без полного ее разрушения. Эти процессы весьма избирательны и в реальных материалах не менее сложны. [c.280]

Результаты вычисления для к, 5т, Рг и Ье при р/р81-=10 2 даются на рис. 10.7—10.11. Из этих результатов вместе с предшествующими приближенными результатами, рис. 10.6, мы заключаем, что тенденции, проявляемые величинами 5т, Рг и Ье на рис. 10.9—10.11, хорошо согласуются с ожидаемым поведением, приведенным на рис. 10.6. Кроме того, из рис. 10.7—10.11 видно, что результаты чувствительны как к используемой модели потенциала взаимодействия, так и к эмпирическим параметрам данной модели потенциала. На рис. 10.7 и 10.8 показано, как величины х. и к, вычисленные для модели точечного центра отталкивания, отличаются от их значений, вычисленных для модели Леннарда — Джонса (6 12). При высоких температурах модель Леннарда — Джонса является, по существу, моделью точечного центра отталкивания при 6=12 следовательно, тенденции, показанные на рис. 10.7 и 10.8, согласуются. [c.408]

На основе хорошо зарекомендовавшей себя модели окисления метана при высоких давлениях [409-412] (см. табл. 5.2) в Институте химической физики разработана модель окислительной конденсации метана [407, 408]. Модель была опробована на имеющихся в литературе экспериментальных данных по окислительной конденсации метана в этан и этилен, полученных в заведомо гомогенных условиях [413-416]. Было показано, что и при атмосферном и при повышенном давлениях в широком диапазоне температур модель удовлетворительно описывает процесс окислительного газофазного превращения метана в этан и этилен. В [408] ее успешно применили для описания более широкого круга процессов окисления метана, вплоть до распространения пламени в метан-воздушных смесях. [c.300]

Л - параметр анизотропии модельного потенциала, определяемый отношением энергий взаимодействия в конфигурациях ХН-М и НХ-М I - момент инерции молекулы НХ 0 глубина ямы в потенциале взаимодействия НХ-М 0 - характеристическая температура модели заторможенного вращения [c.129]

При е 1 10 эВ и Т 120 К модель обладает точностью в десятки процентов. При высоких значениях энергии и температуры модель дает лишь оценку сверху. [c.294]

При Т 5 300 К погрешность невелика и может составлять 20%. однако при высоких температурах модель дает лишь оценочные значения (г(е) и к(Т). [c.337]

После набивки и цементации образцов определяли их газопроницаемость, образцы насыщались водой, и затем определяли водопроницаемость. Затем вода из образцов вытеснялась нефтью (нефть и вода фильтровались в противоположных направлениях). После пропускания через образец 1,5—2 поровых объемов воды определяли проницаемость по нефти. После повторной фильтрации воды и вытеснении ее из образца нефтью вновь определяли проницаемость по нефти. Как правило, после вторичного пропускания воды через образец нефтенроницаемость сильно снии а-лась. Для восстановления нефтепроницаемости через образец фильтровался водный или керосиновый раствор ПАВ в том направлении, в котором ранее фильтровалась вода. После этого через образец пропускали 1,5—2 поровых объема нефти и вновь определяли нефтенроницаемость. Полученное значение пефтепро-ницаемости сравнивали с фазовой проницаемостью данного образца по керосину. Опыты по восстановлению проницаемости проводили при комнатной температуре. Моделью нефти служила ро-машкинская нефть, разбавленная бензином до вязкости пластовой нефти. [c.79]

Таким образом, эффективная толщина двойного слоя уменьшается с ростом концентрации электролита и возрастает с повышением температуры. Модель двойного слоя Гуи — Чапмена, получившая название теории диффузного двойного слоя, позволила качественно объяснить влияние концентрации электролита и температуры на электрокапнллярные и емкостные зависимости. [c.234]

Пусть модель изготовлена при некоторой температуре Го и в ней отсутствуют какие-либо напряжения. При отклонении температуры модели от Го в ту или иную сторону наибольшему изменению подвергается модуль упругости адгезива Ei. На рис. 5.14 представлены типичные кривые изменения модуля Юнга эпоксидных и полиэфирных полимеров [212]. Характер (но не значения модулей) этих кривых практически не зависит от способа измерения модуля Юнга, будь то акустический, ква-зистатический или метод мгновенной разгрузки. При анализе для простоты будем полагать, что модуль упругости субстрата Ео и параметр жесткости пограничного слоя g = G h не зависят [c.134]

Третий блок моделей посвящен распределению атомов по возбужденным состояниям. Модель Р.9 описывает систему уравнений баланса возбужденных состояний и позволяет оценить времена релаксации различных возбужденных состояний. Модель Р. 10 представляет распределение атомов по возбужденным состояниям в диффузионном приближении в пространстве энергий. Эта модель дает качественное описание, но при низких температурах это описание становится количественным. Модель Р. 11 дополняет предьшущую модель при рассмотрении процессов, протекающих в области высоких температур. Модель Р. 12 описывает распределение атомов по возбужденным состояниям в энергетическом пространстве в диффузионном приближении. Эта модель дополняет модели Р. 10 и Р. 11, учитывая образование атомов в высоковозбужденных состояниях в реакциях рекомбинации, а также дезактивацию этих возбужденных состояний атомами газа. [c.229]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология