Звук скорость в газах и парах

СКОРОСТЬ ЗВУКА в ГАЗАХ И ПАРАХ [c.581]

В гидравлике принято объединять жидкости, газы и пары под единым наименованием — жидкости. Это объясняется тем, что законы движения жидкостей и газов (паров) практически одинаковы, если их скорости значительно ниже скорости звука. Поэтому в дальнейшем жидкостями будут называться все вещества, обладающие текучестью при приложении к ним самых незначительных сил сдвига. [c.23]

В качестве газа в струйных мельницах может использоваться сжатый воздух, пар либо газ от сгораемого топлива. При превыщении давления в помольной камере более чем в два раза скорость газа в сопле будет превыщать скорость звука. [c.763]

Скорость звука в газах Таблица и парах 7. [c.76]

Для обеспечения стабильного (без срыва) горения диаметр верхнего среза факельного оголовка следует рассчитывать по максимальной скорости газов и паров, которая не должна превышать 0,5 от скорости звука в сбросном газе. При сжигании газов и паров с плотностью более 0,8 относительно воздуха скорость сброса не должна превышать 120 м/с. [c.145]

ЗАВИСИМОСТЬ СКОРОСТИ РАСПРОСТРАНЕНИЯ ЗВУКА В ГАЗАХ И ПАРАХ ХЛАДОНОВ ОТ ИХ ПЛОТНОСТИ [c.24]

Для двухатомных газов у=1Д, откуда значение К в среднем будет равно 365. Таким образом, формула (3) может быть использована для расчетов скоростей распространения звука в газах и парах. Значение Л практически постоянно для любых температур, поскольку с изменением температуры изменяется и объем моля [c.25]

На основании литературных данных был составлен график зависимости скорости распространения звука в газах и парах от их плотности для температуры 0°С (рисунок). Из рисунка видно, что зависимость скорости распространения звука в газах в соответст- [c.27]

Зависимость скорости распространении звука в газах и парах хладонов ОТ их плотности при / 0°С и р— атм [c.27]

На основании рисунка можно сделать вывод, что уравнение для скорости звука в газах и парах будет иметь вид [c.27]

При расчете скорости распространения звука для газов и паров по формулам (4, 5) полученные значения отличаются от литературных данных в пределах 0 0%, что является вполне удовлетворительным для инженерных расчетов. [c.28]

Уравнение (5) дает возможность рассчитывать скорость распространения звука в газах и парах для различных температур при давлении 1 атм. Учитывая потребность в данных по скоростям распространения звука в газообразных хладонах, мы провели расчет скорости распространения звука для хладонов с температурами кипения ниже 0°С, а также для озона, криптона и ксенона. Результаты расчетов представлены в табл. 2. [c.28]

Для применения рассматриваемого метода к решению задачи необходимо также выяснить вопрос о сжимаемости исследуемой среды. В тех случаях, когда скорость движения газа в трубе мала по сравнению со скоростью звука в этом газе, можно рассматривать среду как несжимаемую жидкость и для исследования движения потока применять уравнения, справедливые для несжимаемой жидкости с добавлением уравнения состояния газа. Ошибка, которую мы вводим в уравнение неразрывности, пренебрегая сжимаемостью газа, составляет менее 1%, если скорость движения газа не превышает примерно 1/7 скорости звука в неподвижной среде [27]. В рассматриваемых условиях скорость звука в паропроводе составляет 120 м/сек. Для применения уравнений несжимаемой жидкости с вышеуказанной точностью необходимо, чтобы скорость потока пара не превышала 17 м/сек. Скорость потока пара в паропроводе насоса, равная примерно 10 м/сек, удовлетворяет этому требованию, значит для нахождения рационального профиля верхнего сопла метод С. А. Чаплыгина применить можно. Движение паров масла в паропроводе высоковакуумного пароструйного насоса можно описать основными уравнениями гидродинамики идеальной несжимаемой жидкости. Уравнение для движущегося элемента жидкости при условии пренебрежения трением и силой тяжести записывается так [c.197]

Для расчета скорости звука в газах и парах с (в м/с) нами предложено эмпирическое уравнение [c.72]

При быстром горении в смеси воздух-пары топлива с большим выделением тепла фронт пламени играет роль поршня, т.к. возникает скачок давления между смесью до фронта пламени и в пламени (давление пропорционально температуре). Распространение давления от фронта пламени в несгоревшую смесь имеет в двигателе особенность. Скорость звука в газе пропорциональна л/т. Температура от фронта пламени к поршню снижается по экспоненциальному закону Т = То+(Т ,з,-То)е- , где Т - температура на расстоянии х от фронта пламени, [c.21]

Уровни жидкого водорода в аппаратах и резервуарах измеряются различными методами, основанными на значительном изменении того или иного свойства жидкости на границе раздела жидкости и газа. Существуют различные типы уровнемеров, в которых работа первичных приборов (датчиков) основана на измерении гидростатического давления жидкости (гидростатические или манометрические уровнемеры) изменения электрической емкости пластин, погруженных в жидкость, так как диэлектрические проницаемости жидкости и пара неодинаковы (уровнемеры с емкостными датчиками) скорости прохождения звука в жидкости (акустический метод) изменения электросопротивления проволоки в газе и жидкости (датчики сопротивления) и т.д. [6, 123]. Для транспортных резервуаров наиболее пригодны [c.97]

Газ или пар Тем- пера- тура, °С Ско- рость звука С, м/сек Температурный коэффициент скорости звука ДС/Дг, (м/сек)/град [c.903]

Образование Н-связи в растворе или в чистом веществе изменяет большинство физических и некоторые из химических свойств соединения. При ассоциации свойства вещества обычно меняются в такой степени, что поведение ассоциированных соединений требует специального рассмотрения. Это не представляется удивительным, так как образование Н-связи может изменить не только массу, размеры, форму частиц и расположение отдельных атомов, но и электронную структуру функциональных групп. Наиболее важными или чаще всего наблюдаемыми эффектами являются смещение частоты в ИК-спектре и в спектре комбинационного рассеяния (КР), изменение температур плавления и кипения, изменение растворимости в результате возникновения Н-связи между растворенным веществом и растворителем, отклонение от законов идеальных газов и идеальных растворов, изменение диэлектрических свойств и электропроводности и смещение сигнала протонного магнитного резонанса. В некоторых случаях (как правило, при наличии сильных межмолекулярных связей) изменениям подвергается и ряд других свойств, многие из которых были использованы для исследования ассоциации. К числу этих, менее существенных свойств принадлежат плотность жидкости и пара, молярный объем, парахор, вязкость, электронные спектры, а также теплопроводность и скорость распространения звука. [c.15]

При горении паров или газов в трубах давление при опреде ленных условиях может повыситься до 10 МН/м (100 кгс/см ) н скорость распространения пламени достигает 1000—3000 м/с. Гот рение, при котором скорость распространения пламени превышает скорость распространения звука в данной среде, называется детонационным. При детонации тепло из зоны горения передается ударной волной, которая, сжимая и нагревая горючую смесь, вызывает протекание цепных химических реакций с огромной скоростью. Энергия, выделяющаяся в результате химической реакции, поддерживает ударную волну, обеспечивая постоянную скорость ее распространения. Детонация обычно вызывается действием ударной волны, которая может возникнуть при взрыве газо- или паровоздушной смеси. [c.243]

При взрыве горючих смесей газов и паров с воздухом в трубах с большими диаметром и длиной может иметь место другая форма быстрого воспламенения, а именно скорость распространения пламени превышает скорость распространения звука и достигает 1000—4000 м/сек. Давление при этих условиях может повыситься до 80 кгс/см и более. Это явление называется детонацией. Детонация объясняется возникновением и действием ударных волн в сжимающейся и воспламеняющейся смеси. Быстродействующая ударная волна вызывает резкое увеличение давления, температуры и плотности горючей смеси, что в свою очередь ускоряет химические реакции горения и усиливает разрушительный эффект. [c.15]

Изменение давления распространяется по пару или газу со скоростью звука. Если поток пара или газа достигает скорости звука, что наблюдается при наименьших сечениях и в непосредственной близости от них, то абсолютная скорость распространения изменения давления против направления потока становится нулевой. Поэтому в сечении b давление не может снизиться меньше определенной величины, которая является критической (Рц = ЛкРа), даже если за этим сечением давление Pi, вскоре снижается. [c.155]

Практически несжимаемыми являются все капельные жидкости, но это не очевидно для газов или паров, которые как раз обладают сжимаемостью согласно, например, уравнению газового состояния PV = RT, из которого следует, что по мере повышения давления (Р) объем (V) газа (пара) уменьшается, а значит, и плотность (р) газа увеличивается пропорционально величине давления. Между тем при не слишком больших скоростях газов или паров, не превышаюш их приблизительно половину величины скорости звука, не слишком большой протяженности трубопроводов (до нескольких километров) плотность газов (паров) в пределах этих трубопроводов и включенных в них аппаратов можно считать практически неизменной (р = onst). Это происходит потому, что для обеспечения в таких технологических трубопроводах не слишком больших скоростей движения газов ие требуется создавать на концах трубопроводов больших разностей давлений (АР = Р -Р. ), значение которых было бы сравнимо [c.28]

Зависимость скорости распространения звука в газах и парах хладомов от их плотности. Е. А. Столяров, Н. Г. Орлова. В кн. Работы ио те1)Модппамике кинетике химических процессов. ГИПХ, 1976, с. 24—28. [c.77]

На основании литературных и экспериментальных данных скорость распространения звука в га.зах и нарах представлена в виде зависимости ее от плотности при 0° С. Выведены экспериментальные уравнения этой зависи.мостн, кото-р1ле могут быть применены для расчетов скорости звука в газах и парах при любых температурах и давлении 1 атм. С помощью этих уравнений проведен расчет скорости распространения звука при температу1)е 0° С и давлении 1 атм для ряда нарой хладонов. [c.77]

Резонансное поведение элементов дисперсных систем существенно влияет на величины скорости звука и поглощения. Характерными являются заполненные газом элементы объема пористых сред к паро-газовые пузырьки в жидкостях, которые в акустическом отношв НИИ ведут себя как резонаторы Гельмгольца. [c.33]

Выше было оговорено, что приведенный анализ течения через расходомерные устройства действителен только для скоростей, не превышающих скорости звука. Поскольку скорости в расходомерных устройствах иа практике могут иметь сверхзвуковые значения, следует рассмотреть условия движения газов и паров прн скоростях, превышающих скорость распространения звука, так как при таких скоростях коэффициент расширения е меняет свою величину. Характерной величиной здесь является критическое отношение давлений Рй1Р )кр при котором скорость течения в наиболее узком проходном сечении становится равной скорости звука. При дальнейшем понижении давления 2 расход среды не увеличивается, так как состояние потока в наиболее узком (критическом) сечении не изменяется, а происходит расширение газа с появлением сверхзвуковых скоростей за критическим сечением. Такая картина течения получается, например, при истечении газа в вакуум. При сверхкрнтическом перепаде давления следует измерять давление и температуру протекающей среды только перед дросселирующим органом, так как именно этими величинами определяется состояние среды в критическом сечении. Следовательно, отпадает необходимость измерений перепада давлений Рг—Р[. Изменение условий протекания обусловливается изменением начального Давления Рь [c.71]

Гидравлику подразделяют на гидростатику (законы равновесия жидкостей в состоянии покоя) и гидродинамику (законы движения жидкостей). При этом принято объединять жидкости, газы и пары под единым наименованиемпоскольку при скоростях потоков, значительно меньших, чем скорость звука, законы движения жидкостей без существенных поправок справедливы для газов и паров. Поэтому в дальнейшем под жидкостями будем понимать все вещества, обладающие текучестью. [c.33]

Первоначально это уравнение было предложено Тизеном (табл. 1.2) как чисто эмпирическое, затем его разработкой много занимался Оннес (табл. 1.2). Позднее, как и следовало ожидать, в его основу были положены принципы статистической механики для сил межмолекулярного взаимодействия. Зачинателем исследований в этом направлении был Урселл (1927). Используя различные формы математических выражений для потенциалов межмолекулярного взаимодействия (разд. 1.7), можно получить теоретические выражения для некоторых коэффициентов. Коэффициент В отвечает взаимодействию между парами молекул, С — взаимодействию между триплетами и т. д. Члены В, С, не помеченные штрихами, называют вторым, третьим и т. д. вириаль-ными коэффициентами. Теоретически для данного вещества они зависят лишь от температуры. Теория вириальных уравнений применима не только для ЯКТ функ-ции. Те же коэффициенты используют для описания других свойств газов, в том числе вязкости, скорости распространения звука и теплоемкости. Одним из наиболее важных следствий, вытекающих из теории вириальных уравнений, является установление точных отношений между коэффициентами смеси и соответствующими коэффициентами чистых компонентов и составом смеси (см. табл. 1.8). Краткое изложение данной теории дано в монографии [85]. [c.45]

Появление характерных черт ламинарного потока в движении пара при среднем давлении может быть связано с явлением ударных волн. Скорость линейного потока, по элементарному расчету, достигает скорости звука. Однако, нам очень мало известно о свойствах потока газа при больших скоростях и малых давлениях. Повидимому, полученные в аэродинамической трубе данные, относящиеся к большим высотам и высоким скоростям, могут найти приложение к перегонке под вакуумом. Численный пример иллюстрирует это явление. Рассмотрим разгонку при атмосферном давлении вещества, имеющего молекулярный вес 200 и перегоняемого со скоростью 1 ООО г в час через цилиндрическую трубку диаметром 1,0 см и длиной 10 см, по которой проходит пар,—условия, которые могут быть легко осуществлены. Перепад давления будет порядка 1 мм рт. ст. и скорость пара составит около 400 см сек. Если теперь давление уменьшить до 75 мм рт. ст., то скорость увеличится до 4 ОООсж/сек,—величина, которая еще не является невозможной однако перепад давления при этом изменится лишь слегка. Следовательно, при этом нет необходимости в изменении скорости разгонки или конструкции приборов. Рассмотрим далее следующее десятикратное уменьшение давления. Если даже пренебречь расширением пара, по мере того, как он течет вдоль трубки, перепад давления становится того же порядка, что и суммарное давление в кубе, и скорость пара может достичь величины скорости звука. Очевидно, что такого рода работа невозможна [54]. Любые попытки достичь ее приведут или к уменьшению рабочей скорости, или же к увеличению давления в кубе, или к тому и другому. [c.393]

Судя по предшествующему, вес частиц определяет свойства вещества — независимо от его состава или от числа и качества атомов, входящих в частицу — в том случае, когда вещество находится в газообразном состоянии (напр., плотность газов и паров, скорость звука в парах и газах, теплоемкость газов и т. п.) или в него переходит, как это видим в скрытой теплоте испарения. Это становится понятным с точки зрения атомного ученуя, в его современной форме, потому что помимо быстрого движения, свойственного частицам газообразных тел, необходимо допустить, что эти частицы в газах значительно удалены друг от друга, так сказать, рассеяны в пространстве (наполненном так-называемым световым эфиром) подобно светилам, наполняющим вселенную. Здесь, как и там, влияет лишь степень удаленности (расстояние) и масса вещества, а те ее особенности, которые выражаются в химических превращениях, наступающих лишь при сближении до прикосновения, исчезают именно по причине удаленности. Отсюда уже ясно, во-первых, что для тел твердых и жидких, в которых частицы сближены — сравнительно с газами и парами — уже должно ждать значительного усложнения, т.-е. зависимости всяких свойств не только от веса частиц. [c.236]

Для газов отличают теплоемкость при постоянном давлении с - (ату величину мы выше означали чрез Q) и при постоянном объеме с. Очевидно, что отяошенне обеих теплоемкостей к, судя по вышеизложенному, равно отношению Q к ЛГ или равно отношению 2,45 л-f-2 к 2,45 л. При л = 1, ато отношение =1,8, при п = 2, k= 1,4, при п = 3, Л =1,3, при весьма большом числе п атомов в частице k= I. Т.-е. отношение обеих теплоемкостей уменьшается от 1,8 до 1,0 по мере увеличения числа атомов л, содержащихся в частице. Это следствие оправдывается в известной мере прямыми наблюдениями. Для таких газов, как №, О , СО, воздух и др., для которых п — 2, величина к определяется многими способами, излагаемыми в физике (напрч по изменению температуры при перемене давления, по скорости звука и п.), и оказывается действительно близка к 1,4, а для таких газов, как СО , N02 и др., она близка к 1,3. Куядт и Варбург (1875) определили, при помощи приближенного способа, упомянутого в доп. 218, гл. 7, k для ртутных паров, для которых п = 1, и нашли Аг= 1,67, т.-е. величину большую, чем для воздуха, как и должно ждать по вышеизложенному. Можно допустить, что истинная теплоемкость атомов в газах = 2,45 только при том условии, что они удалены от жидкого состояния и не претерпевают при нагревании химического изменения, т.-е. когда в них не производится внутренней работы (В = 0). Поатому об этой работе можно до некоторой степени судить по наблюдаемой теплоемкости. Так как, напр., для хлора (Q = 0,12 [по] Реньо) = 1,33по опытам Штреккера и Мартина, а потому К = 0,09, МК = 6,4) атомная теплоемкость (3,2) гораздо более, чем для других газов, содержащих 2 атома в частице, то надо думать, что при его нагревании совершается большая внутренняя работа. [c.358]

Вторым этапом программы является определение ассортимента веществ для проектируемых химико-технологических систем и составление перечня сво11ств, необходимых для технологических расчетов в САПР. При проектировании предприятий многих отраслей химической промышленности необходимо знать следующие физико-химические свойства. Для газов и газовых смесей — это парциальные давления газовых компонентов, псевдокритическая температура, псевдокритическое давление, температура кипения при нормальных условиях, плотность, динамическая и кинематическая вязкость, изобарная и изохорная теплоемкости, показатель адиабаты, теплопроводность, коэффициенты диффузии, энтальпия (здесь и далее имеется в виду изменение энтальпии при нагревании). Для жидкостей (растворов электролитов) — активность воды, парциальное давление паров воды, поверхностное натяжение, теплоемкость, плотность, динамический коэффициент вязкости, теплопроводность, энтальпия, температуры кипения и замерзания раствора, коэффициенты активности, осмотические коэффициенты. Для твердых веществ — энтропия, электросопротивление, диффузия, теплопроводность, поверхностная энергия, энтальпия, теплоемкость, скорость распространения звука, теплота и температура плавления, критические параметры. [c.10]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология