Рекомбинация частиц

Реакциями, идущими через активированный комплекс с двухатомным реакционным центром, являются реакция диссоциации частицы на две или обратная ей реакция рекомбинации частиц. Общая схема такой реакции может быть записана в виде [c.95]

Преимущественное взаимодействие катион-радикалов между собой можно объяснить легкостью рекомбинации частиц в результате разнесения электрона и положительного заряда. [c.148]

Различные аспекты нестабильности Рэлея — Тейлора были экспериментально изучены многими исследователями. Многократно проверены в различных условиях нелинейность волн возмущения, стабильность при ускорении в одном направлении и нестабильность при ускорении в противоположном направлении. Однако обстоятельных работ по приложению этой теории к проблеме образования эмульсий не проведено. О достигнутых в этом направлении результатах сообщено в обзоре Гопала (1963). Приведенные выше теоретические расчеты не могут быть использованы непосредственно для промышленного производства эмульсий, так как во всех случаях необходимо учитывать рекомбинацию частиц. Кроме того, ускорения изменяются от места к месту и с течением времени, так что обязательно будут образовываться капли различных размеров. Поэтому нужен, такой расчет, где были бы использованы законы статистики. [c.34]

Приведенная общая схема в случае реакции рекомбинации частиц А представится в виде [c.291]

В результате фотохимических и радиационно-химических реакций радикалы и ионы часто образуются не равномерно но пространству. Процесс рекомбинации частиц, неравномерно распределенных в пространстве, будет рассмотрен нами в 19. В последних параграфах рассмотрены более сложные процессы, связанные со столкновениями диффундирующих частиц. [c.91]

Способность быстрых частиц, и особенно электромагнитного излучения, проникать на относительно большую глубину в твердое вещество создает возможность исследовать продукты диссоциации молекул — атомы и радикалы, которые стабилизуются в твердом теле благодаря их малой подвижности. Пр сравнительно низких температурах можно изучать кинетику образования и рекомбинации частиц, их взаимодействие с молекулами, составляющими твердое тело, а также их возникновение и исчезновение в ходе радиационно-химической реакции, происходящей в твердом теле под действием излучения. Это дает возможность получить информацию о роли радикалов в радиационно-химических процессах, происходящих в таких условиях, и выявить главные причины различия в протекании реакций в зависимости от свойств фазы. [c.329]

РЕКОМБИНАЦИЯ ЧАСТИЦ, НЕРАВНОМЕРНО РАСПРЕДЕЛЕННЫХ В ПРОСТРАНСТВЕ [c.103]

Из выражения (IV.36) видно, что рекомбинация частиц происходит лишь в доле пар, равной R/l. В остальных парах частицы не рекомбинируют друг с другом. Заметим еш е, что формула (IV.36) получается как решение уравнения (III.14), если положить в нем drW/dt = 0. [c.105]

Излучение, сопровождающее рекомбинацию частицы с электроном или ионом после предварительной диссоциации. Именно к этому типу рекомбинационного свечения и относятся явления люминесценции, рассматриваемые в данной главе.— Прим. ред. [c.93]

Довольно велика и продолжительность существования квазимолекулы Н СНз, равная 3 10 сек, что благоприятствует рекомбинации частиц Н и СНз [c.232]

И в том и в другом случае РЛ возникает в результате рекомбинации частиц D + и е и представляет собой флуоресценцию и фосфоресценцию молекулы D [163, 164, 174—176]. В тех случаях, когда РЛ, вызванная ионизирующим излучением и УФ-светом, сравнивалась в одинаковых условиях, не было обнаружено сколько-нибудь существенных различий в ее протекании [177, 178]. [c.50]

Описанная выше аномальная диссоциация может легко объяснить явление догорания и наличие скрытой энергии, так как, хотя время жизни молекул с возбужденными колебаниями само по себе, вероятно, меньше секунды, чередование процессов диссоциации и рекомбинации молекул может продлить процесс горения. Спектр догорания, конечно, совпадает со спектром самого пламени, как того и следует ожидать, если догорание действительно обусловлено рекомбинацией частиц, образующихся при диссоциации. Увеличение интенсивности свечения догорания в замкнутых сосудах при прохождении обратной волны сжатия объясняется тем, что увеличение давления несколько изменяет условия равновесия диссоциации и приводит к увеличению количества окиси углерода, реагирующей с кислородом. Дэвид и его сотрудники объясняли догорание и послесвечение углекислого газа в разрядной трубке (Фаулер и Гейдон [83]) излучением света возбужденными (метастабильными) молекулами углекислого газа. Эгертон и Уббелоде [60] высказали ряд возражений против этой точки зрения. Теперь ясно, что поскольку возбуждение молекул происходит не путем электронного возбуждения, а при возбуждении колебаний, то они не могут излучать ультрафиолетовый свет, соответствующий спектру нормального пламени. Как показано Гарнером, излучение света возбужденными молекулами весьма интенсивно и соответствует инфракрасной области спектра. Как при догорании, так и нри послесвечении рекомбинация, следующая за диссоциацией, приводит к появлению послесвечения в видимой и ультрафиолетовой области, причем спектр этого излучения тождествен со спектром обычного пламени. [c.213]

Диффузионные ч.чены введены в уравнения баланса активных частиц, рассчитываемого для 1 см реакционного объема, для того, чтобы учесть возможность рекомбинации частицы данного сорта на стенке. [c.24]

Резюмируя все сказанное о механизме возбуждения хемилюминесценции, можно заключить, что механизм превращения химической энергии в энергию возбуждения носителей спектров хемилюминесценции может быть получен как обращение процессов тушения флуоресценции. При этом все разнообразные случаи хемилюминесценции можно свести к двум основным механизмам рекомбинационному, когда возбуждение носителя спектра происходит в результате рекомбинации частиц, и обменному, связанному с обменной химической реакцией. При этом может иметь место как первичное возбуждение люминесценции, непосред- [c.65]

Задача может быть решена методом уравнения диффузии (6.1) или уравнения Планка—Фоккера, если принять, что при / = О расстояние между частицами во всех парах равно I и концентрация частиц с (или вероятность И ) при г = +Лв = Л равна 0. Поток диффузии через сферу радиуса В дает в таком случае скорость рекомбинации, а интеграл от потока диффузии по времени — число частиц, рекомбинировавших ко времени t. Нет надобности проводить эти вычисления, так как уравнение (6.7), если положим г = I, дает сразу же вероятность рекомбинации частиц в паре ко времени i [c.45]

Точная теория рекомбинации, описывающая и рекомбинацию частиц в парах, и рекомбинацию частиц из различных пар, [c.45]

Под действием радиоактивных излучений частицы образуются роями или сгустками. Недавно в работах [10] и [И] был рассмотрен вопрос о рекомбинации частиц, распределенных в пространстве неравномерно, в том числе отдельными сгустками. Для решения задачи при этом вводится функция распределения интервалов между частицами. [c.49]

Изучение кинетических токов, обусловленных замедленной рекомбинацией частиц, было начато Брдичкой и Визнером [3], исследовавшими электродные реакции рекомбинации анионов кислот. [c.50]

На основании уравнения (66) приходим к важному выводу, что поскольку <7 > /г > р > / предельный кинетический ток, обусловленный замедленной рекомбинацией частиц, возрастает с увеличением концентрации вещества В и прн увеличении Св ток р стремится к /пр (см. рис. 2). Как было показано выше, при замедленной диссоциации, благодаря > р > /г > О [уравнение (33)], рассматриваемая зависимость обратная и кривая /пр —Св более пологая (см. рис. 2). [c.52]

Теперь рассмотрим результаты расчетов [24], выполненных на основе уравнения (353) и экспериментальных данных Куты [23] применительно к условиям, при которых наблюдались кинетические токи глиоксиловой кислоты. Для первой кинетической волны, связанной с общим процессом дегидратации и рекомбинации частиц, Кута [23] получил соотношение (pH = 4,5—7,0) [c.168]

Облучение можно проводить при очень низких температурах и в чрезвычайно вязких стеклообразных средах. Это делает невозможной или, во всяком случае, очень медленной бимолекулярную рекомбинацию частиц с положительным и отрицательным зарядами, и в таких условиях их концентрация может достичь величин, при которых возможно их обнаружение и изучение химического поведения. [c.331]

Реакции рекомбинации частиц, больших, чем, например, этильный радикал, хорошо описываются при всех экспериментальных условиях бимолекулярной схемой, а рекомбинация атомов — только тримолекулярной. Ме-тильный радикал обнаруживает промежуточное поведение. [c.96]

Последние два члена в правой части отражают процессы предиссоциации из данного электронного состояния и обратный ему процесс рекомбинации частиц. [c.150]

О роли электронных переходов в рекомбинации частиц. Выше на примере реакции рекомбинации невозбужденных атомов кислорода и молекулы СО мы показали, что роль ударно-радиационной рекомбинации повышается по мере увеличения температуры. При Т > 1000° К она является определяющей, что может привести к смене температурной зависимости коэффициента скорости рекомбинации. Ниже приведены результаты оценки вклада такого механизма в рекомбинацию двух атомов азота. [c.165]

В книге обобщен и систематизирован обширный экспериментальный и теоретический материал по кинетике и механизмам возбуждения, ионизации и диссоциации молекул, рекомбинации частиц и химическим реакциям в неравновесной низкотемпературной плазме. [c.2]

ОБЪЕМНАЯ РЕКОМБИНАЦИЯ ЧАСТИЦ [c.198]

Процесс объемной рекомбинации частиц (8.1) — (8.4) является, как правило, процессом третьего кинетического порядка. Однако возможны случаи, когда скорость его пропорциональна произведению концентраций исходных частиц и не зависит от концентрации третьего тела — бинарный процесс. [c.201]

Бинарная рекомбинация частиц может иметь место, если девозбуждение молекул АВ ( , V, /) происходит за счет излучения — радиационная рекомбинация. Излучение может происходить либо непосредственно из этого состояния [558, 559], либо из состояния АВ (к, V, / ), заселяемого вследствие обратной предиссоциации [126]. Ввиду малой вероятности радиационных переходов по сравнению с вероятностью дезактивации враш,ательных уровней радиационная рекомбинация мон ет давать суш,ественный вклад лишь при малых давлениях газа. Но роль обратной предиссоциации в заселении возбужденных состояний молекул, лежаш,их выше первого предела диссоциации, оказывается определяюш,ей при любых условиях (см. гл. УП, 2). [c.201]

Проблема эмульгирования более сложная, чем измельчение из-за явления рекомбинации частиц и изменения их размеров с течением времени. Это требует внесения определенных добавлений в математический аппарат теории. Подробнее об этом сказано в работе Гопал (1959а). Здесь следует отметить лишь, что логарифмический закон есть следствие статистической природы турбулентности. [c.45]

Значение а, согласно данным Каскана [136], равно 1,5-10 квант/ /(с-см -А) [1,5-1025 квант/(с-м )] при длине волны излучения 434,5 нм. Каскан обратил внимание на то, что рекомбинация частиц СО и О в основных состояниях с образованием продукта СОг в основном состоянии запрещена по спину, поэтому в результате быстрой реакции образуется электронно-возбужденная молекула СОг, которая в дальнейшем может перейти в основное состояние, излучая квант света [c.254]

В 17 мы рассмотрели кинетику гомогенной химической реакции между частицами, которые первоначально были равномерно распределены в пространстве. Объемная рекомбинация ионов в 18 рассматривалась при том же предположении. В радиационной химии мы сталкиваемся часто с иной ситуацией ионы или радикалы образуются вдоль треков заряженных частиц. Как показывает опыт, первоначально ионы распределены сгустками. Поэтому на первой стадии процесса происходит рекомбинация (т. е. образование электроней-тральных частиц или частиц, не обладающих свободными валентностями) в пределах каждого сгустка. Эту стадию процесса можно моделировать как рекомбинацию ионов (или радикалов), расположенных в сферической области. Спустя некоторое время благодаря диффузии концентрация ионов (или радикалов), еще не успевших рекомбинировать, вдоль трека выравнивается. Дальнейшую рекомбинацию следует рассматривать как рекомбинацию частиц, распределенных в цилиндрической области вдоль трека. Приближенное решение задачи об одновременной диффузии и рекомбинации частиц при их начальном сферически симметричном или цилиндрически симметричном распределении было дано Яффе еще в 1913 г. [9, 10]. Заметим, что в этом случае рекомбинация ионов и нейтральных радикалов описывается одинаково. Для сферического сгустка полное число [c.103]

Следует отметить, что согласно Ганушу [4], в уравнение (25) и другие подобные уравнения нужно ввести некоторую эффективную величину ц при линейном градиенте диффузии электроактивных частиц, совпадающим с градиентом диффузии у самой поверхности электрода (см. рис. 1). В действительности градиент диффузии электроактивных частиц в реакционном слое несколько отклоняется от линейного, причем это отклонение в какой-то степени увеличивает действительную толщину реакционного слоя (см. рис. 1). Однако введенная в уравнение (25) несколько меньшая толщина реакционного слоя обеспечивает достаточно точное решение уравнения потому, что соответствующая небольшая погрешность компенсируется тем, что выражение в правой части уравнения (25) не учитывает некоторого влияния скорости обратной реакции — рекомбинации частиц. В методе Брдички — Визнера — это общепринятый прием, если речь идет о расчете предельного тока. При рассмотрении уравнения волны учитывается обратная реакция, поскольку концентрация продуктов реакции у поверхности электрода возрастает и приходится считаться с эффектом обратной реакции (см. ниже). [c.39]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология