Общие свойства магнитных материалов

Тонкие пленки. Поведение тонких магнитных пленок может отличаться от поведения массивных материалов в силу двух основных причин. Во-первых, в противоположность внутренним электронным спинам поверхностные спины находятся в структуре с более низкой симметрией, так как они имеют соседей только со стороны пленки. Во-вторых, расположение атомов в нескольких слоях, ближайших к подложке, зависит от ее природы и температуры, которую она имела при осаждении пленки. Если поверхностные спины составляют значительную часть общего числа всех спинов в образце, как это имеет место в большинстве тонких пленок, то свойства такого образца могут существенно отличаться от свойств массивного материала. Так, в массивных образцах ферромагнитные домены обычно представляют собой 180-град домены, наряду с которыми имеются и 90-град замыкающие домены, расположенные на поверхности образца (см. гл. VI). Эти домены разделены стенками блоховского типа, внутри которых спины поворачиваются от направления намагниченности в одном домене к направлению стенки в соседнем домене, причем ось поворота перпендикулярна плоскости стенки. Если толщина пленки достаточно мала по сравнению с другими ее линейными разме- [c.499]

Та или иная дисперсная система предназначена для выполнения определенных функций служить исходным материалом для формования строительной конструкции, если это цементная смесь исполнить роль защитной или декоративной краски, если это суспензия пигмента подчинить движение жидкости воздействиям магнитного поля, если это коллоидный раствор ферромагнетика, и т. д. Возможность дисперсной системы выполнить предназначенную ей функцию зависит от ее рецептуры — наличия в составе системы частиц вяжущих, окрашенных или магнитных материалов. Однако качество продукта и технологичность его применения и получения определяются общим свойством любых дисперсных систем вне зависимости от их рецептуры — их устойчивостью. Устойчивость — это способность системы сохранять постоянство своих свойств во времени или при достаточно сильном изменении условий. Среди разнообразных свойств всеобъемлющим является равномерность распределения дисперсного материала по всему объему системы. Она определяется многими факторами, к числу которых относится устойчивость к некоторым частным конкретным изменениям состояния системы, среди которых наиболее важна устойчивость против коагуляции и оседания частиц. Терминология, касающаяся устойчивости, сложилась до того, как были выявлены многие детали и варианты изменения состояния взвесей. По этой причине толкование ряда понятий приобрело неоднозначность. Так, коагуляция — это слипание частиц и, кроме того, разрушение дисперсной системы, при которой происходит ее разделение на фазы осадок, дисперсионную среду. Слипание частиц, сопровождающееся не разрушением, а лишь изменением состояния системы, иногда желательным и полезным. Агрегативная устойчивость — способность дисперсной системы противостоять слипанию частиц в том или ином понимании сути этого явления. Слипание может быть разным как по характеру, так и по силе сцепления частиц. Понятие кинетической устойчивости обычно характеризует способность взвеси противостоять расслаиванию (оседанию частиц) за некоторый конечный интервал времени. Термодинамическая устойчи- [c.624]

Общая формула одного из распространенных никель-цинковых ферритов имеет вид x(NiO РвгОз) i/(ZnO РеаОз). Ферриты полупроводники, ширина запрещенной зоны 0,1—0,6 ав, удельное сопротивление — 10 ом см. Процентный состав и технология изготовления ферритов играет существенную роль в получении магнитных свойств материала. [c.352]

Карбонильные соединения переходных металлов и соединения с многоцентровыми связями металла с органическими углеродными системами привлекают в последнее время большое внимание как своими физико-химическими свойствами, так и своеобразием строения. Как прямые структурные исследования, так и косвенные спектральные и магнитные данные по соединениям этих классов, полученные за последние годы, настолько многочисленны, что сколько-нибудь детальный анализ этих данных в настоящем обзоре невозможен. К тому же этот материал до известной степени выходит за рамки интересов авторов работы. Поэтому ниже приводятся лишь краткие статистические данные и даются некоторые, самые общие, комментарии к ним. [c.130]

По мере расширения использования индукционного обогрева появилась необходимость сочетания высокой коррозионной устойчивости стали УА с хорошими магнитными свойствами других сталей. В этом случае применение в конструкции только стали УА исключается наилучшие результаты дает обычная сталь, плакированная сталью УА. Из-за чрезмерно высокой стоимости, а также по ряду аппаратурно-технологических причин этот материал, по-видимому, не используется в производстве, а применяют сталь УА, покрытую слоем железа, который наносится с помощью пламенного напыления. Однако в этом случае для повышения устойчивости формы аппарата приходится настолько увеличивать толщину стенок из стали УА, что общий вес конструкции из этой стали и железа становится довольно большим. [c.213]

Объем книги и общий уровень изложения в ней не дают возможности систематически изложить основы квантовой химии, на автор стремился познакомить студента с основными методами ее необходимыми для понимания выводов и квантовомеханических представлений, используемых в книге. В дополнениях дана характеристика волнового уравнения Шредингера, основы квантовомеханической теории атома водорода и элементы квантовомеханической теории химической связи. Расширено рассмотрение молекулярных спектров. Значительное внимание уделено методам электронного парамагнитного резонанса, ядерного магнитного резонанса, нашедшим широкое применение при исследовании разных вопросов и уже на данной стадии развития подводящим к пониманию особенностей тонких и сверхтонких изменений в состоянии частиц. Введены основные сведения об элементах симметрии молекул и кристаллов. Описаны расчетные методы статистической термодинамики и основные понятия термодинамики необратимых процессов. Введено вириальное уравнение состояний и другие соотношения, используемые для расчета свойств неидеальных газов в широкой области температур и давлений. Приведен дополнительный материал, характеризующий особенности свойств веществ при высоких и очень высоких температурах. Описаны особенности внутреннего строения и свойств полимерных материалов. [c.12]

Преобразователи для контроля анизотропии механических и электрофизических свойств металлов. Одной из важнейших характеристик современных металлов и сплавов, во многом определяющей их механические и физические свойства, является степень совершенства кристаллографической текстуры, под которой понимается преимущественная пространственная ориентация зерен в полюфисталле. Текстура, обусловливая анизотропию свойств, обеспечивает избирательно в различных направлениях повышение пластичности, прочности, модуля упругости, магнитных свойств, стойкости металлических покрытий против коррозии и т. д. Создание в материалах совершенной кристаллографической текстуры является в ряде случаев одним из путей повышения их эксплуатационных характеристик. Для этого исследователям и специалистам-пракгикам необходимы методы и средства для получения сведений о типе и степени совершенства кристаллографической текстуры. Другой не менее важный аспект необходимости измерения анизотропии физических свойств металлов, обусловивший рождение на свет разнообразных конструкций датчржов, вызван необходимостью определения механических остаточных напряжений в деталях машин и механизмов, элементах строительных конструкций и т. д., выполненных из различных марок конструкционных сталей. Для этих целей используется явление магнитоупругого эффекта, под которым в общем случае принято понимать изменение магнитных свойств материала под воздействием механических напряжений. Измерив изменение величины или характера анизотропии магнитных свойств, можно, используя градуировочные кривые зависимости магнитных свойств исследуемого материала от величины механических напряжений, судить об их наличии в металле, а иногда и оценить их величину [50]. [c.134]

КВАНТОВАЯ МЕХАНИКА - физическая теория, изучающая общие закономерности движения и взаимодействия микрочастиц (элементарных частиц, атомных ядер, атомов и молекул) теоретическая основа современной физики и химии. К. м. возникла в связи с необходимостью преодолеть противоречивость и недостаточность теории Бора относительно строения атома. Важнейшую роль в разработке К. м. сыграли исследования М. Планка, А. Эйнштейна, Н. Бора, М. Борна и др. К. м. была создана в 1924—26 гг., благодаря трудам Л. де Бройля, Э. Шредингера, В. Гейзенберга и П. Дирака. К. м. является основой теории многих атомных к молекулярных процессоБ. Она имеет огромное значение для раскрытия строения материи и объяснения ее свойств. На основе К. м были объяснены строение и свойства ато MOB, атомные спектры, рассеяние света создана теория строения молекул и рас крыта природа химической связи, раз работаиа теория молекулярных спектров, теория твердого тела, объясняющая его электрические, магнитные и оптические свойства с помощью К. м. удалось понять природу металлического состояния, полупроводников, ферромагнетизма и множества других явлений, связанных с природой движения и взаимодействием микрочастиц материи, не объясняемых классической механикой, [c.124]

Общие выводы. Итак, в идеальном случае системы [XYZ] могут иметь графитоподобную слоистую структуру, где каждый слой представляет собой плоский паркет из прямоугольников X4Y2Z2 . Вследствие значительного разнообразия в составе таких систем среди них могут встречаться и диэлектрики, и полупроводники, и металлические проводники. Теория предсказывает, также, что электрические, магнитные и механические (в частности, смазочные) свойства систем XYZ зависят от характера взаимодействия между отдельными слоями, которое в свою очередь определяется степенью заполнения электронами орбиты атома металла (перпендикулярной к плоскости слоя). В настоящее время уже получен экспериментальный материал, позволяющий проверить некоторые предсказания теории. [c.98]

Для рассмотрения этого явления можно предположить, что любой ферромагнитный материал состоит из частиц, отличных по своему характеру от общей матрицы. Характер кривых намагниченности таких частиц зависит от степени магнитной анизотропии частицы и от ориентации осей легкого намагничивания по отношению к полю. Магнитная анизотропия зависит от формы частицы, ее магнитнокристаллической структуры и от механической напряженности. Магнитные свойства ферритовых частиц также зависят ох размеров кристаллитов. При уменьшении размера кристаллита магнитная проницаемость падает, особенно резко в области 8 мкм. Это объясняется тем, что с увеличением кристаллитов намагниченность ферритов за счет движения доменных границ становится более значительной. [c.64]

При изготовлении резиновых смесей для эластичных магнитных материалов общая продолжительность смешения Тобщ определяется, временем, необходимым для введения всех ингредиентов в резиновую смесь Тосн и дополнительным временем, необходимым для достижения однородности магнитных свойств материала Тдоп [c.77]

Общая магнитная восприимчивость Хм определяется экспериментально измерением силы, с которой образец диамагнитного вещества выталкивается из магнитного поля заданной напряженности. Магнитная восприимчивость модельного соединения с локализованными связями у вычисляется как сумма вкладов отдельных структурных элементов молекулы (атомы, связи, группы атомов, электронные пары и т. д.). Экзальтация диамагнитной восприимчивости Л (см. табл. 1.2) представляет собой разность этих величин (Л = х —Х ,) и рассматривается [72] как непременное свойство ароматических соединений. Накопленный материал не противоречит такому заключению, а сравнительная простота определения, применимость к соединениям различных классов, нечувствительность к влиянию побочных факторов делает экзальтацию диамагнитной восприимчивости ценным критерием ароматичности. Его недостатком является необходимость перенесения расчета магнитной восприимчивости по аддиативной схеме, правомерность которого показана для реальных неароматических соединений, на гипотетические, не существующие в действительности модели типа циклогексатриена. Такой переход всегда таит в себе возможный источник ошибок, тем более что и для реальных соединений встречаются аномалии. Так, для циклогептатриена и циклопентадиена получены значения, согласно которым они должны быть отнесены к ароматическим соединениям (Л = 8,1 и 6,5 соответственно). Это противоречит всем другим данным для этих соединений и потребовало для объяснения привлечения дополнительных гипотез [72]. Если сравнить величины экзальтации диамагнитной восприимчивости на одно кольцо (табл. 1.2), видно, что ароматические углеводороды в такой шкале располагаются в прямо противоположной последовательности, чем в шкале ЭР на л-электрон (табл. 1.1), согласующейся с совокупностью других данных. [c.30]

С повышением температуры наблюдаются магнитные фазовые переходы из упорядоченного магнитного состояния наноструктуры, которому соответствует магнитная СТС, в парамагнитное (суперпарамагнитное) состояние. При 77 К спектры состоят из двух систем магнитной СТС, соответствующих а-РезОз (магнитная индукция на ядре В, = 52 Тл, квадрупольное расщепление АЕд = -0,29 мм/с) и 7-Ре20з ( п = 47,2 Тл, АЕд = О мм/с), а также некоторого вклада размытой СТС в виде монолинии (около 10 %). С повышением температуры вплоть до Т = 120 К в спектрах появляется квадрупольный дублет с АЕд = 0,78 мм/с и изомерным сдвигом относительно металлического железа д = 0,42 мм/с, однако общий характер спектров не меняется. Начиная с Г = 120 К происходит трансформация спектров, которые теперь могут быть представлены всего одной системой магнитной СТС (Б,п = 51,3 Тл, АЕд = О мм/с). Природу этой трансформации мы обсудим в других пунктах, здесь же сосредоточимся на характеристиках магнитного фазового перехода первого рода. Мессбауэровские спектры в диапазоне Т = 120 -г 300 К характеризуются обратимыми превращениями магнитной СТС в парамагнитный дублет без заметного смещения или уширения линий, характерных для магнитных фазовых переходов второго рода или суперпарамагнетизма, что свидетельствует о наличии магнитных фазовых переходов второго рода, когда намагниченность материала исчезает скачком. Эти переходы происходят при перераспределении критических температур Тсо = 120 4- 300 К, пониженных по сравнению с Го для массивных образцов а- и 7-Рс20з (856 и 965 К соответственно). Отсутствие суперпарамагнетизма для таких больших кластеров становится очевидным из оценки с помощью формулы (16.4). Если принять константу магнитной анизотропии К к 10 Дж/м и Го = 10 -г 10 с, то время релаксации магнитного момента т будет на несколько порядков величины превышать время измерения (период ларморовой прецессии ядра Ре 10 с). Таким образом, суперпарамагнетизм для подобных наноструктур не оказывает воздействия на их магнитные свойства и не может привести к понижению Гсо. В наноструктуре а- и 7-РегОз намагниченность и магнитное упорядочение исчезают за счет магнитного фазового перехода первого рода, т.е. скачком от величины В-, и 50 Тл до В-, =0. Необходимо отметить. [c.567]

Магнитобиологами накоплен огромный экспериментальный материал. Если рассмотреть его под определенным углом зрения, то вырисовывается много общего во влиянии магнитных полей на воду и коллоидные растворы, с одной стороны, и на биологические системы — с другой. В обоих случаях эффекты обычно временные. Они вызываются магнитными полями определенной, часто очень невысокой напряженности. Отмечается большая роль градиента напряженности полей и частоты его изменения происходящие изменения неустойчивы, часто плохо воспроизводятся, к этому следует добавить, что омаг-ничепная вода обладает особыми биологическими свойствами. [c.85]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология