Нулевой промежуток

V = (Од не проявляется в спектре, и между двумя ветвями равноотстоящих линий возникает так называемый нулевой промежуток величиной 4 В (см. рис. 72). Найдя расстояния между соседними линиями вращательной структуры = 25, определяют вращательную постоянную и другие характеристики, как это делается для чисто вращательных спектров. Для большей точности надо учесть нежесткость молекулы и ангармоничность колебаний. [c.166]

Первые линии в этих ветвях (I = 0), расположенные по обе стороны от Уо (основная частота Уо на этих спектрах не дает собственной линии), отстоят друг от друга на так называемый нулевой промежуток, разный разности Уд и Ур при I = 0 Уд1 - Ур1 = 4В. [c.221]

Иногда взвешивание можно упростить, опустив первый этап — определение нулевой точки. Нулевую точку не обязательно находить, если два взвешивания следуют одно за другим, причем одно из них относится к определению веса тары (наиример, часового стекла), а другое — веса тары с веш,еством. Очень важно, чтобы промежуток времени между двумя взвешиваниями был невелик (не более 1 часа). Кроме того, нужно, чтобы в этот период времени другой работаюш,ий не пользовался весами и чтобы не было каких-либо иных механических и тепловых воздействий на весы. [c.127]

Обычно используют или импульсный, или ступенчатый ввод индикатора. При импульсном вводе определенное количество индикатора мгновенно подают в аппарат (практически за очень малый промежуток времени). При ступенчатом вводе индикатор подают непрерывно, начиная с некоторого момента времени, которое считают нулевым. При этом концентрация индикатора на входе в аппарат должна быть постоянной [c.101]

Определение размеров частиц по методу рассеяния под малыми углами [29]. Когда рентгеновский луч направлен на порошкообразный материал, обычная дифракционная картина образуется лучами, рассеянными под сравнительно большими углами кроме того, имеются лучи, рассеянные под малыми углами (29—Г). Рассмотрим взаимодействие лучей в некоторой точке X, рассеянных двумя точками Л и В массивного материала. Если АХ отличается от ВХ на Я/2, то результатом интерференции будет нулевая интенсивность в точке X. При измельчении материала может возникнуть такое положение, когда имеется рассеянный луч АХ от точки Л, но точка В попадает в промежуток между составляющими материал частицами. Интенсивность в точке X не равна нулю, она соответствует интенсивности луча АХ. Следовательно, возможно измерение интенсивности при малых углах к падающему лучу. Монохроматический пучок рентгеновских лучей, полученный отражением от монокристалла, дает наилучшие результаты. Чтобы получить достаточно малые углы (в несколько минут), расстояние от образца до пленки должно быть большим (6 м) чем больше частицы, тем больше должен рассеянный луч приближаться к первичному лучу и тем больше должно быть расстояние от образца до пленки. Для измерения интенсивности используется фотографическая регистрация или счетчик Гейгера — Мюллера, снабженный приспособлением для сканирования. Преимуществами счетчика являются более высокая чувствительность, вдвое больший угловой интервал и быстрота отсчетов. [c.151]

Пенетрация является мерой твердости битума. Прибор для измерения этого показателя снабжен стальной иглой с тяжелой верхней частью. Пенетрацию определяют как глубину, на которую игла погружается в битум при заданной температуре за стандартный промежуток времени. Очень твердые битумы характеризуются нулевым значением пенетрации, а показатель для более мягких битумов достигает 250. [c.145]

Адсорбция молекул поверхностно-активных веществ (например высокомолекулярных спиртов или жирных кислот) вызывает значительное уменьшение емкости электрода, связанное с внедрением адсорбируемых молекул в промежуток между обкладками двойного слоя, что увеличивает его толщину и уменьшает диэлектрическую проницаемость. На рис. 82 сопоставлены кривые ф—С для чистого раствора сернокислого натрия и для такого же раствора, но с добавкой октилового спирта. В последнем случае в области адсорбции, по обе стороны от точки нулевого заряда, емкость сильно понижена при больших же поляризациях емкость почти не отличается от емкости в чистом растворе. [c.376]

После того как прибор загружен растворителем, последний кипятят в течение 2—3 час., чтобы получить устойчивое и низкое значение нулевого отсчета более короткий промежуток времени — около получаса — достаточен, если очистка и заполнение были произведены немедленно после предыдущего определения. Образец вводят через конденсатор последовательными, точно взвешенными порциями (приблизительно по 10—100 мг в зависимости от молекулярного веса). После введения каждой порции следует выждать около 15 мин. до снятия отсчета по гальванометру и добавления следующей порции. Калибровку прибора проводят в тех же условиях, что и определение молекулярного веса, но с образцом, молекулярный вес которого известен. [c.166]

В кулонометрии часто рекомендуется проводить предварительное титрование. После того как установка для титрования собрана, в ячейку вводят небольшую порцию титруемого раствора и проводят электролиз до достижения желаемой конечной точки. Затем вводят измеренный объем титруемого раствора и вновь титруют до достижения конечной точки. Это гарантирует заблаговременное удаление любых примесей, которые могли бы реагировать с генерируемым титрантом, а также исключает возникновение любых погрешностей, связанных с состоянием поверхности электродов (например, образование оксидных пленок). Кривая титрования имеет форму, показанную на рис. 17-5. В процессе предварительного титрования реакция с электрогенерированным титрантом протекает в промежуток времени от до после чего титрант начинает накапливаться (участок А). При введении анализируемого раствора он сразу же вступает во взаимодействие с определяемым веществом, и кривая возвращается к нулю (участок В)-, затем титрование продолжается до достижения подъема на кривой (участок С). Оба участка кривой экстраполируют на нулевую линию в точ- [c.372]

Механизм мономолекулярного распада в простейшем виде описывается теорией Касселя [156. Молекулы обмениваются энергией в бимолекулярных столкновениях если молекула приобретает запас энергии, достаточный для диссоциации, то она будет распадаться в промежутке между столкновениями, так как внутримолекулярное перераспределение энергии обеспечит благоприятные условия для распада. При фиксированной энергии над порогом диссоциации среднее время жизни возбужденной молекулы увеличивается с возрастанием сложности молекулы, потому что одновременно с этим увеличивается число каналов, по которым энергия распределяется по различным колебаниям молекулы. За исключением области очень высоких давлений, диссоциация двухатомных молекул, обладающих достаточным запасом колебательной энергии, происходит эффективно, так как период колебаний равен примерно с, а частота соударений при 1 атм около 10 в секунду. Разложение более сложных молекул часто показывает асимптотический первый порядок реакции при сильном увеличении давления в таком случае время жизни возбужденных молекул значительно превосходит промежуток времени между соударениями, а распределение возбужденных частиц по уровням близко к термодинамически равновесному. В предельном случае нулевого давления кинетика распада соответствует второму порядку, так как скорость лимитируется активацией в бимолекулярных столкновениях если в процессе столкновения молекула приобретает достаточную энергию, то она почти наверняка диссоциирует в промежутке между столкновениями. Молекулы, энергия которых недостаточна для распада, характеризуются обычным больцмановским распределением энергии (кроме условий опытов в ударной трубе при низких давлениях), и скорость реакции в целом определяется скоростью, с которой молекулы приобретают энергию выше критической, энергии диссоциации. [c.306]

На приготовленную пластинку с помощью карандаша наносились графитовые электроды, имевшие форму абсолютного конденсатора Томсона охранное кольцо имело, впрочем, своею задачей не столько сохранение равномерности электрического поля сколько предохранение центрального электрода от зарядов, которые могли бы перейти на него с противоположно заряженного электрода по влажной поверхности пластинки. Центральный электрод соединялся на определенное время с электрометром, охранное кольцо было соединено с землей, а к противоположному электроду прикладывалось напряжение от батареи аккумуляторов, измеряемое статическим вольтметром. Для измерения мы пользовались электрометром с кварцевой посеребренной нитью, помещенной в поле, создаваемое 2 батареями по 50 аккумуляторов, середина которых была соединена с землей. Нить вместе с окулярной шкалой проектировалась при помощи дугового фонаря на матовое стекло. Каждое показание электрометра сразу же градуировалось при помощи потенциометра и точного вольтметра такая градуировка вполне укладывалась в промежуток времени между двумя наблюдениями (от 20 до 50 сек.). Таким образом, не приходилось особенно заботиться о медленных перемещениях нулевой точки, вызываемых нагреванием электрометра концентрированным пучком света впрочем, на пути последнего для поглощения тепловых лучей помещался слой воды длиною около 30 см. Эти предосторожности необходимы, когда желательно повысить чувствительность отсчета, когда важно поручиться за десятые доли деления в течение нескольких десятков секунд прохождения тока. Охлаждение пучка света, достижение стационарного теплового состояния и приближение момента градуировки к моменту отсчета вполне решают эту задачу. [c.133]

Все определения массы в микроанализе выполняются по разности двух отсчетов. Показания ненагруженных весов (нулевая точка) в течение дня могут изменяться. Поэтому, если два взвешивания разделяет большой промежуток времени (30— 60 мин), как в случае определения привеса поглотительного аппарата, взвешиваемого до и после опыта, нулевую точку обязательно определяют перед каждым взвешиванием. Ее изменение учитывают при расчете увеличения массы аппарата. [c.73]

Значение ФРД для смесителей периодического действия можно проиллюстрировать на примере простого смесителя5>, состоящего из трех концентрических цилиндров (рис. 7.15). Внешний и внутренний цилиндры неподвижны, а средний цилиндр (нулевой толщины) вращается с окружной скоростью Ко- Смешиваемая жидкость находится между цилиндрами. ФРД жидкости зависит от положения среднего цилиндра относительно двух других. Пренебрегая влиянием кривизны, скорость сдвига в зонах I и 2 можно считать постоянной. Величина деформации сдвига через промежуток времени / определяется из уравнений [c.206]

Другой метод, предложенный А. А. Жуховицким, Л. М. Лапкиным и А. А. Дацкевичем [81 в 1965 г., состоит в том, что дрейф нулевой линии, имеющий место вследствие изменения концентрации анализируемой смеси, используется для непосредственного измерения концентрации. В этом случае расстояние между точками на нулевых линиях, соответствующих постоянной и переменной концентрациям в данный момент времени, линейно зависит от скорости изменения концентрации в смеси, а площадь между этими нулевыми линиями за определенный промежуток времени равна сумме произведений времени удерживания на величину показаний детектора, отвечающих соответствующим концентрациям. Это обстоятельство позволяет применять вакантохроматографию в качестве непрерывного метода анализа и выгодно отличает этот вариант хроматографического метода от других его видоизменений. Кроме того, в отличие от проявительного метода, вакантохроматография позволяет определять не только концентрации, но и скорость их изменения во времени. [c.249]

В системе уравнений (6.649) не учитывается масса зародышей в С1шу их малости. Однако зародышеобразование можно учесть в граничном уаю-ВИИ для функции р(и, г). Соотношение для функции плотности распределения р(и. [) в точке V = О выводится из следующих соображений за промежуток времени dt в системе возникает / частиц нулевого размера, которые за рассматриваемый промежуток времени заполняют (в результате роста) интервал (О, с1р) с другой стороны, число частиц в этом же интервале размеров равно р(0, t) к Следовательно, а [c.355]

На рнс. 3.20в показаны результаты использования тонких остроконечных электродов с искровым промежутком длиной 0,27 мм. Как видно, еще сохраняется более высокая эффективность зажигания комбинированной искрой, что подтверждает правильность высказанного выше предположения об охлаждающем влиянии электродов. И, наконец, на рис. 3.20г показаны результаты пспользоваиия электродов с очень узким искровым промежутком 0,05 мм. По-прежнему емкостная искра обладает более высокой эффективностью зажигания, а комбинированная искра при этом имеет нулевую эффективность. Однако при рассмотрении результатов этого эксперимента необходимо обратиться к эксперименту, описанному в старой работе Тейлора— Джонса [11]. В этой работе использовали довольно крупные шарообразные электроды с весьма узким искровым промежутком между ними. При этом эффективность зажигания емкостной искрой была хуже. Нет ли здесь противоречпя с описанными выше экспериментальными фактами Но при рассмотрении фотоснимка искры в эксперименте Тейлора — Джонса обнаруживается, что при подключении конденсатора (емкостная искра) искра проходит через самый узкий промежуток между электродами, а без конденсатора (комбинированная искра) она распространяется в поперечном направлении, что, по-видимому, и ослабляет охлаждающее влияние электродов. [c.51]

Предельные структуры потоков можно различать также по характерным особенностям отклика системы на мгновенные возмущения, т. е. по С-кривым. Так, при полном перемешивании возмущающий импульс мгновенно регистрируется на выходе и отмечается далее в течение довольно длительного промежутка времени при идеальном вытеснении мгновенное возмущение регистрируется на выходе спустя определенный промежуток времени и тут же мгновенно пропадает. Мгновенной регистрации или исчезновения сигнала на практике быть не может, поскольку предельные структуры потоков являются идеализированными и физичв( ки невозможно представить себе структуры, в которых имеются частицы с нулевым или с совершенно одинаковым временем пребывания. - [c.131]

В конце 30-х годов в лабораториях Шульца [4] и Медведева [5] были проведены исследования, давшие основание полагать, что полимеризация, но крайней мере в некоторых случаях, может протекать без заметного индукционного периода. Однако применявшаяся в этих работах ампульная методика не позволяла непрерывно следить за кинетикой полимеризации, начиная с нулевого момента времени. Да и сам нулевой момент времени не мог быть точно фиксирован, так как полимеризация инициировалась или чисто термически, или термоинициатором (перекись бензоила), вследствие чего проходил некоторый неконтролируемый промежуток времени от момента погружения ампулы в термостат до фактического начала реакции. [c.11]

Начальный период предшествует сжиганию топлива. По данным этого периода учитывается теплообмен между калориметром и окружающей средой в условиях начальной температуры опыта. Конечный период имеет то же назначение, но уже в условиях конечной температу--ры. По данным начального и конечного периодов рассчитывают поправку на радиацию. Главный период — промежуток времени, в течение которого происходят сгорание топлива и поглощение калориметром выделившегося тепла. Реперными точками этого периода являюгсй начальная и конечная температуры. Время начального периода 5 мин. В течение этого времени каждые 30 сек записывают показания термометра. Первую запись производят после того, как установится теплообмен между калориметром и окружающей средой. Температуру определяют с точностью до 0,001°. Всего производят И отсчетов. Первый отсчет считается нулевым начального периода, а десятый — нулевым главного периода и десятым начального. [c.141]

Дифференциальные детекторы измеряют концентрацию компонента на выходе из колонки в данный момент времени или скорость его выхода также в данный момент времени. При выходе чистого газа-носителя такой детектор дает нулевой сигнал. Интегральные детекторы дей-, ствуют но другому принципу они регистрируют общее количество компонента, элюируемого за какой-то промежуток времени. При количественном анализе сигналы дифференциальных детекторов интегрируют при помощи электронной системы. [c.527]

Как это видно из рисунка, скорость окисления исследованных ароматических меркаптанов (тиофенолов) через короткий промежуток времени приближалась к нулевому значению скорость же окисления алифатических меркаптанов принимала очень большие зна- [c.57]

Чувствительность порядка мм рт. ст. для органических соединений была достигнута Беллом и Грошеком [38], использовавшими пламенно-ионизационный детектор (стабильность нулевой линии соответствовала 2 -Ю мм рт. ст.). Исследуемое веш,е-ство наносится на песок, который затем засыпается в термостати-руемую трубку. Поток газа-носителя непрерывно пропускается через трубку в детектор, сигнал которого коррелируется с давлением пара либо на основании литературных данных, либо с помощью ловушки, устанавливаемо вместо детектора на определенный промежуток времени с предварительным и последующим взвешиванием. Калибровочный график не изменяется при изменении температуры трубки, если расход газа-носителя, измеряемый при комнатной температуре, остается постоянным (т. е. при постоянной массовой скорости), поскольку используется детектор потокового типа. [c.82]

Критерий А изменяется в пределах от О до 1, причем последнему значению соответствует такое разделение, когда между пиками отсутствуют лишние участки нулевой линии, ширины их практически одинаковы, а время удерживания первого компонента очень мало. Кроме того, величина А может быть представлена как отношение числа пиков на реальной хроматограмме к максимально возможному числу регистрируемых за тот же промежуток времени пиков (при одинаковых Язф для наи-худшихМ образом разделяемых пар), т. е. как степень заполненности хроматограммы пиками. Если максимальным числом пиков считать такое, которое соответствует хроматограмме, показанной на рис. 1.15, б, то отвечающий такому распределению предельный коэффициент А = ЛкмапсТи // - [c.63]

Одно время существовало мнение, что смещение потенциала при наложении тока всегда является результатом падения напряжения в некотором гипотетическом переходном слое. Стремление проверить справедливость такого предположения привело к созданию коммутаторного компенсационного метода, при котором потенциал электрода измеряется через короткий промежуток времени после выключения поляризующего тока. В ранних работах (Ньюбери, 1914—1916), выполненных по этому методу, были получены результаты, резко отличающиеся от тех, какие при аналогичных условиях дает прямой компенсационный метод. Как правило, величины поляризации оказывались при этом меньшими, а иногда даже и характер зависимости потенциала от плотности тока был иным. Усовершенствование коммутаторного метода, связанное с применением электронных схем, позволило уменьшить промежуток времени между выключением тока и измерением потенциала и дало возможность варьировать величину этого промежутка. Если данные, полученные через различные малые отрезки времени, экстраполировать до нулевого времени, как это делали, например, Глесстон (1924) и Хиклинг (1941), то оба метода дают результаты, совпадающие между собой в пределах ошибок опыта. Таким образом было доказано, что оба метода — и прямой, и коммутаторный — могут применяться для снятия поляризационных кривых. Совпадение резуль- [c.328]

Дождевой расход, поступающий в водосточную сеть, не сразу достигает расчетной величины и вначале водосток имеет лочти нулевое заполнение, если в нем не протекают условно чистые воды. Для полного заполнения требуется некоторый промежуток времени. В этот период происходит явление некоторого торможения движения воды в коллекторе. Поэтому при определении размеров коллектора по времени концентрации 4р, соответствующему скоростям при полном заполнении, пц-лучается некоторый запас, так как практически время добегания воды будет больше, чем при полном заполнении. Проф. А. А. Сурин предложил учитывать это время, вводя в расчет поправочный коэффициент к времени добегания воды по водостоку, равный 1,2. [c.196]

Любая макросистема при постоянных во времени значениях внещних параметров через некоторый промежуток времени, обычно называемый временем релаксации Тг, окажется в равновесном состоянии независимо от того, в каком из возможных своих состояний она находилась в начальный момент времени. Эту закономерность поведения макросистем, установленную эмпирическим путем, иногда называют нулевым законом термодинамики, подчеркивая тем самым ее общий характер. Процесс изменения состояния макросистемы, во время которого она приближается к состоянию равновесия, будем в дальнейщем называть движением макросистемы к равновесному состоянию. Это движение обусловлено различными релаксационными процессами, приводящими к установлению равновесных значений наблюдаемых величин, при этом время релаксации Тг характеризует время затухания релаксационных процессов. Учитывая это обстоятельство, можно считать, что состояние равновесия достигается, когда прекращаются всевозможные релаксационные процессы, происходящие в макросистеме. Следовательно, отсутствие каких-либо релг.ксационных процессов можно считать достаточным условием достижения системой состояния равновесия. [c.42]

Таких детекторов, которые бы удовлетворяли всем перечисленным требованиям, нет. Поэтому детектор выбирают, исходя из поставленной задачи. Используют дифференциальные детекторы, которые измеряют либо концентрацию компонента на выходе из колонки в данный момент времени, либо скорость его выхода также в данный момент времени. При выходе чистого газа-носителя такой детектор дает нулевой сигнал. Применяют и интегральные детекторы, которые регистрируют общее количество компонента, элюируемого за какой-то промежуток времени. В большинстве приборов используют дифференциальные детекторы. Их, в свою очередь, можно разделить на две большие группы высокочувствительные ионизационные детекторы (предел чувствительности М) и детекторы низкой чувствительности [c.132]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология