Сферы шероховатые

В работе [6] методом классических траекторий исследовались релаксационные процессы а системе Вг2 —Аг. Рассматривалось влияние молекулярного вращения на скорость колебательной релаксации. Для рассмотренной системы 1/-/ -обмен оказался эффективнее, чем 1 —7"-обмен. В работе проведено сравнение результатов, полученных с моделями дышащей и шероховатой сфер, и даны рекомендации по использованию этих моделей. [c.104]

В 1940 г. Журавлевым был предложен метод расчета 5ф, в основу которого он положил идею моделирования шероховатости поверхности набором сфер одного и того же радиуса. Так как число контактирующих выступов увеличивается по мере углубления в шероховатую поверхность по линейному закону, при расчете площади фактического контакта предварительно определялась вероятность встречи двух микровыступов. [c.359]

Структурные особенности жидкости и вид радиальной функции для нее хорошо передаются представлением о так называемой случайной плотной упаковке (напомним, что для моле-, кулярных кристаллов характерна регулярная плотная упаковка). Случайную упаковку шаров получают, например, прн встряхивании их в баллонах с нерегулярной шероховатой пс-верхностью. При этом объем сфер составляет 0,64 от общего объема, тогда как коэффициент заполнения для регулярной плотной упаковки 0,74. Относительное увеличение объема при плавлении аргона приблизительно и соответствует различию плотностей регулярной и случайной плотной упаковок шаров. Функция g r) аргона близка к радиальной функции распределения для случайной плотной упаковки твердых сфер [c.199]

Говоря о различных путях исследования структуры жидкостей, следует назвать и метод прямого экспериментального моделирования жидкостей (Бернал, Кинг, Скотт), осуществляемый путем встряхивания твердых шаров в баллонах с нерегулярной шероховатой поверхностью. Исследования такого рода показали, что структура жидкости в большой степени определяется геометрическими факторами и близка к так называемой случайной плотноупакованной структуре (для такой структуры объем сфер составляет около 0,64 от общего объема, тогда как для регулярной плотноупакованной структуры коэффициент заполнения 0,74 заметим, что относительное различие плотностей регулярной и случайной плотных упаковок приблизительно равно относительному увеличению объема при плавлении аргона). [c.361]

S/V к массе т, г = S/m или внешней габаритной поверхности (шероховатость) Sj,, м Sj = S/Sp. Размеры и форма пор исключительно разнообразны, поэтому их точное описание практически невозможно. Предложено несколько моделей пористых сред уложенных сфер, параллельных или пересекающихся капилляров постоянного или переменного сечения и др. [5]. На базе той или иной модели находят распределение пор по размерам, например распределение пор по радиусам/ (г). [c.39]

При переходе в область пластических деформаций истинные значения радиуса а больше, гибкости меньше соответствующих расчетных значений. Шероховатость поверхностей увеличивает значение. Если Т 2 Л], то значения а, и Отах находят по формулам для случая контакта сферы с плоскостью. [c.259]

Достаточно обширной сферой применения поисковых тепловизионных средств является контроль строительных конструкций, зданий и сооружений из бетона и железобетона. Результативность контроля этих объектов в большой степени зависит от структуры материала, состава и типа наполнителя, степени однородности объекта контроля, равномерности излучательной способности, шероховатости, степени зафязнения и черноты поверхности исследуемого объекта, а также характеристик излучателя, необходимого для решения дефектоскопических задач. [c.642]

Простейший вариант обобщения теории процессов V—Т на случай сильного влияния вращения состоит в том, что вместо, относительной скорости поступательного движения подставляется относительная скорость вращения партнеров в точке их наибольшего сближения [1269, 1549]. Это приближение соответствует тому, что вся колебательная энергия кванта превращается во вращательную энергию роль поступательного движения сводится только к тому, что сталкивающиеся молекулы приходят в соприкосновение. Нетрудно усмотреть аналогию между этой моделью для переходов К—V и моделью шероховатых сфер для переходов К-Т (см. 14). [c.171]

Интересно отметить, что в случае модели шероховатых сфер авторы [233, 234] обнаружили связь между числом столкновений г и Одц/О . Оказалось, что при г—>-оо это отношение действительно равно 1, а в другом крайнем случае, когда обмен энергией происходит легко гг 1),Дзц/ ), =1,52. [c.165]

Из уравнения (3) видно, что величина 5о прямо пропорциональна 1/а. Величину = /а называют степенью дисперсности. Форма частиц пыли зависит от структуры и свойств исходного материала и способа образования пыли. Форма может быть округлой, пластинчатой, игольчатой и др. Этими же факторами определяется и структура поверхности частиц (гладкая, шероховатая и т. д.). Степень отклонения формы реальных частиц от эквивалентной сферы характеризуется фактором формы г) (коэффициентом сферичности). Последний представляет собой отношение поверхности сферы 5сф, эквивалентной частице по объему, к поверхности частицы 5ч [11] [c.11]

Два года спустя Прандтль показал, что это падение сопротивления зависит от возникновения турбулентности в пограничном слое около сферы и эта турбулентность может быть вызвана путем увеличения шероховатости сферы или же при помощи дополнительной турбулизации потока. Действительно, [c.62]

При опытной проверке этих результатов необходимо соблюдать следующие две предосторожности, иначе не обеспечивается моделирование по числу Рейнольдса. Во-первых, нужно пользоваться моделями с аналогичной шероховатостью поверхностей. Это существенно влияет на появление турбулентного течения и на переход в пограничном слое от ламинарного течения к турбулентному. Так, вблизи Ке р. можно намного уменьшить лобовое сопротивление сферы, увеличив должным образом шероховатость ее поверхности. [c.143]

Здесь 1св — эквивалентная длина свободного пробега молекул, вычисленная по вязкости газа (для воздуха при = 23 °С и р = 760 мм рт. ст. /св = 0,942-10 м) В — константа, зависящая от свойств поверхности (для шероховатых сфер, полученных дроблением, В = 0,7). [c.17]

Как было показано в разделе 3.6 шероховатую поверхность удобно рассматривать как совокупность беспорядочно расположенных идеализированных выступов определенной формы и размеров, додда-юш ихся математическому описанию. Такими формами выступов являются кубы, правильные четырехгранные пирамиды, полусферы и сферы (рис. 3.11). Взаимодействие этих идеализированных выступов как с жесткими, так и с эластичными поверхностями при скольжении будет рассмотрено детально. Поведение сферических и цилиндрических выступов будет рассмотрено как при качении, так и при скольжении. Для коэффициентов трения скольжения и качения будут предложены аналитические выражения. Особое значение это имеет для оценки поведения шариков в обоймах подшипников, где преобладает трение качения и где важно снизить силы трения и износ особенно в условиях повышенных скоростей. Для того чтобы обеспечить свободное качение шарикоподшипников в реактивных двигателях, их монтируют с предварительным натягом при сборке. [c.58]

В случае, если сфера имеет шероховатую поверхность, которую можно представить как набор полусфер меньшего размера, закрепленных на поверхности, то Л = КцР" - Исходя из этого можно написать [c.64]

Экспериментально определить с большой точностью фактическую площадь контакта между эластомером и жестким контртелом с беспорядочной шероховатостью поверхности чрезвычайно трудно. В случае одного или набора выступов идеализированной формы (обычно цилиндры или сферы) имеются соответствующие решения например, для резиновых сфер, различно расположенных по отношению к плоской поверхности жесткого контртела и находящихся под нагрузкой [19] (см. табл. 8.1). [c.199]

Вращательная релаксация сферически симметричных многоатомных молекул приближенно описывается в рамках классической модели шероховатых сфер . Для гомомолекулярных столк- [c.272]

Пусть шероховатая сфера имеет диаметр сг, массу гп и момент инерции /. Динамическое состояние каждой молекулы характеризуется следующими величинами [c.272]

Рис. 11-1. Зависимость отношения коэффициентов теплопроводности для моделей шероховатых н гладких сфер, вычисленных для различных аппроксимаций, от безразмерного радиуса вращения к.

Переход от ограниченного смачивания на гладкой поверхности к полному растеканию на достаточно шероховатой поверхности также наблюдался экспериментально. Например, смазочные масла и жирные кислоты на полированной стали образуют конечный краевой угол, а на шероховатой поверхности эти жидкости неограниченно растекаются [46]. Жидкое серебро при 1200 °С в атмо сфере водорода не растекается по полированному железу, но растекается при достаточно большой шероховатости подложки [72]. Ртуть на гладкой поверхности поликристаллического цинка (10 класс чистоты) образует острый краевой угол а на [c.56]

Теоретические выражения для коэффициентов диффузии и самодиф-фузии газов находятся из молекулярно-кинетической теории газов [10—11]. Эти выражения получаются разными в зависимости от применяемых молекулярных моделей газа (жесткие упругие сферы шероховатые упругие сферы отталкивающиеся или притягивающиеся сферы). Однако эксввриментальных данных недостаточно для того, чтобы отдать предпочтение какой-либо из моделей Ггаза. Из всех теорий следует зависимость коэффициента диффузии от давления и температуры в виде [10] [c.27]

Модель гантели является простейшей из целого класса моделей, основанных на представлении о соударении жестких шаров и использующих в качестве обобш,ения жесткие остовы различной формы, при соприкосновении которых (удар) возможна передача энергии от одной частицы к другой. Таким путем были сформулированы моде.ли сфероцилинд-ров (молекула моделируется двумя полусферами, соединенными цилиндром), нагруженных сфер (молекула моделируется сферой, центр тяжести которой пе совпадает с геометрическим центром тяжести) и шероховатых сфер (сферы, поверхности которых в момент удара не проскальзывают) (см. [334, 16]). Решение задачи об обмене энергией для всех этих моде- [c.160]

Битумосодержащие породы — относительно новые и недостаточно изученные материалы, сферы использования которых неуклонно расширяются как в дорожном строительстве, так и в других отраслях народного хозяйства. Представляют интерес кировый песчаник, который пока удаляют в отвал при выполнении вскрышных работ черный щебень, приготовленный с кирами многощебенистые кироминеральные смеси для устройства шероховатых слоев износа кировые мастики различного состава для гидроизоляционных, антикоро-зионных и кровельных работ. Органическая часть киров может служить сырьем для нефтехимической промышленности при получении углеводородных фракций, фенолформалитов (полимерные смолы различного назначения) и других материалов. Содержащиеся в кирах ценные примеси (ванадий, никель, рений, золото и др.) могут извлекаться при разработке соответствующей технологии. Расширение сферы использования битумосодержащих пород повышает экономическую эффективность их освоения и применения. [c.235]

Учет изменения эффективной теплопроводности с изменением геометрических характеристик слоя, т.е.пористости, также может быть существенным. Так, например, по Яги можно оценить изменения Кд на 20% с изменением отношения с 0.12 до 0,24. Следует указать на то, что пористость реальша слоев катализатора сферической формы может значительно различаться из-за несферич-ности, неоднородности размеров, шероховатости, неодинаковых механических свойств при одинаковом методе засыпки. Если принять пористость для шероховатых сфер В= 49,7% по данным Кемпбела и Хантинтона, то можно оценить уменьшение Кд при С- I на 20% для более теплопроводных зерен. [c.597]

Весьма показательно в этом отношении исследование [222], в котором наблюдали сложную зависимость поверхностной энергии разрушения у от температуры, содержания наполнителя и поверхностной обработки наполнителя в системах эпоксидные смолы — стеклянные сферы. При низких температурах, при которых эпоксидная смола является хрупкой, увеличение концентрации шариков вызывает монотонное возрастание у, чем сильнее адгезия, тем менее выражен этот эффект, хотя сами по себе эффекты умеренны. При более высоких температурах, когда смола становится более податливой, обработка наполнителя силанами, увеличивающими адгезию, приводит к уменьшению энергии разрушения (см. рис. 12.19 и 12.20). Максимальные значения у наблюдаются в этом случае при обработке наполнителя силиконовым антиадгезивом пластифицирующее действие непрореагировавшего отвер-дителя также увеличивает у- Изучение поверхностей разрушения (рис. 12.21) показывает, что у может качественно коррелировать с шероховатостью поверхности разрушения, свидетельствующей о работе, затраченной на распространение трещины (на номинальную площадь поверхности), аналогичную корреляцию наблюдали Брутман и Сах [133], которые обнаружили образование подповерхностных трещин, дающих дополнительный вклад в рассеяние энергии. Эти наблюдения не противоречат предыдущим результатам, иллюстрирующим отрицательное влияние стеклянных шариков на V в системе стеклянные шарики — ПФО [938, 974]. [c.338]

Контактная эписегрегация. Такой захват может протекать на молекулярно-гладкой и шероховатой поверхностях. В первом случае примесь может скапливаться в приповерхностном монослое А жидкости и в приповерхностном монослое S твердой фазы. Слои А иS, как правило, неоднородны. Обычно их рассматривают как сумму нескольких типов сорбционных центров (центры на террасах, торцах и на изломах ступеней), причем каждый из таких типов характеризуют особым составом и структурой ближайших координационных сфер молекул, занимающих эти центры. Центры каждого типа могут заниматься молекулами всех компонентов системы, что приводит к конкуренции за места в слоях А и S. Однако часто сорбционные центры обладают повышенной активностью по отношению либо только к примеси, либо как к примеси, так и к кристаллизанту. В первом случае преобладающим при соосаждении является процесс, близкий к образованию поверхностных координационных соединений, во втором — близкий к обменной химической реакции. Например, локализация примеси в узловых положениях двумерной решетки слоя S носит обменный, а в его люждоузлиях — координационнохимический характер. [c.40]

Коэффициент трения скольжепия сферы или цилиндра но эластомеру под нагрузкой состоит из двух компонент адгезионной и гистерезисной [см. уравнение (2.29)]. Обобщенный коэффициент тренияб является функцией отношения давления к модулю р/Е. С увеличением скорости скольжения это отношение практически не изменяется. Следовательно, обобщенный коэффициент трения при скольжении без смазки сохраняется примерно на одном уровне. При скольжении со смазкой это справедливо для скоростей от нуля до некоторого критического значения, которое зависит от природы пары трения и условий испытания. За критическим значением скорости обобщенный коэффициент трения быстро уменьшается до величины, определяемой вязким сдвигом в пленке смазки и измененными гистерезисными потерями. Эти данные были получены в экспериментах [14], проведенных как с гладкими, так и с шероховатыми сферами при скольжении в условиях различных нагрузок и скоростей по резиновым поверхностям с водно-моющими растворами (рис. 7.8). [c.159]

Верхняя кривая на рис. 7.8 соответствует случаю, когда на поверхность сферы нанесена микрошероховатость с помощью абразив-Н011 шлифовальной шкурки. Видно, что шероховатость поверхности [c.160]

Применение теории SSH несколько осложняется неопределенностью межмолекулярных потенциалов и других параметров столкновений. Олсон и Легволд [67] провели измерения в широком диапазоне концентраций (рис. 4.12) в смесях инертных газов с Ср4, СНРз и I2F2. Результаты представлены в табл. 4.3. Качественно подтверждается вытекающая из теории зависимость от массы для дезактивации при соударениях атомы Не наиболее, а атомы Аг менее эффективны, чем молекулы самого газа. Расчеты по теории SSH с межмолекулярным потенциалом Леннарда—Джонса 6 12 для смесей с инертными газами и с потенциалом 7 28 для галогензамещенных метана очень хорошо согласуются с экспериментом. Потенциал 7 28 предложен Раманом и Ламбертом [68] для молекул, моделируемых шероховатыми сферами . Параметры гетеромолекулярных столкновений вычислялись с использованием комбинированных соотношений, полученных Гиршфельдером и сотр. [31]. [c.253]

Крагельский [56] рассчитал площадь фактического контакта в условиях упругого, пластического и упруго-пластического деформирования шероховатостей с учетом регулярной волнистости для поверхностей, моделированных набором сфер и стержней. При этом расчет на основе стержневой модгли лучше описывает свойства реальных шероховатых поверхностей, чем на основе модели сфер. Для стержневой модели была получена зависимость [c.39]

Крагельский и Михин [34] показали, что при трении шероховатой поверхности, микронеровности которой моделированы сферами, по пластически деформируемой гладкой поверхности коэффициент трения возрастает с увеличением внедрения по параболе, а с увеличением адгезии линейно [c.45]

Под шероховатыми сферами понимают такие сферы, при столкновении которых приходящие в соприкосновение точки не обладают в общем случае одинаковой скоростью. Считается, что две сферы зацепляк т друг друга без скольжения. В начальный момент сферы деформируют друг друга, а затем энергия деформации превращается в кинетическую энергию поступательного и вращательного движения без каких-либо потерь. Относителььгя скорость сфер в точке контакта меняется на обратную. Эта модель удобна тем, что описание динамики столкновения шероховатых сфер не требует введения переменных, характеризующих ориентацию молекул в пространстве. [c.272]

Величина к мзшепястся от нуля, когда вся масса сосредоточена в центре сферы, до 2/3, когда масса распределена по поверхности сферы. Для сферы однородной плотности К—21Б. На рис. 11-1 приводится зависимость отношения коэффициентов теплопроводности для моделей шероховатых и гладких сфер (модель гладких сфер иоключает возможность перехода кинетической энергии поступательного движения в кинетическую энергию враша-тельного движения п обратно) от безразмерного радиуса вращения к. На рис. 11-2 приводится зависимость вычисленного по различным аппроксимациям фактора Эйкена /э от величины к. [c.274]

Классическая трактовка теории для газа из твердых несферических молекул изложена в [219—222]. В более общем виде эта теория была рассмотрена Таксманом [225]. Благодаря наличию внутренних степеней свободы появляется дополнительный инвариант столкновений, связанный с угловой скоростью. Этот дополнительный инвариант ведет к дополнительной переменной спину углового момента количества движения. Ю. Каганом а А. Афанасьевым [147] ыло замечено, что функция распределения зависит от двух векторных величин — линейного и углового моментов количества движения молекул, В связи с этим в соотношение для функции возмущения необходимо включить члены, которые связывают эти два вектора. Кертисс [219—222] не учитывал этого обстоятельства. Далер и другие исследователи рассмотрели влияние этих двух величин на свойства переноса в газе из шероховатых сфер [223] и сфероцилиндров [277] и показали, что этот эффект мал. [c.292]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология