Диаметр капель пузырей

Плотности Рср = 80 кг/м соответствует величина паросодержания ф = 0,92. В пограничном слое струи паросодержание изменяется от единицы на внутренней границе до нуля на внешней, т.е. представлены все возможные состояния между паром и жидкостью пар, пар с каплями жидкости, пена, барботажный слой, жидкость. Авторы работы [10] установили, что даже при струнном режиме значительное количество газа переносится пузырьками. Так, при скоростях истечения от 2,5 до 80 м/с для сопел диаметрами 2—10 мм отношение количества газа, переносимого пузырями, к количеству газа, перенесенного в чисто струйном потоке, составляет соответственно 0,64 и 0,33. [c.83]

Движению капель и пузырей, в отличие от движения твердых сфер, присущ ряд характерных особенностей. На жидкой границе раздела фаз касательная составляющая скорости отлична от нуля, вследствие чего внутри движущейся капли возникает циркуляция жидкости, способствующая лучшему обтеканию капли по сравнению с обтеканием твердой сферы. Это означает, что для капли отрыв потока наблюдается при более высоких значениях Ке, чем для твердой сферы, и скорость капли выше скорости твердой сферы того же диаметра. Вместе с тем, ввиду подвижности границы раздела фаз, капли могут деформироваться и колебаться. Деформация и колебание капель во многом зависят от значений критериев Рейнольдса и Вебера. [c.12]

На первый взгляд кажется, что такой области не существует, поскольку для деформированных капель и пузырей коэффициент сопротивления резко возрастает с увеличением критерия Рейнольдса, а не остается постоянным. Однако коэффициент сопротивления может возрастать и в связи с тем, что при увеличении диаметра частиц, а следовательно, и критерия Рейнольдса возрастает деформация капли или 40 [c.40]

Dij — коэффициент молекулярной диффузии -го компонента в /-й фазе K dq — диаметр капли, пузыря, частицы [c.5]

Методы лежачей капли (пузыря) и висячей капли. В методе лежачей капли определение поверхностного натяжения производится путем точного измерения размеров (высоты и горизонтального диаметра) капли жидкости, помещенной на горизонтальную пластинку. При применении пузырька воздуха он выдувается из конца трубки под поверхностью исследуемой жидкости на нижнюю сторону [c.263]

Образование ртутных пузырей можно наблюдать также и лри фильтрации ртути через фильтровальную бумагу в воронке. На дне приемной колбы имеется слой ртути толщиной 5—6 мм, а над ртутью слой октана 10—15 мм. Падающая сверху из воронки ртутная капля, проникая через слой октана в нижележащий объем ртути, увлекает вместе с собой обволакивающий ее слой октана. Эта пленка октана, прорываясь, собирается в каплю, которая всплывает к поверхности ртути. При этом на поверхности выдавливается выпуклая ртутная пленка, которая некоторое время препятствует выходу капли октана наружу. Образующиеся пленки с горизонтальным диаметром 5—8 мм существуют несколько секунд, несмотря на интенсивные колебания поверхности ртути, вызываемые падением ртутной струи с высоты 100—120 мм. [c.144]

А сейчас возьмите пластинку оргстекла размерами не менее 50 х 50 мм 18 и толщиной 1-2 мм. Накалите докрасна стальную иглу и проделайте в центре пластинки отверстие диаметром около 1 мм. Закрепите пластинку горизонтально. Сверху в отверстие вставьте иглу медицинского шприца. Сам шприц тоже закрепите. Выньте поршень и залейте воду в шприц. Вставьте поршень. У Вас все готово для наблюдения равновесных форм растущей капли и механизма ее отрыва. Более того. Вы можете сейчас экспериментально найти отрывной диаметр капли. А это и будет отрывным диаметром пузыря в случае несмачиваемой теплоотдающей поверхности. Успехов [c.66]

Соотношение (3.2.6.12) получено также аналитически в предположении, что работа, совершаемая силой лобового сопротивления при обтекании диска, расходуется на изменение поверхностной энергии, происходящее при его сжатии [30]. При этом коэффициент сопротивления диска считается постоянным, не зависящим от вязкости обтекающей жидкости, как для случая обтекания сферы в автомодельном режиме. Это говорит о том, что рост коэффициента сопротивления при увеличении диаметра частицы и, соответственно, числа Рейнольдса в этом режиме происходит вследствие повышения степени деформации капли или пузыря, а режим обтекания остается автомодельным по вязкости жидкости. Для скорости движения капель и пузырей под действием силы тяжести из уравнений (3.2.6.3) и (3.2.6.12) имеем [c.174]

Скорость движения капель. Имеющиеся различия в определении скоростей движения для капель, пузырей и твердых частиц связаны с различным характером их взаимодействия со сплошной средой на границе раздела фаз. На частицу дисперсной фазы, движущейся в среде сплошной фазы, одновременно действуют архимедова сила, сопротивление жидкости и поверхностные силы. Суммарное воздействие этих сил приводит к тому, что зависимость скорости движения капли от ее объема в общем случае носит экстремальный характер. Лишь сравнительно мелкие капли дисперсной фазы имеют сферическую форму. На практике всегда имеют дело с каплями эллиптической или вообще неправильной формы. Поэтому часто при движении капель несферической формы используется понятие об истинном номинальном диаметре , диаметре шара, имеющего такой же объем, что и рассматриваемая несферическая капля. Для капель, помимо этого, наблюдается вращение их вокруг оси и возникновение внутренней циркуляции, при которой мелкие капли движутся быстрее, чем соответствующие твердые частицы, что является следствием подвижности поверхности капли. [c.121]

Для изготовления стеклянных электродов трубку горлового (корпусного) стекла диаметром 7—12 мм разрезают на части длиной 10—15 см. Один из концов трубки слегка оттягивают на конус, так чтобы конец трубки имел диаметр 5 мм с толщиной стенок 0,5—1 мм. Затем в пламени горелки слегка разогревают суженный таким образом конец трубки и одновременно расплавляют конец палочки электродного стекла . Расплавленную каплю электродного стекла переносят на разогретый конец трубки, слегка проваривают место спая и расплавленную каплю раздувают в шарик диаметром 8—10 мм с толщиной стенок 0,1—0,3 мм. Шарик должен состоять только из электродного стекла и не содержать пузырей. Стеклянный электрод шарикового типа изображен на рис. IX. 30. [c.577]

Разрушение струй и пленок. Струя жидкости механически неустойчива, и чем меньше ее диаметр, тем выше чувствительность к малым разрушающим силам. Она разрушается при возникновении местных утолщений и сужений (из утолщений образуются первичные капли, а затем вторичные), при волнообразовании (гребни волны становятся нестабильными и разрушаются). В момент образования струи возможны оба механизма ее разрушения, но при низких скоростях истечения разрушение, вероятно, вызывается местными расширениями и сужениями. При увеличении скорости и быстром росте сопротивления воздуха становится более вероятным волновое разрушение. При очень высоких скоростях инерция струи становится слишком значительной, чтобы на ее поверхности появились колебания того или иного типа В отличие от взаимодействия двух смешивающихся жидкостей, газ образует в жидкости пузыри, а жидкость в газе—капли, которые отрываются от поверхности жидкости. [c.73]

Формула (3.2.6.7) дает результаты, удовлетворительно совпадающие с экспериментом только для жидкостей, которые были подвергнуты специальной и очень тщательной очистке от загрязняющих примесей и поверхностно-активных веществ. В обычных жидкостях всегда содержится незначительное количество примесей, которое с трудом поддается аналитическому определению. Однако уже этого количества достаточно, чтобы частично или полностью затормозить поверхность капли или пузыря. При этом их предельная скорость снижается и становится близкой к скорости движения твердой частицы того же диаметра, определяемой Стокса. [c.172]

Массоперенос в пузыре. Вследствие того, что коэффициенты диффузии в газе на 4 порядка выше, чем в жидкости, процесс массопереноса в пузыре протекает значительно быстрее, чем в каплях. Степень извлечения различных газов и паров из пузыря диаметром 4 мм, равная 99 %, может достетаться уже на высоте слоя жидкости от 2 до 10-12 см. Такая высокая скорость массопереноса в пузырях приводит к значительным трудностям при экспериментальном исследовании этого процесса. Трудности эти связаны с очень большим вкладом так называемых концевых эффектов в общее количество вещества, поступающего в пузырек в процессе его существования. Разделить стадии, из которых складывается общий процесс массопереноса в пузырьке (массоперенос во время образования, собственно движения и коалесценции на поверхности жидкости) практически невозможно. При этом степень поглощения в процессе образования пузыря и выхода его на поверхность жидкости может составлять до 50 % и выше. Кроме того, в связи с очень большой скоростью массопереноса в процессе движения становится заметным влияние так называемого поверхностного сопротивления. По-видимому, этим объясняется тот факт, что в настоящее время механизм массопередачи в пузырьке до конца не выяснен, а имеющиеся экспериментальные результаты по определению коэффициентов массоотдачи достаточно противоречивы. Многочисленные результаты по определению коэффициентов массоотдачи при лимитирующем сопротивлении газовой фазы на барботажных тарелках различных конструкций практически не дают никакой информации о механизме массопередачи в движущихся пузырях. Это связано с тем, что в такого рода экспериментах определяется суммарный коэффициент массоотдачи на тарелке, включающий все три стадии процесса. [c.285]

Коэффициент сопротивления круто возрастает с увеличением Ре, а скорость движения падает с увеличением размера частиц. Практически все исследователи, изучавшие движение как капель, так и пузырей, отмечают, что резкое увеличение коэффициента сопротивления связано с началом заметной деформации капель и пузырей и резко выраженными колебаниями их формы. При дальнейшем увеличении размера частиц, а следовательно, и критерия Рейнольдса деформация частиц становится все более значительной, а колебания приобретают беспорядочный характер. В этой области кривая С=С(Ке) имеет почти постоянный наклон, а предельная скорость движения капель становится практически независящей от диаметра частиц. Такое поведение наблюдается до тех пор, пока капли не достигнут своего предельного размера и не распадутся на более мелкие. Поведение пузырей несколько отличается в этой области от поведения капель, но и у них можно вьаделить некоторый интервал изменения эквивалентного диаметра, в котором скорость изменяется очень слабо. При дальнейшем увеличении размера пузырей скорость подъема несколько возрастает. Они приобретают форму, напоминающую шляпку гриба или сферический колпачок, и начинают двигаться по прямолинейным траекториям. Коэффициент сопротивления при этом принимает постоянное значение. [c.39]

Небольшая пробирка, длиной 8—10 см, небольшого диаметра, снабжена пробкой, через которую проходит довольно толстая стеклянная палочка с закругленным нижним концом, не доходящая на 2,0—2,5 см до дна. На дно пробирки кладет 50—100 мг тонкоизмельченной породы или минерала и прибавляют 6—10 капель крепкой серной кислоты. Затем палочку смачивают на всю ее длину и старательно прилаживают так, чтобы капля воды висела на ее нижнем конце. Кислоту осторожно нагревают над небольшим пламенем так, чтобы она спокойно кипела в течение минуты. Пробирку с палочкой и каплей на ней оставляют стоять в течение 5 мин. в штативе для пробирок, после чего палочку споласкивают 6—10 каплями воды из промывной колбы в белый фарфоровый тигель. Добавляют 2 капли раствора молибдата аммония (15 г молибдата аммония растворяют в 300 мл воды и выливают в мл азотной кислоты) и осторожно нагревают тигель, пока содержимое его не начнет пузыриться, после чего ему дают охладиться. К охлажденной массе прибавляют каплю 1-процентного раствора бензидина в 10-процентной уксусной кислоте. По добавлении нескольких капель насыщенного раствора ацетата натрия при наличии фтора возникают синяя окраска и синий осадок. [c.220]

Пробу заливают через капиллярные воронки, также тшательно вымытые. Длину и диаметр капиллярного отростка воронки делают такими, чтобы в отростке сосуда конец капилляра приходился ниже перетяжки, а капилляр свободно проходил через узкое место перетяжки. При наполнении сосуда воздух будет свободно удаляться, и в отросток не попадут капли жидкости. Уровень жидкости в сосуде должен быть выше рабочей части, которую заполняют сплошь, без воздушных пузырей. В тех случаях, когда объем фракции недостаточен, следует брать меньший сосуд. В крайнем случае, можно добавить к пробе точно определенное количество растворителя, не мешающего анализу предполагаемого во фракциях углеводорода (например, н. гептана в ароматические углеводороды и т. п.) [c.119]

Исследуя каплеобразование при барботаже воздуха в воде, Ф. X. Гарнер установил, что высота подброса капель зависит от диаметра газового пузыря. Газовые пузыри диаметром меньше 5 мм разрушались с выбросом фонтанирующей струи, распадающейся на несколько капель. При этом образовались относительно крупные капли до 800 мкм, причем по мере увеличения диаметра пузыря размер капель увеличивался, а высота подброса и частота образования капель уменьшались. [c.169]

Представляло интерес выяснить влияние размеров пузырей Ч генерирующих капли, на их состав. В табл. 1 приведены данные о зависимости соотношений ионов в каплях от диаметра пузыря. Эксперимент проводили при отсутствии пенообразования. Использовали набор фильтров Шотта и бактериальный фильтр Ф - Для каждого фильтра подбирали оптимальную скорость барботажа, при которой достигалось максимальное разделение ионов. Размеры пузырей рассчитывали по максимальному радиусу пор фильтра по формуле, приведенной в работе [41]. [c.13]

Величина ЗЬэ соответствует находящейся в аналогичных условиях сферической капле эквивалентного диаметра. В частности, для газового пузыря ц — 7 = 0) [c.382]

В [97, 103] приводится график, с помощью которого по значениям чисел подобия Ке, Во, Мо можно определить форму движущейся капли или пузыря сферическую, эллипсоидальную, усеченную, чашеобразную. Сферическая форма капли или пузыря сохраняется при О < Ке2<400 Во<0,4 и Мо<0,6. Сохранение эллипсоидальной формы остается возможным вплоть до Во<40. При этом в случае Кег>1 отношение горизонтальной и вертикальной полуосей эллипсоида находится из эмпирической формулы [104] X = 1+ 0,091 Уе° , где число Вебера определяется через диаметр эквивалентной по объему сферы. [c.219]

В работах Грейса с сотрудниками [29, 31] с использованием зависимости (3.2.6.5) было обработано большое количество экспериментальных данных по движению капель и пузырей в различных жидкостях. Результаты работы были представлены в виде обобщенной графической корреляции (рис. 3.2.6.3). Она позволяет для данной конкретной системы по известному эквивалентному диаметру капли или пузыря предсказать их форму и оценить значение предельной скорости движения в случае, когда концевые эффекты и эффекты влияния стенок канала незначительны. При малых значениях критерия М в пфеходной области между режимом сферических и колеблющихся эллипсоидальных капель и пузырей наблюдается небольшая разница в поведении капель и пузырей. На рис. 3.2.6.3 кривые для капель в этой области проведены сплошными линиями, а для пузырей — пунктирными. [c.175]

Стокса w, - скорость газового потока в активной зоне мокрого пылеуловителя, м/с / -линейный параметр, характеризующий поверхность осаждения (например, диаметр капли, диаметр пузыря), м - поправка Кенин-гема - Милликена, существенная для взвешенных частиц размером < 1 мкм. [c.301]

Если учесть, что океан занимает 8 земной поверхности, становится вполне понятной его роль в формировании состава атмосферных вод. Соли могут поступать в атмосферу в результате разбрызгивания волн и разрыва пузырей на морской поверхности. Этот механизм получил название механического испарения [7]. А. Г. Амелин [5] считает, что при разрыве пузырей образуются капли морской воды радиусом — 10 2 л. На возможность образования капель с диаметром от 2 до 500 указывает Бланчард [6], Эти капли, испаряясь, образуют ядра конденсации диаметром до 1,45 ц,, уносимые ветром на большие расстояния [7]. По Л. К. Блинову [8], возможен перенос морских солей на расстояния до 100—4000 км. Вопрос о происхождении гигроскопических ядер конденсации был предметом длительной дискуссии [9], в результате которой сложилось мнение о важной роли океана в формировании ядер конденсации и на их основе атмосферных вод. [c.10]

Между диаметром капли и диаметром пузыря гу1пествуег соотношение I 10 [6]. [c.13]

Для пузырей с 8 > 0,5 мм (Ке > 30) циркуляционное движение внутри пузыря может влиять на коэффициент сопротивления и, соответственно, на скорость всплытия. По-видимому, циркуляция должна сказываться и на массопереносе внутри пузыря. Однако влияние внутреннего движения на массопередачу в пузыре должно быть значительно менее выражено, чем в капле. Так, для достаточно крупных пузьфей с 8 4н-5 мм число Ре, характеризующее относительный вклад конвективного массопереноса в сравнениии с диффузионным, составляет всего 20-25. Основываясь на результатах численных расчетов по уравнению (5.3.1.1), проведенных Джонсом и Бекманом, в которых использованы скорости циркуляции Адамара и Рыбчинского, можно заключить, что для пузырей диаметром 4—5 мм следует [c.285]

Как видно из таблицы, увеличение степени дисперсности пузырей приводит к более эффективному переходу в капли слабогидратирован-ных ионов. Вероятно, при пузырях малого диаметра отрывается более тонкая часть поверхностного слоя раствора, обогащенного С1. [c.13]

Иногда при разрыве пузырь-аоз образовывались линзообразные капельки дисперсной фазы. которые оказывались подвешенными под границей раздела жидкость/воздух. Эти капельки постепенно коалесцнро-вали, образуя более крупные капельки такой же формы, причем выпуклая поверхность этих капелек была обращена в раствор мыла. Прн работе с 2.5-процентным раствором олеата натрия диаметр чечевицеобразных капелек достигал 1,5—2 ои. По мере увеличения массы этнх капелек вследствие коалесценции образовывались большие капли, которые обрывались и вновь погружались в раствор 4. [c.535]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология