Поле электрическое напряженность

Как показывают кривые рис. 54, понижение поверхностного натяжения органическими соединениями и, следовательно, их адсорбция являются наибольшими при потенциалах, соответствующих максимумам кривых, полученных в отсутствии этих добавок, т. е. когда электростатическое поле, обусловленное скоплением ионов у поверхности, наиболее слабо. Это наводит на мысль, что адсорбция нейтрального органического вещества сильно зависит от напряжённости электрического поля в двойном слое, обусловленного заряженными компонентами. Фрумкин и Батлера выдвинули теории, хорошо согласующиеся с экспериментальными данными по этому вопросу. Наиболее сильно поляризуемые молекулы воды (обладающей наибольшей диэлектрической постоянно ) стремятся притягиваться к поверхности вместо слабее поляризуемых органических молекул (с меньшей диэлектрической постоянной) по мере того, как напряжённость поля у поверхности возрастает благодаря электростатическому притяжению ионов к поверхности при отклонении потенциала of значения, соответствующего максимуму кривой. Это явление аналогично втягиванию тел с большой диэлектрической постоянной в область наиболее сильного электрического поля. Выигрыш в работе при адсорбции тем сильнее возрастает с напряжённостью поля в поверхностном слое, чем больше поляризуемость молекул. [c.449]

Для регистрации альфа-излучения лучше использовать пропорциональные 47г- и 2тг-счётчики, в которых препарат вносится внутрь детектора. В пропорциональных счётчиках также происходит ударная ионизация, однако напряжённость электрического поля меньше и разряд не распространяется на всю длину нити. Режим пропорциональности (амплитуда импульса пропорци- [c.105]

Для дальнейшего изложения нам понадобятся определения и пояснения параметров и понятий, которые в настоящее время являются общепринятыми при разработках ионно-оптических схем (ИОС) для электромагнитных сепараторов. Под ионно-оптической схемой подразумевают часть пространства, в котором задано распределение напряжённости магнитного и электрического полей (стационарных или нестационарных), семейства траекторий и их фокусы. Физически траектории представляют собой изображение пути заряженных частиц (ионов) в заданных полях. В одном из фокусов размещается источник частиц (ионов), в остальных размещаются приёмные устройства. [c.300]

Иногда рассматривают ионизацию при помощи электрического поля с высоких (ридберговских) состояний с большим квантовым числом п. Напряжённость электрического поля, необходимая для ионизации атома, находящегося [c.400]

Экстракция ионов. Если экстракция производится в электрическом поле напряжённостью [c.411]

Как известно, при наличии электрического поля напряженности JS и магнитного поля напряжённости Н на частицу с зарядом е, движущуюся со скоростью V, действует сила [c.132]

Обозначим через длину свободного пробега заряженной частицы, через —промежуток времени, за который частица летит свободно от соударения до соударения, через —длину того пути, который частица при этом проходит в направлении поля, через X, т и I—средние значения тех же величин, через V—скорость теплового движения, через и-—усреднённую скорость поступательного движения частицы на отрезке / , через Е—напряжённость электрического поля, через т—массу частицы, через е—её заряд. В таком случае ускорение, сообщаемое полем [c.168]

Рассмотрим движение электрона в однородном магнитном поле, созданном внутри длинного соленоида, обтекаемого током. Введём цилиндрические координаты 2, г и ср, причём ось г совпадает с осью соленоида. Компоненты напряжённости магнитного поля будем обозначать через Н , Н. Допустим, что электрическое поле внутри соленоида равно нулю. По закону Лоренца уравнения движения электрона будут иметь вид [c.194]

При исследованиях напряжённости поля в тёмном катодном пространстве наблюдают отклонения пучков катодных лучей в поле разряда или пользуются расщеплением спектральных линий в электрическом поле. Последний метод не искажает разряда введением посторонних тел или пучка электронов, но применим лишь ирх сильных полях и, следовательно, лишь в случае аномального катодного падения. Приводим на рис. 106 кривую распределения напряжённости поля, снятую этим способом, и вытекающую отсюда кривую распределения пространственных зарядов. [c.265]

Об изменении напряжённости электрического поля нижних слоёв земной атмосферы с высотой даёт понятие следующая таблица 9 [c.415]

Для определения напряжённости электрического поля в данной области разрядного промежутка при сильных полях можно пользоваться расщеплением спектральных линий в электрическом поле. Результаты, полученные этим методом в случае больших давлений газа, надо истолковывать с осторожностью, так как при большой концентрации частиц газа и электронов можно принять за напряжённость разрядного (макроскопического) поля напряжённость атомных полей [16]. [c.66]

Для определения подвижности электронов Таунсендом применён метод одновременного отклонения распространяющегося в газе пучка электронов электрическим и магнитным полем [913, 931, 932]. Фотоэлектроны, образованные на катоде К (рис. 122), попадают через щель 5 в область равномерного поля между Я и / о. Равномерность поля обеспечена добавочными электродами Ях, Яг, Яз- Пучок электронов претерпевает в газе некоторое рассеяние и улавливается пластинками щ, П2 и щ. Система пластинок Пи 2 и Пз сдвинута относительно оси пучка на расстояние и поэтому токи на сегменты П1 и Пз, /1 и /3 не равны между собой. Включая магнитное поле перпендикулярно к плоскости чертежа и изменяя напряжённость этого поля Н, отклоняют пучок электронов так, чтобы добиться равенства токов /1 и /3. Скорость смещения пучка движущихся в электрическом поле электронов под действием магнитного поля [c.265]

Расщепление линий поглощения атомов в электрическом поле. Влияние электрического поля на ширину атомных линий было открыто И. Штар-ком в 1913 г. Электрическое поле напряжённостью Е так же, как и магнитное, сообщает атому дополнительную энергию АЕ . Вырожденные подуровни приобретают индивидуальность, возникает штарковское расщепление спектральных линий. Однако в отличие от магнитного расщепления, АЕ зависит от значения главного квантового числа п. Для атома водорода и атомов [c.397]

Интересно влияние на пучок электронов его собственного пространственного заряда. При движении такого пучка в вакууме отрицательный пространственный заряд, созданный электронами пучка, приводит к некоторому рассеянию электронов, выражающемуся в увеличении поперечного сечения пучка по мере его продвижения вперёд. При больших скоростях пучка это действие компенсируется электродинамическим притяжением движущихся параллельно электронов. Рассеяние пучка электронов наблюдается в газе при образовании электронных лавин, вызванных единичными электронами. В тех случаях, когда в объём, занятый газом при напряжённости продольного электрического поля, равной нулю или очень малой, поступает пучок быстрых электронов, пространственный заряд созданных пучком мало подвижных положительных ионов препятствует рассеянию электронов пучка. При определённых условиях это действие особенно сильно и приводит к так называемой газовой фокусировке пучка электронов. [c.298]

Правильный выбор конструкции и параметров антенны позволяет реализовать потенциальную производительность установки, задаваемую потоком плазмы из источника G = MiniVizS. В частности, выбором антенны определяется, будут ли нагреты ионы по всему сечению S плазменного столба. На практике для выбора антенны целесообразно воспользоваться формулами (7.2.3), (7.2.10) и (7.2.12). Таким образом, будут определены средний волновой вектор электрического поля kz, напряжённость поля Е и длина зоны нагрева L, обеспечиваюш,ие селективность нагрева. [c.318]

Возможность разделения ионов в электростатическом поле демонстрирует уравнение (4.2.2), которое описывает движение заряженной частицы с фиксированными и т/е в поперечном поле напряжённости Е с протяжённостью L. Траектория движения иона в таком поле описывается параболой, причём tg0g является тангенсом угла, образованного при пересечении касательной к этой траектории на выходе из поля с осью поля, совпадающей с вектором движения иона на его входе. Из уравнения (4.2.2) видно, что, при условии V — onst с помощью такого поля можно получить спектр масс, так как для ионов с различными т/е величины tg0g будут отличаться. Однако после прохождения одного и того же ускоряющего поля ионы с разными массами, но с одинаковым зарядом будут иметь разные скорости (пропорциональные т / ). Вместе с тем, такие ионы будут иметь одинаковую кинетическую энергию mv (см. (4.2.5)) и, следовательно, отклонятся в поперечном электростатическом поле на один и тот же угол. Создать же источник ионов, на выходе которого все частицы имеют одинаковые скорости, представляет собой большие трудности. По этой причине статическое электрическое поле можно применять только для разделения ионов по энергиям. [c.91]

Третьим параметром электрического состояния нинчнпх слоёв земной атмосферы является плотность вертикального электрического тока в атмосфере ц она связана с удельной электропроводностью воздуха / и с напряжённостью поля Е известным соотношением [c.415]

В отличие от водородоподобных атомов, сложные, многоэлектронные атомы в основном и низковозбужденных состояниях не имеют собственного дипольного момента [80]. Дипольный момент у таких атомов появляется только при действии постоянного электрического поля и обычно пропорционален величине приложенного поля. Поэтому добавочная энергия, приобретаемая атомами, пропорциональна квадрату приложенной напряжённости [c.398]

Холодная эмиссия. Сог.ласно формуле (4,27) эмиссионный ток г ири малом Т очень мал. С другой стороны, внешнее поле, уменьшая работу выхода, увеличивает эмиссионный ток. Спрашивается, нельзя лп настолько увеличить внешнее поле, чтобы эмисснонный ток достиг заметной величины при температуре металла порядка комнатной. Опыт показывает, что подобное явление действительно имеет место. Если в вакууме поместить на очен1. близком расстоянии один от другого два металлических электрода п постепенно увеличивать наложенную между ними разность потенциалов, то вакуум, как бы высок он ни был, пробивается. Однако формула (6,8) к этому случаю не приложима, и при комнатной температуре электронная эмиссия наблюдается при напряжённостях поля, в 100 раз меньших, чем вытекает из этой формулы. Это явление называют холодной эмиссией. Оно не находит объяснения, если рассматривать любое явление электронной эмиссии только как выход электронов из металла благодаря перескакиванию наиболее быстрых из пих через потенциальный барьер на границе металла. Такое рассмотрение основано на представлении об электроне как о частице, обладающей электрическим -зарядом и массой и двигающейся в электрическом поле по законам классической электродинамики и механики. [c.36]

Явления, имеющие место в тех частях разрядного промежутка, где не могут иметь места нарастание п распространение электронных лавин, так как там напряжённость электрического поля недостаточно велика, были расшифрованы теорией газоразрядной плазмы, созданной Ленгмюром и его школой, начиная с 1924 года. Плазма представляет собой сильно ионизованный газ, и её можно рассматривать как смесь нейтрального газа, газа, состоящего из положительных ионов, и электронного газа. Часть молекул или атомов нейтрального газа находится в возбуждённом состоянии. В некоторых случаях часть отрицательно заряженных частиц в плазме составляют отрицательные ионы. Концентрация полож1ггельных ионов равна или почти равна концентрации электронов (или концентрации электронов и отрицательных ионов, вместе взятых). То беспорядочное (хаотическое) движение, которое присуще электронам и ионам в плазме наравне с нейтральными молекулами — тепловое движение, — преобладает над направленным движением электронов и ионов в электрическом поле разряда. Средняя энергия хаотического движения электронов много выше средней энергии теплового движения молекул газа. Это обстоятельство характеризуют выражением температура электронов много выше температуры нейтрального газа. [c.392]

На основании этого закона и зная массу частицы и напряжённость того и другого поля в каждой точке, можно найти траекторию частицы в высоком вакууме. Решение этой задачи и, в частности, задачи о фокусировке электронных пучков при помощи электрических и магнитных полей составляет предмет того раздела электроники, который носит название электронной оптики и о котором будет итти речь в гл. VII. [c.132]

Б. Т р и о д. В трёхэлектродной электронной лампе—триоде— напряжённость электрического поля около катода и тесно связанная с этой напряжённостью сила эмиссионного тока с катода зависят не только от разности нотенпиалов анод—катод 11 , но и от разности потенциалов сетка—катод Так как сетка находится на более близком расстоянии от катода, чем анод, и, кроме того, в значительной степени экранирует пространство около катода от поля, создаваемого анодом, то С/с оказывает на ненасыщенный эмиссионный ток с катода гораздо большее влияние, чем напряжение на аноде 17 - Чтобы иметь возможность применить к анодному току 1ц триода закон трёх вторых, в теории триода вводят условное понятие действующего напряжения. Под действующим напряженпем 7д понимают ту разность потенциалов между сеткой и катодом, прп которой сила эмиссионного тока с катода, ограниченная пространственным зарядом, имела бы при отсутствии анода ту же самую величину, которую она имеет при напряжении на сетке 7с и напряжении на аноде 17а- Опыт показывает, что действующее напряжение 11ц может быть выражено соотношением [c.148]

Характер движения заряженных частиц в газе прп валичын электрического поля. При наличии в газе электрического поля напряжённости Е движение заряженной частицы— иона или электрона—отличается от обычного хаотического движения частиц газа на беснорядочное тепловое движение частицы под действием поля накладывается направленное движение вдоль силовой линии поля. Путь заряженной частицы от одного соударения до дрз гого уже не прямолинейный, а параболический, загибающийся в направлении поля. Частица постепенно приближается к электроду, знак заряда которого противоположен знаку заряда частицы. Описываемый частицей за какой-либо промежуток времени Дунуть Д со всеми его поворотами и зигзагами будет больше, чем то расстояние x, которое частииа за это время проходит в направлении поля. [c.159]

В случаях эндо моса, между концами капилляра или сторонами пористой перегородки создаётся разность потенциалов, и измеряется скорость истечегия или давление, необходимое для прекращения течения жидкости. Измерения потенциалов истечения заключаются в измерении разности потенциалов при пропускании жидкости через трубку. Во всех этих случаях измеряется либо скорость относительного движения двух фаз в электрическом поле, либо, наоборот, напряжённость поля, возникаюш,его при таком движении. [c.453]

Фазовая фокусировка потока электронов. Особый случай воздействия электрического поля на электроны в электровакуумных приборах представляет собой так называемая фазовая фокусировка электронного потока. Фазовая фокусировка достигается при прохождении равномерного прямолинейного потока. электронов через область переменного поля, в которой силовые линии совпадают с прямолинейной траекторией электронов. Допустим сперва, что электроны потока пробегают эту область за промежуток времени, во много раз меньший, чем период переменного поля, так что изменением напряжённости поля за это время можно пренебречь. Для наглядности предположим, что переменное поле создано между двумя сетками, расположенными перпендикулярно к траектории электронов и находящимися одна от другой на малом расстоянии и что разность потенциалов между. этими сетками изменяется во времени по закону 7= /ц51п шЛ [c.203]

Впервые сочетание фотоэффекта с несамостоятельным разрядом в газе исследовал А. Г. Столетов, назвавший совокупность наблюдаемых им явлений актино-электрическими явлениями. От наблюдений в воздухе при атмосферном давлении Столетов перешёл к измерениям при пониженном давлении и нашёл,что с уменьшением давления воздуха р сила актино-электрического тока сперва возрастает, затем начинает падать. Столетов установил, что если менять от опыта к опыту разность потенциалов между анодом и катодом, то максимум тока соответствует всегда одному и тому же определённому значению отношения напряжённости поля Е к давлению р. При построении своей теории Таунсенд исходил из экспериментальных результатов, полученных Столетовым. Он дал объяснение наблюдённому Столетовым явлению и ввёл для него [c.242]

Удары молнии вызывают в атмосфере электромагнитные импульсы, распространяющиеся иногда на очень большие расстояния (6000—7000 км). Эти импульсы мешают работе радиостанций и называются атмосфери-ками, или атмосферными помехами. Наблюдение над атмосферными помехами ведётся систематически при помощи антенн, соединённых с осциллографами. Первым по времени прибором для регистрации атмосфериков был грозоотметчик основоположника радио Александра Степановича Попова, установленный им на метеорологической станции Лесного института в Петербурге в 1896 году. Статистика показывает, что число атмосфериков по всему земному шару больше, чем число молний. Атмосферики наблюдаются во время дождя без грозовых разрядов, а также во время снежной пурги и обычно сопровождаются наличием высокой напряжённости электрического поля в атмосфере. [c.369]

Таким образом при движении заряженных частиц в газе при наличии электрического поля сперва на некотором расстоянии от исходной точки пути и в течение некоторого времени от момента начала движения имеет место неустановившееся движение с постоянно увеличивающейся компонентой скорости в направлении силовых лиций поля. Так как с увеличением кинетической энергии частицы количество энергии, отдаваемое ею при каждом упругом столкновении, становится всё больше и больше, а приобретаемое в среднем на расстоянии свободного пути количество энергии остаётся неизменным, то увеличение скорости заряженной частицы по мере её движения вперёд становится всё меньше и меньше. Скорость переносного движения (дрейфа) частицы приближается к своему предельному значению асимптотически [907]. То расстояние Е от начала движения, которое заряженная частица проходит до того места, где её движение можно принять за установившееся, и то время т, которое затрачивается на прохождение этого расстояния, зависят от доли энериии, теряемой частицей в среднем при кавдом столкновении. С другой стороны, Ь я X тем больше, чем меньше плотность газа L и т зависят от напряжённости поля Е. В случае положительных и отрицательных ионов, движущихся в газе большой плотности (например, при атмосферном давлении), их очень малы ими можно пре- [c.262]

Смотреть страницы где упоминается термин Поле электрическое напряженность: [c.340] [c.199] [c.248] [c.38] [c.253] [c.265] [c.403] [c.310] [c.80] [c.10] [c.10] [c.150] [c.161] [c.196] [c.219] [c.242] [c.379] [c.416] [c.19] [c.263] [c.271]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология