Ударная волна

Источниками инициирования взрыва являются горящие или накаленные тела, электрические разряды, тепло химических реакций и механических воздействий, искры от удара и трения, ударные волны, солнечная радиация, электромагнитные и другие излучения. [c.21]

Рис. XIV.9. Профиль давления стационарной ударной волны в газе.

Во взрывных смесях устойчивая детонационная волна может быть рассмотрена как ударная волна, за которой следует взрывная волна. Обе эти волны сопутствуют друг другу. [c.405]

Испытательные воздействия делятся на апериодические и периодические. К первым относятся следующие сигналы ступенчатая функция ударная волна прямоугольный импульс. Эти воздействия применяют для снятия переходных функций с промышленных объектов. [c.25]

В последние годы большое развитие получила химия ударного сжатия. При сжатии твердых тел и жидкостей ударными волнами, образуемыми, например, детонацией взрывчатых веществ при взрывах, в миллионные доли секунды развиваются в веществе очень высокие давления. При этом образуются активные частицы как радикального, так и ионного типов. Последствия прохождения через вещество ударной волны могут быть самыми различными. Взрыв, с одной стороны, вызывает раздробление вещества, распад сложного вещества на относительно более простые. Но возможно и обратное превращение —образование из простых молекул более сложных и длинных полимерных цепей. [c.204]

К основным параметрам, характеризующим опасность взрыва, относят давление во фронте ударной волны, максимальное давление взрыва, среднюю и максимальную скорость нарастания давления при взрыве, дробящие или фугасные свойства взрывоопасной среды. [c.20]

Как видно из (8.9), функция /(s) полностью определяется относительными фазовыми проницаемостями (см. гл. 1). Типичные графики /(j) и ее производной/ (i) приведены на рис. 8.2. С ростом водонасыщенности f(s) монотонно возрастает от О до 1. Характерная особенность графика/(s)-наличие точки перегиба П с насыщенностью участков вогнутости и выпуклости, где вторая производная/"(j) соответственно больше й меныйе нуля. Эта особенность в большой степени определяет специфику фильтрационных задач вытеснения 6 fiaM-ках модели Бакли-Леверетта (по сравнению, например, с задачами распространения ударных волн в, газовой динамике). Графики функций f (s) и f s) для различных отношений коэффициентов вязкости фаз [c.231]

Сильное нагревание при прохождении ударных волн позволяет осуществлять сплавление металлов, резко отличающихся по температурам плавления и кипения, например вольфрама и марганца, хотя температура плавления вольфрама 3380°С, а марганец кипит уже при 2080"С. Другими способами такой сплав получить не удается. [c.204]

Ударные волны, кумулятивные струи, микропотоки Кумулятивные струи, микропотоки [c.56]

Ударные волны и детонация 405 [c.405]

Очевидно, что фронт движения жидкости в прорези пройдет расстояние ДА и остановится в тот момент, когда завершится переход кинетической энергии движения в потенциальную энергию упругого сжатия. Тогда объем жидкости ДУ = - ДА) будет обладать наибольшей потенциальной энергией, которая впоследствии перейдет в энергию ударной волны. [c.66]

Регламентация огневых работ, ограничение нагрева оборудования до температуры ниже температуры самовоспламенения, применение средств, понижающих давление на фронте ударной волны, материалов, не создающих при соударении искр, способных инициировать взрыв взрывоопасной среды, средств защиты от атмосферного и статического электричества, блуждающих токов, токов замыкания на землю и т. д., применение взрывозащищенного электрооборудования, быстродействующих средств защитного отключения, ограничение мощности электромагнитных и других излучений, устранение опасных тепловых проявлений химических реакций и механических воздействий позволяют предотвратить появление источников инициирования взрыва. [c.21]

Численные оценки дают следующий результат — им с, т. е. процесс, связанный с ударными волнами, практически мгновенный, что намного меньше временных масштабов сайтов технологических процессов. Это дает основание не учитывать временной масштаб этих явлений при процедуре согласования (см. ниже). [c.167]

При взрыве на людей могут воздействовать ударная волна, пламя, разлетающиеся осколки оборудования, коммуникации, конструкции зданий и сооружений, образующиеся или выходя- [c.19]

Рис. XI .7. Профиль давления одномерной ударной волны. Гц — скорость ударного фронта относительно несгоревших газов уь (< %) — скорость сгоревших газов относительно несгоревших газов tf — толщина зоны горения.

Для того чтобы проанализировать структуру детонационной волны, следует рассмотреть три области несжатые газы, сжатые, но не прореагировавшие газы и полностью сгоревшие газы позади реакционной зоны. Главное различие между первоначальными зонами горения и зонами позади ударного фронта заключается в том, что в последних поддерживается относительно высокая температура и плотность сжатых газов (см. рис. XIV.6 и XIV. ). Следовательно, изучение свойств ударных волн представляет интерес ради выяснения их возможного влияния на химические реакции. [c.406]

Авария развивалась следующим образом. В отделении окисления цикло-гексана на одном из реакторов обнаружили большую трещину. Реактор заменили временной обводной линией (байпасной), которая соединяла работающие реакторы. На байпасной линии по обоим ее концам установили трубчатые пружины. Поскольку в батарее каждый реактор находился ниже предыдущего для обеспечения самотека, байпасную линию пришлась согнуть (она была изготовлена из трубы диаметром 0,51 ми опиралась на стойки). Незадолго до аварии производство циклогексана временно было приостановлено. При пуске его байпасная линия оказалась в условиях большего давления, чем в нормальных условиях эксплуатации. Очевидно поэтому обе трубчатые пружины сильно деформировались и сломались. Через разрушенные участки циклогексан, температура которого была выше точки кипения, вырвался наружу и образовал облако диаметром около 200 м толщина облака в некоторых местах достигала 100 м. Через 45 с облако загорелось, по всей вероятности, от печи водородного цеха. Последовавшая за этим мгновенная вспышка от быстрого распространения факела вызвала сильную ударную волну, распространившуюся в течение нескольких секунд. Взрыв произошел на высоте 45 м от уровня земли. Взрывом были разрушены резервуары и конденсаторы, а также здания на территории завода. Пожар охватил территорию в 45000 м высота пламени достигала 100 м. Результаты расследования показали, что в технологическую схему были внесены изменения без согласования с проектировщиками и специалистами соответствующей квалификации. [c.70]

Полученное соотношение известно как уравнение Гюгонио для ударных волн. Теперь можно вычислить температуры сжатых газов, если известны их термодинамические свойства. Для идеальных газов [c.408]

Можно показать, что условия (9.44), (9.45) соответствуют формулировке условия устойчивости разрывов в газовой динамике (теория ударных волн) [26]. [c.274]

Сжатие и нагрев несгоревших газов ударной волной привадит к воспламенению. В этом случае во взрывной зоне в свою очередь выделяется большое количество тепла, которого почти достаточно для того, чтобы поддержать стационарную ударную волну. Если допустить, что между концом ударного фронта и началом взрывной волны имеется небольшая зона, где не идет никакой реакции, то газы в этой области будут более горячими, чем несжатые газы, и более плотными в результате большого давления. Следовательно, их локальная поверхностная скорость относительно ударного фронта меньше, чем скорость несжатых газов перед фронтом. Последующая химическая реакция, хотя и нагревает газы, по они сохраняют более высокую плотность, а следовательно, и более низкую скорость по сравнению с несгоревшими газами. Таким образом, относительно фронта детонации продукты горения удаляются с объемной скоростью, меньшей, чем скорость несгоревших газов. Это противоположно положению для обычной волны горения. Профиль одномерной детонационной волны схематично изображен на рис. XIV. . [c.405]

Скорость распространения пламени во взрывной волне порядка 10— 500 см сек, а скорость ударной волны порядка 3-10° см/сек, п, по-видимому, переход между ними включает скорости, недоступные для стационарных волн. Этот вопрос более полно обсуждается в работах Франк-Каменецкого и Кистяковского [55]. [c.399]

В этих условиях волна давления, выходящая из пламени и распространяющаяся со скоростью звука, непрерывно усиливается. Впереди реакционной зоны создается область очень резких изменений давления, плотности и температуры. Эта область в несгоревших газах движется со скоростью, превышающей скорость звука. Такое явление называется ударной волной. Если же оно начинается и сопровождается взрывом, то такое явление называется детонационной волной. [c.405]

УДАРНЫЕ ВОЛНЫ в N2 ПРИ НОРМАЛЬНОЙ ТЕМПЕРАТУРЕ И ДАВЛЕНИИ ) [c.409]

По мере того как приближается к предельному или почти предельному значению при очень высоких степенях сжатия, температура сильно повышается. Способность ударной волны развивать очень большие мгновенные температуры дает ей возможность инициировать взрывы в газовых смесях и поддерживать детонационные волны. Это используется при исследовании кинетики очень быстрых реакций при относительно высоких температурах. (См. работы Дэвидсона и др. по реакциям в ударных трубах, а также работу Бриттена [65].) [c.409]

Количественно опишите изменение температуры и плотности при прохождении ударной волны через такой газ, как СН4, в котором переход вращательной и колебательной энергий в анергию поступательного движения незначителен. Какое влияние на прохождение ударной волны окажет диссоциация на Н и СН3 [c.587]

К примеру, сырой каучук при прохождении ударной волны за доли секунды превращается в резину под воздействием ударных волн аминокислоты превраи1,аются в простейшие белки и т. д. [c.204]

Выпрямленная диффузия, силы Бьеркенеса, кавитация Кавитация, микропотоки, ударные волны [c.56]

Соотношение (2.2) можно переписать в виде /ф = 2а + 1, где — длина дуги, которую пробегает ротор в запертом состоянии. Здесь эта величина назьшается дугой преобразования энергии. Величина этой дуги должна выбираться по некоторым правилам, которые определяются исходя из следующих соображений. При резком перекрытии проходного сечения канала движения потока сплошной среды, согласно теории прямого гидравлического удара Жуковского [391], происходит преобразование кинетической энергии некоторого объема жидкости в потоке в потенциальную энергию упругой деформации этого объема. После завершения этого преобразования начинается процесс релаксации в форме распространения в жидкости ударной волны. Применение этой концепции к единичной прорези ротора дает следующий вьтод длина дуги преобразования должна бьтгь не меньше длины углового расстояния, проходимого ротором, на протяжении которого будет завершен цикл преобразования кинетической энергии объема жидкости, равного объему прорези ротора, в потенциальную энергию упругого сжатия этого объема при перекрытии этой прорези телом статора. Время, в течение которого такое преобразование происходит, назовем временем подготовки прорези к излучению. [c.65]

В акустическом поле микрогетерогенные включения (кавитационные пузырьки, инородные частицы и т. п.) вступают в силовое взаимодействие с ограничивающими поле стенками и друг с другом. Предметом обсуждения станут пондеромо-торные силы радиационное давление, ударные волны и кумулятивные струи [429]. [c.165]

Ударные волны — импульсы давления, которые распространяются со скоростью, превышающей скорость распространения акустических колебаний. Пространственная метрика явле-ния (5ув) — радиус захвата ударной волной коллапсирующего кавитационного пузырька (гуц), а временная (тув) — длительность импульса ( им)- [c.167]

Далее, если придерживаться нижней оценки скорости, то величина локального давления, создаваемая кумулятивной струей, может составить МПа. Следовательно, силовое воздействие кумулятивных струй становится соизмеримым с воздействием ударных волн. Пространственная метрика явления по экспериментальным исследованиям Г. И. Кувшинова [312] оценивается по формуле (3-5)5пгах 0.5 мм, где Зтах — максимальный диаметр коллапсирующего пузырька. [c.168]

В акустическом поле факторы ГА-воздействия через возбуждение акустической турбулентности и кумулятивных струй обеспечивают тонкое диспергирование воздуха в пульпе посредством ударных волн и кумулятивных струй гидрофоби-зируют поверхность твердой фазы и разрыхляют пограничный слой (ускоряют стадию созревания пульпы) посредством сил Бьеркенеса обеспечивают закрепление пузырьков на поверхности частиц флотируемой фазы и, наконец, за счет радиационного давления ускоряют процесс выхода флотопары в пенный слой. [c.170]

Диссоциация была изучена фотометрически по увеличению коицеитрации N63 при прохождении адиабатической ударной волны через смесь N204 в газе-носителе N3. Данный метод, как признают, является неточным, и в этой системе энергию активации (а следовательно, и частотный фактор) трудно измерить, но, по-видимому, можно ие сомневаться в том, что частотный фактор превышает величину сек 1. Эта реакция Показывает типичную зависимость от давления. Энтропия активации составляет около 10 кал моль-град, И это легко объяснить, если сопоставить указанную величину с полным изменением энтропии в реакции, составляющим около 45 кал моль -град (стандартные условия 25° С, давление 1 атм). Стандартное изменение энтропии, обусловленное поступательным движением, равно 32,4 кал моль-град, и на долю изменения, обусловлеи-ного вращением и колебанием, остается 12,6 кал моль-град. Последняя величина сопоставима с величиной энтропии активации 10 кал моль-град. Это указывает на то, что переходный комплекс подобен скорее свободно связанным молекулам N02, нежели молекуле N204. [c.232]

Данные взяты из работы Дэвидсона и Шотта [173] по изучению диссоциации N265 под действием ударной волны. Вышеприведенные данные рассчитаны исходя из того, чтоДНх/2 = = 21 ккал/моль и Д 81,2 = 33,6 ккал/моль- град. [c.359]

Если скорость реакции становится достаточно большой и реакция экзотермична, то адиабатическое расширение реакционной зоны будет происходить с линейной скоростью, сравнимой со скоростью звука. В таких условиях перед реакционной зоной возникает волна давления, распространяюш аяся как ударная волна со сверхзвуковой скоростью в несгоревших газах. (Обычно ударная волна имеет градиент давлений, так что отношение р1/р2 > 2.) По мере того как ударная волна проходит через реакционную смесь, она вызывает адиабатическое сжатие. Если температура в этой адиабатически сжатой зоне за ударной волной превышает температуру воспламенения, то образуется новая зона воспламенения, вызывающая образование новых ударных волн. Таким образом, ударная волна распространяется в газе со сверхзвуковой скоростью. [c.399]

Неизбежность отставания механического ударного фронта и химической реакционной зоны вытекает из кинетических положений. В стационарной ударной волне, движущейся через газ со сверхзвуковой скоростью (у 10 — 10 см сек), градиент плотности через ударный фронт ограничивается диффузией. Диффузионный поток вещества через ударный фронт толщиной бд равен Бд дх ОАд 8в, где О — средний коэффициент диффузии в ударном фронте, а Ар — изменение плотности. В стационарном состоянии он должен быть равен потоку массыр г и внутрь ударной волны. Таким образом, решая уравнение относительно б , получаем [c.405]

Явление ударных волн в газах было впервые открыто в 1860 г. Риманом и количественно проанализировано Чепменом[61], Жуге [62] и затем с кинетической точки зрения Беккером [63], который предложил очень наглядную модель образования ударных волн. [c.406]

Рис. Х1У.8. Беккеровская модель образования одномерной ударной волны, показывающая профиль давления волн в газе впереди движущейся поверхности, ускоряющейся достаточно быстро, чтобы могла образоваться ударная волна.

Когда достигается конечная скорость г ь, образуется стационарная ударная волна, распространяющаяся в гайе с постоянной скоростью [c.407]

Выполнено значительное количество работ по выяснению поведения и свойств детонационных и ударных волн. Кистяковский и сотрудники [68] определили толщину волны, изучая поглощение рентгеновских лучей ксеноном. Джилкерсон и Дэвидсон [69] использовали для этой цели иод 1г. В более поздних работах было найдено, что реакционная зона имеет толщину около 5 мм. [c.410]

Механохимия высокомолекулярных соединений Издание третье (1978) -- [ c.262 , c.289 , c.354 ]

Растворение твёрдых веществ (1977) -- [ c.137 ]

Охрана труда в химической промышленности (0) -- [ c.160 ]

Краткая химическая энциклопедия Том 1 (1961) -- [ c.550 , c.560 ]

Охрана труда в нефтеперерабатывающей и нефтехимической промышленности (1983) -- [ c.132 ]

Основы химической термодинамики и кинетики химических реакций (1981) -- [ c.203 ]

Краткая химическая энциклопедия Том 1 (1961) -- [ c.550 , c.560 ]

Гиперзвуковые течения вязкого газа (1966) -- [ c.37 ]

Качественные методы в физической кинетике и гидрогазодинамике (1989) -- [ c.210 ]

Математическая теория процессов переноса в газах (1976) -- [ c.471 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология