Нормальное сближение

Если вместо нормального сближения сфера движется тангенциально со скоростью F, и продолжительность перемещения, равного диаметру контакта по Герцу 2 а, будет идентична t в уравнении (7.19), тогда [c.157]

Рис. 11.4. Интерферограммы и профили слоя жидкости к, сферической поверхностью резины и стеклянной пластиной в различные моменты их нормального сближения [2].

Совокупность экспериментальных данных о термодинамических свойствах растворов органических соединений свидетельствуют о том, что изменения свойств воды вокруг органических молекул и их отдельных атомных групп затрагивают одну или, как максимум, две координационные сферы. Это заключение справедливо как для заряженных, так и для полярных и гидрофобных молекул и атомных групп. Свойства воды в пределах этого объема (гидратной оболочки) существенным образом зависят от типа атомной группы. Наиболее сильные изменения свойств воды наблюдаются в гидратных оболочках заряженных атомных групп. При этом происходит полная потеря присущих объемной воде аномальных свойств, таких, как немонотонные и нелинейные температурные зависимости плотности и сжимаемости, наличие большого структурного вклада в сжимаемость и др. В гидратной оболочке сближенных полярных атомных групп свойства воды также приближаются к свойствам нормальных жидкостей, однако в отличие от заряженных атомных групп эффект нормализации выражен гораздо слабее. Наименьшее воздействие на воду оказывают одиночные полярные группы, свойства воды в гидратной оболочке этих групп близки к свойствам чистой воды. Характеристики гидратных оболочек гидрофобных атомных групп значительно отличаются [c.62]

Растворимость твердых парафиновых углеводородов в различных растворителях значительно ниже, чем жидких. Это объясняется [41] следующим 1) твердые парафины обладают слабой поляризуемостью, и растворимость их в различных растворителях является главным образом следствием действия дисперсионных сил 2) нормальное строение твердых парафинов обусловливает большую возможность сближения их молекул друг с другом вследствие сильного их притяжения. [c.70]

Фазовые превращения. С изменением температуры алканы подвергаются фазовым превращениям. Это плавление, кристаллизация, переход из одной кристаллической модификации в другую, растворение одной фазы в другой, насыщение или пересыщение одной фазы другой. Они определяются характером сил межмолекулярного взаимодействия. Для длинноцепочечных и слабо разветвленных алканов это аддитивные дисперсионные силы, направленные перпендикулярно оси цепи нормального строения, что обусловливает возможность сближения молекул. [c.190]

Смазочной способностью, или маслянистостью, по определению Г. И. Фукса, называется способность жидкости обусловливать малое сопротивление контактирующих поверхностей твердых тел тангенциальным силам сдвига и высокое сопротивление сближению их под действием нормальной нагрузки [1,2]. [c.143]

Акты химического превращения происходят при соударениях молекул, т. е. при их достаточном сближении, когда начинают проявляться силы отталкивания. При этом нормальная составляющая кинетической энергии соударяющихся молекул переходит в потенциальную и может быть затрачена на разрушение первоначальных связей в молекулах. Однако эти связи будут разрушены только в том случае, если возникающая потенциальная энергия превысит некоторый определенный предел — энергию активации. Обозначим энергию активации через Е. Необходимое условие для протекания бимолекулярной реакции типа Л ]-В = = продукты реакции, требующей столкновения двух молекул, можно записать в следующем виде [c.96]

В результате выясняется, что адсорбция атома индуцирует поверхностные состояния, которые располагаются выше соответствующей нормальной зоны неограниченного кристалла. Относящиеся к ним волновые функции не являются периодическими ни в одном направлении и быстро убывают при удалении от адсорбированного атома. Если адсорбированы два атома и они находятся на конечном расстоянии друг от друга, то волновые функции четны по одну сторону от середины расстояния между этими, атомами и нечетны по другую сторону от него. Это указывает на существование четных и нечетных локализованных состояний, которые находятся над объемной энергетической зоной. Когда расстояние между адсорбированными атомами достаточно велико, то те и другие состояния образуют дважды вырожденные состояния. При сокращении расстояния между адсорбированными атомами данные энергетические уровни расщепляются. Сближение атомов на некоторое критическое расстояние приводит к тому, что нижнее локализованное состояние включается в объемную зону и теряет свою обособленность, т. е. перестает быть локализованным, в то время как верхнее состояние остается локализованным. В связи с [c.112]

Сила нормального давления приводит к деформации поверхностей в местах локальных контактов, при трении скольжения происходит разрушение (отрыв при сдвиге и деформация) этих контактов. Поэтому сила трения зависит не только от механических свойств выступов поверхности, но и от молекулярных сил прилипания. В результате, по Крагельскому, трение имеет двойственную молекулярно-механическую природу. Оно обусловлено механическими потерями при деформации поверхностных выступов (механическая составляющая) и потерями на преодоление межмолекулярных связей (адгезионная составляющая). При этом, по Дерягину, молекулярное взаимодействие обусловлено взаимным притяжением трущихся пар (адгезией) и взаимным внедрением элементов сжатия поверхностей. Следовательно, вопрос о сближении поверхностей и фактической площади их касания является весьма важным при рассмотрении трения и износа. [c.355]

Под влиянием сжимающей силы поверхности тел соприкасаются по мере их сближения во все большем количестве точек. Сначала взаимодействующие элементы поверхностей деформируются упруго, затем, по мере возрастания нагрузки, упругая деформация сменяется на пластическую. С увеличением давления механическая составляющая коэффициента трения возрастает (рис. 13.2), ибо площадь касания примерно пропорциональна силе нормального давления, а сопротивление зависит от деформируемого объема поверхностного слоя. При возрастании давления адгезионная составляющая коэффициента трения сначала уменьшается (при упругом контакте), так как площадь контакта и адгезия возрастают с увеличением давления слабее, чем давление, а затем остается постоянной (при пластическом контакте), так как площадь пластического контакта пропорциональна силе нормального давления. В целом это приводит к тому, что коэффициент трения скольжения проходит через минимум, соответствующий переходу упругого контакта в пластический. Аналогичные зависимости получены в широком интервале температур, т. к. механическая составляющая зависит от глубины внедрения и с повышением температуры в результате уменьшения жесткости поверхностных слоев увеличивается. Адгезионная составляющая с повышением температуры уменьшается. Между давлением, глубиной внедрения, твердостью и температурой, а также прочностью на срез и температурой нет линейной зависимости. [c.356]

Остановимся на порядке заполнения этих орбиталей. При объединении двух атомов Li два 25-электрона заполняют одну aj -op-биталь, и, таким образом, образуется устойчивая молекула Lia-Энергия связи невелика, что характерно для щелочных металлов, не очень прочно удерживающих свой внешний электрон. Тем не менее здесь присутствует нормальная о-связь. Из атомов бериллия молекула Вез образоваться не может, так как каждый атом Ве имеет на 25-орбиталях по два электрона и при сближении они попадают попарно на связывающую и разрыхляющую орбитали, т. е. в итоге связывания не происходит. Два атома бора могут объединяться в моле- [c.63]

Причина неспособности двухосновных кислот с карбоксилами в положении 1,3 или 1,2 образовывать циклические ангидриды была объяснена на основе теории напряжения (А. Байер, 1885). С точки зрения этой теории, взаимодействие тех или иных групп внутри одной молекулы (в случае двухосновных кислот— карбоксилов) легко протекает тогда, когда для их сближения не требуется значительное напряжение, связанное с необходимостью уменьшения валентных углов углеродных атомов, образующих цепь. Нормальные валентные углы углерода, в соответствии с представлениями о пространственной направленности его связей, равны 109°28 (стр.24). [c.176]

Нормальному технологическому режиму электролиза крио-литных расплавов отвечает температура на 10—30°С выше температуры начала кристаллизации компонентов из расплавленного электролита. Обычно электролиз проводят при 945— 965°С. При заметном снижении температуры электролиза из-за сближения плотностей алюминия и расплавленного электролита (плотность алюминия при температуре 930°С составляет 2,29-10 кг/м , а расплавленного электролита — 2,17-10 —2,18- 10 кг/м ) и повышения вязкости расплава капли алюминия с подины электролизера могут конвективными потоками уноситься в анодную зону, где алюминий окисляется и теряется. [c.232]

Для варианта, показанного на рис. 1, в (справа) — сближение валков и нейтральное сечение (точка С) находится за осевой плоскостью— получены также уравнения нормальных контактных напряжений для участков дуги АВ, ВС и СД соответственно [c.40]

Плотность нормальных Ж. при атм. давлении обычно на два-три порядка превышает плотность газа при нор.мальных условиях, а их сжимаемость очень мала (Рт- 10 м Н). Это свидетельствует о значит, сближении молекул в Ж. [c.154]

Рассмотрим неравномерное течение конденсатного ручья. На рис. 6 и 7 показано характерное взаимное расположение нормального и критических уровней, полученных по формулам (16) и (17) и соответствующих случаю неравномерного течения. При наличии свободного слива, как видно из рис. 6 и 7, уровень конденсатного ручья, рассчитанный по уравнению (17), медленнее приближается к нормальному значению, чем рассчитанный по уравнению (16). Причем в обоих случаях это сближение происходит на значительном расстоянии от конца трубы, а при некоторых режимных параметрах уровень может вообще не достигать нормального значения. [c.170]

Мы уже отмечали, что жидкости не поддаются существенному сжатию. Для сжатия жидкости необходимо преодолеть силы, обусловленные кинетической энергией молекул, за счет которых образуются пустоты внутри жидкости. После того как будет достигнуто уменьшение размеров и числа таких пустот, дальнейшее сжатие должно приводить к большему сближению электронных облаков атомов и молекул, чем это возможно в их нормальном состоянии. Очевидно, для такого сближения требуются чрезвычайно большие силы или, что то же самое, сверхвысокие давления. [c.189]

Эти данные могут быть объяснены стерическими факторами. Едва ли возможно без некоторого напряжения существование планарной конфигурации молекулы дипиридила с двумя атомами азота в г ис-положении, когда обе метильные группы находятся в положении 3,3. Поэтому у 3,3 -диметил-2,2 -дипиридила можно ожидать некоторого искривления плоской конфигурации и известного уменьшения межъядерного резонанса. Уменьшение устойчивости комплексного иона и ослабление интенсивности его окраски является нормальным следствием нарушения конфигурации молекулы. Метильные группы в 4,4 - и 5,5 -диметилпроизводных расположены таким образом, что они не вызывают стерических препятствий ни у свободной молекулы дипиридила, ни у комплексного иона, У 6,6 -изомера обе метильные. группы в свободной молекуле не могут оказывать влияния друг на друга, тогда как в комплексном ионе на обоих его концах сосредоточено по три метильные группы. Взаимное пространственное влияние метильных групп, по-видимому, создает препятствие для сближения всех трех молекул дипиридила с ионом Ре " и образования стабильного комплекса. [c.292]

Дислокации имеют способность взаимодействовать друг с другом, при этом поскольку каждая дислокация создает вокруг себя область упругих искажений — поле деформации, перекрывающееся с полями деформации соседних дислокаций, это взаимодействие может осуществляться на расстояниях. Дислокации одного и того же знака отталкиваются, а противоположных знаков притягиваются. Притяжение дислокаций может привести к их аннигиляции, т. е. взаимному уничтожению. Представим себе лежащие в одной плоскости скольжения две краевые дислокации противоположного знака, что равносильно наличию двух лишних атомных полуплоскостей, лежащих по обе стороны от плоскости скольжения. При их сближении эти полуплоскости могут выстроиться друг над другом, образуя нормальную атомную плоскость, что означает уничтожение дислокаций. [c.93]

В предыдущих разделах данной главы рассматривалось нормальное сближение и тангенциальное перемещение отдельных элементов выступов (сферы, цилиндра, плоскости) относительно смазанного эластичного или жесткого контртела. Если считать, что эти элементы образзтот часть макротекстуры жесткой поверхности, по которой перемещается эластомер в присутствии смазки, то проявляющиеся на каждом выступе эластогидродинамические эффекты носят название макроэластогидродинамика. Рассмотрим в качестве примера случай скольжения эластомера под нагрузкой в присутствии смазки по поверхности, имеющей волнообразные выступы. Взаимодействие эластомера с отдельным выступом показано на рис. 7.9. [c.161]

При рассмотрении эластогидродинамичеекого эффекта мы не касались изменения давления (от гидродинамического до упругого по Герцу) во времени, как это было в случае нормального сближения. В теории макроэластогидродинамики рассматривается очень тонкий вязкий слой смазки на поверхности выступа, а распределение давления по Герцу осуществляется лишь при малых скоростях скольжения. Именно изменение толщины пленки Лй. в вершинах выступов вследствие гидродинамического эффекта является важнейшим условием проявления эластогидродинамичеекого эффекта на практике. Из уравнения (7.30) ясно следует, что к (или Ак ) увеличивается с ростом скорости скольжения, а образованные дополнительные пустоты при Ак заполняются под давлением смазкой из входной зоны. Если рассмотренную теорию применить к поверхности с беспорядочно распределенными выступами, то прирост положительного давления на передних склонах выступов и снижение давления на задних склонах выступов будет влиять на характер течения по ним эластичного тела. Влияние прироста положительного давления намного превосходит влияние отрицательного давления (рис. 7.10), поэтому результирующая сила реакции будет стремиться разделить [c.163]

Интерферограммы слоя смазки при нормальном сближении сферической поверхности резины и стеклянной пластины [2] показаны на рис. 11.4. В качестве смазки применялся диметилсиликон с коэффициентом преломления 1,40 и абсолютной вязкостью 10 сП. Нагрузка составляла 0,05 II (5 гс), радиус кривизны резиновой поверхности 2 см, модуль упругости 0,60 МПа. На рисунке ясно видно изменение формы кривой со временем. Соответствующие профили резиновых поверхностей и их расстояние от нижней поверхности показаны в правой части рис. 11.4. При малых скоростях сдвига можно считать, что диметилсиликон ведет себя как ньютоновская жидкость. Использование этой жидкости в качестве объекта испытания было вызвано ее особенностями [c.250]

Структура жидких углеводородов определяется энергетическими возможностями их молекул, причем существует три варианта жидкого состояния длинноцепных углеводородов i[8] полная свобода вращения молекул жидкости при температуре, близкой к температуре кипения состояние, при котором возможно движение отдельных звеньев цепи псевдокристаллическое состояние при приближении к температуре кристаллизации. Переход углеводородов из жидкого состояния в твердое (кристаллизация) и из твердого в жидкое (плавление) определяется характером сил межмолекулярного взаимодействия. Длинноцепные углеводороды, к ко-которым относятся нормальные (начиная с ie) и слаборазветв-ленные парафиновые, нафтеновые и ароматические углеводороды с длинными алкильными цепями, являются неполярными или слабополярными веществами, поэтому взаимодействие между их молекулами происходит в основном за счет аддитивных дисперсионных сил. Длинноцепные углеводороды характеризуются неравномерным распределением сил межмолекулярного взаимодействия. У таких углеводородов наиболее сильно развиты дисперсионные силы, направленные перпендикулярно оси цепи нормальнога строения, что обусловливает их возможность к сближению при понижении температуры, когда тепловое движение молекул умень-щается. При переходе из жидкого состояния в твердое и наоборот площадь поперечного сечения алкильных цепей изменяется. Увеличение площади поперечного сечения молекул при плавлении обусловлено их вращением вокруг связей углерод — углерод, в результате чего молекула может занимать больший объем [8]. Когда эффективное поперёчное сечение молекул превышает допустимое силами межмолекулярного, притяжения, вещество плавится. При одном и том же числе атомов углерода в молекуле наиболее высокой температурой плавления обладают парафины нормального строения, имеющие возможность дисперсионного взаимодействия между всеми атомами углерода соседних молекул. Наличие в-молекуле разветвлений или циклов понижает возможность их ориентировки, так как межмолекулярные силы взаимодействия в этом случае проявляются в основном в цепях нормального строения,, что приводит к резкому снижению температуры плавления. [c.119]

HизкaJi a твopимo ть твердых парафиновых углеводородов объясняется тем, что, во-первых, они обладают самой слабой поляризуемостью и растворимость их в различных растворителях является главным образом следствием действия диспез)Сионных сил, во-вторых, нормальное строение твердых парафинов обусловливает большую возможность к сближению их молекул друг с другом вследствие сильного притяжения их. [c.167]

Количественный расчет для водорода (Гейтлер и Лондон, 1927 г.) дал результаты, показанные на рис. 111-37. Как видно из последнего, пря параллельных спинах электронов между обоими атомами имеет место только отталкивание, тогда как прн аитипараллельных спинах последовательное сближение атомов ведет сперва к нарастанию притяжения, которое переходит в отталкивание ишь иа очень малых расстояниях. Максимальное взаимное притяжение отвечает минимуму анергии системы и соот-вет твует нормальному расстоянию между ядрами в молекуле Нг (0,74 А). Характерное для этой молекулы распределение электронной плотности показано на рис. 111-38 (цифрами 1—6 у кривых равной электронной плотности отмечено ее нарастание). [c.91]

Знаменательно также появление (см. рис. 7) максимумов в точках КЗ , К4й и К5й, а также и РЬ4й, т. е. на тех же абсциссах, при которых совершается превентивное заселение 4 - и 55-вакансий. Эти максимумы совпадают также по своему положению на оси энергии с ординатамн пересекающих их орбиталей 55 и соответственно б5,которые резко увеличиваются после сближения с орбиталями Зii и 4й. Орбитальная линия 4с/ после абсциссы калия и линия Ъй после абсциссы рубидия резко углубляются вместе с линиями 55 и 05. Все эти факты, конечно, не случайны и свидетельствуют об особо сложных взаимоотношениях между нормальными и возбужденными орбиталями. [c.20]

Достаточно заметная динамическая корреляция существует при сближении электронов данного слоя, имеющих даже противоположные спиновые векторы. В смысле разрешенности при образовании нормальной электронной пары запрет Паули, правда, отсутствует, но все же осуществляемые при быстрых электронных движениях столкновения электронов (точнее, значительные их сближения) сопровождаются даже при противоположных спиновых векторах как бы появлением, кроме обычных кулуновских отталкиваний, особых очень больших сил. Они действуют на весьма коротких расстояниях и создают член, входящий в энергию корреляции и называемый квази динамической корреляцией. Этот член особенно велик для пар электронов од- [c.67]

Контактная задача о смятии со сдвигом сферической модели выступа под действием нормальной и тангенциальной сил, приложенных со стороны жесткого гладкого штампа решается методом переменных-параметров упругости. За начальное приближение принил(ается решения задач Герца и Миндшша. Величина сближения выступа определяете по формуле [c.26]

СМАЗОЧНОЕ ДЕЙСТВИЕ, совокупность св-в смазочных материалов, позволяющих им снижать трение между трущимися деталями машин и механизмов, уменьшать износ, предотвращать задиры, заедание и сваривание металлич. пов-стей. С. д. обусловлено способностью масел или смазок снижать сопротивление контактируемых пов-стей твердых тел тангенциальным силам сдвига и повьппать сопротивление сближению их под действием нормальных нагрузок. Чем меньше первая составляющая и больше вторая, тем лучше смазочная способность. [c.366]

Рассмотрим подробнее комплексонаты ЭДТА. На первый взгляд прямолинейная зависимость 1д/С от 1/7 дает основания предполагать неизменность строения растворенных нормальных комплексов с этим лигандом в ряду лантаноидов, в частности постоянство к. ч. и дентатности комплексона, между тем это не совсем так. Перестройка координационного полиэдра катиона в растворе происходит, но не скачкообразно, как в твердом состоянии, а постепенно. Молекулы воды во внутренней координационной сфере играют роль своеобразного буфера, обеспечивая плавное изменение устойчивости комплексонатов в переходной области. В итоге линейное изменение lg/ в ряду лантаноидов действительно вызвано равномерным сближением катиона и лиганда для Ьа —N(1 в рамках одного комплекса (Ьп(Н20)зес11а]-, для Но —Ьи в пределах существования [Ьп(Н20)2ес11адля элементов середины ряда линейное нарастание lg с уменьшением 7 в силу аддитивного характера А(3 обусловлено постепенным увеличением в равновесной смеси доли комплексов с уменьшенным к. ч [c.333]

Определение основных смазывающих характеристик - критической нагрузки и диаметра пятна износа базовых компонентов и опытных образцов по ГОСТ 9490-75 на ЧШМ-3 - показало, что увеличение содержания тяжелых нефтяных остатков в смесях существенно улучшает параметры этих характеристик (см.рис.5, 6). Сопоставление полученных данных с углеводородным составом базовых основ показало, что граничный слой смазки, образующейся на металлической поверхности, характеризуется более высокими адгезионными свойствами за счет адсорбции кислородсодержащих соединений - сложных эфиров, кислот и спиртов и присутствием в нем асфальто-смолистых соединений, которые придают граничному слою смазки высокое сопротивление сближению контактирующих тел под действием нормальной нагрузки. При формировании мультимолекулярного граничного слоя происходит чередование адсорбирующихся молекул различного вида, неактивные молекулы оттесняются в периферические области структуры. [c.17]

В неводных растворителях для ионов меди характерно явление селективной сольватации [745, 697, 1006, 1074], в результате чего порядок потенциалов выделения ионов Си + и Си+ чаш е нормальный, чем обратный, и восстановление иона Си + происходит в две ступени (см. табл. 11 приложения), а также появляется возможность приготовить устойчивые растворы Си(1). Перемена порядка потенциалов медных пар с обратного на нормальный по отношению к воде происходит в результате значительного увеличения энергии сольватации Си+ или же уменьшения этой величины для ионов Си +. При этом энергия сольватации Си2+ очень чувствительна к изменениям основности растворителей Так, в ряду растворителей вода — метанол — этанол — 1-пропанол энергия сольватации иона Си+ изменяется незначительно (потенциал пары Си(1)/Си(0) почти постоянен), но уменьшение энергии сольватации Си2+-ионов достаточно большое, и уже в растворе 1-пропанола ионы двухвалентной меди восстанавливаются в две ступени, а растворы Си+ стабильны, поскольку протекает процесс диспропорци-онирования. По данным некоторых авторов [814], двухступенчатое восстановление меди характерно для всех спиртовых растворителей, начиная с метанола. Однако одноступенчатость восстановления меди в неводных растворах может наблюдаться и при нормальном порядке потенциалов медных пар в результате минимального различия потенциалов восстановления Си2+ и Си+ в данных растворителях. Такое явление наблюдается, например, для суль-фокси-растворителей [899], хотя сближение потенциалов медных пар в органических растворителях, даже при обратном порядке их, в целом приводит к стабилизации одновалентной меди [642]. [c.82]

С целью выявления характера разрушения трубопровода проведен анализ структуры у кромки изломов. Схематическое изображение профиля изломов в плоскости шлифа представлено в разделе твердометрии (п. 3.3.1.3). Особенно подробно изучена структура во фрагменте 2 на участках, примыкающих к зонам нормального отрыва (секторы 6-7, 9 и И). На рис. 3.40 представлена микроструктура стали в секторе 9. Видно, что утонение стенки в изломе приводит к сближению ферритных и перлитных строчек. Профиль излома свидетельствует о протекании значительной пластической деформации. В центральной части стенки наблюдается глубокая трещина, располагающаяся в зоне осевой ликвации (рис. 3.41). [c.317]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология