Энергия возбужденного состояния

Величина Еу характеризует всю энергию возбужденного состояния, которая должна выделиться, чтобы ядро стало устойчивым. [c.15]

В первую очередь рассмотрим процессы неупругого рассеяния. Уже было отмечено, что при столкновении, которое сопровождается неупругим рассеянием, образуется составное ядро в возбужденном состоянии. Энергия возбуждения складывается из кинетической энергии падающего нейтрона и энергии связи этого нейтрона с ядром-мишенью. В случае легких ядер энергия возбужденного состояния составного ядра по энергетической шкале находится далеко от основного состояния — на расстоянии до 1 Мэе. Если масса бомбардируемой частицы большая, то первый уровень возбуждения располагается ближе к основному состоянию (от 10 до 100 кэв) и промежуточные состояния находятся па более близком расстоянии друг от друга, чем в легких ядрах [21. [c.48]

Изучение межмолекулярного переноса энергии. Перенос энергии — это безызлучательный, происходящий в один акт перенос энергии электронного возбуждения от молекулы донора D к молекуле акцептора А. Перенос энергии достаточно эффективен, если энергия возбужденного состояния А меньше энергии D. Предполагается, что перенос энергии может происходить по двум различным механизмам. [c.86]

Полная средняя энергия возбужденного состояния электрона (уравнение 21) на II орбите атома водорода [c.40]

Межатомное расстояние г, 10 м Рис 4.2. Межатомная энергия возбужденных состояний молекулы Сг [12]. [c.110]

Если энергия возбужденных состояний велика, то из (7.32) следует, что [c.115]

Это уравнение называют секулярным или вековым, из его решения находят и корней Е , Е2, Е . Наименьшее , соответствует энергии основного состояния, остальные корни представляют собой значения энергии возбужденных состояний. [c.22]

Знаки -I- и — употребляются соответственно для синглетной и триплетной конфигурации. Подставляя функции (7.71) в выражение для полной энергии (1.34), можно вычислить энергию возбужденного состояния заданной мультиплетности. Разность полной энергии основного и возбужденного состояний определяет энергию перехода и может быть сравнена с экспериментально наблюдаемыми энергетическими характеристиками. [c.243]

Выведите термическое уравнение состояния для газа, частицы которого могут находиться в двух энергетических состояниях. Энергия возбужденного состояния зависит от объема по уравнению а) е = а — кТ п У/У )-, б) е = b/V. [c.43]

В итоге энергия возбужденного состояния атома гелия равна [c.148]

Полный сбор электронов и ионов, возникающих в р< зультате первичной ионизации газа-носителя, создает фоновый ток детектора. Вероятность перехода возбужденных атомов ар1 она или гелия в первоначальное энергетическое состояние значительно увеличивается при введении в детектор веществ, имеющих близкие или меньшие потенциалы ионизации (энергию отрыва электрона), чем энергия возбужденного состояния А + М А М + е. Образовавшиеся в результате вторичной ионизации заряды создают дополнительный ток, являющийся сигналом детектора на введенное количество вещества (рис, И 26, в). [c.52]

Реакции атомов 0 D с другими веществами способствует то, что богатое энергией возбуждения состояние 0 D способно к существованию без спонтанной дезактивации в течение 2—3 мин, т. е. является довольно долго живущим. При высоких температурах молекулы СО 2 реагируют с атомами кислорода совсем иначе, а именно [c.193]

При переносе энергии наблюдается тушение флуоресценции донора О и появляется испускание акцептора А или происходят фотохимические реакции А. Хотя возбуждающий свет поглощается донором О, в возбужденном состоянии оказывается акцептор А. Процессы, в которых возбужденные молекулы образуются за счет переноса энергии, называются сенсибилизированными. Перенос энергии происходит эффективно, если энергия возбужденного состояния А меньше энергии В. [c.132]

Теперь можно определить энергию возбужденного состояния электронного газа [c.119]

Энергия кванта света равна hv. Это и есть избыток энергии возбужденного состояния по сравнению с энергией нормального состояния атома водорода. Отсюда ответ на поставленный вопрос будет следующим [c.123]

До сих пор мы в основном рассматривали в эксперименте ЯМР процесс, приводящий к поглощению энергии. Однако равновесное распределение ядер между спиновыми состояниями, выражаемое уравнением (1.11), предполагает, что возбужденные ядра могут возвращаться в нижнее спиновое состояние. В противном случае разность населенностей двух состояний будет стремиться к нулю и система будет насыщаться. Явление передачи энергии возбужденного состояния в окружающую среду в виде тепловой энергии, в результате чего ядро возвращается в нижнее спиновое состояние, называется релаксацией. Его мы детально рассмотрим в гл. VH. А здесь мы должны лишь запомнить, что для успешного проведения ЯМР-эксперимента релаксация так же жизненно необходима, как и поглощение энергии. [c.24]

Если минимуму потенциальной энергии возбужденного состояния соответствует большее межъядерное расстояние, то в результате поглощения излучения в основном состоянии будут образовываться возбужденные молекулы с энергией, достаточной для их диссоциации (рис 15.6,а). Поскольку переменные количества энергии могут привести к диссоциации, происходит непрерывное поглощение (рис. 15.6,6). Вероятность возбуждения молекулы до уровней с у = 3, 4 и 5 мала, и в спектре поглощения появляется несколько линий. [c.470]

Происхождение спектра флуоресценции можно обсудить подробнее, если сосредоточить внимание на двухатомных молекулах. На рис. 18.3, а изображены кривые потенциальной энергии и колебательные уровни основного состояния 5о и первого синглетного возбужденного состояния 5] двухатомной молекулы. Внутренняя конверсия быстро переводит возбужденную молекулу на ее низший колебательный уровень. Когда происходит переход на уровень состояния 5о, он, вероятно, завершается на каком-либо более высоком колебательном уровне, потому что кривая потенциальной энергии возбужденного состояния смещена в сторону большего межъядерного расстояния, чем кривая основного состояния, а переход представлен вертикальной линией согласно принципу Франка-Кондона (разд. 15.6). В рассматриваемом случае переход 0 3 является наиболее интенсивным. [c.551]

В качестве переносчиков энергии могут выступать ароматические углеводороды (бензол, нафталин и др.) и их производные. Кроме того установлено, что полиядерные ароматические соединения, адсорбированные на поверхности частиц силикагеля, оксидов алюминия и магния, способны передавать энергию возбужденного состояния молекулам Oj с образованием синглетного кислорода. Это говорит об участии Oji Ag) в гетерогенном фото-стимулированном окислении адсорбированных на поверхности частиц природного аэрозоля соединений. [c.157]

В еще большей степени это характерно для атомов, обладающих высокой энергией возбужденного состояния. Таким образом, можно считать, что Ыа с изменением температуры изменяется по экспоненциальному закону, а Мо остается практически постоянным (из-за небольшого значения Ма). При пропускании через пламя излучения определенной интенсивности и с характеристической для определяемого элемента резонансной частотой излучение поглощается невозбужденными атомами определяемого элемента пропорционально их концентрации и независимо от температуры пламени. Условием этого является совпадение частоты падающего излучения с частотой характеристического резонансного излучения поглощающих атомов или незначительное расхождение между ними. Чем больше диапазон частот позбуждающего излучения, тем ниже чувствительность метода. [c.379]

Возбуждаться могут не только атомы, но и молекулы, а также атомные ядра (при воздействии на вещество излучений большой энергин). Возбужденные частицы характеризуются повыщенной энергией. Возбужденное состояние [c.27]

На первой стадии образование батородопсина происходит за времена порядка десятков пикосекунд, а каждая последующая в 10 —10 раз медленнее предыдущей. Согласно современным представлениям, изменения обусловлены стерической невозможностью для прямого а11-гра с-ретиналя поместиться на поверхности опсина. Лишь изогнутый 11-4<ис-ретиналь вписывается в белок. Поглощение кванта света приводит к фотоизомеризации и тем самым к напряженным структурам, а в конце концов — к расщеплению химической связи между белком и хромофором. Переход к батородопсину влечет за собой изомеризацию ретиналя с образованием почти аИ-граис-формы, но такой, которая еще не релаксировала к самой низкоэнергетической геометрии. Более сильно релаксировавший а11-гранс-изомер появляется на стадии люмиродопсина. На каждой стадии белковый скелет перегруппировывается заметно выраженные изменения, связанные одной или более углубленными внутрь карбоксильными группами, становятся видимыми в метародопсине I. Образование метародопсина И сопровождается депротонированием шиффова основания, а также существенными изменениями липидной структуры. Именно метародопсин II з Jпy кaeт следующий набор биохимических стадий, которые мы коротко рассмотрим. Изменения оптического поглощения, по-видимому, согласуются с представленной картиной. Понижение энергии возбужденного состояния вследствие взаимодействия ретиналя с опсином приводит к длинноволновому сдвигу соответствующей полосы поглощения, причем чем сильнее взаимо-дейс№ие, тем сильнее сдвиг. Когда последовательно образуют- [c.239]

Суммарное спиновое состояние оказывает существенное влияние на энергию возбужденного состояния. В состоянии электроны, находящиеся в одинаковом спиновом состоянии, в большей степенп избегают друг друга, чем в S , в результате чего уменьшается по сравнению с энергия электронного отталкивания. Поэтому полная энергия триплетного состояния ниже, чем соответствующего синглетного. [c.155]

Для сложных молекул возможен распад за счет перехода возбужденного состояния 51 в состояние 5о с высоковозбужденными колебаниями. При этом полная энергия возбуждения состояния 5о превышает энергию разрыва некоторой связи, поэтому и энергия кс лобаннй частицы в состоянии 5о, образовавшейся в результате резонансного перехода 51->5о, превосходит энергию активации распада частицы, равную, как указывалось в преды,,ущем параграфе, энергии разрыва связи. Следовательно, если за время жизни этого состояния (до того как пройдет колебательная релаксация) энергия окажется сосредоточенной на координате реакции, произойдет разрыв связи. [c.158]

С помощью выражений (150) и (151) и табулированных значёний / 1 2 (11) и 3/5 (т)) определяются о (Т) и энергия Ферми у. = Ър (Т) при произвольной плотности g (е) и температуре, а также и энергия возбужденного состояния электронного газа Е (Г). [c.119]

Конечное время жизни возбужденных энергетических состояний ядра приводит к немонохроматичности у-излучения, сопровождающего переход ядра из возбужденного состояния в основное. Эта немонохроматичность называется естественной шириной линии, а неточность Ае — величины энергии возбужденного состояния — естественной шириной энергетического уровня (и соответственно линии испускания — рис. 166, й, кривая /) и обозначается буквой Г. [c.393]

Определены количественные люминесцентные параметры, характеризующие процессы излучательной и безызлучательной деградации энергии из низших триплет-ных возбужденных состояний комплексов. Установлено, что люминесц НТНЬК Характеристики [M( N)( N)2] комплексов определяются процессами деградации энергии из одного низшего по энергии возбужденного состояния, отнесенного для комплексов [c.62]

Такое распределение следует из правила Гунда, согласно которому электрон избегает занимать орбиталь, на которой уже имеется один электрон, до тех пор, пока другие энергетически равноценные (т. е. вырожденные) атомные орбитали, (2рж, 2ру, 2р ) остаются свободными. Очевидно, что 2рг-орби-таль в атоме углерода остается свободной. Орбиталь 25 заполняется полностью, т. е. приобретает свои два электрона до того, как начинают заполняться 2/Е7-орбптали, поскольку энергетически 25-орбйталь несколько более выгодна, чем 2/7-орбитали. Подобное распределение характерно, однако, для основного состояния свободного атома углерода, когда в образовании связей с другими атомами могут участвовать только два неспаренных электрона, находящихся на 2рх- и 2ру-орбиталях. Поэтому с первого взгляда кажется, что углерод может быть только двухвалентным. Однако такой вывод находится в противоречии с экспериментальными данными, согласно которым соединения, содержащие атом углерода, связанный только с двумя другими атомами, например СС1з (см. стр. 249), обычно неустойчивы. В подавляющем большинстве соединений углерод четырехвалентен, например в СН4. Это можно объяснить тем, что электронная пара 25 распаривается и один из этих электронов занимает свободную (вакантную) 2рг-орбиталь. В результате атом углерода переходит в состояние с повышенной энергией (возбужденное состояние) 15 25 2р 2/ 2 с7 и, имея в результате этого четыре неспаренных электрона вместо двух, обретает способность связываться уже не с двумя, а с четырьмя другими атомами или группами. Большое количество энергии, выделяющееся при образовании двух избыточных связей, значительно превышает энергию, необходимую для распаривания двух 252-электронов и перехода 2з- 2р ( 97 ккал(моль). [c.19]

Наконец, может происходить безизлучательная дезактивация возбужденного состояния молекулы. Так называют процесс передачи энергии возбужденного состояния окружающим молекулам в виде колебательной (термической) энергин без излучения света. [c.418]

При сенсибилизир. Ф. в систему вводят в-во с энергией возбужденного состояния большей, чем у транс- и 1<мс-изомеров. В этом случае в стационарном состоянии отношение концентраций транс- и 1<мс-изомеров не зависит от коэф. поглощения и определяется отношением констант скорости процессов перехода в основное состояние транс-Т -> транс-S и цис-Т -> цис-Sg, при этом квантовые выходы связаны соотношением [c.184]