Дейвис

Дейвис указал на необходимость учета эффекта зацепления при малых Не на очень тонких цилиндрах и рассчитал серию кривых, показывающих изменение Е с увеличением r L Он отмечает, что поскольку кривые вычислялись без учета гидродинамического взаимодействия между частицами и цилиндром, которое для крупных частиц может быть значительным, они дают завышенные значения К при больших значениях r/L Эффект зацепления может быть настолько большим, что при высоких значениях К и r/L может оказаться > 1 [c.187]

Точное определение вида функции в правой части уравнения (6 48) невозможно, в качестве же первого приближения Дейвис вывел формулу [c.209]

Анализ экспериментальных данных о работе различных видов волокнистых фильтров, приведенный в обзоре Грина и Томаса показывает, что теория Ленгмюра завышает, а теория Дейвиса занижает действительную эффективность фильтров С другой стороны, Уонг и цр пришли в результате исследования фильтрации монодисперсных аэрозолей серной кислоты через маты из стеклянных волокон к обратному заключению Эти авторы относили полученные ими данные к эффективности отдельных волокон и указали, что теория Дейвиса переоценивает влияние инерции частиц и взаи модействия между соседними волокнами, видоизменяющего поле [c.210]

Можно полагать, что экстраполяция этого уравнения в область размеров меньше разрешающей способности электронного микроскопа позволит определить максимальное число мельчайших ча стиц угля или породы Авторы полагали, что в указанном выше уравнении величина К пропорциональна концентрации частиц Однако в действительности, как показал Дейвис , сама форма кривой распределения зависит от К [c.327]

Практически отбор одной фазы проводят до тех пор, пока в отбираемой фракции не исчезнет первое вещество и не появится в заметных количествах второе. Модификацией этой схемы является многоступенчатая перфорация по Кису и Дейвису [86], описанная на стр. 410. [c.416]

Дейвис и др. [80] сорбцией Ри(1У) на дауэкс-1 отделяли его от алюминия, железа и урана, которые входят в состав сплавов плутония. Ионитом удерживается менее 1 % каждого из этих элементов. [c.361]

Исследования Дейвиса с сотрудниками принадлежат к таким работам (см., например, [4, 5]). [c.60]

Впервые таблицы термодинамических функций Нг были вычислены методом непосредственного суммирования Джиоком [1709] (S°r) и Дейвисом и Джонстоном [1274] (Фт) [c.191]

Вообще говоря, дисперсионные явления наблюдаются в тех случаях, когда реакция системы отстает от действия внешней силы. В диэлектриках это отставание показывает, что разного рода межмолекулярные перестройки требуют конечного периода времени, мерой которого служит т — определенное ранее время релаксации. При наложении высокочастотного поля его частота может превзойти скорость, с которой совершается процесс данной перестройки. По мере увеличения отставания возникает разность фаз между возмущающей и ответной силами и энергия поля переходит в энергию теплового движения. В своем интересном описании принятой сейчас физической картины Смайс [1906, стр. 52—54] упоминает, что для различных видов перестройки (см. табл. 7) требуется разное время. Если вести работу в широком диапазоне частот, то существует возможность различить эти процессы. Более подробно этот вопрос рассматривается в работах, специально посвященных диэлектрикам [726]. Дейвис дал обзор химических применений [481]. [c.33]

Дv,,/vs и АН [908]. Использовав потенциальную функцию Морзе, Фокс и Мартин показали, что связь между Avs/vs и АН должна существовать 1684], но Дейвис обнаружил, что согласие с экспериментальными данными соблюдается лишь с точностью до 200% [488]. Тем не менее предположение, что Av,,/v,, служит мерой энтальпии образования Н-связи, стало общепринятым. [c.78]

В тех случаях, когда закон Стокса неприменим, испоаьзуется общее выражение Ре = /(СвРе ) На основе критического разбора опубликованных экспериментальных данных Дейвис получил эмпирическую формулу [c.79]

Соответствующие уравнения применимы для а>20 При сравне НИИ расчетов интенсивности дифрагированного света с вычисления ми Гампрехта и Слипцевича основанными на теории Ми (см стр 116), можно заметить, что интенсивности рассеянного вперед света различаются значительно, но отношения рассеяния вперед к полному рассеянию согласуются лучше Как отметил Дейвис было бы интересно выяснить улучшается пи согласие между при ближенноГ и точной теориеи если в первой будет учтен отражен ный и пропущенный свет [c.125]

При средних значениях Ке для цилиндра Дейвис и Дейвис и Питц использовали в расчетах значения скоростей в набегающем потоке вычисленные Томом а при малых Ке — формулу, выведенную самим Дейвисом Найденные им значения коэффициента захвата в функции К при Ке=10 и 0,2 показаны на рис 6 3, наряду с данными Ленгмюра и Блоджетт для очень больших Ке [c.186]

В расчетах Дейвиса и Эйлвор да предполагалось, что приме ним закон Стокса, ибо в против ном случае задача оказалась бы саишком трудной Таким обра зом было принято С=1, в этом случае P=2W В решении дан ном Ранцем и Уонгом, Е зависит только от F, но не от а Следова [c.193]

Мея — — —теория Ранца и Уонга тео рня Дейвиса [c.193]

Ранца и Уонга Результаты для импакторов с малыми 2(1/к согла суются с теоретическими расчетами Дейвиса и Эйлворда, других экспериментальных данных об эффективности прямоугольных им пакторов с малыми 2 /Л не опубликовано, поэтому результаты, полученные Стерном и др представляют большой интерес [c.194]

Попытка приближенного теоретического решения задачи фильт рации аэрозолей была впервые предпринята Кауфманом , исхо дившим из более ранних работ Селла и Альбрехта по инер ционному осаждению аэрозолей на цилиндрах, эту попытку нельзя признать удачной, так как автор рассматривал воздух как идеаль ную а не вязкую жидкость Ту же ошибку допустили Стерменд и Ранц и Уонг , учитывавшие только инерционное осаждение ча стиц Более строгая теория Ленгмюра , основывающаяся на гидродинамике вязкой жидкости, применима лишь к тем случаям, когда инерционные эффекты пренебрежимо малы Теория, предло женная Дейвисом учитывает инерцию во всем диапазоне разме ров аэрозольных частиц и скоростей течения Все эти и ряд других [c.206]

Влияние инерции частиц разного размера на эффективность их фильтрации рассмотрено Дейвисом Как и в случае инерционного осаждения часгиц на отдельном цилиндре, можно определить такое расстояние х от оси течения, за пределами которого движущиеся к волокну частицы не соприкасаются с ним, очевидно, х г есть коэффициент захвата Для системы цтиндрических волокон Дейвис потагает [c.209]

Уравнение (6 50) позволяет вычислить эффективность фильтра, принимая в расчет инерцию, диффузию и зацепление Выяснить вопрос о влиянии инерции частиц на эффективность фильтрации аэрозолей можно, сравнивая результаты, полученные по формупе Дейвиса и согласно теории Ленгмюра Так, размер частиц, соответствующий максимальному проскоку, сдвигается при учете инерции в сторону меньших значений Различие между теориями Ленгмюра и Дейвиса иллюстрирует табл 6 4 [c.209]

По теории Дейвиса, повышение скорости фильтрации приводит к снижению размера частиц с максимальной величиной проскока и к повышению их проскока Дпя крупных частиц инерция стано вится настотько значитетьнон что проскок частиц уменьшается с увеличением скорости (табт 6 5) [c.209]

Из этих теорем следует, что проба, полученная засасыванием аэрозоля в прибор, отличается от истинной лишь на число частиц которые попали бы в прибор за счет седиментации в отсутствие засасывания (при условии что равномерное распределение частиц сохранилось бы и в неподвижном аэрозоле) В случае отбора проб горизонтальной трубкой в поток попадает сверху столько же ча стиц, сколько выпадает из него, и проба будет правильной Траек тории частиц в этом случае рассчитанные Друэттом приведены в статье Дейвиса [c.258]

Простейшей молекулой, включающей пептидную связь, является формамид (НгН-СНО). Первое исследование геометрии этой молекулы в неассоциированном состоянии вьшолнено Р. Курландом и Э. Вильсоном на основе микроволновых спектров четырех изотопных соединений [1]. При расчете структурных параметров предполагалась плоская молекулярная модель с эквивалентными связями ЫН. Позднее микроволновые спектры формамида были изучены С. Костейном и Дж. Даулингом, но уже при использовании десяти изотопных соединений [2]. Это позволило полностью априорно, т.е. не делая предположений о геометрии молекулы, рассчитать длины связей и валентные углы. Авторы особо подчеркнули, что наблюдаемые спектры этих соединений могут быть однозначно интерпретированы только Б случае неплоского строения формамида. Оказалось, что группа Н2Ы-С образует невысокую пирамиду, а связи, как и углы НЫС, заметно отличаются друг от друга. Тем самым экспериментально было подтверждено предположение М. Дейвиса и Дж. Эванса о неплоской структуре формамида, высказанное в 1952 г. при изучении контуров полос валентных колебаний ЫН в инфракрасных спектрах поглощения паров [3]. [c.131]

Несколько видоизмененная аппаратура использована Дейвисом для пен [121] и Ван ден Темпелем для эмульсий [122]. Дальнейшее усовершенствование методики исследования выполнено Шелудко и сотрудниками [63, 123]. Сконструированная ими установка (рис. 26) сравнительно проста и позволяет измерять равновесную толщину горизонтальных пленок пены, а также скорость ее изменения при отсутствии равновесия. Образование иеиных пленок производили в стеклянной рамке 1 путем отсасывания [c.64]

В колбе, снабженной капельной воронкой, мешалкой с ртутным затвором н холодильником, нагревают до кипения суспензию, полученную смешением 14 г цинковой пыли с 200 мл спирта, В эту смесь при энергичном перемешивании медленно добавляют по каплям 14 г 1, 2-дибромпропана-З-Н . Выделяющийся пропен-3-Н1 пропускают через кран в ловушку с температурой —78°. Эта ловушка соединяется с колонкой Дейвиса, головка для флегмы которой также охлаждается до —78°. Когда добавление 1,2-дибромиропана-3-Н1 будет закончено, нагревание смеси продолжают еще в течение 30 мин. Затем кран закрывают и [c.249]

Предложенные для культивирования одноклеточных водорослей растворы Тамия, Майерса, Дейвиса сходны с растворами Кнопа и Молиша для высших растений, где общая концентрация солей приблизительно равна 0,02 М (табл. I). Однако, как показали наши опыты, лучшей средой для выращивания зеленых [c.220]

Термодинамические функции N2 ранее вычислялись неоднократно. Почти во всех справочниках [3680, 2142, 3426, 3507] приняты за основу таблицы, составленные Уагманом и др. [4122] для температур до 5000° К- Эти таблицы были получены в результате пересчета к новым значениям основных физических постоянных термодинамических функций N2, вычисленных Джонстоном и Дейвисом [2274] и Джиоком и Клейтоном [1713] методом непосредственного суммирования. Расхождения между данными, приведенными в табл. 93 (II) и в указанных справочниках, несущественны, за исключением значений энтропии при температурах порядка 4000° К и выше. В этой области, очевидно, сказывается учет ограничения уровней и введение второй и третьей постоянных ангармоничности в принятом в настоящем Справочнике уравнении для Guiv) состояния Несмотря на это, расхождения остаются небольшими [c.381]

Термодинамические функции СО вычислялись ранее многими авторами. В ряде справочных изданий ([4384, 2142, 3680, 3507, 137] и др.) приводятся таблицы термодинамических свойств окиси углерода, основанные на расчетах Клейтона и Джиока [1126, 1127] (Ф для Т < 5000° К) и Джонстона и Дейвиса [2274] St для Т< 5000°К), выполненных в 1932— 1933 гг. и пересчитанных к современным значениям универсальных постоянных Уагманом и др. [4122]. Расхождения между этими данными и данными, приведенными в табл. 134 (II), имеют величину около 0,085 тл/моль-град в значениях Фг и Sr во всем интервале температур и обусловлены тем, что расчеты в работах [ 1126, 1127, 2274] были выполнены по ошибочному значению Ве = 1,853 м , найденному Бэрджем на основании измерений Сноу и Райдиля [3808]. [c.470]

В настоящем Справочнике приняты значения основных частот молекулы СС1аВг2, рекомендованные Дейвисом, Кливлендом и Мейстером [1273], которые приводятся в табл. 148. Для частот л 1, и Ув приняты значения, определенные по инфракрасному спектру газообразного дихлордибромметана, для остальных частот приняты значения, определенные по спектрам жидкого дихлордибромметана. [c.514]

Общий вывод, что для транс-амидов характерно образование линейных полимеров, а для г ис-амидов — циклических димеров, был поставлен под сомнение работой Дейвиса и Томаса [502]. Они нашли, что циклические димеры имеются как в трихлорацетамиде, так и в его N-метилпроизводном. Дейвис отмечает, что тип ассоциации определяется относительной величиной свободной энергии, которая может изменяться в зависимости от других структурных факторов, нежели цис-транс-томеряя. Бейкер и Егер [118] опубликовали интересное обсуждение диэлектрических свойств некоторых твердых полиамидов. Они установили соответствие между изменениями диэлектрической постоянной и диэлектрических потерь, с одной стороны, и протяженностью и упорядоченностью сети Н-связей — с другой. Диэлектрическая постоянная и потери велики в соединениях, для которых можно допустить, что сеть плохо сформирована либо из-за неблагоприятных расстояний между амидными группами, либо из-за нарушений порядка вследствие замыкания Н-связей кроме того, величина указанных диэлектрических характеристик быстро растет с увеличением температуры. Последнее Бейкер и Егер приписывают осцилляции водородных атомов между двумя положениями равновесия на линии Н-связи. Другие механизмы диэлектрических потерь также становятся существенными при более высоких температурах, при которых Н-связи рвутся и теряется их ориентирующее действие. Бейкер и Егер показали, что соединения, образующие сильную Н-связь (НгО), разрушают сетку Н-связей и вызывают изменения диэлектрических свойств, подобные тем, которые наблюдаются при повышении температуры. Такая эквивалентность разрыва Н-связей с помощью химических и термических воздействий является типичной и была обнаружена многими экспериментальными методами. [c.27]

Распределение. Распределение вещества между двумя жидкими фазами представляет собой другое явление, связанное с растворимостью и также подверженное влиянию Н-связи. Эта весьма обширная область особенно быстро стала развиваться в последние годы в связи с широким применением хроматографии для целей анализа и разделения смесей. Читатель, интересующийся теорией и применениями этого явления, может обратиться к монографиям [961, 2149] и обзорам Крейга [456, 457]. Некоторые аспекты той роли, которую Н-связь играет в хроматографии, рассмотрены в гл. 11. Дейвис и Халлам [496а] опубликовали обзор применений распределения между фазами для изучения ассоциации. [c.48]

Над той же проблемой независимо работали Лиддел и Беккер [1229]. Они, в частности, измеряли интенсивность в максимуме и частоту Уя мономерного метанола в СС14 и обнаружили, что при нагревании разбавленного раствора (0,005 М) от 263° К (—10° С) до 323° К (+50° С) интенсивность понизилась почти на 36%, а частота увеличилась на 6 сж (+0,2%). На полосах валентных колебаний С — Н таких изменений не наблюдалось . Поскольку число димерных или полимерных молекул в этом случае мало, изменение коэффициента поглощения должно означать, что группа О — Н взаимодействует с СС так, что при этом изменяется интенсивность полосы валентного колебания и что это взаимодействие очень чувствительно к температуре. Такое же изменение полосы поглощения описали Хьюз, Мартин и Коггешалл 1996], а много раньше аналогичные факты сообщали Дейвис и Сазерленд [500 ] и Фокс и Мартин [682 ] для разбавленных растворов фенола в гексахлорбутадиене. Хотя еще нельзя считать установленным, что четыреххлористый углерод или гексахлорбутадиен могут выступать в качестве основания, данные этих авторов [1229, 996] согласуются с предположением Финча и Липпинкота, согласно которому в комплексах с Н-связью коэффициент поглощения полосы валентных колебаний А — Н может сильно зависеть от температуры (см. также [1073], где этот вопрос обсуждается по отношению к карбоновым кислотам). Ясно, что такое изменение коэффициента поглощения может серьезно повлиять на результаты спектроскопических измерений термодинамических свойств. [c.73]

Проблема белка (1997) -- [ c.131 ]

Водородная связь (1964) -- [ c.27 , c.33 , c.48 , c.73 , c.74 , c.78 , c.90 , c.97 , c.109 , c.111 , c.118 , c.146 , c.168 , c.187 , c.188 , c.218 , c.219 , c.222 , c.227 , c.261 , c.275 ]

Химия и технология соединений нафталинового ряда (1963) -- [ c.101 , c.105 , c.114 , c.114 , c.123 , c.159 , c.159 , c.159 ]

Микро и полимикро методы органической химии (1960) -- [ c.205 ]

Проблема белка Т.3 (1997) -- [ c.131 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология