Механизм вязкости

При регенерации смеси отработавших масел для высокоскоростных механизмов вязкость регенерируемой смеси должна быть при /=50 С в интервале 4.6—8,5 сст, я температура вспышки, определенная в открытом приборе. — НС ниже 112 С. [c.239]

На основании рассмотрения литературных данных по вязкости сжатых газов и представлений о различных механизмах вязкости вблизи и вдали от критической температуры Е, А. Столяров [Л. 25 и 26] предложил эмпирическое уравнение [c.58]

Попытки создать псевдожидкостную модель структуры кипящего слоя носят весьма ограниченный характер и могут найти некоторое применение лишь для качественного объяснения механизма вязкости кипящего слоя вблизи критической скорости. Эти модели оказались непригодными уже для объяснения и количественного описания явлений истечения кипящего слоя через боковое отверстие [128—131]. [c.281]

Молекулярный механизм переноса импульса называется вязким трением, или вязкостью. В химической технологии вязкость нечасто рассматривается как механизм переноса. Однако такое рассмотрение помогает при анализе многих случаев. Для выяснения механизма вязкости рассмотрим такую упрощенную модель переноса. [c.178]

Вернемся к рис. 15.1. Легко видеть, что описанный в предыдущем абзаце механизм поперечного переноса импульса, так же как и механизм вязкости, соответствует схеме, изображенной на рисунке. Оба механизма переноса (молекулярный и конвективный) аналогичны. Поэтому рассматриваемое явление часто определяют термином турбулентная вязкость. [c.187]

Хотя эти общие принципы хорощо развиты для металлов, в настоящее время не ясно, насколько они применимы к композиционным материалам, в которых принципиально механизм вязкости разрушения не связан с пластическим течением. [c.57]

Вязкость масла — это величина, обратная текучести. Чем больше вязкость масла, тем меньше его текучесть. От нее зависит коэффициент трения, а от этого надежность и экономичность работы машин и механизмов. Поэтому для каждого узла трения должно быть подобрано масло определенной вязкости. Низкая вязкость масла приводит к повышению трения, нагреву и усиленному износу трущихся пар. Чрезмерно высокая вязкость масла ведет к потерям мощности, а следовательно, и к снижению к. п. д. машин и механизмов. Вязкость масла изменяется при изменении температуры. При нагревании вязкость масла уменьшается, а при охлаждении увеличивается. Наиболее ценны те масла, у которых изменение вязкости с изменением температуры протекает плавно, т. е. имеющие так называемую пологую кривую вязкости. [c.7]

Температурный коэффициент вязкости жидкостей противоположен по знаку температурному коэффициенту вязкости газов, и это дает основание считать, что механизм вязкости жидкости должен существенно отличаться от такового для газов. Согласно теории Энского и Чэпмена [38] вместо передачи количества движения движущимися частицами одного слоя к другому имеет место передача его за счет межмолекулярных сил. Это оказывается возможным из-за достаточно большой плотности жидкости, когда среднее расстояние между молекулами сравнима с радиусом действия межмолекулярных сил. Андраде [39] в рамках своей теории полагал, что многие проблемы жидкого состояния, в том числе и вязкость жидкости, могут быть рассмотрены с позиций квазикристаллического состояния, когда кристаллическая структура, характерная для твердого тела, размыта тепловым движением. В жидкостях, особенно при температурах, близких к кристаллизации, колеблющиеся молекулы длительное время находятся в своих слоях в положениях равновесия, и передача количества движения от слоя к слою совершается только в момент сближения колеблющихся молекул. Им было показано, что вблизи температуры плавления [c.77]

Сравнение вязкостей газа и жидкости [ ]. Предложенный механизм вязкости предполагает, что молекула после скачка из одного положения равновесия в другое остается в этом последнем достаточно долго, чтобы энергия, которой она обладала при переходе через энергетический барьер, успела рассеяться. Поэтому молекула должна находиться в каждом положении минимума потенциальной энергии до тех пор, пока не восстановится максвелловское распределение энергии. [c.469]

Молекулярные механизмы вязкости были рассмотрены Я. И. Френкелем [18] и Эйрингом [50]. Предполагая, что читатель в достаточной мере знаком с кинетической и статистической теорией жидкостей, мы ограничимся кратким напоминднием основных выводов названных теорий. [c.164]

Если это условие не выполняется, то представляется более вероятным другой механизм вязкости, при котором импульс переносится от одного слоя к другому движущимися между ними молекулами. Такой механизм течения обычно предполагается в газах. Если действительная [c.469]

Кинематическая вязкость нефтей различных месторождений изменяется в довольно широких пределах от 2 до 300 мм /с при 20 °С. Однако в среднем вязкость (у2о) большинства нефтей редко превышает 40—60 мм с Кинематическая вязкость — основная физико-механическая характеристика нефтяных смазочных масел. Именно от вязкости зависит способность смазочного масла при рабочей температуре осуществлять гидродинамический режим смазки, т. е. обеспечивать замену сухого трения жидкостным и тем самым предотвращать износ материала. Поэтому для смазочных масел, предназначенных для определенного вида машин и механизмов, вязкость (Уоо или Уюо) является нормируемым показателем. [c.42]

Для морских условий понятие среднего значения любой физической величины не является определенным и зависит от масштаба осреднения, что относится как к осреднению по времени, так и к осреднению по пространству. Это объясняется непрерывностью спектра турбулентных вихрей, от самых больших, размеры которых определяются размерами всего потока, до самых малых, где кинетическая энергия потока благодаря механизму вязкости превращается в тепло. В зависимости от выбранного масштаба осреднения одни и те же колебания скорости могут рассматриваться либо как турбулентные пульсации, либо как медленные, плавные изменения среднего значения скорости. При решении любой задачи морской турбулентности необходимо тщательно выбирать оптимальный период или область осреднения, так как от этого существенно зависят результаты расчетов. [c.436]

Обстоятельные эксперименты по выявлению механизма вязкости жидкого гелия И были проведены Андроникашвили [60 ]. — Прим. ред. [c.356]

Металл шва в большинстве случаев имеет более высокие механические свойства,, поэтому при отсутствии макроскопических дефектов при статическом нагружении разрывы происходят по основному металлу по механизму вязкости или хрупкого разрушения. Однако наличие. дефектов и участков с различными вязкопластическими характеристиками существенно изменяет характер и местоположение разрыва (рисунок 1.10), Даже незначительные подрезы в швах могут перевести место разрушения с основного металла (ОМ) в область шва (Ш) или зоны термического влияния (ЗТВ). При этом плоскости разрушения располагаются вблизи линии оплавления (см. рисунок 1.10, б), под углом 45 (см. рисунок 1.10, в) и 90° (см. рисунок 1.10, г) к направлению действия максимальных напряжений. Прямой излом может реаяизоваться как при вязком, так и при хрупком разрушениях, но с различными фрактографическими параметрами поверхности излома. Непровар швов способствует разрушению в [c.14]

Представления о релаксации были впервые использованы Максвеллом в связи с исследованием механизма вязкости жидкостей [82]. Максвелл выдвинул гипотезу, согласно которой все вязкие среды обладают также и свойством упругости. Под действием деформации сдвига е в начальный момент времени в среде возникают упругие касательные напряжения х, пропорциональные величине деформации в соответствии с законом Гука [c.298]

По описанному механизму вязкость обусловливается исключительно молекулярным взаимодействием (молекулярная вязкость). Такой механизм возможен лишь в том случае, когда поток жидкости представляет собой струи, которые движутся не смешиваясь. Этот вид движения называется струйным, или ламинарным. Траек- [c.56]

Рассмотренные в этом разделе формулы для расчета — эмпирические. Отсюда большое их количество и, очевидно, поэтому какая-либо формула в некоторых случаях подходит лучше, а в других хуже других эмпирических зависимостей. Это положение до некоторой степени объясняет Мак-Аллистер [83]. Основываясь на взглядах Эйринга на механизм вязкости, он сделал попытку рассчитать энергию активации этого процесса для случая жидкой смеси, состоящей из молекул двух разных типов. Величина энергии активации зависит от того, между какими молекулами передвигается рассматриваемая молекула. В простейшем случае молекула может передвигаться либо между двумя другими (одинаковыми или разными) — это будет модель трех тел , либо между тремя молекулами — модель четырех тел . Мак-Аллистер пришел к выводу, что энергию активации вязкости жидких смесей можно рассчитать, пользуясь принципом аддитивности (концентрация— в мольных долях XI и Хг), и вывел для случая модели трех тел формулу [c.331]

Работы Френкеля [1], Андраде [2] и других показали, что в механизме вязкости жидкостей существенную роль играет передача количества движения молекулами, колеблющимися около некоторых положений равновесия, которые время от времени смещаются в пространстве. Отвлекаясь от рассмотрения деталей того процесса, в отношении которых разными авторами делаются разные предположения, следует признать, что при таком толковании вязкость жидкостей в сущности сводится к переносу количества движения некоторыми колебаниями от одних молекулярных слоев к другим, находящимся в состоянии относительного движения. Таким образом, мы приходим к идее обмена количеством движения между слоями молекул жидкости при посредстве волн, соответствующих беспорядочным тепловым колебаниям молекул жидкости. Следует отметить, что в принципе этот механизм вязкости может включить в себя также и передачу количества движения, обусловленную поступательными движенжя ями молекул. Действительно, Джинс [3] показал, что в случае газа беспорядочные поступательные движения молекул могут быть также представлены в виде системы волн, наименьшая длина которых порядка среднего расстояния между молекулами. Поэтому тепловые движения молекул жидкости как поступательные, так и колебательные можно интерпретировать в виде некоторой системы волн, а вязкость жидкости как передачу количества движения этими волнами. [c.35]

Мы получили формулу, в точности совпадающую с формулой, найденной Бриджменом [5] из некоторых весьма элементарных соображении о передаче тепловой энергии волнами, распространяющимися со скоростью звука. Бриджмен прилагал соотношение (18) к теплопроводности ряда жидкостей при 30° С и нашел, что оно прекрасно воспроизводит экспериментальные данные. Отсюда можно сделать вывод, что теплопроводность жидкостей по своему механизму схожа с теплопроводностью твердых тел и что несомненно в жидкостях существенную роль играет молекулярная передача тепла яри посредстве беспорядочных волн, распространяющихся со звуковой скоростью, средний пробег которых сравним со средним расстоянием между молекулами. Все это в совокупности дает веские аргументы в пользу того волнового механизма вязкости яшдкостей, которйй описан в 3. [c.40]

Развиваемые здесь соображения о механизме вязкости жидкостей по существу связаны с квантовой теорией в той примитивной форме, в какой она была впервые указана Планком. Поэтому имеется некоторое основание при--менить наши результаты в области очень низких температур, приближающихся к температуре абсолютного нуля. Это особенно интересно в связи с побледними опытами П. Л. Капицы по измерению вязкости жидкого ге--лин-И. Оказалось, что эта жидкость совсем не имеет вязкости или во всяком случае вязкость ее чрезвычайно ма а. [c.42]

Ряд Докладов и выступлений на дискуссии был посвящер вопросу о закономерностям вязкости жидких смесей. Слерует, я полагаю, подчеркнуть два положения. Первое из них, высказанное А. И. Бачинским, заключается в том, что результаты, фундаментальные в теоретическом отношении, могут быть получены только при обработке опытных данных, охватывающих достаточно большой температурный интервал. Второе положение, высказанное М. И. Усанови-чем, содержит предостережение от опасности увлечения чисто геометрически- описательным изучением вязкости смесей, сводящимся только к изучению формы изотерм их вязкости. Оба положения являются, по существу, призывом к исследованию и разгадке молекулярно-кинетического механизма вязкости смесей. С этой точки зрения следует приветствовать попытку Я. Й. Френкеля, пойти в этом направлении. , [c.117]

Таким образом, при диспергировании положительное влияние повышения температуры на механизм вязкости жидких реагентов и связанный с ним коэффициент молекулярной диффузии нивели-РУ1РТСЯ уменьшением суммарного коэффициента скорости экстракции. [c.93]

При увеличении скоростей и напряжений сдвига высокомолекулярные линейные полимеры переходят в высокоэластическое (каучукоподобное) состояние, что кардинальным образом изменяет их поведение при деформировании. Это требует пересмотра традиционных представлений в отношении возможных механизмов вязкости для многих полимерных систем. Экспериментально доказано, что при скоростях и напряжениях, п ревышающих определенные критические значения, нельзя йользоваться понятием вязкости, а построение кривых течения бессмысленно. [c.397]

Молекулярным временем релаксации т определяется вязкость жидкости чем оно больше, тем больше вязкость жидкости. В соответствии с соотношением Максвелла вязкость жидкости т] = хтОо, где Со — мгновенный модуль сдвига жидкости, наблюдаемый при больших скоростях деформации х — коэффициент, связывающий максвелловское время релаксации и молекулярное время релаксации т. В общем виде, исходя из активационного механизма, вязкость жидкостей выражается известным уравнением Френкеля— Андраде, относящимся к ньютоновскому течению [c.13]

Можно считать, что фазовое пространство гидродинамической системы, хотя и имеет большую размерность, все же конечномерно, поскольку нелинейное развитие мелкомасштабных мод, обусловленных бифуркациями высокого порядка, эффективно подавляется диссипативными механизмами вязкости и теплопроводности [81]. Согласно современным воззрениям, бесконечный каскад бифуркаций, предложенный Ландау и Хопфом и уточненный Фейгенбаумом [87], не является необходимым условием хаотизации движения. Уже несколько первых бифуркаций порождают достаточное количество неустойчивых мод, чтобы сделать совокупное движение детально непредсказуемым (сценарий Рюэля и Таккенса [87]). При этом главной причиной стохастизации является чрезвычайно высокая чувствительность системы к начальным условиям две бесконечно близкие в какой-либо момент фазовые траектории могут в дальнейшем разойтись очень далеко. Вместе с тем для слабо диссипативных динамических систем в их фазовых пространствах существует множество неустойчивых траекторий, которые и принято называть стохастическим или странным аттрактором . Топологические типы странных аттракторов могут быть различными, но геометрическим образом этого множества в фазовом пространстве трех измерений может служить многослойная незамкнутая намотка на трехмерном торе [13, 81, 82]. [c.178]

Кохом в лабораторных условиях [294], а Данкеном с сотрудниками в полевых [136] были предприняты специальные работы по определению толщины вытекающего потока б и характеристик поля распределения скор тей и г, 1) а нем. Кох в работе [294] дает описание двухмерного установившегося потока с учетом явлений вязкости и диффузии. Кео в работе [281], в отличие от Коха, предлагает модель, в которой присутствуют инерционные члены, но не принимается во внимание действие механизмов вязкости и диффузии. Хюбер и Харлеман в работе [238] произвели сравнение этих двух моделей, и ниже мы приводим их основные выводы. Как Хюбер с Харлеманом [238], так и Брукс с Кохом [59] единодушно отмечают, что каждое из этих решений имеет свои границы применимости модель Коха [294] хорошо работает в лабораторных условиях, а модель Кео [281] —в полевых. [c.133]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология