Юнга закон

При контакте жидкостей с твердыми телами наблюдается разная степень смачивания, характеризуемая краевым углом 8. В соответствии с законом Юнга [c.28]

Обычно приводимый в учебниках вывод закона Юнга на основе геометрического рассмотрения равновесия сил является нестрогим, поскольку соотношение между а рр, ахж проекцией ст>[<г плоскость твердой поверхности не определяет полностью механического равновеспя (есть еще одна составляющая, направленная по нормали вверх). [c.55]

ГУКА ЗАКОН, устанавливает линейную зависимость между упругой деформацией твердого тела и приложенным мех напряжением Напр, если стержень длиной I и поперечным сечением S растянуть продольной силой F, то удлинение стержня Д/ = FI/ES, где -модуль упругости (модуль Юнга), зависящий от материала стержня Для деформации сдвига (см рис) Г з имеет вид т = Gy, где [c.618]

Уравнение (V.18), определяющее условия смачивания, — математическое выражение закона Юнга . Анализ его подтверждает следствия, полученные на основе качественных представлений [c.60]

Уравнение Дюире (II. П7) самостоятельно почти не используется для расчета работы адгезии из-за трудности определения поверхностного натяжения твердых тел на границе с газом (воздухом) и жидкостью. Удобную для расчета этой величины форму имеет соотношение, получаемое в результате сочетания уравнения Дюпре с законом Юнга (II. 121). Если разность аз,1 — аг.з в уравнении Дюире заменить ее выражением из закона Юнга [c.71]

Разность Wa — W называют коэффициентом растекания. Следует отметить, что случай Wa>W противоречит уравнению (VI. 22), согласно которому W o Действительно, это уравнение, как и закон Юнга, ограничено условием равновесия, тогда как неограниченное растекание является состоянием неравновесным, к которому уравнения (VI.18) и (VI.22) неприменимы. [c.63]

Обычно приводимый в учебниках вывод закона Юнга на основе геометрического рассмотрения равновесия сил является нестрогим, поскольку соотношение между а-р , и проекцией на плоскость твердой по- [c.60]

Рассмотрим более подробно физический смысл и следствия закона Лапласа—Юнга, являющегося основой теории капиллярных явлений. Уравнение (У.34) показывает, что разность давлений в объемных фазах возрастает с увеличением а и с уменьшением Я. Величина / — это радиус кривизны поверхности натяжения (см. [5, с. 18]). [c.67]

После того как стал применяться предельный закон теории Дебая и Гюккеля, были быстро достигнуты существенные успехи в смысле повышения точности экстраполяции. Гюккель [5], Скэтчард [6], Харнед [7], Рендалл и Юнг [8], применяя предельный закон и обобщенные формы уравнений теории Дебая и Гюккеля, смогли значительно увеличить точность экстраполяции. Общий обзор полученных до 1929 г. результатов был сделан Харнедом [96]. [c.339]

Заканчивая обсуждение микроструктуры аэрозоля, можно отметить, что причина, по которой нормально-логарифмические распределения более адекватно, чем степенной закон Юнге, описывают спектр размеров частиц аэрозоля, возможно, кроется в свойстве центральной предельной теоремы. Из этой теоремы следует, что если статистическая переменная есть результат процесса, в котором выход пропорционален уже достигнутой величине переменной, то ее статистическое распределение должно быть нормально-логарифмическим. Поскольку процессы, определяюш.ие выживание аэрозольной частицы в воздухе, действительно являются функцией приобретенного ею размера, то нормально-логарифмическое распределение является, по-видимому, естественным свойством этой системы. По этой же причине реальную кривую распределения счетной концентрации любой сложности можно аппроксимировать суперпозицией нескольких логарифмически-нор-мальных распределений в соответствии с числом независимых кооперирующих источников [301]. [c.32]

В нормально-логарифмическом представлении распределение по размерам собственно солевых частиц, инжектированных в атмосферу водной поверхностью Мирового океана, имеет уни-мономодальный характер [303]. В случае же аппроксимации распределения степенным законом Юнге для аэрозольных солевых частиц на уровне моря в [98] значение а = 3,8 (при общей концентрации частиц 30 см , т. е. около 5 % общей концентрации частиц Айткена), что согласуется с более ранними данными [166], по которым величина а лежит в диапазоне 3—4. [c.51]

В соответствии с законом Гука а=Ее, где Е — модуль растяжения (модуль Юнга). Если деформация строго пропорциональна напряжению, то модуль есть коэффициент пропорциональности и имеет для данного материала единственное значение. На рис. 8.3 показана типичная кривая деформации эластичного полимера. Пропорциональность между о и е отсутствует. Поэтому модуль определяют как тангенс угла наклона касательной к кривой, проведенной из начала координат. Это начальный, или условно-мгновенный, модуль. Формально можно определить модуль для данного образца при любой деформации как производную напряжения по деформации = da/de. [c.107]

Следует отметить, что влияние влажности на оптические свойства аэрозоля не ограничиваются зависимостями п и х от / [36. Во-первых, как уже отмечалось, под влиянием процессов коагуляции и конденсации характер распределения аэрозоля по размерам оказывается также функционально связанным с относительной влажностью среды обитания аэрозоля. Так, например, в случае описания распределения аэрозоля степенным законом Юнге показатель степени изменяется в соответствии с соотношением (1.15) [c.83]

Модуль упругости, в пределах применимости закона Гука, равен отношению напряжения а в материале к величине, соответствующей упругой деформации 8. В данном случае речь идет о модуле продольной упругости (при линейном растяжении), называемом иначе модулем Юнга. Модуль упругости тем больше, чем меньше относительное удлинение при данном напряжении. [c.574]

О. Упругие свойства изотропных материалов. Модуль Юнга Е, известный также как модуль продольной упругости, или модуль упругости первого рода, равен растягивающему напряжению, деленному на. деформацию в направлении приложенного напряжения, которая измеряется в области линейной упругости. Он является коэффициентом пропорциональности в законе Гука и равен наклону линейной части кривой на диаграмме деформация—напряжение. Размерность его такая же, как и напряжения (давления). [c.198]

Детальное изучение физико-химических процессов, продуцирующих in situ атмосферный аэрозоль, показывает, что образующиеся частицы имеют двухмодальное распределение поверхности по размерам [302]. Первой моде отвечают частицы с размерами менее 0,1 мкм. Вторая аккумуляционная мода имеет размеры от —0,08 до 1 —1,5 мкм. К. Уитби в [301, 302] показал, что реально наблюдающиеся микроструктуры аэрозоля в виде суммы нескольких логарифмически-нормальных распределений отклонения в экспериментальных спектрах распределения частиц по размерам от закона Юнге являются отражением мультимодальной природы естественного аэрозоля (рис. 1.14). Анализ [c.58]

Важно отметить, что при выводе закона Юнга предполагается взаимное равновесие между всеми фазами. Отсюда следует, что в результате устаЕювления равновесия между парами жидкости и поверхностью твердого тела на последней образуется адсорбцион" ная пленка, снижающая поверхностное натяжение твердого тела-Учет такого изменения поверхностного натяжения с большей строгостью позволяет использовать уравнение Юнга. [c.70]

Если течение не является типичным свойством твердообразных систем, что особенно характерно для конденсационно-кристаллизационных структур, то реологические зависимости строят по отношению к деформации, а не к ее скорости. Типичная кривая зависимости деформации от напряжения для твердых тел показана на рис. VII. 15. Прямолинейный участок кривой ОА отвечает пропорциональности деформации напряжению сдвига в соответствии с законом Гука (VII. 3). До напряжения Ри отвечающего точке А, размер и форма тела восстанавливаются после снятия нагрузки. Важными параметрами такой системы являются модуль упругости (модуль Юнга) и модуль эластической деформации. Считают, что в суспензиях с коагуляционной структурой модуль упругости (модуль быстрой эластической деформации) характеризует твердую фазу дисперсий, а модуль медленной эластической деформации — пространственную сетку с прослойками дисперсионной среды (возможно скольжение частиц относительно друг друга без разрыва связей). Напряжение Р соответствует пределу текучести (правильнее — пределу упругости). С увеличением напряжения проявляется пластичность, а после его снятия — остаточные деформации. При напряжении Рг (точка ) происходит течение твердообразной системы. При дальнейшем увеличении напряжения до величины Рз (точка В), соответствующей пределу прочности, обычно наблюдается нег<оторое упрочнение тела, затем наступает разрушение системы. [c.380]

Согласно теории Юнга, поле, возникающее в результате дифракции волн,— это результат интерференции волн, распространяющихся по геометрическим законам, и дифрагированных волн, возникающих в особых точках, в которых граничные условия имеют разрыв. Геометрическим местом таких точек являются границы препят- [c.46]

Пользуясь оптическими методами, Редпих и Хальбан установили, что константа ассоциации азотной кислоты в воде равна 20,0. Юнг и Блиц на основании спектров комбинационного рассеяния установили приложимость закона действия масс к водным растворам серной кислоты. Установлены константы диссоциации HIO3 К =0,16—0,18) и Н3РО1 (К = 0,01). [c.302]

Деформация, исчезающая при разгрузке, называется упругой. Упругие деформации разделяются на объемные, сдвиговые и деформации кручения. Для удобства рассмотрим одномерный (по координатам) случай деформирования, считая, что деформации не зависят от времени. Обозначим напряжение через Р, а деформацию через е. Если Р пропорционально е (закон Гука), то такое тело называется идеально упругим. Коэффициент пропорциональности между Рие назьшается модулем упругости. Если 8 — это объемная деформация, то коэффициент пропорциональности называется объемным модулем упругости, или модулем Юнга. Модуль Юнга обычно обозначается Е (К). Если е — сдвиговая деформация, то коэффициент пропорциональности называ-ется модулем сдвига и обычно обозначается 2С (С, х), [c.130]

Уравнение (V. 18), определяющее условия смачивания, — математическое выражение закона Юнга . Анализ его подтверждает следствия, полученные на основе качественных представлений а-рр > 0-гж os0>O 0 < 90° (смачивание) [c.55]

Граничные, смазочные слон обладают истинной упругость формы и подчиняются закону Гука. Их механические свойства определяются условиями всестороннего сжатия. Правильно ориентированный адсорбционный слой цепных молекул углеводородов, находящийся между двумя твердыми поверхностями, обладает огромной упругостью на поперечное сжатие ( = 10 кгс/см-). Его сопротивление сжатию определяется не структурной упругостью слоя, а модуле.м Юнга алмазоподобной структуры метиленовых цепей, работающих на осевое сжатие [75, 109]. Смазочные слои ПАВ между поверхностями трения, обладающие благодаря строению концевых групп хорощими смазочными свой-ства1ми, в то же время обладают бс> ьщим сопротивлением сжатию и разрыву пленки. Большая грузоподъемность граничных слоев обусловлена большой энергией адсорбционной связи граничного слоя с поверхностью металла — адгезионной связью и большой энергией когезионной связи между ориентированными молекулами адсорбента. [c.46]

Частицы, образующие сводовую перемычку, создают внутреннюю фильтрационную корку непосредственно у поверхности породы на забое, а мелкие частицы проникают несколько глубже в породу. Этот процесс повторяется снова и снова по мере удаления с забоя слоев горной породы. Градиенты давления в породе ниже долота были измерены Юнгом и Греем на микродолотном буровом стенде, на котором движение проникающей в породу жидкости происходило только в вертикальном направлении. Наблюдалось изменение порового давления по мере того, как поверхность забоя приближалась к пробке, через которую удаляли жидкость. Проницаемость горной породы рассчитывалась по закону Дарси. На рис. 9.7 видно, что градиент давления очень высокий на расстоянии примерно [c.346]

Для описания М.с. идеальных моделей (см. Реология) справедливы линейные законы для деформац. св-ь-Гука закон (напряжения пропорциональны деформациям), для фрикционньк св-в-закон Кулона (сила трения пропорциональна нормальной нагрузке), для вязкостных св-в-закон Ньютона (касательные напряжения пропорциональны скорости сдвига) и т.п. Однако поведение реальных тел гораздо сложнее и требует для своего описания разл. нелинейных соотношений. Определение М.с. материала является основой при выборе области его применения, условий формирования из него изделий, их эксплуатации. Для осн. классов твердых техн. материалов характерны след, значения предела прочности а (на растяжение) и модуля Юнга Е [c.77]

Краевой угол смачивания 0 в контакте жидкости с пов-стью твердого тела os0 = (а — tJ/ t где а , ст (-уд-своб. поверхностные энергии твердого тела на границе с газом и жидкостью, ст,-П. н. жидкости (закон Юнга, см. Смачивание). [c.589]

В 19 в. установлены осн. количеств, закономерности П. я. закон капиллярного давления (П. Лаплас, 1806), постоянство краевого угла смачивания (Т. Юнг, 1804), зависимость давления насыщ. пара жидкости от кривизны пов-сти (У. Томсон, 1870) первые термодинамич. соотношения-ур-ние изотермы адсорбции Гиббса (1878), зависимость поверхностного натяжения от электрич. потенциала (Г. Липман, 1875), сформулирован принцип минимума площади пов-сти жидкости (Ж. Плато, 1843). Среди важнейших П. я.-наличие капиллярных волн на пов-сти жидкости (У. Рэлей, 1890), двухмерное состояние и независимость действия адсорбц. слоев на пов-сти раздела фаз (И. Ленгмюр, 1917), адсорбц. понижение прочности (П. А. Ребиндер, 1923), расклинивающее давление в тонких жидких пленках (Б.В. Дерягин, 1935). [c.591]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология