Вязкость нормальная ньютоновская

Реологические свойства биологических жидкостей. Начало изучению реологических свойств биологических жидкостей положил Ж. Пуазейль, предпринявший в 30—40-х годах XIX в. попытку оценить вязкость крови. В течение почти ста лет предполагалось, что кровь относится к ньютоновским жидкостям, и только в 20-х годах XX в. было установлено, что вязкость крови зависит от скорости или напряжения сдвига. Дальнейшие исследования показали, что нормальная кровь не имеет предельного напряжения сдвига и подобно другим псевдопластикам реологическая кривая крови характеризуется двумя участками постоянной вязкости. [c.133]

Для аномально вязких систем характер изменения вязкости при разных напряжениях различается (рис. 6.2). При малых напряжениях зависимости т)=/(Р) отвечают закону Ньютона, характерному для нормальных низкомолекулярных жидкостей. В отличие от последних коэффициент т1о (называемый наибольшей ньютоновской вязкостью) для полимеров и дисперсных систем в этой области напряжений весьма высок (10 —10 Па-с). С увеличением напряжения сдвига происходит разрушение малопрочной пространственной структуры (сетки) системы и скорость течения аномально возрастает, пока при относительно больших напряжениях структура не будет разрушена полностью и в процессе течения не будет успевать восстанавливаться. Поэтому при больших напряжениях система характеризуется также ньютоновским законом течения, но коэффициент т)т (называемый наименьшей ньютоновской вязкостью) намного меньше, чем т о. [c.151]

Цель работы состоит в измерении вязкости нормальной (ньютоновском) жидкости. [c.169]

Для нормальных ньютоновских жидкостей, представляющих индивидуальные вещества либо молекулярно-дисперсные смеси или растворы, внутреннее трение (вязкость) при данных температуре и давлении является постоянным физическим свойством. Вязкость не зависит от условий определения и скорости перемещения частиц (течения), если не создается условий для турбулентного движения. [c.248]

Большинство жидких нефтепродуктов не выявляет признаков структурной вязкости в широком температурном интервале. Хотя они и представляют собой относительно сложные, ассоциированные жидкости, они не обладают коллоидной структурой, признаки которой обнаруживаются для жидких нефтепродуктов лишь при низких температурах, приближающихся к температурам потери текучести [81]. Поэтому, рассматривая внутреннее трение жидких нефтепродуктов при положительных температурах, мы будем иметь в виду нормальную ньютоновскую вязкость. [c.248]

Рассмотренные Эйнштейном дисперсии с объемом дисперсной фазы в несколько процентов настолько разбавлены, что переносом импульса движения между сталкивающимися при течении частицами можно пренебречь. Различия, наблюдавшиеся между вязкостью дисперсии как целого и ее непрерывной фазы, обусловлены только возмущением нормального (ньютоновского) течения последней. При этих обстоятельствах вязкость т) дисперсии пропорциональна только вязкости непрерывной фазы 11о и объемной доле присутствующих частиц ф и совершенно не зависит от их размера или распределения по размеру, т. е. [c.265]

В своем выступлении П. П. Кобеко затронул вопрос о цифровых значениях вязкости (например, смазочных масел при низких температурах), которые необходимы для нормальной работы тех или иных машин. Для ряда механизмов и процессов, где приходится иметь дело с нормальными ньютоновскими жидкостями, эти значения вязкости более или менее точно известны Что касается вязкости смазочных масел при низких температурах, то на этот вопрос ответить сейчас весьма затруднительно отчасти в связи с аномалией вязкости смазочных масел при низких температурах, отчасти ввиду отсутствия необходимых экспериментальных данных. [c.236]

Силикатные расплавы, если они не содержат кристаллических взвешенных частиц, ведут себя как нормальные ньютоновские жидкости. Однако в области размягчения в них нередко наблюдаются характерные, хотя и подавленные, признаки структурирования. Ниже рассматриваются закономерности изменения вязкости однородных силикатных расплавов в их подвижном текучем состоянии и в области размягчения. [c.16]

Механические (реологические) свойства полимеров в вязкотекучем состоянии — параметры, характеризующие течение полимеров - простейшие случаи деформации - зависимость вязкости от скорости течения и напряжения - наименьшая ньютоновская вязкость полимерных систем - кажущаяся (эффективная) вязкость - нормальные напряжения в полимерах — динамические свойства и спектры релаксации. [c.378]

Ньютоновскими или нормально вязкими называют жидкости, вязкость которых не зависит ни от приложенного давления, ни от градиента скорости (в условиях равномерного ламинарного течения) [c.381]

Замечание. Приведенные выше рассуждения и последняя формула справедливы для нормально вязких, так называемых ньютоновских , жидкостей. Если же рассматривать, напри мер, дискретные системы или растворы полимеров, представляющих собой пространственные структуры, образованные сцеплением частиц или макромолекул, приведенные рассуждения не годятся. При течении таких жидкостей работа внешней силы затрачивается не только на преодоление ньютоновской вязкости, но и на разрушение структуры. [c.59]

Учитывая то или иное число членов ряда [уравнение (П.20)], можно получить то или иное приближение реологического уравнения состояния к свойствам реальной среды. Так, если ограничиться только одним членом приближения, то уравнение состояния вырождается в уравнение состояния ньютоновской жидкости. При этом коэффициент приобретает значение ньютоновской вязкости. Приближение второго порядка позволяет предсказать первые вязкоэластические эффекты (нормальные напряжения). Однако оно еще не предсказывает аномалии вязкости. Интересно, что жидкость второго при-76 [c.76]

Уравнение (IX.79а) совершенно идентично уравнению (IX.4), а величина со1 — это аналог ньютоновской вязкости. Поэтому его решение полностью идентично решению, рассмотренному в разделе IX. 3. Нормальные напряжения, действующие в направлении течения, определятся из соотношения [c.389]

Возможность построения температурно-инвариантных характеристик нормальных напряжений видна из рис. 4.9, б, на котором показаны данные, относящиеся к разным температурам, но образующие единую зависимость а от т. В гл. 2 подробно обсуждался вопрос о построении температурно-инвариантных характеристик касательных напряжений или вязкости. Теоретические соображения и экспериментальные результаты показывают, что для построения температурно-инвариантных характеристик касательных напряжений аргумент следует представить в безразмерной форме в виде произведения (у 0), где 0 — характерное время релаксации системы. Поскольку в зависимости от температуры 0 изменяется пропорционально Т)о, аргументом температурно-инвариантных характеристик касательных напряжений является произведение (ут)о), где т)о — наибольшая ньютоновская вязкость системы, зависящая от температуры. Исходя из данных рис. 4.9, б и им подобных, можно утверждать, что аналогичным образом обобщаются и экспериментальные данные по зависимостям а у), полученным при различных температурах. Это показано на рис. 4.И, где представлены температурно-инвариантные характеристики как касательных, так и [c.351]

В связи с изложенным нами был в свое время разработан метод изучения механических свойств смазок, не обладающих нормальной вязкостью, по их механическим эквивалентам внутреннего трения. Сог-ласно этой методике, исследуется в определенных условиях, отвечающих работе смазки, то сопротивление, которое оказывает данный смазочный материал, и сравнивается с сопротивлением обычного смазочного масла, которое является ньютоновской жидкостью. При этом механические эквиваленты внутреннего трения смазки определялись [c.214]

Ньютоновская вязкость [х зависит только от температуры и давления. Все газы и такие жидкости, как вода, бензин, керосин беспарафинистые нефти и другие жидкости, являются ньютоновскими (или нормальными) жидкостями. [c.55]

Поэтому для монодисперсных полимеров, когда G не зависит от молекулярного веса, о М , где показатель степени т примерно равен 6,8—7,0, т. е. удвоенной степени в зависимости наибольшей ньютоновской вязкости т о от молекулярного веса М (ср. с формулой XVI.2). Эта формула позволяет оценивать величины нормальных напряжений, если известны более просто измеряемые параметры 1]о и G она также указывает на чрезвычайно сильный характер Зависимости 0 от молекулярного веса. [c.276]

Уравнение (14) может быть рассматриваемо как видоизмененная форма уравнения (4) ньютоновского закона течения нормальной жидкости, в котором место коэффициента вязкости. занимает произведение GX н, следовательно [c.79]

Понятие тепловые свойства полимера включает в себя удельную теплоемкость, теплопроводность, температуропроводность, степень кристалличности при нормальной температуре, температуру перехода и объемный коэффициент термического расширения. Вязкотекучие свойства полимера зависят от того, является ли его расплав ньютоновской жидкостью или нет, кроме того, они определяются средней величиной вязкости, которая в свою очередь зависит от структуры полимера. [c.345]

Это означает, что вязкость ньютоновских нормальных жидкостей не зависит от давления, оказываемого на жидкость. В отличие от нормальных однородных жидких систем произведение pt для коллоидных растворов и суспензий часто подвержено изменению и снижается с увеличением давления, следовательно, уменьшается и вязкость. Эта, аномалия вязкости обусловлена наличием связей между дисперсными частицами. Такие неоднородные структурированные жидкие системы обладают структурной (дополнительной) вязкостью. С повышением давления структура разрушается. Предельно разрушенной структуре отвечает минимальная вязкость [1]. [c.16]

Такое определение коэффициента нормальных напряжений принято потому, что многие жидкости имеют квадратичную зависимость нормальных напряжений от скорости сдвига при предельно малых скоростях сдвига. Для таких систем 1 стремится к постоянной величине Го> являющейся характеристикой жидкости. Это соответствует тому, что для многих неньютоновских жидкостей при малых скоростях Ti2 зависит линейно от у и, таким образом, принимает постоянное значение г о (наибольшая ньютоновская вязкость), также характеризующее свойства жидкости. В гл. 2 описаны некоторые способы измерения I". [c.19]

Так как ц(5) — функция только времени 5 и, в частности, не зависит от скорости сдвига, из формул (3.52) и (3.53) следует, что жидкости, удовлетворяющей соотношению (3.51), присущи ньютоновская вязкость и постоянные значения коэффициентов нормальных напряжений. Это является следствием линеаризации интегрального разложения формулы (3.32), учитывающей только первый член [см. с рму-лу (3.51). Жидкость, определяемая формулой (3.51), называется вязкоупругой жидкостью первого порядка . [c.109]

Жидкости, движение которых подчиняется уравнению (30), называются нормальными, или ньютоновскими, жидкостями. Главной особенностью таких жидкостей является то, что коэффициент вязкости р, зависит только от температуры и для данной жидкости является величиной постоянной, т. е. не зависящей от режима движения (градиента скорости). [c.20]

В рассматриваемом случае можно говорить только об аномальной вязкости, т. е. о такой вязкости коллоидной системы, которая предусматривает возможность образования внутренней структуры. Непрерывное изменение веществ, образующих коллоидную систему в пластическом состоянии угля в процессе нагревания, исключает всякую возможность образования органической массы с нормальной или ньютоновской вязкостью. Наблюдаемая зависимость вязкости от температуры связана исключительно со структурными преобразованиями угля. [c.109]

Учитывая то или иное число членов ряда уравнения (П1.20), можно получить то или иное приближение реологического уравнения состояния к свойствам реальной среды. Так, если ограничиться только одним членом приближения, то оказывается, что уравнение состояния вырождается в этом случае в уравнение состояния ньютоновской жидкости. При этом коэффициент Яг при- обретает значение ньютоновской вязкости. Приближение второго порядка позволяет предсказать первые вязкоэластические эффекты (нормальные напряжения). Однако оно еще не предсказывает аномалии вязкости. Интересно, что жидкость второго приближения является аналогом разработанной Муни сверхэластической среды [164, 165]. [c.91]

Аномалия вязкости как релаксационный эффект, специфический для полидисперсных полимеров, особенно наглядно проявляется при рассмотрении вязкостных свойств смеси (в простейшем случае состоящей из двух) монодисперсных полимеров . Если скорости и напряжения сдвига достаточно низкие, то компоненты смеси ведут себя подобно ньютоновским жидкостям. Когда скорость сдвига увеличивается, достигается критическая скорость сдвига Уя высокомолекулярного компонента, отвечающая его переходу в высокоэластичё-ское состояние. В этом состоянии он ведет себя как высокоэластичный наполнитель. Диссипативные потери у него понижены, поскольку при Ys У не связаны с перемещением центров тяжести его макромолекул, а обусловлены только быстрыми конфор-мационными движениями макромолекулярной цепи между узлами зацепления и обтеканием этих макромолекул компонентами, которые еще не перешли в высокоэластическое состояние. Уменьшение диссипативных потерь означает снижение эффективной вязкости с повышением напряжения сдвига градиент скорости увеличивается непропорционально быстро. При этом в высокомолекулярном компоненте смеси под влиянием растущего напряжения увеличивается накопление обратимой деформации, что вполне типично для полимера, находящегося в высокоэдастическом состоянии. Следовательно, большие обратимые деформации смеси оказываются выше, чем собственно высокомолекулярного компонента, поскольку в чистом виде он не мог бы течь, перейдя в высокоэластическое состояние. По этой причине у полидисперсных полимеров, содержащих высокомолекулярные компоненты, при высоких напряжениях и скоростях сдвига более сильно проявляются все эффекты, обусловленные большими обратимыми деформациями, например развитие нормальных напряжений и раздутие струи полимера, выходящей из насадка (капилляра). Большие обратимые деформации, увеличивая все нелинейные эффекты, усиливают тем самым их влияние на вязкостные свойства полимеров и повышают их вклад в развитие аномалии вязкости. [c.196]

Обширные экспериментальные исследований показали, что при изменении концентрации раствора в очень пшроких пределах — от долей процента до чистого полимера, не чзодержащего растворителя, величина С для полимера, вычисленная с учетом вклада в оптические и механические свойства системы, вносимые растворителем, не зависит от концентрации и представляет собой внутренний параметр полимера. Так, для нолиизобутилена при изменении концентрации от 0,1 до 100% и напряжения сдвига в пределах нескольких десятичных порядков величина собственного динамооптического коэффициента полимера оставалась постоянной и равной 1500— 1600 Вг, причем этот результат относился как к области ньютоновского течения, так и к такой области высоких скоростей сдвига, в которой наблюдалась очень резко выраженная аномалия вязкости. Отсюда следует, в частности, что динамооптические свойства полимерных систем определяются не скоростью деформации, а напряжениями, действующими нри течении, и эффект двойного лз енреломле-ния в потоке определяется теми же самыми молекулярными механизмами, что и возникновение касательных и нормальных напряжений. [c.373]

В связи с ЭТИМ было изучено [40] поведение частиц, взвешенных в текуш ей но трубе вязкоупругой жидкости (от 0,15- до 0,4-процентного раствора карбоксивинилового -полимера в пропиленгликоле) и в псевдопластической жидкости (2,7-процентный раствор полиакриламида в воде). В вязкоупругой жидкости наблюдались нормальные напряжения и эффекты упругого возврата. Как для вязкоупругой, так и для псевдопластической жидкостей при увеличении скорости изменения напряжений вязкость уменьшалась. В вязкоупругих и псевдопластических жидкостях была обнаружена миграция сфер (а также стержней и дисков) с нулевой плавз естью от стенки трубы и к стенке трубы соответственно. Вращение отдельных стержней и дисков в потоке было таким, что для жидкостей обоих типов имело место некоторое изменение константы орбиты С, причем 7 ->- О для стержней и С -> сх> для дисков. Такое поведение противоположно тому, что наблюдалось для ньютоновских жидкостей при больших числах Рейнольдса (см. разд. 7). Однако для вязкоупругих жидкостей было замечено, что диск, после того как его константа орбиты устремилась к бесконечности, не вращается так, как следует из равенств (21) и (22), а устанавливается таким образом, что его ось симметрии оказывается практически параллельной направлению 2 (ф = 0 см. рис. 5). [c.137]

Интерферограммы слоя смазки при нормальном сближении сферической поверхности резины и стеклянной пластины [2] показаны на рис. 11.4. В качестве смазки применялся диметилсиликон с коэффициентом преломления 1,40 и абсолютной вязкостью 10 сП. Нагрузка составляла 0,05 II (5 гс), радиус кривизны резиновой поверхности 2 см, модуль упругости 0,60 МПа. На рисунке ясно видно изменение формы кривой со временем. Соответствующие профили резиновых поверхностей и их расстояние от нижней поверхности показаны в правой части рис. 11.4. При малых скоростях сдвига можно считать, что диметилсиликон ведет себя как ньютоновская жидкость. Использование этой жидкости в качестве объекта испытания было вызвано ее особенностями [c.250]

Поскольку полиэфирные смолы часто используют как связующее в наполненных композициях, для оценки технологических свойств материала требуется изучение роли наполнителя. Систематические исследования показали [79], что для наполненных полиэфирных смол в полной мере соблюдаются общие закономерности, проявляющиеся при введении наполнителя в сравнительно маловязкую матрицу. Естественно, что при этом наблюдается рост вязкости, темп которого зависит от содержания и природы наполнителя, поскольку последняя влияет как на характер взаимодействия наполнителя с матрицей, так и на образование собственной структуры наполнителя. При введении в полиэфир неструктурирующих наполнителей сохраняется ньютоновский характер течения материала, а при использовании активных наполнителей возможно появление еньютоновских эффектов вплоть до возникновения предела текучести. Кроме того, резко возрастает упругость материала, что проявляется в появлении нормальных напряжений при сдвиговом течении (эффект Вайссенберга). [c.51]

Для процесса каландрования, описанного в примере 9-1, можно рассчитать максимальное давление, развивающееся в каландре, если неньютоновская жидкость, рассматриваемая вместо ньютоновской, подчиняется степенному закону и имеет индекс течения, равный 0,50, и т —вязкость, равную 10 пз (10 н-сек1м ), при нормальной скорости сдвига в 1 eк . [c.242]

Там же приведены экспериментальные значения для линейных полиэтиленов, тлеющих нормальное логарифмическое распределение, по данным работ [З, 4], и поликарбонатов, имеющих распределение Еульца, по данным [5]. Видно, что форлула (5) удо-влетворитель-но описывает течение расплавов полимеров и дает зависимость максимальной ньютоновской вязкости от вида ММР. Кроме того, следует отметить, что в отличие от зависимости Р Д4 - Жж-, [c.39]

Нормальные жидкости, подчиняющиеся уравнениям (4) и (5), называются ньютоновскими. Поведение таких жидкостей показано на рис. 69. Для ньютоновских жидкостей объем вытекающей жидкости пропорционален приложенному давлению (линия 1). Неподчинение законам Ньютона и Пуазейля проявляется в том, что в отличие от истинно вязких систем вязкость уменьшается с повышением приложенного напряжения илй с градиентом скорости и объем вытекающей жидкости не пропорционалей приложенному давлению. Для неньютоновской Жидкости (йривая 2) [c.294]