Разброс энергетический

Если принять, что поперечная неоднородность магнитного поля достаточно мала, то разброс энергетических уровней, обусловленный этими неоднородностями, фактически сводится к одному усредненному значению. [c.261]

С учетом ранее выполненных расчетов [61], а также перспективных оценок на добычу различных видов сырья и затрат на его переработку, в табл. 5.6 приведены технико-экономические показатели производства альтернативных моторных топлив применительно к условиям нашей страны. Расчеты носят ориентировочный характер с допущением, что неопределенность исходной информации учтена разбросом значений в пределах 10— 25%. Показатели производства альтернативных моторных топлив, отличных по теплоте сгорания от нефтяного бензина,— метанола, сжатого и сжиженного газов — приведены в нефтяном эквиваленте. По данным табл. 5.6 четко прослеживается связь двух факторов. При переработке сырья, качество которого ниже качества нефти, энергетический к. п. д. процессов получения топлив снижается, а приведенные затраты возрастают. При переработке более высококачественного сырья доля сырьевой составляющей в общей структуре затрат возрастает, а доля затрат на переработку снижается. Этим объясняется, с одной стороны, более высокий уровень затрат на добычу более высококачественного сырья — нефти, газа, а с другой, — меньший уровень [c.226]

НИЯ отдельных участков в глобальной структуре отвечают низкоэнергетическим конформациям свободных фрагментов. Максимальный разброс составляет 0-3,8 ккал/моль, причем большие величины / вщ имеют короткие фрагменты, включающие Arg , в пределах которых не может быть в полной мере реализована потенция этого остатка к взаимодействиям, Однако среди конформаций, имеющих ту же форму основной цепи, они наиболее предпочтительны. Таким образом, величина С/ б,ц какой-либо конформации короткого участка белковой цепи не является удовлетворительным критерием для оценки вероятности реализации конформации в белке. Более показательным представляется отношение энергии данной конформации к энергии других вариантов, имеющих сходную форл у основной цепи или шейпа. Поэтому при фрагментарном конформационном анализе белка на более поздних стадиях расчета из-за неполной реализации средних взаимодействий на коротких участках следует учитывать возможно большее число различных конформеров, отвечающих коротким участкам основной цепи. В данном случае величины / бщ конформационных состояний фрагментов, составивших глобальную структуру, попадают в начало или в середину энергетических интервалов, которые были приняты для отбора перспективных вариантов. [c.432]

Поскольку энергия воздействия на частицы в источнике ионов обычно очень высока, образующиеся ионы могут иметь разные энергетические характеристики. Поэтому скорость, которую приобретают ионы, может и не быть напрямую связана только с их зарядом и массой. В связи с этим для ослабления влияния разброса по энергиям применяют так называемые масс-спектрометры с двойной фокусировкой, в которых пучок ионов проходит через систему электрических и магнитных полей специальной конфигурации. [c.374]

Метод НРН дает информацию, дополняющую данные по дифракции рентгеновских лучей. При рассеянии на образце низко энергетические нейтроны получают или теряют некоторое количество энергии в зависимости от частот межмолекулярных колебаний и диффузионного движения молекул И О. Выбираются нейтроны, имеющие узкое распределение энергий, со средней энергией (4 мэВ), сравнимой с энергией низкочастотного движения молекул, и длинами волн, сравнимыми с межмолекулярными расстояниями. В таких условиях перенос энергии, соответствующий движению молекул, довольно велик по сравнению с разбросом энергии в пучке и может быть легко измерен. [c.205]

Поскольку начальная энергия ионов неодинакова, они выходят из ускоряющей системы с несколько различной полной энергией. Если уменьшить этот энергетический разброс перед тем как частицы направятся для разделения в магнитное поле, на стадии сепарации по массам можно получить гораздо большее разрешение. Поэтому в приборах высокого разрешения иногда используют двойную фокусировку, т. е. ускоренные ионы перед разделением по массам направляют в радиальное электрическое поле, которое пропускает в магнитную систему только ионы, обладающие заданной энергией. [c.204]

Регистрация ионов и определение концентрации примесей. Заряженные частицы, возникающие в источнике ионов при анализе твердых веществ, не обладают одинаковой начальной энергией. Разброс ионов по энергиям составляет 30—50 эВ для ионного зонда и 200—2500 эВ — для искрового и лазерного. Поэтому обычные масс-анализаторы, предназначенные для работы с ионизацией паров электронным ударом, в этом случае непригодны. Вместо них используют специальные масс-анализаторы с двойной фокусировкой, позволяющие фокусировать пучки ионов с большим энергетическим разбросом. На выходе масс-анали-затора помещают фотопластину, на которой регистрируются одновременно линии ионов почти всех элементов, входящих в состав образца (например, в диапазоне атомных масс от 7 до 250 а,е.м.). [c.213]

С целью уменьшения энергетического разброса электронов по поперечным составляющим скоростей на пути электронного пучка между анодом и ионизационной камерой С был поставлен блок из трех коллимирующих [c.472]

Замечание. Соотношение неопределенностей (И1.24) содержит в правой части постоянную Планка h = 6,626 10 Дж с. Ее величина сравнима с другими энергетическими характеристиками только в том случае, когда исследуются микроявления или системы, состоящие из небольшого числа частиц. При изучении макроскопических тел, представляющих собой совокупность большого числа частиц, заметной оказывается лишь величина энергии порядка 10 Дж, в таких случаях величиной h можно пренебречь, т. е. считать h = 0. Если /г = О, соотношение (П1.24) перестает быть ограничением для разброса значений и поэтому оказываются применимыми законы классической механики. [c.71]

Мы видели также, что если можно пренебречь разбросом низших энергетических уровне , возникающих вследствие их малого времени жизни, рентгеновская полоса испускания отражает распределение уровней конечного состояния, т. е. распределение дырок в невозмущенной электронной зоне. В случае поглощения дырки образуются на внутреннем уровне. Электроны проводимости в [c.128]

Для уменьшения теплопритоков целесообразно объединение всех охлаждаемых помещений на предприятии в единый холодный блок. Если охлаждаемые помещения разбросаны по всему предприятию, то это не только увеличивает теплоприток через их ограждения, но и способствует значительному росту тепловых и энергетических потерь в коммуникационных трубопроводах. Также целесообразно объединение самих охлаждаемых помещений с одинаковой температурой в температурные отсеки. [c.63]

Согласно принципу неопределенности Гейзенберга АхАЕ=/г, время жизни в данном энергетическом состоянии влняст па определенность зиачения энергии в этом состоянии. Следовательно, от величины Т должна зависеть ширина резоиаисной линии. Поглощенная энергия может передаваться частицами не только за счет теплового движения, но и за счет так называемого спин-спинового взаимодействия. В ядерном магнитном резо 1аисе такое взаимодействие обычно наблюдается у связанных друг с другом частиц с магнитным енином. На каждый магнитный момент ядра действует не только постоянное магнитное поле Яо, но и слабое локальное ноле Ялок, создаваемое соседними магнитными ядрами. Магнитный диполь на расстоянии г создает поле для протона это поле равно 14 Э на расстоянии 1 А. С ростом г напряженность поля Яло быстро падаст, так как существенное влияние могут оказывать только ближайшие соседние ядра. По величине разброса локального поля Ядок при помощи уравнения резонанса мол<но найти разброс частот ларморовой прецессии [c.256]

В настоящее время нет оснований сомневаться в реальности существования активных центров, но представления о них еще не достаточно ясны, хотя и предложены различные модели. Различные авторы предлагают разнообразные трактовки. По первоначальным представлениям активные центры разбросаны по поверхности без всякой упорядоченности, хаотически по Г. Тейлору,—это сильно энергетически ненасыщенные пики другие исследователи считают активные центры местами нарушенного кристаллического строения— обломками кристаллов из 10—100 атомов. Вследствие сильно развитой поверхности в них локализуется очень высокая свободная энергия. Считают также, что активные центры представляют активные линии , т. е. ребра кристаллов, границы зерен и мест нарушений, на которых в первую очередь протекает адсорбция или, как говорят, адлинеация молекул. По теории ансамблей Кобозева активные центры представляются как сближение нескольких (1—4) атомов. [c.111]

Соотношение неопределенностей для энергии AEx h означает, что при переходе атомных систем из возбужденного состояния в основное существует разброс АЕ в энергии излучаемых фотонов, связанный с временем жизни атома т в возбужденном состоянии. Причиной разброса является конечная ширина энергетических уровней возбужденных атомов, также равная АЕ. Средние времена жизни возбужденных атомов обычно уменьшаются с увеличением энергии возбуждения ширины уровней атомов поэтому растут (рис. 23). Для стационарных состояний (г = со) ширина уровней Л =0. Для возбужденных атомов (0<т<оо) АЕФО. [c.97]

Такие опыты обнаруживают обычно сильный разброс результатов, отвечающий реальным условиям формирования микроконтактов между разными участками геометрически и энергетически неоднородной поверхности реальных частиц. На рис. XI—17 в качестве примера приведены в форме гистограммы результаты опытов по измерению сил сцепления между двумя кристалликами двуводного гипса Са504-2Н20 в пересыщенных р1а)Створа.х сульфата кальция. По оси абсцисс отложены знз чения логарифмов прочности контактов, по оси ординат — доля р контактов, имеющих прочность в данном интервале значений р1. Здесь а = с/Со — пересыщение раствора (с и Со — концентрация раствора и растворимость двуводного гипса соответственно) [c.319]

Такие опыты обнаруживают обычно сильный разброс результатов, отвечающий реальным условиям формирования микроконтактов между разными участками геометрически и энергетически неоднор10дной поверхности реальных частиц. На рис. Х1-17 в качестве примера приведены в форме гистограмм результаты опытов по измерению сил сцепления между двумя кристаллами двуводного гипса Са804 2Н2О в пересыщенных растворах сульфата кальция. По оси абсцисс [c.380]

Значительный разброс электротехнических и энергетических параметров, приведенных в табл. 7.2, объясняется отклонениями соста--ва электролита, количества в нем и в металле анода примесей, суг Щественным изменением сопротивления ванны во время эксплуатации (изменение размеров обсасываемых в процессе рафинирования анодов, отложения на электродах), а также применяемым типом диафрагменного материала. На поливинилхлоридных диафрагмах падение напряжения может достигать 2 В, а на брезентовых не пренышает 0,7 В. [c.340]

Для уменьшения тенлонритоков целесообразно объединение всех охлаждаемых помещений на предприятии в единый холодный блок. Если охлаждаемые помещения разбросаны по всему предприятию, то это не только увеличивает теплоприток через их ограждения, но и способствует значительному росту тепловых и энергетических потерь в коммуникационных трубопроводах. Также целесообразно в многоэтажных холодильниках объединение охлаждаемых помещений с одинаковой температурой в температурные отсеки (лучше в вертикальные). Большое внимание должно уделяться уменьшению тенлонритоков, проникающих вместе с теплым наружным воздухом через дверные проемы при открывании дверей. Как уже отмечалось выше, средствами борьбы с этими притоками могут быть тамбуры (шлюзовые помещепия) и воздушные завесы у дверей. Уменьшение влажности воздуха в коридорах и вестибюлях имеет значение и для исправной работы дверей в охлаждаемые помещепия. При высокой влажности воздуха может происходить конденсация влаги на поверхностях ограждений в вестибюлях и коридорах, в том числе и па дверях, что нередко приводит к примерзанию их в закрытом положении. Теперь па холодильниках находят применение двери с электрическим обогреванием поверхности дверного проема. В коридорах и вестибюлях нередко производят осушение воздуха путем охлаждения его в воздухоохладителях, на поверхности которых осаждается влага. Эти воздухоохладители устанавливают под потолком указанных помещений. [c.33]

Энергетическое разрешение обусловлено флуктуацией числа пар ионов, созданных ионизирующей частицей. Разброс амплитуд импульсов в пропорциональных детекторах зависит от объемного заряда, образования электроотрицательных ионов, неравномерности электрического поля вдоль центрального электрода детектора, т. е. причин, влияющих на коэффщиент газового усиления (КГУ). Кроме того, коэффициент газового усиления флуктуирует в силу статистического характера самого процесса усиления. На энергетическое разрешение детекторов влияет неравномерность поля, связанная с креплением нити. Даже малый эксцентриситет нити приводит к значительным изменениям 1СГУ. [c.101]

Варьирование энергии активированных радикалов. Энергию образующихся радикалов можно менять, если в качестве исходных веществ брать бутен-1 или цис- и т/)а ( -бутены-2, а также, если вместо атомов водорода присоединять атомы В. Термохимия этих процессов хорошо известна. В табл. 3 приведены некоторые средние энергетические параметры для вторичного бутильпого радикала, образованного различными путями. Так как энергия активации реакции (1) мала, эта реакция может быть изучена и при —78° С и при 25° С. Это уменьшает как разброс радикалов по энергиям, так и их среднюю энергию. [c.86]

На практике ширина изображения больше, чем приведенное выше значение, так как к нему необходимо добавить член, характеризующий несовершенство фокусировки. Этот член в первом приближении выражается, как [326], где 2а представляет собой угол расхождения пучка у щели источника. Так как прибор обладает входной щелью с конечной шириной 5 то эта величина также должна быть добавлена к ширине изображения. Для правильной количественной оценки интенсивности ионного луча прибор должен быть снабжен выходной щелью с шириной 5г, достаточно широкой, чтобы охватить все изображение. Ширина этой щели должна быть прибавлена к 51, если мы рассматриваем ее влияние на способность прибора различать соседние массы. Другие причины, вызывающие уширение изображения входной щели, детально рассмотрены Барнардом [124] и Кервином [1104]. Они связаны с хроматической аберрацией, возникающей благодаря тому, что не все ионы пучка проходят через входную щель с одинаковой энергией. Наряду с неизбежным разбросом по энергии, вызываемым тепловым движением, следует учитывать, что ионы могут образовываться в различных точках области, где имеется градиент потенциала, или могут претерпевать энергетические изменения благодаря столкновениям. Уширение изображения будет также возникать при наличии пульсации в питании ускоряющего напряжения или магнитного поля. Изображение будет искажаться [181], а следовательно, и эффективно еще более расширяться из-за изменения напряженности магнитного поля вдоль зазора между полюсами и наличия ионных пучков, проходящих под некоторым углом к центральной плоскости, а также любых ошибок в установке входных и выходных щелей. [c.20]

Сравнение кривых эффективности образования 5Р и ЗР, проведенное Хиккемом и Фоксом [889, показывает, что относительные высоты кривых очень сильно зависят от энергетического распределения бомбардирующих электронов. Так, отношение, полученное при использовании моноэнергетического пучка электронов, равно 25 1, в то время как для обычного электронного источника с большим электронным током это значение равно 1 1 [9] благодаря большему разбросу энергии электронного пучка во втором случае. Кривая никогда не может быть уже энергетического диапазона электронного пучка, и во всех случаях, когда не применяются аффективные моноэнергети-ческие электроны, следует ожидать сравнительно большого изменения формы кривой, соответствующего разбросу электронов по энергиям. С увеличением [c.294]

Avoh и АСспециф. наблюдается приблизительно линейная зависимость между этими спектральными и энергетическими характеристиками взаимодействия. Однако в области образования более сильных водородных связей наблюдается заметное отклонение от линейной зависимости. Некоторый разброс точек обусловлен во-первых,, малой точностью установления положения полосы поглощения возмущенных гидроксильных групп, вследствие сильного ее расширения. Во-вторых, отклонения могут быть также связаны с влиянием на энергию специфического взаимодействия различной ориентации адсорбированных молекул разного геометрического строения относительно гидроксильных групп поверхности кремнезема. Наконец, в-третьих, значительное влияние оказывает также некоторая неопределенность выбора 0 О,5 для [c.177]

Известно, что основной причиной появления хвоста у кривой зависимости эффективности ионизации от ускоряющего электроны напряжения служит энергетический разброс электронов, испускаемых накаленным катодом. Ради простоты обсуждения примем, что эта причина единственная. Другие факторы, влияющие на появление хвоста , такие, как поле вытягивания ионов и пелршейность кривой ионизации, будут обсуждены в следующих разделах. [c.467]

Обсужден как с экспериментальной, так и с теоретической точки зрения вариант метода разностей задерживающих потенциалов (метода Фокса и сотрудников) для определения потенциалов появления. Можно полагать, что предложенный метод н конструкцтш источника позволяют осуществить более тонкую регулировку задерживающего потенциала. Однако достижимая величина эффективного энергетического разброса электронов определяется системой коллимирующих щелей, неизбежно пропускающих электроны с поперечными комнонентамп скоростей. [c.479]

Объектом исследования служили бутадиенстирольные каучуки (эу-ропрен 1500 и 1712 в соотношении 1 1) и резиновые смеси на их основе плотностью 0,98 и 1,15 г/см соответственно. Облучение осуществлялось на линейном импульсном ускорителе электронов НИИ ЭФА им. Ефремова. Энергия электронов изменялась от 5,5 до 14 Мэе. Энергетический спектр ускоренных электронов в режимах 5,5 7,5 и 10 Мэе представлен на рис. 1. Разброс по энергии колебался от+9 до+15% во всем диапазоне энергий. Величина среднего тока изменялась от 100 до 200 при частоте 500имп/сек. Пучок электронов выводился в атмосферу через выходное окно — алюминиевую фольгу толщиной 50—80 мк. Диаметр пучка на выходном окне составлял 10—12 ММ, диаметр пучка на объектах облучения составлял 80 мм. Центр пучка при выходе из ускорителя устанавливался по плексигласу. [c.312]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология