точка вблизи

Определение изменения энтропии при полимеризации. Для определения изменения энтропии при полимеризации ASm можно воспользоваться измерением равновесной концентрации мономера и вести расчет по уравнению пс= (AH°IRT) — —AS° R. Другой возможный метод основан на экспериментальном определении предельной температуры полимеризации Тар-Если измерять скорость образования полимера или расходования мономера, то вблизи Гпр измеряемая скорость будет близка к нулю. Экстраполяция графика скорость—температура в область нулевой скорости позволяет найти Гпр с точностью не ниже 2—3 градусов. Дальнейший расчет основан на следующих соотношениях. [c.264]

Выделение водорода из недиссоциированных молекул кислоты (так же как и из молекул воды) требует значительной энергии активации и возможно лишь в области весьма отрицательных потенциалов. В то же время непосредственный разряд ионов водорода Н+ совершается со значительно меньшими торможениями. Поэтому акт переноса заряда (15.55 6) предполагает предварительную стадию диссоциации уксусной кислоты, приводящую к образованию ионов водорода. Таким образом, здесь стадии переноса заряда предшествует чисто химическая стадия диссоциации кислоты. Если она замедлена, то вблизи электрода возникает дефицит ионов водорода по сравнению с равновесным и появляется реакционное перенапряжение. Уравнение (15.55 6) в действительности сложнее и само слагается из нескольких стадий, например переноса заряда с образованием атомов водорода, адсорбированных металлом Наде [c.321]

В заключение покажем, как ведут себя пьезометрические кривые вблизи скважины, которая эксплуатируется с постоянным дебитом Q,, (рис. 5.4). Для точек вблизи забоя можно пользоваться формулой (5.62) продифференцировав ее по координате г, найдем градиент давления [c.151]

Интегрирование уравнения (XIV.10.14) в пределах от Т = (температуры несгоревшего газа, где все градиенты исчезают) и до любой произвольной точки вблизи зоны пламени приводит к выражению [c.403]

Область внешней диффузии. Когда перенос реагирующих веществ через газовую пленку является лимитирующей стадией, то вблизи наружной поверхности катализатора Сд — О и Сд 0. Тогда общие скорости реакций А и В определяются уравнениями [c.437]

То обстоятельство, что точки К = / (Ф1) группируются около кривых в соответствии с углами Рз , свидетельствует о том, что может быть найдена такая функция от Ра , которая будучи введена в правую часть уравнения (3. 60), может обеспечить расположение всех точек вблизи какой-то одной кривой. [c.90]

Для точек вблизи оси симметрии можно принять = Од. Кроме того, так как Tg , о = т е, о, в, о = т вп о и т , о = = о в случае осевой симметрии из рассмотрения выпадает уравнение (36), а уравнения (34) и (35) соответственно упрощаются [c.77]

Чтобы подчеркнуть статистический характер понятия электронейтральность плазмы и пригодность его для значительных объемов и достаточно больших промежутков времени, вместо термина нейтральность часто применяют термин квазинейтральность плазмы. Квазинейтральность — характерное свойство термической плазмы. Электронейтральность плазмы может быть нарушена под действием внешних электрических полей. Если в плазму вводится заряженное тело, то вблизи его происходит поляризация плазмы. Она сводится к притяжению зарядов противоположного знака и к отталкиванию зарядов одинакового знака от этого тела. При этом поле введенного тела экранируется. Расстояние экранирования равно дебаевскому радиусу. [c.248]

На рис. 7.15 показано относительное распределение потока в зависимости от угла с осью х. На графиках рис. 7.15, а-д показано, что во всех точках вблизи поверхности раздела имеется относительно большое количество нейтронов, движущихся в направлениях 0С < 1, т. е. большинство нейтронов движутся в область поглотителя, и только при относительно больших расстояниях от поверхности раздела (порядка нескольких длин свободного пробега) в обеих средах распределение становится изотропным. Это видно на рис. 7.15, е. Эти результаты хорошо показывают пределы применимости диффузионной теории, а именно распределение потока, даваемое этой теорией, достаточно точно описывает поток в областях, далеких от границ. [c.278]

Если же область турбулентного течения ограничена стенками, то вблизи них турбулентная вязкость исчезает. Очевидно, что в этом случае коэффициенты турбулентной вязкости являются более сложными функциями координат и времени. Теория турбулентной вязкости для пристенных течений до настоящего времени еще не разработана в полной мере. Дополнительную информацию по этому вопросу можно найти, например, в 33]. Наиболее достоверные модели турбулентности предложены для турбулентных пограничных слоев. [c.109]

Для траекторий, выходящих из неустойчивой особой точки, существует, в частности, следующая возможность. Устойчивой точки вблизи нет, но и в бесконечность траектории не уходят. В таком случае существует по крайней мере одна замкнутая кривая, к которой в пределе стремятся фазовые траектории. Эта кривая — тоже фазовая траектория, ее называют предельным циклом. Предельные циклы могут располагаться и вокруг устойчивой предельной точки, но в этом случае их должно быть не меньше двух [c.234]

Обычно для ввода сырья предусматривают до 5 точек вблизи сечения, определяемого уравнением (1У.80). [c.175]

Если стенка имеет температуру Ti а поток, движущийся вдоль стенки, имеет в данном сечении среднюю температуру t, то вблизи стенки будет происходить и-зменение температуры потока от t до ст (рис. IV-22). Наибольшее падение температуры наблюдается непосредственно у самой стенки, где движение имеет ламинарный [c.316]

Соотношения (20.14) и (20.15) являются приближенными. Для точного выполнения соотношения (20.14) в него необходимо подставить такой вольта-потенциал на границе двух металлов, когда точки вблизи их поверхностей расположены не в вакууме, а в данном растворителе как диэлектрике. [c.100]

Значительный интерес представляет физическая сущность химического механизма. Очевидно, как выделение водорода, так и переход ионов металла в раствор вызывают реорганизацию растворителя. Если эти процессы пространственно разделены, то реорганизация раст-ворителя происходит в двух различных точках вблизи поверхности. Если [c.354]

Рассмотрим теперь ту составляющую электрического потенциала исследуемой фазы (металла или раствора), которая связана со свободными электростатическими зарядами этой фазы. Так, например, если металлический шарик радиуса несет свободный заряд д, то, как следует из законов электростатики, работа перенесения единичного заряда из бесконечности к поверхности шарика будет равна дШ. Эта работа определяет так называемый внешний потенциал металлической фазы, который обозначается через Раствор также может нести некоторое количество свободных электростатических зарядов на своей поверхности. Поэтому внешний потенциал раствора представляет собой работу перенесения единичного пробного заряда из бесконечности в точку вблизи поверхности раствора. [c.21]

Возникает вопрос, на каком расстоянии от поверхности металла или раствора необходимо выбрать точку при определении внешнего потенциала. Для металлического шарика потенциал на расстоянии х от его поверхности будет равен + х). Точка вблизи поверхности должна быть выбрана на таком расстоянии х, чтобы потенциал в этой точке очень мало отличался от величины т. е. х должно быть много меньше Но с другой стороны, это расстояние х должно [c.21]

Уравнение (62.24) количественно подтверждается на опыте. Из (62.24) следует, что размер отрывающегося пузырька тем больше, чем больше краевой угол смачивания О. Так как последний зависит от потенциала электрода (см. И), то вблизи потенциала нулевого заряда размеры [c.335]

Предположим, что металл М погружен в раствор соли этого металла и между электродом и раствором установилось электрохимическое равновесие. В этих условиях работа переноса иона М + через границу металл — раствор равна нулю. Между точкой вблизи металла и точ- [c.24]

Рассмотрим пути решения проблем Вольта и абсолютного скачка потенциала. Пусть равновесная электрохимическая цепь имеет вид, изображенный на рис. VI.2,a. Осуществим перенос единицы воображаемого заряда из левого куска металла Mi в правый следующим образом из точки внутри металла М< в точку в воздушной фазе вблизи Mi (работа переноса равна Х ) затем из точки вблизи Mi в точку, находящуюся также в воздушной фазе, но вблизи (работа равна Ам ф) далее, из точки вблизи Мг в точку в воздушной фазе вблизи раствора (работа равна далее, из точки вблизи раствора в точку вблизи правого куска Aii (работа равна Д 4 ) и, наконец, из точки вблизи Ai] внутрь этого металла (работа равна х )- Поскольку [c.187]

Определив плотность раствора ареометром, по табличным значениям находят процентную концентрацию раствора. Очень часто случается, что плотность раствора по ареометру не отвечает значениям, приведенным в таблице, а находится где-то вблизи. В этом случае процентную концентрацию определяют интерполяцией. [c.91]

Движение фаз под действием внешней разности потенциалов или, наоборот, возникновение разности потенциалов при вынужденном относительном перемещении фаз объясняются существованием двойного электрического слоя. По данным, получаемым при изучении электрокинетических явлений, определяют скачок потенциала между точками вблизи поверхности и в объеме жидкости. Его называют электрокинетическим или -потенциалом. На величину, а в некоторых случаях на знак -потенциала влияют содержащиеся в среде электролиты. Следовательно, элект- [c.86]

Перенос 1 моля ионов из растш. ра металла в точку вблизи поверхности раствора, где локализуется его внешний потенциал [c.63]

Если, напротив, величина шага с самого начала спуска выбрана слишком большой, то вблизи оптимума может возникнуть рыска-П1те , так как при большой величине тнага мала вероятность попада-пия в окрестность оптимума, в которой выполняется условие окончания поиска (IX,38). Поэтому представляют интерес специальные приемы изменения величины шага в процессе поиска. [c.493]

Эти уравнения подобны аппроксимации Оссина в механика однофазной жидкости и должны описывать движение на достаточно большом расстоянии от Пузыря. Там возмущения достаточно > малы, чтобы подлежащие исключению квадратичные члены можно, было считать малыми по сравнению с остающимися линейными. Аппроксимации Оссина действительно используются для анализа обтекания погруженного тела вязкой жидкостью при малых числах Рейнольдса, включая точки вблизи тела. Это оправдывается предположением, что опущенные квадратичные члены уравнения, хотя и не очень малы в сравнении с линейными, но все же малы по сравнению с членами, описываюн ими вязкостное напряжение. Таким образом, в поле потока, видимо, нет такой области, где члены, квадратичные по возмущениям, были бы доминирующими в уравнениях. Однако в рассматриваемом намя случае такие предположения не правомерны, так как члены описывающие вязкостные напряжения, опущены при выводе [c.109]

На рис. III-5, б показана схема САР процесса горения в трубчатой печи, отличающаяся тем, что здесь соотношение между расходами жидкого топлива и пара изменяется автоматически в зависимости от содержания кислорода в уходящих топочных газах (> ). По конструрстивны.м соображениям точка для анализа газов выбрана в борове иечи. В двух точках (вблизи горелок и в борове) проверяется разрежение (9 и J0), чтобы контролировать расход первичного воздуха на горение. Анализ газов на содержание кислоэода производится газоанализатором. Для введения в САР сигнала от газоанализатора его вторичный прибор снабжен иневмоприставкой. [c.122]

Оказывается возмоненым установить соответствующее условие на границе с вакуумом, потребовав, чтобы функция, представляющая нейтронную плотность, достигала нуля в некоторой точке вблизи физической границы, но не на самой границе. Расстояние от этой точки до поверхности раздела следует, конечно, определить так, чтобы формулировка граничного [c.126]

Влияние переменности свойств жидкости на перепад давления. Поскольку физические св011ства жидкости зависят от температуры, то вблизи поверхности холодной или горячей трубы они отличиы от свойств в объеме, вдали от поверхиости. Число Эйлера при наличии теплообмена Енг можно выразить через число Эйлера для изотермического течения Ей следующим образом [c.148]

Такая зависимост], показана па рнс. 8. Каждая точка харак 1 еризует стоимость пасадки (нрн одинаковых расходах воды и воздуха). Точки вблизи вертикальной и оризон-тальной осеГг соответствуют ириемлелюй стоимости. Однако одна точка может лежать ближе к вертикальной оси, [c.126]

Если поверхность капли нормальна к Е, то вблизи этой поверхности величина АР положительна, если тангенциальна к Е, АР — отрицате.льна. Это электростатическое давление уравновешено поверхностным натяжением, и, следовательно, капля принимает форму сфероида, вытянутого вдоль вектора Е. О степени вытянутости капли можно судить, измеряя ее эксцентриситет, который связан с остальными параметрами следующим образом (О Конски и Тачер, 1953 Гопал, 1958 Найяр и Мурфи, 1959 Аллан и Мэзон, 1962) [c.57]

Наряду с развитием аналитических методов, учитывающих влияние различных факторов на точность определения потенциала ионизации и потенциала появления, проводились различные усовершенствования аппаратуры для устранения или сведения до минимума эффектов объемного заряда электронного пучка, разброса электронов по энергиям, провисания электростатических полей в ионный источник. Один из наиболее простых методов, с помощью которых может быть уменьшен разброс электронов по энергиям 295], состоит в следующем (рис. 43). Электроны, эмитируемые катодом, ускоряются и направляются в ионизационную камеру под действием потенциала 1/ь Промежуточный электрод / находится под отрицательным потенциалом Уя но отношению к катоду благодаря этому предотвращается попадание в ионизационную камеру электронов с малой энергией. Возрастание ионного тока, наблюдаемого при снижении абсолютного значения Уп на А д (1 1 остается постоянным), представляет собой ионный ток, образуемый моноэнергетичными электронами в диапазоне Лйя- Если абсолютное значение больше, а меньше, то обе эти величины однозначно определяют энергию электронов, образующих наблюдаемую разность в ионном токе. Если разность ионного тока выразить как функцию Ум, сохраняя Ук постоянным, то вблизи потенциала ионизации она становится равной нулю. Подобную схему без особого труда можно осуществить на обычном источнике типа Нира. [c.177]

По методу ускоренной спгруи растворы реагирующих веществ помещают в шприцы, поршни которых приводят в движение резким толчком в течение примерно 0,1 с. Наблюдение проводят в фиксированной точке вблизи смесительной камеры при этом скорость течения жидкости (и, следовательно, время протекания реакции) постоянно меняется. Методика ускоренной струи позволяет использовать весьма малые объемы реагирующих веществ (до 0,1 мл), что является важным преимуществом при исследовании ферментативных реакций [32]. [c.205]

Значительный интерес представляет физическая сущность химического механизма. По-видимому, химический механизм отвечает таким условиям, когда происходит наименьшая реорганизация растворителя (Л. И. Кришталик). Действительно, как выделение водорода, так и пе )еход ионов металла в раствор вызывают реорганизацию растворителя Если эти процессы пространственно разделены, то реорганизация рас творителя происходит в двух различных точках вблизи поверхности Если же оба процесса протекают в одной или соседних точках, то реор ганизация растворителя минимальна и такой ход реакции энергетически выгоден. Химический механизм можно рассматривать как частный случай электрохимического механизма, когда обе электрохимические реакции происходят непосредственно на одном и том же или соседних местах поверхности. [c.371]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология