Излучение Частицы источники

Радиационные воздействия включают как электромагнитные (рентгеновское и 7-излучение), так и корпускулярное излучение (ускоренные электроны, быстрые заряженные частицы). Источниками радиационного воздействия служат радиоактивные изотопы и специальные ускорители частиц. [c.91]

Химические источники свободных радикалов в отличие от систем, где свободные радикалы возникают под действием таких физических факторов, как фотоны, излучения частиц с высокой энергией, электрический [c.16]

Предельно низкие концентрации (10 -10 %) О, С, N и В определяют путем активации образца ускоренными протонами или а-частицами. Источник излучения в этом случае-циклотрон. При использовании для активации заряженных частиц можно определять в чистых в-вах Са, Ti, V, Nb, Y с пределами обнаружения 10 -10 % [c.73]

Для расчета Р. з. определяют требуемую кратность ослабления излучения К = Ра/Р, где Р и Я-мощность дозы (или плотности потока излучения) в заданных точках, соотв. без защиты и допустимая (или необходимая). В случае непосредственно ионизирующего излучения (пучки электронов, протонов, а-излучение, др. заряженные частицы) Р. з. обеспечивается слоем любого материала толщиной более их пробега. Напр., при одинаковой энергии в 1 МэВ пробеги электронов, протонов и а-частиц в воде равны 4300, 22,5 и 5,8 мкм соответственно. Защиту от интенсивных потоков электронов и р-излучения рассчитывают с учетом образующегося в источнике и защитном материале тормозного рентгеновского излучения. В случае косвенно ионизирующего излучения (у- и рентгеновское излучения, поток нейтронов) учитывают энергетич. спектр, угловое и пространств, распределение излучения, геометрию источника (точечный, протяженный, объемный) соответственно выбирают конструкцию защиты (геометрию, состав защитного материала, толщину его слоя и т.д.). [c.149]

РАДИОНУКЛИДЫ, нуклиды, ядра к-рых радиоактивны. По типам радиоактивного распада различают а-Р., -P., Р., ядра к-рых распадаются по типу электронного захвата, и Р., ядра к-рых подвержены спонтанному делению (см. Радиоактивность). Испускание радиоактивными ядрами а- и -частиц, а также электронный захват обычно сопровождаются испусканием рентгеновского или у-излучения, поэтому большинство Р. представляет собой источники электромагн. излучения. Напр., источником у-излучения являются ядра -радиоактивного °Са, широко используемого в т. наз. кобальтовых пушках и др. радионуклидных приборах. Число чистых Р., при распаде ядер к-рых испускается только корпускулярное а- или -излучение, не сопровождаемое электромагн. излучением, невелико. К чистым -излучате-лям относятся Т ( Н), " С, Р и нек-рые др. [c.170]

Принцип действия электронных источников основан на преобразовании электроэнергии с помощью специальных электронных устройств или ускорителей потока частиц. Источники излучения на базе электронных устройств могут создавать рентгеновское излучение, гамма-излучение, бета-излучение. Бетатроны, линейные ускорители и микротроны непосредственно создают поток быстродвижущихся электронов, а если направить его на мишень из определенного материала, можно получить электромагнитное (тормозное и характеристическое) излучение с энергией квантов, завися- [c.269]

Радиоизотопные источники имеют дискретный спектр излучения, состоящий обычно из излучения частиц и у-квантов с различной энергией. Они могут создавать все виды ионизирующих излу- [c.278]

Стронций-90 в равновесии с иттрием-90, образующимся при распаде, является наиболее пригодным для изготовления сильных источников благодаря высокой энергии -излучения и связанным с этим относительно низким поглощением излучения в источнике. Однако -частицы с высокой энергией при взаимодействии с материалами создают рентгеновское излучение, которое должно экранироваться так же, как и у-излучение, чтобы мощность излучения возле детектора не превышала допустимого предела. Попадание стронция-90 в организм так же опасно, как и RaD, поскольку он откладывается главным образом в костях и его присутствие там в течение длительного времени приводит к тяжелым нарушениям функций кроветворных органов. Поэтому источник, безусловно, должен быть заключен в оболочку, термостойкую и устойчивую к коррозии. [c.140]

В целом ядерные реакции во многих случаях широко используются в изотопной технике — для получения радиоактивных изотопов из стабильных на ускорителях и в реакторах [18-22], в активационном анализе, в детекторах частиц, источниках излучения и т.д. При этом реализуются разные типы реакций, которые будут обсуждаться в соответствуюш,их разделах данной книги. [c.25]

В блокировочных устройствах с использованием радиоактивных веществ опасная зона ограждается счетчиками радиоактивных частиц, улавливающими излучения радиоактивного источника из браслета или кольца, надеваемых на руку работающего (рис. 13). [c.93]

Вначале вторичные эффекты связывали с выбиванием электронов из катода положительными ионами. Теперь мы знаем, что эмиссия вторичных электронов обусловлена не только потенциальной и кинетической энергией положительных ионов, но также и другими процессами, как, например, приходом на катод фотонов, нейтральных и метастабильных частиц (стр. 98). Таким образом, отклонение кривой рис. 89 от прямой объясняется тем, что при больших межэлектродных расстояниях электроны, испускаемые катодом, состоят из двух групп. Одна группа — первичные электроны — обусловлена излучением внешнего источника и создает постоянную плотность тока 7 другая группа — вторичные электроны, которые для простоты могут рассматриваться как электроны, выбитые положительными ионами, ударяющимися о катод. Число вторичных электронов равно произведению числа положительных ионов, приходящих на катод — 1 на один первичный электрон), на число вторичных электронов У) образованных каждым пришедшим положительным ионом. [c.184]

Интенсивность светового потока — мощность излучения, испускаемого источником света в определенном направлении внутри телесного угла, равного единице. Ослабление интенсивности связано 1) с отражением на границах стекло — воздух и стекло — раствор (/от) 2) с рассеянием света, вызванным присутствием взвешенных в растворе частиц (/р) 3) с поглощением (абсорбцией) световой энергии раствором (/а). [c.470]

Так как в зависимости от частоты облучающего излучения частица переходит в энергетически разные возбужденные состояния, можно было ожидать связь спектра флуоресценции со спектром возбуждения источника. Однако в действительности эта зависимость обычно не наблюдается. Независимость спектра [c.106]

Излучение от источника 6, отраженное рассеивателем — объектом контроля 5, попадает в ионизационную камеру 1, где возникает ток, пропорциональный количеству Р-частиц, вошедших в камеру. Этот ток компенсируется током противоположного направления, который создается в компенсационной камере 2 вспомогательным источником излучения 4. Перекрывая источник излучения 4 шторкой 3, можно менять силу компенсационного тока [c.275]

Для того чтобы измерить интересующую нас скорость счета от -частиц, необходимо учесть скорость счета от всех других воздействий от действия естественных источников излучения (естественных активных примесей и космического излучения), внешнего у-излучения искусственных источников излучения, - и у-излучения изотопов, которыми загрязнена измеряемая поверхность. [c.247]

Для того чтобы подсчитать только у-излучение, между источником и кристаллом, вводится бериллий для абсорбции р-частиц. На рис. 47, с и б дана типичная развертка у-активности. [c.463]

В режиме насыщения значение тока определяется частотой образования ионных пар и представляет собой результат двух последовательных процессов, каждый из которых является случайным. Первый процесс — испускание р-частиц источником ионизирующего излучения, второй — ионизация газа р-частицами. [c.48]

В режиме тока проводимости колебания плотности газа, связанные с изменениями температуры и давления, будут вызывать флюктуации не только числа образующихся зарядов, но и доли собираемых зарядов у, . Когда излучение р-источника полностью поглощается газом, колебания плотности газа не должны вызывать флюктуаций числа образующихся зарядов, потому что, хотя изменение плотности газа и влияет на длину пробега Р-частицы, число пар ионов, образующихся на полной длине пробега, при этом не изменяется. Доля же соби- [c.164]

При работе с радиоактивными индикаторами необходимо для каждой поставленной задачи выбрать подходящий радиоактивный изотоп и подходящую ядерную реакцию для его приготовления. Для того чтобы облегчить этот двойной выбор, нами составлена табл. 3, которая содержит, помимо обычных данных по относительному содержанию устойчивых изотопов, периодам полураспада, роду и энергиям излучения частиц, также и приблизительную величину выхода активных частиц для реакций с дейтонами и эффективные сечения для реакций с нейтронами ). При исследованиях, связанных с веществами, представляющими химическое соединение нескольких элементов, выбор изотопов довольно велик, если только нет необходимости отмечать вполне определенный элемент. Для того чтобы таблица не получилась слишком громоздкой, в ней приведены только изотопы с практически пригодными периодами полураспада (10 мин. — 1 год) и только наиболее важные реакции ) для их получения [((1, р) ((1, п) ((1, 2п) (ё, а) и (п, —) (п, т) (п, ) (п, р) (п, 2 п)]. На основе имеющихся в нашем распоряжении данных, величины для выхода радиоактивных веществ приведены лишь для части реакций, правда, практически наиболее важной. Величины для реакций с дейтонами взяты из американских источников ) и отно- [c.33]

Главным элементом радиоизотопных детекторов является ионизационная камера, в которой происходит ионизация анализируемого газа излучением радиоактивного источника. Для получения высокой разрешающей способности камера должна обладать возможно меньшим объемом. В то же время сопротивление изоляции между обоими электродами камеры, а также между измерительным электродом и заземленным корпусом детектора должно быть существенно больше величины измерительного сопротивления электрометра, применяемого для регистрации изменений понизационного тока. Наконец, число ионизирующих частиц в ионизационной камере должно быть настолько велико, чтобы можно было определить очень малые [c.140]

ПФ пе должна поглощать свет ни на длине поглогцения, ни на длине волны излучения. Рассеянный свет от источника вО збужда-ющего излучения, который возникает из-за наличия в элюате крупных молекул или других рассеивающих излучение частиц, также способен исказить результа гы измерения флуоресценции. [c.260]

При работе с препаратами, содержащими часто приходят к выводу о загрязненности их радиоактивными примесями на том основании, что стеклянный счетчик, толщина стенок которого заведомо больше максимального пробега -частиц, испускаемых S , или торцовый счетчик, закрытый фильтром, полностью поглощающим -частицы S , все же регистрирует излучение. Однако подобное явление люжно наблюдать и в случае использования радиохимически чистого препарата за счет тормозного излучения -частиц, испускаемых если активность источника достаточно велика. Например, вместо источника активностью 0,1—мккюри, достаточной для регистрации -частиц были взяты источники активностью от 0,1 до 1 мкюри и при этом ока.залосъ, что в 5 партиях из 9 проверенных (5 партпй BaS04 и 4 партии Na SOi) счетчик регистрировал именно тормозное излучение -частиц а не - или у-излучение примесей. Это подтверждалось следующим [c.284]

Действие -частиц радиоактивных элементов и искусственно ускоренных электронов в общих чертах аналогично действию электромагнитного излучения высокой энергии. Колеман и Бом [69] измеряли сопротивление пленок полистирола, подвергнутых р-облучению со стороны слоя, содержащего Когда к полистиролу было приложено напряжение 1500 в, в течение нескольких минут наблюдалось падение сопротивления до минимума, равного 2- 10 ом см. Это значение удерживалось без изменения в течение нескольких часов, после чего сопротивление вновь начинало возрастать. Возрастание шло пропорционально квадратному корню из времени при продолжающемся постоянном 6-облучении. По-видимому, первоначально созданные свободные электроны начали захватываться ловушками, образованными под действием облучения. Фенг и Кеннеди [70] изучали изменение проводимости полистирола, полиэтилена и политетрафторэтилена под действием -излучения от источника 5г9о—уз°. Они преодолели трудность измерения наведенного тока в присутствии р-тока (который мог по величине превосходить его), измеряя предельный потенциал, получившийся за счет прохождения -частиц. При измерении в вакууме наблюдались напряжения до 88 кв. Были выведены соотношения для вычисления ожидаемых напряжений, исходя из предположения, что проводимость диэлектрика пропорциональна концентрации ионов, созданных излучением, и что эти ионы исчезают только путем бимолекулярной рекомбинации. Это предположение основывается на наблюдении, что в принятых условиях проводимость [c.81]

Используя последнее уравнение, можно решать различные за дачи если известна степень поглощения -излучения, то нетрудно определить толщину образцов и их плотность если кроме степени поглощения известна и поверхностная плотность, можно опреде лить отношение z A. На этом принципе основано радиометрическое определение содержания водорода и углерода в жидких угле водородах [270, 271]. Так как для большинства элементов отно шение Z А близко к 7г, а у водорода оно равно 1, то последний поглощает -частицы наиболее сильно. Если в качестве поглоти теля использовать смесь углеводородов, имеющих одинаковую поверхностную плотность, то поглощение -частиц будет зависеть только от отношения содержания водорода к содержанию углерода. В качестве детектора используется дифференциальная ионизационная камера (рис. 43). -Излучение от источника 3 (препарат Sr — Y ) попадает в камеру 1, пройдя через постоянный поглотитель а в камеру 2 — через ис следуемый объект 5 определенной толщины и дополни тельный поглотитель — по движный клин 6. Перемеще [c.151]

Облучение катализаторов проводилось -частицами (источник излучения 8 - активностью 2000 мкк5>и) и -квантами (источник Со активностью.16000 мкюри). Доза облучения варьировалась в пределах 3-10 - 2 10 рад. [c.164]

Излучения высокой энергии могут быть разделены на электромагнитные (некорпускулярные) и корпускулярные. К излучениям первого типа относятся у-излучения и рентгеновские излучения. Корпускулярные излучения представляют собой поток частиц как заряженных (а-и -частицы, протоны, дейтоны, электроны высокой энергии и т. д.), так и электрически нейтральных (нейтроны). Детальное рассмотрение природы этих излучений, их источников и вопросов их взаимодействия с полимерами имеется в литературе [168, 169]. Учитывая разнообразие видов излучений и их источников, различие в величинах их энергии, интенсивности и эффективности поглощения, представляется удиви- [c.96]

Антропогенные источники поступления в окружающую среду. Процессы добычи и переработки урановых руд сопровождаются выделением в воздушную среду пыли, содержащей высокоагрессивные изотопы уранового ряда (восемь изотопов, характеризующихся а-излучением, и шесть излучающих р-частицы). Источниками пыле- и газовыделения сложного и многокомпонентного состава, содержащими У., радон, радий, полоний, оксид кремния и др., являются бункеры, шахты, отвалы, открытые склады руды, устья воздуховыдающих выработок, процессы дробления, пересыпки и транспортировки урановых руд. Дисперсность и состав пылей различны в зависимости от производственных условий на участке дробления руды размеры большинства частиц достигают 10 мкм 27% частиц — 2 мкм иа участках грохочения до 53 % частиц имеют размеры до [c.273]

Биологическое действие излучений на организм. Излучения, испускаемые источниками радиоактивных веществ, взаимодействуют с атомами и молекулалп среды, в которой они распространяются. Это взаимодействие является причиной изменений, которые происходят в организме человека, подвергшегося действию облучения. Первичным моментом радиационного поражения является ионизация атолюв и молекул тканей при прохождении через них потока ионизирующих частиц. Ионизация вызывает разрыв молекулярных связей и изменение химического строения соединений ткани непосредственным результатом облучения является также расщепление молекул воды, содержащейся в ткани, на радикалы гидроксил и водород, обладающие высокой хидшческой активностью и образующие при взaи юдeй твии с молекулами ткани ряд новых соединений, не свойственных здоровой ткани. В результате таких изменений нарушается нормальное течение биохимических процессов и обмен веществ в организме. [c.106]

Полониевые а-источники изготовляют, нанося тонкий слой Ро на металлический диск. Чтобы избежать потерь Ро ° путем агрегатной отдачи, источник сверху покрывают тонкой пленкой, что несколько уменьшает энергию а-частиц. Источники Ро изготовляют с активностью в интервале 0,1—1 кюри. Как известно, недостаток полониевого источника заключается в относительно небольшом периоде полураспада. Хорошим источником а-излучения является достаточно долгоживущий который можно успешно применять для активационного анализа. В работе [31] сообщается об использовании для этих целей Аш-источника с активностью 10 - а-частиц мин. [c.105]

Радиационная химия из чает химические явления, протекающие в веществе под воздействием радиации достаточной энергии. Сюда относятся частицы, испускаемые неустойчивыми ядрали при их радиоактивном распаде а-, Р -, п и р.Используются также рентгеновские и улучи. Особенно широко на практике применяется р-излучение. Его источником часто служит изотоп Со-60 5,263 года). Иногда пользуются позитронами. Один из важных источников их изотоп К а-22 (т /з 2,62 года излучение на 90,6% составляет Р ). [c.23]

Внутренняя энергия атомного ядра очень велика. Для перехода ядра в возбужденное состояние, даже- на ближайший уровень, необходима энергия в сотни тысяч и миллионы электрон-вольт, что соответствует квантам у-излучения. В источниках света, где кинетическая энергия частиц не бывает больше, чем несколько десятков элеисгронвольт (а обычно еще меньше), ядра атомов всегда остаются в обычном состоянии. Поэтому строение ядер и их уровни энергии можно вообще не рассматривать. Энергия же связи внешних электронов с ядром составляет как раз единицы или десятки электронвольт. [c.34]

Чтобы получить спектр тормозного излучения Р-излучателя, этот спектр делят на десять равных энергетических интервалов и для каждого из них применяют упомянутое распределение тормозного излучения мопоэнергети-ческих электронов. Полный выход тормозного излучения Л т фотонов на р-частицу можно получить, разделив этот энергетический спектр на среднюю энергию тормозного излучения в отдельном интервале и просуммировав по всем интервалам. На рнс. 1 приведены два теоретических нормированных к равным площадям спектра тормозного излучения для источников и ТРо с алюминиевой мишенью. Видно, что в этих спектрах преобладают [c.64]

Область излучения высокой энергии ограничивается диапазоном 10 —Ю Мэе. В настоящее время наибольший интерес представляет область от 0,5 до — 10 Мэе, оссбенно с точки зрения рассматриваемых в книге химических процессов, вызываемых ионизирующим излучением. Подходящими источниками излучении в этом диапазоне энергий могут служить как естественные и искусственные радиоактивные вещества, так и различные ускорители, с помощью которых получают заряженные частицы. В противоположность исследованиям в ядерной физике, где стремятся ко все большим энергиям, в интересующей нас области стараются проводить эксперименты с частицами, энергия которых сравнима с энергией излучения естественных радиоактивных веществ. Поэтому разрабатывают наиболее удобные с технической точки зрения устройства для по,тучения излучений с энергией в этом диапазоне, однако с большей радиационной мощностью. [c.68]

Для выполнения анализа используют внешний источник -частиц постоянной активности. Толш,ипа анализируемого образца, на который падает излучение этого источника, должна быть не менее 0,5 i max данного -излучателя, чтобы обеспечить независимость эффекта обратного рассеяния от толщины образца. При этом условии отношение числа частиц, отражаемых образцом в единицу времени, к числу частиц, падающих на образец в единицу времени (степень отражения Аотр) и отношение максимальной энергии отраженных Втах(отр) И падающих шахспад) частиц следующим образом зависят от Z отражающего элемента [c.234]

Заметим, что в общем случае прохождение улучей через вещество — весьма сложный процесс. Расчет коэффициентов ослабления интенсивности у-лучей в телах различной формы и различной химической природы необходим при определении толщин защитных материалов от радиоактивных источников, от излучения атомных реакторов и ускорителей заряженных частиц и т. п. В случае необходимости следует обратиться к специальным пособиям (см., например, книгу Г. В. Горшкова Проникающее излучение радиоактивных источников . Л., Наука , 1967). [c.127]

В течение первых лет радиационная химия была связана главным образом с исследованиями в газовой фазе, хотя некоторые работы проводились также с конденсированными системами. Основной источник излучения, радий, применялся для получения а-частиц, однако некоторые эксперименты выполнялись с р- и у-излучением. Доступные источники были слабыми, что приводило к увеличению сроков опытов. Например, Кайлан из Вены облучал свои образцы три года, только после этого возникло достаточное для определения количество продуктов радиолиза. Кайлан нашел, что ионные выходы Б жидкостях много меньше, чем соответствующие квантовые выходы. В газах же, наоборот, ионный выход очень часто был больше квантового. [c.11]

Эксперименты Гейдона и сотр. [129] показали, что колебательно-возбужденные СО и N2 возбуждают состояние Ма(З Р) при столкновениях и, наоборот, в процессе дезактивации На(З Р) возникают колебательно-возбужденные частицы. Температуру пламени можно измерить, пропуская излучение эталонного источника сплошного спектра через сгоревший газ и фокусируя излучение на входной щели спектрографа. Если излучения пламени и источника сравдения распространяются в одинаковых телесных углах, то при равных температурах источника и пламени пламя не будет влиять на световой поток от источника. Если наблюдается обращение сильных резонансных линий, то измеряемая температура определяется заселенностями состояний (3 5) и (З Р). Температура электронного возбуждения натрия может быть выше или ниже поступательной температуры. Если возбужденное состояние заселяется или в химических реакциях, или при поглощении излучения, то наблюдаемая температура возбуждения будет выше равновесной температуры, обусловленной термическим возбуждением при столкновениях [130, 131] >. Кло-устон и сотр. [129] измеряли температуру электронного возбуждения Ма за ударными волнами в азоте. Оказалось, что сразу за фронтом ударной волны наблюдаемая температура ниже поступательной, а по истечении времени, равного времени релаксации N2, возрастает до равновесной. На основании, этого сделан вывод [129], что температура электронного возбуждения натрия связана с колебательной температурой N2. Аналогичное явление позднее наблюдалось в СО, причем температура в N2 и СО [c.294]

Рассмотрим некоторые экспериментальные результаты, свидетельствующие о неравномерном пространственном распределении радикалов, образующихся при радиолизе. Оценка локальных концентраций радикалов НО2- и -ОН, образующихся при у-°блуче-нии растворов Н2О2 в Н2О при действии УФ-излучения и р-частиц, источником которых служила обогащенная тритием вода, а также в перекисно-радикальных конденсатах, получаемых при конденсации продуктов разряда в смесях Н2О, Н2О2, Н2, О2, по данным диполь-дипольного уширения спектров ЭПР, показывает, что они, как правило, на несколько порядков выше средней концентрации [c.58]

Выпаривают досуха анализируемый раствор, содержащий 1,4—7,2 мг лития, добавляют 30 мл свежеотфильтрованного раствора реагента, перемешивают 5 мин., выдерживают 15 мин. в сосуде с холодной водой, отфильтровывают и в 25 мл фильтрата измеряют интенсивность отраженного Р-излучения. Используют источник Р-частиц активностью 10 мкюри и сцинтилля- [c.132]

Об определении суммарной концентрации редкоземельных элементов в растворах для регулирования процесса экстракции методом простой рентгеновской абсорбциометрии сообщается в работе [169]. Растворы поступают в анализатор по байпасной линии из технологического оборудования. Измеряется ослабление раствором потока рентгеновского тормозного излучения радиоизотопного источника Ргп/А [активностью (0,74 -f- 1,85)-10" С (2—5 Ки) по р-частицам]. Регистрация излучения, прошедщего сквозь кювету с раствором, осуществляется сцинтилляционным счетчиком. Предусмотрена автоматическая коррекция результатов измерений на изменения плотности раствора, производимая с помощью вспомогательного источника у-излучения Сз активностью около 3,7-10 с (1 мКи). [c.121]

Экспериментальные определения ионизации на различных расстояниях от поверхности земли дали следующие результаты [170] на расстояниях 3 и 100 см ионизация, создаваемая -частицами, равнялась 2,18 и 0,47 пары ионов см сек соответственно, тогда как для -у-излучения она составляла (при тех же расстояниях) 3,76 и 3,21 пары ионов см -сек. Экспериментально найденная ионизация на высоте 3 см от уровня земли лежит приблизительно посредине между значениями, вычисленными Хессом и Уэллером. Маршалл [240] показал, что ионизация, создаваемая -излучением естественных источников, приблизительно равна фону, обусловленному у-излучением. [c.50]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология