Резонансная дисперсия

Резонансная дисперсия наблюдается в материалах резонаторах), к-рые по физико-механич. свойствам отличаются от окружающей среды. В максимуме такая [c.26]

Фиг. 144. Механическая модель, соответствующая резонансной дисперсии тЦ — эффективная масса на единицу длины).

Зависимости в и е" от частоты /, характерные для резонансной дисперсии, представлены на рис. 101, а в соответствии с расчетом на основе классической модели Друде — Лоренца в координатах [c.152]

При звуковой частоте, меньшей частоты реакции, система успевает приспособиться к адиабатическому возмущению, вызванному звуковой волной. При более высоких частотах система не может достаточно быстро приспособиться . При какой-то промежуточной частоте звука будут наблюдаться резонансное взаимодействие, высокая дисперсия звуковой волны, вызванная этим резонансом, и как следствие быстрое изменение кажущейся скорости звука в системе. [c.64]

Для получения определенного вида сигнала ядерного резонанса (поглощения или дисперсии) на вход усилителя высокой частоты подается напряжение, играющее роль несущего, с помощью соответствующего нарушения баланса компенсирующего устройства (радиочастотный мост или скрещенные катушки). Фаза этого напряжения и определяет вид регистрируемого резонансного сигнала. Для получения неискаженной формы линии ядерного резонанса, а следовательно, и точного значения второго момента необходимо, чтобы неоднородность постоянного магнитного поля в объеме образца была значительно меньше естественной ширины линии ядерного резонанса, иначе линия будет расширена на величину неоднородности. [c.219]

Атом представляет собой резонансную систему. При совпадении частоты первичной волны со с собственной частотой одного из электронов атома со = возникает аномальная дисперсия из-за вклада, вносимого резонансным рассеянием. В этом случае длина рассеяния атома fa зависит от частоты <в или длины волны А, первичного излучения. Вариация атомной амплитуды А/ в зависимости от длины волпы, экстраполированная в каждой точке на угол рассеяния д = О, для атома Са показана на рис. 111.3. В области аномальной дисперсии наблюдается значительный дефицит атомного рассеяния, достигающий для редкоземельных металлов 15 электронных единиц [3]. [c.78]

Рассмотренные здесь пути решения фазовой проблемы структурного анализа представляют собой резонансный аналог используемых в практике рентгеновского структурного анализа, метода изоморфных замещений и метода аномальной дисперсии. [c.238]

Соотношение между дисперсией и шириной линии (Г) определяет возможность наблюдения перехода. Для ядерных уровней 10 эВ, Г 2,4-10 эВ, резонансное условие не соблюдается, ядерный переход не происходит. [c.337]

Рис. 2.6. Резонансные сигналы а — сигналы поглощения б сигнал дисперсии

Рис. 36. Изменение резонансной частоты в процессе твердения дисперсий с В/Т = 0,5 при 20 (/), 60 (2) и 90° С (5).

Рис. 44. Изменение резонансной частоты прн твердении дисперсии С3А с В/Т = 0,5 (а) и В/Т 0,8 (б).

Рис. 51. Изменение резонансных частот в процессе твердения дисперсий (В/Т = 0,5) состава

Рис. 90. Изменение резонансной частоты при твердении дисперсий стерлитамакского цемента контрольных (/, У ), в присутствии аэросила (2, 2 ), активированных (3, < ) активированных в присутствии аэросила 4, 4 ).

Дисперсия и резонансное поглощение [c.352]

На рис. 157 приведены типичные кривые резонансного парамагнитного поглощения и дисперсии. [c.375]

Длинные времена релаксации Т и большие амплитуды ВЧ-поля уменьшают, следовательно, интенсивность сигнала, т. е. насыщают резонансную линию. По аналогии с рис. VII. 7 на рис. VII. 9 показано изменение поперечной намагниченности в случае наложения более сильного поля В. Вместо окружности вектор Мх, / описывает эллипс, короткая ось которого совпадает с осью у. Диаграмма также показывает, что для кривой дисперсии, записанной для йМх/Ш, не ожидается никакого эффекта насыщения, однако ширина линии очень сильно возрастает. Более короткие времена релаксации, с другой стороны, уширяют резонансные линии. Это является результатом уменьшения времени жизни ядер в возбужденном состоянии, что приводит к неопределенности в значении разности энергий. Согласно принципу неопределенности, [c.236]

Эти эффекты встречаются для всех видов излучения, включая поглощение и дисперсию звука. Поскольку гл. 16 посвящена методам ядерного магнитного резонанса и электронного парамагнитного резонанса, можно отметить, что в этих случаях явления поглощения и дисперсии аналогичны тем, которые обсуждались выше. С точки зрения классической физики эти явления объясняются уменьшением амплитуды колебаний гармонических осцилляторов. Когда атомные или молекулярные осцилляторы начинают двигаться под действием световой волны, они поглощают, и поглощение имеет максимум при резонансной частоте. Поскольку осциллирующие электроны излучают свет, взаимодействие рассеянного света с падающим излучением приводит к дисперсии. [c.484]

Ясно, что для угла поворота импульса /3 = х/2 амплитуда сигнала максимальна. Все резонансные линии проявляются с одной и той е фазой, которая может соответствовать поглощению или дисперсии в зависимости от выбранной компоненты спектра 5(со). [c.153]

Оптически активные материалы — это среды, обладающие естественной оптической активностью, т.е. способностью среды вызывать вращение плоскости поляризации проходящего через нее оптического излучения (света). Впервые оптическая активность была обнаружено в кварце, а затем в чистых жидкостях, растворах и парах многих веществ. Оптически активные материалы разделяют на правовращающие (положительное вращающие) и левовращающие (отрицательное вращающие). Это условное деление теряет смысл лишь вблизи полос собственного (резонансного) поглощения среды. Некоторые вещества оптически активны лишь в кристаллическом состоянии, так что их оптическая активность — свойство кристалла в целом, а не определяется строением отдельных молекул. Современная теория оптической активности учитывает взаимодействие электрических и магнитных дипольных моментов, наведенных в молекуле полем проходящей волны, а также дисперсию — зависимость показателя преломления среды от длины световой волны. Дпя нормальной оптической активности показатель преломления увеличивается с ростом длины волны. [c.256]

Выделение отраженных сигналов. Если сигнал с частотой /, не попадает в резонансную область, ограниченную частотами [о и /o+SW, то он может проявиться в спектре, полученном после преобразования Фурье, в форме отраженного сигнала на частоте 2f — fi+2(SW). Отраженные сигналы, как правило, содержат примесь дисперсии и поэтому легко обнаруживаются по отрицательным выбросам. Проверка отраженных сигналов проводится также с помощью варьирования fo или SW ( 8). [c.212]

Частично искажение можно объяснить тем, что суммарная АЧХ - это наложение АЧХ различных участков трубы, пики в которых ввиду разной дисперсии смещены. Ширина и крутизна всех суммируемых резонансных пиков одного порядка и, таким образом, максимальная крутизна суммарной АЧХ почти сохраняется. По данным соображениям построен один из возможных алгоритмов обработки информации. Измеряется величина Ы, равная [c.730]

Рис. 2.4. Характер дисперсии диэлектрической проницаемости а(<в) а - релаксационный б - резонансный в - зависимость а(со) твердого диэлектрика от частоты со поля 3

Для контроля металлов посредством определения их поверхностных механических свойств применяют акустические твердомеры. Основной принцип, реализуемый при рассматриваемом подходе, заключается в наблюдении за реакцией диагностического щупа, приводимого в соприкосновение с контро ли-руемой поверхностью. Реакция обусловлена механическим (в частности акустическим), электромагнитным или электрохимическим взаимодействием щупа с объектом контроля. Механические характеристики определяют на основе регистрации изменения резонансных частот механических колебаний стержня после приведения его в контакт с контролируемой поверхностью при задании определенного усилия прижима, что обеспечивается конструкцией щупа. Используя колебания разных типов (продольные, изгибные, крутильные), можно определить, кроме числа твердости, степень анизотропии поверхностных слоев материала, которая в частности содержит информацию о величине внутренних напряжений в материале. В настоящее время методики развиты применительно к шероховатым поверхностям, что позволяет проводить измерения при минимальной подготовке контролируемой поверхности или вообще без нее. Основу этого обеспечивает статистическая обработка данных, получаемых в близких, но различных точках. Установлена устойчивая статистическая связь между дисперсией приращений при многократном повторении измерений и параметрами шероховатости. [c.27]

Обычно измерения проводят на низшей резонансной частоте (п = 1), так как при повышении частоты возрастает влияние поперечных размеров образца (проявление геометрической дисперсии), требующее уточнения последней формулы. [c.152]

Поскольку свойства полимерных материалов существенно зависят, как отмечалось ранее, от условий энергетического воздействия на них, то значение скорости распространения звуковых колебаний не постоянно и ее дисперсия может быть весьма существенной, зависящей от причины — релаксационной, температурной или резонансной. [c.177]

Фицджеральд [1085] исследовал механическую резонансную дисперсию кристаллических полимеров (поливинилстеарата и других) в диапазоне звуковых частот (100—5000 гц). [c.469]

Причины описанного явления резонансной дисперсии в настоящее время неясны. Оно не может быть объяснено каким-либо из вариантов молекулярной теории, рассмотренных в предыдущих главах, и, по-видимому, отражает структурные особенности областей сравните.тьно бо льщого размера. [c.389]

В связи с тем, что локальные магнитные поля внутри доменов могут существенно отличаться от полей, действуюищх в пределах доменных гранип, эффективные "жесткости" колебаний, связанных с вращением внутри доменов и внутри доменных границ, должны сильно отличаться. Это должно проявляться в наличии по крайней мере двух областей резонансной дисперсии / полидоменного кристалла, из которых одна область должна исчезать при монодоменизации кристалла или отдельных его кристаллитов. По существу, это и было доказано экспериментально в работе С73, однако в ней не удалось получить количественного согласия результатов с основными выводами работы СбЗ (см. табл. I). Перейдем к анализу причин этого противоречия. [c.45]

Диэлектрическая пронипаемость снижается по мере увеличения частоты, в особенности в частотном диапазоне вблизи соо = 1/г. Легко показать, что это значение соответствует перегибу кривой е(со). Такая дисперсия называется релаксационной. Сравнивая характер дисперсии для диэлектрической пронипаемости, связанной с упругими типами поляризапии (рис. 7.6, 7.9), со спектром рис. 7.15, можно установить существенное различие резонансного и релаксапионного спектров. В последнем случае на всех частотах de/duj < О, в то время как при резонансной дисперсии de/duj меняет знак. [c.171]

Действительно, спектры ЯМР высокого разрешения протонов воды в дисперсиях а- и Ь -монтмориллонита [103] характеризуются сдвигом резонансного сигнала в сторону более сильного поля. Это указывает на то, что под влиянием поверхности часть водородных связей в воде граничных слоев толщиной й 7,5 нм (межчастичное расстояние —15 нм) разрушается. Приведенные результаты нашли независимое подтверждение при изучении ИК-спектров водных дисперсий Ыа-монт-мориллонитрила 20—110%-й влажности в области составной полосы (5200—4900 см ) деформационного и валентного асимметричного колебаний связей ОН (г-2 + з) [Ш]- В цитируемой работе было показано, что вклад высокочастотной составляющей 5200 СМ , относящейся к слабосвязанным молекулам воды, в интегральную интенсивность сложной полосы для дисперсий выше, чем для жидкой воды. ИК-спектры полимолекулярных адсорбционных слоев на поверхности кварца в области валентных ОН-колебаний [112] также обнаруживают увеличение поглощения при 3600 см , характерного для слабо нагруженных ОН-групп молекул воды, хотя основная полоса 3400 см сдвинута по сравнению с аналогичной полосой в спектре жидкой воды в сторону меньших частот. (Последнее, по-видимому, связано с образованием более прочных водородных связей между поверхностными гидроксильными группами кварца и адсорбированными молекулами воды первого слоя.) Таким образом, приведенные выше данные указывают на то, [c.39]

Анализ экспериментальных результатов (рис. 1) показывает, что для безводных сырых нефтей диэлектрическая проницаемость зависит от частоты. Эта зависимость обнаруживается в области частот 50кГЦ-100 МГц, в которой диэлектрическая проницаемость нефтей уменьшается, а затем с частоты 100 МГц остается постоянной, причем для различных нефтей она несколько отличается. Таким образом, в диапазоне частот 50 кГц-100 МГц для нефтей обнаруживается область дисперсии диэлектрической проницаемости и тангенса угла диэлектрических потерь. Значения tg5 для нефтей с ростом частоты сначала уменьшаются, а затем эта зависимость приобретает характер размытой резонансной кривой (рис. 1). Максимальные значения для различных исследованных нефтей находятся вблизи частоты 10 Гц. Такая зависимость диэлектрической проницаемости и тангенса угла диэлектрических потерь обусловливается до частот 10 Гц наличием сквозной проводимости, а в мегагерцовом диапазоне (10 -10 ) Гц — явлениями ориентационной поляризации. Поэтому мы считаем, что такая зависимость 1 5 от частоты вблизи 10 Гц объясняется наличием в нефти тяжелых полярных компонентов, которые имеют область аномальной дисперсии в этом диапазоне. [c.143]

После того как магнитное поле доведено до максимальной однородности, т. е. получена нанлучшая разрешающая способность спектрометра, оператор контролирует фазу резонансного сигнала. Это значит, что он добивается такой его формы, которая бы отвечала кривой поглощения. В зависимости от соотношения фазы генератора и приемника, связанных через поглощающие магнитные ядра, может быть получена либо кривая поглощения, либо кривая дисперсии, либо их сумма. Кривая поглощения является более удобной формой записи спектра, особенно при наличии нескольких близко расположенных резонансных сигналов. Кривая поглощения получается в том случае, когда генератор опережает по фазе приемник на 90°. При неточной настройке на сигнал поглощения получается смесь сигналов поглощения и дисперсии. Это дает кривые несимметричной формы, у которых один из склонов опускается ниже осевой линии спектра. В этом случае положение максимума не точно соответствует резонансному значению частоты. Кроме того, такие сигналы нельзя точно проинтегрировать, т. е. находить площади, которые они очерчивают, и сравнивать их с числом поглощающих ядер. [c.174]

Идентификация количественных кривых структурообразования, построенных по изменению модуля быстрой эластической деформации и полученных на основании изменения резонансной частоты собственных колебаний образца, показала их идентичность и соответствие. При этом независимое определение кинетических кривых по изменению различных механических характеристик и сим-батность хода свидетельствуют о правильном отображении процесса и происходящих явлений. Подтверждаются время наступления стадий формирования дисперсной структуры в цементных дисперсиях и происходящие деструктивные явления, которые проявляются одновременно на обеих кривых (рис. 22). [c.56]

О 10 С ман Рис. 46. Кинетика структурообразования дисперсий полуводного гипса с В/Т = 0,8, полученные по изменению модуля быстрой эластической деформации (/) и резонансной частоты (2) [c.98]

Исследования проводили комплексно. О кинетике структурообразования цементно-глинистых дисперсий в начальных стадиях твердения при температуре 90° С судили по изменению резонансной частоты (рис. 60), а при повышении температуры твердения до 130° С — косвенным образом по изменению электросопротивления гидратирующихся в автоплаве суспензий (рис. 61), основываясь на [c.123]

Рис. 60 иллюстрирует различную скорость процессов структурообразования и характер их течения в твердеющей системе цемент — глина — вода в зависимости от кристаллического строения используемых глинистых минералов. Наиболее быстрое образование пространственной коагуляционной структуры, соответствующее концу первой стадии и сопровождающееся деструктивными явлениями (спад резонансной частоты), наблюдается в цементно-палыгорскито-вой и монтмориллонитовой суспензиях (через 32—40 мин от начала твердения) наименее в дисперсиях с использованием в качестве наполнителя каолинита и гидрослюды (соответственно через 55 и 57 мин от начала твердения). Подобная закономерность имеет место при образовании и развитии на основе сформировавшейся коагуляционной структуры пространственного кристаллизационного каркаса. Третья стадия структурообразования происходит в интервале 180— 240 мин для цементно-глинистых дисперсий с добавками палыгорскита, монтмориллонита и каолинита для гидрослюдистой добавки этот выход наступает несколько позже. [c.124]

Рис. 153. Дисперсия и резонансное поглощение классического обобщенного осциллятора 1,2 — Х /Х 3,4 х7Хз Л 5 — (3 1 2, — (5=10

На практике этот идеальный случай, когда все ядра макр( скопического образца имеют одинаковую ларморову частоту, и реализуется, поэтому поперечная намагниченность возникает ка до, так и после достижения точных резонансных условий. Есл соо изменяется достаточно медленно, то вектор М описывает oi ружность во вращающейся системе координат (рис. VII. 6). Есл изобразить его компоненты Мх и (обозначаемые как и и соответственно) как функцию разности частот Дсо = соо — со, 1 получим кривую дисперсии для Мх и кривую поглощения ДД Му (рис. VII. 7). Эти компоненты поперечной намагниченное различаются по фазе на 90°, но они обе могут быть измерен поскольку, согласно закону Фарадея, индуцированный электр ческий ток в неподвижной системе координат С пропорционаЛ периодическому изменению aMx/dt или dMyfdt. В силу очев ных причин приемная катушка монтируется вдоль оси у. [c.232]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология