Емкость измерение

Рассчитанные С, фо-кривые сопоставлялись с кривыми дифференциальной емкости, измеренными для разбавленных растворов КС1 и НС1 (рис. 61). Рассчитанные кривые передают характерные особенности опытных кривых дифференциальной емкости, а именно наличие минимума вблизи п. н. з. и его исчезновение с ростом концентрации электролита. Однако полного количественного совпадения между расчетом и опытом не наблюдается. [c.113]

Са — емкость, измеренная ио последовательной схеме замещения, Ф [c.3]

С=—емкость, измеренная по параллельной схеме замещения, Ф [c.3]

Электрическая емкость. Измерения удельной электрической емкости для каждого конкретного случая дают хорошо воспроизводимые результаты. Удельная электрическая емкость мало чувствительна к изменениям окружающей водной среды при добавках различных электролитов, ПАВ, белков. [c.106]

В этом случае действительная величина емкости, измеренная на его концах, ниже емкости, указанной на корпусе с учетом допуска изготовителя. [c.282]

Рис. 46. Кривые дифференциальной емкости, измеренные на висячей ртутной капле в 1 М КС1 (пунктирная кривая), а также с добавкой 10 М к-амилового спирта при разных частотах переменного тока (в гц). (Мелик-Гайказян [41] см. также Фрумкин [33].)

Первая частная производная в уравнении (67) есть обратная емкость, измеренная при постоянном количестве адсорбированного вещества. Впервые она была оценена Грэмом [69] для водных растворов К1 (рис. 43), который отметил большое сходство между емкостью при постоянном количестве адсорбированного вещества в растворах К1 и полной емкостью внутреннего слоя в растворах КГ. Отсюда Грэм заключил, что адсорбция иодид-иона либо вообще не влияет на диэлектрическую проницаемость и толщину внутреннего слоя, либо, если влияет, оба эти эффекта взаимно компенсируются, оставляя емкость постоянной. Это подтверждает выводы, сделанные из изучения зави- [c.125]

Сд - дифференциальная емкость, соответствующая 6=0 С - Дифференциальная емкость, соответствующая 0=1 Сист - емкость, измеренная при постоянном количестве адсорбированного вещества (истинная емкость) [c.147]

Весьма специфическим по техническому решению является измерение междуэлектродных емкостей. Измерение емкостей в работающей лампе заменено измерением статических емкостей, имеющих место в лампе с холодным катодом и отличающихся от величины емкостей работающей лампы благодаря наличию в ней пространственного заряда. Это сделано в связи с большими трудностями измерения емкостей работающей лампы. Обычно измерение проводится с помощью стандартного измерителя междуэлектродных емкостей лампы, состоящего из высокочастотного генератора и усилителя высокой частоты с детектором на выходе. Емкостная схема лампы (рис. 3-20) представляется в виде треугольника емкостей, состоящего из входной, проход- [c.254]

Затем С можно дальше разложить на парциальные дифференциальные емкости, измеренные при постоянном заряде (д С ) и постоянном количестве адсорбированного вещества (дС ) согласно тождеству [c.135]

Рис. 53. Составляющие интегральной емкости внутренней области двойного слоя для растворов хМ К1 + (0,3 — дг) М КР в метаноле при 25 °С. Емкость, измеренная при постоянном заряде поверхности электрода [дхК ), не зависит от количества адсорбированных ионов. Значения д на кривых даны

Известно, что производная от заряда по потенциалу дает дифференциальную емкость Са, т. е. емкость, измеренную вблизи данного потенциала 8 [c.248]

Метод дифференциальной емкости. В разбавленных растворах электролитов потенциал минимума дифференциальной емкости ртутного электрода совпадает с максимумом электрокапиллярной кривой, полученной в том же растворе. Хотя непосредственные изменения емкости двойного слоя при наложении переменного тока проводились еще в прошлом столетии, получаемые результаты не были надежными. Применение этого метода стало возможным после работ М. А. Проскурняка и А. Н. Фрумкина, показавших, что при соблюдении ряда условий (в первую очередь высокой чистоты раствора и ртути) емкости, измеренные непосредственно и рассчитанные из электрокапиллярных кривых, совпадают между собой в пределах ошибок опыта. Тем самым была подтверждена справедливость второго уравнения Липпмана. Измерение дифференциальной емкости двойного слоя оказалось полезным не только при изучении струк- [c.255]

Полезная объемная емкость —это доля общей емкости, измеренная при определенных стандартных условиях, поскольку полное определение всей общей емкости не представляется возможным. [c.112]

Если диэлектрические потери tgo и отношение емкостей, измеренных при 2 и 50 гц, трансформаторов имеют повышенные значения, то прежде, чем делать заключение об увлажненности трансформаторов, следует произвести измерение диэлектрических потерь масла. [c.8]

Фрумкин [4,5] произвел оценку площади истинной поверхности твердых электродов путем сравнения емкости, измеренной в области заряжения двойного слоя (см. рис. 2), с емкостью, полученной на ртути при том же рациональном потенциале . [c.399]

На кривых дифференциальной емкости измеренных в смеси ТБА и ГС (кривая 2, рис. 6), в случае концентраций ГС, больших l-10- iV, в анодной области наблюдается два максимума. Из сопоставления кривых, представленных на рис. 6, можно сделать вывод, что левый из этих двух пиков соответствует процессу десорбции ГС при переходе к более положительным зарядам поверхности, а правый — десорбции ТБА. Как следует из рис. 6, максимум адсорбции — десорбции ГС для одной и той же концентрации ГС несколько увеличивается, когда в растворе присутствует ТБА (сравните кривые 1 ж 2), что указывает на увеличение адсорбции ГС в этих условиях. [c.34]

Однако хорошее соответствие расчета и опыта наблюдается лишь для. алифатических соединений. При попытке применить теорию к адсорбции гетероциклических или ароматических соединений возникают трудности, связанные с я-электронным взаимодействием исследуемых молекул с поверхностью ртутного электрода. На рис. 5 приведены кривые дифференциальной емкости, измеренные в 0,5 н. КС1 с различными добавками пиридина [10]. Как и в случае алифатических соединений, на С, ф-кривых в присутствии пири- [c.290]

Подготавливают к работе согласно инструкции установку для измерения емкости. Измерения проводят на частоте 300 Гц. После приведения всех приборов в исходное рабочее положение подключают исследуемый электрод и вспомогательный электрод в цепи переменного тока к мосту переменного тока и подают на мост от звукового генератора переменное напряжение (не более 8 мВ). Напряжение измеряют ламповым вольтметром. Далее проводят, согласно инструкции, настройку частот звукового генератора и индикатора нуля ИН до получения максимальной амплитуды на экране электронно-лучевой трубки индикатора нуля. Устанавливают такую чувствительность индикатора нуля, чтобы легко можно было регистрировать изме- [c.89]

Рассчитанные С, фо-кривые сопоставлялись с кривыми дифференциальной емкости, измеренными для разбавленных растворов КС и НС1 (рис. 61). Рассчитанные кривые передают характерные особенности опытных кривых дифференциальной емкости, а именно нали1 ие минимума вблизи т. н. з. и его исчезновение с ростом концентрации [c.117]

В связи с тем что ошибка измерений емкости может прогрессивно возрастать с увеличением измеряемой емкости, измерения проводят на твердых электродах с минимальной величиной поверхности (порядка 10-2 см ). Электрод представляет собой тонкую проволочку диаметром 0,3—0,5 мм, впаян 1ую в стекло так, чтобы от него остался свободным лищь небольшой участок поверхности. Электрод помещают в полый платиновый цилиндр, платинированный для увеличения истинной поверхности. [c.191]

Поскольку далее предполагается, что в пространстве между поверхностью металла и внутренней плоскостью Гельмгольца, а также между двумя плоскостями Гельмгольца нет зарядов, то падение потенциала здесь линейное и двойной электрический слой имеет строение, показанное на рис. 43. На рисунке видно, что потенциал нулевого заряда определяется величиной г[)% а не = как это вытекало из теории Штерна. Поскольку [г1 ]>[ ф°], то и сдвиг точки нулевого заряда при переходе от одного аниона к другому в этом случае будет больше. Теория двойного электрического слоя Грэма, позволяющая учитывать влияние заряда электрода на величину специфической адсорбции, была рассмотрена Деванатха-ном, который представлял двойной слой эквивалентным последовательному соединению трех конденсаторов, слагаемых из 1) электростатической емкости пространства между металлом и внутренней плоскостью Гельмгольца, 2) электростатической емкости пространства между двумя плоскостями Гельмгольца и 3) — емкости диффузного слоя. При этом две последние емкости должны быть исправлены с учетом изменения специфической адсорбции в зависимости от заряда поверхности. Последнее предположение давало объяснение кривым дифференциальной емкости, измеренным в водных растворах галогенидов калия. Кроме того, расчет сдвига точки нулевого заряда, основанный на этой теории, находился в согласии с экспериментальными результатами. Так как емкости всех трех конденсаторов определяются из опытных данных, то теория Деванатхана носит в конечном итоге полуэмпирический характер. Эта теория, кроме того, исходит из того, что общая интегральная емкость плотного слоя не зависит от заряда электрода. [c.232]

Согласно теории электрокапиллярных кривых, емкостный ток равен нулю в точках максимума этих кривых (т. е. при потенциале электрокапиллярного нуля), когда на поверхности ртути нет зарядов и двойной электрический слой отсутствует. При потенциалах, более положительных, чем потенциал электрокапиллярного нуля (его значение зависит от состава раствора и, например, в хлоридах равно —0,56 в относительно н. к. э. см. табл. 1), поверхность капли заряжена положительно, и электроны во внешней цепи проходят в направлении от капельного электрода к вспомогательному. Так возникает анодный емкостный ток, которому в полярографии приписывают отрицательное направление (знак минус). При потенциалах, более отрицательных, чем потенциал электрокапиллярного максимума, поверхность капли имеет отрицательный заряд в этом случае емкостный ток течет в противоположном направлении (знак плюс) и называется катодным емкостным током (рис. 16 и 17). На кривых зависимости среднего емкостного тока от потенциала электрода, зарегистрированных с помощью обычно применяемого в полярографии гальванометра, так же как и на кривых зависимости среднего тока, обусловленного электродной реакцией, от потенциала, имеются осцилляции. В области электрокапиллярного максимума они исчезают, так как при потенциале электрокапиллярного максимума двойной слой не образуется и ток заряжения отсутствует. По уравнению (3) можно рассчитать среднее значение емкостного тока, которое интересно сравнить с экспериментально найденными величинами. Рассмотрим конкретный пример. В 0,1 н. КС1 скорость вытекания т = = 1 мг-сек , период капания = 1 сек, а удельная емкость (измеренная другим методом) С = 20 мкф1см . При потенциале капельного электрода = — 1,56 б (н. к. э.) емкостный ток 4= 0,85-20-10 -(—1,56 + 0,56) х X (1 10 ) - з-(1) з = 1J. 10 а такое же значение получено и экспериментально. Следует подчеркнуть, что в уравнения для емкостного тока нужно подставлять потенциал, отнесенный к потенциалу электрокапиллярного нуля в данной среде (обозначается Е ). [c.48]

Здесь и Сддс аналогичны компонентам емкости внутреннего слоя в уравнении (67) в случае ионной адсорбции. Поскольку истинной емкостью следовало бы называть измеряемую (термодинамическую) величину, задаваемую уравнением (70), следует уточнить смысл которая есть не что иное, как емкость, измеренная при постоянном количестве адсорбированного вещества [77]. [c.131]

Основным преимуществом метода скачка давления является то, что отклонение твердого электрода от равновесия и прослеживание его релаксации не нуждаются в пропускании внешнего тока через ячейку. Это позволяет изучать электроды или растворы с очень низкими проводимостями при константах скорости 0,1 см-с , а может быть, и выше. Может даже оказаться возможным изучение электрохимических свойств границ раздела изолятор — электролит. Если изолятор нанесен в виде тонкого слоя (например, от 1 до 10 мкм) на металлическую подложку, то сопровождающую скачок давления релаксацию можно проследить по изменению емкости. Измерения емкости чувстви- [c.269]

Минц и Брзостовска [41] вычислили емкость внутреннего слоя по методу Грэма [21] для растворов KF в N-метилформамиде из значений емкости, измеренных в интервале концентраций 0,005—0,1 М, предполагая отсутствие специфической адсорбции ионов. Некоторая зависимость С от концентрации была найдена в анодной области (изменения в пределах до 2 мкФ/см ). Отсутствие специфической адсорбции ионов F даже в довольно грубых для этого вида испытаний пределах не могло быть подтверждено. Предполагалось [8], что расхождения могли быть вызваны неодинаковой чистотой растворителя. Поскольку из водных растворов ионы F заметно не адсорбируются, кажется вероятным, согласно данным табл. 3, что они также не адсорбируются из N-метилформамида. [c.109]

В табл. 4. Дифференциальная емкость, измеренная в минимуме на катодной ветви кривой емкость —потенциал, никак не связана с макроскопической диэлектрической постоянной для этого типа растворителей. Однако емкость падает с увеличением молекулярного веса растворителя, что позволяет предположить пропорциональность ее толщине, а не диэлектрической постоянной внутреннего слоя. Это подтверждается близким совпадением значений емкости для пар изомеров диметилформамид — М-метил-ацетамид и диметилацетамид — М-метилпропионамид, тогда как диэлектрические постоянные изомеров в каждой паре различаются примерно в 5 раз. [c.116]

Обменная емкость ионитов зависит от ряда факторов, из которых основными являются активность ионообменных групп, капиллярность смол и условия ионообмена. В зависимости от температуры, концентрации растворов и других факторов рабочая обменная емкость может значительно отличаться от обменной емкости, измеренной в стандартных условиях. [c.290]

Адсорбция органических соединений на поверхности электродов сказывается также на форме кривых дифференциальной емкости, измеренных в неводных органических растворителях, однако имеющиеся в литературе данные по этому вопросу весьма немногочисленны [79—80 153—169]. Общим для полученных С, -кривых в органических растворителях является снижение емкости двойного слоя по сравнению с водными растворами, по-видимому, как в результате уменьшения диэлектрической проницаемости в двойном слое, так и под влиянием увеличения расстояния между его обкладками. Тот факт, что снижение емкости наблюдается также в случае растворов в Ы-метилформамиде [79, 168], у которого макроскопическая диэлектрическая проницаемость значительно больше, чем у воды, не позволяет согласиться с выводом работы [160], в которой предполагается существование прямой пропорциональности между макроскопической диэлектрической проницаемостью растворителя и эффективной диэлектрической проницаемостью в двойном слое при насыщении. Направильность такого вывода отмечалась нами выше. [c.200]

Об адсорбции частиц на поверхности электрода можно судить по изменению величины дифференциальной емкости в зависимости от потенциала. Кривые С — Е С — дифференциальная емкость, мкф1см Е — потенциал анода в в, относительно нас. к. э.) строились как на основании величин емкости, измеренных переменноточным методом, так и полученных из кривых спада потенциала после выключения тока [55, 56]. Кривые С — Е, полученные двумя независимыми методами, по форме совпадают, во всяком случае до потенциала 2,2 в. [c.379]

Электропроводность стекол системы мышьяк—сера, как н других высокоомных стекол, измерялась электрометрическим методом заряжения и разряжения малой емкости [92]. В качестве переменной емкости использовался конденсатор Р-512. Заряжение и разряжение емкости фиксировалось электрометром СГ-1М. Для стеклообразных сплавов, сопротивление которых более 10 2 использовался комбинированный метод заряжения-разряжения малой емкости, позволяющий исключать сопротивление утечки схемы. Перед каждым определением сопротивления стекла проводилось измерение сопротивленйя изоляции схемы и ее емкость. Измерения электропроводности высокоомных стекол проводились с охранным кольцом. [c.53]

Несколько иная картииа распределения электростатического поля наблюдается для трехэлектродной ячейки. В этом случае емкость Сь определенная методом замещения, при =100 мм равна 81 пФ и прн = 5 мм — 53 пФ, в то время как емкость, измеренная при заполнении трубки ртутью, равна 106 пФ или, соответственно, на 30 и 100% больще по сравнению с эффективной емкостью. Очевидно, что в трехэлектродной ячейке распределение линий напряженности поля еще более неравномерно, чем в двухэлектродной ячейке. [c.102]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология