Плотность и сжимаемость газов и паров

В случае работы со сжимаемыми жидкостями (газом или паром) при больших перепадах давлений в уравнения (П,56) и (П,57) вводят еще один поправочный коэффициент, учитывающий изменение плотности газа (пара). [c.61]

Зависимость коэффициента сжимаемости водяного пара и двух неполярных газов (СОг и Аг) при приведенной температуре (т=Т = 1, 5) от приведенной плотности (р/рс) указывает на то, что поведение пара значительно отличается от поведения неполярных газов (рис. 8). Если бы теорема соответственных состояний была верна, то коэффициенты сжимаемости [c.20]

ПЛОТНОСТЬ и СЖИМАЕМОСТЬ ГАЗОВ И ПАРОВ [c.621]

Для определения расхода сжимаемой жидкости (газа или пара) при больших перепадах давлений в формулу (88) вводят поправочный коэффициент учитывающий изменение плотности протекающего газа или пара. [c.81]

Для сохранения постоянства и соответствия расчетным значениям коэффициентов ка и м необходимо, чтобы плотность измеряемой среды р была постоянна и равна расчетным значениям. Для конкретной измеряемой среды плотность определяется значениями давления р и температуры Т, для газов следует учитывать значение коэффициента сжимаемости и относительную влажность. Для жидких сред плотность р, как правило, изменяется мало при относительно небольших колебаниях Т и р. Однако для газов и паров при тех же колебаниях Тир это изменение часто становится значительным, что вызывает большие по- [c.372]

Другая характерная особенность жидкого состояния — близость величин потенциальной и кинетической энергий молекулы. Для кристаллического состояния (при температурах ниже температуры плавления) отношение кинетической энергии к потенциальной значительно меньше единицы, для газов оно значительно больше единицы, а для жидкостей близко к единице. Теплота плавления твердого тела в десятки раз меньше теплоты испарения при нормальной температуре плавления. В области температур, близких к температуре плавления, обнаруживается аналогия или близость свойств жидкости и твердого тела. При температуре плавления различия молярных объемов, энтальпий, энтропий и других термодинамических характеристик у жидкого и твердого состояний для многих веществ обычно не превышают 20%, а для отдельных веществ значительно меньше, тогда как различие термодинамических характеристик жидкого и газообразного состояний в этой области температур весьма значительно. Коэффициенты сжимаемости твердых тел и жидкостей находятся в пределах 1—0,01 ГПа , а у газов эта величина на 3—4 порядка выше. При нагревании жидкости от температуры плавления до температуры кипения многие ее свойства приближаются к свойствам насыщенного пара. Так, при нагревании плотность жидкости уменьшается, а плотность насыщенного пара увеличивается. С повышением температуры уменьшается теплота испарения. [c.223]

ЖИДКОСТИ — агрегатное состояние тела промежуточное между твердым и газообразным состояниями. По своей высокой плотности и малой сжимаемости, а также по наличию сильного межмоле-кулярного взаимодействия Ж. близ1 и к твердым телам и существенно отличаются от газов. Наряду с этим, изотропность, текучесть (способность легко изменять внешнюю форму под действием малых нагрузок) приближают их к газам. Вязкость Ж., в отличие от газон, резко падает с повышением температуры. Ж- ограничена со стороны низких температур переходом в твердое или стеклообразное состояние. Для каждого вещества характерна критическая температура, выше которой Ж. не может существовать в равновесии с собстпеиным паром. Под влиянием поверхностною натяжения Ж- стремится приобрести форму шара. Как правило, вещества имеют только одну жидкостную модификацию, за исключением некоторых веществ, для которых наблюдается как нормальная жидкая фаза, так и анизотропные фазы. Это жидкие кристалл , а также гелий, который может находиться в двух жидких фазах. Структура и физические свойства Ж- зависят от химической индивидуальности образующих ее частиц и от характера и интенсивности сил, действующих между ними. В Ж- существует т. наз. ближний порядок , проявляющийся в том, что число окружающих молекул и их взаимное расколожение в среднем для всех молекул одинаково. [c.97]

На производительность любого предохранительного механизма влияют следующие осиовные факторы площадь сечения сопла, плотность потока, температура потока перед дросселем, сжимаемость среды, коэффициент сопла, абсолютное давление потока (в том числе и максимально возможное), обратное давление. Для определения необходимой площади сечения сопла APS и API (Американский нефтяной институт) предложили следующие уравнения для газов и паров [c.102]

В твердых телах и жидкостях молекулы расположены близко и между ними возникают весьма значительные силы притяжения. Плавление твердых тел сопровождается (за некоторым исключением) незначительным расщирением, в то время как при испарении жидкости объем образующегося пара многократно превышает ее собственный объем. Газообразное состояние вещества при температуре, ниже критической, называют паром (см. рис. 7.10). Плотность газов много меньше, а их сжимаемость — много больше, чем у жидких и твердых тел. [c.148]

Газы и пары, в отличие от капельно-жидких тел, обладают большой сжимаемостью, вследствие чего их плотность и удельный вес изменяются 8 зависимости от температуры и от давления. Объем идеальных газов [c.22]

Для жидкостей, т. е. сред больших плотностей, какого-либо вывода уравнений гидродинамики из молекулярно-кинетических представлений не было дано. На практике они, однако, широко используются, причем обычно при этом пренебрегают сжимаемостью. Применяя уравнения (10,1) к газам и парам при больших плотностях, пользуются в качестве уравнения состояния и формул для термодинамических функций эмпирическими или теоретическими соотношениями для реальных газов. [c.68]

В случае протекания через ПУ сжимаемой среды — газа или пара — необходимо учитывать изменение плотности среды при изоэнтропном изменении состояния. [c.206]

Система центробежного сжатия. К этому типу может принадлежать система, в которой в качестве холодильного агента используется водяной пар, но пароструйный компрессор заменен центробежным компрессором. Характеристики центробежных компрессоров уже рассматривались в гл. VII. Было показано, что центробежные компрессоры применимы для сжатия больших объемов при низком или умеренном давлении. Действительно, можно утверждать, что для успешного использования таких компрессоров особенно благоприятны большие объемы. Давление, получаемое в любой ступени при данной скорости вращения, приблизительно пропорционально квадрату диаметра ротора поэтому небольшая машина потребовала бы излишнего числа ступеней. Так как увеличение давления в одной ступени центробежного компрессора зависит непосредственно от плотности сжимаемого газа, то предпочтительнее пользоваться газами, имеющими более высокую плотность, чем водяной пар. К веществам, употребляемым в вакуумных системах вместо водяного пара, относятся днхлорметан ( H lj), дихлорэтилен ( jHj lg) и фреон-11 ( ljF). [c.516]

Газы и пары, в отличие от капельно-жидких тел, обладают большой сжимаемостью, вследствие чего их плотность и уд. в. меняются в зависимости и от температуры и от давления. Объем идеальных газов меняется с изменением температуры и давления согласно уравнению Клапейрона [c.37]

Газы и пары обладают большой сжимаемостью с изменением температуры и давления изменяются их плотность, удельный вес и удельный объем. [c.9]

Гидравлика — наука, в которой изучаются физические процессы, происходящие в жидкостях, находящихся в покое и движении, и разрабатываются способы практического применения установленных закономерностей. В гидравлике под единым понятием жидкости принято объединять обычные (так называемые капельные) жидкости, а также пары и газы, не обладающие в отличие от твердых тел способностью сохранять форму. Капельные жидкости отличаются от газообразных очень малой сжимаемостью и значительно большей плотностью. Несмотря на зто, законы движения капельных жидкостей и газов практически не отличаются. Поэтому в дальнейшем мы будем называть жидкостями все вещества, обладающие свойством текучести и принимающие форму сосуда, в котором они находятся. [c.30]

При переходе к разреженному газу и вакууму величина стремится к нулю, и поверхностный слой локализуется в жидкости. Наоборот, при увеличении плотности пара обе фазы начинают играть существенную роль в формировании поверхностного слоя, и при приближении к критической точке толщина поверхностного слоя слагается примерно поровну из величин и т Р. В критической точке разность плотностей двух фаз равна пулю, а сжимаемость неограниченно возрастает, так что выражения (111.73) и (111.74) становятся неопределенными. Если принять, что кривая сосуществования двух фаз в координатах температура — плотность является в окрестности критической точки параболой второй степени, то из выражений (111.73) и (111.74) следует, что толщина поверхностного слоя возрастает при приближении к критической точке обратно пропорционально корню кубическому из разности плотностей фаз и в самой критической точке обращается в [c.97]

При протекании пара или газа через местные сопротивления (и прежде всего через регулирующие клапаны) в результате падения давления уменьшается плотность вещества. Так как зависимость (5) в отличие от зависимостей (3) и (4) пригодна только для несжимаемых веществ, то изменение плотности р при прохождении пара или газа через местное сопротивление учитывается путем дополнительного введения в зависимость Qм = f (Рдв) поправочного коэффициента на сжимаемость г , определяемого экспериментально в зависимости от перепада давления на местном сопротивлении, его конфигурации и сечения, а также физических свойств пара или газа [40]. [c.14]

Практически несжимаемыми являются все капельные жидкости, но это не очевидно для газов или паров, которые как раз обладают сжимаемостью согласно, например, уравнению газового состояния PV = RT, из которого следует, что по мере повышения давления (Р) объем (V) газа (пара) уменьшается, а значит, и плотность (р) газа увеличивается пропорционально величине давления. Между тем при не слишком больших скоростях газов или паров, не превышаюш их приблизительно половину величины скорости звука, не слишком большой протяженности трубопроводов (до нескольких километров) плотность газов (паров) в пределах этих трубопроводов и включенных в них аппаратов можно считать практически неизменной (р = onst). Это происходит потому, что для обеспечения в таких технологических трубопроводах не слишком больших скоростей движения газов ие требуется создавать на концах трубопроводов больших разностей давлений (АР = Р -Р. ), значение которых было бы сравнимо [c.28]

Наиболее важными критериями пригодности газов в качестве топлива в газовых и газодизельных двигателях являются энергоемкость или теплотворная способность газовых топлив, их детонационная стойкость, концентрационные пределы воспламеняемости и распространения пламени в КС дизеля, склонность газов к самовоспламенению, содержание в газах вредных вешеств и механических примесей, физические свойства сжиженных газов (давление насыщенных паров, коэффициент объемного расширения, плотность, вязкость и сжимаемость жидкой фазы) идр. [6.4, 6.18, 6.22-6.23, 6.59]. [c.254]

В-этой главе приводятся сведения о плотности, вязкости, давлении насыщенных паров сжиженных газов и жидкостей, теплоемкости, теплопроводности, теплоте фазовых превращений, коэффициентах сжимаемости тех газов, которые обычно перерабатываются при повышенных давлениях. [c.9]

Например, при температуре 13° и низком давлении (точка А) двуокись углерода полностью газообразна. При увеличении давления объем уменьшается приблизительно по закону Бойля—Мариотта (участок АВ). При давлении В начинается сжижение и объем газа быстро уменьшается, так как жидкость имеет намного большую плотность. При объеме С двуокись углерода полностью сжижена начиная от этой точки при дальнейшем увеличении давления кривая становится почти вертикальной СО), поскольку жидкости мало сжимаемы. Следует отметить, что участок АВ изотермы представляет только газ, участок СО — только жидкость, в то время как на участке ВС одновременно существуют газ и жидкость. До тех пор пока в присутствии жидкости имеется газ, давление остается постоянным (прямая ВС параллельна оси объемов) независимо от относительных количеств газа и жидкости. Давление в точках В и С называется давлением пара жидкости (см. стр. 138). [c.134]

Работа О сжимаемости газов является 1-й главой труда М-ва Об упругости газов (см. № 121), посвященной задачам учения об упругости газов и способах их разрешения опытным путем и включенной как действительное начало этого большого труда М-ва (см. об этом в аннот. к № 121). Сообщение о сжимаемости газов было сделано на засед. РХО 2 марта 1872 г., а план предполагаемых испытаний над исследованием закона зависимости плотности паров и газов от давлений, под которыми онп находятся , был доложен М-вым Физ.-мат. фак-ту СПб. ун-та 3 апр. того же года (см. № 130). [c.117]

Когда требуется быстрая передача сжиженного газа, смесь пара и жидкости, имеющая меньшую плотность, чем чистая жидкость, должна передаваться с большой скоростью, чтобы обеспечить заданный массовый расход жидкости. Скорость потока в двухфазной области имеет серьезные ограничения. Максимальная скорость потока жидкости в трубе равна скорости звука в жидкости. Скорость звука в низкокипящих жидкостях весьма велика в жидких азоте, кислороде и водороде — порядка 1000 м1сек, а в жидком гелии — около 200 м1сек. Однако в двухфазной смеси жидкости и пара скорость звука мала вследствие высокого коэффициента сжимаемости смеси, обусловленного присутствием пара. [c.284]

В случае протекания сжимаемой жидкости (газа или пара) необходимо учитывать изменение плотности газа при прохождении его через предохранительное устройство при адиабатическом изменении состояния р/р = onst. На основании уравнения неразрывности массовый расход сжимаемой среды (кг/с) будет [c.30]

Практически возможно создание газовых двигателей с впрыскиванием сжиженного нефтяного газа в жидкой фазе непосредственно в цилиндры двигателя и воспламенением газовоздушной смеси от сжатия [6.21, 6.60, 6.68]. По сравнению с дизельным топливом сжиженный газ имеет меньшие плотность и вязкость, большие сжимаемость и давление насыщенньгх иаров, что вызывает необходимость внесения конструктивных изменений в топливную систему базового дизеля. В представленной на рис. 6.19 схеме системы топливоподачи для впрыскивания сжиженного газа в КС дизеля для предотвращения повышенного износа плунжерных пар, нагнетательных клапанов и распьшителей, обусловленного меньшей вязкостью сжиженного газа, в него через форсунку 7 вводят 5—10% дизельного топлива или моторного масла, подаваемых к ней односекционным топливным (масляным) насосом 8 [6.21]. Смешивание сжиженного нефтяного газа с дизельным топливом (маслом) происходит в смесителе 6 линии низкого давления. Сжиженный нефтяной газ, просачивающийся через зазоры плунжерных пар, испаряется, поэтому предусмотрен отвод паров с помощью отсасывающего устройства во впускной трубопровод 5 двигателя или в топливный бак. [c.285]

ЖИДКОСТИ — тела, находящиеся в агрегатном состоянии (жидком состоянии), промежуточном между твердым и газовым состояниями. По своей высокой плотиости и малой сжимаемости, по наличию сильного межмолекулярного взаимодействия Ж., будучи кон-депсированными системами, близки к твердым телам и существенно отличаются от газов. Наряду с этим, изотропность, текучесть (т. е. способпость легко изменять внешнюю форму под действием малых нагрузок) приближают их к газам. Вследствие текучести нод действием внешних сил легко изменяется собственная форма Ж. (форма шара, соответствующая наименьшей поверхности при данном объеме). Форму шара Ж. принимают нод действием молекулярных сил, проявляющихся в поверхностном натяжении. Текучесть Ж., вызывая релаксацию касательных напряжений в пих, позволяет обнаруживать упругость формы Ж. только при очень мало продолжительности действия сдвигающей силы. Вследствие высокой плотности, вя.чкость Ж., в отличие от газов, резко надает с повышением темп-ры (у газов она при этом возрастает). Область существования Ж. ограничена со стороны низких теми-р переходом в твердое или стеклообразное состояние. Для каждого вещества характерна критич. темп-ра, выше к-рой Ж. не может существо-вать в равновесии с собственным паром (см. Критическое состояние). [c.30]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология