Количество движения свободной частицы

Использование средней длины свободного пробега (1,2) вместо i для смеси возможно при допущении, что каждый газ препятствует диффузии только другого газа. Это достаточно логично, если рассмотреть действительный процесс столкновений. Когда сталкиваются две одинаковые молекулы, они просто обмениваются головными компонентами количества движения, и это никак не влияет на общую компоненту количества движения частиц в направлении потока. Таким образом, подобные столкновения в нервом приближении не будут влиять на потоки молекул и, следовательно, на диф- [c.168]

Например, при пористости 40% скорость псевдоожижения составляет только 7,6% от скорости свободного падения. Возможное объяснение такого поведения заключается в следующем. Подвергающиеся псевдоожижению слои всегда содержат некоторое количество более мелких частиц, которые имеют скорости падения, значительно меньшие, чем общая скорость газового потока при псевдоожижении. Эти мелкие частицы могут быть подняты газом и могут упасть, передав свою кинетическую энергию большим частицам, затем опять могут быть подняты и т. д., пока в конце концов вся масса не придет в движение. [c.254]

На рис. 30 приведен фракционный состав взвесей в пробах воды, нагнетаемой в девонские пласты Ромашкинского месторождения. Большая часть взвешенных частиц имеет размеры до 5—10 мк, однако 10% всего количества взвешенных частиц имеют размер выше 20 мк. Размер норовых каналов пористых девонских песчаников колеблется в пределах 5—30 мк, при среднем размере 10—15 мк. Из теории фильтрации известно, что для свободного прохождения твердых частиц в потоке по капилляру в условиях ламинарного движения диаметр частиц должен быть в 5—10 раз меньше диаметра капилляра. Отсюда видно, что лишь небольшая часть взвешенных частиц, содержащихся в нагнетаемой воде, способна свободно фильтроваться в песчанике вместе с потоком воды. Основная масса частиц задерживается в пористой среде вблизи от фильтрующей поверхности и препятствует дальнейшему [c.221]

Момент количества движения, или момент импульса, в квантовой механике играет не менее существенную роль, чем в классической. Выше мы уже упомянули, что в классической механике момент количества движения частицы в центральном поле сохраняется. Следовательно, он сохраняется и у свободной частицы и у системы частиц, на которую не действуют внешние силы, либо момент внешних сил, действующих на эту систему, равен нулю. Знание таких сохраняющихся при движении величин (их также называют интегралами движения) всегда полезно, хотя бы по той причине, что если Лх,у, г) = с, то из этого соотношения можно выразить, например, х через у и2 х = х(у, г) подставив это соотношение в уравнения движения, можно исключить переменную X из этих уравнений и уменьшить число фигурирующих в них переменных. Посмотрим теперь, что можно сказать о моменте импульса в квантовой механике. [c.92]

У верха слоя циркулирующие потоки достигают 66% от общего объема газа. Количество газа, циркулирующего по круговым траекториям, в любой точке слоя равно количеству газа, который должен проходить через свободно насыпанный слой твердых частиц при том же гидравлическом сопротивлении. Движение твердых частиц в циркуляционных потоках происходит сверху вниз и несколько внутрь. Как только фонтанирующий поток поднимает слой, в него входит все большее и большее количество теряющих скорость частиц и газ, переходящий в циркуляционные потоки. Объем твердых частиц, перемещенных фонтанирующей струей, составляет 6% общего слоя. [c.274]

Из трех величин, входящих в правую часть этой формулы, скорость молекул не зависит от давления, плотность газа прямо пропорциональна, а средняя длина пути обратно пропорциональна давлению. Отсюда получается, что в первом приближении вязкость газа не зависит от давления. Это положение может быть объяснено следующим образом. При понижении давления уменьшается число частиц в единице объема, а следовательно, уменьшается и число частиц, переносящих количество движения из одного слоя в другой. При течении слоев газа с разными скоростями между слоями возникают силы — более быстрый слой ускоряет соседний с ним медленный слой и обратно этот медленный слой задерживает более быстрый. В то же время при понижении давления возрастает длина свободного пути молекул, поэтому молекулы попадают в данный слой без столкновений из более далекого слоя, движущегося с иной скоростью. Эти два фактора действуют в противоположных направлениях, вследствие чего количество движения, переносимого из слоя в слой, остается постоянным. [c.231]

Для описания процессов, происходящих в газах при низких давлениях, щироко используются соотнощения, полученные кинетической теорией газов. Процессы переноса, имеющие место газах, такие как диффузия, теплопроводность, перенос количества движения, с достаточной для практических целей точностью описываются соотношениями кинетической теории. С точки зрения кинетической теории газ состоит из отдельных твердых частиц—молекул, которые находятся в непрерывном движении. В процессе движения частицы сталкиваются между собой, а в промежутках между столкновениями двигаются прямолинейно. Таким образом, траектория каждой молекулы представляет собой ломаную линию. Расстояние между двумя столкновениями носит название длины свободного пробега молекулы. Если газ находится в сосуде, то молекулы газа непрерывно сталкиваются не только друг [c.11]

Рассмотрим свободный поток в отводе (см. рис. 2.11), ограниченном только боковыми стенками в виде поверхности вращения. Выделим меридианными сечениями аж Ъ элемент струйки сечением А/. Применив к выделенному объему уравнение моментов количества движения относительно оси насоса, можно показать, что в свободном потоке момент внешних сил, приложенных к поверхности струйки, равен нулю. На частиды жидкости не действуют никакие силы, момент количества движения частиц и момент скорости постоянны. [c.29]

Физическая картина зоны движения распыленных частиц, называемой факелом распыления, показана на рис. 31. Для большого количества практических случаев центробежного распыления факел можно квалифицировать как свободную турбулентную струю. Этот режим движения имеет место, когда расстояние от распылителя до стенок аппарата существенно превышает диаметр отверстий распылителя. Подобные условия с определенной долей упрощения можно принять, например, для испарительных, сушильных, кристаллизационных и других аппаратов. Скорости истечения ж идкости с диска обычно превышают 100 м/с (что определяет турбулентный характер движения), диаметр аппарата и расстояние диска от крышки (или днища) камеры значительно больше рабочей высоты диска. [c.83]

Здесь будут рассмотрены только те варианты электрофореза, которые пригодны для разделения существенных количеств белковых смесей с выделением отдельных фракций. Применение для этой цели свободного электрофореза в растворе без каких-либо опорных сред затруднено теми же обстоятельствами, что и препаративное ультрацентрифугирование. При попытке выделить ту зону раствора, где расположена та или иная фракция, легко возникают токи жидкости, размывающие границы и перемешивающие содержимое различных зон. Предлагалось немало методических приемов для преодоления этого препятствия. Так, например, на определенной стадии процесса часть кюветы отсекали вдвигающейся стеклянной пластинкой. Применялись также пористые перегородки, не препятствующие движению белковых частиц, но предотвращающие смешивание при отборе части содержимого кюветы. Эти и другие аналогичные приемы не получили широкого распространения. Причина этого прежде всего в том, что они позволяют получать в чистом виде только фракции, занимающие в кювете крайние положения. Кроме того, производительность этих методов относительно невелика, а необходимое оборудование довольно дорого и сложно в эксплуатации. [c.30]

Протон, р+. Положительный ион водорода известен химикам в форме Н3О+. В виде свободной частицы он стал впервые объектом исследования ядерной физики при экспериментах с каналовыми лучами в газоразрядных трубках. При -распаде протонов (распад, при котором появляется е - и е+-излучение), согласно закону сохранения момента количества движения, должно образовываться и нейтрино [c.39]

Для учета влияния скорости выпуска на величину /сг , о составим уравнение энергетического баланса применительно к условиям непрерывного выпуска G твердых частиц и загрузки такого же количества частиц на поверхность слоя. Для их подъема на высоту Н затрачивается энергия СЯ, которая расходуется на трение сыпучего материала о стенку Е , внутреннее трение Е , увеличение скорости движения частиц от нуля до некоторой величины W на выходе из отверстия Е и действие идеального питателя Ер, поддерживающего сыпучий материал при выпуске из отверстия со скоростью, меньшей скорости свободного истечения [c.88]

Хотя средний свободный пробег молекулы незначителен, броуновское движение заставляет молекулы из движущейся элементарной частицы проникать в соседние слои, и наоборот. Молекулы, выходящие нз движущейся частицы, сталкиваются с молекулами газа в окружающем пространстве, передавая им при соударении часть количества движения. [c.20]

Квантовые состояния и фазовое пространство. На предыдущих страницах было рассмотрено движение частицы при наличии различных связей. В 4.2 разобран случай свободной частицы (т. е. свободной, за исключением того, что она заключена в ящик), которая имеет три степени свободы в 4.4 рассмотрен случай частицы, вынужденной вращаться в плоскости на определенном расстоянии от неподвижного центра эта частица имеет одну степень свободы наконец, в 4.5 рассмотрена частица, принужденная вращаться на определенном расстоянии от неподвижной точки, но свободная по отношению к плоскости вращения и поэтому имеющая две степени свободы. В случае свободной точки ее положение определялось тремя координатами х, у и г и соответствующими количествами движения р , Ру и р которые могли быть выражены через скорости следующим образом [c.61]

Электронная проводимость. Для слабо ионизованной плазмы рост плотности приводит к появлению эффектов неидеальности при взаимодействиях электрон-атом. Один из них, так называемый перенос посредством столкновений, можно попытаться грубо оценить с помощью метода Энскога [3, 4] применительно к бинарным столкновениям. При этом предполагается , что частицы являются упругими шарами с кинетическим диаметром, равным диаметру эффективного диффузионного сечения взаимодействия электрона с атомом Ввиду соизмеримости размеров частиц и средней длины свободного пробега, диссипация энергии в этих условиях происходит как посредством свободного движения частиц от соударения к соударению, так и в результате мгновенного переноса количества движения от центра массы одной частицы к центру массы другой частицы в момент столкновения. Приближенно для электропроводности можно получить 2 [c.296]

В металлах многие электроны являются свободными. Поэтому в этом случае нельзя говорить о колебаниях около центров равновесия. Электроны движутся и при этом испытывают нерегулярное торможение. Вследствие этого излучение металлов приобретает характер импульсов и имеет волны различной частоты, в том числе волны низкой частоты. Помимо волновы.ч свойств излучение обладает также и корпускулярными свойствами. Корпускулярные свойства состоят в том, что лучистая энергия испускается и поглощается веществами не непрерывно, а отдельными дискретными порциями — квантами света или фотонами. Испускаемый фотон — частица материи, обладающая энергией, количеством движения и электромагнитной. массой. Поэтому тепловое излучение можпо рассматривать как фотонный газ. [c.361]

Молекула представляет собой достаточно устойчивую совокупность атомов, связанных валентными связями. Ее особенности становятся понятными, если представить молекулу как динамическую квантовую электронно-ядерную систему. Это система атомных ядер и такого количества электронов, заряд которого равен сумме положительных зарядов атомных ядер, причем валентные электроны, находясь в волновом движении между всеми атомными ядрами, стягивают их и сближаются с ними насколько это возможно, что резко снижает потенциальную энергию системы, придает ей устойчивость. Если в подобной системе имеется некоторое число неспаренных электронов, то это свободный радикал — частица гораздо менее устойчивая, чем молекула, так как радикал не выдерживает столкновения с другими радикалами или молекулами если в данной электронно-ядерной системе имеется избыточный заряд, [c.82]

В принципе это и есть уравнение структурного состояния ПКС при ее деформировании. Однако интенсивность процесса деформирования здесь присутствует неявно — в виде частоты / перескоков частиц в соседние свободные вакантные узлы. Для получения явной зависимости концентрации вакансий от скорости деформации у необходимо детально рассмотреть, как из отдельных скачков частиц складывается их непрерывное движение. В связи с этим полезно обратиться к предыстории вопроса. Как уже упоминалось, идея скачкообразного механизма деформирования материалов предложена Френкелем. Позже она была распространена Эйрингом на дисперсные системы и затем неоднократно модернизировалась многими авторами. На этом этапе развития идеи принималось, что скорость движения ди слоя частиц относительно ближайшего соседнего слоя равна произведению числа скачков / частицы в единицу времени в направлении действия деформирующего усилия на длину 5 одного скачка. В действительности это не так. В структурной решетке существует определенное количество вакантных узлов, и перескок частиц может происходить только поочередно в освобождающийся вакантный узел. В решетке можно выделить виртуальную цепочку из V частиц, расположенную вдоль направления их движения, которая начинается от любого вакантного узла и продолжается до ближайшего следующего вакантного узла на линии движения частиц. Вся решетка с вакантными узлами представляет собой в этой модели совокупность параллельных цепей с одним вакантным узлом в каждой. Их средняя длина V определяется концентрацией вакансий. Она тем короче, чем больше вакантных узлов в решетке. Для того чтобы вся цепь переместилась на расстояние, равное длине одного скачка (периоду решетки 5), каждая из частиц цепи должна совершить один скачок в нужном направлении, т. е. всего потребуется V скачков. Это означает, что действительная скорость движения цепей и, следовательно, всего слоя вещества будет медленнее, чем в теории Френкеля — Эйринга, в V раз [9]. Таким образом, разность скоростей соседних слоев составляет ди=/з1, а скорость деформации у, совпадающая при простом сдвиговом течении с градиентом скорости течения ди/дг, где дг = з — расстояние между соседними слоями, описывется формулой [c.692]

В соответствии со старой квантовой теорией полный спиновый момент количества движения частицы в единицах hjln был целым или иолуцелым числом и для электрона составлял S = 42- Компонента спинового момента количества движения вдоль ноля для электрона должна быть + /2 в тех же единицах. Следовательно, направление магнитного момента должно быть параллельно или антипараллельно полю, т. е. под углом О или 180° к нему , а другие углы невозможны. Однако, согласно квантовой механике, суммарный момент количества движения свободного электрона равен не S, а /S (S 1) или ]/ /2. И в этом случае возможны только две ориентации, однако теперь они таковы, что компонента спинового момента количества движения вдоль направления поля равна 1/2. Таким образом, можно представить, что магнитные моменты находятся под углом 0 к полю, где os 0=i/2/V /2 = l/V 5 [c.200]

Системы полимер - растворитель, концентрация полимера в которых такова, что взаимодействием между растворенными макромолекулами можно пренебречь, называются разбавленными растворами. Концентрационной границей является величина [ril i. Макромолекулы в разбавленном растворе представляют собой более или менее анизотропные по форме статистические клубки, способные удерживать в результате сольватации или иммобилизации некоторое количество молекул растворителя. Свободное движение таких молекулярных клубков может быть уподоблено движению сферической частицы, радиус которой соответствует большой полуоси гипотетического эллипсоида вращения, а объем ее равен объему статистического клубка. Вязкость таких растворов описывается уравнением Эйнштейна [см. уравнение (2.43)]. Однако асимметрия молекулярных клубков является причиной проявления аномалии вязкостных свойств даже в разбавленных растворах синтетических и природных полимеров вследствие ориентации таких частиц в потоке при достаточно больших т, а также из-за гидродинамического взаимодействия. При небольших и средних т разбавленные растворы полимеров являются ньтоновскими жидкостями. [c.194]

В пространстве между концами направляющих лопаток и входными кромками лопастей рабочего колёса (иногда его называют предколесное пространство) жидкость движется свободно, а траекторией частиц являются кривые а — Ь иа рис. 3-1. Важно установить, как при этом изменяется скорость. Выделим на этой траектории элементарную массу т на радиусе г. Используем известный закон механики о моменте количества движения для выделенной массы производная по времени от момента количества движения относительно некоторой оси равна сумме моментов всех внешних сил, действующих на эту массу относительно той же оси. Этот закон представляется формулой [c.62]

Моншо показать, что целое число т является магнитным квантовым числом, рассмотренным в гл. 1П. Обозначим через момент количества движения, соответствующий движению электрона с различными значениями Ф при постоянных г II 0. Таким образом, р является моментом количества движения относительно одной из декартовтлх осей координат. Kai TJ в случае свободно движущейся частицы, пмпульс р , определяемый классической механикой, заменяется в квантовой механике оператородг i/i. д [c.154]

Прежде чем перейти к изложению вопроса о влиянии кристаллических электрических полей на /-электроны, кратко рассмотрим свойства свободных ионов и теорию групп. Ионы элементов первого переходного периода имеют электронную конфигурацию (15225 2р 3523р )3с ", где в скобках приведены заполненные электронные оболочки, а п < 10. Оператор энергии или гамильтониан свободного газообразного иона имеет сферическую симметрию, поскольку при повороте системы на произвольный угол или нескольких последовательных поворотах ее энергия не меняется. Результатом таких свойств симметрии является сохранение полного момента количества движения J системы частиц. Это выражается следующим уравнением [c.70]

Из трех величин р, / и с, входящих в уравнение (128), с не зависит от давления, р прямо пропорционально, а I обратно пропорциональна давлению газа. Для газов при небольших, но и не очень малых давлениях произведение о-/ является постоянной величиной и, следовательно, ч] не зависит от давления. Наглядно это можно представить так при уменьшении давления уменьшается число частиц в единице объема, следовательно, уменьшается и число переносчиков количества движения из одного слоя в другой с другой стороны, возрастает длина свободного пути молекул, благодаря чему молекулы попадают в данный слой без столкновений из более далекого слоя, движущегося в направлении х с большей скоростью. В результате этих двух причин, действующих взаимнопротивоположно, количество движения, переносимое из слоя в слой, остается постоянным. [c.113]

Следовательно, средняя длина свободного пути молекул перестает зависить от давления и становится приблизительно постоянной величиной, определяемой линейными размерами сосуда. В то же время, число частиц, переносящих количество движения, с уменьшением давления уменьшается пропорционально давлению или плотности. Если учесть это, то из уравнения (128) следует, что при высокой степени разрежения газа дальнейшее уменьшение давления (числа частиц в единице объема) ведет к уменьшению коэффициента вязкости газа, и при р О он также стремится к нулю. [c.114]

Метод прикатодного слоя [3] имеет преимущество при анализе следов элементов с не слишком высоким потенциалом ионизации (<9 эВ) и при условии, что другие легкоионизируемые элементы не присутствуют в больших количествах. Мешающее действие малых количеств посторонних легкоионизируемых элементов можно ослабить использованием незначительных навесок проб (< 10 мг). В этом случае анализируемый материал (смешанный с угольным порошком) помещают в полость катода, а излучение прикатодного слоя выделяют путем подбора соответствующей экспозиции. Поскольку температура катода относительно низка, благоприятный предел обнаружения можно получить, если только определяемые примеси достаточно летучи. Хотя интенсивность циановых полос в области вблизи катода относительно низка, все же целесообразно возбуждение спектров проводить в газе или смеси газов, свободных от азота. В методе прикатодного слоя большое внимание нужно уделять точному выбору места в прикатодном слое, от которого регистрируется излучение, толщине этой области и возможности воспроизводимо ее устанавливать на оптическую ось. Эти требования легче удовлетворить при большом расстоянии между электродами (например, 10 мм). Однако следует отметить, что интенсивность спектральных линий быстро изменяется с удалением места регистрации от поверхности электрода. Это изменение зависит от потенциала ионизации элемента, скорости движения его частиц, энергии возбуждения его спектральных линий и т. д. Поэтому нужно обращать большое внимание на то, чтобы физические и химические свойства стандартных образцов и энергии возбуждения линий х п г были бы как можно ближе друг к другу. Последнее требование и требование воспроизводимой установки места регистрации в прикатодном слое никогда не могут быть удовлетворены полностью. Благодаря этому точность такого метода анализа относительно низка. [c.268]

Если рассматривать фотон как материальную частицу и приближенно считать электрон в атоме свободным, то это явление должно напоминать то, что происходит при косом упругом ударе шарика Р (фотон) о шарик Е (электрон) (рис. 7). Согласно законам механики, энергия падающего фотона Лу должна быть равна. энергии рассеянного фотона /г> и кинетической энергии (где п — скорость) электрона. Очевидно, что или, ввиду обратной пропорциональности длины волны X частоте, //>>.>>. Вместе с тем должен быть соблюден закон сохранения количества движения, что, вместе с первым условием, однозначно опоедедя1 изменение длины волны Дл = >/—X при рассеянии и скорость электронов и, в зависимости от углов рассеяния а и 3. е - [c.40]

Таким образом при движении заряженных частиц в газе при наличии электрического поля сперва на некотором расстоянии от исходной точки пути и в течение некоторого времени от момента начала движения имеет место неустановившееся движение с постоянно увеличивающейся компонентой скорости в направлении силовых лиций поля. Так как с увеличением кинетической энергии частицы количество энергии, отдаваемое ею при каждом упругом столкновении, становится всё больше и больше, а приобретаемое в среднем на расстоянии свободного пути количество энергии остаётся неизменным, то увеличение скорости заряженной частицы по мере её движения вперёд становится всё меньше и меньше. Скорость переносного движения (дрейфа) частицы приближается к своему предельному значению асимптотически [907]. То расстояние Е от начала движения, которое заряженная частица проходит до того места, где её движение можно принять за установившееся, и то время т, которое затрачивается на прохождение этого расстояния, зависят от доли энериии, теряемой частицей в среднем при кавдом столкновении. С другой стороны, Ь я X тем больше, чем меньше плотность газа L и т зависят от напряжённости поля Е. В случае положительных и отрицательных ионов, движущихся в газе большой плотности (например, при атмосферном давлении), их очень малы ими можно пре- [c.262]

Красители могут подвергнуться гидролизу. То же происходит и при употреблении активных красителей вместе с щелочными дисперсными красителям1и для непрерывного крашения смешанных тканей из полиэфира и хлопка. Обычно при этом к плюсовочным растворам добавляют лишь лебольшие количества мочевины и поэтому, если применяют высокоактивные красители, температура растворения приобретает особо важное значение. Если для процесса крашения требуется высокая скорость диффузии, то подбирают такие красители, кotopыe легко растворяются даже при комнатной температуре [347]. При сравнении скоростей гидролиза активного красителя в плюсовочном растворе и печатной пасте легко заметить, что при одинаковом исходном pH гидролиз в печатной пасте идет значительно медленнее, чем в менее концентрированном невязком плюсовочном растворе. Зависимость скорости гидролиза от вязкости можно объяснить затруднением свободного движения активных частиц. Тот факт, что гидролиз зависит от концентрации, выражается также повышением стабильности плюсовочного раствора в высоких концентрациях, особенно в случае сильно ассоциированных красителе й [138—140]. [c.298]

Движение частиц, взвешенных в турбулентном однородном и изотропном потоке, при отсутствии их влияния на- структуру потока рассмотрено в теоретических работах В. Г. Левича. Весьма существенным для аэродинамических расчетов является вопрос о движении аэрозольных частиц в свободных струях. Ему посвящено небольшое количество экспериментальных исследований. Н. Кубыниным при изучении полей концентраций полидисперсной (10—300 мк) угольной пыли в струе воздуха, выпускаемой со скоростями и0 = 22 и 38 м/сек из трубки диаметром 5 см, одновременно определялись поля скоростей воздуха. Важным результатом является независимость профилей скоростей в струе при возрастании концентрации пыли от 0 до 1,15 Г/Г воздуха. Ввиду близкого значения коэффициентов турбулентной диффузии DT и турбулентной вязкости YT, естественным является сходство полей скоростей и концентраций. Практическая независимость профиля скоростей от концентрации пыли подтверждена также в работе [107]. [c.131]

При объяснении сущности химических процессов, а также ферментаций, которые составляют высшую разновидность последних, он уже со всей определенностью говорит о "внутреннем движении частиц тела, в том числе тела, подвергающегося ферментации. Это внутреннее движение является главной причиной разложений или растворений. Внутреннее движение приводит к разрыхлению или даже распаду тепа на отдельные молекулы которые, возможно, черюз промежуточные образования - результат свободного объединения в легко распадающиеся комплексы - затем образуют более устойчивую комбинацию. Это внутреннее движение, присущее телам, может также переноситься от одного тела к другому, увеличивая или уменьшая общее количество движения. Но роль фермента в этом процессе иная, чем роль простого переносчика движения он лишь ускоряет и усиливает движение, а также направляет процесс перегруппировки частиц в нужном направлении, в результате чего при определенной ферментации образуются определенные конечные продукты. Фермент как бы упорядочивает процесс, придавая ему относительную строгость и направленность (б2). [c.42]

Однако вскоре выяснилось, что представление о наличии в ядре свободных электронов приводит к определенным противоречиям. Последние возникают при рассмотрении статистики и момента количества движения ядер (следующий раздел В), а также при сопоставлении размеров ядра и электрона. Действительно, если свободный электрон заключен и движется в пределах ядра, то длина соответствующей ему дебройлевской волны-Я не должна существенно превышать размеры ядра, т. е. Я- 10 см. Тогда импульс электрона /гау = йА оказывается равным 6,6 10" эрг сек см, а его кинетическая энергия составляет 2-10 эрг (см. приложение-В — релятивистское соотношение между импульсом и энергией). Полученная величина более чем на порядок превышает экспериментально наблюдаемые значения кинетической энергии р-частиц. Таким образом, опыт противоречит представлению о существовании в ядре свободных электронов это и заставило ввести дополнительное предположение, что электроны в ядре находятся не в свободном, а в связанном состоянии — входят в состав значительно более тяжелых агрегатов, например а-частиц или других комбинаций из протонов и электронов. Интересно, что еще в 1920 г. Резерфорд высказал предположение о существовании в ядре нейтрона — комбинации из протона и электрона. [c.31]

При достаточном удалении от 0°К число фононов значительно меныпе числа ротонов. В связи с этим можно предположить, что основная роль при переносе количества движения принадлежит эффекту рассеяния ротонов на ротонах, концентрация которых резко зависит от температуры. Аналогично тому, как в обычном газе вязкость не зависит от давления, так и вязкость ротонного газа в первом приближении не должна зависеть от температуры, так как произведение из числа частиц на их свободный пробег в случае ротонного газа остается постоянным для всех температур. Действительно, в некотором температурном интервале наблюдается полная независимость вязкости от температуры (плоский участок кривой). Область температур, близких к Х-точке, доляша быть при этом исключена из рассмотрения, так как концентрация ротонов становится в этих условиях столь большой, что понятие ротона, строго говоря, теряет смысл. [c.456]

Хаф также указал, что если частицы жидкости движутся вдоль кругов широты, то может возникнуть надлежащее приспособление свободной поверхности, и это движение станет перманентным (с. 248). В работе Хафа было продолжено обсуждение долгопериодных приливов, которое начато Лэмбом в Гидродинамике издания 1895 г., и основано на принципе сохранения момента количества движения, примененного Гадлеем [c.241]

Теплопередача конвекцией предполагает наличие (перемещающегося вещества, следовательно, она возможна только между телом и текучим веществом. Под текучим веществом следует понимать жидкость, газы и пары. При нагреве твердого и текучего вещества происходит обмен тепла между более нагретыми, т. е. бы-стродвижущимися молекулами, и более холодными. Как в твердом теле, так и в текучем веществе передача тепла производится теплопроводностью. Однако это явление в текучем веществе протекает значительно более интенсивно благодаря тому, что частицы вещества в данном случае являются свободно движущимися. Слои текучего вещества, которые прилегают непосредственно к нагретому твердому телу, нагреваются, благодаря чему они становятся более легкими. Нагретые частицы начинают двигаться, подымаются и не только освобождают место у поверхности твердого тела новым, более холодным частицам, но и переносят с собой тепло в более холодные слои текучего вещества и там его передают дальще. При этом безразлично, происходит ли движение текучего вещества у поверхности нагрева в результате разности температур и, следовательно, удельных весов жидкости (естественная конвекция) или в результате искусственно вызванного и поддерживаемого фактора (искусственная или вынужденная конвекция). Вполне очевидно, что указанные рассуждения применимы как для процесса нагрева, так и для процесса охлаждения. Оба случая имеют одинаковое техническое значение в обоих случаях закономерности конвективного теплообмена оказывают решающее влияние на механизм теплопередачи. Не зная их, нельзя рассчитать количество передаваемого тепла. [c.28]

Гравитационная модель (рис. 3-5) включает в себя горизонтальную трубу /, по которой подается воздух. На не-больщом расстоянии от ее устья расположена вертикальная труба 2, представляющая собой питатель пыли. Ось трубы 1 расположена на высоте I над горизонтальным столом, на котором находится такая же стеклянная пластинка 3, что и в инерционной модели. Рабочее пространство закрыто кожухом 4. Частицы пыли в малом количестве свободно падают через трубку 5 питателя, затем двигаются ускоренно в неподвижном воздухе, далее проходят через струю воздуха, отклоняясь от вертикали, и, наконец, свободно падают по наклонной траектории в неподвижном воздухе. В опытах были использованы две геометрически подобные модели малая l(L=140 мм) для стеклянной пыли, большая ( =299 мм) для оловянной. В опытах изучался также относ Л пыли от оси трубы 2 пыли и методика измерений те же, что и на инерционной модели. Величины определяющего. размера моделей Ь и скорости воздуха выбраны так, чтобы обеспечить постоянство критериев С и Рг. Из рис. 3-6 следует, что при этом процесс движения пыли опять однозначно определяется критерием Д. Однако в гравитационной модели критерий Фруда уже сильно влияет на процесс. [c.106]