Пространство энергий

Каждую секунду Солнце излучает в космическое пространство энергию, эквивалентную примерно четырем миллионам тонн массы. Эта энергия рождается в ходе слияния четырех ядер водорода, протонов, в ядро гелия реакция идет в несколько стадий, а ее суммарный результат записывается вот таким уравнением [c.15]

Состояние системы определяется ее параметрами. Параметры системы могут быть заданы на молекулярном уровне (координаты, количество движения каждой из молекул, очередность обмена молекул положениями в пространстве, энергией и др. — микроскопические параметры) и на уровне описания состояния сразу всей системы макроскопические параметры). Любому макроскопическому состоянию системы отвечает множество различных положений и движений молекул, т. е. множество микроскопических состояний. Макроскопических параметров, в отличие от микроскопических, немного, что очень удобно для их практического применения. [c.169]

Иногда более удобно описывать плотность нейтронов в зависимости от кинетической энергии нейтронов, а не от скорости. В этом случае плотность нейтронов и ноток определяются на единицу энергии. Чтобы показать зависимость между этими функциями скорости и энергии, рассмотрим функцию п(г, Е, 1)(1Е(1т — число нейтронов в г около г в момент времени t, имеющих кинетическую энергию в интервале от Е до Е ёЕ, т. е. плотность нейтронов в пространстве энергий Е. Выразим ее через плотность нейтронов в пространстве скоростей [см. уравнение (3.25)], взяв скоростной интервал с1и, соответ- [c.44]

В естествознании существует ряд понятий, которым трудно дать строгое определение. Очень нелегко, например, определить такие термины, как время, пространство, энергия и материя. И все же эти слова часто используются не только в химии, но и в нашем повседневном языке. Значение указанных слов становится понятным благодаря самому их использованию в определенном контексте и в результате их связи с другими важнейшими понятиями химии. Однако четко определить смысл этих слов нельзя даже с помощью хорошего словаря. [c.18]

Зависимость между выражениями для потока в пространстве скорости и пространстве энергии получается из уравнения (3.25) с учетом условия (3.26) [c.45]

Эти условия показывают, что число частиц в системе постоянно, а следовательно, вариация этого числа равна нулю. Условие (382) указывает на то, что внутренняя энергия и системы постоянна, что соответствует равенству ее вариации нулю. 8, — энергия частицы в г-й ячейке фазового пространства (энергия (-го квантового состояния молекулы). [c.295]

Солнце излучает в космическое пространство энергию со скоростью 3,9 10 Дж/с. Вычислите скорость уменьщения массы Солнца. [c.280]

Мы можем теперь математически подавить частотные составляющие, обусловленные медленно изменяющимся непрерывным излучением, и дополнительно подавить часть частотных составляющих статистического шума. Затем, выполняя обратное фурье-преобразование, возвращаемся к спектру в пространстве энергий, который теперь должен содержать лишь пики харак- [c.115]

Следует всегда помнить, что при взрывах веществ в открытом пространстве энергия ударной волны распределяется по сфере с центром рае-лоложения точечного заряда. Разрушающая способность надземных взрывов и опасность разрушений зданий и сооружений будут ниже по сравнению с подобными наземными взрывами. [c.12]

К молекулам типа сферического волчка принадлежат молекулы, имеющие несколько осей симметрии третьего или более высокого порядка. В отличие от симметричных волчков молекулы типа сферического волчка не имеют выделенного направления в пространстве. Энергия вращательных уровней сферических волчков описывается уравнением [c.64]

Таким образом, величина константы скорости распада возбужденной молекулы зависит от двух процессов случайного движения в пространстве энергии I осциллятора (в классическом пределе — диффузии [c.141]

Изложенный выше метод вычисления наиболее вероятного макросостояния хотя и является вполне общим, тем не менее уязвим в одном отношении. А именно, он основан на разбиении 11-пространства. Энергии 8 г связаны с ячейками 1-пространства— фазового пространства одной частицы. Это вполне пригодно для систем, состоящих из невзаимодействующих частиц (идеальный газ), где энергия частицы является функцией только ее положения в 1-пространстве. Такое описание также годится и для системы невзаимодействующих частиц при наличии внешнего потенциала. В этом случае состояние частицы все еще определяется ее положением в 1-пространстве. Например, для вертикального столбика газа энергия частицы в 1-й ячейке равна [c.318]

Следовательно, энергия борновской полости находится интегрированием по всему пространству энергии взаимодействия [c.97]

В Е) - коэффициент динамического трения пространстве энергий [c.277]

Здесь gr — вращательный множитель, который вычисляется так же, как для лестничной модели (см. 5). Примерно такими же оказываются величина и характер температурной зависимости g . Более последовательный учет вращения в диффузионном приближении требует вычисления коэффициентов диффузии в двумерном пространстве энергии и вращательного момента. Такие расчеты выполнены в [57] (см. также [56]). Результаты работы [57] выражаются в форме (7.3), но вращательный множитель примерно в 2 раза больше, чем для лестничной модели. [c.39]

Вследствие однозначной связи к-ак ъ термодинамически равновесной среде точное вычисление каждой из этих констант представляет собой, по существу, одну и ту же задачу. Что касается приближенных расчетов, то выбором объекта расчета к или к ) может в значительной мере определяться и характер приближения. Вычисление константы скорости перехода из свободного в связанное состояние Н -j- Н —v Hg при столкновениях трех атомов водорода с использованием известного для данной системы трехчастичного потенциала выполнено в [39] на основе классических траекторных расчетов. О модельных расчетах константы скорости /с для ряда других систем см. в [26, 27, 53]. Величину /сг следует рассматривать как верхнюю границу поскольку при вычислении Л не учитывается возможность повторных возвращений в диссоциированное состояние (своеобразное альбедо в пространстве энергии). [c.43]

Из формулы (I. 4. 28) видно, что интеграл столкновений представляет собой дивергенцию некоторого потока в импульсном пространстве. Этот факт может быть объяснен следующим образом. Так как кинетическое уравнение Больцмана описывает цепь Маркова (с дискретным временем), для него справедливы некоторые общие результаты теории марковских цепей. Известно, что, когда изменение величины, характерной для данной цепи, происходит малыми порциями (а мы предположили, что Ар мало), соответствующее уравнение для функции распределения вероятности (типа уравнения Смолуховского—Эйнштейна) преобразуется в уравнение Фоккера—Планка с членом источников, представляемых в виде дивергенции некоторого потока (в пространстве энергий или моментов). [c.122]

Рассмотрим элемент объема квазинейтральной плазмы, в котором будем считать известными температуру атомов и полную плотность тяжелых частиц п=п - -п п — плотность атомов). Пусть распределение свободных электронов характеризуется функцией f (s), а распределение электронов в дискретном спектре — функцией определенной в отдельных точках пространства энергий, соответствующих энергиям связанного электрона в атоме. Таким образом, if.(i ) — это вероятность найти связанный электрон на уровне с энергией Е . Если принять, что изменение состояния электрона есть цень Маркова, то можно получить следующее уравнение [c.159]

Электроны, поступившие в зону отрицательного свечения, можно разделить по меньшей мере на две группы. Первую группу составляют быстрые электроны, образовавшиеся на катоде или вблизи него и не успевшие потерять энергию при столкновениях в темном пространстве. Вторая, большая группа, состоит из медленных электронов, образовавшихся в темном пространстве. Энергия этих электронов. меньше, чем энергия ионизации, по достаточна для возбуждения. При столкновениях с атомами эти медленные электроны возбуждают их и вызывают отрицательное свечение. Так как в этой области концентрация электронов и ионов велика, а электрическое поле мало, то очень медленные электроны могут рекомбинировать с положительными иенами и вызвать рекомбинационное свечение. Однако рекомбинационное излучение в отрицательном свечении имеет в общем малую интенсивность. [c.9]

Из формулы (VI,20) следует, что в координатах к у, к- поверхность равной энергии будет сферической. Такая поверхность ограничивает пространство энергией электронов при Г = О К, т. е. зону Ферми. [c.236]

Рассмотрим физический смысл и величины этих констант. Учитывая, что все потоки рассеиваемой в окружающем пространстве энергии могут быть записаны и в виде потоков энтропии из каталитической системы во внешнюю. среду, причем [c.164]

В схеме процессов (8.1) — (8.4) не учтены такн<е обратные переходы (8.2), приводящие к диссоциации молекул. Они учитываются в рамках диффузионного приближения, когда рекомбинация рассматривается как хаотические движения (диффузия) материальной точки (молекулы) в фазовом пространстве энергий возбуждения [562]. [c.201]

Е) - коэффициент диффузии в пространстве энергий [c.277]

Это производит впечатление того, что между облаком возбужденного электронного состояния и облаком электронов основной валентной оболочки (т. е. между антисвязевым электроном прлд и связевыми электронами пйра) имеется в пространстве энергий область взаимного возмущения, которое будет тем более проявлено, чем больше п, т. е. чем меньше разность энергий этих уровней. [c.304]

Ковалентная связь обладает рядом характерных свойств межъ-ядерным расстоянием, направленностью в пространстве, энергией образования, полярностью. Расстояние между центрами атомов, связанных с ковалентными связями (межъядерное расстояние, длина связи), — постоянная величина. Длина С С-связи — 1,54 А, С = С-связи — 1,34 А, а С = С-связи — 1,2 А. Одной из особенностей ковалентной связи является ее определенная пространственная направленность, которая может быть охарактеризована с помощью валентного угла. Валентный угол между связями атома углерода зависит от типа гибридизации и в определенной степени от вида атома, с которым он связан. Так, в молекуле метана СН4 зр -гибридизация) угол между направляющими связей 109°28, т. е. атомы водорода располагаются в углах правильного тетраэдра (рис. 11). Гипотеза о тетраэдрическом строении молекулы метана была впервые высказана более ста лет назад французским ученым Ле-Белем и голландским исследователем Вант-Гоффом и послужила основой для создания раздела органической химии, называемого стереохимией. В молекуле этилена (5р -гибридизация) валентный угол между о-связя-ми — 120°. [c.19]

Водоро-дная связь — особый тип взаимодействия, осуществляемого ковалентно связанным атомом водорода с каким либо атомом в той же или другой молекуле, обладающим иеподеленной парой электронов, т. е. такими спаренными электронами, которые не использованы для образования химической связи и принадлежат только данному атому. Донорами электронов являются атомы фтора, кислорода, азота и некоторых других элементов. Из-за своих малых размеров водород настолько близко приближается к атому-донору, что образуется подобие химической связи, локализованной в пространстве. Энергия взаимодействия за счет водородной связи составляет 5—10 ккал моль, тогда как средняя энергия Кулоновского межмолекуляриого взаимодействия равна [c.66]

Вследствие второго сильного неравенства ( г т) среднее квадратичное изменение внутренней энергии молекул при одном столкновении значительно меньше кГ, но вместе с тем оно все еще значительно больше колебательного и вращательного квантов сильно возбужденной молекулы. Поэтому процесс многократного изменения внутренней энергии молекул при столкновениях можно рассматривать в рамках приближения непрерывной диффузии в пространстве энергии (см. 26). Для константы скорости диссоциации двухатомных невращающихся молекул диффузионная теория дает [c.38]

Для нанесения отличительных знаков на заводское оборудование, улучшения видимости в тепловозах, самолетах и некоторых других целей применяются флуоресцентные покрытия. Лакокрасочные материалы для флуоресцентных покрытий отличаются повышенной яркостью, которая обусловлена наличием в их составе флуоресцентных пигментов (флуопигментов) — тонкодисперсных частиц смол, окрашенных флуоресцирующими красителями [51, с. 149]. Значительную часть поглощаемой из окружающего пространства энергии эти покрытия возвращают обратно, отражая при этом также и непоглощенную часть падающего света. [c.243]

При исследовании поверхности Ферми металлов и сплавов сложной структуры с большим числом атомов в элсхментарной ячейке полезной оказывается схема расширенных зон. В этой схеме волновой вектор к изменяется во всем пространстве обратной решетки (расширенное к-пространство), энергия однозначно определяется значением волнового вектора, но не является, как в схеме приведенных зон, непрерывной его функцией. [c.82]

Усредненная но пространству энергия виаимодойствия, очевидно, составит [c.134]

Из изложенного следует необходилп)Сть рассмотрения процессов релаксации с учетом сложной структуры термов атомов. Эта задача является слишком сложной, чтобы можно было надеяться на получение точного (и обозримого) pemeiniH ее . В настоящее время существуют два подхода к решению этой проблемы. Первый состоит в численном решении системы уравнений баланса частиц и определении различных характеристик плазмы второй — аналитический — заключается в представлении атомной системы как некоей квазиклассической системы, в которой релаксация рассматривается как процесс диффузии в пространстве энергий (или энергий и моментов). [c.155]

Таким образом, численное решение системы уравнений баланса наряду с достоинствами обладает и целым рядом существенных недостатков. Действительно, результаты расчетов имеют в определенной степени частный характер, на их основе трудно получить аналитические критерии, установить несомненно существующие общие закономерности. Этих недостатков лишен второй — аналитический — подход к проблемам релаксации в системах со многими уровнями энергии. Основу его составляет предположение, по видцмому, впервые высказанное в работе С. Т. Беляева и Г. И. Будкера [112]. Оно состоит в том, что процесс рекомбинации трактуется как поток электронов в пространстве энергий. В [112] исследован процесс рекомбинации высокотемпературной плазмы, когда кТ I. Рекомбинация низкотемиературной плазмы рассматривалась в [ИЗ, 114]. В [113 [ описан процесс, в котором электрон отдает свою энергию нейтральному атому, а в [114] рассмотрен случай, когда третьим телом является электрон. Таким образом, эти работы различаются только принятым механизмом передачи энергии, а общая структура уравнений, описывающая процесс рекомбинации, оказывается совершенно одинаковой. Поэтому ниже мы следуем работе [113]. [c.157]

В электронной кинетике атомно-молекулярного газа рассматривается единая система молекулы - атомы . Электронные термы многоатомных молекул представляют собой систему многомерных энергетических поверхностей в пространстве энергии и нормальных координат молекул. Термы делятся на связывающие и разрыхляющие (отгалкивательные), они характеризуются наличием или отсутствием потенциальной ямы. Каждому связывающему терму соответствует определенное число колебательных и вращательных уровней. В ходе электронной релаксации могут образовываться новые сложные молекулы, возникать новые каналы релаксации, происходить химические реакции. Многие процессы чувствительны к малым примесям и изменениям режима. [c.126]

Третий блок моделей посвящен распределению атомов по возбужденным состояниям. Модель Р.9 описывает систему уравнений баланса возбужденных состояний и позволяет оценить времена релаксации различных возбужденных состояний. Модель Р. 10 представляет распределение атомов по возбужденным состояниям в диффузионном приближении в пространстве энергий. Эта модель дает качественное описание, но при низких температурах это описание становится количественным. Модель Р. 11 дополняет предьшущую модель при рассмотрении процессов, протекающих в области высоких температур. Модель Р. 12 описывает распределение атомов по возбужденным состояниям в энергетическом пространстве в диффузионном приближении. Эта модель дополняет модели Р. 10 и Р. 11, учитывая образование атомов в высоковозбужденных состояниях в реакциях рекомбинации, а также дезактивацию этих возбужденных состояний атомами газа. [c.229]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология