Идеальная система цилиндрических пор

ИДЕАЛЬНАЯ СИСТЕМА ЦИЛИНДРИЧЕСКИХ ПОР [c.106]

Идеальная система цилиндрических пор [c.35]

Для расчета распределения тока в электроде возвращаемся к идеальной картине цилиндрической поры (см. фиг. 15) [32, 33]. Система координат теперь выбирается так, что ее начало находится в плоскости геометрической поверхности электрода и ось 2, совпадая с осью поры, направлена в сторону газовой камеры. [c.264]

Стационарные осесимметричные течения идеальной несжимаемой жидкости описываются в цилиндрической системе координат х, г, д системой уравнений [c.203]

К методам получения контролируемой вынужденной конвекции в исследованиях кинетики электродных процессов относятся следую щие вращающийся цилиндрический электрод [168], вращающаяся ячейка с цилиндрическими электродами [285], трубчатый электрод, через который протекает раствор [296 - 298], отдельные проволочные электроды и электроды в виде сетки в проточных системах [528], а также близко расположенные параллельные плоские электроды в про точных системах [77, 213, 365]. Ни один из них не дает близкую к идеальной однородность толщины нернстовского диффузионного слоя, характерную для вращающегося дискового электрода. [c.184]

Оо фокусирующие устройства, используемые в масс-спектроскопия, фокусируют — ионные лучи лишь в одной плоскости, и потому они эквивалентны цилиндрическим линзам. Были описаны приборы, в которых применены все эти методы фокусировки первого и более высокого порядка. Известны также методы получения идеальной двойной фокусировки были сконструированы приборы, использующие подобные системы. Еще один важный метод фокусировки пучка ионов — по времени пролета , используется в масс-спектрометрах, которые описаны позже. В этом методе все ионы с определенным отношением массы к заряду достигают коллектора в одно и то же время и могут быть отделены от ионов с иным отношением массы к заряду, которые попадают на этот же самый коллектор в иное время. [c.17]

Теорема Гиббса об аддитивности следует из представления об идеальном газе как системе не взаимодействующих друг с другом частиц. Пусть смесь идеальных газов заполняет цилиндрический сосуд В, который вставлен внутрь другого такого же сосуда Л (рис. 25, положение 1). Представим себе, что все стенки наружного сосуда А непроницаемы для всех молекул- смеси, кроме крышки-диафрагмы этого сосуда а, которая проницаема для молекул [c.254]

При проведении опытов трудно найти такие условия, которые дали бы возможность оценить влияние на процесс фильтрации каждого. фактора в отдельности. Прежде всего, еще никому не удалось приготовить филыр, соответствующий идеальной модели, т. е. состоящей из однородной системы одинаковых цилиндрических нитей, расположенных в определенном геометрическом порядке. [c.211]

Неидеальные ролики и деформации. Обычно ролик, будучи идеальным цилиндрическим или слегка выпуклым в статических условиях, не останется таким в динамических условиях. В процессе работы ролики деформируются, их оси изгибаются так, что повышается натяжение в тканях. Если к тканям приложено достаточно большое натяжение, то возможна также деформация опор. Неодинаковость деформации опор на обоих концах роликов может приводить к перекосу ткани. Таким образом, цилиндрический ролик в статических условиях под действием большого натяжения ткани становится выпуклым при вращении относительно непрерывно деформирующейся оси. Ролики, деформированные под действием нагрузки, могут служить причиной нарушения устойчивости в направляющих системах. [c.185]

Формулы для кф находятся эмпирически или выводятся на основе замены реальной пористой среды эквивалентной в некотором смысле моделью ( идеальный грунт — система параллельных цилиндрических пор, фиктивный грунт — система геометрически правильных шаров и т. п.), а неадекватность такой замены характеризуется введением определяемых экспериментально поправочных множителей (типа коэффициента формы, коэффициента извилистости). Так, для модели идеального грунта получена формула Козени—Кармана [23, 24] [c.190]

Рассмотрим теперь течение идеальной жидкости по радиальному каналу, образованному двумя дисками и радиальными направляющими. Течение будем рассматривать в цилиндрической системе координат. Предполагая, что движение жидкости является вихревым, на основании векторного анализа можем написать (учитывая, что я,-=0ф=0) [c.62]

Рис. 6. Система координат и геометрия идеального цилиндрического подшипника

Наиболее важной характеристикой масс-спектроскопа является метод, которым осуществляется фокусировка ионного пучка. Эту характеристику очень удобно использовать при разделении приборов иа отдельные типы. Фокусировка улучшает степень разделения соседних масс, увеличивает интенсивность измеряемого ионного пучка и, таким образом, делает измерение интенсивности и положения пучка более точным. Область применения того или иного масс-спектроскопа определяется в большой степени эффективностью фокусировки. Возможны следующие типы фокусировки, использующиеся для концентрирования ионов одинаковой массы в пучок фокусировка по направлению, в которой ионный пучок формируется из ионов, имеющих различное начальное направление, но одинаковую скорость, фокусировка по скорости, в которой ионный пучок формируется из ионов, имеющих различную скорость, но предполагается, что все они обладали одним и тем же начальным направлением. В случае двойной фокусировки ионный пучок формируется из ионов, обладающих различной начальной скоростью и направлением. За редкими исключениями, фокусирующие устройства, используемые в масс-спектроскопии, фокусируют ионные лучи лишь в одной плоскости, и потому они эквивалентны цилиндрическим линзам. Были описаны приборы, в которых применены все эти методы фокусировки первого и более высокого порядка. Известны также методы получения идеальной двойной фокусировки были сконструированы приборы, использующие подобные системы. Еще один важный метод фокусировки пучка > ионов — по времени пролета , используется в масс-спектрометрах, которые описаны позже. В этом методе все ионы с определенным отношением массы к заряду достигают коллектора в одно и то же время и могут быть отделены от ионов с иным отношением массы к заряду, которые попадают на этот же самый коллектор в иное время. [c.17]

Пример. Рассмотрим идеальный газ, состоящий из N одинаковых одноатомных молекул и находящийся в вертикальном цилиндрическом сосуде, который закрыт сверху поршнем массы т и единичной площади. Предполагается, что поршень может скользить в сосуде без трения. Равновесное положение поршня обеспечивается уравновешиванием веса поршня mg силой давления газа pS = р = кТп, т. е. в нашем случае силой kTN/V, где V — объем газа. При свободном движении поршня объем V самопроизвольно меняется, т. е. является внутренним параметром. В то же время координату поршня V можно рассматривать как одну из динамических переменных, это же самое относится к соответствующему импульсу. Несложным расчетом для данной системы нетрудно найти энтропию и внутреннюю энергию, соответствующие фиксированному значению V [c.25]

Адзуми [42] видоизменил модель идеального грунта , приняв пористое тело в виде системы цилиндрических параллельных капилляров, диаметры которых изменяются вдоль длины. Каждый капилляр в отдельности состоит из серии капилляров разной длины и разного диаметра, последовательно соединенных между собой. Схематически модель пористого тела по Адзуми дана на рис. 14. [c.50]

Для случая неаднабатнческих реакторов и реакторов, снабженных рубашками, простейший метод, позволяющий в первом приближении учесть изменение температур, предусматривает допущение о локализации этих градиентов у стенки. Иными словами, предполагается, что по поперечному сечению реагирующей среды температура системы имеет постоянное значение Т( (как это имеет место в реакторе идеального вытеснения), но у стенки она меняется до значения Тц7, причем изменение носит ступенчатый характер (рис. 10,г). Такое допущение, несомненно, является весьма грубым, хотя оно и лучше допущения о равенстве и Т у. С учетом сказанного расчет адиабатического реактора проводят так же, как и реактора идеального вытеснения (как это указано в 2.2, а также в Приложении II к настоящей главе), с той лишь разницей, что теперь в уравнение теплового баланса вводится член, характеризующий теплопередачу через стенку. Для наглядности рассмотрим цилиндрический реактор вытеснения, у которого 11А — площадь стенки, соответствующая элементу объема реактора с1Уг, приведенного на рис. 9. Если г — радиус цилиндра, то нетрудно видеть, что ёА =2с1Уг/г. Следовательно, количество тепла, перенесенного от среды к стенке в элементе йУг, будет равно [c.54]

Даны физическая модель и математическое описание процесса нанесения слоя вспомогательного вещества на цилиндрическую поверхность фильтровального патрона с учетом геометрических характеристик фильтра, свойств вспомогательного вещества, скорости процесса концентрации суспензии [388]. Приняты следующие допущения нанесение слоя происходит в замкнутой циркуляционной системе фильтр — смеситель вспомогательное вещество несжимаемо в системе осуществляется идеальное перемешивание основной слой наносится на имеющийся топкий слой вспомогательного вещества. При анализе введено понятие вероятности проникания частиц с жидкой фазой через ранее нанесенный слой вспомогательного вещества единичной толщины. Получены уравнения, позволяющие определить продолжительность иансссиия слоя вспомогательного вещества при постоянпглх производительности насоса или разности давлений с разбиением области интегрирования на равные участки. [c.361]

В однорядном реакторе идеального вытеснения [3] в трубку, диаметр которой лишь ненамного превышает диаметр зерен катализатора, помещают ряд зерен катализатора, чередуя их с разбавляющими цилиндрическими таблетками пз инертного мате-р1шла. Проходя в зазоре между разбавляющей таблеткой и стенкой трубки, газ принимает температуру стенки, этим обеспечивается изотермпчпость наружной поверхности катализатора. Так как ширина зазора мала, а следовательно, скорость газа в зазоре велика, то это предотвращает продольную днффузию. Поскольку прп прохождении газом зернистого материала длина пути перемешивания по порядку величины совпадает с диаметром зерна, то отдельное зерно катализатора функционирует в условиях, приближающихся к режиму идеального перемешивания. Эта аргументация, по мнению авторов метода, позволяет им моделировать однорядный реактор системой последовательно соединенных одинаковых по объему перемешивания реакторов. [c.169]

Идеальной моделью адгезии может служить также показанная на рис. 1-27 (гл. I) система, состоящая из двух пластин, разделенных пленкой жидкости. Если жидкость смачивает обе пластинки и мениск является цилиндрическим, то давление Лапласа Р равно 2уЦх, а сила, прижимающая пластины друг к другу, определяется выражением [c.361]

Системы для очистки корпуса от настылей. Наиболее простым усфойством для очистки внуфенней поверхности корпуса служит вал со скребками, который закреплен по оси корпуса в подшипниках, связанных с фундаментом печи, и может иметь самостоятельный привод. Кроме того, вал со скребками используется и для перемешивания материала. Основная проблема при очистке корпуса скребками — отклонение внуфенней поверхности корпуса от идеально цилиндрической, а также изменение диаметра корпуса при разофеве печи, овальность бандажей и роликов. [c.775]

При исследовании фильтрации газа в грунтах Л. С. Лейбен-зон [36] исходил из модели пористой системы как пучка прямых цилиндрических параллельных капилляров одинакового радиуса ( идеальный грунт ) или слоя шарообразных частиц одинакового размера ( фиктивный грунт ). Схема идеального грунта (рис. 13) при изучении сорбционных процессов принималась в работах Дамкелера [37], Баррера [38], Флада [39] и других авторов [40, 41]. [c.50]

Уравнение (112) дает идеальную кривизну днища, если задан определенный угол спирали, и нить мол<ет быть уложена как запроектировано. Часто это трудно выполнимо и обычно ограничиваются рисунками, не поддающимися упрощению. Например, когда намотка ведется в одной плоскости, как в системе Vermant Ball Winding (намоточная головка показана на рис. 7.26), угол Ое при намотке днищ меняется с изменением расстояния от оси. Угол меняется от 9 на конце цилиндрической части до 90°, где намотка касается кромки отверстия в днище. Здесь кривизна днища должна быть рассчитана сучетом меняющихся условий, поэтому необходимо намотать первоначальный образец, наблюдая за углом намотки, а затем внести поправки в расчетную кривую, исходя из полученных данных. Далее изготавливают изделие с измененной кривизной, которое можно использовать как образец, для испытаний. Такую намотку называют плоскостной намоткой, так как намотка ведется в одной плоскости. [c.217]

Использование циклонного эффекта для интенсификации процесса сушки позволяет совместить в одном аппарате процессы сушки и сепарации высушенного продукта из потока отработанного теплоносителя. Такая возможность реализована в спиральной пневмосушилке (рис. 5.2.26). Аппарат состоит из вертикального цилиндрического корпуса 7, в котором сушильная зона сформирована спиральной лентой 3, днищем 8 и крышкой 2, образующих канал прямоугольного сечения в форме спирали Архимеда, плавно переходящий в сепарирующую камеру 7 типа возвратно-поточного циклона. Г азовзвесь высушиваемого материала движется в спиральном канале в условиях идеального вытеснения, что обусловливает максимальное значение движущей силы процесса сущки, и при большой относительной скорости между дисперсной и газовой фазами, обеспечивающей интенсивный тепломассообмен. Прямоточное движение газа и материала позволяет значительно повысить начальную температуру теплоносителя по сравнению с вихревыми сушилками, а следовательно, уменьшить требуемый по тепловому балансу его расход. Спиральные сушилки позволяют заменять громоздкие двухступенчатые системы пневматических труб-сушилок. [c.519]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология