Бетатрон энергия

В момент, когда поле на орбите очень мало, электронная пушка инжектирует электроны коротким импульсом в тороидальную камеру, (при напряжении от 20 до 50 кв), после чего они начинают ускоряться. В бетатронах используются питаемые переменным током электромагниты, собранные из ламинированного железа и работаюш ие при частоте от 60 до 1800 гц. Получаемая на данном бетатроне энергия ограничивается насыщением центральной части магнитопровода как только она начинает насыщаться, орбита сжимается. Пучок электронов может быть сброшен на мишень (часто ею служит вольфрамовая проволока), смонтированную в вакуумной камере в пределах равновесной орбиты. С помощью специальных обмоток орбита может быть увеличена, поднята, опущена или сжата для того, чтобы при любой энергии электронов их можно было бы вывести на соответствующим образом расположенную мишень. [c.364]

Кроме того, в качестве излучений высокой энергии можно использовать протоны, дейтоны, а-частицы, ускоренные в специальных ускорителях (циклотрон, генератор Ван-де-Граафа). Пучки быстрых электронов можно получать, используя линейные ускорители, бетатроны или радиоактивные изотопы некоторых элементов (например, " Зг, Сз и др.). Источником квантов больших энергий, кроме уже указанных искусственно получаемых радиоактивных элементов, могут служить мощные рентгеновские трубки для получения у-излучений можно также использовать торможение быстрых электронов, полученных в ускорителях (бетатроне, линейном ускорителе электронов, генераторе Ван-де-Граафа). Источниками нейтронов, кроме атомных реакторов, могут быть радио-бериллиевые и полоний-берил-лиевые источники или специальные ускорители нейтронов. [c.258]

Высокотемпературная плазма является генератором лучистой энергии. Спектр ее существенно отличается от спектра абсолютно черного тела. В спектре плазмы присутствуют тормозные излучения, обусловленное торможением электронов в поле ионов рекомбинационное излучение, обязанное процессу образования нейтральных атомов из ионов и электронов, а также излучение возбужденных ионов и атомов. Кроме того, упомянутое выше ларморовское вращение электронов в магнитном поле приводит к так называемому бетатронному излучению. [c.538]

В бетатронах ускоряются электроны с помощью вихревого электрического поля. Для обеспечения устойчивости движения электронов в бетатронах применяют магнитную фокусировку частиц. Энергия электронов, ускоряемых в бетатронах, может достигать нескольких сотен мегаэлектронвольт. [c.80]

В некоторых методах для облучения использованы протоны с энергией 17 мэв (в циклотроне) (определение Ре, Со и Т1). Облучают также дейтронами в циклотроне, а-частицами (для кислорода и углерода), ядрами Не-3 (определение кислорода и циркония) и жесткими у-лучами в бетатроне (определение кислорода). [c.228]

При облучении смазочных материалов электронами больших энергий возникающее тормозное жесткое гамма-излучение в свою очередь вызывает ядерные реакции. Так, в работе [3] при облучении минеральных масел тормозным излучением бетатрона с энергией 25 Мэе в маслах были обнаружены радиоактивные изотопы Na и Fe . [c.239]

Принцип действия электронных источников основан на преобразовании электроэнергии с помощью специальных электронных устройств или ускорителей потока частиц. Источники излучения на базе электронных устройств могут создавать рентгеновское излучение, гамма-излучение, бета-излучение. Бетатроны, линейные ускорители и микротроны непосредственно создают поток быстродвижущихся электронов, а если направить его на мишень из определенного материала, можно получить электромагнитное (тормозное и характеристическое) излучение с энергией квантов, завися- [c.269]

Бетатрон является мощным источником электронов, построенным на базе циклического индукционного ускорителя. Технические данные некоторых типов бетатронов, применяемых для контроля качества промышленной продукции, приведены в табл. 7.4. Наиболее мощный современный бетатрон создает поток электронов с энергией до 300 МэВ. [c.282]

Энгельман разработал метод облучения, основанный на использовании бетатрона, который дает пучок электронов с максимальной энергией 28 Мэв. Электроны бомбардируют платиновую мишень, охлаждаемую циркулирующей водой. Кинетическая энергия электронов, проходящих через платину, частично переходит в тормозное излучение, максимальная энергия которого равна максимальной энергии бомбардирующие электронов. у-Излучение имеет характер непрерывного спектра. Было показано, что оптимальная толщина платиновой мишени для электронов с энергией 28 Мэв составляет 2 мм, а для полного поглощения всех электронов пучка, исключающих чрезмерное нагревание части аппа- [c.50]

Для дефектоскопии изделий большой толщины и сложной формы применяют источники тормозного излучения с энергией до нескольких десятков МэВ. Такими источниками излучения являются электростатические генераторы, ускорители прямого действия, бетатроны, линейные ускорители, микротроны. [c.50]

Электроны в бетатроне ускоряются по замкнутой орбите постоянного радиуса под действием силы электрического поля. Совершив полный оборот, они приобретают энергию, равную произведению напряженности электрического поля на заряд электрона и длину траектории. Энергия электрона увеличивается до тех пор, пока электрическое вихревое поле не изменит своего направления. [c.50]

Стационарные бетатроны предназначены для работы в специально оборудованных лабораториях радиационного контроля и отличаются от транспортабельных бетатронов повышенными мощностью дозы и энергией тормозного излучения, а также большими массой и габаритами отдельных узлов и блоков ускорителя. [c.51]

Максимальная энергия в спектре тормозного излучения лишь немного меньше максимальной энергии ускоренных в бетатроне электронов, но квантов с такой энергией в спектре излучения очень мало. Эффективная энергия излучения зависит от максимальной и составляет обычно 0,3. .. 0,5 этой величины. [c.51]

Угловое распределение мощности дозы тормозного излучения в рабочем пучке бетатрона для энергии 35 МэВ приведено на рис. 31. [c.51]

Благодаря наличию квантов высокой энергии бетатронами можно проводить радиографический контроль изделий сложной конфигурации без применения специальных компенсаторов. [c.51]

Основные преимущества бетатрона перед другими устройствами - простота и надежность в эксплуатации. Кроме того, можно плавно изменять энергию МЭД [c.51]

Рис. 32. Зависимость мощности дозы тормозного излучения бетатрона (35 МэВ) от энергии

Благодаря преимуществам перед другими типами ускорителей (надежность, простота в эксплуатации, сравнительная дешевизна, моноэнергетичность выведенного пучка электронов, легкость изменения энергии и др.) бетатроны с выведенным электронным пучком являются наиболее удобными источниками электронов высоких энергий. [c.85]

Для радиационного контроля крупногабаритных железобетонных конструкций разработана передвижная бетатронная лаборатория. В основное оборудование лаборатории входит автомашина ГАЗ-66, малогабаритный бетатрон с энергией 6 МэВ и фотолаборатория с автоматом проявления пленок. [c.593]

Лабораторию можно дополнительно комплектовать бетатроном с энергией до 18 МэВ и переносным баком для проявления. [c.594]

Как источник излучения бетатрон характеризуется высокой проникающей способностью излучения, резкой его направленностью, а также малыми размерами фокусного пятна. Для бетатрона с энергией ускоренных электронов до 30 МэВ угол при вершине конуса излучения составляет 3—4°. Малые размеры фокусного пятна способствуют получению четких изображений на фотопленке. [c.312]

Для обеспечения возможности максимальной выявляемости дефектов бетатрон позволяет менять энергию излучения. Повышению выявляемости дефектов способствует также уменьшение вредного влияния рассеянного излучения с помощью фильтров и экранов из тяжелых металлов. [c.312]

Для получения очень высоких энергий применяются бетатроны, электронные синхротроны, циклотроны, протонные синхротроны и линейные ускорители тяжелых частиц. [c.272]

Бетатроны дают пучок электронов с энергией до 100 Мэе. В радиационной химии применяются бетатроны с энергией электронов 5—25 Мэе. [c.272]

Нет резкого различия между рентгеновскими и -лучами. Рентгеновские лучи генерируются в результате бомбардировки материала анода электронами, ускоренными до определенного напряжения [(киловольты для радиографического аппарата), а 7-лучи — в результате естественного распада какого-либо радиоактивного элемента. Энергия 7-лучей выражается в мега-электрон-вольтах (энергия, эквивалентная энергии электрона, ускоренного напряжением в 110 В). Энергия рентгеновских лучей от линейного ускорителя или бетатрона также выражается в мега-электрон-вольтах, так как для такого вида источников излучения приложенное напряжение не является удобной характеристикой энергии радиации. [c.298]

При толщине изделия свыше 100 мм используют резонансный трансформатор, генератор Ван де Графа, линейный ускоритель или бетатрон — рентгеновские генераторы с номинальным излучением с энергией 2 МэВ и выше [56]. [c.298]

Надежность радиографического метода контроля уменьшается с увеличением толщины материала и сложности формы изделия. Его обычно используют как основной метод контроля для обнаружения включений, пористости, неполного проплавления и трещин в стыковых сварных швах, имеющих толщину приблизительно до 50 мм. Стенки стальных деталей большей толщины (до 400 мм) могут быть подвергнуты радиографическому анализу с использованием энергии излучения от бетатрона или линейного ускорителя, а минимальные размеры определяемых дефектов примерно пропорциональны толщине материала. [c.315]

Рентгеновские аппараты подразделяют на аппараты малого (до 120 кВ), среднего (200—400 кВ) и высокого (1—2 МВ) напряжения. Первая группа аппаратов пригодна для исследования изделий из легких сплавов и тонких стальных листов, вторая и третья группы — для дефектоскопии массивных стальных аппаратов. В большинстве случаев облучение ведут узким пучком рентгеновских лучей. Разработаны, однако, и секционированные трубки, рассчитанные на облучение по кругу с кольцевым полем просвечивания. При необходимости строгой дефектоскопии изделий из сталей и тяжелых сплавов толщиной в сотни миллиметров применяют электромагнитное излучение бетатронов. Благодаря высокой энергии бетатронного излучения (15—30 МэВ) и острому фокусу луча, таким способом удается выявлять поражения диаметром 0,8 мм при толщине стального изделия 300 мм. Однако ввиду громоздкости аппаратуры этот метод в настоящее время применяется сравнительно редко. [c.125]

Практическое применение для активационного анализа нашли три типа электронных ускорителей электростатические ускорители, линейные ускорители и бетатроны. В электростатических ускорителях используется метод прямого ускорения электронов в постоянном электрическом поле. Высокое напряжение на ускорительную трубку обычно подается от электростатического генератора Ван-де-Граафа. С помощью электростатического ускорителя электроны ускоряются до энергий в несколько мегаэлектронвольт (3—5 Мэе). Предел энергии электронов, получаемых с помощью электростатического ускорителя, кладет утечка заряда по воздуху и пробой изоляции. [c.79]

Пожалуй, более простым и доступным ускорителем электронов до энергии 10—30 Мэе в настоящее время является бетатрон [114]. Ускоряются электроны в бетатроне под действием вихревого электрического поля, индуцируемого переменным магнитным полем в вакуумной ускорительной камере. [c.81]

Источник электронов — инл<ектор, на анод которого в определенный момент времени подается короткий импульс высокого напряжения, при этом в камеру впрыскиваются электроны. Под действием вихревого электрического поля электроны начинают вращаться по окружности с определенным радиусом, все время увеличивая свою энергию. Энергия электронов увеличивается до тех пор, пока нарастает магнитное поле. В конце ускоряющего периода электроны сбрасываются с орбиты. Пучок ускоренных электронов при этом попадает на мишень, которая обычно прикрепляется к тыльной стороне инжектора. При взаимодействии электронов с веществом мишени возникает тормозное излучение. С помощью бетатрона легко получают тормозное излучение в области 10—30 Мэе, причем, регулируя момент сброса электронов, можно плавно менять максимальную энергию тормозного излучения. [c.81]

В. В. Сулиным [137]. Для облучений использовали бетатроны с максимальной энергией 13,5 и 24 Мэе и мощностью дозы излучения 3 и 15 р/мин соответственно. Пробы облучали и измеряли в специальных кассетах, вмещающих обычно 7—30 г породы. При облучениях кассету располагали в центре пучка тормозного излучения бетатрона на расстоянии 15—25 см от мишени. Наведенную активность измеряли с помощью двух торцовых счетчиков. [c.95]

Дозы и интенсивность излучений, с которыми приходится иметь дело при работе с котлами и при последующих процессах отделения плутония и продуктов деления от исходного урана, намного превосходят интенсивность всех известных до сих пор естественных источников излучений. В понятие излучения в том смысле, как оно здесь использовано, входят также частицы с высокой энергией. Излучения, химическое действие которых необходимо было исследовать, включали -частицы, у-лучи, быстрые нейтроны, продукты ядерного распада и др. В качестве источников излучения применялись циклотроны, генераторы Ван-де-Граафа, бетатроны, рентгеновские трубки и котлы. Обнаружен новый эф кт изменения свойств твердых тел под влиянием облучения. Изложены типичные результаты действия облучения на твердые тела, воду и органические соединения. Первым важным процессом при радиационно-химических реакциях, отличным от простого возбуждения молекул, является разряд ионов. Последующие химические процессы зависят от природы среды. Характер радиационно-химических реакций определяется, повидимому, следующими тремя основными положениями правилом Франка-Кондона, принци- [c.76]

Бетатрон. Первоначально использование бетатрона для радиационно-химических исследований ограничивалось генерацией тормозного рентгеновского излучения больщой жесткости [18]. Однако в случае создания приспособлений для вывода электронов из камеры ускорителя в атмосферу бетатрон может быть источником электронов достаточно высокой энергии (5— 25 Мэв). Один из методов решения проблемы вывода заключается в отклонении электронов электрическим полем конденсатора [19]. Использование бетатрона с таким устройством целесообразно при исследовании радиационных эффектов внутри протяженных твердых тел [20], когда величина проникающей [c.32]

В настоящее время для контроля качества сварных соединений больших толщин в стационарных условиях машиностроительных заводов предпочтение отдается линейным ускорителям [66, 801, которые по сравнению с другими ускорителями имеют значительно большую интенсивность излучения, что сокращает время экспозиции при просвечивании. Характеристики некоторых отечественных ускорителей приведены в табл. 18. Как видно из табл. 18, мощность экспозиционной дозы рентгеновского излучения для близких значений кинетических энергий электронов у линейных ускорителей в несколько десятков раз больше, чем у бетатронов. Так, если время эксплуатации при просвечивании стальных изделий будет составлять 10 мин, то линейным ускорителем можно просвечивать изделия толщиной до 550 мм, а бетатроном только до 330 мм. Внешний вид линейного ускорителя Линотрон 2000 [США] показан на рис. 79. [c.115]

Хотя электроны имеют заряд, противоположный заряду ядер, проникновение элжгронов в ядро возможно только в тех случаях, когда для облучения ядер используют электроны, энергия к-рых превышает десятки МэВ. Для получения таких электронов применяют бетатроны и др. ускорители. [c.516]

О, Р, Ка, К и др.), которые имеют более высокий, по сравнению с тяжелыми элементами, порог (у,и)-реакции [36]. Так, при анализе проб биологической ткани, несмотря на то, что НАА имеет на 2-3 порядка более низкие пределы определения большинства элементов, ФАА оказывается более предпочтш-ельным. Поскольку нейтронный анализ приводит к сильной активации макроосновы биологического образца за счет Ка, К и С1, гфактически невозможно использовать инстру менталь-ный НАА по радионуклидам с периодами полураспада менее одних суток. ФАА обладает высокой экспрессно-стью и производительностью, так как для подавляющего числа возникающих по реакции (у, )-радионуклидов характерны малые периоды полураспада. Имеется также возможность анализа проб большой массы (до 1 кг) из-за отсутствия эффекта самоэкранирования. Наиболее широкое распространение ФАА получил после создания линейных ускорителей электронов, бетатрона и микротрона, на которых формируют мощные пучки регулируемого по максимальной энергии тормозного излучения электронов высокой стабильности, что дало возможность ФАА получить низкие пределы определения большинства элементов (табл. 9.5). В настоящее [c.59]

Промышленное применение линейных ускорителей, микротронов, бетатронов на энергии 1. .. 16 МэВ офаничено только большими массами и размерами источников. Для повышения интенсивности излучения может применяться синхротронное излучение. [c.160]

Модель для контроля специфических объектов базировалась на малогабаритном бетатроне МИБ-4 с энергией излучения 6 МэВ, мощностью дозы 1. .. 2 Р/мин, фокусным пятном 0,3. .. 0,4 мм. Сканирующее устройство обеспечивает вертикальное, поперечное и продольное перемещения изделия на 400, 300 и 800 мм соответственно. Матрица томофафа содержит 128 детекторов Сс1Ш04 с эффективностью регистрации 50 % в угле 12°, время сканирования от 5 до 30 мин, контрастная чувствительность 0,5. .. 1,5 %. [c.165]

Из предыдушего становится очевидным, что между рентгеновскими лучами и 7-лучами нет принципиального различия. В табл. 1 отмечена условная линия, разделяющая эти две области спектра это связано с те.м, что вплоть до недавнего времени наиболее мощные рентгеновские трубки работали при напряжении порядка 400 кв, в то время как 7-излучения имели в большинстве случаев более высокую энергию. За последние 10—15 лет разработаны мощные устройства, такпе, как генератор Ван-Граафа, линейный ускоритель, бетатрон и синхротрон, позволяющие поотучать рентгеновские лучи с энергией во много миллионов вольт, перекрывающей и даже превосходящей область энергий 7-излучения, что полностью стерло указанное выше различие. Тем не менее термины рентгеновские лучи и 7-лучи остаются полезными, но лишь для того, чтобы определить, где [c.22]

В последние годы отмечается успешное совершенствование установок для получения потоков быстрых электронов. В отличие от циклотронов действие этих установок основано на принципе непрерывного индукционного ускорения, и они получили название бетатронов. Пользуясь ими, удалось получить потоки электронов с энергией в 100 Мэе, обладающих колоссальной скоростью (близкой к скорости света). С их помощью возможно получить У лучи различной длины волны, включая, наиболее коротковолно-вые лучи. [c.415]

Наибольший практический интерес представляют фотоядерные реакции, протекающие в области малых энергий (до 30 МэВ), В зависимости от типа используемых фотоядерных реакций и аналитических задач применяют различные типы источников активирующего гамма-излучения (радиоизотопные источники 1245ь бетатроны, электростатические ускорители, микро- [c.83]

Микротрон — ускоритель электронов на средние энергии (5—50 Мэе), т. е. он перекрывает приблизительно ту же самую область энергий, что и бетатрон. Однако по сравнению с последним микротрон — более компактный и эффективный ускоритель. Но основное преимущество микро-тропа заключается в значительно более высокой интенсивности излучения. Имеющиеся сейчас конструкции микротронов обладают интенсивностью пучка тормозного излучения в несколько тысяч рентген в минуту. А в перспективе возможно создание на два-три порядка более мощных ускорителей, применение которых может способствовать решению многих интересных аналитических проблем и более интенсивному развитию фотоактивационного ана-5 лиза. [c.84]

В процессе развития этих исследований были введены новые методические усовершенствования — более мощный бетатрон с максимальной энергией 30 Мэе и интенсивностью излучения 160 р1мин и сцинтилляционная методика измерений [138]. Последнюю использовали как в счетном, так и спектрометрическом варианте с применением кри- [c.95]

Реакция Ra, n) Ra — третий способ, использующий в качестве мишени 226Ra Приблизительно 30 г Ra заключается в толстый герметичный вольфрамовый контейнер. Вольфрам действует дополнительно как е-фотонный конвертер при облучении интенсивным пучком с энергией электронов 25 МэВ на бетатроне или линейном ускорителе электронов. Получение 225 Ас [c.382]

М. Котэн и М. Лефор [51] нашли, что 0(Ре +) равен 14,15 иона/100 эв для рентгеновских лучей с энергией 30 кэв и 13,4 иона/100 эв для рентгеновских лучей с энергией 15 кэв. В работах [52, 53] показано, что 0(Ре +) для электронов с энергией 15 Мэв равен 16,0 ионам/100 эв для рентгеновских лучей эта величина уменьшается от 15,7 иона/100 эв при энергии 200 кэв до 14,1 иона/100 эв при энергии 15 кэв. 0(Ре +) не изменяется при увеличении энергии [З-излучения от 0,69 Мэв (р-частицы Р32) [48] до 16 Мэв (быстрые электроны из бетатрона) [38]. [c.346]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология