Расход волновой

Скорость перемещения фронта волны называется скоростью распространения волны, а переносимый ею расход — волновым расходом. [c.251]

Здесь через х обозначена величина волнового сопротивления (2.1), через Ф — равный нулю расход газа сквозь контур оЬ, через С — подъемная сила плоского профиля, равная интефалу по контуру оЬ [c.67]

Известно, что второй и третий законы фотоэффекта не могли быть объяснены на основе классической волновой теории света и привели к очередной катастрофе классической физики. Эйнштейну (1905 г.) первому удалось дать теоретическое объяснение этих законов, применив для этой цели планковское представление о квантах света. Он предположил, что энергия светового кванта йсо, падаюш,его на металл, целиком расходуется на работу вырывания (выхода) электрона из металла и на сообщение ему кинетической энергии [c.413]

Переход к волновому режиму обусловлен действующими на свободную поверхность пленки (т. е. на границе раздела фаз) силами поверхностного натяжения. Как показали исследования [8, 10], при воздействии сил поверхностного натяжения волновое течение при определенных расходах жидкости более устойчиво, чем ламинарное с гладкой поверхностью раздела фаз. При малых расходах жидкости, наоборот, более устойчивым является течение с гладкой поверхностью, а возникающие при наличии возмущений волны быстро затухают. Опытами установлено, что уже при добавке к жидкости небольших количеств поверхностно-активных веществ течение с гладкой поверхностью сохраняется даже при значительных Ке. [c.341]

При дробной петлевой обмотке условия (6.8) и (6.9) не учитывают. Невыполнение условий (6.8) и (6.9) для волновой стержневой обмотки приводит к увеличению расхода меди и к удорожанию машины. [c.153]

Характерной особенностью функций дискретного спектра является наличие у них интегрируемого квадрата модуля, т.е. эти функции могут быть нормированы на единицу. Коль скоро интеграл по всему пространству переменных, от которых зависят такие функции, сходится, то очевидно, что при стремлении переменных к бесконечности плотность вероятности должна стремиться к нулю, причем достаточно быстро, так чтобы интеграл <Ф Р> не расходился. Задача со ступенькой из предыдущего параграфа показывает, что если при л — оо разность Е - У(х) < О при всех х, то волновая функция будет стремиться к нулю по закону е , где X - некоторая положительная постоянная. Другими словами, волновая функция экспоненциально затухает. [c.48]

На рис. 5.12 направления отраженной и теневой волн от наклонного отражателя получены с применением принципа Гюйгенса. Волновой фронт падающей плоской волны как раз достиг дальнего края круглого диска. И от передней, и от задней стороны диска расходятся элементарные сферические волны,, из которых строятся отраженная волна (эхо) и теневая волна. [c.125]

При установившемся волновом течении средняя толщина пленки примерно на 7% меньше рассчитанной для струйного ламинарного течения при таком же расходе жидкости. Амплитуда волн составляет 0,46 от средней толщины пленки, а фазовая скорость волнового течения в 2,4 раза больше средней скорости жидкости. Волнообразование незначительно увеличивает поверхность пленки. [c.136]

Ламинарный режим движения пленки жидкости, для которого выведено уравнение (IV. 80), как было показано в гл. II, устойчив лишь при сравнительно малых расходах жидкости. Даже при относительно небольших значениях Не волновое течение ламинарной пленки является более устойчивым, чем струйное. При волновом течении средняя толщина пленки меньше, чем при струйном. Это учитывается введением дополнительной поправки 8 = в уравнение (IV. 81) [c.328]

Первый ламинарный волновой режим. С увеличением скорости стекания пленки жидкости на ее поверхности появляются волны. Характер появившихся волн зависит от скорости стекания жидкости, а также от ее физических свойств. Для малых расходов жидкости характерен режим течения с длинными гравитационными волнами, причем длина волны уменьшается с возрастанием скорости стекания пленки. Этот режим течения пленки называют первым ламинарным волновым режимом. Его область ограничена неравенством [c.39]

Вследствие этого s-волновое сечение обратной реакции расходится на пороге, как это и должно быть в силу принципа детального равновесия (4.34) [c.131]

Типичные результаты с учетом и без учета вкладов обменного тока представлены в табл. 9.2. В отсутствие обменных токов отношение Ди/Л очень сильно расходится с наблюдаемой величиной. Включение двухчастичного обменного члена (9.99), связанного с рождением s-волнового пиона иа нуклоне, приводит к гораздо более хорошему согласию с экспериментальным отношением. [c.386]

Это показывает, что при больших значениях функция Ч расходится и, следовательно, не удовлетворяет требованиям, налагаемым на волновые функции. Очевидно, решение, в котором (1) представляет собой бесконечный ряд, непригодно для нашего случая. Получить конечное решение можно, только когда ряд обрывается, т. е. превращается в полином. Для этого необходимо, чтобы величины а, начиная от определенного члена, были равны нулю, т. е. чтобы при [c.30]

При установившемся волновом течении средняя толщина пленки примерно на 7% меньше рассчитанной для струйного ламинарного течения при таком же расходе жидкости. Амплитуда волн составляет 0,46 от средней толщины пленки, а фазовая скорость волнового течения в 2,4 раза больше средней скорости жидкости. Волнообразование мало увеличивает поверхность пленки. Как показал В. Г. Левич, относительное увеличение поверхности определяется выражением [c.50]

Характерная черта волнового течения — резкое падение скорости в наименьшем сечении пленки. Типичная мгновенная картина течения на длине волны показана на рис. II.6 для условий, соответствующих максимальному расходу жидкости при Оа = = 62,5 и п = 0,165. Как видно, в наиболее суженном сечении функции тока отрицательны, т. е. направление скорости противо- [c.51]

Примечание, о. Ф. Васильев отмечает, что при больших значениях волнового расхода скорость распространения волны следует определять по формуле [c.252]

Ниже рассматривается качественно конденсация на вертикальной поверхности, которой в теплообменниках служит обычно вертикально расположенная труба. На рис. 1 показаны основные особенности конденсации на такой поверхиости при неподвижном паре, т. е. при незначительном сдвигающем усилии. Расход конденсата, текущего вниз, равен нулю в верхней части поверхности и с удалением от нее увеличивается по мере того, как накапливается конденсат. В верхней части поверхности существует область с очень малыми числами Re конденсата, где течение ламинарное и безволновое. В некоторой расположенной ниже по поверхности точке число Re достигает такого значения, при котором на границе раздела пар — жидкость образуются неустойчивости, приводящие к появлению волн на пленке. Еще ниже по поверхности число Re возрастает до значения, когда возникает турбулентность. В области ламинарного течения коэффициент теплоотдачи уменьшается с увеличением толщины конденсатной пленки, хотя в области волнового движения скорость уменьшения снижается вследствие перемешивающего эффекта волн. Тур- [c.340]

Для ламинарно-волнового течения, в свою очередь, различают два режима. При сравнительно малых расходах жидкости, когда значение Керл превышает 12, но не выше 100— 200, под действием силы тяжести преимущественно образуются сравнительно длинные гравитационные волны. Длина их уменьшается с возрастанием скорости стекания пленки. Вслед за этим первым ламинарно-волновым режимом (при больших значениях Ке л) наступает второй ламинарно-волновой режим. Для него характерно появление на поверхности пленки коротких капиллярных волн, или ряби , возникающей под действием сил поверхностного натяжения (капиллярных сил). С дальнейшим увеличением расхода жидкости и Кепл > —1600 (критическое значение Кепл. по данным различных исследователей, составляет от 1000 до 2500) волнообразование на поверхности приобретает все более хаотический характер, причем по толщине пленки все сильнее развивается поперечное перемешивание, типичное для турбулентного режима. Переход от второго ламинарно-волнового режима к турбулентному режиму течения тонких пленок менее резок, чем при движении жидкости в трубах. Что касается чисто ламинарного (безволнового) течения пленок, то оно может быть достигнуто при значениях Reпл, характерных для ламинарно-волнового режима, лишь путем добавления к жидкости поверхностно-активных веществ. [c.115]

Периодическое смещение электронов, участвующих в образовании связи, является причиной периодического изменения геометрии молекулы. Другими словами, появляется связь между колебательным движением электронов и ядер, т. е. движение электронов модулируется. Изменение положения атомов и атомных групп вызывает колебательное движение атомов и молекул. Энергия, расходующаяся на возбуждение этих колебаний, представляется падающим излучением. Поэтому наряду с линиями релеевского рассеяния Vst = vo наблкадают слабые парные линии npH Vo "vr. Разность волновых чисел Av = Vo — (vo Vr) соответствует волновым чис- ь-лам Vj определенных колебаний. Совокупность таких линий составляет спектр комбинационного рассеяния ра-ман-спектр). Наряду со стоксовыми линиями, характеризующимися более низкими волновыми числами (vq — Vp), в спектре комбинационного рассеяния появляются чрезвычайно слабые антистоксовы (-7о+ v ) линии, смещенные в коротковолновую область. Они возникают в том случае, если энергия колебательно-возбужденной молекулы суммируется с энергией первичного излучения (рис. 5.12,а). [c.221]

Функции Zi (s) и Zj (s), определяемые отношениями изображений по Лапласу давлений и расходов в концевых сечениях линии по аналогии с принятыми в электротехнике терминами, назовем концевыми операторными сопротиалениями (импедансами). Функция 2в.я(5), как показывает соотношение (10.65), отличается от ранее примененного операторного волнового сопротивления только постоянным множителем. В дальн( йшем эту функцию будем называть операторным волновым сопротивлением линии. [c.273]

По данной схеме составим математическое описание гидропривода, предполагая, что питание его жидкостью осуществляется при постоянном давлении (рп = onst) от источника с неограниченным расходом. Кроме того, гидролинии от золотникового распределителя к гидроцилиндру будем принимать настолько короткими, чтобы можно было бы не учитывать возникающие в них волновые процессы. Такое предположение будет допустимым, если частота волновых процессов значительно (на порядок) превышает частоту пропускаемых гидроприводом колебаний. [c.322]

Таблица 8-2. Аналитические характеристики наиболее важных приборов, используемых для элементного анализа. Аналитические характеристики включают пределы обнаружения (ПО) в растворе (нг/мл) или твердой пробе (млн ), помехоустойчивость (робастность, отсутствие влияния основы), селективность (отсутствие спектральных помех) и воспроизводимость. Инструментальные характеристики включают желательную форму пробы, жидкую или твердую, минимальный расход пробы и максимальную солевую концентрацию в случае раствора. АЭС — атомно-эмиссионная спектрометрия, А АС— атомно-абсорбционная спектрометрия, МС —масс-спектрометрия, ИСП — индуктивно-связанная плазма, ЛТР — лампа с тлеющим разрядом, ГП — графитовая печь, ТИ — термоиониэация, ИИ — искровой источник, ЛИФС - лазерно-индуцированная флуоресцентная спектрометрия, РФСВД — рентгенофлуоресцентная спектрометрия с волновой дисперсией

Опыты показывают, что режим остается ламинарным, а полученные выше выражения — справедливыми при Кспл < 20. Однако качественно характер установленных связей сохраняется и при больших значениях Ке л, когда движение пленки становится волновым (его еще именуют псевдоламинарным). Этот режим, наблюдаемый в диапазоне 20 < Ке < 1500, отличается образованием продольных волн на свободной поверхности пленки. Показано, что такой режим течения оказывается энергетически выгодным при одинаковых расходах V средняя скорость течения повышается, средняя толщина пленки уменьшается — в сравнении с рассчитанными по формулам для ламинарного режима. Для указанного диапазона Ке л установлено чтобы формулы типа (2.43) — (2.43а) сохранили необходимую точность, в них следует заменить множитель 3 на 2,4. [c.189]

Отметим некоторые из результатов исследований, затрагивающих физическую картину процесса. Установлено, что энергообмен между активным и пассивным газами носит четко выраженный ударно-волновой характер и доминирующим источником тепловыделений является нагрев пассивного газа ударными волнами, в то время как тепловьщеления трения играют второстепенную роль. Экспериментально обнаруженное существенное влияние частоты подачи активного газа в каналы на характеристики аппаратов (эффективность охлаждения, расход, распределение температур и давлений по длине рецепторов и т.д.) является результатом воздействия волновых процессов на истечение активного газа из сопла. Об этом свидетельствует детальный анализ результатов исследований волновых процессов с помощью малоинерционных датчиков давления и температуры [59]. [c.43]

В плоской волне, например, излучаемой большой пластиной (рис. 1.6, а), фронты — плоскости, лучи не расходятся (Ь = 0). Такая волна ослабевает только под действием затухания. Получить на значительном расстоянии от пластины ограниченную плоскую волну в виде пучка параллельных лучей не удается. Например, применяя большую пластину или вырезая часть фронта излучаемой пластиной волны с помощью диафрагмы, в действительности получают сложное волновое поле, подобное рассмотренному в разд. 1.3.1. В практике, однако, используют слаборас-ходящиеся пучки лучей, называя их плоской волной. [c.19]

Установившееся течение с длинными гравитационными волнами устойчиво в сравнительно узком диапазоне значений Кепл. По данным П. Л. Капицы и С. П. Капицы, нестабильность волнового течения проявляется при расходах жидкости, в 4—5 раз превышающих расход, соответствующий появлению первых волн. При этом на поверхности крупных волн появляются мелкие волны и течение приобретает трехмерность. Такой режим волнового течения называют вторым волновым. Верхней его границей является значение критерия Рейнольдса, соответствующее переходу к турбулентному режиму. Это значение Редл сильно зависит от условии входа жидкости и случайных возмущений и поэтому не может быть определено точно. Разные исследователи указывают значения Нбпл от 1000 до 2500. Чаще всего верхней границей волнового течения считают значение Кедл = 1600. Имеющиеся данные показывают, что для второго волнового режима среднюю толщину пленки жидкости можно определять так же, как для первого волнового режима. [c.136]

Турб5 лентный волновой режим. Дальнейшее увеличение расхода жидкости приводит к развитию в пленке поперечного перемешивания. Волнообразование на поверхности пленки приобретает все более хаотический характер. Переход от второго волнового ламинарного к турбулентному режиму в стекаюш,их тонких пленках с волнистой поверхностью происходит значительно менее резко, чем при ечении жидкости в трубе. Момент наступления турбулентного волнового режима соответствует неравенству [c.40]

В. Я. Шкадов [108] предложил новый подход к анализу пленочного течения, основанный на методе преобразования Фурье. Путем представления профиля скорости в виде разложения в ряд Фурье оказалось возможным развить метод решения, отличный от общепринятого метода разложения в степенной ряд по малым волновым амплитудам. Однако в рамках этой методики два параметра из четырех, а именно числа Рейнольдса, толщины пленки, длины волны и фазовой скорости, остаются произвольными. Таким образом, в отличие от случая бесконечно малых амплитуд задача не может быть решена в замкнутой форме, без привлечения дополнительных физических гипотез. В качестве такой гипотезы было использовано условие минимума толщины пленки при заданной скорости расхода. Устанавливающийся в результате режим (для случая длин волн, значительно превышающих среднюю толщину пленки) был назван оптимальным волновым режимом на том основании, что, как это следует из проведенного тем же автором [108] анализа устойчивости методами нелинейной теории возмущений, он устойчив по отношению к возмущениям с основными волновыми параметрами, аналогичными таковым в начальном волновом режиме. Однако ряд строгих ограничений развиваемого метода имеет своей причиной использование уравнений пограничного слоя для описания распределения скорости в пленке. Можно показать, что применение системы уравнений пограничного слоя к пленочному течению обоснованно только в очень небольшом диапазоне чисел Рейнольдса [c.60]

Следовательно, ряд расходится при всех конечных В. Поскольку волновая функция гармонического осциллятора убывает с расстоянием как ехр (—( ), т. е. отвечает более быстрому закону убывания, чем ото имеет место для молекулярных волновых функций, убывающих как ехр (—рг), то следует ожидать расходимости мультипольиого разложения и в случае реальных молекул. [c.109]

Принятые условные обозначзния с — скорость распространения волнового фронта в данном створе с — то же средняя скорость для данного участка —высота волны В — ширина сечения канала поверху на высоте половины волны ДС — волновой расход. [c.251]